DE768100C - Anordnung zur Erzielung homogener Beleuchtung von kleinen Ebenen fuer Recheneinrichtungen, bei denen Lichtstrahlen auf eine Photozelle einwirken, die durch Platten veraenderlicher Durchlaessigkeit in ihrer Intensitaet beeinflusst werden - Google Patents

Description

• Anordnung zur Erzielung homogener Beleuchtung von kleinen Ebenen für Recheneinrichtungen, bei denen Lichtstrahlen auf eine Photozelle einwirken, die durch Platten veränderlicher Durchlässigkeit in ihrer Intensität beeinflußt werden

  Es eist bereits ein gl,oclieniörmiiger Reflektor

  belkanntgewoirdien, der als Lampemigl,o,cke oder

  in

  Form als Augenspiegel

  oid. digl. benutzt wemdien soll. Weiterhin sind

  chirurgische und zahnärztliidhe! Instrumente

  bekannt, dlie Licht an ganz bestimmte Stellen

  leiten sollen; da bei @diesen Geräten überall

  krumane Begrenzun@gs@flächen vorhanden sind,

  diie eine Kausfik bnldien, lassen sich hiermit

  leine homoigenen aiusigeleuchteten Ebenen

  eirzüeilen; außerdem besteht hei ihnen hins:icht-

  lich idieir Lichtverteilung ]-"eine Unabhängig-

  keit von der Lampenstellung.

  Ferner sdnid runde prismatische oder recht-

  eckiige Gl@as!körper zu Bel,e@uchtungszweclccn

  bekanint, die Lichtstrahlen total reflektieren.

  Derartige Glaskörper haben als Leuchtbuchstaben für Reklam--schilder Verwendung gefunden und sind so aufgchaut, daß sie dem Auge als frei imRaume schwebend erscheinen.
• Zur Bestimmung eines von einer oder mehreren sich ändernden Grundgrößen abhängigen Wertes ist bereits ein Verfahren vorgeschlagen werden. bzi dem zur Erzeugung des gewünschten Wertes eine Strahlung oder ihre Wirkung laufend verändert wird. Die Regelung der Strahlungen, insbesondere Lichtstrahlungen, erfolgt hierbci zweckmäßig mit Hilfe von Platten veränderlicher Durchlässigkeit, die in die, Strahlengänge verstellbar eingefügt sind.
• Bei ein°m Strahlungsrechner besteht die Aufgabe, von einer Lichtquelle ausgestrahltes Licht über mehrere Arheitsebenen auf mehreren Wegen ein- und derselben Photozelle zuzuführen. Im einfachsten Falle ist hierzu ein Rechen- und ein Kompensationsstrahl vorhanden. Im Reclienstra.lil wird ein Funktionswert f (x) eingestellt. Der Kompensationsstrahl wird durch Ble:nde,nmodu;lation r8o° später eingeschaltet. Die Photozelle hekommt demzufolge zunächst einen. Lichteindruck nur vom Rechenstrahl und darauf einen Lichteindruck nur vom Kompensationsstrahl. Haben beide Strahlen gleiches Licht, d. h. die gleiche Intensität, so liegt an der Photozelle eine Gleichspannung, und die Zelle spricht nicht an. Überwiegt jedoch die. Lichtintensität eines Strahles, so, wird eine Wechselspannung erzeugt, und zwar aus dem imTalzte der 'Modulation pulsierenden Gleichstrom verschiedener Amplitude. Je nachdem welche, Strahlenseite übenciegt, wird ein Nachdrehmator im -entsprechenden Drehsinne einen Kompensationsschieber so weit verschieben, bis Gleichlicht herrscht. Ist dies der Fall, so zeigt die Iiompensationsrasterplatte das Resultat des Rechenvorganges an.
• Zur Durchführung von Rec:he;ncargängen ist nur erforderlich. d.aß durch von einer oder mehreren Lichtquellen ausgestrahltes Licht eine ho-mog°ne B°°1euciitung einer hlein°n Ebene erzielt wird. Irgendwie geartete flächenmäßige Einblendungen des Strahlenquersdin.ittes, z. B. durch Einfügen von Rastern, dürfen dabei an keiner Stelle eine optische Abbildung hervorbringen, sondern sich nur intensitätsmäßig auswirken.
• Diesen Forderungen wird erfindangsgenäß eine Anordnung zur Erzielung homogener Beleuchtung von kleinen Ebenen, die can einer oder mehreren Lichtquellen Licht erhalten und zur Durchführung von Rechenco,rgängen mit mindestens einem Rechen- und einem Kompensationsstrahl durch vorgeschaltete Raster od. dgl. eingehlend:et werden, gerecht, welche gekennzeichnet ist durch die @'.er«-endung von prismatischen, vorzugsweise parallelwa.nd:igen Glaskörpern, die eine innen vollkommen spiegelndeRühre darstellen, deren flächenmäßige Einblendung des Lichtquerschnittes am Eintrittsfenster unter Ausnutzung der Totalreflexion der Lichtstrahlen sich am Austrittsfenster nur intensitätsmäßig ausWirkt. Die zweckmäßige Form des Glaskörpers hängt von der zu erfüllenden Aufgabe ab. Glaskörper, deren Austrittsfenster homogen erleuchtet sein sollen, müssen vor allem frei von kaustischen Wirkungen sein. Diese Bedingung wird am besten erfüllt von Röhren mit gerader Symmetrieachse und mit rechteckigem Querschnitt. Es kommen jedoch für .diese ZweC:lie auch Röhren mit poly-gonförmigem bzw. dreieckigem Querschnitt in Betracht. Handelt es sich nur um reinen Licli.ttransport, so kann der Umfang des Röhrenquerschnittes auch stetig gekrümmt. z. B. ::reisförmig, sein.
• In den Zeit-.ren ist die Erfindung an einigen Ausführungsbeispielen näher erläutert. Es zeigt Fig. i das Verhalten eines Lichtstrahles an der Grenze zweier Medien, Fig. 2 dieTotalreflexion eines Lichtstrahles in einem Glaskörper, Fig. 3 eine- schematische Darstellung der Beleuchtung des Eintrittsfensters eine: Glaskörpers, Fig. d. einen prismatischen Glaskörper mit einem zu beleuchtenden Punkt.
• Fig. Seine Strahlenpyramide aus Ein7elkegeln, Fig. 6 ein nur teilweise leuchtendes Eintrittsfenster, Fig.7 die sich hierbei ergebende Spiebelhildebene, Fig.8 einen Schnitt durch diese Spiegelbildehene mit den sich anschließenden Pyramiden, Fig. g ein Eintrittsfenster mit einem nicht zentrisch gelegenen leuchtenden Punkt mit seinen Spiegelbildern, Fig. io zwei prisrnatischehörper, zwischen denen ein Raster angebracht ist sowie die Spiegelhi.ldeb,ene eines selbstleuchtenden Eintrittsfensters.
• Trifft ein Lichtstrahl (Fig. z) cocn optisch dichteren _'Jedium kommend auf eine Grenzfläche z«-eer optischer -Medien auf. so ergibt es stets einen Winkelbereich, innerhalb dessen der Lichtstrahl vollkommen in das dichtere Medium zurückgeworfen wird. Bezeichnet nun G-G die Grenzlinie zwischen Luft mit dem Brechungsindex aa = rund Glas mit dem Brechungsindex n = n., so gilt bekanntlich für den Grenzwinkel it der Totalreflexion die. Beziehung fa # sin it = z. Strahlen, die, vom Glase kommend, mit einem Einfallwinkel i

  auf,die Grenzfläche G-G auftreffen, der größer

  als it isst, werden total reflektiert, also alle

  Strabilen,deren Einfallwinkel i > it ist.

  In der Fig. 2 ist ein, prismatischer parallel-

  wandiger Glaskörper mit der Symmetri:e-

  ach.se A-A :diargestellt. Von dien Seitenflächen

  eines derartigen G.las@körpers werden alle

  Lich@bstrahlen total reflektiert, deren Neigung

  gegen die Symmetrieachse, < n/2 - it ist.

  Das Licht muß nun, um in, den Glaskörper

  einzudringen, erst. die Trennungsfläche Luft

  Glas .an der Sbirnflächedes Glaskörpers

  durchsetzen. Da an dieser Fläche der

  Winkel u, gegen die Achse aber d .iz Neigung

  gegen das Einfallsloit bedeutet, also die Rolle

  dis Winikelis i übernimmt, kann dier Winkel ug

  nicht größer sein als der Grenzwinkel it der

  To@ta1,reflexion. Der Index g lebtet im fodgen-

  dien ,immer dbraul hin, d'aß es :sich um Winkel

  der innerhaillb. dies Glases verlaufenden Strah-

  len handelt. Der Öffnungswinkel 2ug ist in

  der weiteren

  immer mit

  »Ap,ertuir« bezeichnet.

  Bei einer praktischen Ausführung erfolgt

  die Beleuchtung -des Eintrittsfensters -des

  Gdiasikärpers 2n der in Fig. 3 schematisch dar-

  gestellten Weise. Infolge der bei ganz ,großen

  Neigungswinkeln i auftretenden erheblichen

  Reflexionsverluste ,ist es nicht angebracht, die

  lampenseitig aufgenommene Öffnung 2 u über

  einen bestimmten Wert hinaus zu vergrößern.

  Diie toitall reflektierte Apertwr 2 u, ist zwar um

  so größer, je größer den- Brechungsiindex des

  Glaseis ist, jedoch liegt in der Verwendung

  besonders hoch brechender Gläser zur Er-

  zielung eines hohen, total zeflektierten. Winkel-

  bereiches kein Vorteil. Der Verlust an Öff-

  nung beim Übertritt von Luft in Glas be-

  deutet. nämlich, abgesehen von den äußerst

  geringen Aibsorptionsverlusten, keinen Licht-

  verlust, die die Leuchtdichte entsprechend

  ansteigt.

  Es soll nun im folgenden untersucht wer-

  den, iin welcher Weise ein Punkt P im Innern

  eineis Glasköirpeirsbeleuchtet wird:, wenn dien

  ganze Einitrittsquerschnitt - Idas Eintritts-

  fenster - leuchtet. In Fig. q. isst ein Längs-

  schnitt durch einen prns,mabi,scihen Glaskörper

  von quadratischem Querschnitt dargestellt.

  Ein Im Inniere dies Glaskärpeirs vorhandener

  Punkt P kann nur Licht erhalten, das inner-

  halb. eines Aperturkegels liegt, diessen Öff-

  nung duirch die vorhandene Apertur 2 ug ge-

  geben ist. Dieses Licht kann entweder von der

  leuchtenden Fläche direkt kommen oder auf

  dem Umweg ider Spiegelbilder, welche die

  Seitenflächen dies Gi1iasköirpeirts vorm Eintritts-

  fenster erzeugen. Um sämtliche Strahlen, zu

  erhalten, von denen der Punkt P beleuchtet

  wird, braucht man also nar die einzelnen

  Bu@rnkte, der Leuchtfläche selbst und der

  Spiegelbilder, soweit ,sirre innerhalb, der vor-

  ha;ndenen Apertur liegen, müdem Punkte P

  zu verbinden. Die Spilegelib-ildier dies Eintritts-

  fensters liegen bei einem prismatischen

  Körper alle in de.r durch das Eintrittsfenster

  definierten Ebene und schließen sich lückenlos

  aneinander. Die den Punkt P beleuchtenden

  Strahlen bilden also eine Pyramide, dlie sich

  aus einzelnen Pyramiden zusammensetzt,

  deren Spitze der Punkt P und deren Grund-

  fläche,das Eintrittsfenster bzw. -deren Spiegel-

  b.iildier sind, wie :dies schematisch aus der

  Darstellung in der Fig. 6 ersichtlich ist. Die

  Gesamtpyram.idie setzt sich hier aus neun

  Einzelpyraannden zusammen, die als gemein-

  same Spitze den Punkt P besitzen.

  Je weiter der untersuchte Punkt von der

  leuchtenden Fläche alt liegt, desto: größer ist

  der Bereich der sIeh ins unendliche er-

  streckenden Spiegelbildebene, die innerhalb

  dies wirksamen Winkels 2 ug liegt. Je weiter

  also der untersuchte Punkt P von der l@e.uch-

  tenden Eintriftsfläche ab liegt, um @so mehr

  Spiiiege#lib,iilideir wiirk en bei der Beleuchtung des

  Punktes. P rnit und desto. häufiger ist die den

  Punkt P beleuchtende Aperturpyramide in

  Elementarpyramiden unterteilt. Dabei nimmt

  die Öffnung der dem einzelnen Spiegelbild

  zukommenden El:ementarpyra,m@iide; mit der

  Entfernung linear und' die durch sie am

  Punkte P erzeugte Beleuchtungsstärke also

  mit dem Quadtat,der Entfernung ah, während

  die Zahl der wirksamen Spiegelbilder mit

  dem Onadrat der Entfernung wächst. Ixuehtet

  also die ganze Eintrittsfläche, ;so wird jeder

  in beliebiger Entfernung vom Eintritts-

  fenster parallel zu. .diesem durch dien Glas-

  körper gelegte Schnitt ohne- weiteres auch

  homogen .beleuchtet.

  Anders liegen .die Verhältnisse, wenn die

  Eintrittsfläche entweder nur teilweise oder

  doch sehr irrhomogen leuchtet, wie es bei den

  in der Praxis vorkommenden Verhältnissen

  fast immer d;ar Fall ist. Es soll daher im

  folgernden untersucht werden, was geschieht,

  wenn nur ein Teil dies Eintrittsfensters

  leuchtet. Unter diieser Voraussetz.ung leuch-

  ten auch nur die e:ntspre@chendien Teeile der

  Spiegelbilder des Ei.ntrittsfensteirs, denn die

  Spieigelibüdier sind beim ebenen Spielgel

  richtiggehende - allerdings virtuelle -, von

  allen Abibiilldungsfehlern freie Bilder und

  besitzen die glei@cheGröß.e wie der Gegenstand.

  Leuchtet z. B. nur der @schraffierte, Teil des

  in Fig. 6 ,dargestelIten Eintrittsfensters, dann

  ist idie Spwegelbnldiebene in der in: Fig.7

  wiiedergeigebenen Weise in leuchtende (in der

  Figur schraffiert gezeichnete) und nicht

  leuchtende (in der Figur weiß gelassene) Ge-

  biiete aufteilt. Die dien Punkt P beleuchtenden

  Elementarpyramiden sohfießen sieh nicht

  mehr lückenlos zur Aperturpyramide mit der Öffnung 2 ug aneinander. Der Punkt P erhält jetzt vielmehr, wie in Fig. 8 dargestellt, sein Licht durch einen räumlichen Fächer von Beleuchtungspyramiden bzw. Beleuchtungskegeln, je nachdem, ob der leuchtende Teil des Eintrittsfensters ein Rechteck oder einen Kreis darstellt. Eine, derartige teilweise Ausleuchtung des Eintrittsfensters erhält in der praktischen Ausführung der als Kondensor dienend, an eine Lichtquelle anschließende Glaskörper immer.
• In Fig. 9 ist der extreme Fall dargestellt, daß nur ein einziger, nicht zentri-sch gelegener Punkt der Eintrittsfläche leuchtet. Die Punkte einer Schnittfläche werden -dann, wie aus der Fig.9 zu ersehen ist, abgesehen von dem Punkt, der dieselbe Lage im Schnitt besitzt wie der leuchtende Punkt in der Eintrittsfläche, nicht nur unsymmetrisch, sondern auch verschieden hell beleuchtet. Unter den Annahmen der Fig. 9 sieht der Punkt i sechs leuchtende Spiegelpunkte, der Punkt 2 dagegen nur vier.
• Je weiter jedoch der untersuchte Schnitt vom Eintrittsfenser entfernt liegt, desto symmetrischer und gleichmäßiger wird seine Beleuchtung. Der Unterschied in der Anzahl der in einzelnen Punkten eines Schnittes sichtbaren Spiegelbilder nimmt nämlich mit wachsender Entfernung wiederum nur linear zu, während die Zahl der sichtbaren Spiegelbildeir in diesen Punkten mit dem OOuadra.t der Entfernung wächst. Andererseits beruht die Unsymmetrie der Beleuchtung darauf, da.ß der leuchtende Punkt im Eintrittsfenster und dessen Spiegelbildern außer Mitte liegt. Die sichtbaren Spiegelbilder des Eintrittsfensters salbst liegen aber stets symmetrisch zur Achse des Glaslcörpers. Sinkt also der Winkel, unter dein das einzelne Fensterbild dem Punkt P erscheint, mit wachsendem Abstand linear ab, so nimmt auch die Unsymmetrie der Beleuchtung linear ab. Dieselben Betrachtungen gelten ohne Einsch,ränlung auch für inhomo:gene Erleuchtung des Eintrittsfensters.
• Durch entsprechende Wahl der Klotzlänge läßt sich also stets erreichen, daß die Austrittsfläche praktisch homogen ausgeleuchtet wird. Die notwendige Länge is.t natürlich um so geringer, je kleiner der Querschnitt und je größer der ausgeleuchtete! Teil des Querschnittes des Eintrittsfensters ist.
• Wie, bereits erwähnt, besitzt das Eintrittsfenster bei der praktischen Ausführung nur eine teilweise Erleuchtung, wobei der an die Lampe anschließende Glaskörper die Funktion eineis Kondensators erfüllt. Von dem Austrittsfenster dieses Glasklotzes wird nun nicht nur die beste Homogenität verlangt. sondern diese Homogenität darf auch nicht gestört werden, wenn sich die Lampe innerhalb eines b--stimmten Bereiches verschiebt und damit sich auch die Lage des leuchtenden Teiles des Eintrittsfensters verändert. -Nach dem oben Angeführten läßt sich dies stets durch entsprechend große Länge des als Kondensator dienenden Glaskörpers erzielen. Dies um so- leichter, als der leuchtende Teil des Eintrittsfensters bei praktischer Ausführung etwa 2o% des Gesamtfensters ansmacht.' Wie bereits ausgeführt wurde, besitzen prismatische Glaskörper mit rechteckigem Querschnitt bei entsprechender Bemessung der Länge und bei der praktisch gebräuchlichen Beleuchtung des Eintrittsfensters ein sowohl intensitätsmäßig wie auch aperturmäßig homogen beleuchtetes Austrittsfenster. Dient nun dieses Austrittsfinster zur Beleuchtung des Eintrittsfensters eines anschließenden prismatischen Glaskörpers mit z. B. quadratischem Querschnitt, so wird auch dessen Austrittsfenstr wieder homogen erleuchtet. Es soll nun die Frage behandelt Werden, ob diese Homogenität des zweiten Austrittsfensters auch dann erhalten bleibt. wenn das Austrittsfenster des ersten Glaskörpers bzw. das Eintrittsfenster des zweiten Glaskörpers z. B. durch einen Raster eingeblendet wird.
• In der Fig. io bedeutet EL-PL die zum selbstleuchtenden Eintrittsfenster des ersten prismatischen Körpers gehörige leuchtende Spiegelbildebene, R-R den ein Austrittsfenster bzw. dem Eintrittsfenster des folgenden Glaskörpers angebrachten Raster und P irgendeinen Punkt im Austrittsfenster des zweiten Glaskörpers. Wie aus der Fig. io ersichtlich ist, kann der Punkt P nur von den nicht durc.li den Raster abgeblendeten Teilcii des ersten Austritts- bzw. des zweiten Eintrittsfensters und den von diesen nicht abgeblendeten Teilen durch die Seitenflächen des zweiten Glaskörpers entworfenen Spiegelbi,ldern beleuchtet werden.
• Hieraus ist sofort zu sehen, daß der Raster und dessen Spiegelbilder für den Punkt P bezüglich der als Lichtquelle dienenden Spiegelbildebe:nc EL-EL wie eine gitterartige Luke wirkt. Je länger nun der zweite Glaskörper ist, um so feiner ist diese gitterartige Luke für den Punkt P unterteilt, um so homogener und internsitätsmäßiger ist auch ihre lichtschwächende Wirkung bezüglich des zweiten Austrittsfensters.
• Besonders deu.tl;ic.h wird die Lukenwirkung der Rasterebene dann, wenn die erste leuchtende Spiegel@bilde:bene nicht in ihrer ganzen Ausdehnung leuchtet, sondern. wie es bei nur teilweise leuchtendem Eintrittsfenster der

  F:alil ,ist, :regelmäßig in leuchtendie und nicht

  leuchtende Felider aufgeteilt ist. Leuchten in

  der Ebene EL-EL z. B. -nur die besonders her-

  vorgehobenen Teile So, S1 . . . S6, so sind vom

  Punkte P dies zweiten Austrittsfensters nur

  düe Spüegelibildier So und S4 in ,ihrer voIllen

  Ausdehnung, S3 und S, teilweise, S1, S2 und S,

  dagegen überhaupt nicht zu -sehen.

  Je län@gler nun wieder die beiden Glaskörper

  sind', desto. feiner @unterteilt und homogener

  erscheinen :den Punkten P :des zweiten Aus-

  trittsfensters isowohl die Spiegelbildebene des

  leuch.tend'en Fensters wie auch d.ie des Raster-

  fensters. D;ie dann noch verbleibende apertur-

  mäßige Zerklüftung läßt.sioh dann bei äußerst

  geringen Lichtverlusten n:o,oh durch eine feine

  Mattsr"h@eib!e- beheben. Außerdem kann die

  luken,mäßi-e Lichtsohwächung der Raster-

  ebene unschwer in eine aperturmäßige um-

  gewandelt werden, indem :hinter diem Raster

  z. B. ein Zylinderlinsensystem naicjh Art eines

  Linsünifil:ms e:inge@s:dhadtet wird. Anis diesen

  Darliegungein :geht hervor, daß es bei Ver-

  wendung dies beschriebenen. Prinzips möglich

  ist, eine größere Zahl von hintereinander-

  gelegenen, voneinander unabhängigen, ho-

  mogenen erle@udhtete;n Ebenen zu :erzeugen.

Claims (1)

1. PATENTANSPRÜCHE: i. Anordnung zur Erziehung homogener Beileiuchtung von kleinen Ebenen, diie von einer :oder mdhrer@en Lichtquellen. Licht erhalten - und zur Durchführung von Rechenvargängen mit mindestens einem Rechen- und einem Kompensationsstrahl durch vorgeschaltete Raster od. dgl. ein- geibIeind!et wer@dien, geikennzeüchnet durch d;ie Verwendung von prismatischen, vor- zugs:weise par@adilelwandiigen Glaskörpern, die eine, innen vollkommen spiegelln:de RöhreAhnstellen, derenflä@chenmäßigeE.in- Wendunig des Lichtquerschnittes im Ein- tri:tts.fenster unter Ausnutzung -der Total- reflexion :der Liehtstrählen sich am Aus- tri,ttsferns:ter nur intensitätsmäßig aws- wirkt. 2. Anordnung nach Anspruch i, d,a- diurch gekennzeichnet, daß :der Glaskörper eine gerade Symmetrieachse und vorziugs- weisse rechteckigen C-uersdmitt besitzt. 3. Anordnung nach -den Ansprüchen i und 2, daidlurch @geilcennz:eiiidhniet, daß das Austrittsfenster das Eintrittsfernster eines weiteren Glaskörpers b:aleuchteit. 4. Anordnung nach Anspruch 3, da- durch @gekennzeichnet, daß das Austritts- fenster des ersten. Gliaskörpers bzw. das Eintrittsfenster des zweiten. Glmkörpe:rs zur Duirdhführung eines weiteren Rechen- vorganges ebenfalls wieder durch einen Raster ein.geblendiet ist. 5. Anordnung nach Anspruch 4, dia; ,duirch geilcenn:zeiichnet, daß eine, etwa noch verbliebene aperturmäßige Zerklüftung der,das Austrittsfenster des zweiten Glas- körpers beleuchtenden Bischel diurch Ver- wendung einer feinen Mattsiche,iibe@ be- h:ob:en wird,. 6. Anordnung nach Anspruch 4, da- ,durch gekennzeichnet, d!aß d,ie lüken- mäßige Lichtschwächung der Rasterebene z. B. diurck ein, hinter dem Rasteir ein- gesichal:tetes Zyliimdierl-insensystern nach Art eines Linsenfilms in eine apertur- mäßig :e Lichtschwächung umgewandelt wird. 7. Anordnung nach einem der vorher- igeihen@dien Ansprüche, d iadürdh gekenn- z:eiichne't, daß eine Viehzahl dierartiger Glaskörper zur Erzeugung von hinter- einand iergelegenen, voneinander unab- härngigen, homogen beleuchteten Ebenen verwendet wird. Zur Abgrenzung des Erfindungsgegenstands vom Stand der Technik sind im Erteilungsverfahren folgende Druckschriften in Betracht gezogen worden: Deutsche Patentschrift NT. 42818; britische Patentschrift Nr. 217:215; französische Patentschriften N@r. 44987, 711384, 732-361; USA.-Patentschriften Nr. 1:246338, 1246339, 1880414-