EP3729049A1 - Verfahren zum kalibrieren einer radiometrischen dichte-messvorrichtung - Google Patents

Verfahren zum kalibrieren einer radiometrischen dichte-messvorrichtung

Info

Publication number
EP3729049A1
EP3729049A1 EP18803940.8A EP18803940A EP3729049A1 EP 3729049 A1 EP3729049 A1 EP 3729049A1 EP 18803940 A EP18803940 A EP 18803940A EP 3729049 A1 EP3729049 A1 EP 3729049A1
Authority
EP
European Patent Office
Prior art keywords
container
density
medium
radiation
intensity
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Withdrawn
Application number
EP18803940.8A
Other languages
English (en)
French (fr)
Inventor
Arun Shankar Venkatesh IYER
Narcisse Michel NZITCHIEU GADEU
Simon Weidenbruch
Jörn LANGE
Sebastian Eumann
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Endress and Hauser SE and Co KG
Original Assignee
Endress and Hauser SE and Co KG
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Endress and Hauser SE and Co KG filed Critical Endress and Hauser SE and Co KG
Publication of EP3729049A1 publication Critical patent/EP3729049A1/de
Withdrawn legal-status Critical Current

Links

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N9/00—Investigating density or specific gravity of materials; Analysing materials by determining density or specific gravity
    • G01N9/24—Investigating density or specific gravity of materials; Analysing materials by determining density or specific gravity by observing the transmission of wave or particle radiation through the material
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N23/00—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00
    • G01N23/02—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by transmitting the radiation through the material
    • G01N23/06—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by transmitting the radiation through the material and measuring the absorption
    • G01N23/12—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by transmitting the radiation through the material and measuring the absorption the material being a flowing fluid or a flowing granular solid
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N2223/00—Investigating materials by wave or particle radiation
    • G01N2223/10—Different kinds of radiation or particles
    • G01N2223/101—Different kinds of radiation or particles electromagnetic radiation
    • G01N2223/1013—Different kinds of radiation or particles electromagnetic radiation gamma
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N2223/00—Investigating materials by wave or particle radiation
    • G01N2223/30—Accessories, mechanical or electrical features
    • G01N2223/303—Accessories, mechanical or electrical features calibrating, standardising
    • G01N2223/3037—Accessories, mechanical or electrical features calibrating, standardising standards (constitution)
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N2223/00—Investigating materials by wave or particle radiation
    • G01N2223/60—Specific applications or type of materials
    • G01N2223/601—Specific applications or type of materials density profile
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N2223/00—Investigating materials by wave or particle radiation
    • G01N2223/60—Specific applications or type of materials
    • G01N2223/616—Specific applications or type of materials earth materials
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N2223/00—Investigating materials by wave or particle radiation
    • G01N2223/60—Specific applications or type of materials
    • G01N2223/635—Specific applications or type of materials fluids, granulates

Definitions

  • the invention relates to a method for calibrating a radiometric device for determining and / or monitoring the density of a container located in a container
  • a transmitting unit and a receiving unit are provided, wherein the transmitting unit emits radioactive radiation of a predetermined intensity and wherein the receiving unit receives the radioactive radiation emitted by the transmitting unit after passing through the medium, and wherein a control / evaluation unit is provided, based on the measured values determined by the receiving unit determine the density of the medium in the container.
  • Radiometric level or density measurements are always used when the commonly used measuring methods fail or are no longer applicable. Radiometric density measurements are used, for example, in the production process of aluminum from bauxite and in the measurement of the density of sludge, which is usually interspersed with rocks, in the context of dredging at sea or river. Often the radiometric density measurement is done in conjunction with a flow measurement.
  • the medium is usually irradiated by gamma radiation.
  • the radiation emanates from a gamma source and is detected by a receiving unit (scintillator), which is positioned to detect the gamma radiation emitted by the transmitting unit after passing through the medium.
  • a receiving unit sintillator
  • Cs137 or Co60 sources for example, are used as the gamma source.
  • the receiving unit consists either of plastic or of a crystal, a photomultiplier and receiving elements.
  • the gamma radiation emitted by the transmitting unit is at least weakened or attenuated when passing through the medium and / or the container.
  • the attenuation of the gamma radiation shows a functional dependence on the density of the medium which is in the container.
  • Attenuated gamma radiation impinges upon the detector material of the detector unit where it is transformed into light pulses received from a detector, e.g. a photodiode can be detected.
  • a detector e.g. a photodiode
  • the number of light pulses is counted, which generates the gamma radiation when hitting the detector material.
  • m ⁇ is the linear attenuation coefficient
  • D is the beam path.
  • the beam path corresponds e.g. in a pipeline with unbalanced radiometric
  • Density meter to the inner diameter of the pipeline increased by twice the thickness of the wall of the tank. If the inner diameter of the pipeline is much larger than the thickness of the wall of the pipeline, the weakening or damping of the gamma radiation by the material of the wall of the pipeline can be neglected.
  • the attenuation of gamma radiation through the wall of the container can be experimentally determined with the container empty. Due to the incident radiation at the detector, this way is problematic in practice. It is also possible to calculate the attenuation of the gamma radiation as it passes through the material of the wall of the container.
  • the linear damping coefficient is dependent on the energy of the incident
  • a two-point calibration is performed.
  • the container is filled in a first step with a first medium of known density pl.
  • the medium is irradiated with gamma radiation, and the corresponding count rate N1 is determined.
  • the container is filled with a second medium having a known density p 2, the density of the second medium being different from the density of the first medium, preferably as strongly as possible.
  • the count rate N2 is determined.
  • the mass damping constant m is calculated.
  • Density meter determined and stored in the density meter.
  • the tanks, tanks, silos or pipelines have a significant volume, which is why the media used for calibration must be made available in significant quantities. While calibration with water as a calibration medium for the upper density range is still relatively unproblematic, the filling with the second medium of lower density, e.g. Oil, often only under large
  • the calibration curve is often determined based on a measurement of the count rate in only one medium (one-point calibration).
  • the second mass loss coefficient required to calculate the calibration curve is then assumed to be a default value of 7.7 mm 2 / g. This value is based on experience. Although this reduces the calibration effort in half, this is done in the individual case at the expense of the measurement accuracy of the radiometric density meter. But even the well-known two-point calibration, so the determination of
  • Mass damping coefficients based on the determination of the attenuation of gamma radiation when passing through two media of known different density is not very reliable, since the influence of the density of the two media on the mass loss coefficient in many applications is significantly less than the influence of the geometric dimensions of the container and the geometric arrangement of transmitting and receiving unit.
  • the invention is based on the object, a simple method for precise
  • the method according to the invention thus proposes a one-point calibration for the calibration of a radiometric density measuring instrument.
  • the counting rate of the gamma radiation of the gamma source used is determined by the container filled with a medium of known density.
  • the intensity of the gamma radiation decreases exponentially with the penetration depth into the irradiated medium.
  • the half-value thickness indicates the distance radiated by the gamma radiation in the material / medium at which the intensity of the
  • the irradiated material is essentially the material from which the wall of the container is made, since the attenuation of gamma radiation in air is negligibly small.
  • An experimental determination of the intensity of the radiation is often excluded when the container is empty, since in this case a massive over-radiation of the detector would take place.
  • a massive over-radiation of the detector would take place.
  • Average density p AV is in a cylindrical container with the
  • Inner diameter D 0 and the thickness of the container wall d is as follows - see Fig. 5:
  • steel has a density of approx. 8000 kg / m 3
  • the container has, for example, an inner diameter of 1 m, the container wall is 0.01 m thick.
  • the average density is calculated according to the following formula:
  • the experimental determination of the counting rate takes place when a calibration medium, for example water with a known density of approximately 1 kg / m 3 , is located in the container. Since in this case d «D 0 , the average density p AV approximately corresponds to the density of the medium p M.
  • WN 0 e ⁇ P ⁇ D °.
  • the container is a pipe or a tank. Since gamma radiation also passes through solids, the transmitting unit and the receiving unit are alsnallt on the outer wall. They are positioned relative to each other so that the container is irradiated perpendicular to the longitudinal axis of the pipeline, obliquely to the longitudinal axis of the pipeline or parallel to the longitudinal axis of the pipeline. The actual arrangement is chosen depending on the particular application.
  • the receiving unit is designed and positioned with respect to the transmitting unit (s) such that the sensitive components of the receiving unit are hit by the radiation passing through the bin.
  • Fig. 1 a a schematic representation of an arrangement for radiometric
  • 1 b is a schematic representation of a graph that visualizes the dependence of the count rate on the density
  • Fig. 5 schematic representation of the beam path of gamma radiation through a tubular container.
  • FIG. 1 a shows a schematic representation of an arrangement for the radiometric determination of the density of a medium 3, which is located in a container 1, here a pipeline.
  • a container 1 here a pipeline.
  • the transmitting unit 3 with the gamma source and the receiving unit 4 are arranged on opposite surface regions of the pipeline 1. Both components 3, 4 are fastened to the pipeline 1 from the outside via a clamping mechanism not shown separately in FIG.
  • the encapsulation of the gamma source by the surrounding housing is designed such that the gamma radiation exits the transmitter unit 3 only in the region of the exit surface A.
  • the gamma radiation radiates through the container 1 with the therein
  • the evaluation unit 7 determines the density of the medium 6 located in the container 1. Corresponding radiometric density measuring arrangements are offered and distributed by the applicant.
  • 1 b shows a schematic representation of a graph which visualizes the dependence of the count rate N as a function of the density p of the medium 6.
  • the absorption F of the gamma radiation on the beam path SP by a medium 6 can be described by the Lambert-Beer law - thus follows an e-function.
  • the absorption F corresponds to the ratio of the counting rate of the gamma radiation after passing through the medium 6 to the counting rate No of the gamma radiation emitted by the gamma source through the outlet opening A.
  • the count rate N is given in counts (number of events) per second (c / sec).
  • the ratio of the two aforementioned count rates is proportional to the dose rate H, which is given in pSv / h.
  • m is the absorption or damping coefficient
  • p the density of the medium
  • the beam path SP corresponds to the inner diameter D of the pipe first
  • the radiometric measurement setup In order to provide reliable radiometric density measurements, the radiometric measurement setup must be calibrated. In Fig. 2, a one-point calibration and the associated calibration and subsequent measurement errors are shown. The calibration error results from the fact that in a one-point calibration, the slope of the exponential function is not defined. In the case of one-point calibration, a reasonably reliable measurement is only guaranteed if the density measured value of the medium 6 to be determined lies as close as possible to the calibration point.
  • the standard absorption coefficient m was used to calculate the calibration point. This has a constant value of 7.7 mm 2 / g.
  • Damping coefficient relatively strong, while from a diameter of greater than 300 mm is essentially dependent on the intensity of the radiation source of the transmitting unit 3 and the density of the medium in the container 1 6. Nevertheless, even above a diameter of greater than 300 mm, the curves show a linear dependence - albeit small - on the diameter of the container and thus on the irradiated medium.
  • Mass damping "constant" of a medium is not a constant value, but it assumes a value resulting from a weighted sum of different

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Health & Medical Sciences (AREA)
  • Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
  • Chemical & Material Sciences (AREA)
  • Analytical Chemistry (AREA)
  • Biochemistry (AREA)
  • General Health & Medical Sciences (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Immunology (AREA)
  • Pathology (AREA)
  • Analysing Materials By The Use Of Radiation (AREA)
  • Measurement Of Radiation (AREA)

Abstract

Die Erfindung betrifft ein Verfahren zum Kalibrieren einer radiometrischen Vorrichtung zur Bestimmung und/oder Überwachung der Dichte eines in einem Behälter (1) befindlichen Mediums (6). Das Verfahren weist folgenden Verfahrensschritte auf: •Bestimmen des Massedämpfungskoeffizienten μΒ des leeren Behälters (1 ) über die Halbwertsdicke N/N0 = 0.5 der radioaktiven Strahlung bei Durchgang durch den leeren Behälter (1) gemäß der Formel: N/N0~ I/I0 = e~μΒΡ1d, mit μΒ: Massedämpfungskoeffizient, p1 : Dichte des Materials der Wandung des Behälters, D: Strahlpfad bzw. Innendurchmesser des Behälters (1), I: Intensität der gemessenen Strahlung, I0 Intensität der ausgesendeten Strahlung, N gemessene Zählrate, N0 Zahlräte der ausgesendeten Strahlung, •Bestimmen des Massedämpfungskoeffizienten (μΜ) anhand der gemessenen Intensität bzw. der Zählrate der radioaktiven Strahlung nach Durchgang durch den Behälter (1), wenn sich in dem Behälter (1) ein Kalibriermedium mit bekannter Dichte (p2) befindet, •Ermitteln der Abhängigkeit des linearen Absorptionskoeffizienten (μ) von den geometrischen Abmessungen des Behälters (1) aufgrund der beiden Massedämpfungskoeffizienten, · Errechnen einer Kalibrierkurve, die die Abhängigkeit der Dichte des Mediums von der Anzahl der gemessenen Strahlungsintensität nach Durchgang durch den Behälter (1) wiedergibt.

Description

Verfahren zum Kalibrieren einer radiometrischen
Dichte-Messvorrichtung
Die Erfindung betrifft ein Verfahren zum Kalibrieren einer radiometrischen Vorrichtung zur Bestimmung und/oder Überwachung der Dichte eines in einem Behälter befindlichen
Mediums, wobei eine Sendeeinheit und eine Empfangseinheit vorgesehen sind, wobei die Sendeeinheit radioaktive Strahlung einer vorgegebenen Intensität aussendet und wobei die Empfangseinheit die von der Sendeeinheit ausgesendete radioaktive Strahlung nach Durchgang durch das Medium empfängt, und wobei eine Regel-/Auswerteeinheit vorgesehen ist, die anhand der von der Empfangseinheit ermittelten Messwerte die Dichte des in dem Behälter befindlichen Mediums bestimmt.
Radiometrische Füllstands- oder Dichtemessungen kommen immer dann zum Einsatz, wenn die üblicherweise genutzten Messverfahren versagen bzw. nicht mehr anwendbar sind. Radiometrische Dichtemessungen werden beispielsweise im Herstellungsprozess von Aluminium aus Bauxit eingesetzt und bei der Messung der Dichte von Schlämmen, die üblicherweise mit Gesteinsbrocken durchsetzt sind, im Rahmen von Baggerarbeiten in Meer oder Fluss. Oftmals erfolgt die radiometrische Dichtemessung in Verbindung mit einer Durchflussmessung.
Bei der radiometrischen Dichtemessung wird das in einem Behälter (Tank, Silo,
Rohrleitung, usw.) befindliche Medium üblicherweise von Gammastrahlung durchstrahlt. Die Strahlung geht von einer Gammaquelle aus und wird von einer Empfangseinheit (Szintillator) detektiert, die so positioniert ist, dass sie die von der Sendeeinheit ausgesandte Gammastrahlung nach Durchgang durch das Medium detektiert. Als Gammaquelle kommen je nach Anwendungsfall beispielsweise Cs137 oder Co60 - Quellen zum Einsatz. Die Empfangseinheit besteht entweder aus Kunststoff oder aus einem Kristall, einem Photomultiplier und Empfangselementen. Die von der Sendeeinheit ausgesendete Gammastrahlung wird bei Durchgang durch das Medium und/oder den Behälter zumindest geschwächt bzw. gedämpft. Die Schwächung bzw. die Dämpfung der Gammastrahlung zeigt eine funktionale Abhängigkeit von der Dichte des Mediums, das sich in dem Behälter befindet. Die geschwächte bzw.
gedämpfte Gammastrahlung trifft auf das Detektormaterial der Detektoreinheit und wird dort in Lichtimpulse transformiert, die von einem Detektor, z.B. einer Photodiode, detektiert werden. Zur Bestimmung der Dichte wird die Anzahl der Lichtimpulse gezählt, die die Gammastrahlung bei Auftreffen auf das Detektormaterial erzeugt.
Die Dämpfung Fs der Gammastrahlung bei Durchgang durch das Medium lässt sich über das Lambert-Beersche Gesetz beschreiben: Fs = N/No = e ~ mί'°
Hierbei ist mί der lineare Dämpfungskoeffizient und D der Strahlweg. Der Strahlweg entspricht z.B. bei einer Rohrleitung mit aufgeschnalltem radiometrischem
Dichtemessgerät dem Innendurchmesser der Rohrleitung, vergrößert um den zweifachen Wert der Dicke der Wandung des Behälters. Ist der Innendurchmesser der Rohrleitung viel größer als die Dicke der Wandung der Rohrleitung, so kann die Schwächung bzw. Dämpfung der Gammastrahlung durch das Material der Wandung der Rohrleitung vernachlässigt werden. Alternativ lässt sich die Schwächung der Gammastrahlung durch die Wandung des Behälters experimentell bei leerem Behälter bestimmen. Aufgrund der am Detektor eintreffenden Strahlung ist dieser Weg in der Praxis problematisch. Ebenso ist es möglich, die Schwächung der Gammastrahlung bei Durchgang durch das Material der Wandung des Behälters zu berechnen.
Der lineare Dämpfungskoeffizient ist abhängig von der Energie der einfallenden
Gammastrahlung, der chemischen Zusammensetzung des durchstrahlten Mediums und der Dichte des Mediums. Über die Einführung der Massendämpfungskonstanten m, die aus dem linearen Dämpfungs-koeffizienten mί abgeleitet ist, lässt sich die Abhängigkeit der Dämpfung der Gammastrahlung von den Eigenschaften des Mediums nahezu gänzlich eliminieren. Unter idealen Bedingungen ist die Massedämpfungskonstante unabhängig von der Dichte und der Beschaffenheit des Mediums und somit nur abhängig von der Energie der einfallenden Gammastrahlung. Erklären lässt sich diese Tatsache dadurch, dass die bei der Dichtemessung verwendete Gammastrahlung in einem Energiebereich von 0.5 bis 0.6 MeV liegt. In diesem Energiebereich ist der Compton- Effekt, also die inelastische Streuung von Photonen an den Elektronen des streuenden Mediums, der dominante Effekt. Folglich ist der Massendämpfungskonstante m bei gleichbleibender Energie der eingestrahlten und mit dem Medium wechselwirkenden Photonen eine Konstante und nur abhängig von der Dichte p des Mediums. Somit ist m = mί/r und N = No e ~^'p D . Damit ergibt sich:
In (N/No) = 1 / (m p D).
Da der Strahlweg D, bezogen auf einen vorgegebenen Behälter, eine berechenbare, konstante Große ist und da die Massendämpfungskonstante konstant ist, ist ln(N/No) proportional zu 1/p.
Um eine zuverlässige radiometrische Bestimmung der Dichte eines in einem Behälter befindlichen Mediums zu ermöglichen, wird eine Zweipunkt-Kalibrierung durchgeführt. Hierzu wird der Behälter in einem ersten Schritt mit einem ersten Medium mit bekannter Dichte pl befüllt. Das Medium wird mit Gammastrahlung durchstrahlt, und die entsprechende Zählrate N1 wird bestimmt. In einem zweiten Schritt wird der Behälter mit einem zweiten Medium mit bekannter Dichte p2 befüllt, wobei sich die Dichte des zweiten Mediums von der Dichte des ersten Mediums -bevorzugt möglichst stark- unterscheidet. Die Zählrate N2 wird bestimmt. Auf der Basis der ermittelten Messwerte (Zählraten) und der bekannten Größen (pl, p2) wird die Massendämpfungskonstante m berechnet.
Anhand der ermittelten Größen wird die Kalibrierkurve des radiometrischen
Dichtemessgeräts ermittelt und in dem Dichtemessgerät abgespeichert.
Über das bekannte Verfahren lässt sich ein radiometrisches Dichtemessgerät individuell kalibrieren. Jedoch ist diese Zweipunkt-Kalibrierung mit hohem Aufwand verbunden.
Oftmals haben die Behälter, Tanks, Silos oder Rohrleitungen, ein erhebliches Volumen, weshalb die zur Kalibrierung verwendete Medien in erheblichen Mengen zur Verfügung gestellt werden müssen. Während die Kalibrierung mit Wasser als Kalibriermedium für den oberen Dichtebereich noch relativ unproblematisch ist, ist die Befüllung mit dem zweiten Medium niedrigerer Dichte, z.B. Öl, oftmals nur noch unter großen
Anstrengungen möglich. In diesem Zusammenhang sei auf Messstellen verwiesen, die sich z.B. in schwer zugänglichen Wüstenregionen befinden. Daher wird die Kalibrierkurve oftmals auf der Basis einer Messung der Zählrate bei nur einem Medium bestimmt (Einpunkt-Kalibrierung). Als zweiter Massedämpfungskoeffizient, der zur Berechnung der Kalibrierkurve notwendig ist, wird dann ein Standardwert von 7.7 mm2/g angenommen. Dieser Wert beruht auf Erfahrungswerten. Hierdurch wird zwar der Kalibrieraufwand halbiert, allerdings geschieht dies im Einzelfall auf Kosten der Messgenauigkeit des radiometrischen Dichtemessgeräts. Doch selbst die bekannte Zweipunkt-Kalibrierung, also die Bestimmung des
Massedämpfungskoeffizienten auf der Basis der Bestimmung der Dämpfung von Gammastrahlung bei Durchgang durch zwei Medien mit bekannter unterschiedlicher Dichte, ist nicht sehr zuverlässig, da der Einfluss der Dichte der beiden Medien auf den Massedämpfungskoeffizienten in vielen Anwendungsfällen deutlich geringer ist als der Einfluss der geometrischen Abmessungen des Behälters und der geometrischen Anordnung von Sende- und Empfangseinheit.
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, eine einfache Methode zur präzisen
Kalibrierung eines radiometrischen Dichtemessgeräts anzugeben.
Die Aufgabe wird gelöst durch die nachfolgenden Verfahrensschritte:
• Berechnen des Massedämpfungskoeffizienten mB des leeren Behälters unter Verwendung der Halbwertsdicke N IN0 = 0.5 der radioaktiven Strahlung bei Durchstrahlung des leeren Behälters gemäß der Formel: N IN0 ~ I ll0 = 0.5 = 6-mb·RB·2£ί rB· DjQhte c|es Materials der Behälterwand, D: Strahlpfad, N: Zählrate nach Durchstrahlung des Behälters, N0: Zählrate der von der
Gammaquelle ausgesendeten Gammastrahlung,
• Bestimmen des Massedämpfungskoeffizienten mM des Mediums anhand der gemessenen Intensität bzw. der Zahlräte der radioaktiven Strahlung nach
Durchstrahlung des Behälters, wenn sich in dem Behälter ein Kalibriermedium mit bekannter Dichte pM befindet,
• Ermitteln der Abhängigkeit des linearen Absorptionskoeffizienten m von den
geometrischen Abmessungen des Behälters aufgrund der beiden ermittelten Massedämpfungskoeffizienten,
• Errechnen einer Kalibrierkurve, die die Abhängigkeit der Dichte des Mediums von der gemessenen Strahlungsintensität bzw. der gemessenen Zählrate nach Durchgang durch den Behälter wiedergibt. Das erfindungsgemäße Verfahren schlägt somit zur Kalibrierung eines radiometrischen Dichtemessgeräts eine Einpunkt-Kalibrierung: Experimentell wird die Zählrate der Gammastrahlung der verwendeten Gammaquelle durch den mit einem Medium bekannter Dichte gefüllten Behälter ermittelt. Der zweite Dichtewert, der zur Bestimmung des Massedämpfungskoeffizienten erforderlich ist, wird mittels der Halbwertsdicke N/No = 0.5 ermittelt. Durch Vergleich mit experimentellen Messwerten, die über die Zweipunkt-
Kalibrierung gewonnen wurden, hat sich gezeigt, dass die erfindungsgemäße Methode sehr gute Ergebnisse liefert.
Die Intensität der Gammastrahlung nimmt exponentiell mit der Eindringtiefe in das durchstrahlte Medium ab. Die Halbwertsdicke kennzeichnet die von der Gammastrahlung durchstrahlte Strecke in dem Material/Medium, bei der sich die Intensität der
Gammastrahlung infolge der Wechselwirkung (im Wesentlichen der Compton-Streuung) mit dem Material/dem Medium halbiert hat. Die Halbwertsdicke hängt ab von der
Wellenlänge der Gammastrahlung und von der Ordnungszahl des durchstrahlten
Materials/Mediums ab. Bei der erfindungsgemäßen Lösung handelt es sich bei dem durchstrahlten Material im Wesentlichen um das Material, aus dem die Wandung des Behälters besteht, da die Dämpfung von Gammastrahlung in Luft vernachlässigbar gering ist. Eine experimentelle Ermittlung der Intensität der Strahlung ist oftmals bei leerem Behälter ausgeschlossen, da in diesem Fall eine massive Überstrahlung des Detektors erfolgen würde. Allerdings könnte natürlich auch eine entsprechende experimentelle
Bestimmung des Zählratenverhältnisses in Verbindung mit der Erfindung genutzt werden.
Insbesondere wird der Massedämpfungskoeffizient der leeren Rohrleitung oder des Tanks, wenn die Wandung aus einem Material der Dichte p1 gefertigt ist, nach folgender Formel errechnet: mB = 0.693 / p1 * 2d, wobei d die Dicke der Wandung der Rohrleitung oder des Tanks ist.
Diese Berechnung stellt eine Näherung dar, die korrekte Berechnung der
Durchschnittsdichte pAV ist bei einem zylinderförmigen Behälter mit dem
Innendurchmesser D0 und der Dicke der Behälterwand d ist wie folgt - siehe Fig. 5:
2 d
PAV— PM + T ( PB ~ PM )
uo
pB \ Dichte der Behälterwand, pM\ Dichte des in dem Behälter befindlichen Mediums. Luft hat eine Dichte von ca. pM = 0.0012 kg/m3, Stahl hat eine Dichte von ca. 8000 kg/m3. Der Behälter hat beispielsweise einen Innendurchmesser von 1 m, die Behälterwand ist 0.01 m dick.
Ist der Behälter leer bzw. mit Luft gefüllt, dann errechnet sich die Durchschnittsdichte nach folgender Formel:
2 d
PAV ~ T PB
uo
Gemäß einer vorteilhaften Weiterbildung der erfindungsgemäßen Dichtemessvorrichtung erfolgt die experimentelle Bestimmung der Zählrate, wenn sich in dem Behälter ein Kalibriermedium, z.B. Wasser mit einer bekannten Dichte von näherungweise 1 kg/m3, befindet. Da in diesem Fall d«D0, entspricht die Durchschnittsdichte pAV näherungsweise der Dichte des Mediums pM.
WN0 = e ^P^D° .
Üblicherweise handelt es sich bei dem Behälter um eine Rohrleitung oder einen Tank. Da Gammastrahlung auch durch Feststoffe hindurchgeht, werden die Sendeeinheit und die Empfangseinheit auf die Außenwand aufgeschnallt. Sie sind so zueinander positioniert, dass der Behälter senkrecht zur Längsachse der Rohrleitung, schräg zur Längsachse der Rohrleitung oder parallel zur Längsachse der Rohrleitung durchstrahlt wird. Die tatsächliche Anordnung wird in Abhängigkeit vom jeweiligen Anwendungsfall gewählt.
Um optimale Messergebnisse zu erhalten, ist die Empfangseinheit bezüglich der Sendeeinheit/der Sendeeinheiten so ausgestaltet und positioniert, dass die sensitiven Komponenten der Empfangseinheit von der durch den Behälter gehenden Strahlung getroffen werden. Die Erfindung wird anhand der nachfolgenden Figuren näher erläutert. Es zeigt:
Fig. 1 a: eine schematische Darstellung einer Anordnung zur radiometrischen
Bestimmung der Dichte eines Mediums,
Fig. 1 b: eine schematische Darstellung eines Graphen, der die Abhängigkeit der Zählrate von der Dichte visualisiert,
Fig. 2: eine Darstellung der Dichte-Kalibrierkurve im Falle einer Einpunkt-Kalibrierung,
Fig. 3: eine Darstellung der Dichte-Kalibrierkurve im Falle einer Zweipunkt-Kalibrierung,
Fig. 4: eine Darstellung mehrerer Kurven, die die Abhängigkeit der
“Massendämpfungskonstante“ von dem Durchmesser eines Behälters zeigen, wenn unterschiedliche Strahlungsquellen genutzt werden und wenn sich in dem Behälter Medien mit unterschiedlicher Dichte befinden, und
Fig. 5: schematische Darstellung des Strahlpfads von Gammastrahlung durch einen rohrförmigen Behälter.
Fig. 1 a zeigt eine schematische Darstellung einer Anordnung zur radiometrischen Bestimmung der Dichte eines Mediums 3, das sich in einem Behälter 1 , hier einer Rohrleitung, befindet. Auf gegenüberliegenden Oberflächenbereichen der Rohrleitung 1 sind die Sendeeinheit 3 mit der Gammaquelle und die Empfangseinheit 4 angeordnet. Beide Komponenten 3, 4 sind über einen in der Fig. 1 nicht gesondert dargestellten Klemmmechanismus von außen an der Rohrleitung 1 befestigt.
Die Kapselung der Gammaquelle durch das umgebende Gehäuse ist so ausgestaltet, dass die Gammastrahlung nur im Bereich der Austrittsfläche A aus der Sendeeinheit 3 austritt. Die Gammastrahlung durchstrahlt den Behälter 1 mit dem darin befindlichen
Medium 6, dessen Dichte p bestimmt werden soll, auf dem gekennzeichneten Strahlpfad SP. Die infolge des Compton-Effekts geschwächte Gammastrahlung wird von der Empfangseinheit 4 empfangen. Anhand der Intensität bzw. anhand der Zählrate der Empfangseinheit 4 bestimmt die Auswerteeinheit 7 die Dichte des in dem Behälter 1 befindlichen Mediums 6. Entsprechende radiometrische Dichte-Messanordnungen werden von der Anmelderin angeboten und vertrieben.
Wie bereits an vorhergehender Stelle erwähnt, kann die Anordnung von Sendeeinheit 3 und Empfangseinheit 4 bezüglich des Behälters 1 unterschiedlich ausgestaltet sein. Fig. 1 b zeigt eine schematische Darstellung eines Graphen, der die Abhängigkeit der Zählrate N in Abhängigkeit von der Dichte p des Mediums 6 visualisiert. Die Absorption F der Gammastrahlung auf dem Strahlpfad SP durch ein Medium 6 lässt sich über das Lambert-Beersche Gesetz beschreiben - folgt also einer e-Funktion. Die Absorption F entspricht dem Verhältnis von Zählrate der Gammastrahlung nach Durchgang durch das Medium 6 zur Zählrate No der von der Gammaquelle durch die Austrittsöffnung A ausgesandten Gammastrahlung. Die Zählrate N wird angegeben in Counts (Zahl der Ereignisse) pro Sekunde (c/sec). Das Verhältnis der beiden zuvor genannten Zählraten ist proportional zur Dosisrate H, die in pSv/h, angegeben wird. In der angegebenen e- Funktion ist m der Absorptions- oder Dämpfungskoeffizient, p die Dichte des Mediums
[kg/m3] und D [m] der Strahlpfad SP durch das Medium 6. Im gezeigten Fall entspricht der Strahlpfad SP dem Innendurchmesser D der Rohrleitung 1 .
In Fig. 1 b ist die Differenz AFs zwischen der maximal auftretenden Dämpfung und der minimal auftretenden Dämpfung, die sich durch das Verhältnis von maximaler Zählrate Nmax zu minimaler Zählrate Nmin der Gammastrahlung beschreiben lässt, in
Abhängigkeit von der Dichte p gezeigt. Bei maximaler Dichte pmax ist die Zählrate N/No näherungsweise Null, bei minimaler Dichte pmin ist die Zählrate im Wesentlichen gleich der Zählrate No der Gammastrahlung, die von der Gammaquelle ausgesendet wird. Es gilt der folgende mathematische Zusammenhang: bZW. /Vin = 6 -m·0·(r min Pmax )
Um zuverlässige radiometrische Dichtemessungen zu bereitstellen zu können, muss die radiometrische Messanordnung kalibriert werden. In Fig. 2 sind eine Einpunkt- Kalibrierung und die die damit verbundenen Kalibrier- und nachfolgend Messfehler gezeigt. Der Kalibrierfehler resultiert daraus, dass bei einer Einpunkt-Kalibrierung die Steigung der Exponentialfunktion nicht definiert ist. Eine einigermaßen verlässliche Messung ist im Falle der Einpunkt-Kalibrierung nur dann gewährleistet, wenn der zu bestimmende Dichtemesswert des Mediums 6 möglichst nahe bei dem Kalibrierpunkt liegt. Zur Berechnung des Kalibrierpunktes wurde der Standard-Absorptionskoeffizient m verwendet. Dieser hat einen konstanten Wert von 7.7 mm2/g .
In Fig. 3 ist die Dämpfungskurve (Zählrate in Abhängigkeit von der Dichte des
durchstrahlten Mediums) im Falle einer Zweipunkt-Kalibrierung dargestellt. Infolge der beiden relativ weit auseinanderliegenden Kalibrierpunkte, ist die Steigung der
Dämpfungskurve definiert. Daher ist bei einer Zweipunkt-Kalibrierung eine hohe
Messgenauigkeit über den gesamten Dichtebereich sichergestellt. Zuvor wurde gesagt, dass die die Massedämpfungskonstante unter idealen Bedingungen (theoretisch) unabhängig ist von der Dichte und der Beschaffenheit des Mediums und nur eine Abhängigkeit von der Energie der einfallenden Gammastrahlung zeigt. Diese Annahme ist nicht ganz korrekt . In Fig. 4 sind mehrere Kurven aufgetragen, die die Abhängigkeit des Massendämpfungskoeffizienten von dem Durchmesser eines Behälters 1 wiedergeben. Konstant ist bei allen gezeigten Werten nur die bereits erwähnte
Standard-Massendämpfungskonstante. Alle anderen Massedämpfungskonstanten zeigen eine Abhängigkeit von dem Durchmesser des Behälters 1.
Es ist klar ersichtlich, dass bei demselben Dichtemessgerätetyp (Hier FMG 60) die Kurven bei gleicher Dichte des Mediums 6 einen ähnlichen, aber zueinander
verschobenen Verlauf zeigen (sh. Kurven 1 und 3 und Kurven 2 und 4). Bei Verwendung der gleichen Strahlungsquelle sind die Kurven in Abhängigkeit von der Dichte des Mediums ab einem Durchmesser von ca. 300mm zueinander parallel verschoben. Im Bereich kleiner Durchmesser des Behälters 1 bzw. der Rohrleitung nimmt der
Dämpfungskoeffizient relativ stark ab, während er ab einem Durchmesser von größer als 300 mm im Wesentlichen von der Intensität der Strahlungsquelle der Sendeeinheit 3 und der Dichte des in dem Behälter 1 befindlichen Mediums 6 abhängig ist. Dennoch zeigen die Kurven auch oberhalb eines Durchmessers von größer als 300mm eine - wenn auch geringe - lineare Abhängigkeit von dem Durchmesser des Behälters und somit dem durchstrahlten Medium.
In realen Anwendungen zeigt sich noch eine weitere Einflussgröße: In den meisten Anwendungsfällen besteht das Medium, dessen Dichte gemessen werden soll, aus einem Gemisch unterschiedlicher Bestandteile (Slurry). Daher hat die
Massendämpfungs“konstante“ eines Mediums keinen konstanten Wert, sondern sie nimmt einen Wert an, der sich aus einer gewichteten Summe unterschiedlicher
Bestandteile des Mediums zusammensetzt. In den meisten Anwendungsfällen ist die Massendämpfungskonstante daher nicht verfügbar und es ist schwierig, einen konstanten Wert für ein Gemisch festzulegen. Oftmals behilft man sich mit der zuvor bereits erwähnten Standard-Massendämpfungskonstanten. Bezugszeichenliste
1 Behälter
2 Wandung des Behälters
3 Sendeeinheit mit Gammaquelle
4 Empfangseinheit
5 sensitive Komponente
6 Medium
7 Auswerteeinheit

Claims

Patentansprüche
1. Verfahren zum Kalibrieren einer radiometrischen Vorrichtung zur Bestimmung und/oder Überwachung der Dichte eines in einem Behälter (1 ) befindlichen Mediums (6), wobei eine Sendeeinheit (3) und eine Empfangseinheit (4) vorgesehen sind, wobei die
Sendeeinheit (3) radioaktive Strahlung einer vorgegebenen Intensität aussendet und wobei die Empfangseinheit (4) die von der Sendeeinheit (3) ausgesendete radioaktive Strahlung nach Durchgang durch das Medium (6) empfängt, und wobei eine Regel- /Auswerteeinheit (7) vorgesehen ist, die anhand der von der Empfangseinheit (4) gemessenen Intensität die Dichte des in dem Behälter (1 ) befindlichen Mediums (6) bestimmt, wobei das Verfahren die folgenden Verfahrensschritte aufweist:
• Bestimmen des Massedämpfungskoeffizienten mB des leeren Behälters (1 ) über die Halbwertsdicke N IN0 = 0.5 der radioaktiven Strahlung bei Durchgang durch den leeren Behälter (1 ) gemäß der Formel: N IN0 ~ l//0 = e _mbRΐ£ί , mit mB:
Massedämpfungskoeffizient, p1 : Dichte des Materials der Wandung des
Behälters, D: Strahlpfad bzw. Innendurchmesser des Behälters (1 ), I: Intensität der gemessenen Strahlung, I0 Intensität der ausgesendeten Strahlung, N gemessene Zählrate, N0 Zahlräte der ausgesendeten Strahlung,
• Bestimmen des Massedämpfungskoeffizienten (mM) anhand der gemessenen Intensität bzw. der Zählrate der radioaktiven Strahlung nach Durchgang durch den Behälter (1 ), wenn sich in dem Behälter (1 ) ein Kalibriermedium mit bekannter Dichte (p2) befindet,
• Ermitteln der Abhängigkeit des linearen Absorptionskoeffizienten (m) von den geometrischen Abmessungen des Behälters (1 ) aufgrund der beiden
Massedämpfungskoeffizienten,
• Errechnen einer Kalibrierkurve, die die Abhängigkeit der Dichte des Mediums von der Anzahl der gemessenen Strahlungsintensität nach Durchgang durch den Behälter (1 ) wiedergibt.
2. Verfahren nach Anspruch 1 ,
wobei der Massedämpfungskoeffizient des Behälters (1 ) über folgende Formel berechnet wird: mB = 0.693/ p1 D, wobei 0.693 = In0.5 ist
3. Verfahren nach Anspruch 1 oder 2,
wobei als Kalibriermedium Wasser verwendet wird.
4. Verfahren nach Anspruch 1 , 2 oder 3,
wobei die Sendeeinheit (3) und die Empfangseinheit (4) so zueinander positioniert wird, dass der Behälter (1 ) senkrecht zur Längsachse des Behälters (1 ), schräg zur Längsachse des Behälters (1 ) oder parallel zur Längsachse des Behälters (1 ) durchstrahlt wird.
5. Verfahren nach zumindest einem der vorhergehenden Ansprüche,
wobei als Behälter (1 ) eine Rohrleitung verwendet wird, und wobei die Sendeeinheit (3) und die Empfangseinheit (4) an gegenüberliegenden Oberflächenbereichen der
Rohrleitung befestigt werden.
6. Verfahren nach Anspruch 4 oder 5,
wobei die Empfangseinheit (4) so ausgestaltet und positioniert wird, dass die sensitiven Komponenten (5) der Empfangseinheit (4) von der Strahlung getroffen werden.
EP18803940.8A 2017-12-19 2018-11-14 Verfahren zum kalibrieren einer radiometrischen dichte-messvorrichtung Withdrawn EP3729049A1 (de)

Applications Claiming Priority (2)

Application Number Priority Date Filing Date Title
DE102017130534.3A DE102017130534B4 (de) 2017-12-19 2017-12-19 Verfahren zum Kalibrieren einer radiometrischen Dichte-Messvorrichtung
PCT/EP2018/081176 WO2019120769A1 (de) 2017-12-19 2018-11-14 Verfahren zum kalibrieren einer radiometrischen dichte-messvorrichtung

Publications (1)

Publication Number Publication Date
EP3729049A1 true EP3729049A1 (de) 2020-10-28

Family

ID=64332052

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
EP18803940.8A Withdrawn EP3729049A1 (de) 2017-12-19 2018-11-14 Verfahren zum kalibrieren einer radiometrischen dichte-messvorrichtung

Country Status (5)

Country Link
US (1) US20200393391A1 (de)
EP (1) EP3729049A1 (de)
CN (1) CN111542743A (de)
DE (1) DE102017130534B4 (de)
WO (1) WO2019120769A1 (de)

Families Citing this family (6)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
DE102021108307B3 (de) 2021-04-01 2022-08-04 Endress+Hauser SE+Co. KG Verfahren zum Kalibrieren einer radiometrischen Dichte-Messvorrichtung
CN114778464B (zh) * 2022-03-29 2025-01-21 中国科学院高能物理研究所 一种测量介质吸收系数和介质中任意材料反射率的方法
CN117168370A (zh) 2022-05-25 2023-12-05 宁德时代新能源科技股份有限公司 测量方法、装置及射线测量设备
US12210128B2 (en) 2023-03-01 2025-01-28 Revvity Health Sciences, Inc. Gamma source devices and related systems and methods
CN117871329B (zh) * 2024-03-13 2024-05-24 南京愚工智能技术有限公司 一种密度在线监测装置及监测方法
CN118583459B (zh) * 2024-08-06 2024-10-29 中国科学院合肥物质科学研究院 航天遥感器星上辐射定标方法、系统、装置和计算机设备

Family Cites Families (13)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
DE1085978B (de) * 1954-07-02 1960-07-28 Schlumberger Well Surv Corp Vorrichtung zum Messen der Dichte von durch ein Bohrloch durchteuften Erdformationen
FR2298680A1 (fr) * 1975-01-24 1976-08-20 Schlumberger Prospection Procede et dispositif pour mesurer la densite des formations traversees par un forage
EP0879410A1 (de) * 1996-02-07 1998-11-25 Biotraces, Inc. Verfahren und vorrichtung zur ferngesteuerten dichtemessung
DE19722837A1 (de) * 1997-05-30 1998-12-03 Abb Research Ltd Verfahren und Vorrichtung zur Füllstandsmessung mit Gammastrahlern und einer virtuellen linearen Detektoranordnung
US6327915B1 (en) * 1999-06-30 2001-12-11 Micro Motion, Inc. Straight tube Coriolis flowmeter
DE10043629A1 (de) * 2000-09-01 2002-03-14 Endress Hauser Gmbh Co Vorrichtung zur Bestimmung und/oder Überwachung der Dichte und/oder des Füllstands eines Füllguts in einem Behälter
US9115017B2 (en) * 2013-01-29 2015-08-25 Johns Manville Methods and systems for monitoring glass and/or foam density as a function of vertical position within a vessel
RU2442889C1 (ru) * 2010-10-01 2012-02-20 Анатолий Георгиевич Малюга Способ градуировки радиоизотопных плотномеров
GB201111211D0 (en) * 2011-07-01 2011-08-17 Johnson Matthey Plc Level measurement method and apparatus
EP2574919B1 (de) * 2011-09-29 2014-05-07 Service Pétroliers Schlumberger Vorrichtung und Verfahren für Flüssigphasenfraktionsbestimmung mittels Röntgenstrahlen
DE102012105922A1 (de) * 2012-07-03 2014-01-09 Endress + Hauser Gmbh + Co. Kg Radiometrische Messanordnung und Verfahren zur Detektion von Ansatzbildung in einer radiometrischen Messanordnung
US9360406B2 (en) * 2013-04-17 2016-06-07 Thermo Fisher Scientific Inc. Method and apparatus for self-calibration of density profiler
DE102013105486B4 (de) * 2013-05-28 2024-08-22 Endress+Hauser SE+Co. KG Vorrichtung zur Bestimmung und/oder Überwachung der Dichte und/oder des Füllstands eines Mediums in einem Behälter

Also Published As

Publication number Publication date
DE102017130534B4 (de) 2020-12-03
DE102017130534A1 (de) 2019-06-19
CN111542743A (zh) 2020-08-14
WO2019120769A1 (de) 2019-06-27
US20200393391A1 (en) 2020-12-17

Similar Documents

Publication Publication Date Title
DE102017130534B4 (de) Verfahren zum Kalibrieren einer radiometrischen Dichte-Messvorrichtung
EP1314006B1 (de) Vorrichtung zur bestimmung und/oder überwachung des füllstands eines füllguts in einem behälter
DE68920568T2 (de) Vorrichtung zur Messung von Erdformationen mit hoher räumlicher Auflösung.
DE102011080549B4 (de) Optimale Detektorposition für einen Gamma-Rückstrahler
EP2596341B1 (de) Neutronen-aktivierungs-analyse mit standartisiertem probenbehälter zur bestimmung des neutronenflusses
DE2358237C2 (de) Verfahren zur Bestimmung des Gehalts an mindestens einem chemischen Element in einer Substanz, insbesondere zur Bestimmung des Schwefelgehalts in Kohlenwasserstoff-Brennstoffen
DE3138159A1 (de) Verfahren und vorrichtung zur (gamma)-transmissionsanalyse von mehrkomponenten-gemischen in gegenwart grobkoerniger komponenten
DE3035929C2 (de) Vorrichtung zur Ermittlung der Volumenanteile eines Mehrkomponentengemisches durch Transmission mehrerer Gammalinien
EP4067863B1 (de) Verfahren zum kalibrieren einer radiometrischen dichte-messvorrichtung
DE2916238A1 (de) Verfahren und vorrichtung zur analyse einer oel und wasser enthaltenden, durch eine rohrleitung stroemenden fluessigkeit zur bestimmung des wasseranteils, sowie ggf. des salzgehalts des wassers in der fluessigkeit
DE3872208T2 (de) Verfahren und vorrichtung zur messung der radioaktivitaet.
EP1877760A1 (de) Verfahren und vorrichtung zur online-bestimmung des aschegehalts einer auf einem fördermittel geförderten substanz und vorrichtung zur durchführung einer solchen online-bestimmung
DE2916258A1 (de) Verfahren und vorrichtung zur analyse eines fluessigkeit und gas enthaltenden, durch eine rohrleitung stroemenden mediums zur bestimmung des wasser- und oelanteils des mediums
DE1773085C3 (de) Verfahren zum Messen des Füllstoffgehalts in Papier
DE69705244T2 (de) Verfahren zur bestimmung des dichteprofils
DE102016222298A1 (de) Radiometrische Füllstandmessung
DE3037413A1 (de) Vorrichtung zur messung der dichte eines fluides
EP2217946B1 (de) Vorrichtung zur online-bestimmung des gehalts einer substanz und verfahren unter verwendung einer solchen vorrichtung
WO2017032497A1 (de) Verfahren und vorrichtung zur bestimmung einer stoffkonzentration oder eines stoffes in einem flüssigen medium
EP4248177A1 (de) Strahlenschutzbehälter für radiometrische messgeräte
WO2004086006A1 (de) Verfahren und vorrichtung zur bestimmung des feststoffgehaltes in einer suspension
DE102005016792A1 (de) Vereinfachtes Verfahren zur Sr90-Aktivitätsbestimmung
DE102019205774A1 (de) Vorrichtung zur Bestimmung radioaktiver Inhaltsstoffe von Flüssigkeiten
DE2149623A1 (de) Verfahren und anordnung zum messen der zusammensetzung von stoffen
DE1155924B (de) Einrichtung zur schichtdickenunabhaengigen Messung des Wasser- oder Wasserstoff-Gehaltes von in Schichten vorliegendem Messgut mit Hilfe von Neutronen

Legal Events

Date Code Title Description
STAA Information on the status of an ep patent application or granted ep patent

Free format text: STATUS: UNKNOWN

STAA Information on the status of an ep patent application or granted ep patent

Free format text: STATUS: THE INTERNATIONAL PUBLICATION HAS BEEN MADE

PUAI Public reference made under article 153(3) epc to a published international application that has entered the european phase

Free format text: ORIGINAL CODE: 0009012

STAA Information on the status of an ep patent application or granted ep patent

Free format text: STATUS: REQUEST FOR EXAMINATION WAS MADE

17P Request for examination filed

Effective date: 20200506

AK Designated contracting states

Kind code of ref document: A1

Designated state(s): AL AT BE BG CH CY CZ DE DK EE ES FI FR GB GR HR HU IE IS IT LI LT LU LV MC MK MT NL NO PL PT RO RS SE SI SK SM TR

AX Request for extension of the european patent

Extension state: BA ME

DAV Request for validation of the european patent (deleted)
DAX Request for extension of the european patent (deleted)
STAA Information on the status of an ep patent application or granted ep patent

Free format text: STATUS: THE APPLICATION IS DEEMED TO BE WITHDRAWN

18D Application deemed to be withdrawn

Effective date: 20210209