DE1918913C - Konvergenz Ablenk Einrichtung fur eine Dreistrahl Farbbildwiedergaberöhre mit einer einzigen Elektronenkanone - Google Patents

Description

Die Erfindung hetrifTt eine Dreistrahl-Farbhildwiederguberöhre mil einer einzigen Elektronenkanone, bei der die erzeugten Elektronenstrahlen in einer ihnen gemeinsamen Ebene verlaufen, derart, daß sich der mittlere Elektronenstrahl und die beiden Seitenstrahler. in der optischen Mitte einer Elektronenlinse kreuzen, wobei der Mittelstrahl in Richtung der optischen Achse verläuft, ferner mit einer elektrostatischen Konvergenz-Ablenk-Einrichtung, bestehend aus Paaren vun leitenden Platten, die längs der divergierenden to Strahlbahnen mit Abstand voneinander angeordnet sind und an die Spannungen gelegt sind, um elektrische Felder zu erzeugen, durch die die Strahlen, die die Plattenpoare durchlaufen, im wesentlichen in der genannten gemeinsamen Ebene abgelenkt werden, so daß sie sich in eJrem gemeinsamen Punkt auf dem Miitelstrah! treffen, und mit einem Hauptablenkjoch, durch das die Strahlen in Richtung der gemeinsamen Ebene und senkrecht dazu ablenkbar sind, um den Leuchtschirm abzutasten. :io

Bei einer derartigen Farbbildwiedergaberöhre befindet sich der durch die elektrostatische Konvergenz-Ablenk-Einrichtung bewirkte Treffpunkt der drei Strahlen auf der mit öffnungen versehenen Strahlauswahlblende (Schattenmaske), die dem Leucht- >5 schirm zugeordnet ist. Zwischen der Konvergenz-Ablenk-Einriehtung, und dem Leuchtschirm ist das Hauptablcnkjoch vorgesehen, das "ich Maßgabe ihm zugeführter Säge/ahnsignale für Horizontal- und Vertikalablenkung horizontale und ertikale magnetische Ablenkl'elder erzeugt, die auf sämtliche Strahlen einwirken und diese veranlaßt, den Leuchtschirm in vorgegebenen RjMertigurcn abzutasten.

Da die Strahlen in horizontaler Richtung voneinander Abstand haben und während ihres Durchlatifs durch das horizontale magnetische Ablenkfek! nicht parallel laufen, sind die Strecken, die die Seitcnstrahlen in einem solchen Fled zurücklegen, größer bzw. kleiner als die Strecke, die der Mittclstrahl in dem horizontalen magnetischen Ablcnkfeld zurücklegt, sofern die Strahlen nach der einen oder anderen Seite des Schirms abgelenkt werden. Wenn in dem horizontalen magnetischen Ablenkfeld gleichförmige Feldstärke herrscht, v.ird der in diesem Feld eine größere Strecke zurücklegende Seitenstrahl starter abgelenkt als der Seitenstrahl, der in diesem Feld eine kur/ere Strecke zurücklegt, und es ergibt sich eine mangelhafte Konvergen/ der S'rahlcn. Aber auch, wenn die Feldstärke in dem horizontalen magnetischen Ablcnkfeid ungleichförmig verläuft. IaHt sich eine mangelhafte Konvergenz Ί;ιπ·π rur dann vermeiden, wen·) ·ΐίι- Sira'ileii rcl.ilr. ,·■>; Jc:; hc:Jfc Seit¹.η d'.'S Seim nis ' cii"-gt ii-nkt wen cn. JaI' diese 1 -\u ilcnl· iingswcg die Mit'.e zwischen d.i hrchsicn und der ii'cdttgsten Stelle des Schirms einhält, d. h., wenn die gemein-SUiTiC Kbenc der das horizontale magnetische AblenV-FcId durchlaufenden Strahlen horizontal gerichtet ist, mit anderen Worten, im wesentlichen senkrecht zu den vertikalen Feldlinien des horizontalen magnetischen Ablciikfeldes.

Wenn jedoch die gemeinsame Ebene der das horizontale magnetische Ablcnkfeld durchlaufenden Strahlen gegen die Horizontale geneigt ist, d. h., wenn das vertikale niugnctiscS'.s Ablenkfcld die Strahlen «o ablenkt, daß im Zusammenwirken mit dem horizon-Ui'cn magnetischen Ablenkfeld die Strahlen in eine ob*r·'. oder untere Ecke des Schirms gerichtet werden, vrriM'UWf sich der Unterschied zwischen den von den Seitenstrahlen in dem horizontalen magnetischen Ablenkfeld zurückgelegten Strecken noch wei: :r und kann schließlich nicht mehr mittels einer ungleichförmigen Feldstärkeverteilung im horizontalen magnetischen Ablenkfeld kompensiert werden. Daher können die Raster der Seitenstrahlen Formen annehmen, die gegenüber der Rasterform des Mittelstrahls entgegengesetzt verzeichnet sind.

Zur Vermeidung einer derartigen Verzeichnung ist in Erwägung gezogen worden (vgl. USA.-Patentschrift 3 462 638), zusätzlich zu dem Hauptablenkjoch, das das horizontale und vertikale magnetische Feld erzeugt, besondere Spulen vorzusehen, die mit Strömen versorgt werden, die mit der horizontalen und vertikalen Ablenkung der Strahlen durch dar. Hauptablenkjoch variieren und von gesonderten Schaltungen in die zusätzlichen Spulen eingespeist werden. Eine derartige Maßnahme zur Aufhebung der Verzeichnung ist wegen der gesonderten Spulen und der sie speisenden gesonderten Schaltungen ersichtlich ziemlich aufwendig.

Es ist demgegenüber Aufgabe der Erfindung, bei einer Dr?istrahl-F»?bbi!dwiedergabetöhre der eingangs genannten Art lediglich die Kcnveigenz-Ablenk-Einrichtung so anzuordnen und auszubilden, daß die von den verschiedenen Strahlen der Farbbildwiedergaberöhre gelieferten Raster keine Verzeichnung gegeneinander aufweisen.

Diese Aufgabe wird dadurch gelöst, daß die Konvergcnz-AblenK-Einrichtung relativ zu dem Joch so angeordnet ist, daß das von diesem erzeugte, zum Ablenken der Strahlen senkrecht zu der genannten gemeinsamen Ebene geeignete Feld auf die Stiahlen innerhalb der Konvergenz-Ahlenk-Einrichtung einwirkt und daß die Platten der Platu-i paare in Richtung senkrecht zu der gemeinsamen Ebene so gekrümmt sind, daß durch das jeweils zugehörige Feld die Verzeichnungen der Raster deir Seitenstrahlen gegenüber dem Raster des Mittelstrahls vermieden werden.

Durch die Erf.ndung wird also vorteilhafterweisc die ohnehin vorhandene Konvergenz-Ablenk-Einrichtung ausgenutzt, um die von den drei verschiedenen Strahlen der Farbbildwiedergaberöhre gelieferten Kaster gegeneinander verzeichnungsfrei herzustellen. Die in diesem Zusammenhang vorzunehmende Abänderung der .onvergenz-ADlenk-Einrichtung ist außerdem verhältnismäßig geringfügig.

Bisher war lediglich eine tmstrahl-Elektronenstrahlrörrc mit elektrostatischem Ablenksystem anstatt eines indukti\ arbeitenden Ablerkjochs bekannt (vgi deutsche Prtentsch'ift 92" 34">. die mit einer lii·: !<>"ing 7ür Vermeidung der K ■ .sei* erzeichniing vergehe.1 it. I)ie KiSjCmer/eichrun g tntl be; einer derartigen Röhre im allgemeinen hei Verwe; ' .g von rechteckförmig ausgebildeten Ablenkplatte! uch das schtrmnahe Ablenksystem dadurch auf, aß der Elektronenstrahl in ausgelecktem Zustand längere Zeit durch das elektrische Feld des schirmnahen Ablenksystems läuft als im nicht ausgelenkten ZustanJ. Der Elektronenstrahl wird daher an den Rändern des Ablenksystems stärker ausgelenkt. Zur Vermeidung der Kissen Verzeichnung ist für diese bekannte Röhre eine derartige Ausbildung des schirmseitigen elektrostatischen Ablenksystems voi gesehen, daß die auf den einzigen Elektronenstrahl einwirkende Abienkfcidstprke um so geringer ist, je weiter der Strahl aus der ! Jhrenachse ausgelenkt wird, was erreicht wird, indem die Platten des schirmnahen Ablenksystems gegenüber

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den das Ablenksystem umgebenden Elektroden durch Zum Betrieb der Elektronenkanone nach F ί g· I

lusätzliche, auf gleichem Potential liegende Platten werden den Gittern G₁ und G. und den Elektroden G_:„

abgeschirmt sind. Dabei ragen die Ablenkplatten in G, und G₅ geeignete Spannungen zugeführt. Beispiels-

die von den zusätzlichen Platten gebildeten Räume weise erhält das Gitter G₁ eine Spannung /wischen

hinein und sind jeweils entsprechende Platten beider 5 0 und 400 V, das Gitter G₄ eine Spannung zwischen 0

Plattenpaare elektrisch leitend miteinander verbunden. und 500 V, die Elektroden G_:1 und G₅ eine Spannung

Abgesehen davon, daß diese bekannte Elektronen- zwischen 13 und 20 kV und die Elektrode G₁ eine

itrahlröhre nur einen und nicht drei Elektronenstrahlen Spannung zwischen 0 und 400 V, wobei sich alle

erzeugt sowie mit einer elektrostatischen an Stelle genannten Spannungen auf die Kathodenspnnnung

einer induktiven Ablenkung arbeitet, müssen zur io als Bezugswert beziehen.

Korrektur der Kissenverzeichnung zusätzliche Platten Bei der oben angegebenen Spannungsverteilung

angebracht werden. wird ein Elektronenlinsenfeld zwischen dem Gitter G,

Vorteilhafte Weiterbildungen der Erfindung sind und der Elektrode G₃ aufgebaut, so daß eine Hilfs-

in den Unteransprüchen angegeben. linse L' entsteht, die gestrichelt eingezeichnet ist, und

Im folgenden wird an Hand eines Ausführungs- 15 ferner wird ein Elektronenlinsenfeld um die Achse

beispiels die Erfindung näher erläutert. Es zeigt der Elektrode G₄ durch die Elektroden G₃, G₁ und G₅

F i g. 1 einen schematischen Horizontalschnitt in gebildet, so daß eine Hauptlinse L entsteht, die eben- «Jer Ebene der Achse einer für die Anwendung der falls gestrichelt gezeichnet ist. Bei der üblichen Betriebs-Erfindung geeigneten Dreistrahl-Farbbildröhre mit weise als Elektronenkanone Können Vorspannungen einer einzelnen Elektronenkanone, ao von 100 V, 0 V, 300 V. 20 kV, 200 V und 20 V an den

F i g. 2 eine schematische Ansicht, die später genauer Kathoden Kn, Ku und A_n, dem ersten und dem zweiten

erläutert wird. Gitter G₁ und G₂ und den Elektroden G₃, G₁ und G₃

F i g. 3 eine schematische Ansicht der möglichen angewandt werden.

relativen Verzeichnungen der Raster der verschiedenen An der Elektronenkanone A nach F i g. 1 ist außer-Strahlen, gesehen von der Beschauerseite des Bild- 35 dem eine Konvergenz-Ablenk-Einrichtung F vorschirms her, die erfindungsgemäß beseitigt werden gesehen, die innere Abschim.piatten P und P' aufsollen, weist, welche, wie gezeichnet, beiderseits der Achse

F ί (5. 4 eine schematische Schnittzeichnung durch der Elektronenkanone mit Abstand von dieser an-

die Konvergenz-Ablenk-Einrichtung einer Farbbild- gebracht sind, sowie in axialer Richtung sich er-

röhre in einer ersten Ausführungsform der Erfindung, 30 streckend Ablenkplatten Q und Q\ die, wie gezeichnet,

F i g. 5 bis 8 der F i g. 4 entsprechende Ansichten den Abschirmplatten P und P' mit Abstand außen

von anderen Ausbildungsmöglichkeiten der Erfindung. gegenüberstehen. Zwar sind die Ablenkplatten Q und Q'

Eine mit einer einzelnen Elektronenkanone aus- geradlinig verlaufend gezeichnet, jedoch können sie

gestatrete Dreistrahl-Farbbildröhre, in der der Er- auch in an sich bekannter Weise etwas gekrümmt oder

findur.gsgedanke verwirklicht werden kann, weist 35 nach außen gebogen ausgeführt sein,

gemäß F i g. 1 einen gestrichelt angedeuteten Glas- Die Abschirmplatten P und P' sind gleich geladen

kolben a'if. der einen Halsteil Λ' und einen konischen und so angeordnet, daß der mittlere Elektronenstrahl B<,

Teil C besitzt, welcher zwischen dem Halsteil und praktisch unabgelenkt zwischen ihnen hindurchläuft,

einem Farbleuchtschirm S liegt, auf dem die üblichen während die Ablenkplatten Q und Q' gegenüber den

Gruppen von Farbphosphoren Sr, Su und Sn an- 40 Platten P und P' negativ geladen sind, so daß die

geordnet sind und vor dem eine Schattenmaske G/- Flektronenstrahlen Bn und Bn r.ei ihrem Passieren

vorgesehen ist. In dem Halsteil N ist eine Elektronen- zwischen den Platten P und Q bzw. P' und Q' in der

kanone A untergebracht, die Kathoden Kn, A« und Kr gezeichneten Weise zum Konvergieren abgelenkt

aufweist, die jeweils aus einer Strahlerzeugungsquellc werdon. Insbesondere kann eine der an jer Elektrode G₅

besteht, deren strahlcvcugende Flächen, wie gczeich- 45 lieget Hm Spannnut· gleiche Spannung Vv an die

net, ΐΓί einer Ebene hegen, die .m wesentlichen senkrecht beiden Abschirmpfetten P und P' gelegt werden,

zu der Achse der Ekktronenkanone A verläuft. Bei der während eine Spannung Vq. die um etwa 200 ais 300 V

gezeichneten Ausführungsfoim sind die Strahlerzeu- unter der Spannung V_n liegt, an die Platten Q und Q'

gungsfiächen auf einer Geraden angeordnet, so daß die gelegt ist. so daß die Platten P und P' au^f gleichem

aus den F'ächen austreterden Strahlen Bu. B^ und Bn 5" Potentul sind umi ei e Atilcnk«.pannupgsdiffc^renz oder

in einer im wesontÜL-hcr, horizontale! Ebene erlaufen. Komergcnz-Ablenk Siannung !', zwischen Jen Plat-

die die Achse der Elektronenkanone unschiität, w^nei ten P und£> und den Platten / .ird(? liegt, wobei dann

dc M¹¹Ie¹SfT"¹*"!/?., mit dieser *\crsc zu-ammenfällt. die honvergenz-Abljrk-Spani ung '"r die /um Kon-

E;.! ir.:' -\V>«r; nd geicni'her ren strahler/eugenden vergoren der Elektronenstrahl :n Br ι ·κΙ Bn cfordcr-

r lachen der K"¹""¹·-¹ K * "V Kn angebrachtes 55 hihe Ablenkung lief er

GiKe^-G₁ «eist Öffnungen κ u. £;'; und ij,,( auf. die Bei.π Retiich dci ^öhre laufen die von d:i strahlmit den zugehörigen strahlerzeugenden Kathoden- erzeugenden Flächen der Kathoden ΑΉ, A,· und Kn fläsrmn fluchten. Mit Abstand von dem ersten ausgehenden Elektronenstrahlen Br, Ho und Bn durch Gitter G, ist ein gemeinsames Gitter G₁ angebracht, die zugehörigen Gitteröffnuttger, &«, g,rv und ^₁/?, wowelches öffnungen g_tn. g_to und g_tp aufweist, die mit 60 bei diese durch Rot-, Grün- und Blau-Hellsteuerungsden entsprechenden Öffnungen des ersten Gitters G₁ signale heilrjesteuert werden, die zwischen die Kathofluch !en. Weiter m axialer Richtung gegenüber dem den und das erste Gitter G, gelegt werden. Danach gemeinsamen Git/r G versetzt stehen rohrförmige durchsetzen die Elektronenstrahlen die gemeinsame Gitter oder Elektroden G₃, G₄ und G_t mit offenen HilfslinseL' und kreuzen einander in der Mitte der Enden« wobei die Kathoden Kk, Ka und Kb, die 65 Hauptlinse L. Danach verläuft der mittlere Elek-Gitter G₁ und G₁ und die Elektroden G₃, G₄ und G₅ in tronenstrahl Ba pt aktisch unabgelenkt zwischen den geeigneter Weise in der gezeichneten Anordnung Absthirmplaiten P und /*', weil diese übereinstimmen' sind. des Potential aufweisen. Die zwischen den Platten P'

und Q' bzw. den Platten P und Q durchlaufenden Elektronenstrahlen Bn bzw. Br erleiden dagegen eine Ablenkung zum Konvergieren, weil zwischen den Platten die Konvergenz-Ablenk-Spannung Vq herrscht, und das ganze System nach F i g. 1 ist so ausgebildet, daß die Elektronenstrahlen Bn, Ba und B_n nach Bedarf konvergieren oder einander in einem Punkt kreuzen, der in einer Öffnung der Schattenmaske Gr liegt, und von dort divergieren und auf die jeweils zugehörigen Farbphosphore einer Farbphosphorgruppe auf dem Schirm 5 fallen. Der Farbleuchtschirm S besteht aus einer großen Zahl von Gruppen vertikal verlaufender Farbphosphorstreifen oder -flecke Sn. So und S_n in »rot«, »grün« oder »blau«, die jeweils ein Farbbildelement darstellen. Der gemeinsame Auftreffpunkt der konvergierenden Strahlen entspricht einem solchen Farbbildelement.

Die Spannung Vp kann auch den Linsenelektroden G₃ und G₅ und dem Schirm 5 als Anodenspannung, ebenso wie der Schattenmaske G> zugeführt werden. Das Abtasten der Oberfläche des Farbleuchtschirms kann in üblicher Weise erfolgen, etwa indem einer gestrichelt gezeichneten Anordnung (Hauptnulenkjoch D) horizontale und vertikale Sägezahnsignale zugeführt werden, mit denen horizontale und vertikale Ablenkfelder erzeugt werden, durch die die Strahlen zum Abtasten des Schirms veranlaßt werden und auf diesem ein Farbbild erzeugen. Da bei der beschriebenen Anordnung die jeweiligen Elektronenstrahlen zum Fokussieren durch die Mitte der Hauptlinse L der Elektronenkanone A geführt werden, sind die durch Auftreffen der Strahlen auf den Leuchtschirm entstehenden Flecken im wesentlichen frei von Störungen, die durch Koma- und/oder Astigmatismusfehler der Hauptlinse herbeigeführt werden können; die Auflösung des Farbbildes wird dadurch verbessert.

Bei der in F i g. 1 dargestellten Farbbildröhre sind die Platten P und P' sowie die Platten Q und Q' als ebene Flächen gezeichnet, die zueinander parallel stehen, so daß die zwischen den Platten P und Q und den Platten P' und Q' entstehenden elektrischen Felder in diesen Bereichen im wesentlichen gleichförmig sind, d. h. also in der Richtung senkrecht zur gemeinsamen Horizontalebene der Strahlen Bb, Bq und Br. Wenn daher die Strahlen von dem vertikalen Ablenkfeld des Jochs D in vertikaler Richtung abgelenkt und in den oberen oder unteren Abschnitt des Leuchtschirms 5 geführt werden und das vertikale Ablenkfeld die Strahlen innerhalb der Konvergenz-Ablenk-Einrichtung F vertikal versetzt, werden die ablenkenden Wirkungen der Felder zwischen den Platten P und Q bzw. den Platten P' und Q' auf die Strahlen ab bzw. Br praktisch nicht geändert. Wenn dagegen, wie in F i g. 2 angedeutet, das horizontale Ablenkfeld des Jochs D die Strahlen nach der linken Schirmseite (vom Betrachter aus gesehen) ablenkt, d. h. in der Darstellung gemäß F i g. 2 nach unten, durchlaufen die Seitenstrahlen Bb und Br in diesem Horizontalablenkfeld Strecken, die größer bzw. kleiner sind als die Strecke, die der Mittelstrahl Bg in dem Horizontalablenkfeid zurücklegt. Wenn umgekehrt das Horizontalablenkfeld des Jochs D die Strahlen zur rechten Schirmseite (vom Betrachter aus gesehen) ablenkt, sind die von den Strahlen Bb und Br in dem Horizontalablenkfeld durchlaufenen Strecken kürzer bzw. langer als die Strecke, die der Mittelstrahl B_c in diesem Feld zurücklegt. Wegen der genannten Unterschiede der Laufstrecken der Strahlen in dem Horizontalablenkfeld bei Strahlenablenkung nach der einen oder der anderen Seite des Schirms 5 würden die Raster der Strahlen Bb bzw. Br nach links bzw. nichts gegenüber dem Raster des Strahls Br, versetzt werden (jeweils aus der Riehtung des den Schirm betrachtenden Beobachters gesehen). Wenn das Horizontalablenkfeld des Jochs D eine ungleichförmige Verteilung der Feldstärke erhält, wenn z. B. die Seiten eine höhere Feldstärke erhalten als die Mitte, lassen sich die relativen Rasterverzeichnungen so lange kompensieren, wie die gemeinsame Strahlebene im wesentlichen horizontal verläuft, d. h. so lange die Strahlen sich im wesentlichen in einem Bereich in der Mitte zwischen dem oberen und dem unteren Rande des Schirms bewegen. Wenn jedoch das Horizontalablenkfeld des Jochs D die Strahlen an die eine der beiden Schirmseiten führt, während das Vertikalablenkfeld des Jochs D die Strahlen in vertikaler Richtung ablenkt, so daß die gemeinsame Strahlebene gegenüber der Horizontalen geneigt ist

ao und die Strahlen in eine Ecke des Schirms gelangen, erhöhen sich die Unterschiede zwischen den von den Strahlen durchlaufenen Strecken in dem Horizontal ablenkfeld gegenüber den Unterschieden der in dem Feld zurückgelegten Strecken bei horizontal liegender

au gemeinsame? Ebene, so daß auch die erwähnte ungleichförmige Verteilung der Feldstärke in dem Horizontalablenkfeld des Jochs D nicht ausreicht, um Verzeichnungen der Raster der Strahlen Bb und Bn gegenüber dem Raster des Strahl« Bc. zu vermeiden.

Nimmt man für das Raster des Mittelstrahls B_n eine Rechteckform Lo (F i g. 3) an, ist (vom Schirmbildbetrachter aus gesehen) das Raster Lb des Strahls Bn so verzeichnet, daß seine Seiten konvex nach rechts sind, während das Raster Lr des Strahls Br entgegengesetzt verzeichnet ist, d. h. konvex nach links.

Erfindungsgemäß werden derartige Verzeichnungen von Rastern der Seitenstxahlen B_B und Bn gegenüber dem Raster des Mittelstrahls Bg durch passende Variation der Abstände zwischen den Platten P und Q bzw. P' und Q' in der Richtung senkrecht zur gemeinsamen Austrittsebene der Strahlen, beispielsweise in vertikaler Richtung bei der Röhre nach Fig. 1, vermieden. Zum Beispiel sind in der Ausgestaltung nach F i g. 4 die Platten P und P' eben ausgeführt, während die Platten Q und Q' in der Horizontalen oder der Richtung quer zu den Platten konkav geformt sind, wodurch die Abstände zwischen den Platten P und Q bzw. den Platten P' und Q' im Bereich der die Röhrenachse einschließenden Horizontalebene 21 verhältnismäßig klein gehalten werden und in Richtung der Vertikalebene 22 von der Horizontalebene 21 aus, die gleichzeitig die Austrittsebene aller Strahlen ist, nach oben und unten zunehmend größer werden.

Da die Konvergenz-Ablenk-Einrichtung F nahe dem Hauptablenkjoch D (F i g. 1) angeordnet ist, reicht das Vertikalablenkfsld des Jochs D offensichtlich in die Einrichtung F hinein und beeinflußt dadurch die vertikale Lage der Strahle« Bb, B_g und Br, wenn diese die Einrichtung Fdurchlaufen. Wenn nun die Horizontal- und Vertikalablenkfelder des Jochs D die Strahlen in eine Schirmecke steuern, versetzt das Vertikalablenkfeld des Jochs D die Strahlen Br, Bg und B_B von der Ebene 21 in der Alblenkeinrichtung F aus gesehen entweder vertikal nach oben oder vertikal nach unten.

Wegen des in diesen Stellungen der Strahlen Ba und Br größeren Abstands zwischen den Platten P und Q bzw. den Platten P' und Q' üben die hierbei auf die Strahlen einwirkenden Teile der elektrischen Felder einen

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geringeren Einfluß aus, womit gleichzeitig die Konvergenzablenkung, die auf die Strahlen Bn und B_R ausgeübt wird, verringert ist. Wenn daher die Strahlen durch Vertikal- und Horizontalablenkung durch das Joch D in die obere oder .unlere linke Ecke des Schirrr.s (betrachtet von der Beobachterseite aus) gelenkt sind, wird die Linksablenkung des Strahls Bb im Feld zwischen den Platten P und Q verringert und die Rechtsbalenkung des Strahls Bn im Fe'd zwischen den Platten P' und Q' ebenfalls verringert, wodurch die linken Seiten der Raster Ln und Ln (F i g. 3) in übereinstimmende Lage mit der linken Seite des Rasters La gelangt. Entsprechend werden dun;h Vertikal- und Horizontalablenkung durch das Joch in die obere oder untere rechte Ecke des Schirms (F i g. 3) die Linksiiblcnkung des Strahls Bn bzw. die Rechtsablenkung des Strahls Rn durch die Felder zwischen den Platten P und Q bzw. die Platten P' und Q' verringert, wodurch die rechten Seiten der Raster Ln und Ln in übereinstimmende Lage mit der rechten Seilte des Rasters La gelangen. Somit kann die Verzeichnung der Raster Li, und Ln gegenüber dem Raster La wirkungsvoll vermieden werden, durch passende Stellung der Konvergenz-Ablenk-Einrichtung F gegenüber dem Joch D und durch die Form der Platten Q und Q'.

Wie aus den F i g. 5 und 7 ersichtlich, läßt sich die oben beschriebene Wirkung auch entielen, wenn ebene äuP re Platten Q und Q' und nach außen gewölbte innere Platten P und P' (F i g. 5) verwendet werden oder wenn Außenplatten Q und Q' vorgesehen sind, die nach innen gewölbt sind, und innere, nach außen gewölbte Platten P und P' (F ι g. 7). Bei diesen Modifikationen verändert sich der Abstund zwischen den Platten P und Q bzw. den Platten P' und Q' von einem Minimalwert in der die Röhrenachse einschließenden Horizontalebenc bis zu Maximalwerten an den oberen und unteren Plattenrändern, wobei die elektrische Feldstärke zwischen den Platten P und Q bzw. den Platten P' und Q' im entgegengesetzten Sinne verändert wird. Da die Platten P und P' auf gleichem Potential liegen, besteht zwischen ihnen kein elektrisches Feld, und der veränderliche Abstand zwischen den Platten P und P' in den F i g. 5 und 7 beeinflußt daher den Strahl Bc. nicht, wenn dieser vertikal abgelenkt wird.

Bisher war angenommen worden, daß die Rasterverzeichnungen bei Ln und Ln gegenüber dem Raster Lc, die es auszugleichen gilt, der Darstellung in F i g. 3 entsprechen. Es kann aber auch, etwa infolge der besonderen Gestalt des von dem Joch D erzeugten Horizontalablenkfeldes, der Fall eintreten, daß das Raster des Strahls Bn die Form Lk nach F i g. 3 hat, während das von dem Strahl B_K erzeugte Raster die Form Lh nach F i g. 3 hat. In diesem Fall erhalten die Platten P und Q bzw. die Platten P' und Q' eine Form, bei der der Abstand zwischen den Platten seinen Maximalwert in der die Röhrenachse enthaltenden Horizontalebene hat und von dort in vertikaler Richtung, d. h. in Richtung senkrecht zu der gemeinsamen Strahlenaustrittsebene, fortlaufend kleiner wird. Damit derartige Abstandsvariationen zwischen den Platten erzielt werden, lassen sich die Platten P und P' eben ausführen, während die Platten Q und Q' nach außen gewölbt sind (Fig. 6), oder die Platten P und P' werden nach innen durchgebogen und die Platten Q und Q' erhalten eine Wölbung nach außen (F i g. 8). Hei den bisher beschriebenen Ausführungsformen der Erfindung besteht die Konvergenz-Ablenk-Einrichtung F aus einem einzelnen Paar Platten P und Q bzw. P' und Q', die auf jeweils einen der Strahlen Bn und Bn einwirken und den jeweils zugeordneten Strahl zum Konvergieren mit dem Mittelstrahl Ba bringen.

Die Erfindung läßt sich aber auch bei anderen Farbbildröhren anwenden, bei denen auf die nach dem Austreten aus der Sammellinse divergierenden Bahnen der Strahlen nacheinander zwei Paare Ablenkplatten einwirken, wobei das erste Plattenpaar ein elektrisches

ίο Feld einschließt, durch das der durchlaufende Strahl noch weiter von der Röhrenachse weggeschwenkt wird, während das zweite Plattenpaar ein Feld einschließt, bei dessen Durchlaufen der Strahl so abgelenkt wird, daß er auf die anderen Strahlen zum Konvergieren mit ihnen gerichtet ist. Die angegebene Anordnung ermöglicht es, die Einfallswinkel der Seitenstrahlen Bn und Bn an der Schattenmaske Gp zu vergrößern, wodurch sich der Abstand zwischen Schattenmaske und Leuchtschirm verkleinern und die

ao genaue Ausrichtung und Montierung der Schattenmaske gegenüber bzw. an dem Schirm vereinfachen läßt. Wenn, wie beschrieben, auf jeden Seitenstrahl Bn und Bn nacheinander zwei Paare Ablenkplatten einwirken, wird an einem der beiden Plattenpaare, vorzugsweise an dem dem Hauptablenkjoch nächstgelegenen Plattenpaar, gemäß der Erfindung der Abstand zwischen den Platten in Richtung senkrecht zu der gemeinsamen Strahlenaustrittsebene variiert, um eine Verzeichnung des Rasters des betreffenden Strahls zu verhindern.

Claims (8)

Patentansprüche:

1. Dreistrahl-Farbbild wiedergaberöhre mit einer einzigen Elektronenkanone, bei der die erzeugten Elektronenstrahlen in einer ihnen gemeinsamen Ebene verlaufen, derart, daß sich der mittlere Elektronenstrahl und die beiden Seitenstrahlen in der optischen Mitte einer Elektronenlinse kreuzen, wobei der Mittelstrahl in Richtung der optischen

4" Achse verläuft, ferner mit einer elektrostatischen Konvergenz-Ablenk-Einrichtung, bestehend aus Paaren von leitenden Platten, die längs der divergierenden Strahlbahnen mit Abstand voneinander angeordnet sind und an die Spannungen gelegt sind, um elektrische Felder zu erzeugen, durch die die Strahlen, die die Plattenpaare durchlaufen, im wesentlichen in der genannten gemeinsamen Ebene abgelenkt werden, so daß sie sich in einem gemeinsamen Punkt auf dem Mittelstrahl treffen, und mit einem Hauptablenkjoch, durch das die Strahlen in Richtung der gemeinsamen Ebene und senkrecht dazu ablenkbar sind, um den Leuchtschirm abzutasten, dadurch gekennzeichnet,daß die Konvergenz-Ablenk-Einrichtung (F) relativ zu

S5 dem Joch (D) so angeordnet ist, daß das von diesem erzeugte, zum Ablenken der Strahlen (B) senkrecht zu der genannten gemeinsamen Ebene(21) geeignete Feld auf die Strahlen (B) innerhalb der Konvergenz-Ablenk-Einrichtung (F) einwirkt und daß die Platten der Plattenpaare (P, Q; P', Q') in Richtung senkrecht zu der gemeinsamen Ebene (21) so gekrümmt sind, daß durch das jeweils zugehörige Feld die Verzeichnungen der Raster (L_R, L_B) der Seitenstrahlen (Br, Bb) gegenüber dem Raster (Lg)

des Mittelstrahls (Bg) vermieden werden.

2. Dreistrahl-Farbbildröhre nach Anspruch 1 dadurch gekennzeichnet, daß der Abstand zwischen den Platten jedes Paares (P. Q; P', Q) _sj_cn f_or(.

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schreitend von einem Minimalwert in der gemeinsamen Ebene (21) bis zu einem Maximalwert an den gegenüberliegenden, von der Ebene (21) entfernten Flandern der Platten (P, P', Q, Q') verändert (F i g. 4, 5, 7).

3. Dreistrahl-Farbbitdröiire nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die innere Platte (P; P') jedes Plattenpaares (P, Q; P', Q), das dem Mittelstrahl (Da)' am nächsten liegt, eben ist, während die andere Platte (Q; Q') des jeweiligen Paares gegen die innere Platte (P; P') konvex gewölbt ist (Fig. 4).

4. Dreiistrahl-Farbbildröhre nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die innere F'latte (P; P') jedes Plattenpaaies (P, Q; P', Q'), das dem Mittelstrahl (Ba) am nächsten liegt, gegen die andere Platte (Q; Q') des jeweiligen Paares konvex gewölbt ist, während die andere Platte (Q; Q') eben ist (F i g. 5).

5. Dreistrahl-Farbbildröhre nach Anspruch 2, ao dadurch gekennzeichnet, daß die Platten jedes

Paares (P, Q; P', Q') gegeneinander konvex gewölb sind (F i g. 7).

6. Dreistrahl-Farbbildröhre nach Anspruch I dadurch gekennzeichnet, daß der Abstand zwi sehen den Platien jedes Plattenpaares (P, Q; P', Q' sich fortschreitend von einem Maximalwert in dei gemeinsamen Ebene (21) bis zu einem Minimalwerl an den gegenüberliegenden, von der Ebene (21; entfernten Rändern der Platten (P, P';Q. Q) verändert (Fig. 6 und 8).

7. Dreistrahl-Farbbildröhre nach Anspruch 6, dadurch gekennzeichnet, dall die innere Platte (P; P') jedes Plattenpaares (P, Q; P', Q'), das dem Mittelstrahl (flf,·) am nächsten liegt, inen ist. während die andere Platte (Q; Q') des jeweiligen Paares gegen die innere Platte (P; P') konkav gewölbt ist (F i g. 6).

8. Dreistrahl-Farbbildröhre nach Anspruch 6, dadurch gekennzeichnet, daß die Platten jedes Paares (P, Q; P', Q') gegeneinander konkav gewölbt sind (Fig. 8).

Hierzu 1 Dlatt Zeichnungen

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