DE2725989A1 - Verfahren zur herstellung synthetischer hologramme und einrichtung zur durchfuehrung dieses verfahrens - Google Patents
Verfahren zur herstellung synthetischer hologramme und einrichtung zur durchfuehrung dieses verfahrensInfo
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Description
Dipl..In9. H. MITSCHERLICH Dipl.-Ing. K. GUNSCHMANN
D | ■ 8000 MÖNCHEN 22 | |
SteirndoifstraßelO | ||
2725989 | 'S* (0*9) '29 66 84 | |
8 | . Juni 1977 |
forskning Forekningeveien 1
Blindem
VERFAHREN ZUR HERSTELLUNG SYNTHETISCHER HOLOGRAMME
UNO EINRICHTUNG ZUR DURCHFUHRUNG DIESES VERFAHRENS.
709852/0809
Die Erfindung bezieht sich auf ein Verfahren zur Herstellung
synthetischer Hologramme und 1st ferner auf eine Einrichtung zur Durchführung dieses Verfahrens
gerichtet. Unter synthetischem Hologramm ist nachfolgend ein Hologramm zu verstehen, welches ohne Herbeiführen
einer physikalischen Interferenz zwischen einer Objektwellenfront und einer Referenzwellenfront hergestellt
worden ist. In diesem Zusammenhang ist daher unter der Bezeichnung synthetisches Hologramm ein optisches Element
zu verstehen, das ein holographisches Interferenzbild trägt, welches aus einer numerischen Beschreibung einer
Wellenfront erzeugt worden ist und welches zur physikalischen Rekonstruktion desselben verwendet worden ist.
Unter der Bezeichnung optisch sind im vorliegenden Zusammenhang auch elektromagnetische Wellen ausserhalb
des sichtbaren Bereiches zu verstehen. Unter Adressieren ist das Anordnen in der richtigen Lage der Ebene oder
im Raum zu verstehen.
Bekanntlich umfaßt die Erzeugung eines synthetischen Hologramms teilweise ein aufwendiges Verfahren auf mathematischer
Basis und teilweise ein umständliches Verfahren zum Belichten des Interferenzbildträgers, der das Hologramm
bilden soll. Der Belichtungsvorgang trägt wesentlich dazu bei, die Erzeugung synthetischer Hologramme teuer
zu machen. Ausserdem ist das Belichtungsverfahren schwierig in zufriedenstellender Weise durch die gewöhnlich
benutzte Einrichtung durchzuführen.
Die Verwendung eines Raster-Elektronenmikroskops im Belichtungsprozeß
hat zwar zu zufriedenstellenden Hologrammen im Gegensatz zur Verwendung beispielsweise von Kathoden-
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strahlröhren geführt. Das Elektronenmikroskop kann jedoch die Erzeugung von Hologrammen nicht weniger umständlich
und teuer als die anderen verwendeten Einrichtungen machen. Seit längerer Zeit wird viel Mühe aufgewendet, die
Erzeugung von synthetischen Hologrammen zu vereinfachen.
Diese Arbeit hat sich hauptsächlich auf die Vereinfachung des Prozesses auf mathematischer Basis konzentriert, obwohl
dieser Prozess kein Kapazitätsproblem mehr darstellt. Abtastende Elektronenstrahlen, Laserstrahlen u. dgl. wurden
bisher für den Belichtungsvorgang als unerläßlich betrachtet.
Der ERfindung liegt die Aufgabe zugrunde, die Erzeugung
synthetischer Hologramme durch Vereinfachung des Belichtungsvorgangs zu vereinfachen.
Dies wird durch das erfindungsgemäße Verfahren erreicht,
das sich dadurch unterscheidet, daß das holographische
Interferenzbild des Hologramms mit Hilfe adressierter elektrischer Felder erzeugt wird, die örtlich zwischen
zugänglichen bzw. adressierbaren elektrischen Leitern aufgebaut werden, welche Felder in unmittelbarer Nähe
eines Trägers für das Interferenzbild liegen, wobei die Stärke dieser Felder so erhöht wird, daß sie einen Schwellenwert
für örtliche Veränderungen der Materialeigenschaften des Interferenzbildträgers überschreiten, welche Veränderungen
dieses Interferenzbild darstellen. Die erwähnten Materialeigenschaften können entweder von einer physikalischen
Art sein, beispielsweise derart, daß die Polarisationsrichtung
verändert wird, oder geometrisch, z.B. derart, daß die Topographie verändert wird, oder auch
von einer chemischen Art, beispielsweise derart, daß Verdunkelungen in einem Film beim Entwickeln erscheinen.
Vorzugsweise werden die Feldstärken im Trlger selbst auf-
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gebaut. Die Leiter können wie im Prinzip an sich bekannt, beispielsweise aus Diodenmatrisen und Magnetringkernen
adressiert werden. Dieses Adressierungsprinzip wurde ebenfalls bereits früher in Verbindung
mit der Phasenmodulation von Licht bei der Erzeugung physikalischer Interferenzbilder beschrieben, wurde
jedoch nicht zur Erzeugung von Interferenzbildern angewendet.
Dieses Verfahren führt zu einer drastischen Vereinfachung bei der Erzeugung synthetischer Hologramme und bringt
ausserdem einen wesentlichen Vorteil insofern mit sich, das die rersiftifcf4 nach dem FluBprlnzip durchgeführt
werden kann. Die Rechnerprogramme oder gespeicherten Daten zum Adressieren und Erzeugen von Hologrammpunkten
sind die gleichen wie bei der herkömmlichen Belithtungseinriohtung.
Die bisher verwendeten Hologramme bewirken entweder eine Phasen- oder eine Amplitudenmodulation der Rekonstruktionswelle,
was zur gleichzeitigen und teilweise gestörten konjugierten Abbildung führt. Durch das erfindungsgemäae
Verfahrenist es möglich, Interferenzbilder in einem Trlger zu erzeugen, das gleichseitig sowohl eine
Phasen- als auch eine Amplitudenmodulation unabhängig voneinander bewirkt, welches Verfahren dazu verwendet werden
kann, die konjugierte Rekonstruktion zu beseitigen. Dies kann dadurch erreicht werden, daß die adressierten Feldstärken
in einem Interferenzbildträger mit zwei Körpern zur Erzeugung von Hologrammpunkten in jedem Körper aufgebaut
werden. lusättlioh wird durch diese Lösung das
allgemeine Problem gelöst, wie Hologrammpunkte in einem dreidimensionalen Interferenzbildträger erzeugt werden
können, da der Träger durch mehr als zwei Körper bei der
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Anwendung dee erfindungsgemäßen Verfahrens gebildet
werden kann, welche Körper von gleicher Art oder von verschiedenen Arten sein Kinnen. Auf diese Weise kann schließlich
der Wunsch, synthetische Volumenholograame zu erzielen, verwirklicht werden. Die Rekonstruktion synthetischer
Objekte kann daher mit einer Mehrfrequenzwelle, z.B. Tageslicht, durchgeführt werden. Eine praktische Folge hiervon
ist das farbige Sichtbarmachen solcher Objekte. Ferner ist es möglich, die Rekonstruktion mehrerer unabhängiger synthetischer
Objekte mit ein- und demselben Hologramm durchzuführen.
Die Einrichtung zur Durchführung des erfindungsgemäßen Verfahren* unterscheidet sich dadurch, daß sie einen Interferenzbildträger
besitzt, der nahe bei mindestens zwei entgegengesetzten Gruppen von voneinander in Abstand befindlichen
und adressierbaren elektrischen Leitern mit gegenseitigen Abständen innerhalb jeder Gruppe angeordnet ist,
die durch die verwendete Wellenlänge bestimmt werden und bei adressierter Verbindung mit einer Speisespannung örtlich
definierte elektrische Feldstärken zwischen den Gruppen aufbauen und die Materialeigenschaften des Trägers örtlich
verändern, wenn eine örtliche Feldstärke einen Schwellenwert erreicht. Daher kann die bisher verwendete teuere
Belichtungseinrichtung überraschend mit dem Vorteil einer einfachen Anordnung elektrischer Leiter ausgeschaltet werden.
Der Interferenzbildträger kann aus einer Anzahl verschiedener Materialien bestehen, vorausgesetzt, daß die physikalischen
und/oder geometrischen und/oder chemischen Eigenschaften des gewählten Materials örtlich verändert
werden, wenn eine Spannungsdifferenz eine örtliche elektrische Feldstärke auf einen Schwellenwert zur Veränderung
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der Eigenschaften anhebt. Zu diesen Materialien gehören auch solche mit Eigenschaften, die wie erwähnt verändert
werden können und dann durch Umkehrung der Felder wieder zurückgeführt werden. Gegebenenfalls können die Felder
auf andere Werte im Falle von Materialien mit mehreren Schwellenwerten verändert werden, worauf andere Hologrammpunkte
erzeugt werden können. Jedes solches Trägermaterial kann in Verbindung mit einer Ausführungsform der obigen
Gruppe von Leitern verwendet werden, daß die adressierten elektrischen Feldstärken örtlich zwischen den Gruppen aufgebaut
werden können.
Im Folgenden wird die Erfindung anhand von Ausführungsbeispielen näher erläutert und zwar zeigen:
Fig. 1 eine Schnittansicht, welche das Aufbauen elektrischer Felder in einem Interferenzbildträger
zeigt;
Fig. 2 eine Abänderungsform des in Fig. 1 gegebenen Beispiels;
Fig. 3a und 3b eine bevorzugte Ausführungsform zur Erzeugung von Hologrammpunkten in einem Interferenzbildträger, der aus einem Körper besteht;
Fig. 4 die Erzeugung von Hologrammpunkten durch eine Sekundärwirkung
der Feldstärken;
Fig. 5 ein Beispiel zur Erzeugung eines Hologramms, das u.a. sowohl die Phase als auch die Amplitude moduliert,
und
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Das Beispiel von Fig. 1 zeigt eine Anordnung von zwei Gruppen von elektrischen Leitern 11 und 12, die stationär
angeordnet sind und von jeder Seite eines Interferenzbildträgers M1, der im Schnitt durch die Dicke
dargestellt ist, aufeinander zu gerichtet sind. Die Leiter 11 werden mit einer Spannung -V gespeist, während
die gewählten Leiter 12 mit einer Spannung gespeist werden, die mit +V bezeichnet ist. Das Adressieren elektrischer
Leiter 11 und 12 bedingt eine gewählte oder programmierte Verbindung mit einer Speisespannung der
Leiter 12 derart, daß die Spannungsdifferenzen 2V an lokalen Punkten über den ganzen Bereich des Trägers erzeugt
werden, wobei zu erwähnen ist, daß die Anordnung der Leiter die Form von zwei Gruppen von Spitzen hat,
die von jeder Seitenfläche des Trägers M1 zueinander gerichtet
sind. Die Spannungsdifferenz von 2V führt zum Aufbauen adressierter elektrischer Feldstärken lokal im
Träger M1, die einen Schwellenwert überschreiten, der
für das jeweilige Trägermaterial lokale Veränderungen in diesem verursachen, während die Spannungsdifferenzen
V an ihren Stellen unveränderte Bedingungen aufrechterhalten. Bei einer ausreichenden Anzahl ausreichend dünner
Leiter 11 und 12 wird ein Bild von Hologrammpunkten erhalten, welches demjenigen errechneten Interferenzbild
entspricht, das mit dem programmierten Verfahren bei Verwendung beispielsweise eines abtastenden Elektronenstrahls
erzeugt wird. Daher können mit Hilfe elektrischer Leiter sowohl Reflexions- als auch durchlslssige Hologramme
erzeugt werden.
Allgemein und wie bereits erwähnt, besteht ein Erfordernis für die Materialien, die als Interferenzbildträger in
Verbindung mit der Erfindung verwendet werden können,
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daß ihre physikalischen und/oder geometrischen und/oder chemischen Eigenschaften lokal verändert werden, wenn
eine lokale elektrische Feldstärke in dem Material einen Schwellenwert erreicht. Nachfolgend sind einige Beispiele
solcher Materialien gegeben:
A. Dielektrika, beispielsweise Quarz, in welchen die Feldstärke zu elektrischem Durchschlag führt, wenn
der Schwellenwert erreicht wird.
und auch amorphe Halbleiter, in welchen ein elektrischer Strom flieftt, wenn der Schwellenwert erreicht wird.
C. Materialien, in welchen die optische Polarisationsrichtung verändert wird, wenn der Schwellenwert erreicht
wird, oder in welchen Moleküle polarisiert werden, d.h. Elektrete, beispielsweise Karnaubawachs.
D. Materialien, in welchen der Durchlässigkeits- oder
Reflexionsfaktor verändert wird, wenn der Schwellenwert erreicht »ird, beispielsweise photograph!scher
Film.
E. Materialien, welche die Farbe ändern, wenn der Schwellenwert erreicht wird, beispielsweise flüssige Kristalle.
Wi* erwähnt, müssen alle Veränderungen lokal stattfinden.
Die Genauigkeit der lokalen Positionen hängt von der Wellenlänge der Rekonstruktionswelle ab, da das Erfordernis
an die Genauigkeit bei Rekonstruktion mit Licht, Infratotem Licht etc. natürlich verschieden ist.
Bei einer Anzahl Anwendungen sind die Veränderungen von bleibender Art, wenn die Feldstärken weggenommen werden.
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obwohl die Veränderungen bei manchen Materialien aufgehoben werden können. Bei den vorangehend unter Punkt C
erwähnten Materialien können die Veränderungen beispielsweise durch Drehen der Polarisation um 180° durch Umkehren
der Feldrichtung rückgängig gemacht werden. In allen obigen Fällen A-E gibt es Materialien, die ohne jede
weitere Entwicklung der Hologrammpunkte verwendet werden können oder die nachfolgend physikalisch und/oder chemisch
in an sich bekannter Weise zum Entwickeln, Härten, Fixieren od. dgl. des Trägers behandelt werden. Zu einer solchen
nachfolgenden Behandlung kann auch das Entfernen elektrischer Leiter, das Auflagern reflektierender überzüge zur
Herstellung von Reflexionshologrammen etc. gehören.
Zusätzlich ist es möglich, solche Arten von Materialien zwischen den elektrischen Leitern anzuordnen, daß Veränderungen
der Eigenschaften in dem Interferenzbildträger durch Sekundärwirkungen verursacht werden. Beispiele
solcher Materialien sind elektrolumineszente Materialien, Photodiodenmaterialien etc.
In Fig. 2 sind zwei Gruppen von elektrischen Längsleitern 21 und 22 gezeigt, die sich voneinander in Abstand befinden
und einander kreuzend angeordnet sind, wobei jeder Leiter so ausgebogen ist, daß er Ansätze 21a und 22a bildet,
die paarweise zueinander gerichtet sind und den entgegengesetzt gerichteten Leitern 11 und 12 in Fig. 1 entsprechen.
Eine Scheibe M2 aus dotiertem Silicium , die
als Interferenzbildträger dient, ist zwischen den Gruppen von Leitern vorgesehen, die in jeder Gruppe parallel angeordnet
sind und einen Winkel von 90° zueinander haben. Das Adressieren geschieht durch Speisen gewählter sich
kreuzender Leiter mit Spannungen -»-V und -V. Wenn die Po-
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tentialdifferenz zwischen entgegengesetzt abstehenden
Ansätzen entsprechend dem Programm 2V 1st, werden Im Träger M~ Feldstärken aufgebaut, die einen Schwellenwert
überschreiten, so daß im Träger M2 in geregelter
Weise ein Strom fließt, was zur Folge hat, daß das Trägermaterial lokal schmilzt und öffnungen entstehen. Der andere
Teil des Materials bleibt unverändert. Eine nachfolgende Behandlung ist nicht erforderlich. Mit Hilfe dieser
2
2 η Leiter η Hologrammpunkte zu erzeugen, während bei der Anordnung nach Fig. 1 so viele Leiter adressiert werden müssen, wie dies durch die Zahl der Hologrammpunkte gewünscht ist. Das aus dem Interferenzbildträger und elektrischen Leitern bestehende Element ist in einem übertrieben großen Maßstab dargestellt und an zwei seiner vier Kanten gebrochen.
2 η Leiter η Hologrammpunkte zu erzeugen, während bei der Anordnung nach Fig. 1 so viele Leiter adressiert werden müssen, wie dies durch die Zahl der Hologrammpunkte gewünscht ist. Das aus dem Interferenzbildträger und elektrischen Leitern bestehende Element ist in einem übertrieben großen Maßstab dargestellt und an zwei seiner vier Kanten gebrochen.
In Fig. 3a ist eine bevorzugte Einrichtung zur Durchführung des erfindungsgemäßen Verfahrens gezeigt. Diese Einrichtung
hat die Form eines holographischen Elements mit einer Gruppe aus einer Anzahl von in der Längsrichtung angeordneten und voneinander in Abstand befindlichen elektrischen
Leitern 31 in der einen Ebene und einer entsprechenden und gegenüberliegenden Gruppe von Leitern 32 in
der anderen Ebene. Die Leiter sind so zueinander angeordnet, daß die Leiter 31 die Leiter 32 kreuzen, ohne sich
zu überschneiden, und derart, daß sich die Leiter 32 in der x-Richtung und die Leiter 31 in der y-Richtung mit
bezug auf ein kartesisches Koordinatensystem an sich bekannter Art erstrecken. Ferner besitzt das Element einen
Interferenzbildträger M3, der zwischen den Leitergruppen
angeordnet ist. Fig. 3b zeigt das Element im Schnitt nach der Linie AA.
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großen Maßstab dargestellt. Es 1st nur eine kleine Anzahl elektrischer Leiter gezeigt. In der Praxis kann das Element
1000 oder mehr Leiter 31 besitzen, die auf einem Substrat aus Glas (nicht gezeigt) vorgesehen sind, auf
welches ein Film auf Basis von Siliciumoxid als der Interferenzbildträger M- aufgedampft ist. Auf diesen Film
werden 1000 oder mehr weitere Leiter 32 kreuzweise mit bezug auf die Leiter 31 aufgebracht. Leiter aus Gold und
Aluminium haben sich als geeignet erwiesen. Der gegenseitige Abstand zwischen den Leitern in jeder Gruppe kann
0,5 Mikrometer betragen und die Anordnung sich kreuzender
2 Leiter hat eine Erstreckung von 1 arm . Das Element hat
eine Dicke von etwa 0,5 Mikrometer, überstehende Leiter
werden ausgefächert und mit Drähten (nicht gezeigt) von Abmessungen verbunden, die zur Handhabung geeigneter sind.
Die Drähte sind mit Kontakten zur Verbindung mit einer Speisespannung versehen.
Das Adressieren und Erzeugen von Hologrammpunkten geschieht dadurch, daß bestimmte Leiter in jeder Gruppe mit einer
Speisespannung verbunden werden, wie erwähnt. Bei einer rechteckigen Anordnung von Leitern, wie gezeigt, ist
das Adressieren der Koordinaten mn durch die Leiterzahl m in der Gruppe 32 und die Leiterzahl η in der Gruppe 31
gegeben. Die Spannungsdifferenz zwischen adressierten Leitern beträgt 80 Volt und führt zum elektrischen Durchschlagen
an den adressierten Punkten, während die übrigen Leiter elektrisch inaktiv gehalten werden. Das Adressieren
wird an der einen Ecke des Trägers M3 begonnen und
über dessen Fläche in einer Richtung zur entgegengesetzten Ecke fortgesetzt. Die Durchschläge oder Kurzschlüsse bilden
extrem kleine Öffnungen oder Löcher im Träger M3. Jedes
Loch stellt einen Hologrammpunkt dar. Das gezeigte Element gibt Raum für mindestens 106 Hologrammpunkte.
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In Fig. 4 ist eine Anordnung von Leitern 41 und 42 gezeigt, die einander kreuzend ähnlich der Anordnung nach
Fig. 3a und 3b angeordnet sind. An der Aussenseite der
einen Gruppe ist ein Interferenzbildträger M4 aus einem
photographischen Film vorgesehen. Durch Adressieren der Leiter 41 und 42 werden adressierte elektrische Feldstärken
zwischen den Leitern aufgebaut, die zu Kurzschlüssen an den Punkten führen, welche durch das Adressieren
bestimmt worden sind. Die kleinen Lichtblitze der Kurzschlüsse verursachen lokale Veränderungen im Trägermaterial
durch eine Sekundärwirkung der Feldstärken. Die Veränderungen erscheinen nach dem Entwickeln des Films
als Verdunkelungen. Zwischen den Leitern 41 und 42 kann ein elektrolumineszente» Material angeordnet werden, das
eine entsprechende Lichtemission als Funktion von Feld und Frequenz gibt.
In Fig. 5 sind drei Gruppen von elektrischen Leitern 51, 52 und 53 gezeigt und ein Interferenzbildträger, der aus
zwei Körpern M51 und M„ besteht, welche aus Photowiderstandsmaterialien
hergestellt und zwischen den Leitergruppen angeordnet sind. Diese beiden Körper haben verschiedene
Schwellenwerte zum Herbeiführen von Materialeigenschaftsveränderungen.
Die Leiter 51, 52 und 53 erstrecken sich über die Körper M5. und M52 für Kontaktzwecke hinaus.
Beim Adressieren werden geometrisch definierte Löcher im
Körper M52 gebildet und entsprechend definierte und ausgefluchtete
Veränderungen im Körper M51 gebildet. Die
letzteren Veränderungen erscheinen beim Entwickeln als Verdunkelungen. Die Hologrammpunkte im Körper M51 modulieren
die Phase der Rekonstruktionswelle und im Körper M52 wird deren Amplitude moduliert. Mit Hilfe dieses Hologramms
ist es möglich, die konjugierte Abbildung zu ver-
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melden.
In Flg. 6 ist ein Interferenzbildträger gezeigt, der
aus sechs verschiedenen Körpern M,. bis M66 sowie zwei
Gruppen von elektrischen Leitern 61 und 62 besteht. Die Körper in den verschiedenen Schichten haben verschiedene
Schwellenwerte zur Erzeugung von Hologrammpunkten Schicht für Schicht entsprechend zunehmenden Schwellenwerten.
Wie erwähnt, entsprechen die Leiter den x- und y-Richtungen, während die Anordnung jedes Körpers nach
seinem Schwellenwert dem z-Achsenwert entspricht. Es werden daher Hologrammpunkte im ganzen Volumen nach einem
Programm zur Erzeugung eines synthetischen Volumenhologramms erzeugt. Nach jeder Belichtung wird die betreffende
Schicht einer geeigneten Nachbehandlung unterzogen. Die Rekonstruktion kann mit einer Mehrfrequenzwelle geschehen.
Wenn diese Welle eine Lichtwelle ist, wird eine Rekonstruktion in Farben erhalten.
Innerhalb des Rahmens der Erfindung läßt sich eine Vielzahl von weiteren Beispielen anführen. Bei den vorangehend
gegebenen Beispielen ist der Interferenzbildträger mit ebenen Seiten dargestellt, obwohl diese natürlich eine
beliebige geometrische Form haben können, vorausgesetzt, daß diese dem Hologrammerzeuger bekannt ist. Die Geometrie
der elektrischen Leiter kann ebenfalls andere Formen als gezeigt haben und die Leiter können miteinander andere
Winkel als 90° bilden. Unter solchen Formen ist eine Wellenform entweder in der horizontalen oder in der vertikalen
Ebene zu erwähnen. Statt an den Seitenflächen des Interferenzbildträgers angebracht zu werden, können die
Leiter vom Träger eingeschlossen sein. Eingeschlossene Leiter sowie Leiter wie u.a. in Fig. 4 gezeigt, können
vorteilhaft aus transparenten elektrisch leitenden Materialien, wie dotiertes Indium oder Zinnoxid, hergestellt wer-
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den. In Verbindung mit Fig. 4 kann ferner erwähnt werden, daß zwischen den Gruppen von Leitern ein Trägerkörper
verwendet werden kann, der sich lokal wie Photodioden verhält und als Mittel zur Verdunkelung des
Films dient. Synthetische Hologramme, die sowohl Phase als auch Amplitude modulieren, können als Alternative
zu dem Element nach Fig. 5 durch ein Element nach Fig. und einen photographischen Film auf der einen Seite gebildet
werden.
Als zusätzliche Alternative zu dem obigen synthetischen Volumenhologrammelement nach Fig. 6 kann eine Vielzahl
der in Fig. 3 oder 5 gezeigten Elemente aufeinandergestapelt
verwendet werden. Die Trägerkörper können dann den gleichen Schwellenwert haben. Das Adressieren von
Hologrammpunkten in solchen Volumenhologrammen kann in geeigneter Weise mit Hilfe von Photodioden und Gruppen
von adressierbaren Leitern, wie in Fig. 3 oder 4 gezeigt, jedoch in einem vergrösserten Maßstab, geschehen. Die
beiden Gruppen von Leitern, die sich aus dem Interferenzbildträger heraus erstrecken,können je mit einer gesonderten
Anordnung von Photodioden verbunden werden, statt mit einer Speisespannung, wobei jeder Leiter mit einer gesonderten
Photodiode verbunden ist und zwei Gruppen von adressierbaren Leitern an jeder Photodiodenanordnung so
vorgesehen sind, daß jede Photodiode sich kreuzenden Leitern zugekehrt ist. Das Adressieren geschieht durch Spannungsverbindung
von Leitern in den adressierbaren Gruppen.
Kurzschlüsse an den Kreuzungspunkten der Gruppen triggern
dann die richtige Photodiode, so daß die Leiter, die mit den getriggerten Photodioden verbunden sind, mit einer
Spannung gespeist werden und Eigenschaftsveränderungen in dem Interferenzbildträgervolumen verursachen.
Aus dem Vorangehenden ergibt sich, daß die Erfindung als
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bahnbrechend für die Erzeugung synthetischer Hologramme
bezeichnet werden kann. Solche Hologramme können natürlich auf allen Gebieten verwendet werden, in welchen
physikalische Hologramme benutzt werden, einschließlich der Verwendung als holographischer Informationsträger in
Verbindung mit dem optischen Lesen in einem Rechner. Die Aufzeichnungsdichte ist ausserordentlieh hoch. Das Element
bestehend aus Interferenzbildträger und adressierbaren Leitern kann in den meisten Ausführungsformen in
Masse zum Adressieren durch den Benutzer erzeugt werden. Auf diese Heise lassen sich die Kosten für eine synthetische
Hologrammeinheit drastisch verringern.
709852/0809
Lee
r s e
ite
Claims (12)
1. Verfahren zur Herstellung eines synthetischen hologranuns,
dadurch gekennzeichnet, daß das Holographische Interferenzblld des Hologramms mit Hilfe von adressierten
elektrischen Feldern erzeugt wird, die lokal zwischen adressierbaren elektrischen Leitern
aufgebaut werden und in unmittelbarer Nähe eines Trägers für das Interferenzbild liegen, wobei die
Stärke der erwähnten Felder so erhöht wird, daß sie einen Schwellenwert für lokale Veränderungen der Materialeigenschaften
des Interferenzbildträgers überschreiten, welche Veränderungen das erwähnte Interferenzbild
darstellen.
2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Feldstärken direkt im Interferenzbildträger
aufgebaut werden.
3. Verfahren nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Feldstärken in einem Interferenzbildträger
aufgebaut werden, der aus mehr als einem Körper besteht, um Hologrammpunkte in jedem Körper zu erzeugen,
4. Verfahren nach Anspruch 2 oder 3, dadurch gekennzeichnet, daß die aufgebauten Feldstärken zur Erzeugung
weiterer Hologrammpunkte geändert werden.
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ORIGINAL INSPECTED
5. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Interferenzbildträger einer nachfolgenden
Behandlung unterzogen wird.
Verfahren nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet, daß diese Behandlung das Entfernen elektrischer
Leiter umfaßt.
Einrichtung zur Durchführung des Verfahrens nach den
Ansprüchen 1 bis 4, gekennzeichnet durch einen Interferenzbildträger,
der nahe an mindestens zwei entgegengesetzten Gruppen von voneinander in Abstand befindlichen
und adressierbaren elektrischen Leitern (31, 32 und 41, 42) mit gegenseitigen Abständen innerhalb
jeder Gruppe angeordnet ist, welche durch die verwendete Wellenlänge bestimmt werden und welche
bei adressierter Verbindung mit einer Speisespannung lokal definierte elektrische Feldstärken zwischen den
Gruppen aufbauen und die Materialeigenschaften des Trägers lokal verändern, wenn eine lokale Feldstärke
einen Schwellenwert erreicht.
8. Einrichtung nach Anspruch 7, gekennzeichnet durch ein Element mit einem Interferenzbildträger, der
zwischen Gruppen von Längsleitern (31, 32) angeordnet ist, welche in einer der Gruppen in einem
Uberkreuzungsverhältnis mit Leitern in einer anderen der Gruppen angeordnet sind, welche lokalen Feldstärken
zwischen den erwähnten Gruppen aufgebaut wer-
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den, wenn adressierte Leiter mit einer Speisespannung
verbunden «erden, während die übrigen Leiter elektrisch
inaktiv bleiben.
9. Einrichtung nach Anspruch 7 oder 8, dadurch gekennzeichnet,
dafi der Interferencbildträger aus mindestens
zwei Körpern (M51) (M52) besteht.
ΙΟ. Einrichtung nach Anspruch 9, gekennzeichnet durch
Körper (M^1 bis M66), die aus verschiedenen Materialien
bestehen.
11. Einrichtung nach Anspruch 7, dadurch gekennzeichnet, daß «Mindest ein Teil des Interferenzbildträgers (M4)
sich ausserhalb der beiden Leitergruppen (41, 42) befindet.
12. Einrichtung nach den Ansprüchen 7-11, dadurch gekennzeichnet, daß die Leiter transparent sind.
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Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
NO761968A NO138677C (no) | 1976-06-09 | 1976-06-09 | Fremgangsmaate til fremstilling av syntetisk hologram, og middel for utfoerelse av fremgangsmaaten |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE2725989A1 true DE2725989A1 (de) | 1977-12-29 |
Family
ID=19882941
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE19772725989 Pending DE2725989A1 (de) | 1976-06-09 | 1977-06-08 | Verfahren zur herstellung synthetischer hologramme und einrichtung zur durchfuehrung dieses verfahrens |
Country Status (5)
Country | Link |
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JP (1) | JPS52153461A (de) |
DE (1) | DE2725989A1 (de) |
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NO (1) | NO138677C (de) |
SE (1) | SE7706616L (de) |
Family Cites Families (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US3861784A (en) * | 1973-06-29 | 1975-01-21 | Sperry Rand Corp | Programmable diffraction grating |
-
1976
- 1976-06-09 NO NO761968A patent/NO138677C/no unknown
-
1977
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- 1977-06-08 FR FR7717598A patent/FR2354586A1/fr active Granted
- 1977-06-09 JP JP6737877A patent/JPS52153461A/ja active Pending
Also Published As
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JPS52153461A (en) | 1977-12-20 |
FR2354586A1 (fr) | 1978-01-06 |
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SE7706616L (sv) | 1977-12-10 |
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FR2354586B1 (de) | 1981-01-02 |
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