DE2012746C3 - Anordnung zur Informationsübertragung mit einer Infrarot-Strahlungsquelle - Google Patents

Description

4. Anordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 3, leistung kann wegen ihrer Absorbierbarkeit in Nichtdadurch gekennzeichnet, daß die Kristalle (K₂ metallen als Werkzeug zur Materialbearbeitung bebis K₅) der Detektoren (2 bis 5) jeweils als Ring- nutzt werden. Ferner ist eine Anwendung des CO₂-segment gestaltet sind und daß Reflexionspolari- Lasers als Strahlungsquelle zur lnformationsübersatoren mit gekrümmter Fläche vorgesehen sind. 40 tragung möglich, da die atmosphärische Durchlässig-

5. Anordnung nach Anspruch 4, dadurch ge- keit bei der Emissionswellenlänge des CO₂-Lasers kennzeichnet, daß die Reflektoren (P₂ bis P₄) Reichweiten bis zu mehreren 100 km erwarten läßt, jeweils als Sektor eines gemeinsamen, außer- Das Problem liegt dabei in der Auffindung einer axialen Rotationsparaboloids gestaltet sind. passenden Kombination eines Modulationsverfahrens

6. Anordnung nach Anspruch 5, dadurch ge- 45 auf der Senderseite mit einem ausreichenden Demodukennzeichnet, daß die Kristalle der Detektoren im lationsverfahren auf der Empfängerseite. Da die Luftspalt eines Ringspaltmagneten (24) angeordnet Intensität des Laserstrahls sich elektronisch nicht mit sind, dessen Achse gleich der Rotationsachse des gutem Wirkungsgrad modulieren läßt und außerdem Rotationsparaboloids ist. die Frequenz der emittierten Strahlung durch die an

7. Anordnung nach einem der Ansprüche 4 bis 6, 50 der Strahlungsemission beteiligten Energieniveaus dadurch gekennzeichnet, daß den Kristallen (K₂ festgelegt ist, lassen Amplituden- und Frequenzbis K₉) der Detektoren ein gemeinsamer topf- modulation keine guten Ergebnisse erwarten,
förmiger Reflektor (30) zugeordnet ist, dessen Es wurde nun erkannt, daß für eine Laser-Überreflektierende Fläche die Form eines außeraxialen tragungsstrecke die Polarisationsmodulation besonrotationssymmetrischen Paraboloids ist. 55 ders gut geeignet ist, weil der mit Brewsterwinkel·

8. Anordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 7, Fenstern ausgerüstete CO₂-Laser eine emittierte Sttahdadurch gekennzeichnet, daß die Oberfläche der lung liefert, die bereits linear polarisiert ist. In der Polarisatoren (P₈ bis P₅) bzw. des Analysator (30) deutschen Patentschrift 1 032 398 ist bereits ein mit Germanium bedampft ist. Steuergerät für elektromagnetische Strahlung be-

9. Anordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 8 60 schrieben, das zur Polarisationsmodulation auf dei mit OEN-Detektoren, dadurch gekennzeichnet, Senderseite geeignet ist und auf dem Faraday-Effekl daß die Detektoren (2 bis 5) einen Halbleiterkörper am Indiumantimonid beruht. Als Detektor für di( aus einer AmBv-Verbindung haben, deren Kristall nachzuweisende polarisationsmodulierte Strahlung aul einander parallele Einschlüsse einer zweiten kri- der Empfängerseite sind die gekühlten Bolomctei stallinen Phase aus elektrisch besser leitendem 65 mit quecksilberdotiertem Germanium geeignet, dener Material enthält. Filter oder Reflexionspolarisatoren als Analysatorei

10. Anordnung nach Anspruch 9, dadurch ge- vorgeschaltet werden. In einer solchen Analysator kennzeichnet, daß die Halbleiterkörper aus In- Detektor-Kombination wird eine Polarisations-Modu

!ation vor dem Analysator in eine Intensilätsmodu- F i g. 1 ist ein Ausführungsbeispiei einer Anordnung lütion vor dem nachgeschaiteten Detektor umgesetzt. nach der Erfindung mit einem einzigen Detektor und Der Ausgang des Detektors auf der Empfängerseite einer ebenen Reflexionsfläche dargestellt; liefert somit ein Signal, dessen Amplitude die zu F i g. 2 zeigt eine weitere Ausgestaltung der Erempfangende Information trägt. 5 findung mit mehreren Reflexionsflächen, denen jeweils

Wird durch Störeinflüsse an der Strahlungsquelle ein Detektorkristall zugeordnet ist. In

oder auf dem Übertragungsweg die Intensität der auf F i g. 3 ist die Schaltung der Halbleiterkörper der

der Empfängerseite ankommenden Strahlung zu- Detektoren nach F i g. 2 veranschaulicht;

sätzlich moduliert, so überlagert sich bei der erwähnten F i g. 4 erläutert die Wirkungsweise der Anordnung

Xnalysstor-Detektor-Kombination diese Störmodu- ία nach der Erfindung in einem Diagramm;

.ilion ungeschwächt dem Ausgangssignal. F i g. 5 zeigt die Anordnung der Halbleiterkörper

Es ergibt sich somit die Aufgabe, einen Polari- der Detektoren. In

sationsdetektor auf der Empfängerseite so zu ge- F i g. 6 ist eine besonders vorteilhafte Konstruktion

stehen, daß er ein von Inensitätsschwankungen unab- eines Empfängers dargestellt und

hängiges Ausgangssignal liefert. Es wurde nun ic F i g. 7 zeigt eine Draufsicht dieses Empfängers

erkannt, daß sich Intensitätsschwankungen auf das mit der Detektoranordnung nach F i g. 5.

Ausgangssignal dann nicht auswirken können, wenn Nach F i g. 1 ist ein als Strahlungsempfänger

zusätzlich die Intensität der ankommenden Strahlung dienender kristalliner Halbleiterkörper K eines OEN-

gemessen wird und anschließend das Verhältnis des Detektors zwischen den Polschuhen 6 und 8 mit einem

Ausgangssignals zur Intensität der ankommenden so Südpol S und einem Nordpol N eines Magneten 7 an-

' nahlang gebildet wird. geordnet, der beispielsweise ein Dauermagnet sein

Aus der deutschen Patentschrift 1 214 807 ist nun kann. Die mit zwei Pfeilen S angedeutete ankommende ein aktiver Strahlungsdetektor bekannt, dessen kri- elektromagnetische Strahlung, vorzugsweise Infrarotstalliner Halbleiterkörper parallel zueinander aus- strahlung, insbesondere Laserstrahlung, trifft unter gerichtete Bereiche einer zweiten kristallinen Phase 25 einem Einfallswinkel 9 auf die reflektierende Fläche aus elektrisch besser leitendem Material enthält. eines Reflexionspolarisators P. Die vom Polarisator P Diese vorzugsweise nadeiförmigen Bereiche sind reflektierte Strahlung trifft unter einem Einfallsparallel zur einfallenden Strahlung und senkrecht zu winkel γ aaf die Empfängerfläche K des Detektorcinem den Halbleiterkörper durchsetzenden Magnet- kristalle, der an seinen Enden mit elektrischen An-IeId und senkrecht zur durch die Strahlung im Halb- 30 Schlüssen A und B versehen ist. 1st der Einfallsleiterkörper erzeugten Spannung angeordnet. Der winkel ψ der spiegelnd an der Polarisatorplatte P Halbleiterkörper besteht aus einer AiuBv-Verbindang, reflektierten Strahlung gleich dem Polarisationswininsbesondere Indiumantimonid InSb, und die Ein- kel qp der Platte mit dem Brechungsindex n, wobei Schlüsse können zweckmäßig aus Nickelantimonid _ NiSb bestehen. Die Wirkung dieses Detektors beruht 35 g7'' — " auf einem photoelektromagnetischen Effekt, und er ist, so wird bekanntlich nur die senkrecht zur Einfallswird deshalb als PEM-Detektor bezeichnet. ebene schwingende Komponente der ankommenden

Die optische Absorption im Halbleiterkörper wird Strahlung reflektiert, und Jie auf dem Detektorbei Wellenlängen unterhalb der Indiumantimonid- kristall K auftreffende Strahlung ist vollständig polari-Absorptionskante, d. h. bei Zimmertemperatur unter- 40 siert. Ist die auf dem Polarisator P auftreffende halb 7 μσι, im wesentlichen durch die Eigenleitungs- Strahlung polarisationsmoduliert, so wirkt der Polan-Anregung des Indiumantimonids bestimmt. Oberhalb sator P als Analysator. Die auf dem Kristall K ander Absorptionskante liefern die Einschlüsse der kommende Strahlung enthält dann nur noch die zweiten Phase den maßgeblichen Absorptionsanteil. senkrecht zur Einfallsebene auf dem Polarisator P Der Detektor kann deshalb auch für Strahlen mit einer 45 schwingende Komponente und trägt die Modulation Wellenlänge oberhalb 7 μηι verwendet werden, wie dieser Komponente als Amplitudenmodulation, aus »Anisotropie InSb-NiSb as an ifrared-detektor« in Der Detektorkristall K gibt dann an seinen Aus- »Solid State Electronics«, 1968, Bd. 11, S. 979 bis 981, gangsanschlüssen A und B eine Signalspannung ab, bekannt ist. Er ist unabhängig von der Polarisation die aus einer Gleichspannungskomponente und der der Infrarotstrahlung, wenn die Einschlüsse als Nadeln 50 überlagerten Modulation besteht Da die Einfallsebene senkrecht auf der bestrahlten Kristalloberfläche stehen. auf dem Kristall K identisch ist mit derjenigen auf dem Unter dem gleichzeitigen Einfluß des Magnetfeldes Polarisator P, so wird die senkrecht schwingende und eines senkrecht zum Magnetfeld im Kristall Komponente auch auf dem Kristall K stärker reflekerzeugten Wärmeflusses entsteht eine elektrische tiert. Für die Ausbeute sind das Reflexionsvermögen Spannung senkrecht zu diesen genannten Richtungen. 55 R (φ) des Polarisators P für den Winkel φ und die Der Wärmefluß wird durch den von der absorbierten Oberflächendurchlässigkeit 1 R (γ>) des Kristalls K Infrarotstrahlung erzeugten Temperaturgradienten, für den Winkel y maßgeblich. Die Reflexionskoeffialso auf optischem Wege, erzeugt. Die Wirkung dieses zienten des Kristalls können deshalb zweckmäßig Detektors beruht somit auf einem optisch induzierten durch Vergütung der Oberfläche klein gehalten Ettingshausen-Nernsteffekt, und er wird deshalb als «io werden. Ferner kann man den gesamten Detektor in OEN-Detektor bezeichnet. bezug auf den Polarisator P so drehen, daß der Ein-

Die Informationsübertragungsstrecke nach der Er- fallswinkel ψ = 0 wird.

flndung hat im Wellenlängenbereich von etwa 1,7 μηι Nach F i g. 2 sind vier OEN-Detektoren 2 bis 5

bis zum mm-Bereich eine hohe Empfindlichkeit und vorgesehen, die von einem gemeinsamen, in der Figur

sie hat oberhalb etwa 7 μπι eine Zeitkonstante von 65 nicht dargestellten Magnetsystem mit einem Innenpol

etwa ΙΟ-⁴ sec. S versorgt sein sollen. Dann werden in den Kristallen

Zur weiteren Erläuterung der Erfindung wird auf K_t bis K₆ bei Bestrahlung Spannungen erzeugt mit

die Zeichnung Bezug genommen. In Polungsrichtungen, die an den einzelnen Kristallen

angedeutet sind. Wird jeder Kristall durch einen zugehörigen Reflexionspolarisator P_t bis P₅ ausgeleuchtet, dann sprechen je zwei gegenüberliegende Kristalle K_t und K_t bzw. K₃ und K₆ auf eine gemeinsame Polarisationsrichlung an, nämlich auf die Polarisationsrichtung, deren elektrischer Vektor parallel zur Kristallängsrichtung schwingt. Diese Richtung ist an den Polarisationsplatten P_t bis P₆, deren Reflexionsflächen gegen die Zeichenebene geneigt sind, als Doppelpfeil eingetragen.

Die Wirkung der vier Kristalle AT₁ bis K_s kann jeweils durch eine Leerlaufspannungsquelle U_t bis U_t und jeweils einen Innenwiderstand R₂ bis A₈ veranschaulicht werden. Die Reihenschaltung dieser inneren Spannungsquellen mit den zugehörigen Innenwiderständen kann nach F i g. 3 zu einem Ring vereinigt werden. In der Anordnung mit vier Detektoren 2 bis 5 und jeweils einem der zugeordneten Polarisatoren P_t bis P₅ ist dann nach F i g. 3 jeweils eine Leerlaufspannungsquelle in Reihe mit dem zugeordneten Innenwiderstand in einem Brückenzweig einer Brückenschaltung angeordnet, an deren einer Diagonale eine Referenzspannung Ur und an deren anderer Diagonale die modulationspolarisierte Signalspannung Us erscheint. Für den speziellen Fall gleich großer Einzelwiderstände R_t bis R₅ der vier Detektoren erhält man die Referenzspannung

gegebenenfalls über einen weiteren Verstärker 18 einer Ausgangsklemme 20 zugeführt werden kann.

Als Maß für die Wirksamkeit der Anordnung mit vier Detektoren kann eine Modulalionsübertragungsfunktion H (Θ) gebildet werden, die im Diagramm nach F i g. 4 veranschaulicht ist, wobei θ das Azimut der Polarisationsebene der polarisationsmodulierten Strahlung sei:

y_max

άθ ■

und die Signalspannung

U_s - U_t -£/,).

Die Signalspannung Us ist also die halbe Differenz der von den beiden gegenüberliegenden Detektorpaaren erzeugten Leerlaufspannungssummen, und die Referenzspannung Ur ist die halbe Summe sämtlicher Leerlaufspannungen. Da aber die beiden Detektorpaare K₁ und K_t bzw. K₃ und K₆ auf zueinander senkrechte Polarisationsrichtungen ansprechen, so ist die Signalspannung Us von der Polarisationsrichtung und der Intensität der auftreffenden Gesamtstrahlung abhängig, die Referenzspannung ist dagegen nur von der Intensität abhängig. Der Quotient

Us Ur

1 +

υ*+υ*

U₃+U₅

H (θ) ist soriit die Steilheit, mit der sich die Ausgangsgröße;' in Abhängigkeit vom modulierten Azimut Θ ändert. Im Diagramm nach F i g. 4 sind )' und Θ is jeweils in Einheiten ihrer erreichbaren Maximalwerte aufgetragen. & - Q soll die Polarisationsrichtung bezeichnen, be; welcher der elektrische Vektor um 45° gegen die Einfallsebenen aller Polarisatoren gedreht sein soll, wie es in F i g. 2 gestrichelt angedeutet ao ist. Der maximal nutzbare Modultationsbereich erstreckt sich dann auf θ — -π/4 bis +π/4, und es ist &maz = π/4. Die zugehörigen Extremwerte für y sind dann y — 1, dem entspricht θ = —π/4 und y - +1, dem entspricht θ = +π/4. In der Mittelas stellung ist y 0 und 0 = 0. Damit erhält man für den vierteiligen Polarisationsdetektor nach F i g. 2 bei der vereinbarten Festlegung des Nullpunktes für Θ die Funktion _Λ

H (θ) =π/4· ^r . άθ

Da jeder Polarisator in der zu sperrenden Schwingungsrichtung die elektrische Komponente abschneidet, in der dazu senkrechten Richtung dagegen die elektrische Komponente um einen von der gesperrten Komponente unabhängigen Schwächungsfaktor weitergibt, hat auch der Polarisator nach der Erfindung bezüglich der Amplitude eine sinö-Charakteristik, bezüglich der Intensität aber eine sin'o-Charakteristik Man erhält deshalb für einen Polarisationsdetektor

«o nach der Erfindung mit vier Detektoren in der Anordnung nach F i g. 2 einen Verlauf

y_x =- sin 2 θ,

der in F i g. 4 in der ausgezogenen Kurve dargestellt ist. Für die //-Funktion erhält man

l+X

χ =

ist dagegen nur noch abhängig vom Verhältnis

U₃+U₆

der von den beiden Detektorpaaren abgegebenen Spannungssummen.

Eine Amplitudenmodulation der auf die Gesamtanordnung nach F i g. 2 treffenden Strahlung beeinflußt die vier Spannungen U_t bis U₅ um den gleichen Faktor. Damit wird χ somit auch UsIUr = y amplitudenunabhängig. Die Referenzspannung Ur und die Signalspannung Us können zweckmäßig jeweils einem der Spannungswandler 10 bzw. 12 vorgegeben werden, deren Sekundärwicklungen einseitig auf Nullpotential gelegt sind. Die freien Enden sind jeweils über einen Verstärker 14 bzw. 16 mit dem Eingang einer Anordnung zur Quotientenbildung 16 verbunden, an deren Ausgang der Quotient UsI Ur abgenommen und deren Verlauf in F i g. 4 strichpunktiert dargestellt ist. Ein einzelner Polarisationsdetektor entsprechend der Anordnung nach F i g. 1 liefert dagegen eine Azimutabhängigkeit des Ausgangssignals, deren Verlauf y_t und /Z₁ in der Figur gestrichelt angedeutet ist. Oif Kurve fürj>_s verläuft nicht durch den Nullpunkt. Die größte Modulationsabhängigkeit, dargestellt

durch das Maximum der //,-Funktion in Fig. 4, wird beim 4fach-Detektor beim Nulldurchgang der Ausgangsgröße y₁ erreicht Der antisymmetrische Verlauf der Ausgangsgröße y, bewirkt eine Verdoppelung der normierten Steilheit, die in der F i g. 4 an der

doppelten Höhe der //,-Funktion gegenüber H₃. entsprechend einer Anordnung mit einem einzelnen Detektor erkenntlich ist.

Die amplitudenmodulationsunabhängige Anordnung aus vier Einzeldetektoren, denen vier Einzelpolari-

satoren zugeordnet sind, kann nach einer besonders vorteilhaften weiteren Ausgestaltung der Anordnung nach der Erfindung dadurch verbessert werden, daß die Kristallkörper K₂ bis K₅ jeweils als Segment eines

tr

miteinander verbunden, daß sil in rc clckUjsUK u ^U ^ _jn ^ _{Guümassc cini!cn}ettct

Anordnung a>s BrücKcnschalung;nad Mg. 3 crfcjrt ,K _{fcJ dje} obcrflächcnbcschickung 30

Zwischen den .Verbindungsletarn ^ ^^d"^k*PJ _durdl Bedampfen mit Germanium b/.w. Silizium herge-

K_% und K₃ »wie A₄ und V, falltdicRcccn*spunnu fc ^ ^ _{1Jcschichtung 30 dcs Rc}n.ck-

Ui, ab. Die I»^«^rt« 5SiS^X KrittaH- tors wird eine Reflexion der parallel zur EmTa hcbene

,nan zwischen den Vcrbindungsleitcin ucr mi schwingenden Komponente der Strahlung verhindert.

körper K₃ und A, sowie A₂ und *;■ _. . " _Ais staub-undKonvektionsschut/.kannzwcckmäU.g

Als Polarisaloren können dann <£*■££*,££. _no*_{h cin krc}issche,benförm,ges Fenster 32 vorgesehen

falls solche mrt ^™^m™%'JÄS(?ieS sein, das beispielsweise aus einer Kunststoffolie

sehen sein, deren reflektierte Strahlen aur ««*«*Tr bestehen kann Das Fenster 32 ist einerseits zwischen

toKAlrfMaw;b««.lf*^»SS S !SlS 34 und 36 eines Kopfes befestigt bei-

zugeordnet ist. der »'* J«P^r^f,"¹¹.⁰''°'" *™^Reflek- körper 30 reflektierten Strahlen b.lden auf der Ober-

l«nertltod«"^^^^^^mJÜS^ Sache der Knallkörper in, I uf.spalt des Rm.,

torflächc kann dann bc«^sP^iel^**«* In JhI traoe/- magneten 24 einen Brennkrc». der in der ι igur durch

Pyram-denstumpf mil «™J^■*%£«"££ _a5 SeHe angedeute. ist. Für die elektnschen Anschluß-

förmiger K.n/elflacher gestaltet se,η in d^eJ«^{n 5} _fci der einzelnen Kr.stallkörpcr können Bol·· -ngen

Grundfläche d,e Strahlung ^¹"". J^ ^^ _hc 4» _vorgcnen se,,,.

weise em Kegelstumpf »k^d^dann auf der Nach de. .n F i g. 7 dargestellten Draufsmh, du·-.

möglich D,ereflekt,crten Strahlen h.lden danjiau^ (rberwurfmutler 40 /ur Befestigung der Schu,_;

OberflächederKnMallkorperA.bisA.cmeRinpscncne ^ ^ ^ ^ ^ ^ _{Hegretuung des <ie}häuscs22

als wirksame Absorptionsnacnc^ . _{k !m 7cntrum} der Anordnung ,si das Kcpflcl >6

Besonders vorteilhaft .M die Cestal ung.te. RefleK ^ ^ ^ Siegen 48 gehalten wird.

torsalsaußerax.al.sRotal.onsparabol.'Kinachh.g. ^^ gfcu-h/eitig als Objektiv und als Anahs.it. τ

Die Fr/cugcnde des Rolai.onsparabolc«ds s e.^ _{wjrksamc ai2Bera}xiale Roialionsparaboloid 30 ist μ

Parabel, deren Brennpunkt η.ιΓ ^"¹JJ¹J" . „ _bemCssen. daß sämtliche achsenparallcl durch -

stallring lieg« »md Jcre« Achse n,»/· »l -«J '^ _vcr. Fenster .«einfallenden Strahlen unter einen, l-infa.l·-

den Rmgm.ttflp^kl gehenden Rr-tau« «"^4η* _winke, _{n:lhe dem} Polansal.onswinkel _v r auf die

läuft I cl/tcre ist als Achse des '«^^.y^Ana^ „^^ _{des Rcnektors M trefTcn und nu}f den ,m

sators zugleich d,c opuschc ,^ ''^ !;; _bo)old ßrennkre.s angeordneten Detektor unter c.ncm mcni des Topfes 22 h.lde. dann ein ^R^ ^u ^~: _{4O 7U gr}oBen F.inf.lkwinkd ψ auftreffen. O.e (.renzwer.c

dessen Rotationsachse .n Richtung der ^/u^^mP^Ia"^g" der genannten Winkel für c.nen liermanium-Analy-

dcn Suahlung verläuft ^l>er. ^7^""%^^ sato-mit e.nem Polarisat.onsw.nkel ,, ^ *

Brennpunkte des Reflektors J^_M«™J^™ können vorteilhaft gewählt werden ,„

*/ p^dCi h^etefnesR■«£ .^"«en24angeordnet ,„„ . 81 .

/tTS un er dem R«Mat,«.nsparaboloid befindet. «5 _f „„„ . 70 ■,

AK RingspitmaSet 24 kann be.s_Piels»e,se ein Laut- _v,_mnr . 40 .

Sprecher-1 opfmagnei vorgesehen sein^ ^J J.nem ^ Brennkreisdurchmesser./ nach F i g. 7 ist

derartigen Annlysator erhalt man eine . ^^^^ ^^ _Maße ^ _{gewäMlcn Rin}g_SpaHmagneten 24

M.Hlulationsüberiragunpsfunki.on. der g- festgelegt. Der Außendurchmesser D des Reflektors

V₃ bzw. lh ausgezogen dargestelltJ|*· " _{k frei gewähU wer}den.

rungsform ergibt zwar e,η etwas Pjmge«^J^ _{lm Aus}f_ührungsbei_spiel nach F i g 2 ist eine An-

signal, sie hat jedoch den Vorteil daJJ die g _mj| ^ _{Detcktorcn gewäh}^ _dene„

Reflexionsfläche zugleich als Objektiv des Ana,^ ^^ _zucinander senkrechten Polansat.ons-

wirkenkann. A"Bf ^ ^Bt f ^¹ J^ a _a richtungen zugeordnet sind. Eine einfachere Aus-

tung etner solchen Anordnung rrnl e, ^emjJ^naU _{e 2 m crhält man mil zwci} Detektoren, die zucin-

und einem Ringspaltmagncten 24. m*™^™™£ _{der s} ⁶ _cnkrec|,ten Polarisationsrichtungcn zugeordnet

und 28. der am Boden des (.ehaus« H be'^t-- · _{Dic Knslallk6rpcr dieser} Detektoren sind dann

entsprechend einfach. Die auf den' ^^"νΧϊΐη in /wci benachbarten Brückenzwe.gen nach F . g- 3

trischen Polarisationsdetektor achsen^ ra IeI von oben _{und dje} ^_{n Qbrigen} ßrückenzwc.ge

einfallende und durch ««^k JJ^S»££d J erhalten jeweils einen festen Widerstand. Eine solche

wird von dem aufleraxjalcn Rotal.onspara Anordnung erfordert zwar einen genngeren Au/wand

den in vier gleich große *^kA"^rc" «J™^^ die sie hat aber auch eine geringere Empfindlichkeit,

fokussiert. Dieser Kreis s.cllt somit zugieicn _^ F.mpfang eines Strahls mit verhältntsmaßig

lii d Paraboloids dar. Dh bispielsweise mehreren

fokussiert. Dieser Kreis ^ F.mpfang eines Strahls mit verhältntsmaßg

Brennlinic des Paraboloids dar. „diätes 65 grofkm Durchmesser von beispielsweise mehreren

Durch den Ringspaltmagneten 24 wird en radiales g^^ ^^ ^ ^^^ _{ngch Fj& 6 noch cin}

Magnetfeld erzeugt, das die cmzelncn ^ ^ . _dcr ,._{Ί nichl} dargestelltes tcieskopischcs Sysiem,

nicht darg^el^Halbleitcrko^r^r^ insbesondere ein Spiegelteleskop, vorgeschaltet sein.

nic g^^^^ insbe pg

Hierzu I Blatt Zeichnungen

Claims (3)

1 2 dium-Antimonid (InSb) bestehen, die Einschlüsse Patentansprüche: aus Nickel-Antimonid (NiSh) enthalten.

1. Anordnung zur Informationsübertragung mit

einer Infrarotstrahlungsquelle, insbesondere Laser- 5

Strahlungsquelle, mit Mitteln zur Polarisations- Die Erfindung bezieht sich auf eine Anordnung zur

modulation der Strahlung und einem Analysator Informationsübertragung mit einer Infrarot-Strah-

sowie einem Strahlungsdetektor, dadurch ge- lungsquelle, insbesondere Laser-Strahlungsquelle, mit

kennzeichnet, daß als Empfänger min- Mitteln zur Polarisationsmodulation der Strahlung

destens zwei PEM-Detektoren oder OFN-Detek- io und einem Analysator sowie einem Strahlungsdetektor,

toren vorgesehen sind, die zueinander senkrechten Voraussetzung für den Aufbau einer Infrarot-Über-

Polarisationsrichtungen zugeordnet sind, deren tragungsstrecke ist die gleichzeitige Verfügbarkeit

strahlungsempfindliche Kristalle (K₂ bis K₅) um einer leistungsstarken Strahlungsquelle, einer Modu-

den gemeinsamen Innenpol (S) eines Magnet- lationstechnik, eines transparenten Ubertragungs-

systems angeordnet sind und von denen jeweils 15 mediums und eines ausreichend schnellen, auf die

die Kristalle zweier einander gegenüberliegender Art der Modulation ansprechenden Empfängers für

Detektoren (K₂, K₁ bzw. K₃, K₅) zu einer gemein- ein und dieselbe Wellenlänge. Es ist bekannt, daß man

samen Polarisationsrichtung gehören und denen im gesamten Infrarot-Bereich, das sind Wellenlängen

mindestens ein Analysator (P₂ bis P₅) zugeordnet von etwa 0,8 μηι bis etwa 1 mm, thermische Strahler

ist. 20 als Strahlungsquellen verwenden kann. Deren spek-

2. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch ge- trale Strahlungsstärke ist aber bereits im μπι-Berei'.h kennzeichnet, daß vier OEN-Hetektoren (2 bis S) so gering, daß ein wirtschaftliches Verfahren der vorgesehen sind, die zwei zueinander senkrechten Infrarot-Informationsübertragung damit nicht durch-Polarisationsrichtungen zugeordnet sind. geführt worden ist. Die in den letzten Jahren ent-

3. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch ge- 95 wickelten monochromatischen Infrarot-Strahlungskennzeichnet, daß die einzelnen Kristalle (K₂ his K₅) quellen, User- und Lumineszenzdioden haben ru der Detektoren (2 bis 5) jeweils einen Zweig einer Infrarot-Übertragungsstrecken mit brauchbarem Er-Brückenschaltung bilden, an deren einer Diagonale gebnis geführt. Bekannt sind Übertragungsstrecken die halbe Summe sämtlicher Leerlaufspannungen mit einer Galliumarsenid-Lumineszenzdiode als Strah- Wt bis U₅) der einzelnen Detektoren (2 bis S) als 30 lungsquelle für eine Wellenlänge von 0,9 μιη und Referenzspannung (Ur) und an deren anderer einem Siliziumdetektor als Strahlungsempfänger.
Diagonale die halbe Differenz der von den beiden Leistungsstarke im Dauerbetrieb arbeitende Infragegenüberliegenden Detektorpaaren (2,4 bzw. 3,5) rot-Strahlungsquellen sind die bekannten Glaslaser, erzeugten Leerlaufspannungssummen als polari- beispielsweise der bei 10,6 μτη emittierende CO₂- Laser, sationsmodulierte Signalspannung (Us) entsteht. 35 Seine bis in den kW-Bereich reichende Strahlungs-