ES2378024B1 - Procedimiento ultrarrápido de generación cuántica de números aleatorios y sistema para llevar a cabo el procedimiento. - Google Patents

Abstract

Procedimiento ultrarrápido de generación cuántica de números aleatorios y sistema para llevar a cabo el procedimiento.#La invención se basa en un sistema y un procedimiento para producir números aleatorios mediante un generador cuántico de números aleatorios, donde el procedimiento comprende las etapas de operar un láser en monomodo y alto ancho de banda de modulación mediante un generador de pulsos eléctricos, transformar los pulsos ópticos de fase aleatoria producidos anteriormente en pulsos ópticos con amplitud aleatoria y detectar las señales de amplitud aleatoria resultantes mediante un fotodiodo rápido. Los números así producidos son verdaderamente aleatorios.

Description

Procedimiento ultrarrápido de generación cuántica de números aleatorios y sistema para llevar a cabo el procedimiento

CAMPO DE LA INVENCIÓN

La presente invención se refiere a generadores de números aleatorios (GNA), en particular a generadores basados en la aleatoriedad intrínseca en variables observables cuánticas.

ESTADO DE LA TÉCNICA

Los números aleatorios forman secuencias de números o símbolos que carecen de cualquier modelo y parecen aleatorios. Un generador de números aleatorios (GNA) es un dispositivo computacional o físico concebido para generar números aleatorios. Los GNA se pueden clasificar en pseudo-GNA (PGNA), algoritmos computacionales, y GNA verdaderos (GNAV). Los GNAV son dispositivos físicos concebidos para generar secuencias de números o símbolos que carecen de cualquier modelo. Además, los GNA implementados con dispositivos físicos se pueden subdividir en GNA clásicos (GNAC), basados en dispositivos hardware clásicos con comportamiento impredecible, y GNA cuánticos (GNAQ) basados en efectos cuánticos [1,2,3].

Los dispositivos actuales de GNA comerciales se basan en: matrices de detectores cuánticos de fotones individuales [4], metaestabilidad CMOS, señal de ruido usando el fenómeno físico estocástico de electrones atrapados en la capa de nitruro de silicio de un transistor, detección de tiempo de llegada de fotones de un láser operado en modo de onda continua (cw), unión de semiconductores inversamente polarizados, ruido térmico o de Johnson y ruido en transistores. Diversos documentos describen estos dispositivos: haz luminoso que ilumina una batería de detectores cuánticos [5], difracción de fotones individuales usando una rejilla de orden superior [6], detección de fotones como eventos aleatorios [7], acoplamiento de fotones a un acoplador monomodo [8], ruido eléctrico [9,10] y división de haz láser de fotones individuales usando detección homodina [11].

La publicación “High-speed quantum random number generation by measuring phase noise of a singe-mode laser” de Bing Qi et.al. [12] divulga un GNAQ basado en la medición del ruido cuántico de fase de un láser semiconductor monomodo. El ruido de fase del láser se origina a partir de la emisión espontánea amplificada (EEA) cuando el láser es operado muy cerca de su umbral. El sistema tiene una velocidad de generación de números aleatorios de 500 Mbit/s, limitada por la capacidad del sistema para ensanchar el ancho de banda EEA para reducir el tiempo de coherencia. Se usa un modulador de fase para reducir el impacto de derivas periódicas que limita la longitud de la secuencia aleatoria generada. Sin embargo, aparte de ser un elemento adicional, el modulador de fase está sometido él mismo de manera intrínseca a deriva, si se usan materiales electroópticos tales como LiNbO3. Además, el hecho de que el láser sea operado muy cerca de su umbral hace que sea más difícil evitar el ruido clásico, lo cual reduce el nivel de aleatoriedad cuántica asociada a la EEA.

De este modo, hay necesidad de una fuente GNAQ de mayor velocidad, que reduzca el tiempo de coherencia, evite el uso de un modulador de fase y reduzca en gran medida el impacto del ruido clásico.

RESUMEN DE LA INVENCIÓN

El objetivo de la invención es proporcionar un procedimiento y un GNAQ que supere las limitaciones de la técnica anterior. Con este fin, la invención comprende las etapas de operar un diodo láser en monomodo con un alto ancho de banda de modulación mediante un generador de pulsos eléctricos, transformar los pulsos ópticos con fase aleatoria en pulsos ópticos con amplitud aleatoria y detectar estas amplitudes aleatorias resultantes mediante un fotodiodo rápido (PIN). En primer lugar el láser se opera muy por debajo del umbral y a continuación, en la generación del pulso óptico, por encima del umbral, para amplificar el campo de la cavidad láser hasta un nivel macroscópico. Preferiblemente, el láser es un diodo láser y el generador de pulsos es operado de manera que la duración de los pulsos eléctricos sea inferior al 50% del periodo de repetición de los pulsos ópticos. Hay dos posibilidades para transformar los pulsos ópticos: pasarlos a través de un interferómetro Mach-Zehnder o combinarlos con la señal óptica de otro láser antes de detectarlos. En el primer caso, opcionalmente, las señales se pueden aislar ópticamente para de este modo evitar que potencia óptica reflejada entre en la cavidad láser. También se proporciona un posible sistema para poner en práctica el procedimiento según la invención. Tal sistema comprende un diodo láser para producir pulsos ópticos de fase aleatoria, un interferómetro Mach-Zehnder provisto de dos acopladores de mantenimiento de polarización, una fibra de mantenimiento de polarización, un controlador de pulsos eléctricos para el diodo láser y un fotodiodo rápido para detectar las señales de salida del interferómetro. También se puede incorporar un aislador óptico entre el diodo láser y el interferómetro para evitar que la potencia óptica sea retro-reflejada en la cavidad.

BREVE DESCRIPCIÓN DE LOS DIBUJOS

Para completar la descripción y conseguir una mejor comprensión de la invención, se proporciona un conjunto de figuras. Dichas figuras ilustran realizaciones preferidas de la invención, y no se deben de interpretar como una restricción del alcance de la invención, sino sólo como un ejemplo de cómo se puede materializar la misma.

Figura 1.- muestra una primera configuración para la puesta en práctica de un primer procedimiento según la invención, en la cual un diodo láser produce pulsos ópticos de fase aleatoria que pasan por un interferómetro Mach-Zehnder, interfieren ópticamente y a continuación se detectan eléctricamente.

Figura 2.- es una segunda configuración para la puesta en práctica de un segundo procedimiento según la invención, en el cual la fase de los pulsos de fase aleatoria del primer diodo láser se combina con la señal de un segundo láser.

DESCRIPCIÓN DE LA INVENCIÓN

La invención se basa en la transformación de pulsos láser de fase aleatoria en pulsos de amplitud aleatoria que se pueden detectar con un fotodiodo rápido, y el uso de un generador de pulsos eléctricos. En la primera realización (Fig. 1), esto se consigue usando una fuente láser monomodo que emite un tren de pulsos ópticos producido con la ayuda de un generador eléctrico con una periodo dado, a continuación se divide en potencia en dos trenes equivalentes de pulsos ópticos, se retarda uno de los trenes en al menos un periodo, se recombinan los pulsos y finalmente se detectan las intensidades de salida resultantes. En la segunda realización (Fig.2), en lugar de dividir y retardar los pulsos del láser, se pueden combinar estos últimos con otra fuente láser y a continuación detectar las intensidades de salida.

Con referencia a la figura 1, un sistema para poner en práctica el procedimiento de la invención comprende un diodo láser (LD) como oscilador, que proporciona un funcionamiento monomodo y un ancho de banda de modulación alto. Un LD monomodo se modula directamente mediante un tren de pulsos eléctricos suficientemente cortos. La duración de los pulsos eléctricos debería ser inferior al 50% del periodo de repetición del tren de pulsos generados. Un interferómetro Mach-Zehnder (MZI) con brazos de longitud desequilibrados usando fibras de mantenimiento de polarización permite disponer de un interferómetro monomodo estable. El interferómetro consiste en un acoplador de entrada, que divide por igual en potencia los pulsos ópticos entrantes en los dos brazos. El brazo de mayor longitud permite retardar el flujo de pulsos copiados por un periodo respecto de los pulsos en el brazo corto. En el acoplador de salida, los dos flujos de pulsos interfieren de manera coherente. En la figura 1, PD indica el generador de pulsos eléctricos para modular directamente el láser, LD el diodo láser, OI un aislador óptico que evita que la potencia óptica sea retro-reflejada dentro de la cavidad del LD, PMF una fibra de mantenimiento de polarización para facilitar la estabilidad en polarización a lo largo del interferómetro, 0-3 son las fases ópticas de diferentes pulsos consecutivos, PMC es un acoplador de mantenimiento de polarización, loop es la fase introducida por el brazo largo que corresponde a un retardo de tiempo apropiado, y finalmente PIN es un fotodiodo rápido. La fase aleatoria de los diferentes pulsos de entrada se traduce en señales de salida que adquieren amplitudes aleatorias.

La fuente láser se opera en primer lugar con una corriente al menos del 30% por debajo del valor de umbral, produciendo simultáneamente una fuerte atenuación del campo en la cavidad y una alta EEA. Esto atenúa a un nivel insignificante cualquier coherencia anterior, mientras la EEA, siendo ella misma un producto de fluctuaciones del vacío, contribuye con campo de enmascaramiento con una fase aleatoria verdadera. El láser se toma entonces brevemente por encima del umbral, para amplificar rápidamente el campo en la cavidad hasta un nivel macroscópico, típicamente hasta unos pocos mW de potencia de pico. La amplificación se bombea eléctricamente y de este modo es independiente de la fase óptica. Debido a la saturación de ganancia, el campo resultante tiene una amplitud determinada pero con una fase aleatoria verdadera. El ciclo se repite, produciendo un flujo de pulsos ópticos iguales con fase aleatoria.

La interferencia con pulsos posteriores convierte la aleatoriedad de fase en una fuerte modulación en amplitud de intensidad aleatoria, que es detectada directamente por una fotodiodo rápido convencional y digitalizada posteriormente.

Una segunda realización (Fig. 2) incluye dos fuentes láser (LD1, LD2). De manera similar a la fuente láser de la figura 1, al menos una de las dos fuentes (LD1) emite pulsos de fase aleatoria accionados por un generador de pulsos eléctricos. Los haces láser de igual longitud de onda de LD1 y LD2 se combinan, por ejemplo mediante el uso de un divisor de haz (BS). De esta manera, la fase aleatoria de los pulsos emitidos por al menos LD1 genera amplitudes aleatorias en la señal de salida. Respecto del esquema de la figura 1, el esquema de la figura 2 permite evitar el uso del acoplador de entrada y la línea de retardo, por lo tanto de la estructura interferométrica, relajando de este modo el requisito de control del sistema. La potencia de la fuente (LD2), que se puede operar bien en régimen de pulsado o continuo, puede alcanzar mayores valores de potencia, produciendo de este modo pulsos de mayor energía en la salida y permitiendo de esta manera la extracción de más bits aleatorios por pulso.

Es evidente que para cualquier experto en la técnica, cada una de las realizaciones anteriores se puede llevar a cabo usando geometría de fibras (Fig.1), geometría de espacio libre (Fig.2), geometría de guías de ondas, o geometría híbrida (es decir, una combinación de las anteriores). En el caso de la geometría de guías de ondas, también conocida como geometría de óptica integrada, los elementos de fibra óptica (divisor, retardo, acoplador, etc.) de la figura 1 se sustituyen por guías de onda ópticas. Las fuentes láser y el fotodiodo también se pueden integrar en el mismo chip guíaondas o a través de técnicas de integración híbridas conocidas por cualquier persona experta en la técnica.

En lo sucesivo, se proporciona un ejemplo particular de cómo se puede implementar el sistema de la figura 1:

LD1 es un diodo laser que emite aproximadamente a 852 nm, se polariza con una corriente continua de 25 mA, muy por debajo de su valor de umbral de 36 mA. Se modula eléctricamente a 100 MHz con pulsos eléctricos de aproximadamente 1 ns de duración. Se generan pulsos ópticos coherentes de fase aleatoria con una anchura de tiempo de 400 ps y una potencia de pico de 3.5 mW. Se dispone un aislador óptico de 30 dB (OI) justo después del diodo láser LD1 para evitar que potencia reflejada entre dentro de la cavidad del diodo láser LD1. A continuación, los pulsos ópticos polarizados linealmente se dividen en potencia usando un acoplador de mantenimiento de polarización (PMC) con una relación de acoplamiento fija. En uno de los puertos de salida del PMC, se conecta un cable de fibra de mantenimiento de polarización de 2 m (PMF), que corresponde aproximadamente a la longitud equivalente del periodo de repetición, de aproximadamente 10 ns, entre los pulsos sucesivos. Finalmente, ambos brazos del interferómetro se conectan a un segundo PMC donde se produce la interferencia entre pulsos. La configuración global del interferómetro, medido en la salida, tiene relaciones de acoplamiento de potencia del 49.8% y del 40.3%, y un aislamiento de polarización de 23.98 dB y 25.23 dB, para los dos brazos. En uno de los puertos de salida del interferómetro, se conecta un fotodiodo de 150 MHz para detectar los diferentes pulsos ópticos producidos en la salida, que son procesados por un osciloscopio rápido. El osciloscopio es operado con un ancho de banda de 200 MHz para el canal de entrada, disparado por la referencia de reloj del sistema.

La diferencia de retardo en tiempo del interferómetro se ajusta haciendo coincidir la frecuencia de repetición de los pulsos (PRF) a 97.6 MHz.

El parámetro Φloop puede ser controlado implementando una sintonización de alcance reducido mediante la manipulación de las propiedades de propagación del brazo largo del interferómetro. Por ejemplo, cambiando la temperatura de la fibra óptica, se puede produce un cambio de índice de refracción y expansión térmica correspondiente a un retardo en espacio equivalente a una longitud de onda (852 nm), para un cambio de temperatura de 0,03°C.

De lo contrario, el parámetro Φloop, se puede controlar implementando una sintonización de alcance completo como se explica a continuación. El interferómetro se estabiliza en temperatura dentro de 0,01°C para mantener el interferómetro constante. Desintonizar la frecuencia de repetición de pulsos se corresponde con una variación en el tiempo entre pulsos ópticos consecutivos, posibilitando el ajuste temporal del solapamiento de los pulsos en los dos brazos del interferómetro. Una desintonización de 200 KHz se corresponde a un cambio en el periodo del tren de pulsos ópticos de ∆t = 20 ps. Puesto que la duración de los pulsos ópticos es de 400 ps, cuando ∆t = 400 ps los pulsos ya no se solapan temporalmente.

Gracias al uso de pulsos ópticos de intensidad macroscópica, se pueden codificar muchos bits por pulso (12-18 bits), con potencias de señal moderadas (mW). La velocidad de generación de números aleatorios conseguida es de 1.11 Gbps. Se pueden conseguir mayores velocidades de generación de hasta 100 Gbps sólo incrementando la frecuencia de modulación directa del LD así como incrementando el número de bits codificados por pulso. La longitud de onda de emisión también se puede elegir para mejorar el rendimiento electroóptico, el nivel de integración y reducir el coste. Por ejemplo, usando componentes conocidos en el sector de las telecomunicaciones a una longitud de onda de aproximadamente 1.550 nm.

El esquema de GNAQ propuesto tiene un sistema de detección de baja complejidad basado en fotodiodos normales y un sistema de adquisición electrónico convencional, que permite conseguir altas velocidades de generación de números aleatorios. Además, su proceso de calibrado se puede automatizar fácilmente, permitiéndole tener una larga vida operativa. La invención produce números verdaderamente aleatorios a altas velocidades gracias a su principio de funcionamiento y utiliza componentes ópticos y electrónicos comercialmente disponibles, ofreciendo de este modo una solución integrada y económica.

En este documento, el término “comprende” y sus derivaciones (tales como “comprendiendo”, etc.) no se han de

entender en un sentido excluyente. Es decir, estos términos no se han de interpretar como que excluyen la posibilidad de incluir otros elementos, etapas, etc.

Por otra parte, la invención no se limita evidentemente a la(s) realización(es) específicas descritas en el presente documento, sino que también abarca cualesquiera variaciones que puedan ser consideradas por cualquier experto en la técnica (por ejemplo, respecto de la elección de componentes, la configuración, etc.), dentro del alcance general de la invención definida en las reivindicaciones.

Referencias

[1]

A. Uchida, K. Amano, M. Inoue, K. Hirano, S. Naito, H. Someya, I. Oowada, T. Kurashige, M. Shiki,

S.

Yoshimori, K. Yoshimura, and P. Davis, “Fast physical random bit generation with chaotic semiconductor lasers,” Nature Photonics, vol. 2, pp. 728–732, 2008.

[2] H. Guo, W. Tang, Y. Liu, and W. Wei, “Truly random number generation based on measurement of phase noise of a laser,” Physical Review E, vol. 81, p. 051137, 2010.

[3] C. Gabriel, C. Wittmann, D. Sych, R. Dong, W. Mauerer, U. L. Andersen, C. Marquardt, and G. Leuchs, “A generator for unique quantum números aleatorios based on vacuum states,” Nature Photonics, vol. 4, pp. 711–715, 2010.

[4] “Random number generation using quantum physics,” ID Quantique White Paper, 2010. [Online]. Available: 5 http://www.idquantique.com/images/stories/PDF/quantis-random-generator/quantis-whitepaper.pdf

[5] G. Ribordy and O. Guinnard, “Method and apparatus for generating true números aleatorios by way of a quantum optics process,” US patent 2007127718, 2007.

[6] W. Gunawan and M. Berhad, “Quantum random number generator based on diffraction of high-order grating,” International patent WO 2010062161, 2010.

10 [7] Z. Yuan, J. Dynes, M. R. Stevenson, and A. J. Shields, “Random number generation using photon detection events,” International patent GB 2457328, 2009.

[8] Y. Luo and T. C. Kam, “Quantum random number generadores,” International patent KR 20080025151, 2008.

[9] T. Kanai, M. Tarui, and Y. Yamada, “Random number generator,” International patent WO2010090328, 15 2009.

[10] P. R. Tapster and P. M. Gorman, “Apparatus and Method for Generating Números aleatorios,” US patent 2009013019, 2009.

[11] A. Trifonov and H. Vig, “Quantum noise random number generator,” US patent 7284024, 2007.

[12] B. Qi, Y.-M. Chi, H.-K. Lo and L. Qian, “High-speed quantum random number generation by measuring phase 20 noise of a single-mode laser,” Optics Letters, Vol. 35, Issue 3, pp. 312-314 (2010).

Claims (10)

1. REIVINDICACIONES

   1.- Procedimiento para producir números aleatorios mediante un generador cuántico de número aleatorios, comprendiendo el procedimiento las etapas de:

   -

   a) operar un láser (LD) en monomodo y con un alto ancho de banda de modulación mediante un generador de pulsos eléctricos (PD),

   -

   b) transformar los pulsos ópticos de fase aleatoria producidos en a) en pulsos ópticos con amplitud aleatoria, y

   -

   c) detectar las señales de amplitud aleatorias resultantes mediante un fotodiodo rápido (PIN).

2. 2. – Procedimiento según la reivindicación 1 caracterizado porque el láser (LD) es un diodo laser.
3. 3.- Procedimiento según las reivindicaciones 1 o 2 caracterizado porque el láser se opera en primer lugar muy por debajo del umbral y a continuación por encima del umbral para amplificar el campo en la cavidad láser hasta un nivel macroscópico.
4. 4.- Procedimiento según cualquiera de las reivindicaciones 1-3 caracterizado porque el generador de pulsos es operado de manera que la duración de los pulsos eléctricos sea inferior al 50% del periodo de repetición de los pulsos ópticos.
5. 5.- Procedimiento según cualquiera de las reivindicaciones 1-4 caracterizado porque los pulsos ópticos de fase aleatoria producidos en a) se transforman pasándolos a través de un interferómetro Mach-Zehnder (MZI).

6. 6.

   Procedimiento según cualquiera de las reivindicaciones 1-4 caracterizado porque los pulsos ópticos de fase aleatoria producidos en a) se transforman combinándolos con la señal óptica de otro láser (LD2) antes de detectarlos.

7. 7.

   Procedimiento según cualquiera de las reivindicaciones 1-4 que comprende una etapa de aislamiento óptico de las señales para de este modo evitar que potencia óptica reflejada entre dentro de la cavidad láser.

8. 8.

   Sistema para poner en práctica cualquiera de los procedimientos según las reivindicaciones 1-5, comprendiendo el sistema un diodo láser para producir señales de entrada de fase aleatoria, un interferómetro Mach-Zehnder (MZI) provisto de fibras de mantenimiento de polarización (PMF) y acopladores de mantenimiento de polarización (PMC) caracterizado porque comprende, además, un generador de pulsos eléctricos (PD) para el láser (LD) y un fotodiodo rápido (PIN) para detectar las señales de salida del interferómetro (MZI).

9. 9.

   Sistema según la reivindicación 8 caracterizado porque comprende, además, un aislador óptico entre el láser (LD) y el interferómetro (MZI) adaptado para evitar que potencia óptica retro-reflejada entre dentro de la cavidad del láser.

   OFICINA ESPAÑOLA DE PATENTES Y MARCAS

   N.º solicitud: 201131362

   ESPAÑA

   Fecha de presentación de la solicitud: 04.08.2011

   Fecha de prioridad:

   INFORME SOBRE EL ESTADO DE LA TECNICA

   51 Int. Cl. : G06F7/58 (2006.01)

   DOCUMENTOS RELEVANTES

   Categoría

   56 Documentos citados Reivindicaciones afectadas

   X

   BING QI, YUE-MENG CHI, HOI-KWONG LO y LI QIAN. "High-speed quantum random number generation by measuring phase noise of a single-mode laser" Optics Letters Vol. 35 Nr. 3 Págs 312-314. 1-2,4-9

   A

   HONG GUO, WENZHUO TANG, YU LIU y WEI WEI "Truly Random Number Generation Based on Measurement of Phase Noise of Laser". http://arxiv.org/pdf/0908.2893.pdf 1

   Categoría de los documentos citados X: de particular relevancia Y: de particular relevancia combinado con otro/s de la misma categoría A: refleja el estado de la técnica O: referido a divulgación no escrita P: publicado entre la fecha de prioridad y la de presentación de la solicitud E: documento anterior, pero publicado después de la fecha de presentación de la solicitud

   El presente informe ha sido realizado • para todas las reivindicaciones • para las reivindicaciones nº:

   Fecha de realización del informe 21.03.2012

   Examinador M. Muñoz Sanchez Página 1/4

   INFORME DEL ESTADO DE LA TÉCNICA

   Nº de solicitud: 201131362

   Documentación mínima buscada (sistema de clasificación seguido de los símbolos de clasificación) G06F Bases de datos electrónicas consultadas durante la búsqueda (nombre de la base de datos y, si es posible, términos de

   búsqueda utilizados) INVENES, EPODOC, WPI, XPAIP, XPESP, XPESP2, XPETSI, XPIEE, XPIETF, XPIPCOM, XPI3E, XPJPEG, XPLNCS, XPMISC, XPOAC, XPSPRNG, XPTK, XP3GPP

   Informe del Estado de la Técnica Página 2/4

   OPINIÓN ESCRITA

   Nº de solicitud: 201131362

   Fecha de Realización de la Opinión Escrita: 21.03.2012

   Declaración

   Novedad (Art. 6.1 LP 11/1986) Reivindicaciones 1-9 SI Reivindicaciones NO

   Actividad inventiva (Art. 8.1 LP11/1986) Reivindicaciones SI Reivindicaciones 1-9 NO

   Se considera que la solicitud cumple con el requisito de aplicación industrial. Este requisito fue evaluado durante la fase de examen formal y técnico de la solicitud (Artículo 31.2 Ley 11/1986).

   Base de la Opinión.-

   La presente opinión se ha realizado sobre la base de la solicitud de patente tal y como se publica.

   Informe del Estado de la Técnica Página 3/4

   OPINIÓN ESCRITA

   Nº de solicitud: 201131362

   1. Documentos considerados.-

   A continuación se relacionan los documentos pertenecientes al estado de la técnica tomados en consideración para la realización de esta opinión.

   Documento

   Número Publicación o Identificación Fecha Publicación

   D01

   BING QI, YUE-MENG CHI, HOI-KWONG LO y LI QIAN. "High-speed quantum random number generation by measuring phase noise of a single-mode laser" Optics Letters Vol. 35 Nr. 3 Págs 312-314 01.02.2010

   D02

   HONG GUO, WENZHUO TANG, YU LIU y WEI WEI "Truly Random Number Generation Based on Measurement of Phase Noise of Laser". http://arxiv.org/pdf/0908.2893.pdf 20.01.2010

10. 2. Declaración motivada según los artículos 29.6 y 29.7 del Reglamento de ejecución de la Ley 11/1986, de 20 de marzo, de Patentes sobre la novedad y la actividad inventiva; citas y explicaciones en apoyo de esta declaración

    Se considera D01 el documento del estado de la técnica más próximo al objeto de la solicitud.

    Reivindicaciones independientes

    Reivindicación 1: El documento D01 divulga un sistema para generar números aleatorios operando un láser (de diodo) monomodo por debajo del umbral del láser (consiguiendo un gran ancho de banda) en el que la señal del láser (de una fase aleatoria) se divide en dos señales idénticas, que recorren caminos ópticos diferentes (y por tanto una se retrasa con respecto a la otra) gracias a un interferómetro Mach-Zehnder en cuya salida se combinan estas dos señales resultando una señal de amplitud aleatoria a partir de dos señales de fase aleatoria. La detección se realiza mediante fotodetectores. Además otros elementos auxiliares son acopladores de fibras y controladores de polarización. También comprende una fuente de corriente (por ejemplo, un generador de pulsos eléctricos para alimentar el láser). La diferencia entre D01 y el documento de la solicitud se refiere a que el fotodetector es un fotodiodo rápido. Esta es una alternativa comúnmente conocida en el campo técnico de la solicitud y por tanto evidente para el experto en la materia. Por tanto el documento D01 afecta a la actividad inventiva de la reivindicación 1 según el artículo 8.1 de la Ley de Patentes. Reivindicación 8: Haciendo referencia a lo que se ha razonado para la reivindicación 1 el documento D01 afecta a la actividad inventiva de la reivindicación 8 según el artículo 8.1 de la Ley de Patentes.

    Reivindicaciones dependientes

    Reivindicación 2: aparece en D01 y así el documento D01 afecta a la actividad inventiva de la reivindicación 2 según el artículo 8.1 de la Ley de Patentes. Reivindicación 3: Con respecto a D01, gracias a la modulación de la ganancia en corriente, al operar el láser por encima y por debajo de su valor umbral se consigue el efecto técnico de lograr un gran nivel de señal y un tiempo de coherencia corto. Esta característica técnica no aparece tampoco en los documentos D02. Por tanto la reivindicación 3 posee actividad inventiva según el artículo 8.1 de la Ley de Patentes. Reivindicaciones 4-7, 9: El contenido de estas reivindicaciones aparece en D01 (reivindicación 5) o son alternativas sin efecto técnico relevante (reivindicación 4) o comúnmente conocidas para el experto en la materia (reivindicaciones 6-7, 9) y por tanto evidentes. Así, el documento D01 afecta a la actividad inventiva de las reivindicaciones 4-7, 9 según el artículo 8.1 de la Ley de Patentes.

    Informe del Estado de la Técnica Página 4/4