HU213125B - Circuit arrangement for operating low-pressure mercury vapour discharge lamp by means of high-frequency current - Google Patents

Circuit arrangement for operating low-pressure mercury vapour discharge lamp by means of high-frequency current Download PDF

Info

Publication number
HU213125B
HU213125B HU9200339A HU9200339A HU213125B HU 213125 B HU213125 B HU 213125B HU 9200339 A HU9200339 A HU 9200339A HU 9200339 A HU9200339 A HU 9200339A HU 213125 B HU213125 B HU 213125B
Authority
HU
Hungary
Prior art keywords
lamp
voltage
circuit
frequency
amplitude
Prior art date
Application number
HU9200339A
Other languages
English (en)
Other versions
HU9200339D0 (en
HUT61645A (en
Inventor
Jozef Reinerus M Bergervoet
Leonardus Urbanus E Konings
Jacob Schlejen
Adrianus Martinus J De Bijl
Johannes Hendrik Wessels
Original Assignee
Koninkl Philips Electronics Nv
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Koninkl Philips Electronics Nv filed Critical Koninkl Philips Electronics Nv
Publication of HU9200339D0 publication Critical patent/HU9200339D0/hu
Publication of HUT61645A publication Critical patent/HUT61645A/hu
Publication of HU213125B publication Critical patent/HU213125B/hu

Links

Classifications

    • HELECTRICITY
    • H05ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • H05BELECTRIC HEATING; ELECTRIC LIGHT SOURCES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR; CIRCUIT ARRANGEMENTS FOR ELECTRIC LIGHT SOURCES, IN GENERAL
    • H05B41/00Circuit arrangements or apparatus for igniting or operating discharge lamps
    • H05B41/14Circuit arrangements
    • H05B41/26Circuit arrangements in which the lamp is fed by power derived from dc by means of a converter, e.g. by high-voltage dc
    • H05B41/28Circuit arrangements in which the lamp is fed by power derived from dc by means of a converter, e.g. by high-voltage dc using static converters
    • H05B41/2806Circuit arrangements in which the lamp is fed by power derived from dc by means of a converter, e.g. by high-voltage dc using static converters with semiconductor devices and specially adapted for lamps without electrodes in the vessel, e.g. surface discharge lamps, electrodeless discharge lamps
    • HELECTRICITY
    • H05ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • H05BELECTRIC HEATING; ELECTRIC LIGHT SOURCES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR; CIRCUIT ARRANGEMENTS FOR ELECTRIC LIGHT SOURCES, IN GENERAL
    • H05B41/00Circuit arrangements or apparatus for igniting or operating discharge lamps
    • H05B41/14Circuit arrangements
    • HELECTRICITY
    • H05ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • H05BELECTRIC HEATING; ELECTRIC LIGHT SOURCES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR; CIRCUIT ARRANGEMENTS FOR ELECTRIC LIGHT SOURCES, IN GENERAL
    • H05B41/00Circuit arrangements or apparatus for igniting or operating discharge lamps
    • H05B41/14Circuit arrangements
    • H05B41/36Controlling
    • H05B41/38Controlling the intensity of light
    • H05B41/382Controlling the intensity of light during the transitional start-up phase
    • YGENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y02TECHNOLOGIES OR APPLICATIONS FOR MITIGATION OR ADAPTATION AGAINST CLIMATE CHANGE
    • Y02BCLIMATE CHANGE MITIGATION TECHNOLOGIES RELATED TO BUILDINGS, e.g. HOUSING, HOUSE APPLIANCES OR RELATED END-USER APPLICATIONS
    • Y02B20/00Energy efficient lighting technologies, e.g. halogen lamps or gas discharge lamps
    • YGENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y10TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC
    • Y10STECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y10S315/00Electric lamp and discharge devices: systems
    • Y10S315/02High frequency starting operation for fluorescent lamp
    • YGENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y10TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC
    • Y10STECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y10S315/00Electric lamp and discharge devices: systems
    • Y10S315/04Dimming circuit for fluorescent lamps
    • YGENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y10TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC
    • Y10STECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y10S315/00Electric lamp and discharge devices: systems
    • Y10S315/05Starting and operating circuit for fluorescent lamp

Landscapes

  • Circuit Arrangements For Discharge Lamps (AREA)
  • Oscillators With Electromechanical Resonators (AREA)
  • Burglar Alarm Systems (AREA)
  • Pens And Brushes (AREA)
  • Control Of Motors That Do Not Use Commutators (AREA)
  • Dc-Dc Converters (AREA)
  • Inverter Devices (AREA)
  • Amplifiers (AREA)

Description

A találmány tárgya áramköri elrendezés kisnyomású higanygőz kisülési lámpa nagyfrekvenciás áramú üzemeltetéséhez. Az áramköri elrendezésben van egy áramkör, amely a tápfeszültségből nagyfrekvenciájú áramot állít elő, és van benne egy modulátor, amely a nagyfrekvenciájú áram amplitúdóját f modulációs frekvenciával lényegében négyszöghullámúvá modulálja.
Ilyen áramköri elrendezés ismeretes az US-A 4 219 760 számú amerikai leírásból.
A lámpa működésekor egy lényegében négyszöghullám-modulált nagyfrekvenciájú feszültség van a kisnyomású higanygőz kisülési lámpán, amit a továbbiakban lámpának nevezünk. A lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség lényegében négyszöghullám modulációjának frekvenciája és fázisa megegyezik a nagyfrekvenciájú áram lényegében négyszöghullámú modulációjának frekvenciájával és fázisával. A lámpa újragyújtását a nagyfrekvenciájú feszültség végzi, ami azután újragyújtó feszültségként hat, a lényegében négyszöghullám-modulált nagyfrekvenciájú feszültség minden négyszöghullámának indulásakor. Ezután a nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója lecsökken egy lényegében lámpafüggő, állandó értékre, minthogy a lámpa vezetővé válik és a nagyfrekvenciájú feszültség a négyszöghullám tartama alatt nagyfrekvenciájú áramot hajt át a lámpán. A nagyfrekvenciájú feszültség lényegében négyszöghullámú modulációja minden ciklusának többi részében a lámpán lényegében nincs feszültség és a lámpán lényegében nem folyik áram. A lámpa tompítva van azáltal, hogy a nagyfrekvenciájú feszültség lényegében négyszöghullámú modulációjának egy δ bekapcsolási ideje van beállítva. Megállapították, hogy ezzel a tompítási módszerrel a fényhasznosítási fok viszonylag magas és lényegében független a fényteljesítménytől.
Az ismert áramköri elrendezés használata esetén az újragyújtási feszültség amplitúdója viszonylag nagy értéket vesz fel minden négyszöghullám kezdetén, úgyhogy a lámpa gyorsan újragyújt. Az újragyújtási feszültségnek ez a viszonylag nagy amplitúdója azonban hátrányosan befolyásolja az áramköri elrendezés élettartamát és nagy amplitúdójú, pillanatnyi fényimpulzust idéz elő. Minthogy ezek a fényimpulzusok infravörös fényt is tartalmaznak, ezért interferenciajelet képeznek például infravörös rendszerek, így infravörös távvezérlő rendszerek vagy audioátviteli rendszerek számára.
Találmányunk célja többek között olyan áramköri elrendezés, amelynek révén az áramköri elrendezéssel működtetett lámpa fényáramát tág tartományban és viszonylag nagy fényhasznosítási fokkal lehet beállítani, és ugyanakkor a lámpa által előidézett interferencia az infravörös rendszerekkel viszonylag kicsi.
Ezt a feladatot a találmány értelmében úgy oldjuk meg, hogy a bevezetőleg leírt típusú áramköri elrendezésben van továbbá egy áramkör, amely lámpán az újragyújtási feszültséget egy Vi feszültségre korlátozza. Az áramköri elrendezésben a modulációs frekvencia előnyös módon 100 Hz és 10 kHz között van.
Az áramköri elrendezésben előnyös módon van egy áramkör, amely a Vi feszültséget időfüggővé teszi.
Az áramköri elrendezésben előnyös módon van egy áramkör, amely a Vi feszültséget függővé teszi a kisnyomású higanygőz kisülési lámpa újragyújtási időtartamától.
Az áramköri elrendezésben előnyös módon van egy áramkör, amely a nagy frekvenciájú áram amplitúdóját a lámpa állandósult működése alatt fennálló értékről lecsökkenti lényegében nulla értékre egy időközön át, amely az f frekvenciához tartozó periódusnak egy jelentős része.
Megállapítottuk, hogy az újragyújtási feszültségnek egy kisebb értékre történő korlátozásakor az újragyújtás eredményeként fellépő fényimpulzus amplitúdója nagyobb arányban csökken, sőt a fényimpulzus lényegében teljesen megszűnik. Ha a fényimpulzus amplitúdója csökken, akkor csökken az interferencia is a lámpa környezetében lévő infravörös rendszerekkel.
A nagyfrekvenciájú feszültség lényegében négyszöghullámú modulációja négyszöghullámának viszonylag hosszú időtartama lehetővé teszi, hogy a lámpa újragyújtásához szükséges időtartam viszonylag hosszú legyen, mivel az újragyújtási feszültség viszonylag kis értékre van korlátozva. Egy négyszöghullám időtartama alatt adott δ bekapcsolási időnél és viszonylag kis f modulációs frekvenciánál viszonylag hosszú. Ezért az infravörös rendszerekkel való interferencia korlátozása végett kívánatos, hogy az f modulációs frekvencia viszonylag kicsi legyen. Az f modulációs frekvencia gyakorlat alsó határát az a tény határozza meg, hogy a mintegy 100 Hz alatti modulációs frekvenciával üzemeltetett lámpa által kisugárzott fényt az emberi szem kellemetlennek érzékeli. Emellett, ha a modulációs frekvencia viszonylag kicsi és a δ bekapcsolási idóviszonylag kicsi, akkor a lámpán átfolyó áram minden modulációs periódusban viszonylag hosszú időközön át gyakorlatilag nulla. Ha a lámpán átfolyó áram viszonylag hosszú időközön át gyakorlatilag nulla, akkor a lámpa plazmájában viszonylag sok töltött részecske újrakombinációja következik be és ez a lámpa újragyújtását viszonylag nehézzé teszi, ha a modulációs frekvencia viszonylag kicsi és a δ bekapcsolási idő viszonylag kicsi. A gyakorlat azt mutatta, hogy a legtöbb esetben - még akkor is, ha a δ bekapcsolási idő viszonylag kicsi volt - a modulációs frekvencia 100 Hz és 10 kHz közötti megválasztása esetén az újragyújtási feszültséget úgy lehetett korlátozni, hogy az infravörös rendszerekkel való interferencia jelentősen lecsökkent.
A gyakorlat azt mutatta, hogy az újragyújtási feszültség alkalmas korlátozását minden lámpahőmérsékletnél nagyon szűk határok között kell megválasztani és hogy az újragyújtási feszültség alkalmas korlátozása hőmérsékletfüggő. Az újragyújtási feszültség alkalmas korlátozásának azt a Vi feszültséget tekintjük, amelyen a lámpa eléggé gyorsan gyújt és ugyanakkor a lámpa által okozott interferencia az infravörös rendszerekkel kicsi. A Vi feszültség kis növekedése az alkalmas értékhez képest erősen növeli az interferenciát az infravörös rendszerekkel, míg a Vi feszültség kis csökkenése az alkalmas értékhez képest azt jelenti, hogy a lámpa újragyújtásához szükséges idő erősen növekszik, sőt el is maradhat a lámpa újragyújtása a négyszöghullám időtartama alatt.
HU 213 125 Β
Az újragyújtási feszültség alkalmas korlátjának megfigyelt hőmérsékletfiiggéséből az következik, hogy azt az alkalmas korlátot folyamatosan módosítani kell, amikor a lámpa hőmérséklete indítás után az állandósult működési hőmérsékletre emelkedik. Megállapítottuk, hogy az a probléma megoldható úgy, hogy a Vi feszültséget, amelyre az újragyújtási feszültség korlátozva van, időfüggővé tesszük. Megállapítottuk például, hogy a Vi feszültség értékének fokozatos növelése a lényegében négyszöghullám-modulált nagyfrekvenciájú feszültség minden négyszöghullámának elején azt eredményezi, hogy a lámpa újragyújtása különböző hőmérsékleten - és ehhez kapcsolódóan az újragyújtási feszültség különböző maximális értékeinél - következik be, lényegében anélkül, hogy infravörös rendszerekkel interferencia jönne létre.
A lámpa újragyújtása következtében a lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója minden négyszöghullám Atl időköze alatt nagyobb, mint a négyszöghullámnak azon része alatt, amelyben a lámpa újragyulladt és a nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója lényegében állandó. Ez a Atl időköz elektronikusan egyszerűen mérhető és mértéke az újragyújtás időtartamának. Minthogy az újragyújtás időtartama és az ez által az újragyújtás által az infravörös rendszerekkel előidézett interferencia kölcsönös összefüggésben van egymással, ezért a lámpa újragyújtása szabályozható még azzal is, hogy a Atl időközt a Vi feszültséggel szabályozzuk. A Atl időközt ekkor olyan értékre kell szabályozni, hogy a lámpa az ehhez tartozó Vi feszültségen eléggé gyorsan újragyújtson és ugyanakkor csak kismértékű interferenciát idézzen elő az infravörös rendszerekkel. AAtl időköz helyett lehet egy másik olyan időközt is szabályozni, ami mértéke a lámpa újragyújtási időtartamának. Ilyen időköz például a lényegében négyszöghullám-modulált nagyfrekvenciájú feszültség négyszöghullámának indulása és az azon időpont közötti időköz, amely időpontban a négyszöghullám ideje alatt a lámpa újragyullad és amelyben a nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója lényegében állandóvá válik.
Az interferenciát infravörös rendszerekkel nemcsak azok a fényimpulzusok idézhetik elő, amelyek a lámpa újragyújtásának elégtelen szabályozása következtében a lényegében négyszöghullám-modulált nagyfrekvenciájú feszültség minden négyszöghullámának elején lépnek fel, hanem az is, hogy a fényteljesítmény minden négyszöghullám végén túl gyorsan csökken. Megállapítottuk, hogyha a lámpa folyó nagyfrekvenciájú áram amplitúdója fokozatosan lényegében nulla értékre csökken az f frekvenciához tartozó periódus jelentős részét képező időköz alatt, akkor a fényteljesítmény is lényegében nulla értékre csökken ez alatt az idő alatt. A fény teljesítménynek ez a minden négyszöghullám végén bekövetkező fokozatos csökkenése tovább csökkenti az interferenciát az infravörös rendszerekkel. Ez annak az időköznek a növekedésével arányos, amely időköz alatt a lámpán folyó nagyfrekvenciájú áram amplitúdója nulla értékre csökken.
Találmányunkat annak példaképpeni kiviteli alakjai kapcsán ismertetjük részletesebben, ábráink segítségével, amelyek közül: az
1. ábra a találmány szerinti áramköri elrendezés egy kiviteli alakja vázlatosan, a
2. ábra az 1. ábra szerinti kiviteli alak részletesebben ábrázolva, a
3a ábrán a találmány szerint működtetett lámpán eső nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója, a
3b ábrán ezen lámpa fényteljesítménye, a
3c ábrán a lámpán eső nagyfrekvenciájú feszültség akkor, ha az újragyújtási feszültség korlátozva van, a
3d ábrán ezen lámpa fényteljesítménye, a
3e ábrán a lámpán eső nagyfrekvenciájú feszültség akkor, ha az újragyújtási feszültség időfüggőén van korlátozva, míg a
3f ábrán ez utolsó esetben a lámpa fényteljesítménye látható, míg a
4. ábra egy elektródnélküli, kisnyomású higanygőz kisülési lámpa által sugárzott infravörös jel teljesítményének frekvenciaspektrumai.
Az 1. ábrán a tápfeszültségforrásra csatlakoznak a
KI és K2 bemeneti kapcsok. A szolgáltatott tápfeszültségből az I áramkör nagyfrekvenciájú áramot állít elő. AII. modulátor a nagyfrekvenciájú áram amplitúdóját lényegében négyszöghullámmá modulálja f frekvenciával. A II modulátorban van egy VI áramkör, amely a nagyfrekvenciájú áram amplitúdóját minden négyszöghullám végén a lámpa állandósult működése alatti, lényegében állandó értékről az f frekvenciához tartozó periódus jelentős részének megfelelő időköz alatt lényegében nulla értékre csökkenti. Az I áramkör egyik kimenete a IV lámpára van kapcsolva. Az I áramkörnek ez a kimenete rá van kapcsolva a III áramkör bemenetére is, amely méri azt a Atl időközt, amely alatt a lámpán lévő, lényegében négyszöghullám-modulált, nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója nagyobb, mint a lámpa állandósult működése közbeni, lényegében állandó érték. A ΠΙ áramkör kimenete az V áramkör bemenetére van kötve, amely a lámpa újragyújtási feszültségét Vi feszültségre korlátozza. Az V áramkör kimenete a II modulátor egy bemenetére van kötve. A II modulátor egy másik bemenete a VIII áramkör kimenetére van kötve, amely beállítja a lámpán lévő, lényegében négyszöghullám-modulált nagyfrekvenciájú feszültség δ bekapcsolási idejét.
Az 1. ábra szerinti áramköri elrendezés a következőképpen működik. Ha a KI és K2 bemeneti kapocs égy tápfeszültségforrásra van kötve, akkor az I áramkör nagyfrekvenciájú áramot állít elő, amelyet a II modulátor f frekvenciával lényegében négyszögalakúvá modulál. A IV lámpán nagyfrekvenciájú feszültség van, amely f frekvenciával lényegében ugyancsak négyszöghullám-modulálva van. A lényegében négyszöghullám modulált, nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója nagyobb, mint a IV lámpa Atl időköz utáni állandósult működése alatti, lényegében állandó érték, mivel a IV lámpa minden négyszöghullám induláskor újragyullad. Újragyújtás után a nagyfrekvenciájú feszültség révén nagyfrekvenciájú áram folyik át a IV lámpán. A Atl időközt a III áramkör méri és ez a Atl időköz a IV lámpa újragyújtási időtartamának a
HU 213 125 Β mértéke. Az V áramkör a Vi feszültséget ennek a mérésnek az eredményétől függően állítja be: a Vi feszültség növekszik a Atl időköz növekedése esetén, és a Vi feszültség csökken Atl időköz csökkenése esetén. Ily módon a IV lámpa a lényegében négyszögmodulált, nagyfrekvenciájú feszültség minden négyszöghullámának indulásakor eléggé gyorsan újragyullad és ugyanakkor ez az újragyulladás nem létesít nagyamplitúdójú, pillanatnyi fényimpulzust. Ezáltal a lámpa által előidézett interferencia infravörös rendszerekkel csak kis értékű lesz.
Az infravörös rendszerekkel való interferenciát tovább csökkenti a VI áramkör azáltal, hogy fokozatosan csökkenti a lámpán átfolyó nagy frekvenciájú áram amplitúdóját és ezáltal a fény teljesítményt minden négyszöghullám végén.
A IV lámpa fényteljesítménye beállítható a lényegében négyszöghullám-modulált, nagyfrekvenciájú feszültség δ bekapcsolási idejének a VIII áramkörrel történő beállítása útján.
A 2. ábra szerinti áramköri elrendezésben a C és E áramkörrész az 1 és 2 bemeneti kapoccsal együtt nemteljes félhidat képez. A KI és K2 bemeneti kapocs egy tápfeszültségforrásra csatlakozik. A VII áramkör a tápfeszültségről egyenfeszültséget állít elő. A VII áramkör, a KI és K2 bemeneti kapocs és a nem-teljes félhíd egy áramkört képez, amely a tápfeszültségből nagyfrekvenciájú áramot állít elő. Ez az áramkör egy elektródnélküli La lámpát működtet. AII modulátor az V és ΙΠ áramkörökön keresztül az E áramkörrész kimeneti pontjaira, azaz a nem-teljes félhíd 2 bemeneti kapcsára, valamint az La lámpát tápláló L2 tekercs másik végére van kötve.
A nem-teljes félhíd a következőképpen van felépítve. A C áramkörrészt az SÍ és S2 kapcsolóelem, az L transzformátor L3A és L3B szekunder tekercse, a 41, 42, 43,44 Zener-dióda, valamint a Dl és D2 kondenzátor képezi. Az E áramkörrész az LI tekercsből, valamint az L2 tekercset, a L transzformátor L4 primer tekercsét, a 18a és 18b kondenzátort és a 30 ellenállást tartalmazó terhelőáramkörből áll.
Az S1 és S2 kapcsolóelemben van egy-egy szabadonfutó dióda, amelynek az anódja a megfelelő kapcsolóelem első főelektródjára, katódja a megfelelő kapcsolóelem második főelektródjára van kötve.
Az L2 tekercs egy elektródnélküli La lámpa lámpaüregének edényében van elhelyezve.
Az SÍ kapcsolóelem második főelektródja az 1 bemeneti kapocsra van kötve. Az L3A szekunder tekercs egyik vége az S1 kapcsolóelem vezérlőelektródjára van kötve. Az L3A szekunder tekercs másik vége az SÍ kapcsolóelem első főelektródjára van kötve. A Dl kondenzátor söntöli az L3A szekunder tekercset. Az L3A szekunder tekercset a két, 41 s 42 Zener-dióoából álló soros áramkör is söntöli. A két 41, 42 Zenerdióda anódja össze van kötve. Az SÍ kapcsolóelem első főelektródja az S2 kapcsolóelem második főelektródjára van kötve. Az L3B szekunder tekercs egyik vége az S2 kapcsolóelem vezérlőelektródjára van kötve és az L3B szekunder tekercs másik vége az S2 kapcsolóelem első főelektródjára van kötve. A D2 kondenzátor söntöli az L3B szekunder tekercset. Az L3B szekunder tekercset a két, 43 és 44 Zener-diódából álló soros áramkör is söntöli. A 43 és 44 Zener-dióda anódja össze van kötve. Az S2 kapcsolóelem első főelektródja a 2 bemeneti kapocsra van kötve.
Az LI tekercs egyik vége az SÍ és S2 kapcsolóelem csatlakozási csomópontjára van kötve. Az LI tekercs másik vége a 18a kondenzátor egyik végére és a 18b kondenzátor egyik végére van kötve. A 18b kondenzátor másik vége az L2 tekercs egyik végére van kötve. Az L2 tekercs másik vége a 2 bemeneti kapocsra van kötve. A 18a kondenzátor másik vége az L4 primer tekercsre van kötve. Az L4 primer tekercs másik vége a 2 bemeneti kapocsra van kötve. A 30 ellenállás söntöli az L4 primer tekercset.
A 2. ábra szerinti áramkör a következőképpen működik. Ha a KI és K2 bemeneti kapocs egy tápfeszültségfonás sarkaira van kötve, akkor az 1 és 2 bemeneti kapocs között egy lényegében négyszöghullámú, δ bekapcsolási idejű és f frekvenciájú Vin feszültség az f frekvenciához tartozó periódus egy része alatt lényegében nullával egyenlő. Minden periódusnak ez alatt a része alatt az LA lámpán lévő feszültség is lényegében nulla. A Vin feszültség minden periódusának többi része alatt az 1 bemeneti kapocs potenciálja nagyobb, mint a 2 bemeneti kapocsé és a nem-teljes félhíd SÍ és S2 kapcsolóeleme nagy v frekvenciával vezetővé és nem-vezetővé válik. Ennek következtében Δ frekvenciájú nagyfrekvenciás feszültség lép fel az La lámpán. Ez azt jelenti, hogy az La lámpán lényegében négyszöghullámmodulált és nagyfrekvenciájú feszültség van és a lényegében négyszöghullámú moduláció fázisa és frekvenciája megegyezik a lényegében négyszöghullámú Vin feszültség fázisával és frekvenciájával. Az La lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség a lényegében négyszöghullámú moduláció minden négyszöghullámának indulásakor újragyújtási feszültségként hat. Az V áramkör a Vin feszültség minden négyszöghullámának indulásakor korlátozza a Vin feszültséget. Minthogy az újragyújtási feszültség amplitúdója függ a Vin feszültség amplitúdójától, ezért a Vin feszültség amplitúdójának ez a korlátozása az újragyújtási feszültség amplitúdóját egy Vi feszültségre korlátozza. Minden négyszöghullámban a t™ időpont után - amely időpontban az újragyújtási feszültség amplitúdója eléri a maximális értéket - a Vin feszültség amplitúdója a lámpa állandósult működéséhez tartozó, lényegében állandó értékre növekszik. Az újragyújtási feszültség amplitúdójának korlátozása következtében az La lámpa újragyulladása a lényegében négyszöghullám-moduláció minden négyszöghullámának indulásakor gyakorlatilag az infravörös rendszerekkel való interferencia előidézése nélkül következik be. Újragyulladás után minden négyszöghullám többi részében nagyfrekvenciájú áram folyik az La lámpán.
A VI áramkör előidézi a Vin feszültség amplitúdójának fokozatos csökkenését nulla értékre a Vin fe4
HU 213 125 Β szültség minden négyszöghullámának végén egy időköz alatt, ami a Vin feszültség periódusának jelentős része. Ennek következtében az La lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója és így az La lámpán folyó nagy frekvenciájú áram amplitúdója is fokozatosan lényegében nulla értékre csökken egy időközön át, ami lényegében négyszöghullámú moduláció egy periódusának jelentős része. Az La lámpán folyó nagyfrekvenciájú áramnak ez a fokozatos csökkenése a lényegében négyszöghullámú moduláció minden négyszöghullámának végén az infravörös rendszerekkel létrehozott interferencia további csökkenését eredményezi.
A ΙΠ áramkör méri azt a Atl időközt, ami alatt az La lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója nagyobb, mint az La lámpa állandósult működésekor fennálló, lényegében állandó érték. Az V áramkör ennek a mérésnek az eredményétől függően állítja be a Vin feszültség amplitúdójának korlátozását a Vin feszültség minden négyszöghullámának indulásakor. A Vin feszültség amplitúdókorlátjának beállítása azt jelenti, hogy beállítjuk a Vi feszültséget, amire az La lámpán lévő újragyújtási feszültség korlátozva van. A Atl időközt a ΠΙ áramkör és az V áramkör egy lényegében állandó értékre szabályozza és így az infravörös rendszerekkel fellépő interferencia lényegében független az La lámpa hőmérsékletétől.
Ha a tápfeszültség váltakozófeszültség, akkor a VII áramkör állhat például egy dióda-hídkapcsolásból és egy vagy több egyenáramú szaggató kombinációjából. A szaggató lehet feszültségnövelő, feszültségcsökkentő vagy visszaáramlásos típusú. Az egyenáramú szaggatóbban lévő kapcsoló(k) bekapcsolási idejét f frekvenciával változtatva létrehozható egy lényegében négyszöghullám-alakú, f frekvenciájú Vin feszültség, és korlátozható a Vin feszültség amplitúdója.
A 3a ábrán látható a találmány szerinti áramköri elrendezéssel működtetett lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdójának V feszültség-t idő grafikonja a lényegében négyszöghullámú moduláció egy négyszöghulláma alatt olyan helyzetben, amelyben nem tettek lépéseket az újragyújtási folyamat szabályozására. A lényegében négyszöghullám-modulált nagy frekvenciájú feszültség négyszöghullámának indulásakor a nagyffekvenciájú feszültség amplitúdója egy Atl időköz alatt a lámpa újragyújtása következtében viszonylag nagy. Újragyújtás után a nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója a négyszöghullám többi része alatt jóval kisebb, Vb értéket vesz fel. A nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója minden négyszöghullám végén nagyon gyorsan lecsökken lényegében nulla értékre.
Mind az infravörös sugárzás sugárzó fluxusa, mind a látható fény fényteljesítménye időfüggőén viselkedik, amint ezt a 3b ábra W fényteljesítmény-t idő grafikonja mutatja. A gyújtási feszültség viszonylag nagy amplitúdója következtében egy viszonylag nagy amplitúdójú, pillanatnyi fényimpulzus lép fel. A fényteljesítmény ezután egy lényegében állandó értéken stabilizálódik. A fényteljesítmény a négyszöghullám egy része alatt ezen a lényegében állandó értéken marad. A négyszöghullám végén a fényteljesítmény nagyon gyorsan lényegében nulla értékre csökken. Mind a pillanatnyi fényimpulzus, mind - kisebb mértékben a fényteljesítménynek minden négyszöghullám végén lényegében nulla értékre való gyors csökkenése interferenciát idéz elő az infravörös rendszerekkel.
A 3c ábrán látható lámpán lévő nagyfrekvenciájú
V feszültség amplitúdójának változása a lényegében négyszöghullámú moduláció egy négyszöghulláma alatt a t idő függvényében abban az esetben, amelyben az újragyújtási feszültség amplitúdója egy lényegében állandó Vi feszültségre van korlátozva és lépéseket tettek, hogy a lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója minden négyszöghullám végén fokozatosan csökkenjen. Újragyújtás után a nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója egy Vb értékre csökken ugyanúgy, mint a 3a ábrán látható esetben. Minthogy az újragyújtási feszültség amplitúdója kisebb, ezért a lámpa újragyújtásához szükséges idő hosszabb, mint abban az esetben, amelyben nem tettek lépéseket az újragyújtási folyamat szabályozására. Ez abban nyilvánul meg, hogy tovább nőtt az a Atl időköz, ami alatt a lámpán lévő nagy frekvenciájú feszültség amplitúdója nagyobb, mint a Vb érték. A négyszöghullám végén a lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója és ezzel a lámpán folyó nagyffekvenciájú áram amplitúdója a At2 időköz alatt a lámpa állandósult működése közbeni Vb értékről lényegében nulla értékre csökken. A At2 jelentős része az f frekvenciához tartozó periódusnak.
A 3d ábrán a W fényteljesítmény látható a t idő függvényében abban az esetben, amelyben a lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdója az idő függvényében a 3c ábra szerint alakul. Látható, hogy a pillanatnyi fényimpulzus amplitúdója jelentősen csökkent és az is, hogy a fényteljesítmény nulla értékre való csökkenése a négyszöghullám végén hosszabb időköz alatt megy végbe, mint a 3b ábra szerinti esetben. Ez a két változás jelentősen csökkenti az infravörös rendszerek és a lámpa által sugárzott fény közötti interferenciát.
A 3e ábrán látható a lámpán lévő nagyffekvenciájú
V feszültség amplitúdójának alakja a t idő függvényében, amikor az amplitúdót korlátozó Vi feszültség időfüggő. A bemutatott esetben a Vi feszültség fokozatosan nő minden négyszöghullám elején. A lámpán lévő nagyffekvenciájú feszültség amplitúdója egy maximális értékig növekszik. Ezután a maximális érték után az amplitúdó Vb értékre csökken. Az amplitúdó alakja az idő függvényében attól az időponttól, amelyben az amplitúdó elérte a Vb értéket, lényegében azonos a 3c ábra szerinti alakkal. A Atl időköz úgy szabályozható, hogy a Vi feszültséget gyorsabban vagy kevésbé gyorsan növeljük addig a t,,, időpontig, amelyben a lámpán lévő nagyffekvenciájú feszültség amplitúdója eléri a maximumot. így a Atl időközt lényegében időfüggetlenné tettük.
A 3f ábrán látható a lámpa W fényteljesítménye a t idő függvényében abban az esetben, amelyben a lám5
HU 213 125 Β pán lévő nagy frekvenciájú feszültség amplitúdója az idő függvényében a 3e ábra szerint változik. Látható, hogy a pillanatnyi fényimpulzus lényegében megszűnt és a fényteljesítmény a lényegében nulla értékről fokozatosan növekszik ugyanarra a lényegében állandó szintre, mint amit a 3b és 3d ábrán ért el. A fényteljesítmény csökkenése a lényegében állandó szintről a lényegében nulla értékre ugyancsak nagyon fokozatos, ugyanúgy, mint a 3d ábra szerinti esetben. A fényteljesítmény fokozatos változása minden négyszöghullámnak mind az elején, mind a végén azt eredményezi, hogy a lámpa által az infravörös rendszerekben okozott interferencia nagyon kicsi.
A 4. ábrán a lámpa által sugárzott infravörös fény teljesítményét az y-tengelyen decibelben (dB) ábrázoltuk. Az y-tengely minden szakasza 10 dB teljesítményváltozásnak felel meg. Az x-tengelyen ábrázolt mennyiség frekvencia dimenziójú és az x-tengely minden szakasza 10 kilohertz (kHz) frekvenciaváltozásnak felel meg. A koordinátarendszer origója az x = 0 kHz, y = 0 dB pont. Az alkalmazott lámpa egy 100 W teljesítményű, elektródnélküli, kisnyomású higanygőz kisülési lámpa volt. A lámpát lényegében négyszöghullám-modulált nagy frekvenciájú árammal üzemeltettük. Az ábrán látható a lámpa által sugárzott infravörös fény teljesítményének frenkvenciaspektruma egyrészt arra az esetre, amelyben az elektródnélküli, kisnyomású, higanygőz kisülési lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdójának változását szabályoztuk és a nagyfrekvenciájú áram amplitúdójának csökkenését minden négyszöghullám végén szabályoztuk, másrészt arra az esetre, amelyben ezeket nem szabályoztuk. A nagyfrekvenciájú áram Δ frekvenciája közelítőleg 2,65 MHz, a lényegében négyszöghullámú moduláció f modulációs frekvenciája közelítőleg 200 Hz volt. Ha a lámpa újragyújtását nem szabályoztuk, akkor a lámpán fellépő újragyújtási feszültség 1000 V fölé nőtt és a lámpa által sugárzott infravörös fény frekvenciaspektrumát az A görbe adja meg. A B görbét ugyanezen a lámpán vettük fel. Miután lépéseket tettünk egyrészt az újragyújtási feszültségnek egy időfüggő Vi feszültségre való korlátozása végett, amelynek az amplitúdója lényegében nulla V-ról mintegy 200 gsec alatt közelítőleg 220 V maximális értékre növekszik, másrészt a lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdójának minden négyszöghullám végén való, mintegy 200 gsec időköz alatti csökkentése végett, amint ez a 3e ábrán látható. Mind az A, mind a B görbét 3 kHz sávszélességen vettük fel. A B görbének az A görbéhez viszonyított helyzetéből azt a következtetést lehet levonni, hogy a lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdójának korlátozása esetén az infravörös jel teljesítménye viszonylag széles frekvencitartományban jóval kisebb, mint a lámpán lévő nagyfrekvenciájú feszültség amplitúdójának szabályozása nélküli esetben. Sok infravörös fénnyel működő távvezérlő berendezés néhányszor tíz kHz nagyságú frekvencián működik. A 4. ábrából kitűnik, hogy a találmány szerinti megoldás a lámpa által sugárzott infravörös fényt ebben a frekvenciatartományban akár több mint dB-lel csökkentheti.
Végül leírjuk, hogy miből állhat példaképpen egy, az elrendezésben szereplő, a IV lámpán eső újragyújtási feszültséget a Vi feszültségre korlátozó V áramkör. Amennyiben a II modulátor rendelkezik egy szokásos határoló bemenettel, az V áramkör kimenetét egyszerűen ide köthetjük. Az V áramkör ezen kimenetén egy, a Vi feszültséggel arányos feszültség lehet, amely származhat egy állandó feszültséggenerátorból, amely a kisülési IV lámpa típusa szerint határozható meg, illetve lehet időben változó is. Ilyet például egy szokásos termisztoros megoldással kaphatunk, amely a kisülési lámpa közvetlen környezetének pillanatnyi hőmérsékletével, azaz a lámpa üzemi bemelegedettségével öszszefüggóen kerülhet figyelembevételre. Az adott kisnyomású higanygőz kisülési IV lámpa újragyulladási időtartamának ti időközétől teszi szintén időben változó módon függővé a III áramkör Vi feszültséget. Ekkor a III áramkör ti időközzel arányos feszültséget szolgáltató kimenete a Vi feszültséggel arányos feszültséget kiadó V áramkör bemenetére van kapcsolva. A V áramkör például egy feszültségkövető fokozaton keresztül pedig közvetve a II modulátoron át az újragyújtási feszültség felső korlátját szabja meg a Vi feszültség értékében.

Claims (5)

  1. SZABADALMI IGÉNYPONTOK
    1. Áramköri elrendezés kisnyomású higanygőz kisülési lámpa nagy frekvenciájú árammal való üzemeltetésére, mely elrendezés tartalmaz egy, a nagyfrekvenciájú áramot a tápfeszültségből előállító áramkört (I), és a nagyfrekvenciájú áramot egy f frekvenciájú négyszöghullám moduláló modulátort (II), azzal jellemezve, hogy az elrendezésben egy, a lámpán (IV) eső újragyújtási feszültséget egy Vi feszültségre korlátozó áramkör (V) van.
  2. 2. Az 1. igénypont szerinti áramköri elrendezés, azzal jellemezve, hogy az f frekvencia 100 Hz és 10 kHz között van.
  3. 3. Az 1. vagy 2. igénypont szerinti áramköri elrendezés, azzal jellemezve, hogy a lámpán (IV) eső újragyújtási feszültséget időfüggőén változó Vi feszültségre korlátozó áramköre (V) van.
  4. 4. Az 1., 2. vagy 3. igénypont szerinti áramköri elrendezés, azzjal jellemezve, hogy egy, a Vi feszültséget az adott kisnyomású higanygőz kisülési lámpa (TV) újragyulladási időtartamának időközétől (Átl) függővé tevő áramkör (III) van a lámpán (TV) eső újragyújtási feszültséget Vi feszültségre korlátozó áramkör (V) és a lámpa (IV) közé kötve.
  5. 5. Az 1„ 2., 3. vagy 4. igénypont szerinti áramköri elrendezés, azzal jellemezve, hogy a modulátor (Π) tartalmaz egy, az f frekvenciához tartozó 1/f periódusidő alatt a nagyfrekvenciájú áram amplitúdóját a lámpa (TV) állandósult működésekor fennálló értékről nulla értékre való csökkenési időközét (Át2) meghosszabbító áramkört (VI).
HU9200339A 1991-02-07 1992-02-04 Circuit arrangement for operating low-pressure mercury vapour discharge lamp by means of high-frequency current HU213125B (en)

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
NL9100214 1991-02-07

Publications (3)

Publication Number Publication Date
HU9200339D0 HU9200339D0 (en) 1992-04-28
HUT61645A HUT61645A (en) 1993-01-28
HU213125B true HU213125B (en) 1997-02-28

Family

ID=19858842

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
HU9200339A HU213125B (en) 1991-02-07 1992-02-04 Circuit arrangement for operating low-pressure mercury vapour discharge lamp by means of high-frequency current

Country Status (9)

Country Link
US (1) US5243261A (hu)
EP (1) EP0498497B1 (hu)
JP (1) JPH04324291A (hu)
KR (1) KR100266244B1 (hu)
AT (1) ATE164980T1 (hu)
DE (1) DE69225013T2 (hu)
ES (1) ES2116309T3 (hu)
FI (1) FI920473A (hu)
HU (1) HU213125B (hu)

Families Citing this family (19)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
KR940003434A (ko) * 1992-07-20 1994-02-21 에프. 제이. 스미트 방전 램프 동작 장치
EP0580257B1 (en) * 1992-07-20 1996-12-18 Koninklijke Philips Electronics N.V. Circuit arrangement for square-wave modulation of a high-frequency current in a ballast for a discharge lamp
US5306987A (en) * 1993-03-11 1994-04-26 General Electric Company Acoustic resonance arc stabilization arrangement in a discharge lamp
US5373217A (en) * 1993-03-24 1994-12-13 Osram Sylvania Inc. Method and circuit for enhancing stability during dimming of electrodeless hid lamp
US5446350A (en) * 1994-04-18 1995-08-29 General Electric Company Impedance matching circuit for an electrodeless fluorescent lamp ballast
JP3905923B2 (ja) * 1995-07-10 2007-04-18 コーニンクレッカ フィリップス エレクトロニクス エヌ ヴィ 放電灯点灯回路配置
US5684367A (en) * 1996-01-16 1997-11-04 Osram Sylvania Inc. Color control and arc stabilization for high-intensity, discharge lamps
US5691607A (en) * 1996-04-26 1997-11-25 Northrop Grumman Corporation Modular high power modulator
DE19709545A1 (de) * 1997-03-07 1998-09-10 Patent Treuhand Ges Fuer Elektrische Gluehlampen Mbh Schaltsteuerung einer Betriebsschaltung
US5949197A (en) * 1997-06-30 1999-09-07 Everbrite, Inc. Apparatus and method for dimming a gas discharge lamp
NL1010101C2 (nl) * 1998-09-16 2000-03-17 Koninkl Philips Electronics Nv Werkwijze voor het instellen van het spectrum van het licht van een gasontladingslamp, een gasontladingslamp, en een armatuur daarvoor.
US6160360A (en) * 1998-12-28 2000-12-12 The Amcor Group, Ltd. Power control with reduced radio frequency interference
US6353295B1 (en) * 1999-01-20 2002-03-05 Philips Electronics North America Corporation Lamp electronic ballast with a piezoelectric cooling fan
AU2003242026A1 (en) * 2002-06-07 2003-12-22 Matsushita Electric Industrial Co., Ltd. Electrodeless discharge lamp lighting device, light bulb type electrodeless fluorescent lamp and discharge lamp lighting device
AU2003254959A1 (en) * 2002-09-12 2004-04-30 Matsushita Electric Industrial Co., Ltd. Lighting device of electrodeless discharge lamp, bulb type electrodeless fluorescent lamp and lighting device of discharge lamp
JP4433677B2 (ja) * 2003-02-14 2010-03-17 パナソニック電工株式会社 無電極放電灯点灯装置
JP2007094266A (ja) * 2005-09-30 2007-04-12 Sanken Electric Co Ltd 表示装置用の放電管点灯装置
EP2080211A4 (en) * 2006-10-16 2014-04-23 Luxim Corp DISCHARGE LAMP BASED ON A SPREADING SPECTRUM
WO2008048600A2 (en) * 2006-10-16 2008-04-24 Luxim Corporation Modulated light source systems and methods

Family Cites Families (6)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US4219760A (en) * 1979-03-22 1980-08-26 General Electric Company SEF Lamp dimming
NL8104200A (nl) * 1981-09-11 1983-04-05 Philips Nv Elektrische schakeling voor het bedrijven van een gas- en/of dampontladingslamp.
FR2527398A1 (fr) * 1982-05-18 1983-11-25 Gen Electric Procede et dispositif de commande du niveau de sortie d'une charge a niveau de sortie variable
US4734624A (en) * 1985-07-25 1988-03-29 Matsushita Electric Works, Ltd. Discharge lamp driving circuit
US4885508A (en) * 1986-10-31 1989-12-05 Mole-Richardson Company System for controlling the intensity of high power lights
FR2649277B1 (fr) * 1989-06-30 1996-05-31 Thomson Csf Procede et dispositif de gradation de lumiere pour lampe fluorescente d'eclairage arriere d'ecran a cristaux liquides

Also Published As

Publication number Publication date
EP0498497A2 (en) 1992-08-12
FI920473A0 (fi) 1992-02-04
HU9200339D0 (en) 1992-04-28
DE69225013T2 (de) 1998-10-15
KR100266244B1 (ko) 2000-09-15
EP0498497B1 (en) 1998-04-08
ES2116309T3 (es) 1998-07-16
EP0498497A3 (en) 1993-05-26
HUT61645A (en) 1993-01-28
US5243261A (en) 1993-09-07
ATE164980T1 (de) 1998-04-15
KR920017519A (ko) 1992-09-26
DE69225013D1 (de) 1998-05-14
FI920473A (fi) 1992-08-08
JPH04324291A (ja) 1992-11-13

Similar Documents

Publication Publication Date Title
HU213125B (en) Circuit arrangement for operating low-pressure mercury vapour discharge lamp by means of high-frequency current
KR100271749B1 (ko) 냉음극 형광 램프 구동기
JP2849815B2 (ja) 高圧ガス放電灯作動用回路
US20030001518A1 (en) Pulse-width modulation for operating high pressure lamps
US5481162A (en) Method of supplying current to a sodium high-pressure discharge lamp, and current supply system
US7525261B2 (en) Circuit arrangement for operating a high pressure discharge lamp
US6696800B2 (en) High frequency electronic ballast
US6531830B2 (en) Discharge-lamp drive apparatus
JP4593821B2 (ja) 放電灯の作動方法および放電灯を作動するための安定器
US4806830A (en) Device and process for lighting a fluorescent discharge lamp
JP5030011B2 (ja) 高圧放電灯点灯装置
US6791285B2 (en) Lamp color control for dimmed high intensity discharge lamps
US5424616A (en) Modulatged high frequency discharge lamp operating circuit with IR suppression
JP4306363B2 (ja) 放電灯点灯装置
JP4883292B2 (ja) 高圧放電灯点灯装置及び高圧放電灯の調光方法
JP3899798B2 (ja) 無電極放電灯点灯装置
JP2009289555A (ja) 放電灯点灯装置および照明器具
US7166971B2 (en) Circuit arrangement for operating a high pressure discharge lamp
EP0580257B1 (en) Circuit arrangement for square-wave modulation of a high-frequency current in a ballast for a discharge lamp
JPH09204989A (ja) 低圧放電ランプを動作させるための回路装置
JPH07183091A (ja) 放電灯点灯装置
JPH06151083A (ja) 蛍光灯点灯装置
JPH08264295A (ja) 放電灯点灯装置及び照明装置
WO2008135938A2 (en) Method and circuit for pulsed fluorescent lamp operation
EP0910932A1 (en) Circuit arrangement

Legal Events

Date Code Title Description
HMM4 Cancellation of final prot. due to non-payment of fee