DE19808429A1 - Radiometer oder Lichtmühle - Google Patents
Radiometer oder LichtmühleInfo
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Description
Der Radiometereffekt soll bereits 1825 von A. J. FRESNEL entdeckt worden
sein. WILLIAM CROOKES nutzte später den Effekt zur Herstellung eines sich fortwährend
drehenden Radiometers (Lichtmühle). Die Lichtmühlen sind physikalische Spielzeuge, die
offen bar immer auf ein gewisses Interesse stoßen, so daß Lichtmühlen schon seit langem
kommerziell vertrieben werden. Die Erklärung zum Aufbau und zur Funktionsweise findet
sich in vielen Physik-Lehrbüchern (beispielsweise: GRIMSEHL, Lehrbuch der Physik, Drit
ter Band, Optik, Leipzig 1952, S. 51 /1/) und sogar in allgemeinbildenden Enzyklopädien
(beispielsweise BROCKHAUS-Enzyklopädie: in 24 Bd. 19 Auflage, Bd. 18, Seite 21 /2/).
Die Funktion des Radiometers wird in der Regel so erklärt: Auf ein einseitig ge
schwärztes Blättchen trifft Licht. Die geschwärzte Seite des Blättchens erwärmt sich auf
grund des größeren Absorptionsvermögens stärker als die ungeschwärzte Seite. Die auf
die wärmere Seite auftreffenden Luftmoleküle werden mit größerer Geschwindigkeit reflek
tiert, so daß das Blättchen einen Rückstoß nach der kälteren Seite hin erhält.
Die Anleitungen zum Aufbau der Lichtmühlen stimmen überein. Als Material für
die Blättchen wird "Metall" oder Glimmer genannt. Ausdrücklich wird Berußen als Metho
de zur Schwärzung aufgeführt. Es ist anzunehmen ist, daß eine matte Rußoberfläche her
gestellt werden soll, denn die kalte (nichtberußte) Seite wird oft als blanke Seite
bezeichnet. Die Blättchen werden in verdünntem Gas angeordnet: Größenordnung für
den Druck 10-2 Torr. Die Anordnung erfolgt so, daß möglichst reibungsarme Bewegung
möglich ist.
Als Maß für die Effizienz einer Lichtmühle sei die Geschwindigkeit der Blättchen
bei vorgegebenem Lichteinfall angenommen. Ausgeführte Lichtmühlen unterscheiden sich
sehr stark in der Effizienz. Im Vergleich zum Glimmer ergeben Metallblättchen dermaßen
ineffiziente Lichtmühlen, daß sie praktisch nicht ausgeführt werden. Aber auch die mit
Glimmerblättchen arbeitenden Lichtmühlen zeigen große Unterschiede in der Effizienz.
Trotzdem wurden am grundlegenden Aufbau seit der Erfindung durch CROOKES kaum
Veränderungen vorgenommen.
LICHTENHELDT (DE G 94 11 418 /3/) schlägt Verbesserung hinsichtlich der
Werbewirksamkeit durch Bedrucken der nicht geschwärzten Seite vor. Die Ausführung ist
elegant, keramische Schiebebilder werden vor dem Zusammenbau der Lichtmühle auf die
Glimmerblättchen gebrannt. Bemerkenswert an der Lehre ist auch die Selbstverständlich
keit, mit der davon ausgegangen wird, daß Glimmer verwendet wird. Über die Effizienz
werden keine Angaben gemacht, es ist aber anzunehmen, daß die Effizienz durch das Be
drucken leicht sinkt.
Beim Glimmer handelt es sich um ein Naturprodukt mit stark variierenden
Eigenschaften. Als Glimmer wird eine ganze Gruppe gesteinsbildender Aluminosilikate
bezeichnet. Gemeinsam ist nur die Bildung blättrig-tafliger Kristalle. Insofern ist
verständlich, daß baugleiche Lichtmühlen große Unterschiede in der Effizienz aufweisen
können - je nach Auswahl, chemischer Zusammensetzung und Vorbehandlung der
Glimmerblättchen.
Die Unterschiede in der Effizienz verhindern viele wünschenswerte Anwendun
gen. Nur Radiometer oder Lichtmühlen hoher Effizienz können als funktionsfähige Produk
te verkauft werden. Eine großtechnische Produktion von Lichtmühlen als Werbemittelträ
ger oder als Spielzeuge ist nicht ausführbar, wenn die Funktion der Lichtmühlen vorab
nicht gesichert werden kann. Bisher müssen die Lichtmühlen eher als Meisterwerke
physikalischer Experimentierkunst angesehen werden
Aufgabe der Erfindung ist es, Lehren zu geben, nach denen Radiometer oder
Lichtmühlen mit konstanter und möglichst hoher Effizienz geschaffen werden, um reprodu
zierbare Produktionsbedingungen zu ermöglichen.
Die bisherige Lehre lautet pauschal: die Oberfläche, welche wärmer werden
soll, muß eine möglichst hohe Absorption aufweisen. Das wird erreicht durch Schwärzen
(Berußen). Die erste Lehre der Erfindung dagegen lautet pauschal formuliert: die
Oberfläche, welche wärmer werden soll, muß eine möglichst geringe Absorption
aufweisen. Das ist scheinbar unsinnig und muß deshalb im Folgenden erläutert werden.
Nach der bisherigen Lehre erreicht man durch das Berußen einen Absorptions
koeffizienten um ε = 0.9. Theoretischer Maximalwert für den Absorptionskoeffienten ist
ε = 1. Ruß, insbesondere, wenn er matt ist, wird als sehr gut absorbierendes Material im
Wellenlängenbereich von 0,4 µm bis 10 µm bezeichnet und auch häufig eingesetzt. Auf
grund des bereits recht großen Absorptionskoeffizienten ist eine nennenswerte weitere
Steigerung nicht mehr möglich.
Die Energiezufuhr erfolgt durch Absorption des einfallenden Lichts. Bei einer
Bestrahlungsstärke von E = 100 W m-2 (helles Tageslicht) wird eine Leistung P = ε.E = 90 W m-2
absorbiert. Das führt zu der gewünschten Erwärmung. Die absorbierte Leistung
ist offensichtlich um so größer je größer der Absorptionskoeffizient ist. Dieser Umstand hat
zu der bisherigen Lehre geführt, für möglichst große Absorption zu sorgen. Die Absorption
von Licht ist aber nicht gleichzusetzen mit dem Entstehen der Radiometerkraft.
Unter gleichen sonstigen Bedingungen ist davon auszugehen, daß die Effizienz der Licht
mühle um so größer ist je größer der Temperaturunterschied zwischen warmer und kalter
Seite des Blättchens ist. Für die Temperaturdifferenz ist aber nicht nur die absorbierte Lei
stung wichtig, sondern auch die Summe aller Wärmeverluste. Folgende Wärmeverluste
kommen in Frage:
- 1. Wärmeleitung von der warmen Oberfläche durch das Gas zur Umgebung
- 2. Wärmeleitung von der kalten Oberfläche durch das Gas zur Umgebung
- 3. Wärmestrahlung von der warmen Oberfläche zur Umgebung
- 4. Wärmestrahlung von der kalten Oberfläche zur Umgebung
- 5. Wärmeleitung durch den Raum zwischen warmer und kalter Oberfläche
- 6. Wärmestrahlung durch den Raum zwischen warmer und kalter Oberfläche.
Von Wärmeverlusten durch die Aufhängung sei hier abgesehen. Die
Wärmeverluste haben unterschiedlichen Einfluß auf die Effizienz des Radiometers und
werden im Folgenden einzelnen betrachtet.
Es besteht ein ursächlicher Zusammenhang beim Transport physikalischer Ei
genschaften durch die Gasmoleküle (siehe z. B. WILHELM MACKE, Lehrbuch der theoreti
schen Physik, Geest & Portig, Leipzig, 1967, Kapitel 147). Diese Wärmeleitung ist also für
die Funktion des Radiometers notwendig.
Diese Wärmeleitung führt zur Temperaturerniedrigung der kalten Oberfläche
(falls diese von irgendwoher einen Wärmezufluß erhalten hat) und steigert damit die
Effizienz der Lichtmühle, weil sie den Temperaturunterschied zwischen warmer und kalter
Oberfläche vergrößert.
Der Energieverlust aus dieser Wärmestrahlung vermindert die Effizienz.
Die Wärmestrahlung läßt sich berechnen nach dem Stefan-BOLTZMANNschen Gesetz zu
M = εσ((T + ΔT)4 - T4) (1)
mit T als der Umgebungstemperatur von angenommen T = 300 K und der
Stefan-BOLTZ-MANN-Konstante σ = 5,67.10-8 W m-2 K-4.
Unter der Annahme, daß sonst keinerlei Wärmeverlust stattfindet (M = P = ε.E), läßt
sich die maximale Erwärmung berechnen zu
ΔT = (ε.E/εσ + T4)-4 - T = 15,14 K.
Die Temperaturdifferenz ist recht klein. Wenn man das Radiometer als Maschine betrach
tet, die aus dieser Temperaturdifferenz mechanische Energie erzeugt, dann hat diese Ma
schine einen thermodynamischen Wirkungsgrad η = ΔT/T = 0,05. In Wirklichkeit ist der
Wirkungsgrad noch kleiner, weil bei dieser Temperaturdifferenz bereits die gesamte Ener
gie abgestrahlt wird und nicht zur Erzeugung von mechanischer Energie verwendet
werden kann. Noch viel geringer wird die zum Antrieb nutzbare mechanische Energie bei
kleiner werdender Beleuchtungsstärke. Denn dann sinkt die zur Verfügung stehende
thermische Energie und gleichzeitig der Wirkungsgrad noch weiter. Hier wird verständlich,
warum die Radiometer/Lichtmühlen bisher keine sicher funktionierenden Standard-
Produkte sind, sondern eher als Meisterwerke physikalischer Experimentierkunst
angesehen werden müssen.
Bei den Radiometern/Lichtmühlen bisheriger Bauart ist also von vornherein ein
schlechter Wirkungsgrad vorhanden. Dieser Wirkungsgrad muß verbessert werden. Das
gelingt durch Abkehr von der bisherigen Lehre, wonach die eine Seite geschwärzt werden
muß, um für möglichst hohe Absorption des einfallenden Lichts zu sorgen. Statt dessen
wird auf die Absorption des einfallenden Lichts zunächst geringerer Wert gelegt - es wird
lediglich angenommen, daß es auf irgendeine Weise gelingt, der Oberfläche eine Leistung
von beispielsweise P = 30 W m-2 zuzuführen - und, wie oben pauschal formuliert, eine
Oberfläche mit möglichst geringer Absorption geschaffen. Angenommen, die warme Ober
fläche erreicht eine Temperatur von 400 K (ca 130°C), dann hätte die Wärmestrahlung
(eines schwarzen Körpers) wegen dem WIENschen Verschiebungsgesetz λmax.T =
2898 µm K ein Maximum bei λ = 7,2 µm. Es wird deshalb ein Material verwendet, daß zu
mindest in der Nähe dieser Schwerpunktwellenlänge einen möglichst kleinen Absorptions
koeffizienten aufweist. Dafür kommt eine ganze Reihe von Materialien in Frage. Zunächst
Metalle: vor allem Silber, Gold, Kupfer und Aluminium zeigen ausgesprochen kleine Ab
sorptionskoeffizienten im Infraroten - aber auch andere Metalle weisen, zumindest vergli
chen mit Ruß, einen sehr kleinen Absorptionskoeffizienten auf. Auch geeignet sind infra
rot-durchlässige Materialien wie Silizium, Diamant oder einfach Kochsalz. Es gibt auch
noch die Möglichkeit, mittels Interferenzschichten hohe Reflexion R einer Oberfläche zu
erzeugen (z. B. Laserspiegel) - die Absorption kann dann nicht größer sein als 1-R.
Sehr leicht herzustellen ist beispielsweise eine Goldschicht. Es wird ein Absorp
tionskoeffizient von 0,03 angenommen (angegeben werden zum Teil noch kleinere
Werte). Bei der angenommenen Wärmezuführung von P = 30 W m-2 ergibt sich
für die Goldoberfläche eine maximale Erwärmung um DT = ( 30 W m-2/εσ + T4)-4 - T =
100,5 K. Der maximale thermodynamische Wirkungsgrad steigt auf 0,34 und interessan
terweise ist durch die Goldbeschichtung die maximal verfügbare mechanische Energie ge
stiegen, obwohl die zugeführte Energie verglichen mit der Rußoberfläche nur als Drittel
angenommen wurde.
Natürlich steigt bei sonst gleichen Bedingungen die Effizienz des Radiometers
mit der zugeführten Energie. Nachdem also dafür gesorgt wurde, daß zumindest im Infra
roten eine sehr kleine Absorption stattfindet, kann man nach geeigneten Maßnahmen su
chen, um das einfallende Licht möglichst effektiv zu nutzen. Oben wurde die Beschäfti
gung mit der Absorption des einfallenden Lichts zunächst zurückgestellt - es wurde ange
nommen, daß es auf irgendeine Weise gelingt, der Oberfläche eine Leistung zuzuführen.
Das ist tatsächlich oftmals recht leicht möglich. Im Falle der Goldbeschichtung ist die Auf
gabe automatisch erledigt, denn das Gold absorbiert im Sichtbaren von allein. Die oben
angenommene Leistung von P = 30 W m-2 entspricht etwa dieser Absorption wenn das
Licht eine spektrale Verteilung ähnlich der des Sonnenlichts hat. Kupfer verhält sich ähn
lich. Aber auch andere Metalle wie z. B. Titan, Wolfram zeigen von sich aus ein Verhalten
das für die Funktion des Radiometers geeignet ist. Trotzdem soll die oben zunächst pau
schal formulierte Lehre hier konkretisiert werden.
Anders als bei der bisher gelehrten Schwärzung ist bei der vorliegenden Erfin
dung die spektrale Änderung des Absorptionskoeffizienten wesentlich: ε = ε(λ). Die war
me Oberfläche kann deshalb photometrisch auch nicht mehr als schwarzer oder grauer
Körper behandelt werden, für den nach dem Stefan-BOLTZMANNschen Gesetz die Ab
sorption berechenbar ist. Für das effektive Absorptionsvermögen muß das spektrale Ab
sorptionsvermögen mit der spektralen Strahldichte bei der Betriebstemperatur gewichtet
werden. Ein schwarzer Körper absorbiert (und emittiert) nach der PLANCKschen Strah
lungsformel die spektrale Strahldichte
Ls (λ,T) = 2 c1 λ-5 (e c2/λT - 1)-1 (2)
mit c1 = hc2 = 5,95.10-17 W m2 und c2 = hc/k = 1,438.10-2 m K.
Das effektive Absorptionsvermögen bei der Betriebstemperatur TB wird nach
ε(TB) = ∫ LS(λ,TB)ε(λ) d λ / ∫ LS(λ,TB) d λ (3)
bestimmt. In (3) ist die Integration im Nenner - die über alle Wellenlängen und über den
gesamten Halbraum das STEFAN-BOLTZMANNsche Gesetz ergibt - bewußt nicht ausge
führt. Denn aus (3) läßt sich auch eine Meßvorschrift entwickeln. Um aufwendige Absolut
messungen zu vermeiden, kann man bei einem unverändertem Meßaufbau die Absorption
der warmen Oberfläche im Vergleich zur Absorption eines schwarzen Körpers gleicher
Temperatur bestimmen. Es ist unmöglich, bei allen Wellenlängen zu messen. Man wird
hauptsächlich dort messen wo die spektrale Strahldichte große Werte erreicht. Insofern
müssen die Integrale in (3) sinnvoll genähert werden.
Ähnlich läßt sich das effektive Absorptionsvermögen für die Lichteinstrahlung εL
bestimmen:
εL = ∫ LL(λ) ε (λ) d λ / ∫ LL(λ) d λ (4).
Nur ist hier die spektrale Strahldichte LL keine physikalisch vorgegebene Funktion,
sondern hängt vom Anwendungsfall ab. Soll das Radiometer bei Sonnenlicht arbeiten
dann kann man für LL die spektrale Strahldichte eines schwarzen Körpers mit der
Temperatur 6000 K verwenden. Entsprechend wird man die spektrale Strahldichte eines
schwarzen Körpers mit der Temperatur des Leuchtfadens der Glühlampe verwenden,
wenn das Radiometer auf Lampenbetrieb optimiert werden soll. Gasentladungslampen
lassen sich in der Regel nicht mit einer PLANCK-ähnlichen Verteilung beschreiben. Hier
sollte die tatsächliche Strahldichte verwendet werden. Es gibt sehr gute Kompromisse,
denn auch bei einem Radiometer, welches sowohl Sonnenlicht als auch Glühlampenlicht
absorbiert, dürfte - moderate Betriebstemperatur vorausgesetzt - das
Absorptionsvermögen nach (3) nicht wesentlich ansteigen.
Die konkretisierte Lehre lautet nun derart, daß
das effektive Absorptionsvermögen ε (TB) der wärmeren Oberfläche für Infrarotstrahlung
mit der spektralen Strahldichte eines schwarzen Körpers, der sich auf der Betriebstempe
ratur der wärmeren Oberfläche befindet, so klein und gleichzeitig das effektive Absorpti
onsvermögen für die Lichteinstrahlung εL so groß ist, daß der Quotient εL/ε(TB) aus
dem effektiven Absorptionsvermögen für die Lichteinstrahlung und dem effektiven Absorp
tionsvermögen für die Infrarotstrahlung bei Betriebstemperatur größer als 2 ist.
Der Quotient kann recht groß gestaltet werden, aber bereits bei einem Wert des
Quotienten von 2 ist eine deutlich höhere Effizienz des Radiometers erreichbar als in dem
Falle der herkömmlichen Lehre, nach der geschwärzt (berußt) werden soll, dann nämlich
liegt der Quotient in der Nähe von 1.
Es gibt nun viele Möglichkeiten, um erfindungsgemäß zu erreichen, daß der Quotient
εL/ε(TB) aus dem effektiven Absorptionsvermögen für die Lichteinstrahlung und dem ef
fektiven Absorptionsvermögen für die Infrarotstrahlung bei Betriebstemperatur größer als 2
ist. Hier sollen nur einige genannt werden:
- - Metalloberflächen (z. B. Aluminiumfolie), die mit einem Farbstoff beschichtet sind, der nur im Sichtbaren absorbiert.
- - Metalloberflächen, die mit Interferenzschichten versehen sind, z. B. Siliziumschicht auf Silber oder dünne Anlaufschichten auf Metalloberflächen.
- - Mit durchsichtigen und elektrisch leitfähigen Schichten (Indium-Zinn-Oxid) überzogene schwarze Flächen.
- - Mit Farbzentren dotierte Infrarot-durchlässig Materialien (z. B. bestrahltes Kochsalz).
- - Mit kurzer Korrelationslänge (vergleichbar mit der Lichtwellenlänge) aufgerauhte Oberflä chen.
- - Metalloberflächen, die mit sehr dünnen absorbierenden Schichten versehen sind (kleiner als die Wellenlänge der infraroten Wärmestrahlung), so daß die Absorption im Infraroten kein wird, z. B. hauchdünne und glatte Rußschichten auf Aluminium
- - Geeignete Materialien ohne weitere Maßnahmen, z. B. eine sehr dünne Siliziumfolie.
Diese Wärmestrahlung führt zur Temperaturerniedrigung der kalten Oberfläche
(falls diese von irgendwoher einen Wärmezufluß erhalten hat) und steigert die Effizienz
der Lichtmühle, weil sie den Temperaturunterschied zwischen warmer und kalter
Oberfläche vergrößert.
Man kann hier mit dem gleichen Rüstzeug wie unter Punkt 3 geschildert optimieren. Nur
lautet hier verständlicherweise die Forderung so, daß der Quotient
εL/ε(TB) aus dem effektiven Absorptionsvermögen für die Lichteinstrahlung und dem ef
fektiven Absorptionsvermögen für die Infrarotstrahlung bei Betriebstemperatur möglichst
klein wird (Betriebstemperatur ist hier die Temperatur der kalten Oberfläche). Die Forde
rung ist aber bei der herkömmlichen Konstruktionen wahrscheinlich bereits erfüllt. Es ist
anzunehmen, daß alle Glimmer aufgrund ihrer silikatischen Zusammensetzung im Infrarot
stark absorbieren - während sie im Sichtbaren mehr oder weniger durchlässig sind und
aufgrund der Blättchenstruktur manchmal recht stark reflektieren.
Trotzdem ergeben sich auch auf der kalten Oberfläche neue Möglichkeiten,
wenn die warme Oberfläche erfindungsgemaß gestaltet wird. LICHTENHELDT /3/ schlug
vor, die nicht geschwärzte Seite zu bedrucken. Die Farben absorbieren im Sichtbaren und
führen zu einer Temperaturerhöhung der kalten Seite. Je nach Druckmotiv ist deshalb mit
einer gewissen Beeinträchtigung der Effizienz zu rechnen. Im Extremfall - vollständig
schwarz bedruckt - kann eine herkömmliche Lichtmühle nicht mehr funktionieren. Eine er
findungsgemäß gestaltete Lichtmühle aber sehr wohl. So daß hier die interessante Mög
lichkeit besteht, eine Lichtmühle zu schaffen, bei der eine geschwärzte Seite als kältere
Seite wirkt und sich die Lichtmühle entgegengesetzt zu einer herkömmlichen Lichtmühle
dreht. Für das Produkt noch wichtiger ist aber die sich jetzt eröffnende Freiheit, nahezu
beliebig bedruckte Flächen in einer Lichtmühle anzuordnen - man muß nur darauf achten,
daß die Absorption im Infraroten hoch ist. Bei vielen Materialien ist diese Eigenschaft
gegeben: Papier, Glas, viele Kunststoffe. Wenn man ein Materialien verwendet, welche im
Vakuum nicht andauernd Gase abgeben, dann läßt sich z. B. mit einer Photographie als
kalter Oberfläche und einer beschichteten Metallfolie als warmer Oberfläche eine effiziente
Lichtmühle schaffen (Fig. 1, Fig. 1a).
Die Wärmeleitung zwischen warmer und kalter Oberfläche ist schädlich für die
Effizienz des Radiometers.
Zunächst sei auf die manchmal gegebene Bauanleitung eingegangen, nach der
ein einseitig berußtes Metallblättchen verwendet werden soll, z. B.: BROCKHAUS /2/, A.
RECKNAGEL, Lehrbuch der Physik, Bd. Optik, Verlag Technik Berlin, fünfte Auflage, S.
102 /4/. Der Einsatz eines Metallblättchens ist in Bezug auf die Radiometerfunktion nicht
nachzuvollziehen. Eine kurze Schätzung soll dafür als Beweis dienen. Mit der Oben ange
nommenen Bestrahlungsstärke von E = 100 W m-2 (helles Tageslicht) wird eine Leistung
P = ε.E = 90 W m-2 absorbiert. Als Metallblättchen werde ein Stück kommerziell erhältli
cher Aluminiumfolie der Dicke 13 µm verwendet. Dann ergibt sich bei der Wärmeleitfähig
keit des Aluminiums von 2 W cm-1 K-1 eine maximale Temperaturdifferenz zwischen "war
mer" und kalter Seite von ΔT = 5,8.10-6 K. Dieser Wert ist so klein, daß man in dieser
Richtung keine weiteren Überlegungen starten braucht, ob etwa andere Metalle oder
dickere Blättchen Radiometereffekt zeigen könnten.
Da jeder Wärmeübergang zwischen warmer und kalter Oberfläche schädlich ist, müssen
warme und kalte Oberfläche thermisch gut gegeneinander isoliert sein. Diese thermische
Isolation gewinnt an Bedeutung, wenn die warme Oberfläche erfindungsgemäß gestaltet
wird. Dann nämlich ist es überhaupt erst möglich, größere Temperaturdifferenzen zu er
zeugen.
Es ist anzunehmen, daß die bisher verwendeten Glimmerblättchen, schon eine
recht gute Isolation ermöglichen. Das ist zwar kein Beweis, aber andernfalls wäre der
teure und schwierig zu behandelnde Werkstoff Glimmer während der letzten 100 Jahre
sicherlich durch besser geeignetes Material ersetzt worden.
Andererseits wird für Glimmer nun erstaunlicherweise gar nicht eine extrem kleine Wärme
leitfähigkeit angegeben, sondern Werte zwischen 2.10-3 W cm-1 K-1 und 6.10-3 W cm-1 K-1.
Diese Leitfähigkeit ist wesentlich höher als die von beispielsweise Baumwolle mit ca.
6.10-4 W cm-1 K-1. Manchmal werden Glimmerblättchen sogar als "gut wärmeleitend und
von hoher Isolierfähigkeit (Elektrotechnik)" beschrieben.
Dieser Widerspruch läßt sich nur erklären, wenn man annimmt, daß nur beson
dere Glimmerarten - genauer sogar noch besondere Partien des Naturprodukts - verwen
det werden, die darüber hinaus noch vorbehandelt sind. Einen Hinweis auf die Vorbehand
lung liefert LICHTENHELDT /3/, dort wird ein Schiebebild bei ca. 500°C eingebrannt. Die
se thermische Behandlung dürfte auch Veränderungen in der Struktur des Glimmers her
vorrufen. Insofern setzt die herkömmliche Bauanleitung große Erfahrungen und Meister
schaft voraus - während technisch quantifizierte Angaben für reproduzierbare Produkti
onsbedingungen fehlen.
Es wird deshalb eine zweite Lehre angegeben, um Radiometer mit reproduzier
barer Effizienz herstellen zu können: in dem Raum zwischen der warmen Oberfläche und
der kalten Oberfläche werden mehrere Grenzflächen angeordnet.
Diese Lehre erscheint zunächst unsinnig, denn Grenzflächen werden nur von
festen oder flüssigen Materialien gebildet und diese Materialien haben eine höhere Wär
meleitfähigkeit als das Gas im Inneren des Radiometers. Deshalb muß die Lehre im Fol
genden erklärt werden. Als charakteristische Länge, die in die Wärmeleitungsgleichung
eingeht, ist für die Wärmeleitung von der warmen zur Umgebung (Punkt 1) bei Radiome
tern die Größenordnung einige cm anzunehmen. Für die Wärmeleitung von der warmen
zur kalten Oberfläche dagegen nur ca. 1 mm. D.h. bei gleicher Wärmeleitfähigkeit würden
mehr als 90% der Wärme direkt zur kalten Oberfläche geleitet und weniger als 10% für
den Antrieb nach Punkt 1 zur Verfügung stehen. Nun wird das Radiometer unter geringem
Gasdruck betrieben - zumindestens auch deshalb weil die sich bewegenden Flächen das
Gas vor sich herschieben müssen und verdünntes Gas natürlich wesentlich leichter ist. In
terssanterweise kann man die Druckverringerung auch nutzen, um das Verhältnis der
Wärmeleitfähigkeiten zu verändern. Die Wärmeleitfähigkeit von Gasen ist thermodyna
misch unabhängig vom Druck. Bei kleinen Drücken gilt die thermodynamische Beschrei
bung aber nicht mehr, die Wärmeleitfähigkeit sinkt dann mit fallendem Druck. Als Grenze
zwischen beiden Aussagen gilt der Bereich, wo die mittlere freie Weglänge in die Größen
ordnung charakteristischer Längen kommt. Die mittlere freie Weglänge steigt mit fallen
dem Druck. Deshalb geschieht folgendes: mit fallendem Druck wird zuerst die
Wärmeleitfähigkeit sinken, für die eine kleinere charakteristischen Länge gilt - im Raum
zwischen warmer und kalter Oberfläche. Während die Wärmeleitfähigkeit zur Umgebung
unverändert bleibt oder zumindest langsamer sinkt, weil deren charakteristische Länge
noch groß gegen die mittlere freie Weglänge ist. Dieser Effekt verbessert die Effizienz des
Radiometers, der Effekt ist umso größer je größer der Unterschied in den charakteristi
schen Längen ist.
Durch die oben genannte zweite Lehre, nach der in dem Raum zwischen der
warmen Oberfläche und der kalten Oberfläche mehrere Grenzflächen angeordnet sind,
wird die charakteristische Länge dort verkleinert und somit auch die Wärmeleitfähigkeit.
Das dazu eingebrachte Material sollte keine gut leitenden Wärmebrücken bilden. Das ist
technisch leicht und reproduzierbar mach bar. Zwei geeignete Anordnungen sind als Bei
spiel in Fig. 2 und Fig. 3 dargestellt.
Es sei noch darauf hingewiesen, daß die Lehre hier unterschiedlich ist zur Wär
medämmung bei normalem Druck. Bei der Wärmedämmung wird effektiv durch das Ein
bringen von Material die Wärmeleitfähigkeit erhöht, dafür aber die Wärmeübertragung
durch Konvektion verhindert.
Die Wärmestrahlung zwischen warmer und kalter Oberfläche ist schädlich für
die Effizienz des Radiometers.
Die kalte Oberfläche sollte nach Punkt 4 hohes effektives Absorptionsvermö
gen für die Infrarotstrahlung bei Betriebstemperatur ε(TB) aufweisen. Die kalte Oberflä
che absorbiert dann begierig die Wärmestrahlung, die von der warmen Oberfläche aus
geht. Abhilfe wird durch eine dritte Lehre geschaffen, derart, daß
in dem Raum zwischen kälterer und wärmerer Oberfläche ein oder mehrere Strahlungs
schirme angeordnet sind, die jeweils über ein hohes effektives Reflexionsvermögen für die
Infrarotstrahlung der wärmeren Oberfläche verfügen.
Im einfachsten Fall wird die der warmen Seite zugewandte Oberfläche der
kalten Seite als Metalloberfläche ausgebildet - die der Umgebung zugewandte Oberfläche
muß aber ihr hohes effektives Absorptionsvermögen für die Infrarotstrahlung behalten.
Beispielsweise ausführen läßt sich diese Anordnung leicht durch Metallbedampfung der
Rückseite der Photographie aus Bild 1, 1a oder durch Aufkleben einer Aluminiumfolie auf
diese Rückseite.
Die der Umgebung zugewandte Oberfläche bleibt unverändert. Auch ist es möglich, weite
re Metallfolien im Raum zwischen warmer und kalter Seite anzuordnen. Wenn die
Flächensenkrechte auf den Folien parallel zum Temperaturgefälle zeigt dann bleibt bei
ausreichend dünnen Folien die Wärmeleitung praktisch unverändert. Die Wärmestrahlung
wird aber gehindert.
Unter Umständen ist es zweckmäßig, die hier gelehrten Wärmeschilder mit den
unter Punkt 5 gelehrten Grenzflächen zu verbinden. Beispielsweise dadurch, daß das Ma
terial, welches die Grenzflächen bildet, mit einer dünnen Metallschicht bedampft wird.
Metalle können verwendet werden, weil sie ein hohes Reflexionsvermögen aufweisen. Der
Einsatz von Metallen ist aber, wie die dritte Lehre zeigt, nicht unbedingt erforderlich, son
dern es ist nur erforderlich, daß ein hohes effektives Reflexionsvermögen für die Infrarot
strahlung der wärmeren Oberfläche geschaffen wird. Diese Forderung wird auch erfüllt
durch elektrisch leitfähige und im Sichtbaren durchlässige Schichten wie etwa Indium-
Zinn-Oxid oder dotiertes Zinnoxid. Wenn man solche Schichten (z. B. aufgebracht auf
durchsichtigen Folien) als Strahlungsschirme verwendet, dann kann die warme Seite die
Lichteinstrahlung auf beiden Oberflächen aufnehmen und eine weitere Steigerung der
Effizienz ist möglich.
Claims (4)
1. Radiometer oder Lichtmühle mit beweglichen Teilen innerhalb eines Gefäßes mit gerin
gem Gasdruck, wobei die Oberflächen der beweglichen Teile bezogen auf die
Bewegungsrichtung unterschiedliche optische Eigenschaften aufweisen und bei
Lichteinstrahlung unterschiedliche Temperaturen annehmen, wonach eine
Radiometerkraft in Richtung von der wärmeren Oberfläche zur kälteren Oberfläche zeigt,
dadurch gekennzeichnet, daß
das effektive Absorptionsvermögen ε(TB) der wärmeren Oberfläche für Infrarotstrahlung
mit der spektralen Strahldichte eines schwarzen Körpers, der sich auf der Betriebstempe
ratur der wärmeren Oberfläche befindet, so klein und gleichzeitig das effektive Absorpti
onsvermögen für die Lichteinstrahlung εL so groß ist, daß der Quotient aus dem effektiven
Absorptionsvermögen für die Lichteinstrahlung und dem effektiven Absorptionsvermögen
für die Infrarotstrahlung bei Betriebstemperatur größer als 2 ist.
2. Radiometer oder Lichtmühle mit beweglichen Teilen innerhalb eines Gefäßes mit gerin
gem Gasdruck, wobei die Oberflächen der beweglichen Teile bezogen auf die
Bewegungsrichtung unterschiedliche optische Eigenschaften aufweisen und bei
Lichteinstrahlung unterschiedliche Temperaturen annehmen, wonach die
Bewegungsrichtung von der wärmeren Oberfläche zur kälteren Oberfläche zeigt dadurch
gekennzeichnet, daß
in dem Raum zwischen kälterer und wärmerer Oberfläche mehrere Grenzflächen angeord
net sind.
3. Radiometer oder Lichtmühle mit beweglichen Teilen innerhalb eines Gefäßes mit gerin
gem Gasdruck, wobei die Oberflächen der beweglichen Teile bezogen auf die
Bewegungsrichtung unterschiedliche optische Eigenschaften aufweisen und bei
Lichteinstrahlung unterschiedliche Temperaturen annehmen, wonach die
Bewegungsrichtung von der wärmeren Oberfläche zur kälteren Oberfläche zeigt, dadurch
gekennzeichnet, daß in dem Raum zwischen kälterer und wärmerer Oberfläche ein oder
mehrere Strahlungsschirme angeordnet sind, die jeweils über ein hohes effektives
Reflexionsvermögen für die Infrarotstrahlung der wärmeren Oberfläche verfügen.
4. Radiometer oder Lichtmühle nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Strah
lungsschirme für die Lichteinstrahlung durchlässig sind.
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Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
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DE19808429A DE19808429A1 (de) | 1998-03-02 | 1998-03-02 | Radiometer oder Lichtmühle |
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