DE2317413A1 - Laser-vorrichtung - Google Patents

Laser-vorrichtung

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DE2317413A1
DE2317413A1 DE2317413A DE2317413A DE2317413A1 DE 2317413 A1 DE2317413 A1 DE 2317413A1 DE 2317413 A DE2317413 A DE 2317413A DE 2317413 A DE2317413 A DE 2317413A DE 2317413 A1 DE2317413 A1 DE 2317413A1
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Kenneth W Billman
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Description

Patentanwalt Dipl.-Phys. Gerhard Liedl . 8 München 22 Steinsdorfstr. 21-22 Tel. 29 84
B 6025
NATIONAL AERONAUTICS AND SPACE ADMINISTRATION Washington, D.C. 20546, U.S.A.
Laser-Vorrichtung
Die Erfindung betrifft eine Laser-Vorrichtung, insbesondere eine Vorrichtung, welche geeignet ist, eine starke Quelle für eine kohärente Laserstrahlung 2u bilden, wobei die Strahlung abstimmbar ist von sichtbaren Wellenlängen durch den infraroten Wellenlängenbereich hindurch.
XT/T. 3098 42/0967
N/Li
Eine abstimmbare Laser-Vorrichtung gemäß der Erfindung enthält selektiv wirkende Reflektoren für eine erste und eine zweite Wellenlänge,, welche ein Ende eines optischen Hohlraumes bilden, einen dritten, selektiv wirkenden Reflektor für eine dritte Wellenlänge, welcher das andere Ende des optischen Hohlraumes bildet, eine erste Laserfarbenauflösung zur Bildung einer Strahlung mit einer Wellenlänge, welche vom ersten Reflektor ausgewählt wird und eine zweite Laserfarbenauflösung zur Bildung einer Strahlung mit einer Wellenlänge, welche vom zweiten Reflektor ausgewählt wird, welche innerhalb des optischen Hohlraumes angeordnet sind und einen nicht linearen Mischkristall, der ebenfalls innerhalb des optischen Raumes angeordnet ist. Die ausgewählte Strahlung wird durch den nicht linearen Mischkristall hindurchgeschickt, wobei eine Strahlung mit einer dritten Wellenlänge gebildet wirdj, welche durch den dritten Reflektor außerhalb dee optischen Hohlraumes übertragen __,: wird.
Ein bevorzugtes Ausführungsbeispiel der Erfindung enthält eine Farbzelle, welche wenigstens zwei Farben enthält, welche gemischt oder in getrennten Feldern angeordnet sind. Außerdem ist ein Beugungsgitter-Paar vorgesehen, daß mit einem zweifarbigen Spiegel zusammenwirkt und das eine Ende des optischenHohlraumes, der die Farbzelle enthält, bildet. Des weiteren ist ein Ausgangsspiegel vorgesehen, der das andere Ende des optischen Hohlraumes darstellt, sowie ein nicht linearer Mischkristall, der innerhalb des Hohlraumes angeordnet ist. Wenn die Farbzelle optisch gepumpt wird, werden die entsprechenden Farben in zwei getrennten Strahlungsbanden emittiert und die Beugungsgitter und der zweifarbige Spiegel ermöglichen schmale Unterbanden bzw. ausgewählte Teilspektren der Strahlung, welche durch die Farbzelle zur Verstärkung wieder hindurchgestrahlt werden» Da die Strahlung der Unterbanden bzw. Teilspektren durch den nicht linearen Mischkristall
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6025 ■""'·
hindurchtritt, wird eine Ausgangswellenlänge gebildet, welche eine Funktion der beiden Wellenlängen ist, die von den Beugungsgittern ausgewählt worden sind. Durch geeignete Wahl von Spiegeln, Farben und Kristallen kann die Ausgangswellenlänge von etwa 0, 5 μ bis 20 μ abstimmbar sein.
Vorliegende Erfindung hat eine spezielle Verwendungsmöglichkeit bei der Absorptionsspektroskopie von Atomen und Molekülen und kann weiterhin verwendet werden in der Erfassung und Überwachung von chemischen Proben und deren Dichten in Plasmen, Flüssigkeiten und Gasen, beispielsweise als Verunreinigung in der Atmosphäre. Andere Verwendungsmöglichkeiten werden für den Fachmann offenbar aufgrund der folgenden Beschreibung eines bevorzugten Ausführungsbeispiels der Erfindung, das in den Figuren dargestellt ist. Es zeigen:
Fig. 1 eine schematische Darstellung einer bevorzugten Ausführungsform eines abstimmbaren Lasers gemäß der Erfindung und
Fig. 2 eine graphische Darstellung, welche bestimmte Eigenschaften der Vorrichtung in der Fig. 1 erläutert.
Die Figur 1 zeigt eine Vorrichtung, welche als starke und intensive Quelle für eine kohärente Laser-Strahlung, die über einen großen Bereich von Ausgangswellenlängen abstimmbar ist, Verwendung finden kann. Der Wellenlängenbereich erfaßt wenigstens Wellenlängen von 0, 5 μ bis 20 μ Die Vorrichtung enthält ein aktives Medium 10 für den Laser, welches wenigstens zwei Laserfarbmittel oder zwei andere Laserstoffe aufweist, die entweder gemischt oder in getrennten Zellen bzw. Feldern A und B angeordnet sind. Eine Glühlampe oder andere geeignete Lichtpumpmittel 12, welche die Emission der im Lasermedium 10 enthaltenen Farben
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-φ.
hervorrufen,sowie eine LichtpumpenquBlle 1.4 fir dent Betrieb der Lichtpumpmittel 12 sind vorgesehen. Darüber hinaus enthält die Vorrichtung einen zweifarbigen Spiegell©," ein. "Paar von drehbaren Beu-? gungsgittern 1.8 und 20, einen drehbaren,, nicht linearen Mischkristall und einen Ausgangsspiegel 24. -
Die Farben bzw. Spektrallinien im Medium 1© werden fco ausgewählt, daß sie in zwei verschiedenen Strahlungsbändern I (2$ und I (λ) ausgesendet werden. Diese Bänder enthalten als mittlere Wellenlängen λ Q und λ 0, wie es in der Figur 2 dargestellt ist»
Es gibt wenigstens 69 Farben bzw. Farbmittel,» weiche in diesem Laser verwendet werden können. Die Auswahl der beiden Farben,, welche verwendet werden sollen, ist von drei Überlegungen abhängig:
1. Die Verträglichkeit, nämlich ob die Farbmittel in. einer einzelnen
Zelle gemischt werden können, wobei jedoch die Eigenschaft bleibt, daß sie noch emittieren können» Diese Einschränkung ergibt sich jedoch nicht, bzw. darf außer Acht gelassen werden, wenn eine Doppel zellenanordnung verwendet wird«
2. Der Bereich der Ausgangs-IR-Wellenlängen* welche vom Laser gewünscht sind. Aus der Mischformel Tt _= & X /( λ ~ λ ) wird deutlich, daß, wenn λ _ in einem bestimmten Bereich gewünscht wird, \ und χ über Bereiche, welche mathematisch in diese
χ " y
Formel passen, abstimmbar sein müssen.
3. Um einen Höchstwert der Ausgangsleistung dfer IK-Wellenlänge λ _ zu erreichen, kann gezeigt werden, daß das Produkt der Energien
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der beiden Wellenlängen, welche gemischt werden sollen, ein Maximum sein mußr
Nun werden bestimmte Farben mit hoher Intensität emittiert, während andere schwächer sind. Aus der Formel wird deutlich, daß ein Vorgehen darin bestehen kann, daß man eine sehr intensive Farbe, die gegeben ist durch P (K ) auswählt und dann nachsieht, ob eine zweite Farbe, die nicht so intensiv ist, vielleicht vorhanden ist, welche jedoch die obigen Bedingungen 1 und 2 erfüllt.
Ein konsequentes Untersuchungsprogramm der Paarung solcher Farben gemäß diesen Vorschriften ist noch nicht unternommen worden. Es wurden zwei Farben ausgewählt, welche glücklicherweise diese Voraussetzungen bzw. Vorschriften erfüllen. Es sind dies:
6G
Rhodamin /und Cresylviolett. Die erste Farbe wurde ausgewählt, da sie die am meisten intensive von allen bekannten Laserfarben ist. Die zweite wurde ausgewählt, da sie die Bedingungen 1 und 2 erfüllt. Es wurde nun ein Programm durchgeführt, um die Konzentrationen dieser beiden Farben bzw. Farbstoffe zu optimieren, damit P (λ ) P (λ ) ein Maximum
λ y
ergibt.
Eine Diskussion über verschiedene andere Farben, welche im Lasermedium 10 verwendet werden können, findet sich in "Flashlamp-Pumped Laser Dyes: A Literature Survey" von J. T. Warden and Lucille Gough, in Applied Physics Letters, Band 19 Nr. 9, 1. November 1971, Seiten 345 bis 348.
Der zweifarbige Spiegel 16 ist so gewählt, daß er eine Strahlung inner-
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halb des Bandes I (λ) reflektiert und eine Strahlung innerhalb des Bandes I (λ) hindurchläßt. Darüber hinaus besitzt der Spiegel 16. die Eigenschaften, daß er Wellenlängen im Band I (λ ) sperrt und Wellenlängen im Band I (λ ) nicht reflektiert. Ein derartiger zweifarbiger Spiegel kann mittels moderner optischer Überzugstechniken hergestellt werden und wird von einer größen Zahl von Spiegelherstellern geliefert. Im wesentlichen werden zwei Überzugsschichten auf das Glas aufgebracht, nämlich ein nicht reflektierender Überzug für die Wellenlänge, welche hindurchgehen soll und ein scharf reflektierender Überzug für die Wellenlänge, welche reflektiert werden soll.
Die Verwendung eines zweifarbigen Spiegels ist jedoch nicht wesentlich, obgleich sie vorteilhaft ist. Wenn man einen einfachen Glasstrahlenteiler verwendet, der einen Überzug mit einem breiten Band (d. h. über einen großen Wellenlängenbereich) aufweist, der etwa 50 % Durchlässigkeit und 50 % Reflektionsvermögen für die beiden Wellenlängen λ und X aufweist, sollte die Vorrichtung noch arbeiten. In diesem Fall wird natürlich der Wert "Q" des Hohlraumes etwas niedriger sein, d. h. die Ausgangsenergie bzw. die Ausgangsleistung bei jeder Wellenlänge wird niedriger liegen. Jedoch werden die Gitter noch als "Sortierer" wirken, wobei das Gitter 18 nur χ reflektiert, während das Gitter 20 nur λ
χ y
reflektiert. Die 50 % von X ,. welche durch den Strahlteiler hindurchgetreten sind, sind natürlich verloren, da das Gitter 18 diese unter einem Winkel reflektieren würde und diese Strahlung daher außerhalb des Hohlraumes gelangen würde. Ähnliches ergibt sich für die 50 % von λ , welche am Beugungsgitter 20 reflektiert werden.
Das Beugungsgitter 18 ist drehbar gelagert und unter einem Winkel zur einfallenden Strahlung angeordnet, so daß für ein schmales Unterband
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bzw. ein schmales Teilspektrum einer Strahlung (etwa 1 Angstrum in der Breite) bei einer ausgewählten Wellenlänge λ "eine hohe Zurückreflexion sich ergibt. Ih ähnlicher Weise ist das Beugungsgitter 20 in einem Winkel zur Strahlung, welche vom Spiegel 16 reflektiert ist, angeordnet, so daß ein hohes Reflexionsvermögen für ein schmales Band bzw. ein schmales Spektrum einer Strahlung (etwa 1 Angström in der Breite) bei der ausgewählten Wellenlänge λ zurück zum Spiegel 16 sich ergibt. Die reflektierte Strahlung bei λ und bei \ gelangt dann zurück
x y
durch das Lasermedium 10 und wird verstärkt.
Der Spiegel 24 besitzt ein hohes Reflexionsvermögen (etwa 100 %) für
die von I ( λ) und I ( λ) umfaßten Wellenlängen und hat ein hohes Durchx y
lassungsvermögen für den Wellenlängenbereich der gewünschten IR (Infrarot)-Wellenlängen \jy am Ausgang. Es sei daher unter vorläufiger Außerachtlassung der Wirkung des Mischkristalles 22 festgestellt, daß die Unterbänder bzw. Teilspektren λ und λ zum Lasermedium 10 voll-
x y
ständig zur weiteren Verstärkung zurückreflektiert werden. Daher werden diese Wellenlängen mit hoher Intensität innerhalb des Hohlraumes ausgebildet. Dieser Hohlraum wird gebildet von den Beugungsgittern 18 und auf der einen Seite und dem Spiegel 24 auf der anderen Seite des Hohlraumes. Diese Wellenlängen verlassen den Hohlraum (Resonator) nicht.
Dadurch, daß die Wellenlängen durch den Mischkristall 22 hindurchtreten, wird eine zusätzliche Strahlung mit einer Wellenlänge λ~ gebildet und zwar nach folgender Gleichung:
Diese Beziehung ist bekannt und ihre Ableitung braucht nicht diskutiert werden. Es sei auf "The Interaction of Light with Light" von J. A. Giord-
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maine, Scientific American, April 1964, Seiten 38-49 hingewiesen.
Durch die geeignete Wahl von Spiegeln, Farbstoffen bzw. Farben und Kristallen kann der Grobabstimmbereich der Infrarotstrahlung ausgewählt werden. Durch die Drehung bzw. Verschwenkung eines oder beider Beugungsgitter und des Kristalls kann eine Feinabstimmung innerhalb dieses Bereiches erzielt werden. Es sollen beispielsweise die obengenannten Farben verwendet werden: .
Rhodamin 6 G: λ = (0. 57_+_ 0.1) μ
(Das Band reicht von 0. 56 bis 0. 58 μ oder 5600 R bis 5800 i)
Cresylviolett: λ = (0. 656 + 0.1) μ Abstimmbarkeit: ^n = , ,. . , ..... . . . . ..
D 4.25 μίη der Mitte oder dutfch Abstimmung der Gitter kann der Bereich sein von λ = 3. 5 μ bis λ = 5. 67 μ .
Wenn jedoch als Mischkristall Lithiumniobat (LiNbOJ verwendet wird, tritt keine Strahlung hindurch, welche länger ist als 5 μ . Der tatsächliche Bereich wird daher sein
3.5 μ^^ 4 5.0μ
Es gibt noch weitere Kristalle, welche für die Verwendung des dargestellten Ausführungsbeispiels geeignet sind, beispielsweise Proustit (Ag3A5S3) und Pyragyrit (Ag9Sb SJ.
Die erfindungsgemäße Vorrichtung soll nun der bekannten Vorrichtung, weiche von CF. Dewey et al in Applied Physics Letters, Band 18 Nr. 2,
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15. Januar 1971, Seiten 58 bis 60, gezeigt ist, gegenübergestellt werden. Ih der Dewey-Vorrichtung wird ein Rubin-Laser verwendet, um einen Farbstofflaser, der eine einzelne Farbe zur Erzeugung eines Ausgangsbandes von Wellenlängen enthält, zu pumpen. Es sind Spiegel vorgesehen, welche sowohl die Rubin-Wellenlängen als auch die Farbwellenlängen durch einen Mischkristall reflektieren, der, wenn er geeigneterweise ausgerichtet ist, die Frequenzen der beiden Strahlen mischt und ein Band einer Differenzfrequenzstrahlung liefert, das eine Wellenlänge λ hat, welche durch folgende Beziehung gegeben ist:
Hierbei ist:
λ_ die Rubinwellenlänge und
λ D ein Spektrum von Wellenlängen, welchesvon dem Farblaser ausgesandt werden kann.
Einer der Nachteile der bekannten Vorrichtung besteht darin, daß sie von der Kompliziertheit, dem Aufwand und den Kosten des Rubin-Lasers, der beim bekannten System verwendet werden muß, abhängt. Dies ist natürlich abträglich, beispielsweise wenn die Vorrichtung als tragbare Einrichtung ausgebildet sein soll, beispielsweise zum Aufzeigen von Verunreinigungen. Ein wesentlicher Vorteil der Erfindung gegenüber der bekannten Vorrichtung ist daher darin zu sehen, daß ein Rubin-Laser in Fortfall kommen kann.
Ein weiterer Unterschied vorliegender Erfindung gegenüber der bekannten Vorrichtung besteht darin, daß der Mischkristall 22 innerhalb des Laserhohlraumes angeordnet werden kann, wo die Energie der Strahlung
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um eine oder zwei Größenordnungen höher ist als dort, wo der Kristall außerhalb des Hohlraumes angeordnet ist. Das liegt daran, daß die Ausgangsenergie zu dieser Energie in quadratischer Abhängigkeit liegt, woraus sich der Unterschied ergibt. Bei der bekannten Vorrichtung ist es nicht möglich, den Kristall innerhalb des Hohlraumes anzuordnen, da allein λ p im Rubin-Laserhohlraum bzw. -Resonator vorhanden ist und nur \L im Farblaserhohlraum bzw. -Resonator vorhanden ist. In den Mischkristall müssen jedoch beide Wellenlängen einfallen.
Das dargestellte bevorzugte Ausführungsbeispiel des Lasers arbeitet nach Impulsart entsprechend dem Pumpen des Lasermediums 10 durch die Impulse der Glühlampe. Die Vorrichtung kann jedoch auch wahlweise in CW (kontinuierliche Welle) -Arbeitsweise bzw. im Däuerstrich arbeiten, wenn die Verstärkung hoch genug ist. Es ist nämlich keine Beschränkung des Systemes vorhanden, welche die Aussendung von Infrarotstrahlung im Dauerstrich unterbindet.
Obgleich das Lasermedium 10, welches im Vorstehenden beschrieben worden ist, in Verbindung mit einer Zweifarbeneinrichtung beschrieben wurde^ ist es möglich, daß mehr als zwei voneinander unabhängige Farbzellen verwendet werden können und Pumpmittel im Hohlraum angeordnet werden können»--.welche so.lang sind, daß;die Emission, der Zellen so synchronisiert'-ist, .daß- die sich ergebenden.Wellenlängen gleichzeitig im Kristall 22 vorhanden sind. - ^ . ... . .. - ;
Wenn .eine-Breitband-Infrarotquelle' erwünscht ist, wird eines der Beu- . gungsgitter.l8-;bzw.'-20 ersetzt durch-einen-total reflektierenden Spiegel,\ so daß sich ein Band von Infrarotstrahlen ergibt, das ©Inen Bereich
aufweist von ■
Ö9842/03S7
-H-
min
bis
max
Hierbei ist:
yl die längste emittierte Wellenlänge im Band von Iy (M und
λ „ die kürzeste Wellenlänge im Band I (λ).
Obgleich vorliegende Erfindung speziell darauf darauf abgestellt ist, daß die Notwendigkeit eines äußeren Lasers zum Pumpen der Farbmittel bzw. der Farben nicht mehr vorhanden ist, kann es, um spezielle Ausgangseigenschaften zu erzielen, erwünscht sein, eine äußere Laser-Pumpe zu benützen. Wenn beispielsweise eine regelmäßige Impulskette einer IR-Strahlung erwünscht ist, besteht eine Möglichkeit darin, anstelle der Glimmlampe die Farben mit einem Laser zu pumpen so wie es von R. C. Greenhow et al in Applied Physics Letters, Band 12, Nr. 2, 1. Juni 1968, S. 390-391 beschrieben ist. Der Greenhow-Laser erzeugt eine regelmäßige Kette von Impulsen von wenigstens 500 Mikrosekunden, wobei die einzelnen Impulse 10 Mikrosekunden voneinander entfernt sind und jeder Impuls eine Impulsdauer von etwa 5 Mikrosekunden aufweist. Wenn man einen derartigen Laser zum Pumpen der Farben in einer Vorrichtung gemäß der Erfindung verwendet, kann man eine ähnliche Impulskette einer IR-Strahlung erhalten.
Die Hauptvorteile der Erfindung liegen in der Einfachheit und in den nied-
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rigen Kosten. Wie im vorstehenden schon im Ausdruck gebracht, wird bei der Erfindung ein Q-geschalteter Rubinlaser, der teuer, umfangreich und schwierig anzuordnen ist, nicht benötigt. Der Farblaser, welcher in vorliegender Erfindung zur Anwendung kommt, ist um den Paktor 10 besser bezüglich dieser Kriterien. Ein Hauptanwendungsgebiet des einstellbaren Lasers ist die Aufzeichnung von Verunreinigungen, wobei dieses Gerät tragbar ausgebildet ist und die Kosten des Gerätes niedrig liegen. Außerdem ist das erfindungsgemäße Gerät einfach ausgebildet.
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Claims (1)

  1. Patentansprüche
    1. J Abstimmbare Laser-Vorrichtung, gekennzeichnet durch Mittel zum Bilden eines optischen Hohlraumes für eine Strahlung, die ausgewählte erste und zweite Wellenlängen aufweist, durch Mittel innerhalb des optischen Hohlraumes für die Bildung von Strahlungsbändern, welche die erste und zweite Wellenlänge enthalten und durch Mittel innerhalb des optischen Raumes,die gegenüber dieser Strahlung empfindlich sind und eine Strahlung mit einer dritten Wellenlänge bilden, welche eine Funktion der Strahlung mit der ersten und zweiten Wellenlänge ist.
    2. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Mittel zur Formung eines optischen Hohlraumes Einrichtungen zur selektiven Veränderung wenigstens einer der ersten und zweiten Wellenlänge über eines der Strahlungsbänder enthalten.
    3. Vorrichtung nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Mittel zur Bildung von Strahlungsbändern eine erste emittierbare Farbauflösung zur Bildung einer Strahlung, welche die erste Wellenlänge hat, sowie eine weitere emittierbare Farbauflösung zur Bildung einer Strahlung mit der zweiten Wellenlänge aufweisen.
    4. Vorrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Mittel zur Bildung einer Strahlung mit der dritten Wellenlänge einen nichtlinearen Mischkristall (22) aufweisen.
    5. Vorrichtung nach einem der vorstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß erste Reflektionsmittel zum Reflektieren der Strahlung mit der ersteitund zweiten Wellenlänge und zweite Reflektionsmittel zur Reflektion der Strahlung mit der ersten und zweiten Wellenlänge
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    und für die hindurchtretende Strahlung mit der dritten Wellenlänge handen sind, wobei die ersten und zweiten Reflektionsmittel den optischen Hohlraum bilden, daß ein aktives Lasermedium (10) innerhalb des optischen Hohlraumes angeordnet ist, welches wenigstens ein erstes emittierendes Material enthält zur Bildung einer Laserstrahlung im ersten Wellenlängenband, welches die ersten Wellenlänge.enthält und ein zweites emittierendes Material zur Bildung einer Laserstrahlung im zweiten Wellenlängenband, welches die zweite Wellenlänge enthält, und daß innerhalb des optischen Hohlraumes Mittel· angeordnet sind, die gegenüber der Strahlung mit der ersten und zweiten Wellenlänge empfindlich sind und welche eine Strahlung mit der dritten Wellenlänge bilden.
    6. Vorrichtung nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet, daß die ersten Reflektionsmittel ein erstes Beugungsgitter (18) zur Beugung der Strahlung mit der ersten Wellenlänge und ein zweites Beugungsgitter (20) zur Reflektion der Strahlung mit der zweiten Wellenlänge enthalten.
    7. Vorrichtung nach Anspruch 5 oder 6, dadurch gekennzeichnet, daß die ersten Reflektionsmittel des weiteren einen zweifarbigen Spiegel (16) aufweisen, durch welchen die Strahlung mit dem ersten Wellenlängenband in Richtung auf das erste Beugungsgitter (18) hindurchtritt und welcher die Strahlung mit dem zweiten Wellenlängenband in Richtung auf das zweite Beugungsgitter (20) reflektiert.
    8. Vorrichtung nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet, daß das aktive Lasermedium (10) eine erste Zelle (A) mit dem ersten emittierenden Material und eine zweite Zelle (B) mit dem zweiten emittierenden Material enthält und daß die erste und zweite Zelle hintereinanderliegend entlang der optischen Achse des optischen Hohlraumes angeordnet sind.
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    9i Vorrichtung nach einem der vorstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß zur Bildung der Strahlung mit der dritten Wellenlänge ein nichtlinearer Mischkristall (22) vorgesehen ist, wobei diese dritte Wellenlänge (XjJ durch die Beziehung
    definiert ist, wobei
    λ die erste Wellenlänge und
    λ die zweite Wellenlänge ist.
    10. Vorrichtung nach einem der vorstehenden Ansprüche, dadurch ge kennzeichnet, daß des weiteren Mittel (12) zum otpischen Pumpen des aktiven Lasermediums (10) vorgesehen sind.
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    Lee.rs'e i te
DE2317413A 1972-04-06 1973-04-06 Laser-vorrichtung Pending DE2317413A1 (de)

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