DE4218815A1 - Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter für Mikrowellen - Google Patents
Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter für MikrowellenInfo
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- H05H—PLASMA TECHNIQUE; PRODUCTION OF ACCELERATED ELECTRICALLY-CHARGED PARTICLES OR OF NEUTRONS; PRODUCTION OR ACCELERATION OF NEUTRAL MOLECULAR OR ATOMIC BEAMS
- H05H1/00—Generating plasma; Handling plasma
- H05H1/24—Generating plasma
- H05H1/46—Generating plasma using applied electromagnetic fields, e.g. high frequency or microwave energy
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- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01P—WAVEGUIDES; RESONATORS, LINES, OR OTHER DEVICES OF THE WAVEGUIDE TYPE
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- H01P1/207—Hollow waveguide filters
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Description
Die Erfindung betrifft einen überdimensionierten, vielwelligen
Wellenleiter für Mikrowellen.
Derartige überdimensionierte, vielwellige Wellenleiter sind
bekannt. Sie werden in Kernfusionsanlagen verwendet, um die
von einem Mikrowellengenerator erzeugten Mikrowellen zu einem
Fusionsreaktor zu leiten, um das darin eingeschlossene Plasma
aufzuheizen. Um eine möglichst hohe Leistung aus dem Resonator
des Mikrowellengenerators extrahieren zu können, ist es
erforderlich, daß der Durchmesser des verwendeten Wellenleiters
möglichst groß gegenüber der Wellenlänge, also
überdimensioniert gewählt wird. In derartigen
überdimensionierten Wellenleitern ist aber dann nicht nur - im
Gegensatz zu herkömmlichen Monomode-Wellenleitern - eine
einzige Mode der vom Generator erzeugten Mikrowellenstrahlung
ausbreitungsfähig. Vielmehr treten in einem überdimensionierten
Wellenleiter eine Vielzahl von Frequenzen und bei jeder
Frequenz eine Vielzahl von Feldstrukturen auf.
Für eine Reihe von Anwendungen ist es aber erforderlich, daß am
Ausgang des Mikrowellenleiters eine bestimmte Modenstruktur und
ein definierter Frequenzbereich auftritt.
Demgemäß stellt sich die Erfindung die Aufgabe, für einen
überdimensionierten, vielwelligen Wellenleiter der eingangs
genannten Art ein Filter zu schaffen, daß eine Frequenz- und
eine Modenselektion der eingespeisten Mikrowelle erlaubt.
Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß dadurch gelöst, daß im
überdimensionierten, vielwelligen Wellenleiter periodisch
angeordnete Wandstörungen vorgesehen sind, wobei die
Periodenlänge der Wandstörungen gleich dem Quotienten aus 2π
und der Summe aus der Wellenzahl der eingespeisten,
vorwärtslaufenden Mikrowelle und aus der Wellenzahl der aus dem
Frequenzspektrum herauszufilternden Mikrowelle ist.
Die erfindungsgemäßen Maßnahmen besitzen den Vorteil, daß durch
die bragg-periodisch angeordneten Wandstörungen ein
Bragg-Reflektor ausgebildet wird, der eine phasenrichtige
Kopplung zwischen der eingespeisten, im Wellenleiter
vorwärtslaufenden Mikrowelle und einer durch die kohärente
Streuung derselben an den Wandstörungen erzeugten
rückwärtslaufenden Welle, deren Wellenzahl die o.g.
Bragg-Bedingung erfüllt, erzeugt. Durch diese Maßnahme ist es
in besonders vorteilhafter Art und Weise möglich, die im
überdimensionierten, vielwelligen Wellenleiter vorhandenen
Mikrowellen selektiv zu filtern, so daß in besonders einfacher
Art und Weise eine Bandsperre oder ein Bandpaß oder ein
Kammfilter, etc. für Mikrowellen geschaffen wird. Der
erfindungsgemäße Wellenleiter mit integriertem Bragg-Reflektor
zeichnet sich außerdem durch seine geringe Dämpfung der
durchgelassenen Mikrowellen aus, so daß eine sehr hohe Güte
erzielbar ist. Des weiteren ermöglicht der erfindungsgemäße
Wellenleiter mit integriertem Bragg-Reflektor die Verwendung
vieler verschiedener Wellentypen, woraus in besonders
vorteilhafter Art und Weise eine große Design-Freiheit
resultiert. Diese Freiheit im Design des überdimensionierten,
vielwelligen Wellenleiters erlaubt es vorteilhafterweise,
nahezu jede Filtercharakteristik einzustellen.
Eine vorteilhafte Weiterbildung der Erfindung sieht vor, daß
der erfindungsgemäße Mikrowellenleiter mit integriertem
Bragg-Reflektor durch eine formtreue Änderung der effektiven
Periode der Wandstörungen durchstimmbar ist. Diese Maßnahme
besitzt den Vorteil, daß der erfindungsgemäße Wellenleiter
besonders leicht für eine Vielzahl von Frequenzen, welche aus
du Spektrum der im Mikrowellenleiter propagierenden
Mikrowellen herausgefiltert werden soll, adaptierbar ist, so
daß der erfindungsgemäße Wellenleiter mit Bragg-Reflektor einen
großen Einsatzbereich aufweist.
Eine weitere vorteilhafte Weiterbildung sieht vor, daß bei der
formtreuen Änderung der effektiven Wandstörungsperiode die
Grobabstimmung dadurch geschieht, daß der erfindungsgemäße
Mikrowellenleiter mit integriertem Bragg-Reflektor als
flexibler Balg ausgebildet ist. Die Feinabstimmung erfolgt dann
entweder durch thermische Ausdehnung, über mechanischen Zug
und/oder Druck, oder durch eine Variation des Brechungsindex im
Mikrowellenleiter.
Eine weitere vorteilhafte Weiterbildung der Erfindung sieht
vor, daß die Feinabstimmung durch thermische Ausdehnung dadurch
erreicht wird, daß in die Wand des Mikrowellenleiters ein
Heizdraht eingalvanisiert ist. Der Vorteil einer derartigen
Maßnahme besteht darin, daß die Implementation des Heizdrahtes
kostengünstig ist.
Weitere Einzelheiten der Erfindung sind dem Ausführungsbeispiel
zu entnehmen, das im folgenden anhand der Zeichnungen
beschrieben wird. Es zeigen:
Fig. 1 ein Ausführungsbeispiel eines
überdimensionierten, vielwelligen
Wellenleiters und
Fig. 2 einen Querschnitt durch das
Ausführungsbeispiel.
Das in den Fig. 1 und 2 dargestellte Ausführungsbeispiel eines
überdimensionierten, vielwelligen Wellenleiters gliedert sich -
schematisch - in drei Bereiche: In einem ersten Bereich A und
einem dritten Bereich C weist eine aus elektrisch leitendem
Material gefertigte Wand 2 des Wellenleiters 1 einen glatten
Verlauf auf, so daß in diesen Bereichen A und C eine annähernd
reflektionsfreie und damit annähernd verlustfreie Fortbewegung
der eingespeisten Mikrowellen erfolgt.
Zwischen den Bereichen A und C des überdimensionierten,
vielwelligen Wellenleiters 1 ist ein Bereich B angeordnet, der
eine Vielzahl von Wandstörungen 3 aufweist. Von besonderer
Bedeutung ist nun, daß die einzelnen Wandstörungen 3 periodisch
beabstandet sind, wobei dieser Abstand d - die Bragg-Periode -
zwischen zwei benachbarten Wandstörungen (z. B. der
Wandstörungen 3a und 3b der Fig. 2) den Wert d=2 π/kBragg
beträgt. Hierbei bezeichnet die Variable kBragg das sogenannte
Bragg-Phasenmaß, welches durch die Bragg-Beziehung kBragg = kv
+ kr gegeben ist, wobei kv die Wellenzahl der eingespeisten, im
Wellenleiter vorwärtslaufenden Welle und kr die entsprechende
Wellenzahl einer durch eine (teilweise) Reflektion der
einfallenden vorwärtslaufenden Wellen an den periodisch
angeordneten Wandstörungen 3 des Wellenleiters 1 entstehenden
rückwärtslaufenden Welle.
Die Stärke der Reflektionen wird - bei einer bestimmten Mode
der Mikrowelle - von der mechanischen Höhe h der
bragg-periodischen Wandstörungen 3 sowie von der Anzahl und
somit der Gesamtlänge L aller Wandstörungen 3 festgelegt.
Hierbei ist noch zu beachten, daß die Gesamtlänge L der
Wandstörungen proportional zur Güte Q=L0/Δf ist, wobei f0 die
Mittenfrequenz der Reflexion und Δf die 3-dB-Bandbreite der
Reflexion bezeichnen.
Wie aus Fig. 2 ersichtlich ist, nimmt die mechanische Höhe h
der Wandstörungen 3 im Wellenleiter 1 in axialer Richtung in
der ersten Hälfte der Gesamtlänge L der Wandstörungen stetig zu
und weist in der zweiten Hälfte einen gegenteiligen Verlauf
auf. Es ist aber auch möglich, die mechanische Höhe h der
Wandstörungen 3 über ihre gesamte Länge L konstant zu halten
oder für diese eine Hamming- oder eine
Kaiser-Müller-Fenster-Verteilung vorzusehen. Es ist aber auch
möglich, den Wandstörungen 3 einen anderen, aus dem Antennenbau
bekannten Verlauf zu geben. Der jeweilige Verlauf der
Wandstörungen 3 hängt entscheidend vom Einsatzzweck des im
Wellenleiter 1 integrierten Bragg-Reflektors ab. Dieser Verlauf
kann durch Streumatrix-Rechnungen dem gewünschten Einsatzweck
angepaßt werden, wobei dies unter Berücksichtigung der im
Wellenleiter 1 beim Fortschreiten der Mikrowellen auftretenden
Verluste durch den nichtverschwindenden ohm′schen Widerstand zu
geschehen hat.
Durch die bragg-periodisch angeordneten Wandstörungen 3 ist es
nun besonders einfach möglich, einzelne Frequenzen selektiv zu
filtern: Die beschriebene Anordnung der Wandstörungen 3
bewirkt, daß in Folge der hierdurch erreichten kohärenten
Streuung der einfallenden, vorwärtslaufenden Welle der
Wellenzahl kv selektiv eine rückwärts laufende Welle mit der
Wellenzahl kr=kv-kBragg angeregt wird, welche somit von den
Wandstörungen 3 des Bereichs B des Wellenleiters 1 ausgehend in
Richtung des Bereichs A zurückläuft. Diese rückwärtslaufende
reflektierte Welle gelangt somit nicht in den Bereich C des
Wellenleiters 1, sie tritt somit am Ausgang des Wellenleiters 1
nicht mehr auf. Dies ist selbst dann der Fall, wenn mehrere
verschiedene Schwingungsformen im Wellenleiter möglich sind.
Zusätzlich zur beschriebenen Frequenzselektion erlaubt der
beschriebene Wellenleiter mit integriertem Bragg-Reflektor
darüberhinaus eine Modenselektion, bei der TEmn, TMmn-Moden in
höhere oder tiefere Modenstrukturen übergeführt werden. Die
Funktion von periodisch angeordneten Wandstörungen in
Wellenleitern als Modenwandler ist bekannt, so daß sie an
dieser Stelle nicht weiter beschrieben werden muß.
Außerdem ist vorgesehen, daß der durch die periodisch
angeordneten Wandstörungen 3 gebildete Bragg-Reflektor des
Wellenleiters 1 durchstimmbar ausgeführt ist. Hierzu dient eine
in Fig. 1 dargestellte Heizung, die aus einer
Spannungsversorgung 10 und einem in die Hohlleiterwand 2
eingalvanisierten Heizdraht 11 besteht. Durch das Aufheizen der
Hohlleiterwand im Bereich des Bragg-Filters wird eine
thermische Ausdehnung dieses Bereichs bewirkt, die in einer
formtreuen Änderung der Wandstörungsperiode resultiert. Durch
diese Maßnahme wird der Abstand d vergrößert, welcher gemäß der
o.g. Bragg-Beziehung mit der Wellenzahl kr der reflektierten
rückwärtslaufenden Welle korreliert ist. Durch diese
Veränderung der Bragg-Periode d wird nun erreicht, daß die
kohärente Streuung und damit die phasenrichtige Kopplung bei
einer anderen Frequenz auftritt. Die Frequenz der reflektierten
rückwärtslaufenden Welle ändert sich somit, womit ein anderer
Wellenbereich aus dem Frequenzspektrum der eingespeisten
vorwärtslaufenden Mikrowelle gefiltert werden kann.
Die Durchstimmung des Mikrowellenleiters 1 mit integrierten
Bragg-Reflektor kann in besonders einfacher Art und Weise
dadurch geschehen, daß der Wellenleiter in seinem Bereich B als
flexibler Balg ausgebildet ist. Die dadurch erreichte
Grobabstimmung des Bragg-Reflektors kann auch durch eine
Feinabstimmung überlagert werden, in dem der Abstand d der
periodischen Wandstörungen 3 durch thermische Ausdehnung, durch
mechanischen Zug und/oder Druck oder durch eine Variation des
Brechungsindex im Wellenleiter 1 variiert wird.
Die Herstellung des beschriebenen Mikrowellenleiters 1 mit
integriertem Bragg-Reflektor erfolgt vorzugsweise durch
Galvanoformung.
Claims (9)
1. Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter für
Mikrowellen, in dem eine vorwärtslaufende Mikrowelle
eingespeist wird, dadurch gekennzeichnet, daß im
überdimensionierten, vielwelligen Wellenleiter (1)
periodisch angeordnete Wandstörungen (3) vorgesehen sind,
wobei die Periodenlänge (d) der Wandstörungen (3) gleich dem
Quotienten aus 2 π und der Summe aus der Wellenzahl kv der
eingespeisten, vorwärtslaufenden Mikrowelle und aus der
Wellenzahl einer aus dem Frequenzspektrum der
herauszufilternden Mikrowelle ist.
2. Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter nach Anspruch
1, dadurch gekennzeichnet, daß die mechanische Höhe (h) der
Wandstörungen (3) über ihre Gesamtlänge (L) hin gesehen
zuerst stetig zunimmt und daran anschließend stetig abnimmt.
3. Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter nach Anspruch
1, dadurch gekennzeichnet, daß die mechanische Höhe (h) der
Wandstörungen (3) über ihre Gesamtlänge (L) hinweg einen
konstanten Verlauf besitzt.
4. Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter nach Anspruch
1, dadurch gekennzeichnet, daß die mechanische Höhe (h) der
Wandstörungen (3) eine Hamming- oder eine
Kaiser-Müller-Verteilung aufweist.
5. Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter nach einem
der Ansprüche 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet, daß der durch
die periodisch angeordneten Wandstörungen (3) ausgebildete
Bragg-Reflektor durch eine formtreue Änderung der effektiven
Periodenlänge (d) der Wandstörungen (3) durchstimmbar ist.
6. Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter nach Anspruch
5, dadurch gekennzeichnet, daß zur Grobabstimmung des
Bragg-Reflektors der die periodischen Wandstörungen (3)
aufweisende Bereich (B) des Wellenleiters (1) als flexibler
Balg ausgebildet ist.
7. Oberdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter nach Anspruch
5 oder 6, dadurch gekennzeichnet, daß die Feinabstimmung des
Bragg-Reflektors durch thermische Ausdehnung, mechanischen
Zug und/oder Druck oder durch eine Variation des
Brechungsindex im Wellenleiter (1) erfolgt.
8. Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter nach Anspruch
7, dadurch gekennzeichnet, daß in der Wand (2) des
Wellenleiters (1) ein Heizdraht (11) eingalvanisiert ist.
9. Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter nach einem
der Ansprüche 1 bis 8, dadurch gekennzeichnet, daß der
Wellenleiter (1) durch Galvanoformung hergestellt wird.
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE19924218815 DE4218815A1 (de) | 1992-06-06 | 1992-06-06 | Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter für Mikrowellen |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE19924218815 DE4218815A1 (de) | 1992-06-06 | 1992-06-06 | Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter für Mikrowellen |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE4218815A1 true DE4218815A1 (de) | 1993-12-09 |
Family
ID=6460607
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE19924218815 Withdrawn DE4218815A1 (de) | 1992-06-06 | 1992-06-06 | Überdimensionierter, vielwelliger Wellenleiter für Mikrowellen |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
DE (1) | DE4218815A1 (de) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
FR2889358A1 (fr) * | 2005-07-27 | 2007-02-02 | Agence Spatiale Europeenne | Filtre a elimination de bande a micro-ondes pour multiplexeur de sortie |
CN114267928A (zh) * | 2021-12-24 | 2022-04-01 | 西安交通大学 | 一种w波段波导带通滤波器 |
-
1992
- 1992-06-06 DE DE19924218815 patent/DE4218815A1/de not_active Withdrawn
Cited By (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
FR2889358A1 (fr) * | 2005-07-27 | 2007-02-02 | Agence Spatiale Europeenne | Filtre a elimination de bande a micro-ondes pour multiplexeur de sortie |
US7468641B2 (en) | 2005-07-27 | 2008-12-23 | Agence Spatiale Europeenne | Microwave bandstop filter for an output multiplexer |
CN114267928A (zh) * | 2021-12-24 | 2022-04-01 | 西安交通大学 | 一种w波段波导带通滤波器 |
CN114267928B (zh) * | 2021-12-24 | 2022-07-12 | 西安交通大学 | 一种w波段波导带通滤波器 |
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