DE1491335B2

DE1491335B2 - Lauffeldroehre

Info

Publication number: DE1491335B2
Application number: DE19641491335
Authority: DE
Inventors: Charles Michael Cupertino Calif Eallonardo (V St A )
Original assignee: Vanan Associates, PaIo Alto, Calif (V St A)
Priority date: 1963-07-12
Filing date: 1964-07-08
Publication date: 1972-12-07
Also published as: US3324342A; DE1491335A1; GB1074833A

Description

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findlich auf Strahlspannangsänderungen anspricht als können auf diese elektromagnetische Wellen auf-

bei den bekannten Lauffeldröhren. Die Verstärkung- gegeben werden, die in WeChSeI¹ViTkUUg mit dem

grad/Strahlspannungscharakteristik soll bei maxima- Elektronenstrahl 21 treten,

len Leistungsbedingungen verhältnismäßig flach sein. Die kontinuierliche, wendelförmige Verzögerungs-

Erfindungsgemäß wird diese Aufgabe dadurch ge- 5 leitung 14 besteht aus zwei gleichen Abschnitten 15 löst, daß die mittlere Fortpflanzungsgeschwindigkeit und 16 mit jeweils gleichförmiger Steigung. Die Steider Elektronen des Elektronenstrahls derart eingestellt gung ist in den beiden Abschnitten verschieden. Beiist, daß sie im Bereich zwischen den beiden theore- spielsweise kann der Abschnitt IS in dem der Katischen Fortpäanzungsgeschwindigkeiten der Strahl- thode 12 nächstgelegenen Abschnitt eine bestimmte elektronen liegt, bei denen in den einzelnen Verzö- io konstante Steigung haben, die bis zur bei 17 gelegegerungsleitungsabschDitten für sich maximale Ver- ■ nen Läsgsmitte der Verzögerungsleitung 14 verläuft, Stärkung eintreten würde. während die Steigung der Wendel in dem dem KoI-

Gemäß einer bevoriMgten Ausführungsform der lektor 13 zugewandten Abschnitt 16 kleiner ist als im

Erfindung ist es vorgesehen, daß bei Verwendung Abschnitt 15. Das Beschleunigungspotential für den

einer wendelfönnigen Verzögerungsleitung der Ab- 15 Elektronenstrahl wird einer Spannungsquelle 18 ent-

schnitt, auf dem die Phasengeschwindigkeit der elek- nommen, deren eine Klemme mit dem Kollektor 13

tromagnetischen Wells größer ist, eine höhere kon- verbunden ist Der Kollektor steht mit der wendel-

stante Steigung als der Abschnitt aufweist, auf d^m förmigen Verzögerungsleitung 14 über eine Leitung

die Phasengeschwindigkeit der elektromagnetischen 19 in Verbindung. Die andere Klemme der Spar.-

Welle kleiner ist. Die Verzögerungsleitung kann auch so nungsquelle 18 ist über eine Lr'tung 20 mit der Ka-

eine periodische Struktur haben. thode 12 gekoppelt. Unter der Einwirkung der Be-

Bei der erfindungsgemäßen Lauffeldröhre addieren schleunigungsspannung wird der Elektronenstrahl 21. sich die Verstärkungsgrad/Strahlspannungscharakte- der von der Kathode 12 ausgeht, auf deu Kollektor ristiken für die einzelnen Abschnitte der Verzöge- 13 gerichtet. Wie F i g. 1 zeigt, ist die die mittlere rungsleitung algebraisch in der Weise, daß für eine 25 Fortpflanzungsgeschwindigkeit der Elektronen des bestimmte, mittlere Fortpflanzungsgeschwindigkeit Elektronenstrahles bestimmende Strahlspannung der Elektronen des Elektronenstrahls gleichzeitig durch die zwischen der Kathode und der wendelmaximale Verstärkung und maximale Leistungsabgabe förmigen Verzögerungsleitung 14 herrschende Potengewährleistet sind. Die Strahlspannung liegt dabei tialdifferenz bestimmt. Die Strahlspannung kann auf vorzugsweise genau in der Mitte zwischen den beid -·η so verschiedene Weise zugeführt werden. Beispielsweise theoretischen "ortpflanzungsgeschwindigkeiten der kann die Verzögerungsleitung 14 und oder der KoI-Strahlelekirone.i. Besonders vorteilhaft ist eine An- lektor 13 auf Erdpotential liegen, während die Kaordnung, bei der die Phasengeschwindigkeit der elek- thode 12 auf negativem Potential liegt. Zwischen der tromagnetischen We)Ie auf dem der Elektronenstrahl- Verzögerungsleitung 14 und der Kathode 12 kann quelle zugewandten Abschnitt größer ist als auf dem 35 auch eine nicht gezeigte Beschleunigungsanode angedem Elektronenstrahlkollektor zugewandten Ab ordnet sein, welche die Elektronen von der Kathode schnitt, jedoch ist es auch möglich, die Phasen- abzieht.

geschwind.gkeiten in den beiden Abschnitten in ihrem Bei der in F i g. 1 gezeigten Anordnung wird der

gegenseitigen Verhältnis umzukehren. von der Katnode 12 erzeugte Elektronenstrahl 21

Weitere Merkmale und Vorteile der Erfindung er- 40 durch die wendelförmige Verzögerungsleitung 14

geben sich aus den Ansprüchen und aus der nach- hindurch zum Kollektor 13 ge¹eitet und dort gesam-

folgenden Beschreibung, in der verschiedene Ausfüh- melt. Die zu verstärkende elektromagnetische Welle

rungsbeispiele an Hand der Ze'chnungen im einzei- wird der Eingangsklemme 22 zugeführt und nach der

nen erläutert sind. Dabei zeigt in bekannter Weise erfolgenden Verstärkung über

Fig. 1 ein erstes Ausführungsbeispiel einer erfin- 45 den Ausgang23 aus der Lauffeldröhre ausgekoppelt,

dungsgemäßen Lauffeldröhre in schematischer Dar- Der Elektronenstrahl 21 wird mit Hilfe eines picht

stellung, dargestellten Magnetfeldes auf eine kleine Fläche

Fig. IA die Verstärkungsgrad/- und Lc'.jtungs- begrenzt Mit der Verzögerungsleitung 14 sind übliche

ausgarjj/Strahlsparnungscharakteristik der Laufteld- Dämpfungsmittel (nicht dargestellt) verbunden, um

röhre vor Fig. 1, 50 Rückwärtswellen auf Grund von Reflexionen zu

Fig. IB in schematischer Darstellung eine abge- unterdrücken. Bei dem gezeigten Ausführungsbeispiel

wandelte Form der in F i g. 1 gezeigten Lauffeldröhre, -ind die Abschnitte 15 und 16, welche gleich lang

F i g. 2 in schematischer Darstellung ein weiteres sind, bei 17 getrennt, wobei die beiden benachbarten,

Ausrührungsbeispiel einer erfindungsgemäßen Lauf- abgeU;nnten Enden der Wendelabschnitte in der

feldröhre, und 55 Nähe der Stelle 17 mit Dämpfungsmitteln gekoppelt

Fig. 2A die Verstärkungsgrad/- und Leistungs- sind. Dies i'l möglich, weil die Amplitude der zu

ausgang/Strahlspannungscharakteristik der Lauffeld- verstärkenden elektromagnetischen Welle an der

röhre nach Fig. 2. Stelle 17 auf Grund der reflektierten Wellen etwa

Die in Fig. 1 gezeigte Lauffeldröhre weist ein gleich Null ist und weil die Strahlspannung 18 einer langgestrecktes, evakuiertes Gehäuseteil 11 mit einer 60 Beschleunigungsanode (nicht dargestellt) zugeführt Elektronenstrahlquelle, z. B. einer Kathode 12, die wird_: die zwischen der Verzögerungsleitung 14 und am einen Ende des Gehäuses 11 angeordnet ist, und der Kathode 12 angeordnet ist.
einen ElektronenstraMkollektor am entgegengesetzten Dem Elektronenstrahl 21 ist eine Raumladungs-Ende des Gehäuses auf. Zwischen die Kathode 12 welle zugeordnet, deren Fortpflanzungsgeschwindig- und den Kollektor 13 ist eine wendelförmige Verzö- 65 keit geringer, doch annähernd gieich Fortpflanzungsgerungsleitung eingeschaltet, die einen Elektronen- geschwindigkeit des Elektronenstrahles 21 ist. Die strahl 21 umgibt. Auf Eingangs- bzw. Ausgangs- wendelfönnigen Verzögerungsleitungsabschnitte 15 klemmen 22 bzw. 23 der Verzögerungsleitung 14 und 16 sind so ausgelegt, daß sie in Wechselwirkung

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mit der Raumladungswelle der Eingangsklemme 22 des Verzögerungsleitungsabschnittes 16 durch die zugeführte elektromagnetische Wellen verstärken. Kurve 44 wiedergegeben, während die entsprechende Der Piercesche ft-Parameter der Verzögerungslei- Charakteristik für den wendeiförmigen Abschnitt 15 tungsabschnitte 15 und 16 ist so gewählt, daß die durch die Kurve 43 dargestellt ist. Wie aus F i g. IA Phasengeschwindigkeit der den beiden Abschnitten 5 ersichtlich, tritt für den Abschnitt 16 die maximale über die Eingangsklemme 22 zugeführten elektro- Verstärkung bei einem Wert V₁ der Strahlspannung magnetischen Welle annähernd gleich der Geschwin- auf. Der Spannungswert V₂ des Verzögerungsleidigkeit der Raumladungswelle ist. Der ft-Parameter tungsabschnittes 15, bei dem in diesem maximale (auch »Parameter der relativen Elektronengeschwin- Verstärkung auftritt, ist größer als der entsprechende digkeit« genannt) dient als Maß für die Geschwindig- io Wert V₁ des Verzögerungsleitungsabschnittes 16, weil keitsdifferenz zwischen den Elektronen und der un- die Steigung des Abschnittes 16 größer ist als die gestörten Welle. Für ft > 0 laufen die Elektronen Steigung des Abschnittes 15.
schneller als die ungestörte Welle, für ft < 0 lang- Die Kurven 44 und 43 schneiden sich an einer samer als die ungestörte Welle, während die Elektro- Stelle 47, die einem Wert V_p der Strahlspannung entnen für ft = 0 dieselbe Geschwindigkeit wie die un- 15 spricht, bei dem die Leistungsabgabe maximal ist. gestörte Welle haben (vgl. »Travelling Wave Tubes«, Die Kurven 44 und 43 der Abschnitte 16 bzw. 15 J. R. Pierce, Van Nostrand Company, Princeton, addieren sich algebraisch und bilden eine kombinierte New Jersey, S. 118 [1950]). Die Einstellung der Pha- Verstärkungsgrad/Strahlspannungscharakteristik für sengeschwindigkeit erfolgt durch eine entsprechende die gesamte Verzögerungsleitung 14, welche durch Wahl der Steigung der Wendel in den Abschnitten 15 ao die Kurve 45 gegeben ist. Wie F i g. 1A zeigt, ergibt und 16. Der ft-Parameter der wendeiförmigen Ab- sich aus der zusammengesetzten Charakteristik 45 schnitte kann jedoch auch in anderer Weise ein- eine maximale Verstärkung für den Strahlspannungsgestellt werden. Da die wendeiförmigen Verzöge- wert V_p, der der maximalen Leistungsabgabe entrungsleitungsabschnitte 15 und 16, wie vorstehend spricht. Weiterhin ist ersichtlich, daß die Kurve 45 ausgeführt, verschiedene Steigungen haben, sind die as über einen weiten Bereich der Strahlspannung ver-Pierceschen ft-Parameter beider Abschnitte verschie- hältnismäßig flach verläuft. Die vorgesehene Verstärden. Der Betrag, um die sie differier n, hängt vom kung ist gleich der Verstärkung, die durch eine Unterschied der Wendelleitung in den Abschnitten übliche Verzögerungsleitung bei maximalen Lei-15 und 16 ab. Bei einem "Ausführungsbeispiel der stungsabgabebedingungen erzielt wird. Bei einem Erfindung kann die Steigung des Abschnittes 15 um 30 Ausführungsbeispiel der Erfindung änderte sich die nur 2,0% kleiner sein als die Steigung des Abschnit- Strahlspannung um ±2°/o, ohne daß eine Änderung tes 16, es können jedoch, falls erwünscht, auch Stet- des Verstärkungsgrades festgestellt werden konnte, gungsunterschiede bis zu 20% vorgesehen sein. In- Da die Verstärkung der in Fi g. 1 gezeigten Lauf feldfolge der unterschiedlichen Steigung ist die Phasen- röhre somit weitgehend unabhängig von kleineren geschwindigkeit der elektromagnetischen Wellen in 35 Änderungen der Strahlspannung ist, ist es nicht erden Abschnitten 15 und 16 verschieden. Hierdurch forderlich, die Strahlspannung 18 sehr konstant zu läßt sich die Lauffeldröhre nach F i g. 1 mit einer regeln. Das Ausgangssignal auf der Ausgangsklemme bestimmten Strahlspannung betreiben, die gleich- 23 wird für verhältnismäßig große Änderungen der zeitig maximale Energieabgabe und maximalen Ver- Strahlspannung nur verhältnismäßig geringfügig mostärkungsgrad garantiert. 4° duliert.

In F i g. 1A zeigt die Kurve 42 die Charakteristik Die erfindungsgemäße Lauffeldröhre ist nicht auf des Leistungsausganges gegenüber der Strahlspan- die Verwendung wendeiförmiger Verzögerungsleitunnung für eine Lauffeldröhre, welche die wendelför- gen beschränkt. Beispielsweise ist in F i g. 1B in schemige Verzögerungsleitung nach F i g. 1 aufweist, oder matischer Darstellung eine ähnliche Lauffeldröhre eine gleiche Länge einer einzigen Verzögerungsleitung 45 wie in Fig. 1 gezeigt, bei der an Stelle der wendelmit konstanter Steigung (nicht dargestellt), wie sie förmigen Verzögerungsleitung ein belastetes filter bisher in der Technik bekannt ist. Die gestrichelte verwendet wird. Die Lauffeldröhre nach Fig. IB Kurve 41 gibt die Charakteristik des Verstärkungs- weist einen ersten Teil 26 in der Nähe der Kathode grades gegenüber der Strahlspannung für eine Lauf- 12 auf, der aus einer linearen Reihe von Hohlraumfeldröhre mit einer einzigen, unterteilten Verzöge- 5° resonatoren besteht, welche durch einen äußeren nmgsleitung wieder. Zylinder 30, koaxial zum Elektronenstrahl 21 liegend,

Bei einer einzelnen, geteilten Verzögerungsleitung abgebildet sind. Weiterhin weist der Teil 26 regelwird maximale Verstärkung für einen Strahlspan- mäßig versetzte Querwände 28 auf. Die Querwände nungswert V₁ erreicht, der dem Betrag nach kleiner weisen bei 29 zentrische Öffnungen auf, durch welche ist als der Strahlspannungswert V₀, der erforderlich 55 der Elektronenstrahl hindurchtreten kann. Wettertür ist, um die an der Stelle 46 gezeigte maximale Lei- sind koaxiale Wiedereintrittsteile 31 vorgesehen, di« stungsabgabe zu erreichen. Entsprechend wurden bis- in bekannter Weise dem äußeren Rand der zentriher Lauffeldröhren mit einem Strahlspannungswert sehen Öffnungen 29 entsprechen. In einem zweiter von V₁ oder V_p betrieben, je nachdem, ob maximaler Abschnitt 27 in der Nähe des Elektronenstrahlkollek· Verstärkungsgrad oder maximaler Leistungsausgang 60 tors 13, der ähnlich dem ersten Abschnitt 26 auserwünscht war. Die Neigung der Kurve 41 ist bei gebildet ist, sind Hohlraumresonatoren vorgesehen einem Betrieb mit maximalem Leistungsausgang so deren Volumen kleiner ist als im ersten Abschnitt 26 steil, daß geringfügige Änderungen der Strahlspan- Die beiden Abschnitte 26 und 27 bilden Verzöge nung große Änderungen der Verstärkung ergeben, rungsleitungsäbschnitte mit ungleichen Pierceschei wobei die Amplitude das Ausgangssignal moduliert. 65 6-Parametern. Infolgedessen sind die theoretische!

Diese Nachteile treten bei der erfindungsgemäßen Fortpflanzungsgeschwindigkeiten der elektromagne

Lauffeldröhre nach F i g. 1 nicht auf. In F i g. 1A ist tischen Welle in den beiden Abschnitten entsprechem die Verstärkungsgrad/Strahlspannungscharakteristik der Auslegung der periodischen Struktur verschieden

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wobei die Kurven der Verstärkungscharakteristik sich in ähnlicher Weise wie die Kurven 43 und 44 in F i g. 1A schneiden. Die Lauffeldröhre nach F i g. 1B arbeitet in ähnlicher Weise wie die Lauffeldröhre nach Fig. 1, wobei sich dieselben vorteilhaften Wirkungen c ^zielen lassen.

Manchmal kann es erwünscht sein, daß die Lauffeldröhre in ihrer Verstärkungsgrad/Strahlspannungscharakteristik noch weniger von Änderungen der Strahlspannung abhängt als bei der in Fig. IA ge- ίο zeigten Röhre. Dies kann bei einer Lauffeldröhre in der nach Fig. 2 gezeigten Weise erzielt werden, wobei eine wendeiförmige Verzögerungsleitung 32 drei Abschnitte 33, 34, 35 gleicher Länge enthält. Jeder Abschnitt 33, 34, 35 weist jeweils eine andere, konstante Steigung auf. Die einzelnen Abschnitte 33, 34, 35 ergeben jeweils für sich Verstärkungsgrad/Strahlspannungscharakteristiken 38, 37 urd 36, wie sie in F i g. 2 A dargestellt sind. Diese Kurven addieren sich algebraisch und bilden eine zusammengesetzte Kurve 39 für die Lauffeldröhre nach Fig. 2. Die Fig. 2A zeigt, daß die zusammengesetzte Verstärkungskurve 39 sehr flach verläuft und daß maximale Verstärkung bei einem Strahlspannungswert V_p erreicht wird, dei einer maximalen Leistungsabgabe entspricht. Dies ist durch die Stelle 46 auf der Kurve 42 augezeigt.

Hierzu 1 Blatt Zeichnungen 209550/·

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Claims

1 2 keiten hervorgerufen. Diese Aasbildung der Wendel ρ „ , hat bei der bekannten Lauffeldröhre den Zweck, die i-atentansprucne. Anordnung hinsichtlich der Rückwärtswellen zu ver stimmen, um so Reflexionen möglichst weitgehend

1. Lauffeldröhre mit einer Elektronenstrahl- 5 zu vermeiden.

quelle, einem Elektronenstrahlkollektor und einer Weiterhin ist durch die USA.-Patentschrift 2851*30 zwischen diesen angeordnete i, zur Führung von eine Lauffeldröhre bekanntgeworden, bei der zur mit dem Elektronenstrahl in Wechselwirkung Unterdrückung der Rückwärtswellen in ähnlicher tretenden elektromagnetischen Wellen dienender. Weise wie bei der vorstehend beschriebenen Lauf- Verzögerungsleitung, die zwei derart unterschied- io feldröhre die mittlere Fortpflanzungsgeschwindigkeit lieh ausgebildete Abschnitte aufweist, daß die $er Elektronen des Elektroneüstrahls derart eingestellt Phasengeschwindigkeit einer vorgegebenen elek- wird, d-ß sie entweder größer als die Phasengeschwintromagnetischen Welle auf einem, vorzugsweise digkeit in dem der Elektronenstrahlquelle nächstdem der Hektronenstrahlquelle zugewandten Ab- liegenden Abschnitt bzw. aber kleiner als die Phasenschnitt größer ist als die Phasengeschwindig- 15 geschwindigkeit der Verzögerungsleitung in dem dem keit der gleichen elektromagnetischen WeBe auf ElektronenstraMkollektor nächstgelegenen Abschnitt dem anderen, vorzugsweise dem dem Elektronen- ist. Dem Einfluß der unterschiedlichen Steigung in Strahlkollektor zugewandten Abschnitt, dadurch den beider. Abschnitten der wendeiförmigen Vergekennzeichnet, daß die mittlere Fortpflan- zögerungsleitung auf die Vorwärtswellenverstä'kungszungsgeschwindigkeit der Elektronen des Eltk- 20 charakteristik der Lauffeldröhre wird dabei keine tronenstrahls derart eingestellt ist, daß sie im Be- Beachtung geschenkt, vielmehr wird angenommen, reich zwischen den beiden theoretischen Fort- daß die Steigung praktisch keinen Einfluß auf die Pflanzungsgeschwindigkeiten der Streuelektronen Charakteristik habe.

liegt, bei denen in den einzelnen Verzögerungs- Prinzipiell arbeitet eine Lauffeldröhre in der Weise,

leitungsabschnitten für sich maximale Verstärkung =5 daß der Elektronenstrahl und die elektromagnetischen

eintreten würde. Wellen miteinander in Wechselwirkung stehen und

2. Laufeldröhre Dach Anspruch 1, dadurch ge- wobei zur Verstärkung der elektromagnetischen Welle kennzeichnet, daß bei Verwendung einer wendel- aus dem Elektronenstrahl Energie auf letztere überförmigen Verzögerungsleitung der ;ibschnitt, auf tragen wird. Die Phasengescluvindigkeit der elektrodem die PhasengeschwindigKeit der elektro- 30 magnetischen Welle wird dabei durch die physika magnetischen Welle größer ist, eine höhere kon- lischen Abmessungen der Lauffeldröhre gesteuert, stante Steigung als der Abschnitt aufweist, auf während die Fortpflanzungsgeschwindigkeit des Elekdem die Phasengeschwindigkeit der elektro- tronenstrahles von der auf die Lauffeldröhre aufgemagnetischen Welle kleiner ist. gebenen Strahlspannung abhängt. Die Strahlspannung

3. Lauffeldröhre nach Ansprach 1, dadurch ge- 35 ist dabei nicht in jedem Fall mit der Be. ^leunigungskennzeichnet, daß eine Verzögerungsleitung peri- spannung der Rohre identisch, vielmehr ist diese defiodischer Struktur vorgesehen ist. niert als die resultierende Potentialdifferenz zwischen

der Verzögerungsleitung und der Kathode.

Bei den bisher bekannten Lauffeldröhren ist es

40 nicht möglich, gleichzeitig einen maximalen Leistungsausgang und einen maximalen Verstärkungsgrad zu erreichen, da die maximale Leistung und die maximale Verstärkung bei unterschiedlichen Strahl-

Die Erfindung betrifft eine Lauffeldröhre mit einer spannungen auftreten. Die Verstärkungsgrad Strahl-Elektronenstrahlquelle, einem Elektronenstrahlkollek- 45 sppnnungscharakteristik bzw. die Leistungsausgang/ tor und einer zwischen diesen angeordneten, zur Strahlspannungscharakteristik verläuft bei den beFührung von mit dem Elektronenstrahl in Wechsel- kannten Lauffeldröhren derart, daß die maximale wirkung tretenden elektromagnetische". Wellen die- Verstärkung bei einem geringen Wert der Strahlspannenden Verzögerungsleitung, die zwei derart unter- nung erhalten wird als die maximale Leistungsabgabe, schiedlich ausgebildete Abschnitte aufweist, daß die 5° Der Benutzer der Lauffeldröhre muß sich also ent-Phasengeschwindigkeit einer vorgegebenen elektro- scheiden, ob eine maximale Verstärkung oder aber magnetischen Welle auf einem, vorzugsweise dem eine maximale Leistungsabgabe erwünscht ist. Bei der Elektronenstrahlquelle zugewandten Abschnitt Einstellung auf maximale Leistungsabgabe bewirken größer ist als die Phasengeschwindigkeit der gleichen leichte Änderungen der Strahlspannung infolge der elektromapetischc-¹ Welle auf dem anderen, vor- 55 erforderlichen Steigung der Verstärkungschankterizugsweise dem dem Elektronenstrahlkollektor züge- itik verhältnismäßig große Änderungen des Verstärwandten Abschnitt. kungsgrades, wodurch das Ausgangssignal in un-

Bei einer bekannten Lauffeldröhre dieser Art erwünschter Weise amplitudenmoduliert wird. Zur (deutsche Patentschrift 809 327), bei der die Phasen- Verringerung dieser Amplitudenmodulation ist es bei geschwindigkeit der vorgegebenen elektromagnet!- 60 den bekannten Lauffeldröhren erforderlich, die sehen Welle auf dem der Elektronenstrahlquelle zu- Strahlspannung mit hoher Konstanz auf die Lauffeldgcwandtcn Abschnitt größer ist als die Phasen- röhre aufzugeben.

geschwindigkeit der gleichen elektromagnetischen Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, eine

Welle auf dem dem Elektronenstrahlkollektor züge- Lauffeldröhre der eingangs genannten Gattung zu wandten Al· schnitt, ist eine unterteilte Wendel vor- 65 schaffen, bei der bei einem bestimmten Wert der gesehen, bei der die beiden Wendelabschnitte unter- Strahlspannung sowohl ein maximaler Versfärkungsschied'hhe Steigungen haben. Hierdurch wird prin- grad als auch eine maximale Leistungsabgabe erzielt zipiell die genannte Differenz der Phasengeschwindig- werden können, wobei die Verstärkung weniger emp-