DE1273691B - Tastbare Festkoerperlichtzeile - Google Patents
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Description
DEUTSCHES
PATENTAMT
AUSLEGESCHRIFT
Int. CL:
H05b
Deutsche KL: 2If-89/03
Nummer: 1273 691
Aktenzeichen: P 12 73 691.3-33 (D 53562)
Anmeldetag: 11. Juli 1967
Auslegetag: 25. Juli 1968
Wird ein Kristall bestimmter Halbleitermaterialien einem konstanten elektrischen Feld oberhalb eines
kritischen Wertes, des Schwellenwertes, ausgesetzt, dann enthält der durch den Kristall fließende Gesamtstrom
einen Schwingungsanteil, dessen Frequenz durch den Durchgang der Raumladungsverteilung
zwischen den Kontaktflächen des Kristalls gegeben ist. Es gibt einige Erscheinungsformen, von denen
drei wie folgt sich äußern:
a) Zuerst wurde von J. B. Gunn (Solid State
Communications, Bd. 1, S. 88, 1963) berichtet, daß bei III-V-Halbleitern die Erscheinung auf
dem Elektronenübergang von einem hohen zu einem niedrigen Zustand der Beweglichkeit
zurückzuführen ist.
b) Bei Cadmiumsulfid beruht diese Erscheinung auf der Wechselwirkung von driftenden Elektronen
ι mit akustischen Phononen.
c) Es wurde ebenfalls nachgewiesen, daß auf Grund von feldabhängigen Beweglichkeiten in
Verbindung mit Einfangseffekten in Germanium unter geeigneten Bedingungen sehr langsam sich
bewegende Wanderzonen erhalten werden können.
Die Schwingungsfrequenz ist in erster Linie von der Länge des Strompfades durch den Kristall abhängig.
Wie oben festgestellt, wurde die Erscheinung sowohl in III-V-Halbleitern, wie Galliumarsenid und
Indiumphosphid vom n-Leitfähigkeitstyp, als auch in piezoelektrischen Halbleitern nachgewiesen.
Bei piezoelektrischen Halbleitern wird angenommen, daß die Wanderzonenerscheinung auf der Kopplung
zwischen Elektronen und akustischen Phononen beruht. Das Phonon wird als Quant der thermischen
Energie in einem Kristallgitter definiert.
Der im folgenden benutzte Ausdruck »Instabilitätseffekte hoher Feldstärke aufweisendes Halbleitermaterial«
umfaßt zumindest jedes Material, das den oben erklärten Effekt oder eine ähnliche, damit funktionell
in Beziehung stehende Erscheinung aufweist, die auf einem etwas unterschiedlichen inneren Mechanismus
beruhen kann.
Der Wert der angelegten Feldstärke, unterhalb der ein spontanes Selbstschwingen nicht auftritt, wird als
Schwellenwert bezeichnet. Wird der Wert des stationären elektrischen Feldes an irgendeinem Punkt
innerhalb des Körpers auf Grund eines Eingangssignals während einer kürzeren Zeit als die Laufzeit
der Instabilität zwischen den zwei Kontaktflächen, an die das Feld angelegt wird, über den Schwellenwert
gebracht, dann wird der von der äußeren Quelle der Potentialdifferenz durch den Körper bewirkte Strom-Tastbare
Festkörperlichtzeile
Anmelder:
Deutsche ITT Industries
Gesellschaft mit beschränkter Haftung,
7800 Freiburg, Hans-Bunte-Str. 19
Als Erfinder benannt:
Carl Peter Sandbank,
Bishop's Stortford, Hertfordshire;
Michael Brian Neilson Butler,
Lower, Harlow, Essex (Großbritannien)
Beanspruchte Priorität:
Großbritannien vom 15. Juli 1966 (31 891)
fluß einen einzelnen Ausschlag über seinen Normalwert erleiden, so daß sich ein leistungsverstärkter
Ausgangsimpuls ergibt.
Um den im vorigen Abschnitt beschriebenen Einzelimpulsbetrieb zu erhalten, muß der Stationärwert des angelegten Feldes einen unteren statischen
Schwellenwert übersteigen, der experimentell bei gegebenem Material als charakteristisch zwischen 50
und 75% des dynamischen Schwellenwertes liegend ermittelt wurde. Der Stationärwert des Feldes kann
ununterbrochen oder zur Verminderung der Gesamtverlustleistung im Bauelement impulsförmig angelegt
werden.
Aus dem folgenden wird ersichtlich, daß die vorliegende Erfindung eine Methode ergibt, durch bewegliche
Hochfeldwanderzonen bewirkte sichtbare Strahlung und deren Intensitätsmodulation zu erhalten.
Die vorliegende Erfindung betrifft eine tastbare Festkörperlichtzeile mit einer lumineszierenden
Schicht auf der Oberfläche eines Grundkörpers zwischen zwei Elektroden. Aus der USA.-Patentschrift
2 951168 war bereits eine derartige Festkörperlichtzeile
bekannt, bei welcher die lumineszierende Schicht auf einem Grundkörper aus piezoelektrischem Material
angeordnet ist. Die Schicht wird zur Lumineszenz durch elektrische Felder angeregt, welche mit sich
zeilenartig entlang dem Körper ausbreitenden Schallwanderwellen gekoppelt sind.
Bei der Festkörperlichtzeile der vorliegenden Erfindung wird jedoch der geschilderte Effekt von be-
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3 4
weglichen Hochfeldwanderzonen (Gunn-Effekt) aus- Signalspannung hebt, mit anderen Worten ausgenutzt
und von einem aus der Zeitschrift »Wireless gedrückt, das elektrische Feld innerhalb des Kristalls
World« (September 1965), S. 425, und der »electro- gerade ausreichend über den Schwellenwert an.
nic-zeitung« vom 20. August 1965, Nr. 16, S. 2, be- Unter diesen Bedingungen wurde ermittelt, daß
kannten und eine Impulsgeneratoreinheit darstellen- 5 jede Anregung des Kristalls 1, durch die Spitze des
den Halbleiterbauteil ausgegangen. Steuerimpulses 3 beispielsweise, einen scharfen Strom-
Bei einer tastbaren Festkörperlichtzeile wird der impuls 4 ergibt, welcher der Potentialquelle im Ausgeschilderte
Effekt beweglicher Hochfeldwanderzonen gangskreis Leistung entzieht. Somit wird eine an das
erfindungsgemäß dadurch ausgenutzt, daß der Grund- Bauteil angelegte oszillierende Schwingungsform eine
körper aus einem Instabilitätseffekte bei hohen Feld- io entsprechende Reihe von am Ausgang auftretenden
stärken (Gunn-Effekt) aufweisenden Halbleiterkristall scharfen Stromimpulsen ergeben. Unter der Vorausbesteht,
in welchem sich zwischen den Elektroden setzung, daß die Eigenschwingungsfrequenz niemals
eine Hochfeldwanderzone fortpflanzt, welche durch überschritten wird, ist die Wirkungsweise des Baueine
innerhalb des Halbleiterkristalls eine Feldstärke teils im wesentlichen frequenzunabhängig. Die am
oberhalb einer Schwellenwertfeldstärke bewirkende 15 Bauteil verfügbare Ausgangsleistung hängt von der
Spannung zwischen den Elektroden verursacht ist, zulässigen Verlustleistung innerhalb des Kristalls ab.
und daß die lumineszierende Schicht, zwischen der Die Ausgangsleistung kann einige Watt betragen. Auf
und dem Halbleiterkristall die Tastung in Form eines Grund des relativ geringen Wirkungsgrades wird da-Spannungssignals
anliegt, aus einem bei Injektion mit aber eine relativ hohe Verlustleistung im Kristall
von Ladungsträgern lumineszierenden Halbleiter- 20 verbunden sein. Das Steuerpotential kann zur Vermaterial
vom entgegengesetzten Leitfähigkeitstyp wie minderung der Dauerverlustleistung impulsförmig zuder
Halbleiterkristall in einer den Durchtritt des geführt werden. Lichtes ermöglichenden Dicke besteht. Die Fig. 2 zeigt schematisch eine tastbare Fest-
Bei Anlegen des Spannungssignals entsteht je nach körperlichtzeile, die einen Impulsgenerator gemäß
dessen Größe am Ort der Hochfeldwanderzone ein 25 der F i g. 1 verwendet. Auf einer Oberflächenseite der
in der Lichtintensität getastetes Lichtzeichen. Scheibe 1 aus η-leitendem Galliumarsenid mit plan-Die
Erfindung und ihre Merkmale werden im M- parallelen Oberflächen wird unter Bildung eines
genden an Hand der Zeichnung erläutert, in der HeteroÜbergangs eine weitere Schicht S aus bei In-
F i g. 1 schematisch ein Halbleiterbauteil, welches jektion von Ladungsträgern lumineszierendem Halbeine
Impulsgeneratoreinheit darstellt, und 30 leitermaterial, beispielsweise aus p-leitendem GaI-
F i g. 2 schematisch eine tastbare Festkörperlicht- liumphosphid, hergestellt. An einem Ende der Oberzeile
gemäß der Erfindung veranschaulicht, die von fläche der Schicht 5 wird ein ohmscher Flächenkonder
Impulsgeneratoreinheit gemäß der Fig. 1 Ge- takt 6 angebracht,
brauch macht. Wird, wie die F i g. 2 der Zeichnung veranschau-
Das Halbleiterbauteil der F i g. 1, beispielsweise aus 35 licht, die Scheibe 1 mit einer einseitig gerichteten
η-leitendem Galliumarsenid, besteht aus einem Stromquelle verbunden, so daß ein Gleichspannungs-
Grundkörper 1 mit planparallelen Oberflächen und feld in der Größenordnung von 3000 Volt/cm an der
ohmschen Elektroden 2 an den Stirnflächen. Zum Scheibe 1 abfällt, dann wird, wie bereits festgestellt,
Anlegen einer Potentialdifferenz von einstellbarem eine Hochfeldwanderzone gebildet, die sich entlang
Wert zwischen den Elektroden 2 wird eine einseitig 40 dem Bauteil von der negativ gepolten Elektrode 2 als
gerichtete Stromquelle verwendet. Zur Ableitung Kathode zu der positiv gepolten Elektrode 2 als
irgendeiner Schwingung des durch den Kristall flie- Anode bewegt. An der Kathode wird eine weitere
ßenden Stromes ist ein nicht dargestellter Ausgangs- Hochfeldwanderzone gestartet, sobald die vorige die
kreis vorgesehen. Anode erreicht hat, wenn das Gleichspannungsfeld
Die in obigen Abschnitten beschriebene Erschei- 45 aufrechterhalten bleibt.
nung äußert sich durch das Auftreten einer Schwin- Wird zwischen der Kathodenelektrode und dem
gung des durch den Kristallgrundkörper 1 fließenden Flächenkontakt 6 an die Schicht 5 eine Sperrspan-Stromes
im Ausgangskreis, sobald die von der ein- nung gemäß der F i g. 2 angelegt, dann werden Elekseitig
gerichteten Stromquelle über den Kristall an- tronen die entsprechend der Signalspannung sich ergelegte
Potentialdifferenz einen kritischen Wert über- 50 gebende Sperrschicht im Bereich der Hochfeldschreitet.
Für einen Kristall aus Galliumarsenid mit wanderzone durchtunneln und in die p-leitende Galeiner
Länge von 0,2 mm liegt dieser bei einem zum liumphosphidschicht injiziert werden; es werden näm-Erzeugen
einer Schwingung erforderlichen Wert in lieh allein die Elektronen im Bereich der Hochfeldder
Größenordnung von 60 Volt, was innerhalb des wanderzone injiziert, da nur diese »heiß« genug sind,
Kristalls einer Feldstärke der Größenordnung von 55 d. h., sie befinden sich in einem ausreichend hohen
3000 Volt/cm entspricht. Die Eigenschwingungs- Energiezustand, da die Wanderzonenfeldstärke in
frequenz, die unmittelbar mit der Länge L des Kri- der Größenordnung von 100 000 Volt/cm liegt,
stalls in Beziehung steht, liegt dabei in der Größen- Die heißen Elektronen rekombinieren mit den
Ordnung 109 Hz. Löchern beim Eintreten in die Galliumphosphid-
Bei einer anderen Betriebsweise ist die zwischen 60 schicht 5. Dadurch wird sichtbare Strahlung aus dem
den Elektroden 2 angelegte Potentialdifferenz ein Bereich des pn-Übergangs emittiert, wenn die Hochexperimentell ermittelter Bruchteil der zum Hervor- feldwanderzone entlang dem scheibenförmigen
rufen eines Selbstschwingens erforderlichen und Grundkörper 1 sich bewegt. Es wird somit eine tastwird
derartig gewählt, daß eine mittels einer äußeren bare Lichtzeile erhalten.
Quelle überlagerte oszillierende Schwingungsform 65 Wird die zwischen den Flächenkontakt 6 und der
oder Steuerimpuls den Kristall 1 kurzzeitig während Kathodenelektrode angelegte Signalspannung ver-
jeder Periode der Eingangsfrequenz zum Selbst- ändert, dann wird sich die Höhe der Sperrschicht
schwingen bringt; der Spitzenwert der oszillierenden ebenfalls um einen entsprechenden Betrag mit dem
Ergebnis ändern, daß die aus der Festkörperlichtzeile austretende Lichtintensität während der Hochfeldwanderzone
entlang dem scheibenförmigen Grundkörper 1 moduliert wird.
Um Zeilen in sichtbarer Strahlung zu erhalten, ist die Dicke der Schicht 5 derartig bemessen, daß die
aus dem Bereich des pn-Ubergangs emittierte sichtbare Strahlung auch aus der oberen Oberflächenseite
der Schicht 5 austritt.
Claims (2)
1. Tastbare Festkörperlichtzeile mit einer lumineszierenden Schicht auf der Oberfläche
eines Grundkörpers zwischen zwei Elektroden, dadurch gekennzeichnet, daß der Grundkörper aus einem Instabilitätseffekte bei
hohen Feldstärken (Gunn-Effekt) aufweisenden Halbleiterkristall (1) besteht, in welchem sich
zwischen den Elektroden (2) eine Hochfeldwanderzone fortpflanzt, welche durch eine innerhalb
des Halbleiterkristalls (1) eine Feldstärke oberhalb einer Schwellenwertfeldstärke bewirkende
Spannung zwischen den Elektroden (2) verursacht ist, und daß die lumineszierende
Schicht (5), zwischen der und dem Halbleiterkristall (1) die Tastung in Form eines Spannungssignals anliegt, aus einem bei Injektion von
Ladungsträgern lumineszierenden Halbleitermaterial vom entgegengesetzten Leitfähigkeitstyp wie
der Halbleiterkristall (1) in einer den Durchtritt des Lichtes ermöglichenden Dicke besteht.
2. Tastbare Festkörperlichtzeile nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Halbleiterkristall
(1) aus Galliumarsenid und die lumineszierende Schicht (5) aus Galliumphosphid besteht.
In Betracht gezogene Druckschriften:
USA.-Patentschrift Nr. 2 951168;
Wireless World, September 1965, S. 425;
Solid State Communications, Bd. 1, 1963, S. 88;
Electronic-Zeitung vom 20. August 1965, S. 2.
USA.-Patentschrift Nr. 2 951168;
Wireless World, September 1965, S. 425;
Solid State Communications, Bd. 1, 1963, S. 88;
Electronic-Zeitung vom 20. August 1965, S. 2.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
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Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
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GB31891/66A GB1122259A (en) | 1966-07-15 | 1966-07-15 | A scanned line radiation source |
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Country Status (4)
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US3701043A (en) * | 1970-02-16 | 1972-10-24 | Mc Donnell Douglas Corp | Negative resistance light emitting diode device |
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GB1070261A (en) * | 1963-06-10 | 1967-06-01 | Ibm | A semiconductor device |
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- 1966-07-15 GB GB31891/66A patent/GB1122259A/en not_active Expired
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