CN104870949A - 用于确定在物体中的流量的方法和声学流量计 - Google Patents

Abstract

用于确定介质在被由介质流经的导电物体、尤其管道(1)或管线中的流量或流量比率的方法，其中，利用发射换能器(11)在物体中产生至少一个超声波(16)，其在物体的内侧处作为纵波(8)耦合到介质中且在空间上与耦合位置间隔地由接收换能器(12)接收至少部分通过纵波(8)得出的超声信号且被用于评估流量或流量比率，其中，发射换能器(11)优选在取消与物体表面的声学联接的情形下在尤其金属物体的靠近表面的区域中产生第一变化磁场且通过该变化磁场与在该区域中的静态或准静态的磁场的相互作用产生第一超声波且发射换能器(11)额外地在物体的该区域中产生另一变化的磁场且通过该变化的磁场与在该区域中的静态或准静态的磁场的相互作用产生另一超声波，其与第一超声波如此地叠加，即，合成的波的振幅在接收换能器(12)的方向上被增大而在远离接收换能器(12)的方向上被降低，其中，优选地第一和第二磁场通过发射换能器(11)的两个高频线圈(18,19)来产生。此外，本发明涉及一种用于执行根据本发明的方法的装置。

Description

用于确定在物体中的流量的方法和声学流量计

技术领域

本发明涉及一种用于确定介质在被由介质流经的导电物体中、尤其在管道或管线中的流量或流量比率的方法。此外，本发明涉及一种用于执行这样的方法的声学流量计。

背景技术

常规的非侵入式流量计须被固定地夹紧到管道或管线上，因此由发射换能器所产生的超声可能耦合到管道中。该器械的紧固和随后的运行不损害在管道中的介质传输，因此说是一种非侵入式的流量测量。楔形的声耦合器经常被额外地使用，其布置在压电元件与物体之间且其将由发射换能器所发出的声学信号经常在额外使用耦合介质的情形下耦合到传导壁(Leitungswand)中。

发射和接收换能器在管道处的安装和调试是一项关键的工作步骤，因为依赖于介质、壁厚和材料定义的在发射和接收换能器之间的间距对于在管道中所产生的超声波而言须被精确地维持。

在与最佳间距轻微偏差的情形中，信号业已明显地品质下降。此外，常规的超声流量计仅可被使用在相对较窄的温度范围中，其中，在此指的是物体、优选管道或管线的温度。换能器的运行温度须明显处在其居里温度之下，该居里温度对于大量被使用的换能器而言通常处在150°与350°之间。一种用于克服该问题的解决方案例如在DE 4124692 A1中进行描述，在其中换能器构造有用于高温应用的特殊的压电陶瓷。以此可测量介质在带有直至180°的温度的物体中的流动速度或流量比率。除了温度问题之外，然而时常可能出现由于在声耦合器的材料中的应力的棘手问题，该应力由较强的温度梯度产生。此外，在声耦合器与管道之间被插入的、大多数凝胶状的耦合介质的老化是有问题的。随着耦合介质的逐渐老化，在物体中所产生的超声波的信号质量降低。

发明内容

本发明的目的是，构造一种用于较大使用范围的根据现有技术的声学流量计。此外，本发明的目的是构造一种用于声学流量测量的经改善的方法。

该目的通过一种根据权利要求1的方法和一种根据权利要求12的装置来实现。本发明的有利的改进方案由对此参照的从属权利要求以及下面的说明书得悉。

在根据本发明的用于确定在被由介质流经的导电物体、尤其管道或管线中的流量或流量比率的方法的情形中，利用发射换能器在物体中产生至少一个超声波。该超声波在物体内侧处作为纵波耦合到介质中且在空间上与耦合位置间隔地产生超声信号，其至少部分通过纵波得出、被由接收换能器接收且被用于评估流量或流量比率，其中，发射换能器在取消与物体表面的声学联接的情形下在尤其金属物体的靠近表面的区域中产生磁场的第一次变化且通过该变化的磁场与在该区域中的静态或准静态的磁场的相互作用产生第一超声波。此外，通过发射换能器在物体的该区域中额外地产生另一变化的磁场且通过该变化的磁场与在该区域中的静态或准静态的磁场的相互作用产生另一超声波，其与第一超声波如此地叠加，即，合成的波的振幅在接收换能器的方向上被增大而在远离接收换能器的方向上被降低，其中，优选地第一和第二变化的磁场通过发射换能器的两个高频线圈来产生。不仅发射换能器而且接收换能器布置在物体之外且同样地接收换能器优选不与物体声学联接。在权利要求中，声学联接被理解为在发射或接收换能器与物体之间的使传递声波最佳的连接，也就是说例如具有水、油脂、粘合剂等等的连接。仅传递声波的非常少的部分(<振幅的10％)的单纯物理连接不被理解为声学联接。

通过该方式的使用，不仅在物体中而且在介质中产生明显改善的超声信号，因为来自物体的由接收换能器观察处在发射换能器之后的部分的干扰反射(且其引起在接收信号中的不期望的占比)被最小化或甚至被完全抑制。除了由于管道反射的干扰超声占比的降低之外，超声信号被增强，这在接收换能器的侧面上引起信号更好的接收且同样引起测量的更高的灵敏度和质量。

此外由于改善的超声信号可实现如下，即，该超声信号可多次在介质中被反射且由此在接收换能器的侧面上获得相应的多重信号，其同样有助于评估的改善，因为超声信号随着在物体内侧处的每次进一步的反射额外地被介质速度影响且因此经历额外的可评估的变化。

优选地，第一和第二超声波在远离接收换能器的方向上如此地彼此协调，即，其抵消且因此不产生干扰的反射。尤其地，第二超声波相对第一波以90°相移地且以λ/4在空间上偏移地被耦合到介质中，λ是在物体中所产生的超声波的波长。

一种根据本发明的方法是特别有利的，当变化的磁场通过高频电感线圈的一个或多个导线来产生时，其中，导线大致在至少90°上沿着呈管状或呈通道状的物体且相对其纵轴线倾斜地延伸。呈管状的物体优选是在横截面上呈圆形的物体。然而，其同样可以是其它的横截面形状、尤其是多边形的通道。

通过一个或多个导线在至少90°上沿着物体的圆周的延伸，管道的自由横截面的大约一半的区域被连通。介质流量的更好的测量在自由的管路横截面的较高覆盖的情形中产生，一个或多个导线以180°、更优选地以至少350°围绕管道的圆周布置。管道以导线的完全缠绕(也就是说围绕大约360°)引起在物体内侧的整个圆周上耦合到介质中的声波的产生。该声波覆盖物体、尤其管道的自由的内横截面。此外，在圆周方向上不产生在发射换能器的可能的边缘处或者基于发射换能器的可能的边缘的干扰的声波，如其在圆周方向上受限制地被放到物体上且信噪比品质下降的常规的发射换能器的情形中发生的那样。

为了避免边缘绕射如下可能是有利的，当导线的相反的端部或者转向区域部分重叠，也就是说在横向于待检测的管道的纵向延伸的圆周方向上存在小于所使用的波长(也就是说小于可能处在3mm与36mm之间)的重叠。备选地，导线或具有导线的扁平带在相反然而彼此贴靠的端部处可被由待检测的管壁揭下且由该管壁离开地弯曲以及然后必要时垂直于管壁延伸地彼此紧靠。导线围绕优选呈圆形的管道的走向于是是在一侧带有较小尖部的近似圆形。

在此如下被考虑，即，应是环形的管线-管道可具有与理想的呈圆形的横截面的轻微偏差。

同样地，本发明优选适合用于这样的略微椭圆形的管道横截面。

导线除了对于线圈的构造而言必要的转向区域之外的布置相对物体的纵轴线倾斜地进行。尤其地，该布置可精确地相对物体的纵轴线横向地、也就是说90°地实现。

在穿过导线且横向于物体纵轴线的横截面平面中，发射换能器的高频电感线圈的导线因此同样可弯曲地构造，也就是说匹配于物体的外表面的走向。

根据已先前描述以及进一步下面的补充描述，先前所提出的目的同样通过一种用于非侵入式确定流量或流量比率的声学流量计来实现，其中，该流量计构造用于执行先前所描述或者补充描述的方法。根据本发明，该声学流量计具有用于在物体中产生至少一个超声波的发射换能器，该超声波在物体的朝向介质指向的内侧处作为纵波耦合到介质中。此外，该流量计具有用于探测在物体中的超声信号的接收换能器，其中，超声信号至少部分通过纵波得出，且其中，发射换能器在取消与物体表面的声学联接的情形下为了产生两个变化的磁场在尤其金属物体的靠近表面的区域中具有两个高频线圈。这些高频线圈横向于物体的纵向观察相应地彼此偏移地布置且相应地产生变化的磁场，其与由流量计所产生的静态或准静态的磁场一起在靠近表面的区域中产生超声波。两个因此产生的超声波叠加成期望的定向的超声波。根据本发明的流量计与物体、例如管线或管道的声学联接是不必要的。声学流量计的发射和接收换能器可与物体间隔地布置，其中，先前所描述的声学联接又可被取消。除了在180℃之上的范围中的测量之外，穿过涂层物体(例如被涂覆以水泥或塑料的管线)的流量同样可被测量。在此仅如下前提条件，即，该涂层对于电磁场而言是可穿透的。同时，由于两个相耦合的超声波产生如下前提条件，即，超声波在发射换能器的由接收换能器背离指向的侧面上在物体中不进一步传播或者仅最小地传播且因此不产生或仅产生非常少的可能使测量信号品质下降的干扰反射。

虽然根据本发明的流量计的发射换能器同样可与物体在物理接触中，但是当其可被定位在流经物体的附近时已足够。相对物体的远离可以为直至例如2cm。通过使用经受相应较高温度的合适的材料，特别热的管道同样可被没有问题地测量。

通过使用高频电感线圈，在物体的靠近表面的区域中产生磁交变场。由高频电感线圈所产生的第一高频磁场的一部分侵入到物体中且感应涡电流或者引起磁阻。由于该涡电流和洛仑兹力或者磁阻与/在静态或准静态的磁场中的相互作用产生第一超声波。以该方式在物体中产生另外的第二超声波，其与第一超声波在一个方向上减弱且在另一朝向接收换能器的方向上增强地叠加。

准静态磁场被理解为在计算中相对发射换能器的高频磁场可被认为是静态的磁场。尤其地，带有频率<200Hz、优选<10Hz的准静态磁场变化，从而使得电磁产生的磁场也可被认为是静态磁场。尤其地，其是通过永久磁铁所产生的磁场。该高频磁场尤其是振荡的磁场。此外，除了穿过管道的存在的涂层和在较宽的温度范围中可测量的优点之外，该装置由于没有耦合介质经受较少的老化现象。在已知的现有技术中经常待更换的耦合介质不被需要。

根据本发明的流量计此时经常参照流量计布置在其处或在其近场中的物体进行描述。这样的例如构造成管道的物体然而不是本发明的对象，而是根据本发明的对象构造用于在这样的管道处的运行。

对于信号匹配目的而言，换能器或者电感线圈可以此来运行的频率优选可自动改变。通过发射换能器的线圈以此来运行的高频率的改变或匹配，不仅在物体中所产生的超声波而且在介质中所产生的纵波可被最佳地朝向接收换能器定向。因此，在发射换能器与接收换能器的间距上的公差或者在现有技术中须繁琐手动再调整的定位可以电子方式来补偿。这由所产生的横波、尤其剪切体波(体横波)与所使用的频率的被用于换能器的设计的角度关系得出。同样地，由于在管道中的压力变化或者温度变化的波传播的波动可以该方式来补偿。

系统的测量精度和可匹配性相对现有技术尤其由于明显改善的超声信号而被明显改善，该超声信号由两个单独耦合的超声波的叠加得出。因此，发射换能器可以此运行的高频率可如此地为了优化所接收的信号被改变，即，在介质中所感应的纵波经优选地在接收换能器的方向上被引导。

两个高频线圈通过在电路技术上借助于不同开关可被划分成多个线圈的相同导线来构造，如下在制造和电路技术上更简单，即，第一和第二线圈通过发射换能器的两个不同导线来构造。在此，每个导线可设有自己的发射电子装置，备选地，共同的控制器可控制用于两个导线的电子装置。作为带有两个线圈的发射或接收换能器的替代，备选地两个发射换能器或者接收换能器同样可运行。

带有其两个导线的发射换能器优选针对体波(Bulk Waves)、尤其剪切体波的产生或针对导波(guided Waves)、尤其带有n为整数且>＝0的n阶兰姆波的产生来设计。

在n阶兰姆波的产生的情形中实现介质的特别均匀的相互连接。零或更高模态、尤其阶n＝0,1或2的模态的使用尤其对于含水、含油和气态介质的流量测量而言被证明是合适的且对于纵波的明确构造而言被证明是合适的。通过换能器的频率匹配，期望的最佳模态可被设置。对于较小的、尤其呈管状的带有优选小于5cm的直径的物体而言，换能器可适宜地针对弯曲波形式的导波的产生来设计。

换能器的该设计尤其被理解为其待设置的频率和静态(或准静态)磁场的布置和导线的布置。用于产生兰姆波或剪切波的换能器的高频率的设置尤其地依赖于物体的在其中应产生超声波的壁的厚度实现。

除了发射和接收换能器之外，声学流量计尤其具有用于磁化如先前所描述的物体的装置、用于激励的电子装置和包括信号评估的接收电子装置。

为了无干扰地设计超声波到物体中的耦合，如下被证明是有利的，当第一或第二或两个超声波通过至少一个其线圈绕组在线圈中心被加倍的高频线圈来产生时。通过该变迹改善波长纯度，也就是说波长可被更精确地定义。在此，多重绕组被理解为导线的紧密贴靠、然而在圆周侧彼此绝缘的导线截段，两者相对随后间隔的导线截段具有大约相同的间距。

额外地或同样备选地，发射换能器的信号可经由窗函数来调制，该窗函数在简单的情况中可以是高斯函数。由此，所产生的超声波的频率可被更好地定义，从而如同在变迹的情形中那样两个由发射换能器所产生的超声波可被更精确地示出且得出这两个波相对期望的超声波的可更好定义的叠加。

优选地，发射和接收换能器如此远地彼此间隔，即，超声信号在接收换能器中由在介质中的多重通道得出。在此，发射和接收换能器的间距尤其处在<1.50m的范围中。

超声波到物体中的耦合部分仍在发射换能器与到介质中的过渡之间的空间偏移(在物体的纵向上)的情形下实现。这可引起穿过介质的适宜的多重通道。由此得出的接收信号可使得更精确的测量成为可能。该装置的配置据此来选择，即，发射和接收换能器彼此足够远地间隔。备选地或补充地如下可能是有利的，即，一方面为一对发射和接收换能器且另一发射和接收换能器对与第一对间隔地布置在物体处且不仅在介质的流动方向上而且在流动的反方向上被测量。尤其由于到介质中的未知长度的耦合距离得出的在评估中的未知量可因此被排除。

优选地，超声信号被由接收换能器的两个高频电感线圈接收，其接收信号为了分析被叠加。由此得出波包形式的接收信号，其优选可以发射频率来解调。

在根据本发明的流量计的构造的情形中如下是有利的，当高频线圈的具有相同电流方向的导线部分(其应大致平行地沿着圆周且横向于物体的纵轴线布置)具有λ的恒定间距，其中，λ与所产生的超声波在物体中的波长对应。在该想法中，相应导线的部分的转向(其同样须在纵向上移动)不被考虑。然而在该转向的情形中如下是有利的，即，其不锋利地构造，以便于避免在物体中的干扰影响。

为了使得两个由发射换能器所产生的超声波的良好的干涉成为可能，流量计每个高频线圈各具有一个导线，其中，第一导线的通过转向部相连接的部分相应地与第二导线的相邻部分具有λ/4的恒定间距，其中，λ与所产生的超声波的波长对应。

当发射和接收换能器经由相同的计时器彼此相连接时，得出发射和接收换能器的简单的同步和评估的相应优点。

如先前已描述的那样，发射或接收换能器的至少两个导线被弯曲且构造用于安放到管道处和/或到管道的缠绕物处。

在此，导线尤其如此弯曲地构造，即，其大致在至少90°上沿着呈管状的物体且相对其纵轴线倾斜地延伸。该横截面可以是圆形的以及多边形的横截面。

附图说明

本发明的另外的优点和细节由下面的附图说明得悉。

其中：

图1显示了根据现有技术的流量计的截面图示，

图2显示了在根据图1的视图中的根据本发明的对象的一部分，

图3显示了根据本发明的对象在涂层物体的情形中的使用，

图4显示了根据本发明的原理图，

图5显示了带有根据图4的配置的接收信号的图表，

图6显示了本发明的另一设计方案，

图7显示了带有根据图6的配置的接收信号的图表，

图8显示了根据本发明的对象的发射换能器的绕组的一个例子，

图9以原理图示形式显示了根据本发明的对象。

具体实施方式

相同或类似地起作用的零件(如果有用)设有相同的附图标记。下面所描述的实施例的各个技术特征同样可与先前所描述的实施例的特征一起引起根据本发明的改进方案。

图1显示了一种用于测量介质、尤其气体或液体在截面示出的管道1中的流量F的由现有技术已知的配置。压电式超声换能器2可如压电式超声换能器3那样不仅充当发射换能器而且充当接收换能器。由例如发射换能器2出发，超声信号经由楔形声耦合器4在角度φ₁(相对至管道表面的垂线5来测量)的情形下耦合到物体的管壁6中。在如下假设的情形下，即，超声波在管壁6中呈辐射状传播，这些波到达到管道内侧7处且在该处在角度φ₃的情形下耦合到介质中。在该介质中，作为纵波8被耦合的声波通过介质的流动被改变且到达到管壁的在附图下方的内侧处。关于管道内壁的圆周方向是管道内壁的与耦合位置相对而置的一侧，其由于在方向F上指向的波矢分量被轴向偏移。在该下侧处再次实现到管壁6中朝向另一声耦合器9的耦合。穿过该声耦合器9，被由介质影响的超声信号到达至在该情况中充当接收换能器的换能器3。在另一操作模式中，接收换能器3然后在下一步中充当发射换能器且经由耦合器件9在此时充当接收换能器的换能器2的方向上发射超声波。显然，对于在该配置的情形中的功能结构而言取决于超声信号在耦合器件4或者耦合器件9与管壁6之间的过渡的间距L。在两个声耦合器彼此的间距上的轻微偏差引起信号的减弱或完全损失，且因此引起较差的测量结果或完全没有测量结果。

在图2中显示了一种根据本发明的声学流量计(以零件形式)，其除了充当发射换能器的第一换能器11之外显示了充当接收换能器的另一换能器12。如超声波8和8’以及通过在管壁中的另外的箭头示出的超声波表示的那样，在该实施例的情形中一方面发射换能器11可额外地充当接收换能器且另一方面接收换能器12可额外地充当发射换能器。在例如图4中详细描述的两个换能器的情形中，导线仅示例地进到图纸平面中和从其中出来地显示。两个换能器11和12相应地包括两个高频电感线圈和另外的未显示的零件，例如用于产生需要的电流强度的电力电子装置。换能器的两个高频电感线圈可在管壁6的靠近外表面13的区域中感应涡电流。涡电流与在图2的该实施例中由两个呈靴状的永久磁铁14和15在管壁6中所产生的静态磁场相互作用。通过该相互作用形成在管壁6中定向的超声波。这样的超声波16例如构造成体横波且耦合到在流动方向F上流动的介质中。在管道内壁的相对而置的侧面上，纵波再次耦合到管道内壁中且在该处可由然后充当接收换能器的高频电感线圈12来探测。该装置可以用于换能器11和12的不同配置以及以关于磁铁14和15的不同配置来运行。

如已在图2中显示的那样，耦合介质的使用是不必要的。由此，换能器在管道的附近或在管道处的安装被简化。通过可能的间隔或热绝缘层在发射和接收换能器与管道6之间的使用同样可在非常热的管道处进行测量。

用于设有涂层17的管道6的测量结构的示意性图示在图3中示出。该涂层对于产生在管道6中的超声波而言无须如在现有技术中必要的那样被移除。因此，通过涂层管道的流量的测量可被简化地执行。

根据图4，根据本发明的流量计具有带有两个高频电感线圈18和19的发射换能器11，高频电感线圈18和19在流动的纵向F(其也同时与管道6的纵向相符)上依次布置。在图4中横向于管道的纵向观察，高频线圈18和19的并排的导线截段的间距为λ/4，其中，λ是在管壁中所感应的声波的波长。高频电感线圈18和19在管壁的靠近表面的层中感应交变场，其引起声波在空间上偏移以λ/4且在时间上以90°相移的构造。由此，逆着介质的方向F且由高频线圈或者高频电感线圈18和19离开地得出负干涉，也就是说声波的消除，而在流动的方向F上且由高频线圈出发通过相长干涉得出声波在管壁中的增强的振幅。相应地，耦合到介质中的纵波8在其振幅上被增强。

在图4的示意性图示中，导线除了构造转向部的较短截段之外在流动的方向F上大致横向于管道的纵向构造。在此，导线完全绕管道被缠绕，也就是说管道的外壁在360°上沿着圆周被完全覆盖。由此得出在管道内壁中形成的声发射的最佳构造。

在接收换能器12的侧面上同样布置有两个高频电感线圈20和21，其首先不仅探测在管壁中经过的声波22和基于被再次耦合到管壁中的被介质影响的纵波8的超声信号而且探测由发射换能器11观察在接收换能器12之后延伸的经反射的超声波。例如，这些波23是由于在管壁中移动的波在焊缝10处的反射。高频电感线圈的相同流向的导线具有间距λ(参见图2,4和8)。

为了消除这些不期望的信号23，线圈21和20的接收信号又被相移地叠加，从而得出在图5中所显示的振幅信号。在该处，在时间T上绘出信号振幅。由该信号振幅，通过纵波8和相应地影响介质的信号在区域24中可被用于评估流量比率。

在图6中显示了一种带有略微不同的配置的备选结构。在该处，发射和接收换能器如此远地彼此间隔，即，纵波8至少部分可多次在管道内壁中被反射且因此得出合成的超声信号25,26,27和28。这些超声信号又被由接收换能器12的两个导线20和21接收。只通过发射换能器的根据本发明的构造和由此得出的特别强地被输出的纵波可实现合适的且设有合理信噪比的评估。

由在图7的两个上方的曲线中得出的且还由于反射而有干扰的接收信号(其如同在图5中那样然而以其它形式的导线20和21接收)又被相移地叠加，从而得出在图7中在下方画出的波信号。由各个信号区24的间距然后又可计算出在涡电流场的产生与到介质中的耦合之间的耦合距离的影响。

同一效应同样可经由如下配置来实现，在其中发射和接收换能器对布置在管道的第一圆周区域中且与此间隔地例如在下游布置有另一对发射和接收换能器。此处，在两个方向上于是可一次与流动一起而一次对着流动接通到管道中或者在管道中，从而在差额分析中消除可能的错误影响(图9)。

用于发射换能器的一种被进一步改善的实施方式的例子在图8中得到。在该处(不按比例地)显示了线圈的导线的绕组，其在其中间区域中具有多重绕组且朝向外端部仅还具有单绕组。导线的部分34在多重绕组区域中紧密并排地优选彼此相叠地处在中心。在线圈的中心线圈的总合的部分通过三个导线截段34构成，而朝向边缘仅存在双绕组且最后存在单绕组。通过该高频电感线圈同样获得较好的测量结果。在此，U表示绕管道的圆周横向于其纵向或者流动方向F的圆周方向。

在图9中画出了根据本发明的流量计的原理图，在其中，在纵向F上彼此间隔地成对地布置有发射和接收换能器11和12。因此，在附图中右侧的接收换能器12构造用于接收在图9中左侧的发射换能器11，而左侧的接收换能器12构造用于接收通过在图9中右侧的发射换能器11所产生的信号。根据本发明，不仅两个发射换能器11而且两个接收换能器12相应地构造有两个在方向F上移动且因此横向于管道的纵向偏移地布置的导线。为了产生必要的电流强度，每个发射换能器具有相应地关联于导线的发射电子装置29。该发射电子装置被由控制器30来控制。接收换能器12的每个导线又关联有前置放大器31，其将导线的相应信号传导至数据收集装置32。为了精确评估，该数据收集装置经由时钟和触发器连接被与控制器30同步且将数据传导至在其中实现数据评估、输出和存储的实际的计算单元33。

Claims (19)

1.用于确定介质在被由介质流经的导电物体、尤其管道(1)或管线中的流量或流量比率的方法，其中，利用发射换能器(11)在所述物体中产生至少一个超声波(16)，其在所述物体的内侧处作为纵波(8)耦合到所述介质中,且在空间上与所述耦合位置间隔地由接收换能器(12)接收至少部分通过所述纵波(8)得出的超声信号并被用于评估流量或流量比率，其中，所述发射换能器(11)优选在取消与所述物体表面的声学耦合的情形下在尤其金属物体的靠近表面的区域中产生第一变化磁场,且通过该变化磁场与静态或准静态的磁场的相互作用在该区域中产生第一超声波,且所述发射换能器(11)额外地在所述物体的该区域中产生另一变化的磁场,且通过该变化的磁场与静态或准静态的磁场的相互作用在该区域中产生另一超声波，该另一超声波与第一超声波如此地叠加，即，合成的波的振幅在所述接收换能器(12)的方向上被增大而在远离所述接收换能器(12)的方向上被降低，其中，优选地所述第一和第二磁场通过所述发射换能器(11)的两个高频线圈(18,19)来产生。

2.根据权利要求1所述的方法，其特征在于，所述第一和第二超声波在远离所述接收换能器(12)的方向上相互抵消。

3.根据权利要求1或2所述的方法，其特征在于，所述第二超声波在所述物体中相对第一超声波以90°相移且以λ/4位移地产生，其中，λ与在所述物体中所产生的超声波的波长对应。

4.根据前述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，所述变化的磁场通过所述高频电感线圈(18,19)的一个或多个导线来产生，其中，所述导线在至少90°上沿着所述呈管状的物体的圆周且相对其纵轴线倾斜地延伸。

5.根据权利要求4所述的方法，其特征在于，所述第一和第二高频电感线圈(18,19)由所述发射换能器(11)的两个不同的导线构成。

6.根据前述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，所述发射换能器(11)针对体波(Bulk Waves)、尤其剪切体波的产生或针对导波(guidedWaves)、尤其带有n为整数且大于等于零的n阶兰姆波的产生来设计。

7.根据前述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，所述第一或第二超声波通过至少一个其线圈绕组在线圈的中心被加倍的高频电感线圈来产生。

8.根据前述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，所述发射换能器(11)的信号经有窗函数来调制。

9.根据前述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，发射和接收换能器(11,12)如此远地彼此间隔，即，在所述接收换能器(12)中的超声信号由在所述介质中的多重通道产生。

10.根据前述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，一方面为一对发射和接收换能器且另一方面为另一发射和接收换能器对布置在所述物体处且不仅在流动方向上以及在反方向上被测量，其中，这两对彼此间隔地布置在所述物体处。

11.根据前述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，所述超声信号被由所述接收换能器的两个高频电感线圈(20,21)接收，其接收信号为了分析被叠加。

12.用于非侵入式确定介质在被由介质流经的导电物体、尤其管道(1)或管线中的流量或流量比率且用于执行根据前述权利要求中任一项所述的方法的声学流量计，其带有用于在所述物体中产生至少一个超声波(16)的发射换能器(11)，超声波(16)在所述物体的朝向所述介质指向的内侧处作为纵波(8)耦合到所述介质中，且带有用于探测在所述物体中的超声信号的接收换能器(12)，其中，所述超声信号至少部分通过所述纵波(8)得出，其中，所述发射换能器(11)尤其在取消与所述物体表面的声学耦合的情形下为了在尤其金属物体的靠近表面的区域中产生两个变化的磁场具有两个高频线圈(11,12)，其横向于所述物体的纵向观察在空间上彼此偏移地布置，且通过其变化的磁场与静态或准静态的磁场的相互作用可在该区域中产生两个超声波，其中，所述超声波可如此地在所述物体中叠加，即，合成的波的振幅在所述接收换能器(12)的方向上被增大而在远离所述接收换能器(12)的方向上被降低。

13.根据权利要求12所述的装置，其特征在于，所述接收换能器(12)横向于所述物体的纵向观察构造有两个高频线圈(20,21)，其在空间上彼此偏移地布置。

14.根据权利要求13所述的装置，其特征在于，所述发射或接收换能器为了构造两个高频线圈具有两个导线，其中，所述第一导线的通过转向部相连接的部分(34)相应地与所述第二导线的相邻的部分具有λ/4的恒定间距，其中，λ/4是所述超声波(16)在所述物体中的波长。

15.根据权利要求12至14中任一项所述的装置，其特征在于，导线的具有相同电流方向的部分(34)具有为λ的间距，其中，λ是在所述物体中被感应的超声波(16)的波长。

16.根据前述权利要求12至15中任一项所述的装置，其特征在于，所述发射或接收换能器具有横向于所述物体的纵向观察在中间具有多重绕组的导线。

17.根据前述权利要求中任一项所述的装置，其特征在于，发射和接收换能器经由同一计时器彼此相连接。

18.根据前述权利要求中任一项所述的装置，其特征在于，所述发射或接收换能器的至少两个导线被弯曲且构造用于安放到所述管道(1)处和/或缠绕所述管道(1)。

19.根据权利要求18所述的装置，其特征在于，所述导线如此弯曲地构造，即，其大致在至少90°上沿着尤其呈管状的物体的圆周且相对其纵轴线倾斜地延伸。