DE2747441B2 - Als Einzellinse ausgebildete Fokussierlinse in einem Elektronenstrahlerzeugersystem - Google Patents
Als Einzellinse ausgebildete Fokussierlinse in einem ElektronenstrahlerzeugersystemInfo
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Description
Die Erfindung betrifft eine als Einzellinse ausgebildete
Fokussierlinse in einem Elektronenstrahlerzeugersystem
in Kathodenstrahlröhren mit drei zylindrischen Elektroden, die koaxial in Abstand voneinander
angeordnet sind, wobei die Länge der mittleren Elektrode größer oder gleich I,ID mit D gleich dem
Innendurchmesser der äußeren Elektroden ist.
Aus der DE-OS 24 50 591 ist eine solche Fokussierlinse bekannt, bei der zwischen den äußeren Elektrclen
und der mittleren Elektrode noch Zwischenelektroden vorgesehen sind, die auf einem Potential gehalten sind,
das zwischen dem Potential der mittleren Elektrode und dem Potential der äußeren Elektroden liegt. Der Aufbau
dieser Einzellinse weist somit fünf Elektroden auf, an die drei verschiedene Spannungen angelegt sind.
Weiterhin sind als Einzellinsen ausgebildete Fokussierlinsen
allgemein bekannt, die nur aus drei zylindrischen Elektroden aufgebaut sind, bei denen jedoch die
Länge der mittleren Elektrode kleiner ist als der Innendurchmesser D der äußeren Elektroden und
kleiner als die Längen der beiden äußeren Elektroden. Die der mittleren Elektrode aufgeprägte Fokussierspannung
wird meistens auf einen Wert von ungefähr Null eingestellt. Bei einer solchen Fokussierlinse ist die
sphärische Aberration groß und ist der Brennfleckdurchmesser in einem praktikablen Betriebsstrombereich
nicht ausreichend klein. Diese Nachteile treten sowohl bei Einsatz der Fokussierlinse in einer
monochromatischen Kathodenstrahlröhre als auch bei Einsatz in einer Farbbildröhre auf.
Es ist die Aufgabe der vorliegenden Erfindung, eine als Einzellinse ausgebildete Fokussieriinse der eingangs
genannten Art zu schaffen, deren sphärische Aberration hinreichend klein ist und mit der ein möglichst kleiner
Brennfleckdurchmesser erzielt werden kann.
pjese Aufgabe wird durch die im Kehnzeichenteil des
Anspruchs 1 angegebenen Merkmale gelöst Bei
Verwendung einer derartigen Linse in einem Elektronenstrahlerzeuger ist es möglich, bei in Kathodenstrahlröhren
üblichen Strahlstromstärken einen kleinen Brennfleck fester Fokussierspannung zu erreichen.
Die Unteransprüche 2 und 3 betreffen vorteilhafte Ausgestaltungen der Fokussierlinse und die Ansprüche
4 und 5 betreffen vorteilhafte Verwendungen der Fokussierlinse in besonderen Kathodenstrahlröhren.
Die Erfindung wird an Ausführungsbeispielen anhand der Figuren näher beschrieben. Es zeigt
F i g. 1 einen Längsschnitt durch einen zum Stand der Technik gehörigen Elektronenstrahlerzeuger mit Ein-
\j zellinse,
F i g. 2 einen Längsschnitt einer ersten Ausführungsform der Fokussierlinse,
Fig.3A ein Diagramm zur Darstellung der Beziehung
zwischen den Abmessungen der Fokussierlinse und den Linsenspannungen,
Fig.3B den Zusammenhang zwischen den Abmessungen
der Linse und dem Brennfleckdurchmesser,
Fig.4 eine zum Teil als Schnitt dargestellte
Seitenansicht einer In-line Elektrodenstrahlerzeugerbaugruppe für eine Farbbildröhre,
F i g. 5 eine Seitenansicht einer Ai'.sführungsform für
eine Delta-Elektronenstrahlerzeugerbaugruppe für eine
Farbbildröhre und
F i g. 5 eine Endansicht auf die Baugruppe gemäß jo Fig. 5A.
In der F i g. 1 ist schematisch ein zum Stand der Technik gehöriges Elektronenstrahlerzeugersystem mit
Einzellinse für den Einsatz in einer monochromatischen Kathodenstrahlröhre dargestellt.
Das Elektronenstrahierzeugersystem weist eine Kathode
20 und fünf Elektroden 21 bis 25 suf, die jeweils den gleichen Innendurchmesser besitzen und koaxial
von einem Träger gehalten sind (nicht gezeigt), und zwar mit vorgegebenen Abswnden zwischen den
einzelnen Elektroden 21—25. Die Kathode 20 und die erste und zweite Elektrode 2J bzw. 22 bilden eine
Baugruppe, die die Intensität des emittierten Elektronenstrahls steuert, wenn an sie ein externes Steuersignal,
wie z. B. ein Videosignal in einer aus dem Stand der Technik bekannten Weise angelegt wird. Die aus der
dritten, vierten und fünften Elektrode 23, 24 bzw. 25 aufgebaute Elektrodengruppe bildet eine Einzellinse.
Die fünfte und die dritte Elektrode 25 und 23, die jeweils auf einer Seite der vierten Gitterelektrode 24
-,ο angeordnet sind, werden an dieselbe Anodenspannung
Vb angelegt, während die in der Mitte liegende vierte
Elektrode 24 mit einer Fokussierspannung Vp beaufschlagt wird. Die Dimensionen dieser Elektroden
bestimmen in erster Linie die Fokussiercharakteristik Vi des Elektronenstrahlerzeugersystems.
Die öffnungen 21a und 22a der ersten und zweiten Elektrode 21 und 22 sind vor der elektronenemittierenden
Fläche der Kathode 20 angeordnet. Die Eintrittsöffnung 23a der dritten Elektrode 23 ist koaxial zu den
ho öffnungen 21a und 22a ausgerichtet.
Die Austrittsöffnung der Elektrode 23, die Eintrittsöffnung und die Austrittsöffnung der Elektrode 24 und
die Eintrittsöffnung der Elektrode 25 haben denselben Durchmesser wie der Innendurchmesser dieser zylindrisehen
Elektroden (vgl. Fig. 1). Der Spalt d\ zwischen den Elektroden 23 und 24 und der Spalt dt zwischen den
Elektroden 24 und 25 sind für den Aufbau der Linse notwendig. Die Spaltbreite beträgt üblicherweise
weniger als 2 mm, vorzugsweise \ mm. Wenn die
Spaltbreiten größer als 2 mm sind, können äußere. Felder das von der Linse aufgebaute elektrische Feld
negativ beeinflussen oder stören.
Bei dem in der Fig. J gezeigten Elektronenstrahl
zeugersystem mit Einzellinse üblicher Bauart nimmt bei
Zunahme der Länge .der mittleren Elektrode 24 die sphärische Aberration ab, während gleichzeitig die für
eine geeignete Fokussierung des Elektronenstrahls erforderliche Fokussierspannung Vf zunimmt. Es wurden verschiedene Versuche durchgeführt, bei denen die
Länge der Elektroden 23 und 24 variiert wurden.
Die Ergebnisse, die bei einer Ausfühningsform der
Fokussierlinse erzielt wurden, sollen nun in Zusammenhang mit den Fig. 2,3A und 3B beschrieben werden. In
der F i g. 2 sind Elemente, die mit in der F i g. 1 gezeigten
Elementen vergleichbar sind, mit denselben Bezugszei chen belegt Obwohl in der F i g. 2 die Spannungsquellen
für die Fokussierspannung und die Anodenspannung und die Zuleitungen nicht dargestellt sind, soll davon
ausgegangen werden, daß die Spannungen und Zuleitungen von der F i g. 1 auf die F i g. 2 zu übertragen sind.
Der in der Fig.2 dargestellte Elektrcnenstrahlerzeugersystem
unterscheidet sich von dem in der F i g. 1 dargestellten System dadurch, daß die in der Fig.2
gezeigte mittlere Elektrode 24 langer ist als die mittlere Elektrode in F i g. 1 und daß für die Länge der äußeren
Elektrode 23 der Einzellinse ein Wert gewählt worden ist, der der Länge der vierten Elektrode 24 entspricht.
Aus den bereits vorstehend beschriebenen Gründen sind die Spaltbreiten d\ und <h. bei der in der Fig 2
gezeigten Ausführungsform kleiner als 2 mm, vorzugsweise
1 mm.
Bei der Einzellinse gemäß Fig.2 nimmt bei Anwachsen der Länge U der mittleren Elektrode 24 die
sphärische Aberration ab, und diese Abnahme erreicht einen Grenzwert, wenn die Länge /4 gleich dem
1,1 fachen des inneren Durchmessers D der Elektrode 25 wird Innerhalb dieses Grenzbereichs wurde ein kleiner
Brennfleckdurchmesser für einen bestimmten Wert des Strahlstroms (Intensität des Strahls) erreicht. Die
Beziehung zwischen der Elektrodenlänge U und dem Brennfleckdurchmesser wurde experimentell bestimmt,
wie dies durch die graphische Darstellung gemäß F i g. 3B gezeigt ist. In der F i g. 3B stellt die Abszisse die
Gesamtlänge 4 ausgedrückt in Mehrfachen des inneren Durchmessers D der Elektrode dar, welche Gesamtlänge
der Summe 4 aus Länge /3 der auf der kathodennahen Seite der Linse angeordneten Elektrode 23, der
Spaltbreite d\, der Länge U der mittleren Elektrode 24 und der Spaltbreite t/2 entspricht. Ein bevorzugter Wert
für den inneren Durchmesser D liegt im Bereich von 3,5 bis 20 mm und für die Länge U wurde der Wert U = 2,5D
bsi D= 5,5 mm gewählt. Weiterhin wurde eine Anodenspannung Ks=20 kV benutzt.
Wie aus der F i g. 3 ablesbar ist, wird für einen großen Strom von 4 mA der Brennfleckdurchmesser zu einem
Minimum bei einer Gesamtlänge 4 = 4,0 D, während bei einem kleinen Strom von 0,1 mA der Brennfleckdurchmesser
bei Zunahme der Gesamtlänge k abnimmt.
Die Darstellung in der Fig.3 zeigt die Beziehung
zwischen der Fokussierspannung und der Gesamtlänge //., wobei als Ordinate das Verhältnis der Fokussierspannung
Vf zur Anodenspannung V8 und als Abszisse die
Gesamtlänge iL ausgedrückt als Vielfaches des inneren
Durchmessers D aufgetragen sind. Zwei gerade Linien
zeigen die Beziehung zwischen //. und
welches zu einem minimalen Brennfleckdurchmesser für
konstante Ströme von 4 mA bzw, 0,1 mA fähri. Der
minimale Brennfleckdurchmesser variiert in Abhängigkeit von den Werten von 4 und -η- χ 100, Insbesondere
unterscheidet sich der minimale Brennfleckdurchmesser für den Wert 4=3,0 von dem Wert für 4=4,0, so daß
die Fokussierspannung derart eingestellt wird, daß minimale, aber unterschiedliche Brennfleckdurchmesser
ίο für 4=3,0 und 4=4,0 erhalten werden können. Die so
erhaltenen Werte von Vf werden aufgetragen. Wie aus der Fig.3A ablesbar ist, wurde in der Nähe von
4=5,0Dein minimaler Brennfleckdurchmesser entsprechend 037 für -^ χ 100 für den großen und den kleinen
VB
Strom erreicht (dies trifft zu für Ströme zwischen diesen Maximum- und Minimum-Strom werten). Wenn Vf χ
100 von 37% von VB abweicht, hängt die Fokussierspan
nung von der Strahlintensität ab und kann nicht zu einem festen Wert bestimmt wer,! :-,n.
Eine Schaltung, die einen opiiin?'en Wert für den
Brennfleckdurchmesser geben könnten, indem die Fokussierspannung entsprechend dem Strahlstrom
variiert würde, würde außerordentlich kompliziert sein, dah:τ ist eine solche Schaltung nicht praktikabel. Auf
diesem Grunde ist es für eine Einzellinse notwendig, einen Wert für 4 auszuwählen, das für eine konstante
Spannung Vf zu einer zufriedenstellenden Charakteristik
führt Der Grund dafür, daß die Fokussierspannung Vf sich mit dem Wert des Stromes ändert liegt darin,
daß das Aufspreizen des Elektronenstrahls um die Achse und der Abstoßungseffekt der Raumladung, die
durch den Wert des Stromes herbeigeführt werden, die Brennweite der Elektronenlinse verlängern, während
eine Zunahme in der sphärischen Apparalion die Brennweite verkürzt so daß bei Ungleichgewicht
zwischen diesen beiden Effekten sich die Fokussierspannung ändert.
Obwohl bei einer Fokussierlinse gemäß der vorliegenden Erfindung die sphärische Aberration in Abhängigkeit von der Länge der mittleren Elektrode 24 unterschiedliche Werte annehmen kann, wird hier die sphärische Aberration der Linse durch das Aufspreizen des Strahldurchmessers in der Linse so lange be-
Obwohl bei einer Fokussierlinse gemäß der vorliegenden Erfindung die sphärische Aberration in Abhängigkeit von der Länge der mittleren Elektrode 24 unterschiedliche Werte annehmen kann, wird hier die sphärische Aberration der Linse durch das Aufspreizen des Strahldurchmessers in der Linse so lange be-
4-, herrscht, wie A^ 1,1 D ist, wobei dieser seinerseits durch
die Länge 4 bestimmt ist Daher wird bei Zunahme der U das Aufspreizen des Strahls in der Linse zunehmen und
damit die sphärische Aberration anwachsen, solange U a 1,1D ist. Der praktisch verwertbare Bereich von 4 ist
so 4,0D<4<5,5£>. Die Länge h besitzt einen unteren
Grenzwert in der Größenordnung von D, um herstellbar zu sein. Obwohl bei der bisher beschriebenen
A -sführungsform die erste bis fünfte Elektrode jeweils
den gleichen inneren Durchmesser aufwiesen, ist es
-ο nicht erfordert! :h, daß alle Elektroden den gleichen
inneren Durchmesser aufweisen. Die inneren Durchmesser der ersten und zweiten Elektrode können sich
von den inneren Durchmessern der dritten bis fünften Elektrode unterscheiden. Versuche zeigen, daß der
(,0 innere Durchmesser der mittleren Elektrode der
Einzeilinse D+0JD betragen kann. Bei Aufbau der
Elektronenlinse durch Elektroden der vorstehend beschriebenen Dimensionen wird daher die sphärische
Aberration so weit reduziert, daß es möglich ist, einen Brennfleck mit einem kleinen Durchmesser bei einer
fixierten Fokussierspannung über den gesamten Strombereich zu erzielen. Daher kann der Brennfleckdurchmesser
um ungefähr 20% bis 30% verglichen mit einem
zum Stand der Technik gehörigen Elektronenstrahlerzeugersystem verringert werden.
In den Fig.4, 5A und 5B sind Elektronenstrahlerzeugerbaugruppen für den Einsatz in Farbbildröhren
dargestellt. Im einzelnen zeigt die Fig.4 eine In-line
Elektronenstrahlerzeugerbaugruppe, und die F i g. 5A und 5B zeigen eine Delta-Elektronenstrahlerzeugerbaugruppe.
Die in der F i g. 5 gezeigte In-Iine-Elektronenstrahlerzeugerbaugruppe
mit Einzellinsen besteht aus drei Elektronenstrahlerzeugersystemen, die in einer F.bene
angeordnet sind. Die ersten bis fünften Elektroden, die
den drei Elektronenstrahlerzeugersystemen zugeordnet
sind, sind jeweils in Form von integralen Elektroden vorgesehen, die mit 51,52,53, 54 und 55 bezeichnet sind.
Typischerweise werden eine tiefe tassenartige Elektrode 53.1 und eine flache tassenartige Elektrode 536
[,„„μ.;«;;,;.. urT, „;„„ Elektrode für die Elektronen
Strahlerzeugerbaugruppe aufzubauen. Die Anordnung dieser tassenartigen Elektroden für das in der Mitte
liegende Elektronenstrahlerzeugersystem ist bezüglich der Anordnung für die beiden außenliegrnclen Elcktronenstrahlerzeugersysteme
umgekehrt, so daß die elektrischen Felder der drei Elektronenstrahlerzeuger
gleichmäßig gestaltet sind (vgl. die Schnittdarstellung der F i g. 5). Die Elektroden 51 bis 55 werden zusammen
mit der Kathode 50 koaxial auf Stützelementen 56 gehalten. Obwohl nicht näher dargestellt, wird eine
Anodenspannung den Elektroden 53 und 55 und eine Fokussierspannung der Elektrode 54 aufgeprägt, um
eine Einzellinse aufzubauen.
Wenn bei dieser Anordnung die Länge U der mittleren Elektrode, der Einzellinsen so gewählt ist, daß AaUD
und wenn die Gesamtlänge /; so ausgewählt ist, daß sie
im Bereich von 4.0D bis 5.4W liegt, kann dieselbe
Wirkung wie bei der Ausfi'ihrungsform gemäß F i g. 2
cr/ielt werden.
Bei der Ausführungsform gemäß F i g. 5A und 5B sind
die drei F.lektroiienstrahler/eugcrsystcme in einer
Delta-Konfiguration angeordnet, und die ersten Elektroden
61. die /weiten Elektroden 62. eine integral
.+ ..r.,nU.lAn*n A~\*»~ Γ.Μ,,Ι.».— An Cl ,.: :„. 1 ι.:ι
<tii.i£.«- oiiiii iv iiiittx. ■ . ι ν t\ 11 . r\ ι ν \t.i. vitn, MIiVj;! dl (IUAgLUII'
dete vierte Elektrode 64 und eine integral ausgebildete fünfte Gitterelektrode 65 werden von länglichen
Stützclcmcnten 66 getragen. Bei dieser Aiisführungsforni
kann dersclte Effekt erzielt werden, wenn Li 1.1 D und wenn 4.0D2//s 5,5D, vorzugsweise
4.Ql) < I, < 5.4D. erfüllt werden.
llicr/u .i 15NiII /jichnimiicn
Claims (1)
- Patentansprüche;U Als Einzellinse ausgebildete Fokussierlfnse in einem ElektronenstrahierzeMgersystem in Kathodenstrahlröhren mit drei zylindrischen Elektroden, die koaxial in Abstand voneinander angeordnet sind, wobei die Länge der mittleren Elektrode größer oder gleich 1, ID mit D gleich dem Innendurchmesser der äußeren Elektroden ist, dadurch gekennzeichnet, daß die Summe (/J der Länge (h) der auf der kathodennahen Seite der Linse angeordneten Elektrode, der Länge (k) der mittleren Elektrode, der Breite (d]) des Abstandes zwischen der kathodennahen und der mittleren Elektrode und der Breite (ck) des Abstandes zwischen der mittleren und der kathodenfernen Elektrode zwischen 4,OD und 5,5D liegtZ Fokussierlinse nach Anspruch 1, dadurch gekenrottichnet, daß die Summe (Il) im Bereich von 4,0Dbis5,4Diiegt3. Fokussierlinse nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Länge (U) der mittleren Elektrode (24; 54; 64) 2^D beträgt4. Verwendung der Fokussierlinse nach einem der Ansprüche 1 bis 3 in einer Dreistrahl-Farbbildröhre vom In-line-Typ.5. Verwendung der Fokussierlinse nach einem der Ansprüche 1 bis 3 in einer Dreistrahl-Farbbildröhre vom Delta-Typ.
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
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OD | Request for examination | ||
OF | Willingness to grant licences before publication of examined application | ||
8281 | Inventor (new situation) |
Free format text: FUKUZAWA, KENICHI, MOBARA, CHIBA, JP ANDO, KUNIO, YOKOHAMA, KANAGAWA, JP FUKUSHIMA, MASAKAZU, KOKUBUNJI, TOKIO/TOKYO, JP |
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C3 | Grant after two publication steps (3rd publication) | ||
8339 | Ceased/non-payment of the annual fee |