DE2814002A1 - Beschleunigungsanordnung fuer einen linearen teilchenbeschleuniger - Google Patents
Beschleunigungsanordnung fuer einen linearen teilchenbeschleunigerInfo
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- H05H9/00—Linear accelerators
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Description
DipL-lng. Dipl.-Chem. Djp| _lng
E. Prinz - Dr. G. Hauser - G. Leiser
Ernsbergerstrasse 19
8 München 60
Unser Zeichen; C 3176 28.März 1978
Unser Zeichen; C 3176 28.März 1978
C.G.R.- MeV
Route de Guyancourt 78530 BUC - Frankreich
Beschleunigungsanordnung für einen linearen Tellchenbe s chleuni ger
Die Erfindung bezieht sich auf eine Beschieunigungsanordnung
für geladene Teilchen mit einer der eigentlichen Beschleunigungsanordnung zugeordneten Vorgruppierungs- oder Vorbeschleunigungsvorrichtung
.
Bekannte Vorgruppierungs- oder Vorbeechleunigungsanordnungen
(FR-PS 70 39 261) weisen solche elektrischen Eigenschaften und solche Abmessungen auf, daß sie nicht bei Beschleunigern
angewendet werden können, die bei hohen Frequenzen, beispielsweise im C-Band oder im X-Band, arbeiten. Der Abstand
zwischen den Wechselwirkungsräumen wird in diesem Fall sehr klein.
Die erfindungsgemäße Beschleunigungsanordnung kann vorteilhaft bei solchen Beschleunigern angewendet werden.
Nach der Erfindung ist eine Beschleunigungsanordnung für
einen linearen Teilchenbeschleuniger für geladene Teilchen
mit wenigstens einem Beschleunigungsabschnitt, der von einer Reihe von Resonanzhohlräumen gebildet ist, die mit
stehenden Wellen betriebn sind, einem komplementären Hohlraumabschnitt, der in der Bahn des Strahlenbündels vor dem
Schw/Ba 809841 /0899
. 6. 28U002
Beschleunigungsabschnitt angebracht ist und elektromagnetisch mit diesem Beschleunigungsabschnitt gekoppelt
ist, wobei die Resonanzhohlräume des Beschleunigungsabschnitts, die für den Durchlaß des Strahlenbündels axiale
Öffnungen aufweisen, elektromagnetisch miteinander gekoppelt sind, und einer Vorrichtung zum Einführen eines
Hochstfrequenzsignals in die Beschieunigungsanordnung,
dadurch gekennzeichnet, daß der komplementäre Hohlraumabschnitt (Sc) wenigstens einen ersten Resonanzhohlraum C1
und einen damit elektromagnetisch gekoppelten zweiten Resonanzhohlraum
C2 aufweist, und daß der zweite Resonanzhohlraum
Cp eine solche Länge L hat, daß sich der Abstand D zwischen den Wechselwirkungsräumen des ersten Resonanzhohlraums
C1 des komplementären Hohlraumabschnitts(S )
und den ersten Resonanzhohlraura A1 des Beschleunigungsabschnitts (S.) ergibt zu:
D = (2k + §)*/} A0 (2)
wobei sind: η und k ganze Zahlen mit wenigstens der Größe 1,
ß die normierte mittlere Geschwindigkeit v/c der geladenen Teilchen,
ι die Wellenlänge des in die Beschleunigungsanordnung eingeführten Hochstfrequenzsignals
im Vakuum
und daß die elektromagnetischen Kopplungsvorrichtungen zwischen den Resonanzhohlräumen Cp und A1 derart ausgebildet sind,
daß das Teilchenbeschleunigungsfeld im Resonanzhohlraum Cp
den Wert 0 hat.
Die Erfindung wird nun an Hand der Zeichnung beispielshalber erläutert,deren Figuren 1 bis 4 in schematischer Weise vier
Ausführungsbeispiele der erfindungsgemäßen B es chi eunigungs-
. 809841/0899
anordnung zeigen.
In Fig.1 ist ein erstes Ausführungsbeispiel einer Beschleunigungsanordnung
nach der Erfindung dargestrllt, die beispielsweise einen dreifach periodischen Beschleunigungsabschnitt SA enthält, wie er in der Patentanmeldung
P 25 01 125.0 beschrieben ist; dieser Beschleunigungsabschnitt besteht aus einer Reihe von Hohlräumen A>,
Ap...., die beispielsweise mittels einer Kopplungsöffnung 1 oder mittels eines mit Kopplungsöffnungen
und 3 ausgestatteten Kopplungshohlraums a2·* elektromagnetisch
miteinander gekoppelt sind. Ein von einem (nicht dargestellten) Höchstfrequenzgenerator ausgesendetes
Hochs tfrequenzsignal wird mittels eines
Wellenleiters G beispielsweise in den Hohlraum Ap eingegeben. Diesem Beschleunigungsabschnitt S.
ist ein komplementärer Abschnitt Sp zugeordnet, der ein Abschnitt mit Gruppierungswirkung oder ein
Abschnitt mit V or bes chi euni gungs wirkung sein kann.
Dieser komplementäre Abschnitt besteht aus einem ersten Resonanzhohlraum C. und aus einem zweiten
ResonanzhohlraumCpj diese beiden Resonanzhohlräume
sind über eine Kopplungsöffnung 12 elektromagnetisch miteinander gekoppelt, und sie sind an ihrer Mitte
mit Öffnungen 4, 5 für den Durchlaß des Bündels aus geladenen Teilchen versehen. Der Resonanzhohlraum
Cp, der elektromagnetisch mit dem ersten Hohlraum A^ des Beschleunigungsabschnitts gekoppelt ist,
hat eine solche Länge L, daß der Abstand D zwischen den Wechselwirkungsräumen des Resonanzhohlraums C.
und des Hohlraums A. sich ergibt zu:
D = (2k + I ) π /5 Λο (1)
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28U002
wobei sind: k und η ganze Zahlen mit dem Wert gleich oder
größer als 1r
β die normierte mittlere Geschwindigkeit v/c der geladenen Teilchen,
Aodie Wellenlänge des in den Beschleunigungsabschnitt SA eingegebenen Hochs tfrequenzsignals
im Vakuum.
Bei dem in Fig.1 dargestellten Ausführungsbeispiel sind
die Hohlräume C2 und A1 mittels der Kopplungsöffnung 13
magnetisch gekoppelt, deren Abmessungen und deren Lage derart sind, daß das Beschleunigungsfeld in diesem
Resonanzhohlraum C2 den Wert θ hat, der daher die. Eigenschaften
eines Laufraums hat.
Wenn in der Gleichung (1) der Parameter η ungerade ist
(beispielsweise η = 1), dann ist der Resonanzhohlraum C2
ein Hohlraum mit Gruppierungswirkung, der die Gruppierung
der Teilchen vor ihrem Eintritt in den Beschleunigungsabschnitt S. ermöglicht. Wenn der Parameter η gerade
ist, (beispielsweise η = 2), dann ist der Resonanzhohlraum C2 ein Hohlraum mit V or be s chle unigungs wirkung.
In einer dreifachperiodischen B es chi eunigungs anordnung,
d.h. in einer Anordnung aus m Gruppen zu je drei Resonanzhohlräumen,
wie sie in Fig.1 dargestellt sind, wird für den ersten Resonanzhohlraum C. des komplementären Abschnitts
eine Eigenfrequenz f 1= f +, Λ f gewählt, wobei
f die Betriebsfrequenz des Hohlraums A. ist.
Wenn die Beschieunigungsanordnung eine zweifachperiodische
Anordnung ist, d.h. eine aus m Gruppen zu je zwei Hohlräumen nach Fig.2 bestehende Anordnung ist (Hohlräume A1,
a12' ^2* a23^' dann sind die Beschleunigungshohlräume A1,
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ρ magnetisch mit Hilfe von Kopplungshohlräumen a.2,
a25 miteinander gekoppelt, die jeweils mit Kopplungsöffnungen 10, 11,f und 20, 21 ausgestattet sind; die Eigenfrequenz
des Resonanzhohlraums C. ist dabei auf eine Frequenz eingestellt, die im wesentlichen gleich der
Betriebsfrequenz f des Hohlraums A.ist.
In Fig.3 ist eine zweifachperiodische Beschleunigungsanordnung nach der Erfindung dargestellt, deren Beschleunigungshohlräume
Α., Αρ·... mit Hilfe von Kopplungshohlräumen
a10, a20 gekoppelt sind; diese Kopplungshohlräume
sind dabei elektrisch mit den zwei ihnen benachbarten Hohlräumen mittels Öffnungen 32, 33 .... für den Durchlaß
des Teilchenstrahl en bündel s gekoppelt. In diesem Ausführungsbeispiel sind die Hohlräume C. und C2 einerseits und die
Hohlräume C2, A1 andrerseits über die Öffnungen 30 und
für den Durchlaß des Teilchenstrahlenbündels elektrisch miteinander gekoppelt.
Das in Fig.4 dargestellte Ausführungsbeispiel ist eine dreifachperiodische Beschleunigungsanordnung, deren
Beschleunigungshohlräume A,., A2 und A2 A, mit Hilfe
von Ringhehlräumen ä., a2 gekoppelt sind, die in der
Patentanmeldung P 23 34 457.2 beschrieben sind. Die Hohlräume C^ und C2 des komplementären Abschnitts
sind über zwei Kopplungsöffnungen 34 und 35, die im
Winkel von 180 zueinander angeordnet sind, magnetisch miteinander gekoppelt.
809841/0899
Claims (10)
-
Zeichen Patentanwälte 281 Dipl -Ing.
G. Leiser4002 Dipl.-Chem.
Dr. G. HauserDipl.-lng.
E. PrinzErnsbeigerstrasse 19 8 München 60 28.Märζ 1978 : C 3176 Unser C.G.R. - MeVRoute de Guyancourt 78530 BUC , FrankreichPatentansprücheί. Beschleunigungsanordnung für einen linearen Teilchenbeschleuniger für geladene Teilchen mit wenigstens einem Beschleunigungsabschnitt , der von einer Reihe von Resonanzhohlräumen gebildet ist, die mit stehenden Wellen betrieben sind, einem komplementären Hohlraumabschnitt, der in der Bahn des Strahlenbündels vor dem Beschleunigungsabschnitt angebracht ist und elektromagnetisch mit diesem Beschleunigungsabschnitt gekoppelt ist, wobei die Resonanzhohlräume des Beschleunigungsabschnitts, die für den Durchlaß des Strahlenbündels axiale Öffnungen aufweisen, elektromagnetisch miteinander gekoppelt sind, und einer Vorrichtung zum Einführen eines Hochs tfrequ en zsignals in die Beschleunigungsanordnung, dadurch gekennzeichnet, daß der komplementäre Hohlraumabschnitt(Sc) wenigstens einen ersten Resonanzhohlraum C1 und einen damit elektromagnetisch gekoppelten zweiten Resonanzhohlraum Cpaufweist, und daß der zweite Resonanzhohlraum C2 eine solche Länge L hat,daß sich der Abstand D zwischen den VTechelwirkungsräuinen des ersten Resonanzhohlraums C,. des komplementären Hohlraumabschnitts (Sc) und den ersten Resonanzhohlraum Schw/Ba A1 des Beschleunigungsabschnitts(S.) ergibt zu :D = (2k + §)πβλο (1)809841/0899©fiiGINAL INSPECTEDwobei sind: η und k ganze Zahlen mit wenigstens der Größe 1, ß die normierte mittlere Geschwindigkeit v/c der geladenen Teilchen,λ die Wellenlänge des in die Beschleunigungsanordnung eingeführten Hochs tfrequenzsignals im Vakuum ,und daß die elektromagnetischen Kopplungsvorrichtungen zwischen den Resonanzhohlräumen C2 und A1 derart ausgebildet sind, daß das Teilchenbeschleunigungsfeld im Resonanzhohlraum C, den Wert 0 hat. - 2. Beschleunigungsanordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß η ungerade ist, so daß der zweite Resonanzhohlraum (Cp) ein Hohlraum mit Gruppierungswirkung für die geladenen Teilchen 1st.
- 3. Beschleunigungsanordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß η gerade ist, so daß der zweite Resonanzhohlraum (Cp) ein Hohlraum mit Vorbeschleunigungswirkung für die geladenen Teilchen ist.
- 4. Beschißunigunsanordnung nach einem der Ansprüche 2 und 3, dadurch gekennzeichnet, daß der erste Resonanzhohlraum (C1) des komplementären Hohlraumabschnitts (Sp) im wesentlichen die Abmessungen des ersten Resonanzhohlraums (A1) des Beschleunigungsabschnitts (S.) hat, daß der zweite ResOnanzhohlraum (Cp) des komplementären Hohlraumabschnitts (S~) mit dem ersten Resonanzhohlraum des Beschleunigungsabschnitts (S.) mittels einer Kopplungsöffnung elektromagnetisch gekoppelt ist und daß die Eigenschaften und die Lage des zweiten Resonanzhohlraums (C2) des komplementären Hohlraumabschnitts und die Abmessungen der Kopplungsöffnung (13) derart sind, daß die Beschleunigungskomponente des Hochs tfrequenzsignals im zweiten Resonanzhohlraum (C2) des komplementären809841/0899Hohlraumabschnitts (Sc) den Wert 0 hat.
- 5. BeschleunigungsanOrdnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Beschleunigungsabschnitt (SA) dreifach periodisch ist und daß die Eigenfrequenz des ersten Resonanzhohlraums (C.) des komplementären Hohlraumabschnitts (Sg) den Wert f hk Af hat, wobei f die Frequenz des ersten Resonanzhohlraums (A1) des Beschleunigungsabschnitts (SA) ist.
- 6. Beschleunigungsanordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Beschleunigungsabschnitt (S.) zweifach periodisch ist und daß die Eigenfrequenz des ersten Resonanzhohlraums (C.) des komplementären Hohlraumabschnitts (Sp) gleich der Betriebs frequenz des ersten Resonanzhohlraums (A.) des Beschleunigungsabschnitts (SA) ist.
- 7· Beschleunigungsanordnung nach einem der Ansprüche 5 und 6, dadurch gekennzeichnet, daß die Resonanzhohlräume (A. undA2 ) des Beschleunigungsabschnitts (S.) mit Hilfeaxialer Öffnungen für den Durchlaß des Teilchenstrahlenbündels elektrisch miteinander gekoppelt sind.
- 8. Beschle unigungs an Ordnung nach einem der Ansprüche 5und 6, dadurch gekennzeichnet, daß die Resonanzhohlräume (A1, A2·...) des Beschleunigungsabschnitts(S.) magnetisch miteinander gekoppelt sind.
- 9. Beschle unigungs anordnung nach Anspruch 8, dadurch gekennzeichnet, daß die magnetische Kopplung mit Hilfe von Kopp lungs öffnungen (1) erhalten wird, die in der Wand von zwei aufeinanderfolgenden Beschleunigungshohlräumen angebracht sind.809841 /089928U002
- 10. Beschleunigungsanordnung nach Anspruch 8, dadurch gekennzeichnet, daß die magnetische Kopplung mit Hilfe von Ringhohlräumen (a*?» a?V***· ^ erhalten wird.809841/0899
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- 1978-03-31 DE DE19782814002 patent/DE2814002A1/de not_active Ceased
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
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8110 | Request for examination paragraph 44 | ||
8128 | New person/name/address of the agent |
Representative=s name: PRINZ, E., DIPL.-ING. LEISER, G., DIPL.-ING., PAT. |
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8131 | Rejection |