DE19855683A1 - Verfahren zum Messen elektromagnetischer Strahlung - Google Patents
Verfahren zum Messen elektromagnetischer StrahlungInfo
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Description
Die Erfindung betrifft ein Verfahren zum Messen elektro
magnetischer Strahlung, die von einer Oberfläche eines
Gegenstands abgestrahlt wird, der durch elektromagneti
sche, von wenigstens einer Strahlungsquelle abgegebenen
elektromagnetischen Strahlung bestrahlt wird, wobei die
von der Strahlungsquelle abgegebene Strahlung mit wenig
stens einem ersten Detektor und die vom bestrahlten Ge
genstand abgegebene Strahlung mit wenigstens einem zwei
ten, die Strahlung messenden Detektor ermittelt wird.
Ein Verfahren dieser Art ist beispielsweise aus der
US-5 490 728 A im Zusammenhang mit der Fertigung von
Halbleitersubstraten in einer Reaktionskammer bekannt.
Die von der Strahlungsquelle abgegebene elektromagneti
sche Strahlung ist dabei naturgemäß mit einer Welligkeit
überlagert, die durch Schwankungen der Netzspannung oder
auf Grund von phasen-Anschnittssteuerungen ungewollt auf
treten. Auf diese Welligkeit kann jedoch kein Einfluß ge
nommen werden, und sie kann auch nicht bewußt gewählt
werden. Sie ist daher für eine bewußte Ausnutzung als
Charakteristik der von der Strahlungsquelle abgegebenen
Strahlung - wenn überhaupt - nur bedingt tauglich.
Ferner sei auf die DE-A-26 27 753 verwiesen, welche eine
Vorrichtung zur Dickenmessung und -steuerung optisch
wirksamer Dünnschichten während ihres Aufbaus in Vakuum
beschichtungsanlagen zeigt. Die Messung und Steuerung
wird erreicht durch Erfassen des Reflexions- bzw. Trans
missionsverhaltens von Schichtdicken zwischen Bruchteilen
und einigen Vielfachen der Wellenlänge des verwendeten,
im wesentlichen monochromatischen Meßlichts und durch Un
terbrechung des Beschichtungsvorgangs bei Erreichen einer
vorbestimmten Schichtdicke. Die Vorrichtung besteht aus
einer Meßlichtquelle für einen fokusierten Meßlicht
strahl, eine Zerhackervorrichtung, einen in der Achse des
Meßlichtstrahls unter einem Winkel von 45° angeordneten
Strahlenteiler, einem Meßlichtempfänger mit vorgeschalte
tem Monochromator, sowie aus einer Differenziereinrich
tung für das Meßsignal und einer Unterbrechungseinrich
tung für den Beschichtungsvorgang. Darüber hinaus ist in
der DE-A-42 24 435 ein optisches Interface für die Infra
rotüberwachung von Klarsichtscheiben beschrieben, bei dem
das Licht einer Infrarotstrahlungsquelle durch Lichtwel
lenleiter ins Innere des Interface geleitet und dort zum
Belichten der Scheibenoberfläche ausgestrahlt wird. Die
an der zu überwachenden Scheibe reflektierte Strahlung
wird durch den Eingang eines anderen Lichtwellenleiters
aufgenommen und durch den Lichtwellenleiter über einen
Tageslichtfilter auf einen Photodetektor geleitet. Wei
terhin zeigt die US-A-5 270 222 ein Verfahren und eine
Vorrichtung für eine Diagnose und Prognose bei der Her
stellung von Halbleitervorrichtungen. Die Vorrichtung
weist einen Sensor für die Diagnose und Prognose auf, der
unterschiedliche optische Eigenschaften eines Halbleiter
wafers mißt. Der Sensor weist einen Sensorarm und einen
optoelektronische Steuerbox auf, zum Leiten kohärenter
elektromagnetischer oder optischer Energie in Richtung
des Halbleiterwafers.
Der Erfindung liegt daher die Aufgabe zugrunde, ein Ver
fahren der eingangs genannten Art zu schaffen, mit dem
die Messung elektromagnetischer Strahlung und die Ermitt
lung der daraus abgeleiteten Parameter und Werte auf ein
fache Weise noch genauer durchgeführt werden kann.
Die gestellte Aufgabe wird erfindungsgemäß dadurch ge
löst, daß die von wenigstens einer Strahlungsquelle ab
gegebene Strahlung mit wenigstens einem charakteristi
schen Parameter aktiv moduliert wird, und daß die vom
zweiten Detektor ermittelte Strahlung zur Kompensation
der vom Gegenstand reflektierten Strahlung der Strah
lungsquelle durch die vom ersten Detektor ermittelte
Strahlung korrigiert wird. Die Strahlungsquelle ist vor
zugsweise eine Heizlampe und der bestrahlte Gegenstand
ist vorzugsweise ein Halbleitersubstrat, das einer ther
mischen Behandlung unterzogen wird.
Auf Grund der bewußten, aktiven und dadurch bekannten Mo
dulation der Strahlungsquelle mit einem charakteristi
schen Parameter ist es möglich, die Unterscheidung zwi
schen der vom Gegenstand selbst abgestrahlten Strahlung,
die für die Ermittlung der Eigenschaften des Gegenstands
erforderlich ist, noch genauer von der vom Gegenstand re
flektierten Strahlung der Strahlungsquelle zu unter
scheiden. Auf diese Weise ist es möglich, die Eigenschaf
ten des Gegenstands, beispielsweise die Temperatur, die
Emissivität, die Transmissivität, die Reflektivität oder
die Schichtdicken oder -eigenschaften eines vom Material
des Gegenstands unterschiedlichen Materials auf dem Ge
genstand noch genauer und in Realzeit zu bestimmen.
Gemäß einer besonders vorteilhaften Ausführungsform der
Erfindung wird die aktive Modulation der von der Strah
lungsquelle abgegebenen Strahlung zu deren Charakteri
sierung bei der Korrektur der vom zweiten Detektor ermit
telten Strahlung herangezogen. Durch die aktive und damit
bekannte Modulation der von der Strahlungsquelle abgege
benen Strahlung ist die Charakterisierung und damit Un
terscheidung dieser Strahlung von der eigentlich zu mes
senden Strahlung, die vom Gegenstand abgegeben wird, be
sonders einfach, zuverlässig und quantitativ genau.
Die von der Strahlungsquelle abgegebene Strahlung ist
vorzugsweise amplituden-, frequenz- und/oder phasen-mo
duliert. Je nach den vorhandenen Gegebenheiten und Er
fordernissen ist die Wahl der Modulationsart wählbar, wo
bei die Modulationsart insbesondere auch im Hinblick auf
die Einfachheit und Zuverlässigkeit des Modulations
verfahrens, aber auch des Auswerteverfahrens und des De
tektionsverfahrens auswählbar ist. Dabei ist unter Amp
litudenmodulation die Modulation der Modulationsamplitude
zu verstehen. Bevorzugt wird jedoch mit Intensitätsmodu
lation gearbeitet, deren Amplitude nicht moduliert wird,
sondern eventuell langsam variiert.
Neben der Modulationsart ist es auch möglich, jede Signal
form der Modulation einzusetzen. Besonders vorteilhaft
ist es jedoch, daß bei einer Amplitudenmodulation eine
Signalform mit möglichst stetigem Signalverlauf verwendet
wird. Dies hat den Vorteil, daß auch bei einer Fourrier-
Transformation hohe Frequenzen im wesentlichen nicht auf
treten und daher auch die Zahl der Abtastungen pro Zeit
einheit bei der Detektion bzw. Verarbeitung des detek
tierten Signals gering bleiben kann, so daß mit einem
einfachen Auswerteverfahren dennoch eine gute und genaue
Messung durchführbar ist.
Allgemein kann die Modulation des charakteristischen Pa
rameters mit einem periodischen oder nichtperiodischen
Signal erfolgen. Eine nichtperiodische Modulation läßt
sich z. B. dadurch erhalten, daß der charakteristische
Parameter mit einem positiven oder negativen Inkrement,
das mittels eines Zufallsmechanismuses erzeugt wird, über
eine Verknüpfungsoperation (z. B. Addition, Multiplikati
on oder einer Verknüpfung mit einer Look-up-Tabelle) ver
knüpft wird. Dabei wird das Inkrement nach Ablauf eines
Zeitintervalls jeweils neu nach einem Zufallsprinzip be
stimmt. Das Zeitintervall selbst kann dabei konstant,
nach einer vordefinierten Funktion oder wiederum nach ei
nem Zufallsprinzip bestimmt werden. Wichtig bei der
nichtperiodischen Modulation ist, daß die durch Zu
fallsprinzipien bestimmten Parameter (Inkrement und/oder
Zeitintervall) bekannt und innerhalb einer Auswertevor
richtung oder eines Auswerteverfahrens zur Signalanalyse
zu Verfügung stehen. Die durch ein Zufallsprinzip be
stimmten Parameter (Inkrement und/oder Zeitintervall)
können einer beliebig vordefinierten Verteilungsfunktion
genügen. Sie können z. B. gleich-, gauß- oder poissonver
teilt sein, wodurch die jeweiligen Erwartungswerte der
Parameter ebenfalls vordefiniert sind. Der Vorteil einer
nichtperiodischen Modulation liegt darin, daß dadurch pe
riodische Störeinflüsse unterdrückt werden können.
Eine weitere vorteilhafte Ausführungsform der Erfindung
besteht darin, daß die Strahlungsquelle aus mehreren Ein
zel-Strahlungsquellen, beispielsweise aus mehreren Lampen
besteht, die zu einer oder mehreren Lampenbänken zusam
menfaßbar sind. Gemäß vorteilhaften Ausführungsformen im
Zusammenhang mit aus mehreren Lampen bestehenden Strah
lungsquellen ist wenigstens eine der Lampen in ihrer
Strahlung moduliert. An sich kann die Modulation der
Strahlung einer Lampe zur Erzielung der Vorteile des er
findungsgemäßen Verfahrens ausreichen, obgleich die Mo
dulation von nur einer Lampe nur unter Einschränkungen an
die Universalität des Meßverfahrens überhaupt ein sinn
volles Ergebnis liefert. Eine besonders einfache An
steuerung der Lampen mit einem einzigen Leistungsschalter
ist insbesondere auch dann gegeben, wenn wenigstens zwei
Lampen oder alle Lampen hinsichtlich ihrer Strahlung in
der gleichen Weise moduliert werden. Vorteilhaft ist die
Modulation der Strahlung von nur einer oder einigen Lam
pen, um unerwünschte Reflexionen zu vermeiden.
Je nach den Anwendungsfällen und Gegebenheiten ist es je
doch auch vorteilhaft, die Strahlung der Lampen unter
schiedlich zu modulieren, beispielsweise dann, wenn die
Lampenstrahlung in Abhängigkeit von der Lage der Lampen
oder von der jeweils spezifischen Lampe gegenüber der
Strahlung anderer Lampen oder gegenüber anderen Lampen
unterschieden werden soll.
Die Strahlenmodulation der einzelnen Lampen oder Strah
lungsquellen ist vorzugsweise für wenigstens einige von
ihnen zeitlich synchron oder in einer festen zeitlichen
Zuordnung zueinander vorgesehen, obgleich in bestimmten
Anwendungsfällen auch zeitlich nicht synchrone Strahlen
modulationen vorteilhaft sein können.
Gemäß einer besonders vorteilhaften Ausgestaltung der Er
findung ist der Modulationsgrad und insbesondere die Mo
dulationstiefe der von der Strahlungsquelle abgegebenen
Strahlung, - gegebenenfalls auch von Strahlungsquelle zu
Strahlungsquelle unterschiedlich -, von der abgestrahlten
Lampenintensität unabhängig. Diese sogenannte Absolut-Mo
dulation ist also unabhängig vom Grundpegel oder Gleich
stromsignal, mit dem die Strahlungsquelle oder Lampe an
gesteuert wird. Diese Ausführungsform der Erfindung weist
den Vorteil auf, daß während des Anstiegs der Intensität
der Strahlenquelle, der gegebenenfalls schnell vorgenom
men werden soll, die volle Ansteuerung ausgenutzt werden
kann und nicht durch eine zu große Modulation in ihrer
Intensität eingeschränkt ist.
In anders gelagerten Anwendungsfällen ist jedoch die Aus
führungsform der Erfindung vorteilhafter, bei der der Mo
dulationsgrad bzw. die Modulationstiefe von der abge
strahlten Intensität der Strahlungsquelle abhängig ist.
Diese sogenannte Relativ-Modulation, bei der beispiels
weise die Stärke des Wechselstrom-Ansteuersignals von der
Stärke des Gleichstrom-Ansteuersignals der Strahlungs
quelle abhängt oder ihr proportional ist, hat den Vor
teil, daß der relative Modulationsgrad konstant ist oder
sich nur in geringerem Maße ändert, wodurch die Detektion
der Modulation und die Auswertung einfacher und mit we
niger aufwendigen Geräten durchführbar ist.
Bei einer weiteren Ausführungsform der Erfindung wird der
Modulationsgrad oder die Modulationstiefe gesteuert oder
auch aktiv geregelt.
Gemäß einer weiteren sehr vorteilhaften Ausgestaltung der
Erfindung ist Lampenintensität und/oder die Modulation
selbst pulsweiten-moduliert. Gemäß einer alternativen
oder zusätzlichen Ausführungsform der Erfindung wird die
Strahlung der Strahlungsquelle durch Verwendung von Ta
bellenwerten mit einem Datenverarbeitungsprogramm modu
liert. Eine weitere sehr vorteilhafte Ausgestaltung der
Erfindung besteht auch darin, die Strahlung durch Ändern
der Zählerfrequenz von Generatoren für die Pulsweiten-Mo
dulation zu modulieren.
Die Lampenleistung wird durch Pulsweiten-Modulation ver
ändert. Die Strahlungsintensität ist dabei eine Funktion
der Wendeltemperatur, die jedoch im stationären, einge
schwungenen Zustand direkt mit der Lampenleistungen kor
respondiert.
Die Strahlung der Strahlungsquelle wird vorzugsweise
durch eine Modulation des Ansteuersignals bzw. der An
steuersignale für die Strahlungsquelle bzw. die Lampen
moduliert. Wie im weiteren im einzelnen noch ausgeführt
werden wird, ist die Stelle, an der das Ansteuersignal
innerhalb der Signalerzeugung moduliert wird, je nach den
Erfordernissen und Gegebenheiten wählbar. Besonders vor
teilhaft ist es dabei, wenn das Ansteuersignal nach des
sen Erzeugung unmittelbar vor Zuführung zu der Strah
lungsquelle oder den Lampen moduliert wird.
Die vorliegende Erfindung ist mit großem Vorteil zur Be
stimmung der Temperatur, Reflektivität und/oder Emissi
vität eines Gegenstands anwendbar, beispielsweise im Zu
sammenhang mit einer Vorrichtung zur thermischen Behand
lung von Substraten etwa in einem Ofen, in dem die Sub
strate schnell und mit einem möglichst genauen, vorgege
benen Temperaturverlauf aufgeheizt und abgekühlt werden.
Gemäß der Erfindung wird also die von wenigstens einer
Strahlungsquelle, beispielsweise eine Heizlampe abgege
bene Strahlung und die vom aufzuheizenden Gegenstand her
rührende Strahlung ermittelt, wobei sich letztere aus der
von dem Gegenstand emittierten Strahlung und der am Ge
genstand reflektierten Strahlung zusammensetzt. Durch die
beiden Messungen ist es möglich, die vom Gegenstand re
flektierte Strahlung der Strahlungsquellen heraus zu kor
rigieren und damit die emittierte Strahlung, also die
Wärmestrahlung des Gegenstands zu bestimmen, der norma
lerweise und auch im Falle eines Wafers kein schwarzer
Strahler ist. Bei Kenntnis der Emissivität dieses Gegen
standes kann nunmehr auf die Strahlung eines schwarzen
Körpers zurückgerechnet werden.
Gemäß der vorliegenden Erfindung werden die Amplituden
der modulierten Komponenten, die auch als Wechselstrom- bzw.
Wechselspannungs(AC)-Komponenten bezeichnet werden,
ins Verhältnis gesetzt, die vom für den Gegenstand vor
gesehenen Strahlungsdetektor und vom für die Strahlungs
quellen vorgesehenen Strahlungsdetektor gemessen werden.
Die sich aus dem Amplitudenverhältnis ergebende Zahl ist
in erster Näherung proportional zur Reflektivität des Ge
genstandes, beispielsweise des Wafers. Diese Zahl wird
nun zweimal für die weitere Auswertung benutzt. Erstens
wird sie benutzt, um die von dem Gegenstand emittierte
Strahlung, also die Wärmestrahlung des Gegenstandes von
der am Gegenstand reflektierten Strahlung der Strahlungs
quelle zu unterscheiden. Zweitens wird diese Zahl be
nutzt, um die vom Gegenstand emittierte Strahlung, also
die Wärmestrahlung auf die Strahlung eines schwarzen Kör
pers der gleichen Temperatur zurück zu skalieren. Durch
Einsetzen des dabei gewonnenen, zurückskallierten Tempe
raturwert in die invertierte Planck'sche Strahlungsformel
ergibt sich dann eindeutig eine Temperatur. Da das ge
nannte Amplitudenverhältnis der Modulationen bei der Aus
wertung also zweimal verwendet wird, muß dieses möglichst
genau gemessen werden, um bei der Auswertung und der Er
mittlung der Temperatur des Gegenstandes genaue Werte zu
erhalten. Das erfindungsgemäße Verfahren ermöglicht eine
wesentlich genauere Bestimmung dieses Ampli
tudenverhältnisses, da die Modulationsparameter für jeden
Heizzustand optimal vorgebbar sind und sowohl die Modu
lation als auch deren Auswertung wesentlich vereinfacht
wird.
Bei einer besonders bevorzugten Ausführungsform der Er
findung ist der erste Detektor ein Strahlungsdetektor,
der auf einfache und zuverlässige Weise die von der
Strahlungsquelle abgegebene Strahlung mißt. Dabei wird
die von der Strahlungsquelle abgegebene Strahlung vor
teilhafterweise über optische Leitungen oder Lichtkanäle
zu dem Strahlungsdetektor geleitet. Um eine akkurate Mes
sung zu gewährleisten, sind die Strahlungsquellen und die
optischen Leitungen oder Lichtkanäle relativ zueinander
derart angeordnet, daß der erste Strahlungsdetektor ein
Signal erzeugt, das frei von Einflüssen von Filamenthal
tevorrichtungen oder anderen, den Strahlungsfluß oder die
Strahlungstemperatur der Strahlungsquelle beeinträchti
gender Mittel ist.
Gemäß einer anderen Ausführungsform der Erfindung kann
der erste Detektor ein Temperatursensor, wie z. B. ein
Thermoelement, sein, mit dem die Lampentemperatur und so
mit die abgestrahlte Intensität ermittelbar ist.
Bei einer weiteren Ausführungsform der Erfindung mißt der
erste Detektor einen beliebigen mit der von der Strah
lungsquelle abgegebenen Strahlung in Beziehung stehenden
Parameter. So kann z. B. die Intensität über ein Impe
danz-Meßvorrichtung, die die Impedanz (z. B. den Ohmschen
Widerstand) eines Lampenfilaments mißt, ermittelt werden.
Über eine geeignete Verarbeitungseinheit kann bei Kennt
nis der Impedanz-Intensitäts-Relation der Strahlungsquel
le, wie z. B. einer Heizlampe, deren abgestrahlte Inten
sität bzw. ein hierzu proportionaler Parameter ermittelt
werden.
Die Erfindung wird nachstehend im Zusammenhang mit dem
Beispiel einer Vorrichtung zum Aufheizen von Halbleiter
wafern unter Bezugnahme auf die Figuren erläutert. Es
zeigen:
Fig. 1 einen Längsschnitt durch eine Schnellheizanlage
zur Behandlung von Halbleiterwafern in schema
tischer Darstellung,
Fig. 2 einen Querschnitt entlang der in Fig. 1 einge
zeichneten Schnittlinie II-II,
Fig. 3a und 3b schematische Diagramme zur Erläuterung des
Modulationsgrads bzw. der Modulationstiefe unab
hängig oder in Abhängigkeit von der Basisintensi
tät der Strahlungsquelle und
Fig. 4 eine schematische Darstellung eines Blockschalt
bilds zur Ansteuerung einer Strahlungsquelle bzw.
einer Lampe nach dem erfindungsgemäßen Verfahren.
Die in Fig. 1 und 2 dargestellte Ausführungsform eines
Schnellheizofens zur Behandlung von Halbleiterwafern 2
zeigt eine vorzugsweise aus Quarzglas bestehende Reak
tionskammer 1 mit einem darin befindlichen Halbleiter
wafer 2. Die Reaktionskammer 1 ist von einem Gehäuse 3 um
geben, das jeweils oben und unten Lampen 4, 5 aufweist,
deren Strahlung auf die Reaktionskammer 1 gerichtet sind.
Vorteilhafterweise besteht die Reaktionskammer 1 im we
sentlichen aus einem für die Lampenstrahlung im wesentli
chen transparenten Material, das auch hinsichtlich der
Meßwellenlängen oder der Meßwellenlängenspektren der Py
rometer oder der verwendeten Strahlungsdetektoren trans
parent ist. Mit Quarzgläser und/oder Saphir, die einen
über das Lampenspektrum gemittelten Absorptionskoeffi
zienten von etwa 0.1 1/cm bis 0.001 1/cm haben, lassen
sich geeignete Reaktionskammern für Schnellheizsysteme
aufbauen, bei denen die Dicke der Reaktionskammerwand
zwischen 1 mm und mehreren Zentimetern, beispielsweise
5 cm betragen kann. Je nach Reaktionskammerwanddicke kann
die Materialauswahl hinsichtlich des Absorptionskoeffizi
enten erfolgen.
Kammerwanddicken im Zentimeterbereich sind insbesondere
dann erforderlich, wenn in der Reaktionskammer 1 ein Un
terdruck (bis hin zum Ultra-Hochvakuum) oder ein Über
druck erzeugt werden soll. Beträgt beispielsweise der Re
aktionskammerdurchmesser etwa 300 mm, so erhält man mit
einer Quarzglasdicke von ca. 12 mm bis 20 mm eine hinrei
chende mechanische Stabilität der Kammer 1, so daß diese
evakuiert werden kann. Die Reaktionskammerwanddicke wird
entsprechend dem Wandmaterial, der Kammergröße und der
Druckbelastungen dimensioniert.
Ein schematisch dargestelltes Pyrometer 6 (vgl. insbeson
dere Fig. 2) mit einem großen Eintrittswinkel mißt die
vom Halbleiterwafer 2 emittierte Strahlung sowie die am
Halbleiterwafer 2 reflektierte Strahlung der Lampen 5,
die im dargestellten Ausführungsbeispiel als Stablampen
ausgebildet sind. Eine Anordnung dieser Art ist bekannt
und beispielsweise in der DE 44 37 361 C oder der nicht
vorveröffentlichten DE 197 37 802 A derselben Anmelderin
beschrieben, so daß zur Vermeidung von Wiederholungen
darauf Bezug genommen wird, und diese Druckschriften in
sofern zum Inhalt der vorliegenden Beschreibung gemacht
werden.
Als Stablampen werden bevorzugt Halogenlampen verwendet,
deren Filament wenigstens teilweise eine Wendelstruktur
aufweisen. Durch eine wenigstens teilweise Wendelstruktur
läßt sich vorteilhaft ein bestimmtes vordefiniertes geo
metrisches und spektrales Abstrahlprofil der Lampe er
reichen. Hierbei kann das Filament der Lampe z. B. ab
wechselnd gewendelte und ungewendelte Filamentabschnitte
umfassen. Das Abstrahlprofil (sowohl das geometrische als
auch das spektrale) ist in diesem Falle im wesentlichen
durch den Abstand benachbarter gewendelter Filamentab
schnitte bestimmt. Eine weitere Möglichkeit das Lampenab
strahlprofil zu definieren besteht z. B. darin, daß die
Dichte der Filamentstruktur (z. B. der Wendeldichte) ent
lang des Filaments variiert wird.
Soll das Lampenprofil steuerbar sein, so lassen sich vor
teilhaft Lampen, vorzugsweise Stablampen, mit mehreren
einzelansteuerbaren Filamenten einsetzen. Lampen mit
steuerbarem Lampenprofil sind insbesondere in Schnell
heizanlagen zur Wärmebehandlung großflächiger Substrate,
wie z. B. 300 mm-Halbleiterwafer, vorteilhaft, da sich mit
diesen Lampen und einer geeigneten Lampenansteuervorrich
tung ein sehr homogenes Temperaturprofil entlang der Sub
stratoberfläche erzielen läßt. Durch die Superposition
der Einzelabstrahlprofile der Filamente ergibt sich ein
in weiten Bereichen einstellbares Gesamtabstrahlprofil
der Lampe. Im einfachsten Falle umfaßt z. B. eine Halo
genlampe zwei Filamente, z. B. jeweils mit Wendelstruktur
oder wenigstens teilweise gewendelter Struktur, wobei die
Wendeldichte und/oder der Abstand der gewendelten Fila
mentabschnitte des ersten Filaments vom ersten Ende zum
zweiten Ende der Lampe zunimmt, und die Wendeldichte
und/oder der Abstand der gewendelten Filamentabschnitte
des zweiten Filaments entsprechend umgekehrt vom ersten
zum zweiten Ende der Lampe abnimmt. Das Gesamtabstrahl
profil kann somit durch die Wahl der Stromstärke in den
beiden Filamenten in weiten Bereichen variiert werden.
Eine weitere Ausgestaltungsmöglichkeit einer Lampe mit
steuerbarem Abstrahlprofil besteht darin, daß das Fila
ment der Lampe wenigstens drei elektrische Anschlüsse um
faßt, wobei jeweils zwischen den Anschlüssen unterschied
liche Betriebsspannungen gelegt werden. Dadurch läßt sich
abschnittsweise die Filamenttemperatur, und damit die Ab
strahlcharakteristik der Lampe, entlang des Filaments
steuern.
Alternativ zu den bisher beschriebenen Lampen lassen sich
auch Plasma- oder Bogenlampen einsetzen, wobei auch hier
das Abstrahlprofil einstellbar ist. So läßt sich bei
spielsweise das Lampenspektrum über die Stromdichte vom
UV-Bereich bis hin zum nahen Infrarot einstellen. Die Bo
genlampen haben hinsichtlich der aktiven Modulation den
Vorteil, daß sie mit höherer Modulationsfrequenz betrie
ben werden können. Dadurch vereinfachen sich sowohl die
Signalverarbeitungselektronik als auch die Auswertever
fahren.
Ein weiteres Pyrometer 7 erhält über optische Leitungen
oder Lichtkanäle 8 das von den Lampen 5 abgestrahlte
Licht direkt zugeleitet. Dabei sind die Strahlungsquellen
und/oder die Lichtkanäle bevorzugt so angeordnet, daß das
Lampenpyrometersignal von einem Lampen- oder Filamentab
schnitt resultiert, der frei von Filamenthaltevorrichtun
gen oder anderen, den Strahlungsfluß oder die Temperatur
des durch die Lichtkanäle beobachteten Filament- oder
Lampenabschnitts beeinträchtigenden Mitteln ist. Um Wie
derholungen hinsichtlich des Lampenpyrometers 7 und der
Anordnung zum Bestrahlen des Lampenpyrometers 7 mit dem
Licht der Lampen 5 zu vermeiden, wird auf die das gleiche
Anmeldedatum aufweisende DE 197 54 385 derselben Anmelde
rin verwiesen, die insofern zum Inhalt der vorliegenden
Anmeldung gemacht wird.
Die Ausgangssignale der Pyrometer 6 und 7 werden einer
nicht dargestellten Auswerteschaltung zugeführt, die die
vom Halbleiterwafer 2 emittierte Strahlung dadurch er
mittelt, daß sie die auf das Pyrometer 6 fallende Strah
lung mit der vom Pyrometer 7 ermittelten Strahlung in Be
zug setzt und dadurch die Strahlung ermittelt, die vom
Halbleiterwafer 2 emittiert wird. Dies ist deshalb mög
lich, weil die von den Lampen 5 emittierte Strahlung ak
tiv und in einer definierten Weise moduliert ist. Diese
Modulation ist auch in der vom Wafer-Pyrometer 6 aufge
nommenen Strahlung enthalten, so daß durch Vergleich oder
in Beziehungsetzen der Modulationsgrade oder Modulations
tiefen der von den Pyrometern 6 und 7 aufgenommenen
Strahlung eine Kompensation der vom Halbleiterwafer 2 re
flektierten Lampenstrahlung in der vom Waferpyrometer 6
aufgefangenen Strahlung möglich ist, und dadurch die vom
Halbleiterwafer 2 emittierte Strahlung und damit dessen
Temperatur, Reflektivität, Transmissivität und/oder
Emissivität genau gemessen werden kann.
Ein weiteres, entsprechendes Lampenpyrometer, wie dies in
Fig. 1 und 2 dargestellt und zuvor beschrieben ist, kann
gemäß einer weiteren Ausführungsform auch mit entspre
chenden Lichtleitungen oder -schächten auf der anderen
Seite des Gehäuses 3 zur Messung der Lampenstrahlung der
oberen Lampen 4 vorgesehen sein. Das obere Lampenpyrome
ter entspricht dabei in seiner Funktion dem des unteren
Lampenpyrometers 7, indem das obere Lampenpyrometer die
Strahlung und deren Intensität bezüglich der oberen Lam
pen 4 mißt. Dabei ist es besonders vorteilhaft, wenn die
Modulationsart oder der Modulationsgrad der Lampen der
oberen Lampenbank unterschiedlich zum Modulationsgrad
oder der Modulationsart der unteren Lampenbank ist. Durch
Vergleich des vom Waferpyrometer 6 aufgenommenen Lichtes
bzw. seiner Modulationsart oder seines Modulationsgrads
mit der Modulationsart bzw. dem Modulationsgrad der mit
dem oberen Lampen-Pyrometer ermittelten Intensität in ei
ner nicht dargestellten Auswerteeinheit ist es darüber
hinaus möglich, auch die Transmissivität des Halbleiter
wafers 2 zu ermitteln und daraus Rückschlüsse auf die
Temperatur, die Emissivität und/oder die Reflektivität
des Wafers 2 zu ziehen.
In den Fig. 3a und 3b sind jeweils die Intensitäten I der
Strahlungsquellen über der Zeit aufgetragen. Wie Fig. 3a
zeigt, ist der Modulationsgrad bzw. die Modulationstiefe
im wesentlichen konstant und unabhängig von der von der
Strahlungsquelle abgegebenen Strahlungsintensität, wäh
rend bei dem in Fig. 3b dargestellten Ausführungsbeispiel
der Modulationsgrad oder die Modulationstiefe von der ab
gestrahlten Intensität der Strahlungsquelle bzw. der Grö
ße ihres Ansteuersignals abhängt bzw. zu ihr proportional
dazu ist.
Die sogenannte Absolut-Modulation gemäß Fig. 3a weist den
Vorteil auf, daß während des Hochheizens des Halbleiter
wafers 2 bzw. der Reaktionskammer 1 die Heizleistung
durch die Modulation praktisch nicht beeinträchtigt wird,
und daher die gesamte Intensität für die schnelle Auf
heizung zur Verfügung steht. Dagegen weist die sogenannte
Relativ-Modulation gemäß Fig. 3b den Vorteil auf, den Mo
dulationsgrad bzw. die Modulationstiefe um so stärker
vorliegen zu haben, je höher die Abstrahlleistung der
Strahlungsquellen ist. Ein Steuern oder aktives Regeln
der Modulationstiefe ist ebenfalls möglich.
In Fig. 4 ist eine schematische Schaltungsanordnung zur
Ansteuerung einer Strahlungsquelle oder Lampen 11 zur Er
zeugung einer Strahlung bzw. eines Strahlungsverlaufs für
eine bestimmte Wafertemperatur bzw. eines bestimmten Tem
peraturverlaufs dargestellt, mit der der Wafer 2 aufge
heizt bzw. durch entsprechendes Abschalten oder Verrin
gern der Intensität der Lampen abgekühlt werden soll.
In einem Komparator 11 wird die mit dem Waferpyrometer 6
indirekt gemessene Wafertemperatur (Anschluß 13) jeweils
mit einer Soll-Temperatur 14 verglichen und das Ver
gleichssignal einem Regler 15 zugeführt, an dessen Aus
gang das Ansteuersignal entsprechend der Einstellelemente
16, 17 auf die beiden Lampen bzw. Lampenbänke aufgeteilt
wird. Danach wird das Ansteuersignal durch Aufteiler 18,
19 auf die einzelnen Lampen 4, 5 der Lampenbänke aufge
teilt, wobei der Übersichtlichkeit halber lediglich je
weils ein Aufteiler 18, 19 konkret dargestellt ist, der
das Ansteuersignal an die Lampe 4 bzw. 5 abgibt.
Besonders vorteilhaft ist es, wenn das Ansteuersignal un
mittelbar vor der Lampe 4 bzw. 5 moduliert ist, da auf
diese Weise Verzerrungen vermieden werden können, die
durch die Lampenansteuerschaltung hervorgerufen werden
könnten. In diesem Falle erfolgt die Modulation also am
Schaltungspunkt 20 bzw. 21 durch nicht dargestellte Modu
lationseinrichtungen, beispielsweise durch programmier
bare Kurven-, Amplituden- und/oder Frequenzverläufe.
Die Modulation kann jedoch auch an anderen Stellen inner
halb der Ansteuerschaltung gemäß Fig. 4, beispielsweise
am Schaltungspunkt 22 oder am Schaltungspunkt 20 vor oder
nach dem Regler 23 vorgenommen werden. In diesem Falle
ist jedoch eine individuelle Modulation der Ansteuersig
nale für jeweils eine Lampe nicht möglich, da die Modula
tion des gemeinsamen Ausgangssignals einheitlich erfolgt.
Die Modulation ist mittels eines entsprechenden Datenver
arbeitungsprogramms auf einfache Weise durchführbar.
Durch Software-Tabellen lassen sich praktisch sämtliche
Kurvenformen und Frequenzen frei programmieren, wobei die
Länge der Tabelle die Frequenz bestimmt, da die Tabelle
mit einer festen Zeitbasis (zum Beispiel 1 ms) abarbeit
bar ist und nach Erreichen des Tabellenendes beliebig oft
wiederholt werden kann. Die Tabelle kann zum Beispiel mit
einer Basis von 28 = 256 angelegt sein, wobei der Algo
rithmus für die Modulation beispielsweise lautet:
Dabei ist Cmod der Modulationsgrad, der CDC der Wert der
nicht modulierten bzw. Grund-Intensität oder -Amplitude
und T(n) sind die jeweiligen diskreten Tabellenwerte.
Auf diese Weise können beliebige Modulationsgrade oder
-tiefen, Kurvenformen und Frequenzen auf einfache Weise
programmiert werden.
Mit beispielsweise einer 100%igen Modulation bei 125 Hz
ergeben sich die diskreten Tabellenwerte mit
256, 435, 512, 435, 256, 76, 0, 76.
256, 435, 512, 435, 256, 76, 0, 76.
Der Durchschnittswert der Tabellenwerte muß dabei dem Di
visor entsprechen, damit die resultierende integrierte
Leistung unverändert bleibt.
Bei 10%iger Modulation mit 125 Hz ergeben sich die Tabel
lenwerte zu
256, 274, 282, 274, 256, 238, 230, 238.
256, 274, 282, 274, 256, 238, 230, 238.
Die Auflösung, d. h. die Zahl der Tabellenwerte pro Zeit
einheit ist dadurch veränderbar, daß eine andere Basis
genommen wird.
Dieses Ansteuer- bzw. Modulationsverfahren weist den Vor
teil auf, daß nur Verschiebe- und Multiplikationsbefehle
erforderlich sind, wenn der Divisor eine Zahl mit der Ba
sis 2 ist.
Die Erfindung wurde zuvor anhand bevorzugter Ausführungs
beispiele erläutert. Dem Fachmann sind jedoch Ausgestal
tungen und Abwandlungen möglich, ohne daß dadurch der Er
findungsgedanke verlassen wird. Das erfindungsgemäße Ver
fahren ist insbesondere auch im Zusammenhang mit anderen
Vorrichtungen oder Meßverfahren als dem zuvor be
schriebenen mit Vorteil einsetzbar, um mit einfachen Mit
teln zuverlässige, reproduzierbare Meßergebnisse zu er
halten und daraus die Temperatur, die Transmissivität,
die Emissivität und/oder die Reflektivität von Gegen
ständen mit hoher Genauigkeit zu ermitteln. Das erfin
dungsgemäße Verfahren ist auch mit anderen Detektoren als
dem dargestellten und beschriebenen Lampenpyrometer ein
setzbar. So kann z. B. statt des Lampenpyrometers ein
Temperatursensor, wie z. B. ein Thermoelement verwendet
werden, um die von den Lampen emittierte Strahlung zu er
mitteln. Ferner ist es möglich, die von den Lampen emit
tierte Strahlung mittels einer Impedanzmessung des Lam
penfilaments und nachfolgende Verarbeitung des gemessenen
Werts zu ermitteln. Anhand einer Impedanz-Intensitäts-
Relation der Lampe kann auf die von der Lampe abgestrahl
te Intensität zurückgeschlossen werden.
Claims (38)
1. Verfahren zum Messen elektromagnetischer Strahlung,
die von einer Oberfläche eines Gegenstandes abge
strahlt wird, der durch elektromagnetische, von we
nigstens einer Strahlungsquelle abgegebenen elektro
magnetischen Strahlung bestrahlt wird, wobei die von
der Strahlungsquelle abgegebene Strahlung mit wenig
stens einem ersten Detektor und die vom bestrahlten
Gegenstand abgegebene Strahlung mit wenigstens einem
zweiten, die Strahlung messenden Detektor ermittelt
wird,
dadurch gekennzeichnet, daß die
von wenigstens einer Strahlungsquelle abgegebene
Strahlung mit wenigstens einem charakteristischen
Parameter aktiv moduliert wird, und daß die vom
zweiten Detektor ermittelte Strahlung zur Kom
pensation der vom Gegenstand reflektierten Strahlung
der Strahlungsquelle durch die vom ersten Detektor
ermittelte Strahlung korrigiert wird.
2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet,
daß die aktive Modulation der von der Strahlungs
quelle abgegebenen Strahlung zu deren Charakteri
sierung bei der Korrektur der vom zweiten Detektor
ermittelten Strahlung herangezogen wird.
3. Verfahren nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekenn
zeichnet, daß die von wenigstens einer Strahlungs
quelle abgegebene Strahlung amplituden-, frequenz- und/oder
phasenmoduliert ist.
4. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß die Signalform bei einer
Amplitudenmodulation einen stetigen Signalverlauf
aufweist.
5. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß die Strahlungsquelle aus
mehreren Lampen besteht.
6. Verfahren nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet,
daß die Lampen ihre Strahlung von wenigstens einem
Filament mit wenigstens teilweise gewendelter Fila
mentstruktur emittieren.
7. Verfahren nach Anspruch 6, dadurch gekennzeichnet,
daß durch die Filamentstruktur der Lampe ein vorde
finiertes geometrisches und spektrales Abstrahlpro
fil erzielbar ist.
8. Verfahren nach Anspruch 6 oder 7, dadurch gekenn
zeichnet, daß die Lampenstrahlung von Filamentab
schnitten mit abwechselnder gewendelter und ungewen
delter Filamentstruktur emittiert wird.
9. Verfahren nach einem der Ansprüche 6 bis 8, dadurch
gekennzeichnet, daß die Lampenstrahlung von zwei
einzelansteuerbaren Filamenten emittiert wird.
10. Verfahren nach einem der Ansprüche 6 bis 9, dadurch
gekennzeichnet, daß die Lampenstrahlung von einem
Filament mit wenigstens drei elektrischen Anschlüs
sen emittiert wird.
11. Verfahren nach einem der Ansprüche 6 bis 10, dadurch
gekennzeichnet, daß die Dichte der Filamentstruktur
entlang des Filaments variiert.
12. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß die Strahlung von einer
Halogenlampe emittiert wird.
13. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche 1
bis 11, dadurch gekennzeichnet, daß wenigstens ein
Teil der Strahlung von Bogenlampen emittiert wird.
14. Verfahren nach einem der Ansprüche 5 bis 13, dadurch
gekennzeichnet, daß wenigstens eine der Lampen in
ihrer Strahlung moduliert ist.
15. Verfahren nach einem der Ansprüche 5 bis 14, dadurch
gekennzeichnet, daß alle Lampen dieselbe Strahlungs
modulation aufweisen.
16. Verfahren nach einem der Ansprüche 5 bis 14, dadurch
gekennzeichnet, daß die Lampen unterschiedliche
Strahlungsmodulationen aufweisen.
17. Verfahren nach einem der Ansprüche 14 bis 16, da
durch gekennzeichnet, daß die Strahlungsmodulation
für wenigstens einige der Lampen zeitlich synchron
erfolgt.
18. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß der Modulationsgrad oder
die Modulationstiefe der von der Strahlungsquelle
abgegebenen Strahlung von der abgestrahlten Lampen
intensität unabhängig ist.
19. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß der Modulationsgrad oder
die Modulationstiefe von der abgestrahlten Lampenin
tensität abhängig ist.
20. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß der Modulationsgrad oder
die Modulationstiefe gesteuert wird.
21. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß die Lampenintensität
pulsweiten-moduliert ist.
22. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß die Strahlung durch Ver
wendung von Tabellenwerten mit einem Datenverar
beitungsprogramm moduliert wird.
23. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 21, dadurch
gekennzeichnet, daß die Strahlung durch Ändern der
Zählerfrequenz von Generatoren für die Pulsweiten-
Modulation moduliert wird.
24. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß die von der Strahlungs
quelle abgegebene Strahlung durch eine Modulation
der Ansteuersignale für die Strahlungsquelle(n) mo
duliert wird.
25. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
gekennzeichnet durch die Verwendung zur Bestimmung
der Temperatur, Reflektivität, Transmissivität und/oder
Emissivität eines Gegenstands.
26. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
gekennzeichnet durch die Verwendung im Zusammenhang
mit dem thermischen Behandeln von Halbleitersubstra
ten.
27. Verfahren nach Anspruch 26, dadurch gekennzeichnet,
daß die thermische Behandlung der Halbleitersubstra
te innerhalb einer Reaktionskammer erfolgt, die im
wesentlichen aus einem, für die elektromagnetische
Strahlung der Strahlungsquellen und für das Spektrum
der Meßwellenlängen der Detektoren transparenten Ma
terial besteht.
28. Verfahren nach Anspruch 27, dadurch gekennzeichnet,
daß das transparente Material Quarzglas und/oder Sa
phir umfaßt.
29. Verfahren nach Anspruch 27 oder 28, dadurch gekenn
zeichnet, daß das Material einen über das Lampen
spektrum gemittelten Absorptionskoeffizienten zwi
schen 0.001 1/cm und 0.1 1/cm aufweist.
30. Verfahren nach Anspruch 27 bis 29, dadurch gekenn
zeichnet, daß die Strahlung der Strahlungsquelle ei
ne Wanddicke der Reaktionskammer zwischen 1 mm und
5 cm durchstahlt.
31. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß der erste Detektor ein
Strahlungsdetektor ist.
32. Verfahren nach Anspruch 31, dadurch gekennzeichnet,
daß der erste Detektor die von der Strahlungsquelle
abgegebene Strahlung über optische Leitungen oder
Lichtkanäle empfängt.
33. Verfahren nach Anspruch 32, dadurch gekennzeichnet,
daß durch eine Anordnung der Strahlungsquellen und
der optischen Leitungen oder der Lichtkanäle relativ
zueinander der erste Strahlungsdetektor ein Signal
generiert, das frei von Einflüssen von Filamenthal
tevorrichtungen oder anderer, den Strahlungsfluß
oder die Strahlungstemperatur der Strahlungsquelle
beeinträchtigender Mittel ist.
34. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 31, dadurch
gekennzeichnet, daß der erste Detektor ein Tempera
tursensor ist.
35. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 30, dadurch
gekennzeichnet, daß der erste Detektor einen mit der
abgestrahlten Strahlung der Strahlungsquellen in Be
ziehung stehenden Parameter mißt.
36. Verfahren nach Anspruch 35, dadurch gekennzeichnet,
daß der Detektor die Impedanz der Strahlungsquellen
mißt.
37. Verfahren nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß der charakteristische
Parameter periodisch moduliert wird.
38. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 32, dadurch
gekennzeichnet, daß der charakteristische Parameter
nichtperiodisch moduliert wird.
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DE102007035609A1 (de) * | 2007-07-30 | 2009-02-05 | Ivoclar Vivadent Ag | Verfahren zur optischen Kontrolle des Verlaufs von einem auf einer Oberfläche eines Körpers erfolgenden physikalischen und/oder chemischen Prozesses |
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- 1998-12-08 KR KR1019980053614A patent/KR100326491B1/ko not_active IP Right Cessation
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Publication number | Publication date |
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KR100326491B1 (ko) | 2002-09-17 |
TW401510B (en) | 2000-08-11 |
KR19990066834A (ko) | 1999-08-16 |
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