DE2514619B2 - Regelbare Differentialverstärkeranordnung - Google Patents
Regelbare DifferentialverstärkeranordnungInfo
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Description
Die Erfindung betrifft eine Differentialverstärkeranordnung entsprechend dem Oberbegriff des Anspruchs
1.
Schaltungsanordnungen dieser Art sind bekannt (US-PS 34 14 834,34 01 350). Um bei solchen Anordnungen
die Verstärkung zu regem, ist es üblich, die
Vorspannung der Verstärkungselemente zu ändern. Zur Erzielung einer Verstärkungsregelung mit hohem
Wirkungsgrad und einer hohen Symmetrie können Differentialverstärker in mehreren Stufen vorgesehen
werden. Dadurch ergibt sich ein relativ komplizierter Schaltungsaufbau, der außerdem den Nachteil hat, daß
schon bei geringen Abweichungen der einzelnen Verstärkungselemente die Symmetrie der gesamten
Anordnung verschlechtert wird.
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, den Differentialverstärker der eingangs genannten Art
derart auszubilden, daß er bei möglichst geringem Schaltungsaufwand eine hohe Symmetrie aufweist
Gelöst wird diese Aufgabe gemäß der Erfindung durch die im kennzeichnenden Teil des Anspruchs 1
angegebenen Merkmale. Zweckmäßige Ausgestaltungen ergeben sich aus den Unteransprüchen.
Durch die vorgeschlagene Ausbildung der Impedanz als in der besonderen Art aufgebauter bipolarer
Transistor, der in zwei Richtungen leitet und eine hohe Symmetrie hat, ist es möglich, bei einer nur zweistufigen
Differentialverstärkeranordnung eine hohe Symmetrie bei gleichzeitiger Möglichkeit der Verstärkungsregelung
zu erreichen.
Die Erfindung wird nachstehend anhand der Fig. 1
bis 3 beispielsweise erläutert Es zeigen
Fig. 1 und 2 Querschnittsdarstelhmgen des Bipolartransistorsund
F i g. 3 ein Schaltbild der Differentialverstärkeranordnung.
Der Stromverstärkungsfaktor Are eines Transistors
mit geerdetem Emitter, der einer der Parameter zur Auswertung der Eigenschaften eines Bipolartransistors
ist, kann durch die folgende Gleichung (1) ausgedrückt werden, wenn der Stromverstärkungsfaktor des Transistors
bei geerdeter Basis mit λ bezeichnet wird:
I -«
λ = x* (i γ (2)
wobei λ * den Kollektorverstärkungsfaktor, β den
Basisübertragungswirkungsgrad und γ den Emitterinjektionsgrad darstellen.
Wenn der Emitterinjektionswirkungsgrad γ eines
NPN-Transistors betrachtet wird, ist γ durch den
folgenden Ausdruck (3) gegeben:
Y =
'♦*
wobei Jn die Stromdichte der von dem Emitter in die
Basis des Transistors injizierten Elektronen und J9 die
Stromdichte der von der Basis in den Emitter des
Transistors injizierten Löcher darstellen.
Da Jn und /P durch die folgenden Gleichungen (4) und
(5) ausgedrückt werden:
wird das Verhältnis Λ von Jn und Jp wie folgt ausgedrückt
:
Λ =
Jp
J.
J.
Dp
wobei lm die Diffusionsstrecke der Minoritätsträger in
der Basis des Transistors, Lp die Diffusionssteecke der
Minoritätsträger in dem Emitter des Transistors, Dn die
Diffusionskonstante der Minoritätsträger in der Basis, Dp die Diffusionskonstante der Minoritätsträger in der
Basis, Up die Konzentration der Minoritätsträger in der
Basis im Gleichgewichtszustand, p„ die Konzentration
der Minoritätsträger in dem Emitter im Gleichgewichtszustand, V eine an den EmitterDbergang des Transistors
angelegte Spannung, it die Boltzmann-Konstame, T die
Temperatur und Q der Absolutwert der Elektronenladung darstellen.
Wenn angenommen wird, daß die Verunreinigungskonzentration in dem Emitter des Transistors ND und
diejenige in der Basis des Transistors Na ist, kann der
n,
N0
Da außerdem Ln durch die Basisbreite ^begrenzt wird
und Ln - W, wird das Verhältnis wie folgt ausgedrückt:
Λ =
Dp
D.
D.
Die Diffusionskonstanten Dn und D9 sind Funktionen
der Übertragung der Träger und der Temperatur und können hierbei als im wesentlichen konstant angenommen
werden.
Wie aus den obigen Gleichungen ersichtlich ist, genügt es, um den Stromverstärkungsfaktor Iife eines
Transistors zu erhöhen, das Verhältnis δ klein zu machen.
Daher wird bei einem üblichen Transistor die Verunreinigungskonzentration M, seines Emitters hoch
genug gewählt, um das Verhältnis 6 klein zu machen.
Wenn jedoch die Verunreinigungskonzentration des Emitters ausreichend hoch, z.B. mehr als 1019 Atome/cm3
gewählt wird, treten Gitterfehler und -störungen in dem Kristall des Halbleiterkörpers des
Transistors auf und verschlechtern den Kristall. Da die Verunreinigungskonzentration des Emitters selbst hoch
ist, wird die Lebensdauer rp der Minoritätsträger, die
von der Basis in den Emitter injiziert werden, kurz.
Da die Diffusionsstrecke L0 durch die folgende
Gleichung (8) ausgedrückt wird:
wird die Diffusionsstrecke Lp der Minoritätsträger bzw.
-löcher kurz. Aus der Gleichung (7) ist daher ersichtlich, daß 6 nicht klein genug gemacht werden kenn und damit
der Injektionswirkungsgrad γ nicht Ober einen bestimmten Wert erhöht werden kann. Daher kann der
Stromverstärkungsfaktor hpE bei den üblichen Transistör
nicht hoch genug gemacht werden.
Wie F i g. 1 zeigt, besteht der Bipolartransistor aus
einer ersten N--leitenden Halbleiterzone (Emitterzone), die auf einem N+-leitenden Halbleitersubstrat
gebildet ist, einer zweiten P-leitenden Zone 2 (Basiszo-
Iu ne), die in dem Halbleitersubstrat S nahe der ersten
Zone gebildet ist, und einer dritten N--leitenden Halbleiterzone 3 (Kollektorzone), die in dem Substrat 5
nahe der zweiten Zone 2 gebildet ist, um einen ersten PN-Übergang Je zwischen der ersten und zweiten Zone
1 und 2 und einen zweiten PN-Übergang Jc zwischen der zweiten und dritten Zone 2 und 3 zu schaffen.
Bei dem Bipolartransistor in F i g. 1 ist an einer Stelle, die dem ersten Halbleiterübergang Je zugewandt und
von diesem durch eine Strecke getrernt ist, die kleiner
als die Diffusionsstrecke L- der Minoritätsträger bzw. -löcher ist, die von der zweiten Zone 2 in die erste Zone
1 injiziert werden, eine Potentialschwelle gebildet, die
eine Energie höher als die der Minoritätsträger bzw. -löcher oder wenigstens die Wärmeenergie hat, in der
ersten Zone 1 gebildet Bei dem Beispiel der Fig. 1 ist
die Verunreinigungskonzentration in der ersten Zone 1 ausreichend niedrig, z. B. in der Größenordnung von
1015 Atome/cm3 gewählt und ein<ä Zone la von
N+-Leitfähigkeitstyp bzw. mit einer Verunreinigungskonzentration
von etwa 1019 Atome/cm3 ist in der ersten
Zone 1 gebildet, um einen !.//-Übergang und damit die
Potentialschwelle zu erzeugen.
Die Verunreinigungskonzentration'in der zweiten Zone 2 ist etwa in der Größenordnung von 1015 bis 10"
Atome/cm3 und diejenige in der dritten Zone 3 ausreichend niedrig, z.B. in der Größenordnung von
1015 Atome/cm3, gewählt
In dem Halbleitersubstrat S nahe der dritten Zone 3, jedoch getrennt von dem zweiten Übergang /eist eine
Zone 3a vom N+-Leitfähigkeitstypi und mit einer
Verunreinigungskonzentration von etwa 10" Atome/cm3 gebildet
Eine erste als Emitter dienende Elektrode 44Γ ist an
der Zone ta in der Zone 1 in ohmsehen Kontakt mit dieser gebildet Eine zweite, als Basis dienende
Elektrode AB ist an der zweiten Zone 2 in ohmschem Kontakt mit dieser gebildet und eine dritte, als
Kollektor dienende Elektrode AC ist an der Zone 3a nahe der dritten Zone 3 in ohmschem Kontakt mit
dieser gebildet Von diesen Elektroden AE, AB und AC sind ein erster, zweiter und dritter Anschluß E, Buna C
herausgeführt In F i g. 1 bezeichnet 5 eine Isolierschicht au;, z. J. SiO;, die an der Oberfläche des Substrats S
gebildet ist Im Betrieb wird eine Durchlaßspannung an den Emitterübergang Je und eine Sperrspannung an den
Kollektorübergang /cangelegt
Somit haben die Löcher, die von der zweiten Zone 2 zu der ersten Zone 1 injiziere werden, eine lange
Lebensdauer, da die Emitterzone 1 eine niedrige Verunreinigungskonzentration und gute Kristalleigenschaften
hat, und damit wird die Diffusionsstrecke Lpder
Löcher in der Emitterzone 1 lang. Es kann daher, wie aus den Gleichungen (6) und (3) ersichtlich ist, der
Emitterinjektionswirlrungsgrad γ hoch gemacht werden.
Wenn die Diffusionsstrecke Lp lang gemacht wird, kann,
wenn die in die Emitterzone 1 injizierten Löcher an der Oberfläche des Substrats S angelangen und mit
Elektronen an der Oberfläche rekombinieren, die
Diffusionssttrecke Lp nicht wesentlich rekombinieren,
die Diffusionsstrecke Lp nicht wesentlich rekombinieren,
die Diffusionsstrecke Lp nicht wesentlich lang gemacht werden. Da bei dem in Fig. 1 gezeigten
Transistor die Potentialschwelle in der Emitterzone 1 gebildet ist und dem Emitterübergang Je in einem
Abstand gegenüberliegt, der kleiner als die Diffusionsstrecke Lp der Minoritätsträger ist, kann die Größe der
Obefflächenrekombination verringert und die Diffusionsstrecke Lp ausreichend lang gemacht werden.
Da die Potentialschwelle bei dem in F i g. 1 gezeigten
Beispiel in der obigen Weise gebildet ist, wird erreicht,
daß die Stromdichte bzw. -komponente /,, der Locher,
die von der Basiszone 2 in die Emitterzone 1 injiziert werden, verringert wird. Dies bedeutet, daß an dem
!,//■Übergang Jh in der Emitterzone I eine falsche
Ferminiveaudifferenz des inneren elektrischen Feldes
verursacht wird, was die Wirkung hat, die Diffusion der
i^xstksi- j;;~·, Mi"critäisträ"sr zn unterdrücken. Wenn
das Ferminiveau ausreichend hoch ist, heben sich der
Diffusionsstrom, der durch den Konzentrationsgradienten der Locher hervorgerufen wird und der Driftstrom,
der durch (las innere elektrische Feld hervorgerufen wird, an dem Lf/-Übergang auf und verringern den
Löcherstrorn Jp, der von der Basis 2 durch die
Emitterzone 1 injiziert wird Durch diese Wirkung wird das Verhältnis des Elektronenstroms, der an der
Kollektorzone 3 angelangt, bezüglich der Stromkomponente, die den Emitterübergang Je durchläuft, erhöht
und damit wird der Emitterinjektionswirkungsgrad γ erhöht, wie aus der Gleichung (3) ersichtlich ist, und der
StromverstJirkungsfaktor Arewird hoch.
Die obige Niveaudifferenz (die Höhe der Potentialschwelle) muß größer als die Energie der Löcher oder
wenigstens gleich der Wärmeenergie sein. Die Wärmeenergie kann näherungsweise als WT angenommen
werden, jedoch sollte die obige Niveaudifferenz mehr als 0,1 eV betragen. In der Potentialübergangszone darf
die Diffusionsstrecke Lp der Löcher nicht in der
Übergangszone enden bzw. ist es erforderlich, daß die Diffusionsstrecke Lp der Löcher größer als die Breite
der Übergarigszone ist
Wenn deir L/Z-Übergang Jh wie in F i g. 1 gezeigt
gebildet ist, kann eine Potentialschwelle von 0,2 eV
durch geeignete Dimensionierung der Zone la gebildet werden.
F i g. 2 zeigt ein weiteres Beispiel des Bipolartransistors,
in der die gleichen Bezugsziffern und -buchstaben wie in F i g. 1 die gleichen Elemente bezeichnen.
Bei dem Beispiel der Fig.2 ist zur Bildung eines
PN-Übergangs /s der dem ersten Übergang bzw. dem Emitterübergang JE zugewandt ist, eine zusätzliche
P-leitende Zone 6 in der ersten Zone 1 gebildet Bei dem
Beispiel der Fig.2 ist die Strecke zwischen den
Übergängen Js und Je kleiner als die Diffusionsstrecke der Minoritiitsträger in der ersten Zone 1 gewählt Der
übrige Aufbau des in Fig.2 gezeigten Beispiels ist im
wesentlichen der gleiche wie der des in F i g. 1 gezeigten
Beispiels.
Da bei dem Beispiel der F i g. 2 die Diffusionsstrecke
Lp der in die erste Zone 1 injizierten Löcher lang ist, wie
oben beschrieben wurde, gelangen die Löcher tatsächlich bis zu der zusätzlichen Zone 6 und werden dann von
dieser absorbiert Wenn die zusätzliche Zone 6 vom elektrischen Standpunkt aus »überflutet« wird, wird ihr
Potential erltöht, da die Anzahl der an der zusätzlichen
Zone 6 ankommenden Löcher erhöht wird. Daher wird der PN-Übergang Js. der zwischen den Zonen 6 und 1
gebildet wird, im wesentlichen in Durchlaßrichtung vorgespannt, und damit werden wieder Löcher von der
zusätzlichen Zone 6 in die erste Zone 1 injiziert. Somit wird die Konzentration der Löcher in der ersten Zone 1
nahe der zusätzlichen Zone 6 erhöht und daher wird die Konzentrationsverteilung der Löcher zwischen den
Übergängen /sund /sin der ersten Zone 1 gleichmäßig.
In dem Beispiel der F i g. 2 ist die zusätzliche Zone 6 die vom gleichen Leitfähigkeitstyp wie die zweite Zone
to 2 ist, in der ersten Zone 1 getrennt von der zweiten Zone
2 gebildet, es ist jedoch möglich, daß die zweite Zone 6 sich kontinuierlich von der zweiten Zone 2 aus
erstreckend gebildet wird.
konzentrationen der ersten und dritten Zone 1 und 3, niedrig und von etwa gleicher Größenordnung gewählt
und so ausgebildet sind, daß sie bezüglich der zweiten Zone 2 symmetrisch sind, kann die Arbeitsrichtung zu
j | I
__ j_ !■«j I
j Λ|^ Λ ^__ j_ !■«j I
Die Symmetrie des Bipolartransistors kann dadurch erhöht werden, daß in der dritten Zone 3 eine
Potentialschwelle gebildet wird, die der zweiten Zone Jc zugewandt ist, diese umgibt und eine Energie hat, die
höher als die der Minoritätsträger bzw. -löcher in der dritten Zone 3 ist, wie die F i g. 1 und 2 durch
gestrichelte Linien außerhalb des Übergangs Jc zeigen. Hierzu wird die Zone 3 derart ausgebildet, daß sie den
Überg tag Jc umgibt und der Abstand zwischen dem
Übergang Jc und der Zone 3a wird kleiner als die
jo Diffusionsstrecke der Minoritätsträger bzw. -löcher
gewählt, die an den jeweiligen Teilen in die dritte Zone 3 injiziert werden.
Die Eigenschaften des oben beschriebenen Bipolartransistors, die sich aus der vorherigen Beschreibung
j-, ergeben, können wie folgt zusammengefaßt werden:
1. Der Stromverstärkungsfaktor Are ist hoch und kann
auf mehr als 300 erhöht werden.
2. Der Stromverstärkungsfaktor hpE ist gleichmäßig.
Bei einem bekannten Transistor wird die Verunreinigungskonzentration der Emitterzone ausreichend hoch
gewählt, um den Emitterinjektionswirkungsgrad zu erhöhen bzw. der Stromverstärkungsfaktor des bekannten
Transistors hängt von der Differenz der Verunreinigungskonzentration nahe dem Übergang zwischen den
Emitter- und Basiszonen ab, so daß es erforderlich ist, die Verunreinigungskonzentrationen in beiden Zonen
relativ zueinander zu wählen. Dagegen wird bei dem Bipolartransistor der Erfindung durch Bildung der
Potentialschwelle in der Emitterzone i gegenüber dem
so Emitterübergang Je die Stromkomponente der Minoritätsträger,
die in die Emitterzone 1 injiziert wurden, unterdrückt, um den Emitterinjektionswirkungsgrad zu
erhöhen, so daß der gegenseitige Einfluß zwischen den Emitter- und Basiszonen 1 und 2 infolge der Tatsache
klein ist, daß die Verunreinigungskonzentration der Emitterzone 1 relativ niedrig gewählt ist, und die Breite
der Basiszone 2 und die Verteilung der Verunreinigungskonzentration darin kann in der beabsichtigten
Weise gewählt und damit Are gleichmäßig gemacht werden.
3. Da die Wirkung der Oberflächenrekombination vermieden wird, kann der Stromverstärkungsfaktor hfE
hoch gemacht werden, selbst wenn der Strom niedrig ist
4. Das Rauschen kann verringert werden. Da die Haupttefle des ersten und zweiten Übergangs Je und Jc
zwischen P- und N-ieitenden Zonen niedriger Verunreinigungskonzentration gebildet sind, sind Kristallfehler
gering. Wenn die Verunreinigungskonzentration nahe
der Basis 4B hoch gewählt wird, kann die Komponente
des Emitter-Basis-Stroms längs der Oberfläche des Halbleitersubsrrats 5 verringert werden. Daher kann
das Rauschen von -{ verringert werden. Außerdem
können auch das Stoßrauschen und das Rauschen von ^d^Airch verringert werden, daß hFE hoch ist. Wenn
zusätzlich der Basiserstreckungswiderstand yu' klein
gemacht wird, kann das Rauschen selbst dann verringert werden, wenn die Impedanz einer Signalquelle niedrig
ist.
5. Der Stromverstärkungsfaktor Hfe ist hinsichtlich
der Temperatureigenschaften gut.
6. Der Bipolartransistor kann als in zwei Richtungen leitender Transistor verwendet werden und hat eine
ausgezeichnete Symmetrie.
7. Da die Verunreinigungskonzentration in der Nähe des ersten und zweiten Obergangs Je und Jc niedrig ist,
ist BVBEo (die Basis-Emitter-Spannung bei offenem
Kollektor) für die Durchlaß- und Sperrichtung des Transistors hoch.
8. Wenn der Bipolartransistor als Leistungstransistor verwendet wird, ist seine Festigkeit hoch, da die
Emission durch ihren verteilten inneren Widerstand in ihrer Emitterzone gleichmäßig gemacht ist.
9. Die Sättigungseigenschaften sind verbessert
10. Wenn die Zone 6, die eine Injektion oder eine Reinjektion durchführt, gebildet wird, wird der äquivalente
Widerstand der Basis niedrig gemacht.
Ls wird nun anhand der F i g. 3 eine Ausführungsform
einer Differentialverstärkeranordnung unter Verwendung eines Bipoltransistors 10, wie er in F i g. 1 oder 2
gezeigt ist, und eines erst η bis vierten Transistors 11 bis
14 beschrieben. Der Emitter 4£"des Transistors 10 ist mit
dem Kollektor des ersten Transistors 11 und mit der Basis des dritten Transistors 13 verbunden, während der
Kollektor 4Cdes Transistors 10 mit dem Kollektor des
zweiten Transistors 12 und der Basis des vierten Transistors 14 verbunden ist Eine Reihenschaltung aus
zwei Widei ständen Re ist zwischen die Emitter des ersten und zweiten Transistors U und 12 geschaltet, und
der Verbindungspunkt der beiden Widerstände Rf ist
mit einer ersten Stromquelle 15 verbunden. Die Emitter des dritten und vierten Transistors 13 und 14 sind mit
einer zweiten Stromquelle 16 verbunden. Die Kollektoren des dritten und vierten Transistors 13 und 14 sind
über Lastwiderstände Rl mit einer Spannungsquelle 17 verbunden, von der z. B. eine positive Spannung + Vcc
abgegeben wird, und Ausgangsanschlüsse 18 und 19 sind von den Kollektoren des dritten und vierten Transistors
13 und 14 herausgeführt Die zweite Elektrode AB des Transistors 10 erhält die Spannung + Vcc von der
Spannungsquelle 17. Die Basen des ersten und zweiten Transistors ti und 12 werden differentiell mit einem
Eingangssignal Sa versorgt Hierbei können die Basen
der Transistoren 11 und 12 eine bestimmte Vorspannung erhalten, und die Stromgröße wenigstens einer der
beiden Stromquellen 15 und 16 ist einstellbar.
Wie zuvor beschrieben wurde, hat der Transistor 10 bezüglich der zweiten Zone 2 (Fig. 1 und 2) einen
symmetrischen Aufbau, so daß, wenn die Basis 4B mit einer konstanten Vorspannung versorgt wird, wie
F i g. 3 zeigt, ein Strom von der Basis 45 zum Emitter AE
und aoch von der Basis 4B zum Kollektor 4C fließen
kann. Wenn hierbei die Spannungen zwischen der Basis AB und dem Emitter 4.E und zwischen der Basis AB und
dem Kollektor AC gleich sind, sind die beiden obigen Ströme gleich. Wenn daher die Basen des ersten und
zweiten Transistors U und 12 mit der gleichen Vorspannung versorgt werden, wie F i g. 3 zeigt, und die
Stromgröße der ersten Konstantstromquelle I\-2aI0
angenommen wird, kann ein Strom a/o durch die Kollektoren der Transistoren 11 und 12 fließen. Wenn
angenommen wird, daß die Stromgröße der zweiten Konstantstromquelle 16 zu I2-2bk angenommen wird
und der Stromverstärkungsfaktor des dritten und
in vierten Transistors 13 und 14 bei geerdetem Emitter zu
Λ angenommen wird, kann ein Strom , I0 durch ihre
durch den Emitter AE und den Kollektor AC. Ae*
Transistors 10 fließen. Außerdem kann ein Strom bk
2t) durch die Kollektoren des dritten und vierten
Transistors 13 und 14 fließen.
Wenn das Eingangssignal 5* differentiell auf die
Basen des ersten und zweiten Transistors 11 und 12 gegeben wird, fließt ein Signalstrom als durch deren
Transistoren 13 und 14 in entgegengesetzten Richtungen, wie F i g. 3 zeigt Außerdem fließt ein Signalstrom
h \
T)
T)
durch den Emitter AE und den Kollektor AC des )■>
Transistors 10 in entgegengesetzten Richtungen relativ zur Basis AB und ein ein Signalstrom bis fließt durch die
Kollektoren der Transistoren 13 und 14 in entgegengesetzten Richtungen. Daher werden an den Ausgangsanschlüssen
18 und 19 gegenphasige Ausgangssignale erhalten.
Das Verhältnis des Signalstroms a/s, der durch die
Kollektoren der Transistoren 11 und 12 fließt, und des Signalstroms bis, der durch die Kollektoren der
Transistoren 13 und 14 fließt bzw. die Verstärkung G α der in Fig.3 gezeigten Schaltung wird wie folgt
ausgedrückt:
G = A = A. (9)
a
I1
Daher ist ersichtlich, daß durch Änderung der
S'romgröße l\ oder I2 die Verstärkung G dieser
Schaltung regelbar ist
Wenn bei der Schaltung der Fig.3 der Ausgangssignalpegel
geändert werden sou und der Eingangssignalpegel konstant ist, wie im Falle der Lautstärkenregelung
z. B. eines Rundfunkempfängers, genügt es, die Stromgröße
I2 der zweiten Konstantstromquelle 16 zu ändern,
während, wenn der Ausgangssignalpegel konstant gehalten werden soll und der Eingangssignalpegel
geändert wird, es genügt, die Stromgröße Ix der ersten
Konstantstromquelle mit einem Verstärkungssteuersignal oder dergleichen zu ändern. In bestimmten Fällen
kann es möglich sein, daß die Stromgrößen /t und k
beider Konstantstromquellen 15 und 16 in entgegenge-
&5 setzten Richtungen geändert werden.
Der Transistor 10 kann statt als NPN-Transistor auch
als PNP-Transistor ausgebildet werden. In diesem Falle sollten die Transistoren 11 bis 14 PNP-Transistoren sein.
Der Transistor 10 kann auch für die Transistoren U bis 14 verwendet werden. Es ist auch möglich, daß der
Kollektor der Transistoren 13 und 14 nur mit dem Lastwiderstand verbunden wird und ein Ausgangsanschluß
von diesem Kollektor herausgeführt wird.
Claims (4)
1. In ihrer Verstärkung regelbare Diflerentialverstärkeranordnung,
bestehend aus einer ersten Stufe mit einem ersten und einem zweiten Transistor, deren Emitter miteinander verbunden und an eine
erste Stromquelle angeschlossen sind, und deren Basen mit dem differentiellen Eingangssignal beaufschlagt
sind, sowie aus einer zweiten Stufe mit einem ι ο dritten und vierten Transistor, deren Emitter
miteinander verbunden und an eine zweite Stromquelle angeschlossen sind und von deren mit jeweils
einem Arbeitswiderstand an die Betriebüspannungsquelle
angeschlossenen Kollektoren das Gegentakt-Ausgangssignal abgreifbar ist, wobei der Kollektor
des ersten Transistors der ersten Stufe mit der Basis des dritten Transistors der zweiten Stufe und der
Kollektor des zweiten Transistors der ersten Stufe mit der Bis» des vierten Transistors der zweiten
Stufe verbunden sind und die Kollektoren des ersten und zweiten Transistors der ersten Stufe Ober eine
Impedanz an die Betriebsspannungsqiuelle angeschlossen
sind, dadurch gekennzeichnet, daß die Impedanz als Bipolartransistor (10) symmeirischer
Bauart ausgebildet ist, .der besteht aus einer
ersten Halbleiterzone (1) der einen Leitßlhigkeitsart,
einer zweiten Halbleiterzone (2) der anderen Leitfähigkeitsart nahe der ersten Zone mit einem
ersten Halbleiterabergang (Je) dazwischen, einer dritten Halblelterzone (3) der gleichen Leitfähigkeitsart
wie die erste Zpne nci*e der zweiten Zone
und mit einem zweiten Halbleiterflbcrgang (Tc)
dazwischen, wobei in ersten Ze « eine; Potentialschwelle
(Jh), deren Energie größer als die der Minoritätsträger ist, die von der zweiten Zone in die
erste Zone injiziert werden, an einer Stelle gegenüber dem ersten Obergang und vom diesem um
eine Strecke entfernt ausgebildet ist, die kleiner als die Diffusionsstrecke der Minoritätsträger ist, daß
der mit der ersten Zone (1) verbundene !Emitter des Bipolartransistors (10) mit dem Kollektor des ersten
Transistors (11), der mit der dritten Zone (3) verbundene Kollektor mit dem Kollektor des
zweiten Transistors (12) und die mit der zweiten Zone (2) verbundene Basis mit der Betriebsspannungsquelle
verbunden ist, und daß wenigstens eine der beiden Stromquellen (15,16) einstellbar ist
2. Differentialverstärkeranordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die erste und
dritte Halbleiterzone (1, 3) des Bipolartransistors (10) eine Verunreinigungskonzentration von im
wesentlichen der gleichen Größenordnung haben, und daß in der ersten Halbleiterzone (1) eine
zusätzliche Halbleiterzone (6), deren Verunreinigungskonzentration
größer als die der ersten Halbleiterzone (1) ist und die von der gleichen Leitfähigkeitsart wie die zweite Halbleiterzone (2)
ist, an einer Stelle ausgebildet ist, die von dem ersten
Halbleiterübergang (JE)m eine Strecke !entfernt ist, &o
die kleiner als die Diffusionsstrecke der Minoritätsträger ist
3. Differentialverstärkeranordnung nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß alle
Transistoren (10 bis 14) von der gleichen Leitfähig· keitsart sind.
4. Differentialverstärkeranordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, daß
der erste bis vierte Transistor (11 bis 14) in der Art
des Bipolartransistors (10) ausgebildet sind.
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP49038179A JPS5754969B2 (de) | 1974-04-04 | 1974-04-04 |
Publications (3)
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