ES2680045B1 - Aparato y metodo de medicion en linea de pulsos laser con polarizacion dependiente del tiempo - Google Patents
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Description
APARATO Y MÉTODO DE MEDICIÓN EN LÍNEA DE PULSOS LÁSER CON
POLARIZACIÓN DEPENDIENTE DEL TIEMPO
DESCRIPCIÓN
OBJETO DE LA INVENCIÓN
El objeto de la invención se enmarca en el campo de la Física.
Más concretamente, este documento va dirigido a la medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo y un método de medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo que permiten llevar a cabo una medida en línea de pulsos láser cuya polarización depende del tiempo, es decir, ésta es variable en el transcurso del tiempo a lo largo de la duración de dicho pulso.
ANTECEDENTES DE LA INVENCIÓN
En las últimas décadas se ha logrado generar pulsos de luz láser de duración extremadamente breve (sobre el rango del femtosegundo, 10-15 s). Ello ha llevado aparejado el desarrollo de nuevas técnicas de medida de dichos pulsos (autocorrelación, SPIDER, FROG o d-scan, entre otras). Dichas técnicas tienen en común que asumen que la luz está polarizada linealmente y que dicho estado de polarización no cambia a lo largo del pulso. Si bien esto es lo habitual en dichas fuentes de luz, existen situaciones, en número e interés creciente, en las que la luz presenta una cierta polarización cambiante en el tiempo.
La primera técnica de caracterización de polarización variable en el tiempo en rango ultrarrápido (femtosegundo), conocida como “POLLIWOG”, aparece en 1997 en W. J. Walecki, D. N. Fittinghoff, A. L. Smiri, and R. Trebino, "Characterízation of the polarization state of weak ultrashort coherent signals by dual-channel spectral interferometry," Optics Letters 22, 81-83 (1997). En dicho trabajo, se hace uso de interferometría espectral para obtener la diferencia de fase entre componentes de polarización vertical y horizontal del pulso en estudio refiriéndolas a un pulso auxiliar de referencia (tanto en fase espectral como en polarización). Dicha diferencia de fase entre componentes, junto con las amplitudes espectrales (medidas con un espectrómetro, por ejemplo), permiten la
reconstrucción de la polarización en función del tiempo. La técnica se basa en una configuración de doble canal, midiendo en un mismo tiro en cada uno de dichos canales la diferencia de fase de cada componente de polarización del pulso en estudio con las correspondientes componentes del pulso auxiliar de referencia.
Posteriormente se presentó otra aproximación al problema empleando reconstrucción tomográfica en P. Schlup, O. Masihzadeh, L. Xu, R. Trebino, and R. A. Barteis, “Tomographic retrieval of the polarization state of an ultrafast laser pulse ," Optics Letters 33, 267-269 (2008) . Se basa en medir la reconstrucción temporal de los pulsos en diversas proyecciones de polarización lineal mediante alguna de las técnicas de reconstrucción estándar aptas sólo para dicha polarización, es decir, que no son capaces de ver la evolución de la polarización. Por ejemplo, se miden dos proyecciones perpendiculares y una a 45° respecto a estas. Conociendo las perpendiculares, se ajusta la fase entre dichas componentes para obtener el resultado de la proyección intermedia a 45°. En este proceso de ajuste se determina la fase que, con los datos anteriores, permite reconstruir la evolución temporal de la polarización.
Otras técnicas ópticas propuestas en la bibliografía se basan en efecto Talbot como la técnica detallada en C. C. Chen, and S. D. Yang, "All-optical self-referencing measurement of vectorial optical arbitrary waveform," Optics Express 22, 28838-28844 (2014), en polarimetría basada en modulación no lineal de la fase como la detallada en E. Lopez-Lago, and R. de la Fuente, "Measurement of the polarization dynamics of ultrashort pulses by using nonlinear phase modulation and channelled spectroscopic polarimetry," Journal of Optics A-Pure and Applied Optics 7, 400-403 (2005), o en interferometría espacial-temporal multiplexada en ángulo como la técnica detallada en A. Rakhman, M. W. Lin, and I. Jovanovic, "Angle-multiplexed spatial-spectral interferometry for simultaneous measurement of spectral phase and polarization state," Optics Express 21, 26896-26907 (2013). Recientemente se ha propuesto una técnica basada en experimentos de attosecond streaking usando un microscopio de reacción. Esta técnica detallada en R. Boge, S. Heuser, M. Sabbar, M. Lucchini, L. Gallmann, C. Cirelli, and U. Keller, "Revealing the time-dependent polarization of ultrashort pulses with sub-cycle resolution," Optics Express 22, 26967-26975 (2014), además de ser muy compleja y cara, se encuentra muy alejada del concepto de la que se presenta.
La técnica y el aparato de la presente invención se basan en una configuración en línea, en contraste con la configuración dual descrita anteriormente de W. J. Walecki, D. N. Fittinghoff, A. L. Smirl, and R. Trebino, "Characterízation of the polarization state of weak ultrashort coherent signals by dual-channel spectral interferometry," Optics Letters 22, 81 83 (1997). En la presente invención, se prescinde de un segundo haz auxiliar de referencia, al tiempo que una de las componentes de polarización del pulso en estudio desempeña el papel de dicha referencia. Esto permite una configuración en línea del aparato, robusta y sencilla, evitando ruidos e inestabilidades (vibraciones, corrientes de aire, etc.) asociados a interferómetros clásicos.
DESCRIPCIÓN DE LA INVENCIÓN
Se describe en este documento un aparato que permite caracterizar luz con polarización dependiente del tiempo que supera los inconvenientes y desventajas de lo anteriormente citado a la par que aporta no sólo una mayor estabilidad frente a vibraciones, sino que además resulta más sencillo de alinear que los dispositivos conocidos hasta el momento.
De esta manera se tiene un primer aspecto de la invención correspondiente a un aparato para la medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo que permite llevar a cabo, entre otros:
• Estudios de dicroísmo, quiralidad y actividad óptica de especies.
• Estudios de fenómenos no lineales de polarización.
• Aplicación de espectroscopia óptica en nanoescala.
• Estudios de sistemas moleculares a través de pulsos modulados en polarización.
• Estudios de pozos cuánticos.
• Caracterización de trenes de pulsos en telecomunicaciones.
• Análisis de efectos no lineales sobre luz con polarización dependiente del tiempo.
Asimismo, se tiene un segundo aspecto de la invención correspondiente a un método de medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo. Este método de medida se efectúa en primer lugar con un haz de polarización conocida, a fin de calibrar las fases espectrales introducidas por el sistema de medición. A continuación, se reproduce el procedimiento para medir el haz a analizar. Mediante un
sistema auxiliar de reconstrucción de pulsos no vectoriales (esto es, presentando sólo una componente de polarización lineal), se determina la fase espectral de una de las dos componentes del haz (ordinaria o extraordinaria), que actuará como referencia. Gracias al retardo entre componentes ordinaria y extraordinarias introducido por un elemento birrefringente y mediante un procedimiento de reconstrucción de interferometría espectral empleando los datos medidos con anterioridad, se extraen las amplitudes y fases espectrales de las dos componentes de polarización, ordinaria y extraordinaria, del haz a analizar. Posteriormente, mediante la aplicación de transformación de Fourier a dichas amplitudes y fases espectrales, se reconstruye temporalmente la evolución de las componentes ordinaria y extraordinaria del haz a analizar, con lo que se obtiene el estado de polarización de los pulsos de luz dependiente del tiempo.
Para llevar a cabo el método del segundo aspecto de la invención se tiene que realizar un proceso de medida que se puede poner en funcionamiento de la siguiente forma:
1. Se realiza una medida del espectro del pulso con el polarizador lineal colocado de forma que permita pasar sólo la componente ordinaria de polarización del sistema birrefringente (120). De esta forma se conoce el espectro de dicha componente.
2. Se efectúa una medida del espectro del pulso con el polarizador lineal colocado de forma que permita pasar sólo la componente extraordinaria de polarización del sistema birrefringente. De esta forma se conoce el espectro de dicha componente.
3. Se efectúa una medida del espectro del pulso con el polarizador lineal colocado formando un ángulo entre las direcciones de vibración de las componentes ordinaria y extraordinaria de polarización del sistema birrefringente (por ejemplo, 45°). Las interferencias espectrales en dicho espectro contienen información de la diferencia de fase entre ambas componentes.
4. Se selecciona una de las dos componentes de polarización del pulso y se caracteriza su fase espectral midiéndola con una técnica estándar para reconstrucción de pulsos con polarización lineal constante (p.ej. FROG, SPIDER, d-scan). De esta forma se obtiene la reconstrucción del pulso de referencia. Esta selección se puede hacer de varias formas, por ejemplo, se puede usar un polarizador lineal, que deje pasar sólo la componente a medir.
Otro ejemplo sería medirla con el polarizador del montaje seleccionando la componente de referencia y de la medida sustrayendo la dispersión que pueda aportar el elemento birrefringente o también se puede tener una superficie en ángulo de Brewster, con lo que la luz reflejada estará polarizada en dirección perpendicular al plano de incidencia.
5. Con los datos adquiridos anteriormente, se emplean algoritmos de reconstrucción de interferometría espectral como, por ejemplo, los descritos en L. Lepetit, G. Cheriaux, and M. Joffre, "Linear techniques of phase measurement by femtosecond spectral interferometry for applications in spectroscopy," Journal of the Optical Society of America B-Optical Physics 12, 2467-2474 (1995). En dicha reconstrucción el pulso de referencia será la componente de polarización previamente reconstruida. De esta forma, se obtendrá la fase espectral de la segunda componente sin ambigüedad con respecto a la primera. Esto permite conocer, mediante transformación de Fourier, el estado de polarización del pulso en función del tiempo.
Previamente a una medida se puede llevar a cabo un calibrado el aparato. Para ello se efectuará la medida de un pulso con polarización conocida (por ejemplo, un pulso con polarización lineal a 45° entre las direcciones ordinarias y extraordinarias del sistema birrefringente). Tras efectuar el proceso de medida, la fase relativa extraída entre ambas componentes será la calibración del aparato, que se deberá sustraer de las medidas que se efectúen. Esta calibración será válida mientras las medidas se efectúen con el haz alineado en el aparato de la misma forma y siempre que el pulso a medir no tenga nuevas componentes espectrales respecto al pulso usado en la calibración.
Tal y como se ha indicado anteriormente para llevar a cabo una medida de un pulso problema se alinea el haz, garantizando que sea el mismo alineamiento que el de calibración. Posteriormente, y de manera similar a lo anteriormente descrito, se procede a realizar una medida con el polarizador paralelo a la dirección de la componente ordinaria del elemento birrefringente, una medida con el polarizador paralelo a la dirección de la componente extraordinaria del elemento birrefringente y una medida con el polarizador en dirección intermedia (típicamente 45°, pero podría ser otra).
Cabe destacar asimismo que al efectuar el montaje del aparato se puede hacer necesario calibrar preferentemente la respuesta del espectrómetro (o monocromador, analizador de espectro ópticos, sistema de caracterización espectral, etc.) con la polarización. Para ello, se puede emplear un haz linealmente polarizado, al que se rota la polarización (por ejemplo, mediante una lámina de retardo de media onda) y se registra la señal medida por el espectrómetro para las diversas orientaciones. Este calibrado puede efectuarse sólo una vez, sería válido posteriormente, siempre que el pulso a medir no tenga nuevas componentes espectrales respecto al pulso usado en la calibración.
DESCRIPCIÓN DE LOS DIBUJOS
Para complementar la descripción que se está realizando y con objeto de ayudar a una mejor comprensión de las características de la invención, de acuerdo con un ejemplo preferente de realización práctica de la misma, se acompaña como parte integrante de dicha descripción, un juego de dibujos en donde con carácter ilustrativo y no limitativo, se ha representado lo siguiente:
Figura 1.- En la figura 1 se aprecia un diagrama de flujo del método del segundo aspecto de la invención a la vez que se aprecian los distintos componentes a utilizar del aparato del primer aspecto de la invención.
REALIZACIÓN PREFERENTE DE LA INVENCIÓN
En una realización preferente de un primer aspecto de la invención se tiene un aparato para medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo, aparato que comprende una o más, preferentemente una, láminas de material birrefringente que definen un sistema birrefringente (120), preferentemente con el eje óptico perpendicular a la dirección de propagación del haz, un polarizador lineal (130) y un espectrómetro (140) en el rango del espectro del haz a medir actuando como sistema de caracterización espectral; de tal manera que al hacer pasar luz a través de la lámina sus componentes de polarización extraordinaria y ordinaria presentan un retraso entre ellas.
De esta manera se tiene el aparato objeto del primer aspecto de la invención, el cual comprende una lámina de material birrefringente, con el eje óptico perpendicular a la dirección de propagación de un haz a medir, medios de caracterización espectral de la luz, como puede ser un espectrómetro, en el rango del haz a medir, y un polarizador lineal adaptado para seleccionar varias proyecciones de polarización. El funcionamiento o implementación de dicho aparato se puede observar en la figura 1 donde se tiene un haz (101) incidente a analizar, el cual pasa a través de una unidad de selección (110) para seleccionar una componente de polarización, que es una componente de referencia (112) y conducirla a una unidad de medida temporal (160) de pulsos polarizados linealmente; a modo de ejemplo, pero no limitativo, la unidad de selección (110) puede ser una superficie que pueda introducirse en el camino óptico sobre la que el haz (101) incida en ángulo de Brewster, un espejo que refleje el haz (101) y lo haga pasar por un polarizador no lineal con dispersión calibrada, etc.
Esta selección se efectuará sólo cuando se quiere medir la componente de referencia (112). Cuando no se efectúa esta selección y sí una medida en polarización, un haz a analizar saliente (111) llega a un sistema birrefringente (120) que descompone en dos componentes de polarización, ordinaria y extraordinaria, viajando a diferente velocidad por el sistema birrefringente (120). Un haz resultante (121) del paso por el sistema birrefringente (120) atraviesa un polarizador lineal (130) el cual se orientará para seleccionar una o varias proyecciones de polarización. La luz resultante (131), la cual se encuentra linealmente polarizada respecto a ciertas direcciones de interés, será acoplada a una unidad de análisis espectral (140), como puede ser un espectrómetro (140), para llevar a cabo un análisis espectral en el rango del espectro del haz (101) incidente a analizar. Los datos resultantes (141) serán analizados en un módulo de procesado (150).
Dicho funcionamiento hace uso del citado polarizador lineal (130) mediante el cual se puede seleccionar una o varias proyecciones de polarización que el espectrómetro (140) detectará:
• Proyección en dirección de onda extraordinaria: permite medir el espectro en dicha componente.
• Proyección en dirección de onda ordinaria: permite medir el espectro en dicha componente.
• Proyección en una dirección intermedia (típicamente 45°): permite medir el espectro presentando interferencias entre las dos componentes retardadas que, a través de un proceso de filtrado de Fourier, proporciona la diferencia de fase entre ellas, fundamental para la determinación de la fase espectral de cada una de las componentes, ordinaria y extraordinaria.
En una realización preferente de un segundo aspecto de la invención correspondiente a un método de medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo que hace uso del aparato del primer aspecto de la invención se tiene que hacer pasar el haz (101) incidente a analizar a través del sistema birrefringente (120), para posteriormente seleccionar la proyección de polarización en la dirección ordinaria del medio birrefringente mediante rotación del polarizador lineal (130).
A continuación, se procede a detectar y medir mediante el espectrómetro (140) dicha proyección de polarización en la dirección ordinaria del medio birrefringente, para posteriormente seleccionar la proyección de polarización en la dirección extraordinaria del medio birrefringente o sistema birrefringente (120) mediante rotación del polarizador lineal (130). Hecho esto, se puede proceder a detectar y medir dicha proyección de polarización mediante el espectrómetro (140)
Una vez se ha seleccionado la proyección de polarización en una dirección con componentes ordinarias y extraordinarias (por ejemplo, formando un ángulo de 45° con respecto a las mismas) del medio birrefringente mediante rotación del polarizador lineal (130), se procede a detectar y medir mediante el espectrómetro la proyección de polarización con la estructura de interferencias entre las dos componentes para poder extraer, mediante un algoritmo de reconstrucción de interferometría espectral, empleando asimismo los espectros de las proyecciones de las componentes ordinarias y extraordinarias medidas en los pasos previos, la amplitud de las componentes ordinaria y extraordinaria del haz a analizar y la diferencia entre sus fases espectrales después de haber pasado por el sistema birrefringente.
Adicionalmente se puede efectuar un calibrado del aparato con un haz polarizado de forma conocida, por ejemplo, linealmente con proyecciones en las componentes ordinaria y extraordinaria de propagación en el medio birrefringente, para determinar
los desfases de las dos componentes, ordinaria y extraordinaria, en dicho material birrefringente.
De manera adicional el método de medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo de la invención puede comprender eliminar la contribución debida al sistema birrefringente a la diferencia de fases espectrales entre las componentes ordinaria y extraordinaria tras el material birrefringente, obtenida tal y como se detallado anteriormente, extrayendo de esta manera la diferencia de fases espectrales entre las componentes ordinaria y extraordinaria de polarización antes de pasar por el material birrefringente.
A continuación, se selecciona preferentemente, a modo de ejemplo, pero no limitativo, previamente al sistema birrefringente (120) una de las componentes de polarización, siendo ésas una componente ordinaria y una componente extraordinaria con respecto al sistema birrefringente, para posteriormente medir la fase espectral de la componente de referencia seleccionada anteriormente. La medición de la fase espectral de la componente de referencia del paso se puede llevar a cabo mediante una técnica de reconstrucción de pulsos con polarización constante, como por ejemplo FROG, SPIDER y d-scan
Adicionalmente se añade a la fase espectral de la componente de referencia anteriormente la citada la diferencia de fases espectrales entre las componentes ordinaria y extraordinaria antes de pasar por el material birrefringente, obtenida según se ha indicado previamente, calculando de esta forma la fase espectral de la otra componente de polarización. A partir de dichas fases espectrales y de los espectros de las proyecciones de las componentes de polarización ordinaria y extraordinaria del haz (101) medidos como se ha detallado previamente, se calculan las amplitudes espectrales complejas de las proyecciones de las componentes de polarización ordinaria y extraordinaria del haz (101). Hecho esto, se puede proceder a reconstruir temporalmente la evolución de las componentes ordinaria y extraordinaria del haz a analizar (101) con la transformación de Fourier de dichas amplitudes espectrales complejas, obteniendo el estado de polarización para cada instante del pulso.
Claims (5)
1. Aparato de medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo, aparato caracterizado porque comprende:
- una unidad de selección (101) destinada a seleccionar una componente de polarización que es una componente de referencia (112) y conducirla a una unidad estándar de caracterización (160) de pulsos polarizados linealmente para su caracterización temporal,
- un sistema birrefringente (120) que a su vez puede comprender al menos una lámina de material birrefringente, con el eje óptico preferentemente perpendicular a la dirección de propagación de un haz a analizar incidente (111), de manera que éste se descomponga en dos componentes de polarización, ordinaria y extraordinaria, viajando a diferente velocidad por el sistema birrefringente (120),
- un polarizador lineal (130) adaptado para seleccionar varias proyecciones de polarización,
- una unidad de análisis espectral (140) en el rango del espectro del haz a medir, y
- un módulo de procesado (150) de datos resultantes (141) de la unidad de análisis espectral (140).
2. Método de medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo que hace uso del aparato descrito en la reivindicación 1, estando el método caracterizado porque comprende:
i. hacer pasar haz (101) incidente a analizar a través del sistema birrefringente (120),
ii. seleccionar la proyección de polarización en la dirección ordinaria del medio birrefringente mediante rotación del polarizador lineal (130),
iii. detectar y medir mediante la unidad de análisis espectral (140) la proyección de polarización,
iv. seleccionar la proyección de polarización en la dirección extraordinaria del sistema birrefringente (120) mediante rotación del polarizador lineal (130), v. detectar y medir mediante la unidad de análisis espectral (140) la proyección de polarización,
vi. seleccionar la proyección de polarización en una dirección con componentes ordinarias y extraordinarias del sistema birrefringente (120) mediante rotación del polarizador lineal (130),
vii. detectar y medir mediante el espectrómetro la proyección de polarización con la estructura de interferencias espectrales entre las dos componentes, viii. seleccionar preferentemente, previamente al sistema birrefringente (120), una de las componentes de polarización, siendo éstas una componente ordinaria y una componente extraordinaria definidas con respecto al sistema birrefringente,
ix. medir la fase espectral de la componente de referencia seleccionada del paso anterior, y
x. extraer, mediante un algoritmo de reconstrucción de interferometría espectral, empleando los datos obtenidos en los pasos previos, la amplitud de las componentes ordinaria y extraordinaria del haz (121) y la diferencia entre sus fases espectrales después de haber pasado por el sistema birrefringente (120).
3. Método de medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo, según reivindicación 2, donde la medición de la componente de referencia del paso ix se lleva a cabo mediante una técnica de reconstrucción de pulsos con polarización lineal constante, como por ejemplo FROG, SPIDER y d-scan.
4. Método de medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo, según reivindicación 2, estando el método caracterizado porque adicionalmente comprende efectuar un calibrado del aparato descrito en la reivindicación 1 con un haz polarizado de forma conocida, por ejemplo linealmente con proyecciones en las componentes ordinarias y extraordinaria de propagación en el medio birrefringente, para determinar los desfases de las dos componentes, ordinaria y extraordinaria, introducidos por el material birrefringente del sistema birrefringente (120).
5. Método de medición en línea de pulsos láser con polarización dependiente del tiempo, según reivindicación 2, estando el método caracterizado porque adicionalmente comprende los siguientes pasos:
i. sustraer a la diferencia de fases espectrales entre componentes ordinaria y extraordinaria del haz (121) tras el sistema birrefringente (120), obtenida mediante un algoritmo de reconstrucción de interferometría espectral según el paso x, la contribución a la fase espectral correspondiente a un retraso entre las componentes y su dispersión debida al sistema birrefringente (120), obtenida mediante calibración, aislando de esta forma la diferencia de fases entre componentes ordinaria y extraordinaria del haz (101) antes del sistema birrefringente (120),
ii. añadir a la diferencia de fases espectrales entre componentes ordinaria y extraordinaria obtenida en el paso anterior, la fase espectral de la componente de referencia, con lo que se calcula la fase espectral de la componente ordinaria y/o componente extraordinaria,
iii. calcular las amplitudes y fases espectrales de las dos componentes de polarización, ordinaria y extraordinaria, del haz a analizar (101) a partir de los datos obtenidos en el paso anterior y de las medidas de las intensidades espectrales de cada componente del haz (101),
iv. reconstruir temporalmente la evolución de las componentes ordinaria y extraordinaria el haz a analizar (101) a partir de los resultados del paso anterior y su transformada de Fourier y,
v. obtener, a partir de los datos obtenidos en el paso anterior, la evolución temporal del pulso incidente (101) y de su estado de polarización mediante la suma vectorial de la evolución de las componentes ordinaria y extraordinaria obtenidas para el haz a analizar (101).
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Legal Events
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| BA2A | Patent application published |
Ref document number: 2680045 Country of ref document: ES Kind code of ref document: A1 Effective date: 20180903 |
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Ref document number: 2680045 Country of ref document: ES Kind code of ref document: B1 Effective date: 20190702 |