DE19952015A1 - Verfahren zum thermischen Behandeln von Objekten - Google Patents
Verfahren zum thermischen Behandeln von ObjektenInfo
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Abstract
Für eine vollständige und effektive thermische Behandlung von Objekten, insbesondere Halbleitersubstraten, in einer Reaktionskammer wird ein Verfahren angegeben, daß das Erwärmen wenigstens von Teilbereichen des Objektes auf wenigstens drei Temperaturmaxima mit entsprechenden Abkühlphasen dazwischen vorsieht.
Description
Die vorliegende Erfindung bezieht sich auf ein Verfahren zum thermischen
Behandeln von Objekten, insbesondere Halbleitersubstraten in einer Reakti
onskammer.
Unter thermischer Behandlung versteht man neben der kontrollierten Tempe
raturänderung zur technischen Bearbeitung eines Objektes auch alle weiteren
Prozesse, die im Zuge dieser Behandlung ablaufen, wie beispielsweise che
mische Reaktionen, Strukturänderungen oder andere Änderungen physikali
scher Eigenschaften des behandelten Objekts.
Ein Verfahren zum thermischen Behandeln von Halbleitersubstraten ist bei
spielsweise aus dem US-Patent Nr. 5,935,650 bekannt. Bei diesem Verfahren
wird ein zu behandelndes Halbleiterstrubstrat schnell auf eine vorgegebene
Temperatur erhitzt, während das Substrat in einer vorgegebenen Gasatmo
sphäre gehalten wird. Wenn die vorgegebene Temperatur erreicht ist, wird
das Substrat für eine festgelegte Zeitspanne auf dieser Temperatur gehalten,
und anschließend schnell auf eine niedrigere Temperatur abgekühlt und dort
gehalten. Während das Substrat auf dieser niedrigeren Temperatur gehalten
wird, findet ein Austausch der Gasatmosphäre statt und anschließend wird
das Substrat innerhalb dieser neuen Atmosphäre schnell auf eine vorgegebe
ne weitere Temperatur erwärmt für eine festgelegte Zeitdauer auf dieser
Temperatur gehalten und anschließend schnell wieder abgekühlt. Diese spe
zielle Prozeßführung mit zwei aufeinanderfolgenden Erwärmungen des Sub
strats in unterschiedlichen Gasatmosphären wird verwendet, um dünne Oxid
schichten auf den Halbleitersubstraten auszubilden.
In der auf dieselbe Anmelderin zurückgehenden, nicht vorveröffentlichten DE-
A-199 20 871.9 ist ferner beschrieben, Halbleitersubstrate wie zum Beispiel
einen GaN III-V-Halbleiter thermisch zu behandeln. Bei diesen Halbleitern er
gibt sich das Problem, daß z. B. in einer mit Magnesium dotierten Oberflä
chenschicht die Magnesiumakzeptoren durch Wasserstoff passiviert und somit
elektrisch inaktiv sind. Um diese elektrische Inaktivität zu überwinden, müs
sen die Magnesium-Wasserstoff-Bindungen aufgebrochen, und der dann un
gebundene Wasserstoff aus dem Halbleiterkristall ausdiffundiert werden, um
eine gute p-Leitfähigkeit der dotierten Schicht zu erhalten. Üblicherweise
bricht man diese Bindungen auf, indem man das Material thermisch behan
delt. Bei dem oben genannten mit Magnesium dotierten GaN brechen die Ma
gnesium-Wasserstoff-Bindungen etwa bei Temperaturen über 400°C auf. Bei
diesen Temperaturen besitzt der Wasserstoff allerdings eine kurze Diffusi
onsfänge und diffundiert somit kaum aus dem GaN-Kristall aus. Bei höheren
Temperaturen erhöht sich die Diffusionslänge im Halbleiterkristall. Bei diesen
Temperaturen beginnt jedoch der Halbleiterkristall sich zu zersetzen, so daß
die Temperatur des Substrats nicht beliebig erhöht werden kann. Bei GaN löst
sich beispielsweise der Stickstoff aus dem Kristall, so daß Fehlstellen entste
hen, die der gewünschten p-Leitfähigkeit des Kristalls entgegenwirken.
Es treten bei der thermischen Behandlung des Substrates bei hohen Tempe
raturen somit zwei gegenläufige Vorgänge auf, die mit ansteigender Tempe
ratur des Kristalls stärker werden, wobei der eine die p-Leitfähigkeit erhöht,
während der andere sie hemmt.
Dabei ist zu beachten, daß sich der Diffusionseffekt des Wasserstoffes
schneller ausbildet als die Zersetzung des Kristalls einsetzt, so daß bei dem
in der oben genannten DE-A-199 20 871 beschriebenen Verfahren das Halb
leiterkristall trotz des unerwünschten Zersetzungsvorgangs mittels eines be
sonderen Temperaturverlaufs kurzzeitig auf eine sehr hohe Temperatur erhitzt
wird, um das Ausdiffundieren von Wasserstoff zu fördern und somit eine ver
besserte p-Leitfähigkeit zu erzielen.
Neben der Tatsache, daß Temperaturen an oder oberhalb der thermischen
Zersetzungstemperatur von Halbleitermaterialien schädlich sein können, ist es
wichtig, daß auch die gesamte thermische Belastung des Halbleitermaterials
auf einem Minimum gehalten wird.
Ausgehend von den oben genannten Druckschriften liegt der vorliegenden
Erfindung die Aufgabe zugrunde, ein einfaches Verfahren vorzusehen, das
eine effektive Behandlung von Objekten ermöglicht und deren thermische
Belastung verringert.
Erfindungsgemäß wird diese Aufgabe bei einem Verfahren der eingangs ge
nannten Art dadurch gelöst, daß die Behandlung das Erwärmen wenigstens
von Teilbereichen des Objekts auf wenigstens drei Temperaturmaxima mit
entsprechenden Abkühlphasen dazwischen aufweist. Hierdurch wird erreicht,
daß der gewünschte Behandlungserfolg durch abwechselnde hohe und nied
rige Temperaturen gefördert und beschleunigt wird. Diese Beschleunigung
ermöglicht, daß die gesamte thermische Belastung des Objektes auf einem
Minimum gehalten wird. Insbesondere bei Halbleitermaterialien der oben ge
nannten Art wird das Ausdiffundieren von Wasserstoff gefördert und somit
eine verbesserte p-Leitfähigkeit erreicht. Da sich der Diffusionseffekt des
Wasserstoffs bei hohen Temperaturen schneller erhöht als die Zersetzung
des Kristalls einsetzt, wird bei dem obigen Verfahren der gewünschte Diffusi
onseffekt gefördert, während der nicht erwünschte Zersetzungseffekt nicht
oder nur zu einem geringen Maße zugelassen wird.
Bei einer besonders bevorzugten Ausführungsform der Erfindung weisen die
Temperaturänderung eine Frequenzmodulation, eine Amplitudenmodulation
und/oder eine Tastverhältnismodulation auf, um die thermische Behandlung
optimal anzupassen und den gewünschten Erfolg zu erreichen. Beispielsweise
kann zunächst ein sehr hohes Temperaturmaximum eingestellt werden, um
den gewünschten Prozeß rasch in Gang zu setzen, während die nachfolgen
den Temperaturmaxima eine geringere Amplitude aufweisen, um den ge
wünschten Vorgang aufrechtzuerhalten.
Um das Ergebnis der thermischen Behandlung zu steuern, wird vorzugsweise
eine in der Reaktionskammer befindliche, das Objekt umgebende Prozeßat
mosphäre geändert. Dabei wird insbesondere die Zusammensetzung und/
oder der Druck eines Fluids in der Reaktionskammer geändert, um den ge
wünschten Effekt zu optimieren. Vorzugsweise weist die Änderung der Pro
zeßatmosphäre eine Frequenzmodulation, eine Amplitudenmodulation und/
oder eine Tastverhältnismodulation auf. Dabei wird die Prozeßatmosphäre
vorzugsweise für ein wenigstens zwei aufeinanderfolgende Temperaturmaxi
ma umfassendes Zeitintervall im wesentlichen konstant gehalten, um kon
stante Behandlungseffekte zu erzielen.
Vorzugsweise weist die Prozeßatmosphäre wenigstens zu einem Zeitpunkt
der thermischen Behandlung einen Unterdruck auf, um ein Ausdiffundieren
von Elementen aus dem Objekt zu fördern und das Eindiffundieren von Verun
reinigungen zu verhindern. Allerdings kann auch ein Überdruck der Prozeß
gasatmosphäre vorteilhaft sein, wobei der Partialdruck der auszudiffundiere
nen Substanz in der Prozeßgasatmosphäre so gering wie möglich ist. Da
durch kann z. B. die Zersetzungrate des Substrats bei einer vorgegebenen
Temperatur erheblich reduziert werden. Als Beispiel sei GaN : Mg genannt, das
in einer N2-Atmosphäre mit Überdruck produziert wird, wobei der H2-Anteil in
der Prozeßgasatmosphäre so gering wie möglich ist.
Für eine gute Steuerung des Prozesses weisen die Temperaturänderung und
die Änderung der Prozeßatmosphäre eine kontrollierte Phasenbeziehung, ins
besondere eine Verschiebung auf. Dabei kann die Phasenverschiebung belie
big, d. h. zwischen 0 und 2π sein. Für eine flexible Prozeßführung wird die
Phasenverschiebung während der Behandlung moduliert.
Gemäß einer bevorzugten Ausführungsform wird die Temperaturänderung
durch elektromagnetische Strahlung bewirkt, da diese rasche und gut steuer
bare Temperaturänderungen, insbesondere von Teilbereichen eines Objekts
wie z. B. nur eines Oberflächenbereiches ermöglicht. Zusätzlich oder alternativ
hierzu, wird die Temperaturänderung durch Kontakt mit einem Fluid und/oder
einem festen Körper bewirkt. Insbesondere während der Abkühlphasen kön
nen die Temperaturänderungen durch Kontakt mit einem Fluid wie beispiels
weise einem inerten Gas beschleunigt werden. Das obige Verfahren ist insbe
sondere für Halbleitersubstrate geeignet. Vorzugsweise wird dabei wenigstens
eine Oberflächenschicht, insbesondere eine dotierte Oberflächenschicht des
Substrates erwärmt, um Veränderungen dieser Schicht wie beispielsweise das
Ausdiffundieren eines Elements oder eine Phasenumwandlung zu erreichen.
Bei einer Ausführungsform der Erfindung liegt die Temperatur wenigstens
eines Temperaturmaximas über der Zersetzungstemperatur des Substrats, um
den gewünschten Effekt rasch in Gang zu setzen. Dabei werden die Tempe
raturmaxima vorzugsweise so kurz gehalten, daß im wesentlichen keine Zer
setzung der Kristallstruktur des Substrates auftritt.
Vorzugsweise liegt die Länge der Temperaturmaxima zwischen 0 und 10 Se
kunden, um die thermische Belastung der Objekte auf einem Minimum zu
halten. Um insbesondere bei Halbleiterwafern gute Behandlungsergebnisse
zu erreichen, liegt wenigstens ein Temperaturmaximum zwischen 750 und
1050°C. Bei diesen Temperaturen werden beispielsweise die oben genann
ten Magnesium-Wasserstoff-Bindungen vollständig aufgebrochen und die
Diffusionslängen der Wasserstoffatome stark erhöht, um ein Ausdiffundieren
des Wasserstoffs aus der dotierten Oberflächenschicht eines Halbleitermate
rials zu fördern und zu beschleunigen. Vorzugsweise wird die Temperatur
zwischen wenigstens zwei Temperaturmaxima auf 300 bis 600°C abgekühlt,
was ausreicht, um eine Zersetzung beispielsweise eines Halbleiterwafers zu
unterdrücken, und gleichzeitig werden die in Gang gesetzten Vorgänge, wie
zum Beispiel das Ausdiffundieren von Wasserstoff, aufrecht erhalten.
Um die Behandlung zu fördern, wird das Objekt vorzugsweise einer UV-
Strahlung ausgesetzt. Es ist jedoch auch vorteilhaft, das Objekt einem ma
gnetischen und/oder elektrischen Feld auszusetzen. Darüber hinaus werden
die Intensitäten und/oder Feldstärken gemäß einer weiteren Ausführungsform
moduliert.
Die Erfindung wird nachfolgend anhand bevorzugter Ausführungsbeispiele
unter Bezugnahme auf die Figuren näher erläutert.
Es zeigen:
Fig. 1A bis C zeitliche Diagramme von Temperaturverläufen gemäß der
vorliegenden Erfindung;
Fig. 2 ein Diagramm eines weiteren Temperaturverlaufs gemäß
der vorliegenden Erfindung, insbesondere für die Prozes
sierung von GaN : MG-Halbleitersubstrate;
Fig. 3 ein Diagramm welches die Abhängigkeit der Diffusionslän
ge von H+ in p-GaN in Abhängigkeit von der Anzahl von
Temperaturmaxima zeigt;
Fig. 4 ein Diagramm welches die Abhängigkeit der Leitfähigkeit
von p-Typ GaN in Abhängigkeit von der Anzahl von Tem
peraturmaxima zeigt; und
Fig. 5 ein Diagramm, welches einen weiteren Temperaturverlauf
gemäß der vorliegenden Erfindung zeigt.
Die Fig. 1A bis 1C zeigen Diagramme von Temperaturverläufen gemäß
der vorliegenden Erfindung. Die Temperatur T ist in Abhängigkeit von der Zeit
t dargestellt. Die dargestellten Diagramme zeigen in idealisierter Form den
Temperaturverlauf der behandelten Objekte, insbesondere von Halbleiterwa
fern. Die Wafer werden innerhalb einer Reaktionskammer und einer vorgege
benen Prozeßatmosphäre mehrmals zyklisch auf eine erhöhte Temperatur T1
erhitzt und anschließend auf eine niedrigere Temperatur T2 abgekühlt. Bei
den in den Fig. 1A bis C gezeigten Diagrammen beschreibt der Tempera
turverlauf im wesentlichen eine Kastenform, wobei die Länge der Maxima bei
der Temperatur T1 sowie die Länge der Minima bei Temperatur T2 eine glei
che Länge aufweisen. Somit ergibt sich ein Tastverhältnis für den Kurvenver
lauf von ungefähr 1. Die Abstände zwischen den Temperaturmaxima sowie
die Höhe der Temperaturmaxima und der Temperaturminima sind über den
gesamten Zyklus hinweg gleichbleibend. Obwohl die Temperaturmaxima und
Temperaturminima, das Tastverhältnis sowie die Abstände zwischen den
Temperaturmaxima in den Fig. 1A bis C als gleichbleibend dargestellt
sind, sei bemerkt, daß die Kurvenform insbesondere beim Aufheizen beliebig
gesteuert werden kann, z. B. parabelförmig, und daß alle vorgenannten Para
meter moduliert werden können, insbesondere auch die Kurvenform, um die
Prozeßbedingungen optimal an das zu behandelnde Objekt anzupassen.
Wie in Fig. 1A gezeigt ist, wird die das Objekt umgebende Prozeßatmo
sphäre während der ersten zwei Zyklen konstant gehalten, während bei den
folgenden Zyklen Atmosphärenänderungen möglich sind. Gemäß den Fig.
1B und 1C ist gezeigt, daß eine konstante Prozeßatmosphäre bei zwei mittle
ren Zyklen (Fig. 1B) bzw. den letzten zwei Zyklen (Fig. 1C) der thermischen
Behandlung beibehalten wird. Natürlich ist es auch möglich über mehrere
Zyklen eine konstante Prozeßatmosphäre vorzusehen, um eine konstante Be
handlung während dieser Zyklen vorzusehen.
Fig. 2 zeigt einen Temperaturverlauf für die thermische Behandlung eines
GaN : Mg-Halbleitersubstrats. Nach dem Dotieren des Substrats sind die Ma
gnesiumakzeptoren zunächst durch Wasserstoff passiviert und somit elek
trisch inaktiv. Daher ist es notwendig, die Magnesium-Wasserstoff-Bindungen
aufzubrechen und den Wasserstoff aus dem Substrat heraus zu diffundieren,
damit das Material eine gewünschte p-Leitfähigkeit erreicht.
Wie man in Fig. 2 erkennt, wird die Temperatur der dotierten Oberfläche des
Substrats ausgehend von einer Temperatur von ca. 220°C rasch auf eine
Temperatur von ca. 500°C erhitzt. Das Substrat wird für ca. 10 bis 20 Sekun
den auf dieser Temperatur gehalten, um eine homogene Temperaturvertei
lung über das gesamte Substrat hinweg zu erreichen. Die Magnesium-
Wasserstoff-Bindungen fangen an, bei diesen Temperaturen aufzubrechen,
jedoch besitzt der Wasserstoff bei dieser Temperatur eine relativ geringe Dif
fusionslänge, so daß der Wasserstoff kaum aus dem Substrat ausdiffundiert.
Nach dieser Temperaturstabilisierung wird das Substrat bzw. zumindest die
Oberflächenschicht des Substrats rasch auf ca. 950°C erhitzt und anschlie
ßend ohne wesentliche Verweilzeit sofort abgekühlt. Die Temperatur von 950°
C liegt in der Nähe der Zersetzungstemperatur des GaN-Substrats, wenn der
Prozeßgasdruck 1 bar entspricht und N2 als Prozeßgas verwendet wird. Bei
dieser Temperatur beginnt Stickstoff sich aus dem Kristallverbund des Sub
strates zu lösen, wodurch Fehlstellen entstehen können, die einer gewünsch
ten p-Leitfähigkeit des Substrats entgegenwirken. Dieser Zersetzungsvorgang
ist jedoch sehr langsam, und da das Substrat sofort nach Erreichen dieser
Temperatur wieder abgekühlt wird, kommt es im wesentlichen zu keiner Zer
setzung des Substrates. Der gewünschte Diffusionseffekt d. h. eine erhöhte
Diffusionslänge des Wasserstoffes, bildet sich hingegen schneller aus, so daß
sich durch die kurze Temperaturspitze ein stark verbesserter Diffusionseffekt
für den Wasserstoff ergibt.
Nach dem Erreichen des Temperaturmaximums wird das Substrat auf eine
Temperatur zwischen 400 und 450°C abgekühlt, d. h. auf einen Bereich, in
dem noch immer Magnesium-Wasserstoff-Bindungen aufgebrochen werden
und eine Diffusion des Wasserstoffs stattfindet. Beim Erreichen des vorgege
benen Temperaturminimums wird das Substrat wieder rasch erhitzt, und zwar
auf eine Temperatur über 800°C und anschließend wieder rasch abgekühlt.
Diese abwechselnde rasche Erhitzung auf eine Temperatur von über 800°C
und Abkühlung auf eine Temperatur zwischen 400 bis 450°C wird mehrfach
wiederholt, so daß insgesamt 9 Temperaturmaxima erzeugt werden, die kurz
über 800°C liegen. Insgesamt werden somit 10 Temperaturspitzen erzeugt.
Bei dieser thermischen Behandlung befand sich das GaN-Substrat in einer im
wesentlichen konstanten N2-Atmosphäre unter Normaldruck. Alternativ kann
aber auch der Druck der Atmosphäre in der Prozeßkammer geändert werden,
so kann z. B. ein Überdruck oder ein Unterdruck bis hin zu 5 × 10-3 Milllibar oder
darunter an die Prozeßkammer angelegt werden, wobei, wie erwähnt, durch
einen Überdruck die Zersetzungsrate des GaN reduziert wird, weshalb sich
das Substrat auf höhere Temperaturen erwärmen läßt, was wiederum die
Wasserstoffausdiffundierung begünstigt.
Fig. 3 stellt das Ergebnis einer Abschätzung der Diffusionslänge von Was
serstoff in Abhängigkeit von der Anzahl der Temperaturspitzen bei einem p-
GaN-Substrat dar. Dabei betrifft die Abschätzung einen Temperaturverlauf,
wie er in Fig. 2 dargestellt wurde. Die Diffusionslängen wurden nach den
Angaben von S. J. Pearton für die Diffusionskonstante unter der willkürlichen
Annahme einer Diffusionszeit von 0,1 Sekunde ermittelt. Wie in Fig. 3 zu er
kennen ist, nimmt die Diffusionslänge mit der Anzahl der Temperaturspitzen
linear zu. Bei einer dotierten Oberflächenschicht von 1 µm wären somit 6 Er
wärmungen ausreichend, um im wesentlichen alle in der Schicht befindlichen
Wasserstoffionen statistisch gesehen auf der Kristalloberfläche auszudiffun
dieren.
Dieses Ergebnis wird auch durch die in Fig. 4 dargestellten Meßwerte, wel
che die gemessene Leitfähigkeit von p-GaN in Abhängigkeit von der Anzahl
der Temperaturspitzen darstellt, unterstützt. Wie zu erkennen ist, nimmt die
gemessene Leitfähigkeit mit steigender Anzahl der Temperaturspitzen zu.
Dies ergibt sich dadurch, daß die Temperaturspitzen effektiv die Diffusions
länge des Wasserstoffs erhöhen und dadurch mehr Wasserstoff aus dem
Substrat ausdiffundiert und aktivierte Mg-Akzeptoren hinterläßt. Eine die p-
Leitfähigkeit des Substrat beeinträchtigende Zersetzung der Kristallstruktur
des Substrats tritt aufgrund der kurzen Temperaturspitzen nicht oder nur in
geringem Maße auf. Durch die oben beschriebene Temperatursteuerung läßt
sich somit eine hervorragende p-Leitfähigkeit bei Mg-dotierten GaN-Substra
ten erreichen.
Abweichend von dem oben dargestellten Temperaturverlauf kann die Tempe
ratur des Objekts Frequenz-, Amplituden-, oder Tastverhältnismoduliert wer
den, wobei nicht das ganze Substrat der kontrollierten Temperaturänderung
folgen muß. In bestimmten Anwendungen kann es ausreichend sein, daß le
diglich Teilbereiche des Substrats, insbesondere die obersten Schichten, auf
denen sich Bauteile oder Strukturen befinden, dem Temperaturverlauf folgen.
Allgemein läßt sich auch der Prozeßgasdruck oder die Zusammensetzung der
Prozeßatmosphäre hinsichtlich der Frequenz-, der Amplituden-, oder des
Tastverhältnisses modulieren. Die Phasenbeziehung des Temperaturverlaufs
sowie des Verlaufs der Prozeßatmosphäre ist steuerbar. Ferner lassen sich
die einzelnen Modulationsarten miteinander in beliebiger Art und Weise kom
binieren z. B. indem man zwei oder mehr Temperaturmodulationen und/oder
zwei oder mehr Druckmodulationen durchführt.
Neben dem oben genannten Ausführungsbeispiel läßt sich die Erfindung auch
vorteilhaft bei der thermischen Behandlung von Siliziden einsetzen, z. B. bei
Phasenumwandlungen von z. B. TiSi2 von der C49 in die C54-Phase, die eine
wesentlich höhere Leitfähigkeit aufweist.
Es hat sich gezeigt, daß z. B. die C49-C54 Phasenumwandlungstemperatur
mit kleinen Strukturgrößen oder kleinen Schichtdicken der Silizidschicht an
steigt. Beispielsweise wird die Phasenumwandlungstemperatur von ca. 720°C
auf ca. 770°C erhöht, wenn sich die Schichtdicke von 60 Nanometer auf 25
Nanometer reduziert. Dies erhöht nachteilig die thermische Belastung des
Wafers. Durch extrem schnelles Hochheizen läßt sich die Phasenumwand
lungstemperatur wieder etwas reduzieren. Um jedoch eine möglichst vollstän
dige Phasenumwandlung zu reichen, werden mehrere aufeinander folgende
Temperaturspitzen verwendet, wie beispielsweise in Fig. 1 dargestellt ist.
Dabei sollten die Temperaturspitzen bei etwa 750°C bis 1000°C und die Tem
peraturminima bei ca. 300°C bis 600°C liegen. Diese Temperaturbereiche
gelten auch für das zuvor beschriebene Ausführungsbeispiel. Die Aufheizra
ten sind größer als 150°C pro Sekunde und die Abkühlraten betragen ca.
60°C pro Sekunde bis 150°C pro Sekunde. Die Zeit, während der der Wafer
auf der Temperatur T1 gehalten wird liegt vorzugsweise im Bereich zwischen
einer Sekunde und etwa 10 Sekunden, wobei jedoch auch kürzere bzw. län
gere Zeiten möglich sind. Die Zeitdauer, in der sich der Temperaturverlauf auf
einem Minimum befindet wird dagegen vorzugsweise auf 0 Sekunden redu
ziert, so daß sich ein Temperaturverlauf ergibt, wie er in Fig. 5 dargestellt ist.
Um die jeweiligen Prozesse während der thermischen Behandlung zu fördern,
ist es möglich, das zu behandelnde Substrat bzw. den Wafer mit UV-Licht zu
bestrahlen, und/oder das Substrat einem Magnetfeld und/oder elektrischen
Feld auszusetzen. Hierbei kann vorteilhaft die UV-Intensität und/oder die
Stärke des Magnetfeldes bzw. elektrischen Feldes entsprechend den oben
beschriebenen Modulationsarten zusätzlich moduliert werden. Dabei kann die
Feldlinienrichtung relativ zum Wafer beliebig einer vordefinierten Richtung
folgen, sie sich selbst wiederum zeitlich ändern kann.
Ferner sind die Anwendungen der oben beschriebenen Felder und der UV-
Strahlung nicht auf solche Anwendungen beschränkt, bei denen der Wafer
einer Temperaturmodulation unterworfen wird. Vielmehr können die Anwen
dungen auch auf Prozesse, bei denen der Wafer mit beliebigen Temperatur-
Zeit-Kurven prozessiert wird, angewandt werden.
In Zusammenhang mit den zuvor beschriebenen Verfahren ist es insbesonde
re auch möglich oder vorteilhaft, die räumliche Anordnung von die Tempera
turverteilung beeinflussenden Elementen relativ zum Objekt bzw. Substrat
und/oder zur Prozeßkammer zu verändern. Um insofern Wiederholungen zu
vermeiden, wird auf die dieselbe Anmelderin und denselben Anmeldetag auf
weisende DE-A-199 . . . . . . . . . mit dem Titel "Verfahren und Vorrichtung zum
thermischen Behandeln von Substraten" verwiesen.
Claims (23)
1. Verfahren zum thermischen Behandeln von Objekten, insbesondere
Halbleitersubstraten in einer Reaktionskammer, dadurch gekennzeich
net, daß die Behandlung das Erwärmen wenigstens von Teilbereichen
des Objekts auf wenigstens drei Temperaturmaxima mit entsprechenden
Abkühlphasen dazwischen aufweist.
2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Tempe
raturänderung eine Frequenzmodulation, eine Amplitudenmodulation
und/oder eine Tastverhältnismodulation aufweist.
3. Verfahren nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß die
Prozeßatmosphäre in der Reaktionskammer geändert wird.
4. Verfahren nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Zusam
mensetzung und/oder der Druck eines Fluids in der Reaktionskammer
geändert wird.
5. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß die Änderung der Prozeßatmosphäre eine Frequenzmo
dulation, eine Amplitudenmodulation und/oder eine Tastverhältnismodu
lation aufweist.
6. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß die Prozeßatmosphäre für ein wenigstens zwei aufeinan
derfolgende Temperaturmaxima umfassendes Zeitintervall im wesentli
chen konstant gehalten wird.
7. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß die Prozeßatmosphäre wenigstens zu einem Zeitpunkt der
thermischen Behandlung einen Unterdruck aufweist.
8. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß für den Temperaturverlauf und den Verlauf der Prozeßat
mosphäre eine bestimmte Phasenbeziehung, insbesondere eine Ver
schiebung vorgegeben wird.
9. Verfahren nach Anspruch 8, dadurch gekennzeichnet, daß die Phasen
verschiebung zwischen 0 und 2π liegt.
10. Verfahren nach Anspruch 8 oder 9, dadurch gekennzeichnet, daß die
Phasenverschiebung moduliert wird.
11. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß die Temperaturänderung durch elektromagnetische Strah
lung bewirkt wird.
12. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß die Temperaturänderung durch Kontakt des Objekts mit
einem Fluid und/oder einem festen Körper bewirkt wird.
13. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß das Objekt ein Halbleitersubstrat ist.
14. Verfahren nach Anspruch 13, dadurch gekennzeichnet, daß wenigstens
eine Oberflächenschicht, insbesondere eine dotierte Oberflächenschicht
des Substrats erwärmt wird.
15. Verfahren nach einem der Ansprüche 13 oder 14, dadurch gekennzeich
net, daß die Temperatur wenigstens eines Temperaturmaximas über der
Zersetzungstemperatur von Kristallstrukturen des Substrats liegt.
16. Verfahren nach einem der Ansprüche 13 bis 15, dadurch gekennzeich
net, daß die Temperaturmaxima so kurz sind, daß im wesentlichen keine
Zersetzung der Kristallstruktur des Substrats erfolgt.
17. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß die zeitliche Länge der Temperaturmaxima zwischen 0 und
10 Sekunden liegt.
18. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß wenigstens ein Temperaturmaximum zwischen 750 und
1050°C liegt.
19. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß die Temperatur zwischen wenigstens zwei Temperaturma
xima auf 300 bis 600°C abgekühlt wird.
20. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß das Objekt mit UV-Licht bestrahlt wird.
21. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekenn
zeichnet, daß das Objekt einem Magnetfeld und/oder elektrischen Feld
ausgesetzt wird.
22. Verfahren nach Anspruch 20, dadurch gekennzeichnet, daß die Intensität
moduliert wird.
23. Verfahren nach Anspruch 21, dadurch gekennzeichnet, daß die Magnet
feldstärke oder die Feldstärke des elektrischen Feldes moduliert wird.
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