HINTERGRUND DER ERFINDUNG
1. Gebiet der Erfindung:
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Die Erfindung betrifft einen optischen
Wellenlängenkonverter, der in einer Informationsverarbeitungseinrichtung wie
einem optischen Speicherplattensystem oder einem
Laserstrahldrucker und einem Meßgerät für optische Anwendung
unter Verwendung von Laserstrahlen, die von einem
Halbleiterlaser-Bauelement emittiert werden, verwendet wird, wenn die
Wellenlänge der Laserstrahlen in einen kurzwelligen Bereich
umgesetzt wird.
2. Beschreibung des Standes der Technik:
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Bei einer Informationsverarbeitungseinrichtung wie einem
optischen Speicherplattensystem oder einem
Laserstrahldrukker und einem Meßgerät mit optischer Anwendung wird ein
Laserstrahl eines Halbleiterlaser-Bauelements verwendet, der
einfach gebündelt werden kann und ausgezeichnete
Richtwirkung aufweist. Im allgemeinen beträgt die
Schwingungswellenlänge von Halbleiterlaser-Bauelementen 750 nm oder 830 nm,
so daß der Laserstrahl im nahen Infrarot liegt. In den
letzten Jahren wurde zum Erhöhen der Informationsmenge, die in
einer Informationsverarbeitungseinrichtung verarbeitet
werden kann, oder zum Verbessern der Meßgenauigkeit eines
Meßgeräts mit optischer Anwendung die Entwicklung von
Laserstrahleinrichtungen gefördert, die kurze Wellenlänge
aufweisen. Z. B. wird bei einer
Informationsverarbeitungseinrichtung wie einem optischen Speicherplattensystem oder
einem Laserstrahldrucker der vom Halbleiterlaser-Bauelement
emittierte Laserstrahl auf einen vorgegebenen Platz
gebündelt, um Information oder Bilder zu schreiben. Die
Wellenlänge des Laserstrahls und der Durchmesser des
Fokussierflecks weisen dabei im allgemeinen eine
Proportionalitätsbeziehung auf, so daß dann, wenn die Wellenlänge des
Laserstrahls klein wird, der Durchmesser des Fokussierflecks
verringert werden kann. Wenn der Durchmesser desselben
verringert wird, kann die Informationsmenge (d. h. die
Aufzeichnungsdichte), die in das optische Speicherplattensystem
eingeschrieben werden kann, verringert werden. Darüber hinaus
kann ein Laserstrahldrucker Mikrobilder erzeugen, wenn die
Wellenlänge des Laserstrahls verkürzt ist, so daß die
Aufzeichnungsdichte erhöht werden kann und die Auflösung
verbessert werden kann. Ferner könnten dann, wenn grüne oder
blaue Laserstrahlen mit kürzeren Wellenlängen einfach
erhalten werden könnten, diese mit derzeit verwendeten roten
Laserstrahlen kombiniert werden, um Farbdrucker hoher
Geschwindigkeit und mit hoher Auflösung zu realisieren. Bei
Meßgeräten mit optischer Anwendung kann die Meßgenauigkeit
durch Verkürzen der Wellenlänge des Laserstrahls erhöht
werden.
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In den letzten Jahren wurden Laserstrahlen mit
Schwingungswellenlängen im 600-nm-Bereich (680 mm) mit Halbleiterlaser-
Bauelementen unter Verwendung von Halbleitermateralien der
Gruppen III-V erhalten, jedoch ist eine weitere Verkürzung
der Wellenlänge mit III-V-Halbleitermaterialien schwierig.
Halbleiterlaser-Bauelemente unter Verwendung von ZnSe, ZnS
und anderer II-VI-Halbleitermaterialien werden untersucht,
jedoch wurden bisher keine p-n-Übergänge realisiert. Daher
wurden bisher Halbleiterlaser-Bauelemente, die kurzwellige
grüne und blaue Laserstrahlen abstrahlen können, nicht
realisiert, da bisher keine geeigneten Materialien entdeckt
wurden. Aus diesein Grund werden grüne, blaue und andere
kurzwellige Laserstrahlen derzeit nur mit Argonionenlasern
und anderen großen Gaslasern erhalten.
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Um grüne und blaue, kurzwellige Laserstrahlen ohne
Verwendung großer Gaslaser zu erhalten, wurden optische
Wellenlängenkonverter vorgeschlagen, die Laserstrahlen mit der Hälfte
der Wellenlänge der Laserstrahlen, wie sie von
Festkörperlasern und Halbleiterlaser-Bauelementen abgestrahlt werden,
liefern. Die optischen Wellenlängenkonverter verwenden eine
nichtlineare optische Eigenschaft, die als optische
Frequenzverdopplung (SHG = Second Harmonic Generation)
klassifiziert wird, und zwar unter Verwendung von Kristallen mit
einem nichtlinearen optischen Effekt, wodurch ein
Laserstrahl mit einer Wellenlänge ausgegeben wird, die die Hälfte
derjenigen der eingegebenen Grundwelle ist.
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Ein herkömmlicher optischer Wellenlängenkonverter weist, wie
dies in Fig. 3 dargestellt ist, einen kanalförmigen
optischen Wellenleiter 32 auf, der in einem kristallinen
Substrat 31 aus LiNbO&sub3; durch eine Protonenaustauschtechnik
hergestellt wurde. Das kristalline Substrat 31 aus LiNbO&sub3; weist
eine große nichtlineare optische Konstante auf, so daß durch
den SHG-Effekt die zweite Harmonische 34 von der halben
Wellenlänge der Wellenlänge der in den optischen Wellenleiter
32 eintretenden Grundwelle 33 erzeugt wird. Diese zweite
Harmonische 34 tritt aus dem optischen Wellenleiter 32 unter
einem Winkel Θ in das kristalline Substrat 31 aus LiNbO&sub3;
ein, bei Phasenanpassung an die Grundwelle 33, und sie wird
dann vom Ende des Substrats 31 abgestrahlt.
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Durch diesen Konverter wurde Erzeugung eines grünen
Laserstrahls von 0,53 um unter Verwendung eines YAG-Lasers mit
einer Schwingungswellenlänge von 1,06 um beobachtet. Darüber
hinaus wurde durch optisches Koppeln eines von einem
Halbleiterlaser-Bauelement abgestrahlten Laserstrahls mit einer
Schwingungslänge von 0,84 um und einer optischen
Ausgangsleistung
von 80 mW in ein Ende des optischen Wellenleiters
mit 40 mW durch ein optisches System mit Linsen und Prismen
ein blauer Laserstrahl mit einer Wellenlänge von 0,42 um und
einer optischen Ausgangsleistung von 0,4 mW beobachtet. Im
Fall eines Laserstrahls mit einer Grundwelle, die aus
mehreren Schwingungswellenlängen besteht (Schwingung in einer
Longitudinalmode) wird eine Summenwelle (Summe der optischen
Frequenzen von zwei Grundwellen) erzeugt. Nachfolgend
betreffen Wellen der zweiten Harmonischen auch Summenwellen.
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Es ist bekannt, daß die Ausgangsleistung einer auf diese
Weise erzeugten zweiten Harmonischen proportional zum
Quadrat der Ausgangsleistung der eingegebenen Grundwelle ist.
Daher ist es zum Erzielen eines blauen Laserstrahls mit
einer praktischen Ausgangsleistung von 5 mW unter Verwendung
des vorstehend genannten optischen Wellenlängenkonverters
erforderlich, eine Grundwelle mit einer Ausgangsleistung von
ungefähr 140 mW in den optischen Wellenleiter 32 einzugeben
und diese sich darin ausbreiten zu lassen. Unter
Berücksichtigung des Kopplungswirkungsgrades der Grundwelle in den
optischen Wellenleiter ist ein Halbleiterlaser-Bauelement
mit einer Ausgangsleistung von ungefähr 280 mW erforderlich.
Jedoch beträgt die Ausgangsleistung von
Halbleiterlaser-Bauelementen mit hoher Ausgangsleistung derzeit nur ungefähr
50 - 100 mW. Darüber hinaus ist es aufgrund des geringen
Kopplungswirkungsgrades zum optischen Wellenleiter
schwierig, einen blauen Laserstrahl mit einer Ausgangsleistung von
5 mW in der Praxis zu erhalten.
ZUSAMMENPASSUNG DER ERFINDUNG
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Der erfindungsgemäße optische Wellenlängenkonverter, der die
vorstehenden und zahlreiche andere Nachteile und Mängel im
Stand der Technik überwindet, ist in Anspruch 1 definiert.
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Bei einem Ausführungsbeispiel ist der spezielle Bereich des
optischen Wellenleiters, der so arbeitet, daß er die
Grundwelle in eine Welle der zweiten Harmonischen oder eine
Summenwelle umsetzt, ein Teil zum Erzeugen einer Welle der
zweiten Harmonischen ist, der linear entlang der Länge des
Substrats auf dem Substrat angeordnet ist.
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Bei einem bevorzugten Ausführungsbeispiel setzt sich ein
Ende des Teils zur Erzeugung der Welle der zweiten
Harmonischen zu einem Ende des Substrates hin so fort, daß das Ende
dieses Teils zum Erzeugen der Welle der zweiten Harmonischen
mit dem Ende des Substrats fluchtet, wobei die Grundwelle
über das Ende dieses Teils zum Erzeugen der Welle der
zweiten Harmonischen in den optischen Wellenleiter eingeleitet
wird.
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Bei einem bevorzugten Ausführungsbeispiel ist ein optischer
Gitterkoppler auf dem optischen Wellenleiter angeordnet, so
daß die Grundwelle über diesen optischen Gitterkoppler in
den optischen Wellenleiter eingekoppelt werden kann.
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Bei einem bevorzugten Ausführungsbeispiel weist der optische
Wellenlängenkonverter ferner eine
Brechungsindex-Einstelleinrichtung auf, die in der Nähe eines Teils des restlichen
Bereichs des optischen Wellenleiters angeordnet ist, wobei
die Brechungsindex-Einstelleinrichtung so arbeitet, daß sie
den Brechungsindex des restlichen Bereichs des optischen
Wellenleiters verändert, wodurch die Phase der Grundwelle
eingestellt wird, die zum speziellen Bereich des optischen
Wellenleiters zurückkehrt, um Resonanzbedingungen für die
Grundwelle zu erfüllen.
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Bei einem bevorzugten Ausführungsbeispiel besteht die
Brechungsindex-Einstelleinrichtung aus einem Paar
Brechungsindex-Einstellelektroden, die zu beiden Seiten eines Teils
des restlichen Bereichs des optischen Wellenleiters
angeordnet sind.
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So ermöglicht es die hier beschriebene Erfindung, das Ziel
zu erreichen, einen optischen Wellenlängenkonverter zu
schaffen, der eine Grundwelle mit relativ geringer
Ausgangsleistung mit gutem Wirkungsgrad in eine Welle der zweiten
Harmonischen umsetzen kann, um dadurch eine Welle der
zweiten Harmonischen mit hoher Äusgangsleistung zu erzeugen.
KURZE BESCHREIBUNG DER ZEICHNUNGEN
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Die Erfindung wird unter Bezugnahme auf die beigefügten
Zeichnungen besser verstanden werden, und ihre zahlreichen
Aufgaben und Vorteile werden dem Fachmann dadurch besser
erkennbar werden, wobei die Zeichnungen folgendes darstellen:
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Fig. 1 ist eine Draufsicht, die einen erfindungsgemäßen
optischen Wellenlängenkonverter zeigt;
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Fig. 2 ist eine Seitenansicht, die den optischen
Wellenlängenkonverter von Fig. 1 zeigt;
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Fig. 3 ist eine perspektivische Ansicht, die einen
herkömmlichen optischen Wellenlängenkonverter zeigt.
BESCHREIBUNG DER BEVORZUGTEN AUSFÜHRUNGSBEISPIELE
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Die Fig. 1 und 2 zeigen einen erfindungsgemäßen optischen
Wellenlängenkonverter, der ein kristallines Substrat 11
aufweist, das aus einem Material mit nichtlinearem optischem
Effekt besteht, auf dem ein schleifenförmiger optischer
Wellenleiter 12 ausgebildet ist. Z. B. kann mit MgO dotiertes
LiNbO&sub3; mit Y-Schnitt als Material für das kristalline
Substrat 11 verwendet werden.
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Der optische wellenleiter 12 weist einen Teil 12a zum
Erzeugen einer Welle der zweiten Harmonischen auf, der auf dem
Substrat 11 linear entlang der Länge des Substrats 11
angeordnet ist, und ein Ende des Teils 12a zum Erzeugen einer
Welle der zweiten Harmonischen setzt sich zu einem Ende 11a
des Substrates 11 so fort, daß das Ende des Teils 12a zum
Erzeugen einer Welle der zweiten Harmonischen mit dem Ende
11a des Substrats 11 fluchtet. Die Grundwelle wird von
diesem Ende 11a her in den optischen Wellenleiter 12
eingeleitet. Das entgegengesetzte Ende des Teils 12a zum Erzeugen
einer Welle der zweiten Harmonischen liegt nahe dem
entgegengesetzten Ende des Substrats 11, wenn diese mit einem
Ende eines ersten halbkreisförmig gekrümmten Teils 12b
verbunden wird. Das andere Ende des ersten gekrümmten Teils
12b wird mit einem Ende eines linear geneigten Teils 12c
verbunden, der unter einem kleinen Winkel in bezug auf den
vorstehend genannten Teil 12a zum Erzeugen einer Welle der
zweiten Harmonischen geneigt ist. Auf dem Substrat 11 ist
eine Brechungsindex-Einstelleinrichtung wie ein Paar
Brechungsindex-Einstellelektroden 13 zu jeder Seite des
geneigten Teils 12c angeordnet. Das andere Ende des geneigten
Teils 12c ist mit einem Ende eines linearen Kontrollwelle-
Erzeugungsteils 12d verbunden, der parallel zum vorstehend
genannten Teil 12a zum Erzeugen einer Welle der zweiten
Harmonischen liegt. Der Kontrollwelle-Erzeugungsteil 12d
erstreckt sich ausgehend von ungefähr der Mitte des Teils 12a
zum Erzeugen einer Welle der zweiten Harmonischen, und sein
anderes Ende ist mit einem Ende eines zweiten gekrümmten
Teils 12e verbunden. Der zweite gekrümmte Teil 12e krümmt
sich allmählich zum Teil 12a zum Erzeugen einer Welle der
zweiten Harmonischen hin so, daß er dem Ende 11a des
Substrats 11 nahekommt, an dem das Ende des Teils 12a zum
Erzeugen einer Welle der zweiten Harmonischen angeordnet ist,
und das andere Ende des zweiten gekrümmten Teils 12e ist mit
demjenigen Ende des Teils 12a zum Erzeugen einer Welle der
zweiten Harmonischen verbunden, das mit dem Ende 11a des
Substrats 11 verbunden ist, so daß der optische Wellenleiter
12 mit Ausnahme dieses Endes des Teils 12a zum Erzeugen
einer Welle der zweiten Harmonischen eine Schleife ist.
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Ein optischer Wellenleiter 12 mit dieser Konfiguration wird
wie nachstehend beschrieben hergestellt. Zunächst wird
Molybdän oder Tantal auf dem kristallinen Substrat 11 aus in
Form einer Y-Platte vorliegendem LiNbO&sub3; durch
Elektronenstrahlabscheidung abgeschieden, und dann wird ein Resist
darauf aufgebracht, wonach das vorstehend genannte Muster
des optischen Wellenleiters 12 durch eine
Laserstrahl-Zeichentechnik ausgebildet wird, und eine Metallmaske wird mit
einem 2 um breiten Schleifenschlitz mit der vorstehend
beschriebenen Form ausgebildet. Danach wird es einer
Protonenaustauschbehandlung in 230ºC heißer Phosphorsäure
unterzogen, und die Metallmaske wird entfernt, was zum optischen
Wellenleiter 12 mit der vorstehend beschriebenen
Schleifenform führt.
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Gegenüberstehend einer Seite des Endes 11a des Substrats 11
wird ein optisches System 15 dort positioniert, wo das Ende
des optischen Wellenleiters 12 liegt. Ein von einer
Laserstrahlquelle 14 emittierter Laserstrahl wird über das
optische System 15 auf das Ende des optischen Wellenleiters 12
im Substrat 11 gestrahlt. Darüber hinaus wird ein Detektor
16 am selben Ende lla des Substrats 11, dem das optische
System 15 gegenübersteht, angeordnet. Der Detektor 16 wird
geringfügig tiefer als die Linie angeordnet, die sich vom
Kontrollwelle-Erzeugungsteil 12d im optischen Wellenleiter
12 aus erstreckt. Das andere Ende llb, das dem Ende 11a des
Subtrats 11 abgewandt ist, dem das optische System 15 usw.
zugewandt sind, neigt sich allmählich zum Ende 11a des
Substrats 11 von der Oberseite des Substrats 11 zur Bodenseite
desselben hin.
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Beim optischen Wellenlängenkonverter dieser Konfiguration
wird der von der Laserstrahlquelle 14 emittierte Laserstrahl
als Grundwelle über das optische System 15 in den optischen
Wellenleiter 12 des Substrats 11 eingeleitet. Die in den
optischen Wellenleiter 12 eingeleitete Grundwelle breitet
sich als TE-Mode innerhalb des Teils 12a zum Erzeugen einer
Welle der zweiten Harmonischen des optischen Wellenleiters
12 aus, da das Substrat 11 aus LiNbO&sub3;-Material mit Y-Schnitt
besteht. Dabei wird die Grundwelle in eine Welle der zweiten
Harmonischen umgesetzt, die in das Substrat 11 eindringt, da
der Teil 12a zum Erzeugen einer Welle der zweiten
Harmonischen unter Verwendung von d&sub3;&sub3; ausgebildet wurde, wodurch
die nichtlineare optische Konstante des LiNbO&sub3;-Substrats 11
maximiert ist. Die Welle der zweiten Harmonischen, die in
das Substrat 11 ausgetreten ist, breitet sich entlang eines
Gefälles im Substrat 11 in Richtung des Teils 12a zum
Erzeugen einer Welle der zweiten Harmonischen im optischen
Wellenleiter 12 aus und wird vom geneigten Ende 11b des
Substrats 11 abgestrahlt, wie durch den Pfeil A in den Fig. 1
und 2 gekennzeichnet. Da das Ende 11b, aus dem die Welle der
zweiten Harmonischen abgestrahlt wird, gegenüber dem
entgegengesetzten Ende 11a geneigt ist, aus dem der Laserstrahl
eingeleitet wird, wird die Welle der zweiten Harmonischen,
die sich im Substrat 11 nach unten ausbreitet, vom Ende 11b
des Substrats 11 in derjenigen Richtung abgestrahlt, die
parallel zur Oberseite des Substrats 11 ist.
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Die Grundwelle, die vom Teil 12a zum Erzeugen einer Welle
der zweiten Harmonischen im optischen Wellenleiter 12 nicht
in eine Welle der zweiten Harmonischen umgesetzt wurde, wird
vom Teil 12a zum Erzeugen einer Welle der zweiten
Harmonischen in den ersten gekrümmten Teil 12b gelenkt und läuft
vom ersten gekrümmten Teil 12b durch den geneigten Teil 12c,
den Kontrollwelle-Erzeugungsteil 12d und den zweiten
gekrümmten Teil 12e zurück in den Teil 12a zum Erzeugen einer
Welle der zweiten Harmonischen. In diesem Teil 12a zum
Erzeugen einer Welle der zweiten Harmonischen wird ein Teil
der Grundwelle in eine Welle der zweiten Harmonischen
umgesetzt, zusammen mit einer neuen Grundwelle, die in den Teil
12a zum Erzeugen einer Welle der zweiten Harmonischen
eingeleitet wird, während sie sich durch den Teil 12a zum
Erzeugen der Welle der zweiten Harmonischen ausbreitet, und diese
Welle der zweiten Harmonischen tritt in das Substrat 11 aus.
Die Grundwelle, die sich in dem im optischen Wellenleiter 12
liegenden Teil 12a zum Erzeugen einer Welle der zweiten
Harmonischen ausbreitet, weist auf diese Weise sowohl eine neu
eingeführte Grundwelle als auch eine rückgeführte Grundwelle
auf, so daß die Lichtdichte der Grundwelle im optischen
Wellenleiter 12 erhöht ist und die in den optischen
Wellenleiter 12 eingeleitete Grundwelle mit hohem Wirkungsgrad in
eine Welle der zweiten Harmonischen umgesetzt werden kann.
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Der Brechungsindex des Bereichs mit dem ersten gekrümmten
Teil 12b, dem geneigten Teil 12c, dem
Kontrollwelle-Erzeugungsteil 12d und dem zweiten gekrümmten Teil 12e des
optischen Wellenleiters 12, die die Grundwelle, die vom Teil 12a
des optischen Wellenleiters 12 zum Erzeugen einer Welle der
zweiten Harmonischen nicht in eine zweite Harmonische
umgesetzt wurde, in den Teil 12a zum Erzeugen einer Welle der
zweiten Harmonischen zurückführen, wird durch eine Spannung
verändert, die vom Paar Brechungsindex-Einstellelektroden
13, die zu beiden Seite des geneigten Teils 12c angeordnet
sind, so angelegt wird, daß die Phase der Grundwelle so
eingestellt werden kann, daß sie Resonanzbedingungen für die
Grundwelle genügt.
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Die Grundwelle, die im Teil 12a des optischen Wellenleiters
12 zum Erzeugen einer Welle der zweiten Harmonischen nicht
in eine Welle der zweiten Harmonischen umgesetzt wird und
zum Teil 12a zum Erzeugen einer Welle der zweiten
Harmonischen zurückgeführt wird, strahlt im
Kontrollwelle-Erzeugungsteil 12d eine Welle der zweiten Harmonischen in das
Substrat 11 aus, während sie sich durch den Kontrollwelle-
Erzeugungsteil 12d ausbreitet. Die vom
Kontrollwelle-Erzeugungsteil 12d ausgestrahlte Welle der zweiten Harmonischen
wird vom Ende des Substrats 11 zum Detektor 16 hin
abgestrahlt. Der Detektor 16 erfaßt Information über die vom
Kontrollwelle-Erzeugungsteil 12d ausgestrahlte Welle der
zweiten Harmonischen, und auf Grundlage dieser Information
wird die vom Teil 12a des optischen Wellenleiters 12 zum
Erzeugen einer Welle der zweiten Harmonischen abgestrahlte
Welle der zweiten Harmonischen überwacht. Die Länge des
Kontrollwelle-Erzeugungsteils 12d sollte so kurz wie möglich
ausgebildet sein, um eine Verschlechterung des
Wandlungswirkungsgrades für die Welle der zweiten Harmonischen, die vom
Teil 12a zum Erzeugen einer Welle der zweiten Harmonischen
abgestrahlt wird, durch die Welle der zweiten Harmonischen
zu verhindern, die vom Kontrollwelle-Erzeugungsteil 12a
abgestrahlt wird.
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Beim erfindungsgemäßen optischen Wellenlängenkonverter wurde
ein Halbleiterlaser-Bauelement mit einer Ausgangsleistung
von 40 mW als Laserstrahlquelle 14 verwendet, und die Länge
des Teils 12a des optischen Wellenleiters 12 zum Erzeugen
einer Welle der zweiten Harmonischen betrug 5 mm, wodurch
eine Welle der zweiten Harmonischen mit einer
Ausgangsleistung von 5 mW erhalten wurde.
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Beim vorstehend beschriebenen Beispiel wurde ein optischer
Wellenleiter 12 verwendet, der durch eine
Protonenaustauschtechnik in einem kristallinen Substrat 11 aus mit MgO
dotiertem LiNbO&sub3; mit Y-Schnitt hergestellt wurde, jedoch
besteht keine Beschränkung hierauf; z. B. kann ein optischer
Wellenleiter verwendet werden, der auf einem LiNbO&sub3;-Substrat
mit Y-Schnitt durch eine Protonenaustauschtechnik unter
Verwendung einer Lithiumbenzoat enthaltenden Benzoesäure
hergestellt wurde, oder zum Ausbreiten der Grundwelle in der TM-
Mode kann ein optischer Wellenleiter verwendet werden, der
mit einem LiNbO&sub3;-Substrat mit Z-Schnitt hergestellt wurde.
Darüber hinaus kann der schleifenförmige Wellenleiterpfad
jede Form aufweisen, solange der Wellenleiterverlust klein
ist und er die Grundwelle zum Teil zum Erzeugen einer Welle
der zweiten Harmonischen zurückführt. Darüber hinaus kann
für das Substrat KTP (Kaliumtitanylphosphat), LiTaO&sub3;, ein
organisches, nichtlineares optisches Material oder
dergleichen verwendet werden. Ferner ist die Grundwelle nicht auf
von Halbleiterlaser-Bauelementen emittierte
Halbleiterlaserstrahlen beschränkt, sondern es können von Festkörperlasern
wie YAG-Lasern usw. emittierte Laserstrahlen verwendet
werden. Selbstverständlich besteht keine Beschränkung für die
Wellenlänge des vom Halbleiterlaser-Bauelement emittierten
Laserstrahls.
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Die Grundwelle kann auch über einen optischen Gitterkoppler
in den optischen Wellenleiter eingekoppelt werden statt von
einem Ende des optischen Wellenleiters aus.
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Wie vorstehend angegeben, weist der erfindungsgemäße
optische Wellenlängenkonverter einen schleifenförmigen optischen
Wellenleiter auf, und die Grundwelle, die bei der
Ausbreitung durch den optischen Wellenleiter nicht in eine Welle
der zweiten Harmonischen umgesetzt wurde, wird
zurückgeführt, so daß sie in eine Welle der zweiten Harmonischen
umgesetzt werden kann, wodurch die in den optischen
Wellenleiter eingeleitete Grundwelle mit hohem Wirkungsgrad in
eine Welle der zweiten Harmonischen umgesetzt werden kann,
was zu einer Welle der zweiten Harmonischen mit hoher
Ausgangsleistung führt.