CN102376318A - 记录装置 - Google Patents

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Abstract

本发明提供了一种记录装置，其在光学记录介质上记录信息，包括：锁模激光单元，其包括发射用于在光学记录介质上记录信息的激光的半导体激光器以及外部谐振器，其中该半导体激光器包括施加偏置电压的可饱和吸收体部以及用于馈入增益电流的增益部；光学调制单元，对锁模激光单元发射的激光进行放大调制；基准信号生成单元，生成主时钟信号并向半导体激光器的增益部提供与主时钟信号同步的信号；记录信号生成单元，基于主时钟信号生成记录信号；以及驱动电路，基于记录信号生成用于驱动光学调制单元的驱动脉冲。

Description

记录装置
技术领域
本发明涉及使用组合了锁模振荡型激光器与光学放大器的MOPA(主控振荡器功率放大器)作为记录光源的记录装置。
背景技术
高峰值功率激光，特别地，超短脉冲光对于实现非线性多光子吸收的过程非常有效。
这种非线性多光子吸收的过程被期望应用于三维光学记录、超微细加工、非破坏性生物成像等。
例如，曾经报道过一种通过发射高功率激光到具备非线性效果的透明块材料来实现多层记录的方法(参见Seiji Kobayashi，Kimihiro Saito，Takashi Iwamura，Hisayuki Yamatsu，Toshihiro Horigome，Mitsuaki Oyamada，Kunihiko Hayashi，Daisuke Ueda，Norihiro Tanabe，Hirotaka Miyamoto，ISOM2009 Digest Th-l-01，2009)。
根据这种方法，可以比根据现有技术的层压式盘更便宜地实现在大容量记录介质上进行记录。
锁模型钛-蓝宝石激光器已被用作输出高功率激光的光源。即使在SeijiKobayashi，Kimihiro Saito，Takashi Iwamura，Hisayuki Yamatsu，ToshihiroHorigome，Mitsuaki Oyamada，Kunihiko Hayashi，Daisuke Ueda，NorihiroTanabe，Hirotaka Miyamoto，ISOM2009Digest Th-l-01，2009的实例中，钛-蓝宝石激光的810nm发射光通过SHG(二次谐波发生器)转换成波长405nm的光，并用在有利于高密度记录的短波长记录光源中。
这种大型昂贵的固态激光器局限于实验室中的实验应用(例如参见Spectra-Physics Inc.Online(2010年8月6日检索)，Interneti_Series_Data_Sheet.pdf＞)。
为此，许多研究人员试图开发一种小尺寸并且稳定的脉冲光源作为半导体基以投入实际使用。
按照上述方法，在下一代光学记录中强烈建议有利于所有半导体进行高密度记录的蓝紫色激光光源。
例如，在增益开关型激光器中，据报道，当以1MHz重复进行强烈激励驱动时，可以实现55W的峰值功率(参见M.Kuramoto，T.Oki，T.Sugahara，S.Kono，M.Ikeda，H.Yokoyama，Appl.Phys.Lett.96，051102，2010)。
然而，根据市场的高数据传输率要求，即使在数据记录光源中，也需要较高重复频率。
据报道，近年来通过对高密度记录有效的蓝色激光实现了1GHz的重复频率的100W的光源(例如，参见by Rintaro Koda，Tomoyuki Oki，TakaoMiyajima，Hideki Watanabe，Masaru Kuramoto，Masao Ikeda，HiroyukiYokoyama APPLIED PHYSICS LETTERS，97，021101，2010)。
该光源具有称作MOPA(主控振荡器功率放大器)的构造，其中，组合了半导体锁模激光器和半导体光学放大器。
记录再生装置必须基于从光学记录介质中读取的摆动信号(wobblesignal)记录用于在任意位置进行记录的数据。
这时，需要与振荡脉冲同步地调制记录数据。
发明内容
当将使用锁模振荡型激光器的MOPA应用到记录再生装置时，可以通过作为功率放大器的光学放大器的外部驱动来调制记录数据。
然而，由于锁模振荡型激光器的光学振荡频率通常通过空间谐振器的谐振长度确定为唯一的频率，因此光学振荡频率不与光学放大器的外部驱动同步。即使通过调整谐振长度使得光学振荡频率与用于外部驱动的记录系统的主时钟相匹配，也不能使实现相位同步。
为此，会出现以下问题。
例如，假设光学放大器以主时钟被驱动且对应于5T标记的记录数据的脉冲被放大。当入射到光学放大器的来自锁模振荡型激光器的脉冲光与处于最佳相位的光学放大器的驱动同步时，会精确地生成脉冲信号。
然而，当入射到光学放大器的脉冲光不与主时钟同步或相位不是最佳时，通过光学放大器的脉冲可能从对应于原始的5T标记的信号变为对应于4T标记的信号(见图5)。为此，可能不会精确地生成信号。
希望提供一种能够以简单的构造容易地获得激光的光脉冲与激光的调制同步的记录装置。
根据本发明的实施方式，公开了一种记录装置，其是在光学记录介质上记录信息的记录装置。
该记录装置包括锁模激光单元，其包括发出用于在光学记录介质上记录信息的激光的半导体激光器以及外部谐振器，其中该半导体激光器包括施加偏置电压的可饱和吸收体部以及馈入增益电流的增益部。
该记录装置还包括光学调制单元，对锁模激光单元发射的激光进行放大调制；以及基准信号生成单元，生成主时钟信号并向半导体激光器的增益部提供与主时钟信号同步的信号。
该记录装置还包括记录信号生成单元，基于主时钟信号生成记录信号；以及驱动电路，基于记录信号生成用于驱动光学调制单元的驱动脉冲。
在根据本发明实施方式的记录装置中，将与主时钟信号同步的信号从基准信号生成单元提供到半导体激光器的增益部。这样，从包括半导体激光器的锁模激光单元发射的激光的光脉冲与主时钟信号可以彼此同步。
记录信号生成单元基于主时钟信号生成驱动脉冲，并基于驱动脉冲驱动调制激光的光学调制单元。这样，由于光学调制单元与主时钟信号同步地被驱动为打开或关闭，所以激光与主时钟信号同步地被调制。
由于与主时钟信号同步，激光的光脉冲与激光的调制可以彼此同步。
根据本发明的上述实施方式，由于激光的光脉冲与激光的调制可以彼此同步，所以即使激光具有很高的脉冲光频，激光的光脉冲与激光的调制也可以容易地彼此同步。
因此，可以精确地实现高密度和高速的记录。
附图说明
图1是示出了根据本发明第一实施方式的记录装置的构造的示意图；
图2A和图2B是示出了图1中的半导体激光器的实例的示意图；
图3是示出了图1中的半导体光学放大器的实例的示意图；
图4A和图4B是示出了图1中的半导体光学放大器的输入光和输出光的示图；
图5A至图5D是示出了在半导体光学放大器的驱动脉冲上升点/下降点的问题的示图；
图6是示出了根据本发明第二实施方式的记录装置的构造的示意图；
图7A至图7E是示出了由图6中的相位调节电路进行的相位调节的示图；
图8是示出了在光学记录介质中进行的分区的情况的示意图；
图9是示出了表1的实例和表2的实例中各个区域的时钟频率与时钟密度之间的关系的示图；以及
图10是示出了根据本发明第三实施方式的记录装置的构造的示意图。
具体实施方式
在下文中将对本发明的最佳模式(以下称为实施方式)进行说明。
将按照以下顺序进行说明。
1.第一实施方式
2.第二实施方式
3.第三实施方式
1.第一实施方式
图1示出了根据本发明第一实施方式的记录装置的构造的示意图。
图1中所示的记录装置200包括锁模激光单元210、光学隔离器单元220、光学放大器单元(SOA单元)230以及光束成形(beam shaping)单元240。
该记录装置200还包括由可变电压源12形成的偏置Tee、线圈13、电容器14、基准信号生成单元15、数据生成单元(记录信号生成单元)16、SOA驱动电路17、主轴电路18以及主轴电机20。
此外，该记录装置200还包括各种电路或各种光学部件(都未示出)。
锁模激光单元210包括半导体激光器1以及从半导体激光器1发射的激光所通过的光学部件，诸如透镜3、带通滤波器4和镜5。带通滤波器4可以通过给定的波长范围的光，而不通过在该波长范围以外的波长的光。
在半导体激光器1后端面的镜和镜5之间设置了外部谐振器(空间谐振器)。从锁模激光单元210发射的激光的频率根据外部谐振器的路径长度来确定。这样，由于激光的频率可以被强制锁定为特定频率，因此可以锁定激光的模式。
在图2A和图2B中示意性地示出了图1中所示的半导体激光器1的示例性构造。图2A是半导体激光器的透视图，而图2B是从半导体激光器发射的激光的示意图。
如图2A和图2B所示，半导体激光器1包括增益部116和可饱和吸收体部117。即，半导体激光器1是BS(两部分)型半导体激光器。
当设置有可饱和吸收体部117时，吸收率随着入射到吸收体部的激光强度的增大而减小。因此，由于只能透过高强度的脉冲，因此可以获得较窄的脉冲。
进一步，增益电流馈入(feed，供给)到增益部116。
在n型GaN基板102上层压有n型GaN层113、n型覆盖层104、活性层105、p型电子壁垒层106以及p型覆盖层107。
如图2A所示，在p型覆盖层107的中间形成脊结构。在脊的侧面或没有形成p型覆盖层107的脊结构的部分上形成SiO2层108和Si层109。
在p型覆盖层107和Si层109上，通过欧姆接触形成p型电极113和电极114。
即，在增益部116上形成主电极113，并且在可饱和吸收体部117上形成副电极114。由于电极113和114被分离部115分开，该分离部以例如宽度为20μm的槽而形成，电极113和电极114彼此电隔离。主电极113和副电极114的长度分别例如为520μm和60μm。
下电极101通过在n型GaN基板102下表面上的欧姆接触形成。
防反射膜(见图2B)118涂覆在增益部116前表面的裂开面上。高反射膜119(见图2B)覆盖在可饱和吸收体部117后表面的裂开面上。
如图2B所示，在半导体激光器1中，通过副电极将反向偏置电压Vsa114施加给可饱和吸收体部117。这时，通过将电流I从主电极113馈入到增益部116，以箭头A1指示的方向发射激光。
在根据本实施方式的记录装置200中，使用的半导体激光器1的构造并不限于图2A和图2B中所示的半导体激光器1的构造，还可以使用具有其他构造的半导体激光器。
根据用于在记录装置200中记录信息的激光的波长来选择半导体激光器1的半导体材料。
光学隔离器单元220设置在锁模激光单元210的后级，其间插入了透镜6。
光学隔离器单元220包括光学隔离器7和镜8。
光学隔离器7具有防止从后级的光学部等反射的光入射到半导体激光器1上的功能。
光学放大器单元(SOA单元)230用作光学调制单元，其对半导体激光器1发射的激光进行放大调制。光学放大器单元230设置在光学隔离器单元220的后级，其间插入了透镜9。
光学放大器单元(SOA单元)230由SOA(Semiconductor Optical Amp)即半导体光学放大器2构成。
半导体光学放大器2是小型且廉价的光学放大器，并且可以用作将光打开或关闭的光闸或者光开关。
在这个实施方式中，当半导体光学放大器2打开或关闭时，调制从半导体激光器1发射的激光。
图1中示出的半导体光学放大器1的示例性构造在图3中示意性地示出。
在一般的半导体激光器中，激光被限制在由两个端面的镜所构造的谐振器中，并且激光通过基于带间跃迁的光学增益而振荡。
同时，如图3所示，在半导体光学放大器2的两个端面上设置防反射膜25来代替镜，以抑制激光的振荡，使得半导体光学放大器2作为对应于一次处理(one pass)的放大器而工作。
在半导体光学放大器2中，半导体层包括如在半导体激光器中那样被构成为层压(层叠)的活性层24。
在半导体光学放大器2中，在上表面形成上电极22，在下表面形成下电极23。上电极22连接到电流源26，而下电极23连接到地电位。
当驱动电流从电流源26馈入上电极22且激光从形成防反射膜25的入射端面入射时，在活性层24中的激光的波导期间，激光通过感应发射进行放大。
通过控制馈入半导体光学放大器2的驱动电流的量，可以控制激光的放大量。
然而，入射到半导体光学放大器2的激光不一定需要放大。当可以获得足够的激光功率时，半导体光学放大器2的增益可以设成1。
在有上述构造的半导体光学放大器2中，由于载波寿命短，需要对电流或光强度的变化进行高速响应。因此，如图4A所示，对于从半导体激光器1输入的连续的脉冲光，例如，可以获得如图4B所示波形的脉冲光，作为从半导体光学放大器2输出的光。
即，由于开和关可以由驱动电流的信号控制，所以半导体光学放大器2可以用作高速光的开关以甚至与半导体激光器1的脉冲光频率相对应。
当记录装置200具有从半导体激光器1发射具有例如407nm波长的激光时，半导体光学放大器2的制成材料与蓝紫色半导体激光器的相同，该蓝紫色半导体激光器发射的光的波长与活性层24、引导层、覆盖层等的相同。
光束成形单元240设置在光学放大器单元230的后级。
光束成形单元240包括透镜10和使激光光束成形的棱镜(例如变形棱镜)11。
由光束成形单元240成形的激光通过一个光学拾波器(未示出)射入光学记录介质21。
可变电压源12向锁模激光单元210的半导体激光器1的可饱和吸收体部117的副电极114提供偏置电压Vsa。
由线圈13和电容器14构成的偏置Tee向锁模激光单元210的半导体激光器1的增益部116的主电极113提供增益电流Ig。增益电流Ig的AC分量和DC分量从基准信号生成单元15分别提供到电容器14和线圈13。
基准信号生成单元15生成主时钟信号。由基准信号生成单元15生成的主时钟信号传输到数据生成单元(记录信号生成单元)16。
基准信号生成单元15给偏置Tee的电容器14提供与主时钟信号同步的信号，作为用于半导体激光器1的增益电流Ig的AC分量。
数据生成单元(记录信号生成单元)16通过加载与主时钟信号同步的记录数据来生成数据脉冲。生成的数据脉冲传送到SOA驱动电路17。
SOA驱动电路17基于数据脉冲生成半导体光学放大器(SOA)2的驱动电流。该驱动电流提供给光学放大器单元(SOA单元)230的半导体光学放大器2。
与主时钟信号同步的信号从基准信号生成单元15传送到主轴电路18。
驱动电流从主轴电路18传送到主轴电机20，以使得圆盘状光学记录介质21的旋转速度通过主轴电机20的驱动电流控制。
提供与主时钟信号同步的信号作为用于半导体激光器1的增益电流Ig的AC分量，从半导体激光器1发射的激光的光脉冲可以与主时钟信号同步。
进一步地，由于基于通过加载与主时钟信号同步的记录数据生成的数据脉冲而生成半导体光学放大器(SOA)2的驱动电流，所以半导体光学放大器2与主时钟信号同步地被驱动。这样，通过半导体光学放大器2对激光的调制(开或关)可以与主时钟同步。
此外，由于与主时钟信号同步的信号传送到向主轴电机20提供驱动电流的主轴电路18，所以主轴电机20对于光学记录介质的旋转驱动可以与主时钟信号同步。
在根据上述实施方式的记录装置200中，基准信号生成单元15向半导体激光器1的增益部116提供与主时钟信号同步的信号。这样，从半导体激光器1发射的激光的光脉冲可以与主时钟信号同步。
数据生成单元16通过加载基于主时钟信号的记录数据生成数据脉冲，并且SOA驱动电路17基于数据脉冲生成半导体光学放大器2的驱动电流的电流脉冲。
由于半导体光学放大器2由驱动电流的电流脉冲而驱动，所以半导体光学放大器2被驱动为与主时钟信号同步地开或关，以使得与主时钟信号同步地调制激光。
由于与主时钟信号同步，激光的光脉冲与激光的调制可以彼此同步。
这样，由于激光的光脉冲与激光的调制可以彼此同步，所以即使当激光具有很高的脉冲光频时，激光的光脉冲与激光的调制也可以容易地彼此同步。
因此，在记录装置中，可以精确地实现高密度和高速的记录。
由于与主时钟信号同步，所以半导体光学放大器2对激光的调制与光学记录介质21的旋转可以彼此同步。
这样，由于可以在圆盘状光学记录介质21上所需的位置处以适当的密度记录信息，因此可以精确地实现高密度和高速的记录。
2.第二实施方式
然而，即使当半导体激光器1的振荡脉冲和数据脉冲彼此同步，由于在半导体光学放大器2的驱动电流的脉冲的上升点和下降点的时间轴的改变，输出光的振幅可能变得不稳定。
即，基于图5A所示的数据脉冲生成的电流的量在图5B所示的半导体光学放大器2的驱动电流的脉冲的上升点和下降点附近的过渡区域(斜线标示的部分)改变显著。因此，电流量不足。
为此，从图5C所示的输入光获得的输出光中，如图5D所示，其在与半导体光学放大器2的驱动电流的脉冲的上升点和下降点附近的过渡区域相对应的部分(斜线标示的部分)的振幅可能减小。
下面将说明被配置为解决这样的问题的记录装置的实施方式。
图6示意性地示出了根据本发明第二实施方式的记录装置的构造。
图6中所示的记录装置300包括相位调节电路19，其设置在数据生成单元(记录信号生成单元)16和SOA驱动电路17之间。
相位调节电路19调节由数据生成单元(记录信号生成单元)16生成的数据脉冲的相位，然后将该数据脉冲提供给SOA驱动电路17。
这样，半导体光学放大器2的驱动电流的脉冲的上升点和下降点对输出光的影响减少。
将参照图7A到图7D说明相位调节电路19对驱动电流的相位的调节。
图7A中所示的数据脉冲由相位调节电路19调节，从而如图7B所示，以向后偏移与脉冲宽度的一部分相应的期间。数据脉冲优选偏移如图7D所示的输入到半导体光学放大器2的激光的周期的大约一半。
这样，在图7C中所示的SOA驱动电流的脉冲的上升点和下降点的附近(过渡区域)，图7D所示的输入到半导体光学放大器2的光强度减小。
因此，如图7E所示的半导体光学放大器2输出的光的波形，可以从输出光获得足够振幅的光脉冲，而不会使驱动脉冲的上升点和下降点对输出光产生影响。
图6中所示的记录装置300的其他构造与图1中所示的根据第一实施方式的记录装置200的相同。对它们赋予了相同的参考标号，并且不再重复其描述。
在根据上述第二实施方式的记录装置300中，如同根据第一实施方式的记录装置200，激光的光脉冲与激光的调制可以容易地彼此同步。
这样，即使当激光有很高的脉冲光频时，激光的光脉冲与激光的调制也可以彼此同步。
因此，在记录装置中，可以精确地实现高密度和高速的记录。
如同根据第一实施方式的记录装置200，半导体光学放大器2对激光的调制与光学记录介质21的旋转可以彼此同步。
这样，由于可以在圆盘状光学记录介质21上所需的位置处以适当的密度记录信息，因此可以精确地实现高密度和高速的记录。
在根据第二实施方式的记录装置300中，相位调节电路19设置在数据生成单元16和SOA驱动电路17之间。相位调节电路19调节由数据生成单元16生成的数据脉冲的相位，然后将该数据脉冲提供给SOA驱动电路17。
而且，相位调节电路19调节记录信号的相位，以防止激光的发光(光发射)脉冲与半导体光学放大器2的驱动脉冲的上升和下降的过渡区域重叠。这样，由于驱动脉冲的过渡区域对所调制的激光的影响可以消除，因此可以获得具有足够振幅的光脉冲。
3.第三实施方式
作为提高光学记录介质传输速率的方法，存在这样的方法，即设置多个光学拾波器并且构造多个射至光学记录介质的激光束以增加数据通道。
例如，将光学记录介质的记录区域分成几个区域(分区)并将这些区域分配给多个光学拾波器。
图8示出了对光学记录介质21进行分区的情况。
如图8中所示，在从光学记录介质21中心起的半径范围内光学记录介质21被分成了多个圆环形的区域21A、21B和21C，并将区域21A、21B和21C分配给两个光学拾波器31和32。
通过这样的构造，当将光学记录介质21的旋转数目设为常量时，需要对光学记录介质21的各个区域的内周和外周的各个时钟进行设置，使得记录密度为常量，以实现所有区域中的线密度。
例如，当主时钟频率是1713.60MHz时，最小时钟密度是66nm/时钟，光学记录介质的旋转数目是3600rpm，表1中示出了各个区域的内周和外周的各个时钟的设置实例。在表1中，R表示从中心起的半径，Zone表示区域号，Vl表示线速率，Clk表示时钟频率，Inner表示该区域的内周的时钟密度，以及Outer表示该区域的外周的时钟密度。此外，Ratio表示主时钟的频率除以各个区域的时钟频率的比率。
表1
  R(mm)   Zone   VI(m/s)   Clk(MHz)   Inner   Outer   Ratio
  30   0   11.31   171.36   66.00   70.40   10.00
  32   1   12.06   182.78   66.00   70.13   9.38
  34   2   12.82   194.21   66.00   69.88   8.82
  36   3   13.57   205.63   66.00   69.67   8.33
  38   4   14.33   217.06   66.00   69.47   7.89
  40   5   15.08   228.48   66.00   69.30   7.50
  42   6   15.83   239.90   66.00   69.14   7.14
  44   7   16.59   251.33   66.00   69.00   6.82
  46   8   17.34   262.75   66.00   68.87   6.52
  48   9   18.10   274.18   66.00   68.75   6.25
  50   10   18.85   285.60   66.00   68.64   6.00
  52   11   19.60   297.02   66.00   68.54   5.77
  54   12   20.36   308.45   66.00   68.44   5.56
  56   13   21.11   319.87   66.00   68.36   5.36
  58   14   21.87   331.30   66.00   68.28   5.17
  60   15   22.62   342.72   66.00   68.20   5.00
当如表1设置了各个区域的时钟Clk时，各个区域的内周的时钟密度恒定地设置成66(nm/时钟)，并且可以使区域内记录密度最高的内周的记录密度为常量。
在使用锁模激光的MOPA的光源的情况下，时钟频率由锁模激光的谐振器的长度确定。因此，如在表1所示实例中，很难精细地优化各个每个区域的时钟频率。
为了解决这个问题，将各个区域的时钟频率以整数比进行设置，以便通过信号处理等从相同的主时钟容易地生成。
而且，各个区域的时钟频率以这样的范围内的整数比进行设置，其中区域的记录密度不超过限值，以使得时钟频率略高。
表2中示出了以这种方式设置时钟频率的设置实例。
表2
  R(mm)   Zone   VI(m/s)   整数比   Clk(MHz)   Inner   Outer
  30   0   11.31   10   171.36   66.00   70.40
  32   1   12.06   10   171.36   70.40   74.80
  34   2   12.82   9   190.40   67.32   71.28
  36   3   13.57   9   190.40   71.28   75.24
  38   4   14.33   8   214.20   66.88   70.40
  40   5   15.08   8   214.20   70.40   73.92
  42   6   15.83   8   214.20   73.92   77.44
  44   7   16.59   7   244.80   67.76   70.84
  46   8   17.34   7   244.80   70.84   73.92
  48   9   18.10   7   244.80   73.92   77.00
  50   10   18.85   6   285.60   66.00   68.64
  52   11   19.60   6   285.60   68.64   71.28
  54   12   20.36   6   285.60   71.28   73.92
  56   13   21.11   6   285.60   73.92   76.56
  58   14   21.87   6   285.60   76.56   79.20
  60   15   22.82   5   342.72   66.00   68.20
在表2所示实例中，光学记录介质21的区域通过整数设置，并且各个区域的时钟频率以整数比来设置。即，假设整数比是n(从5到10的整数)，满足“时钟频率＝1713.6/n”的关系。
由此，当时钟频率以整数比进行设置时，时钟频率可以通过信号处理等从相同的主时钟容易地生成。
在表1和表2的实例中，对区域的内周和外周比较时钟和时钟密度，结果示出在图9中。在图9中，虚线表示表1的情况，通过符号●、○和△表示的折线表示表2的情况。
下面将说明具有这种构造的记录装置的实施方式。
图10示出了根据本发明第三实施方式的记录装置的构造。
图10中示出的记录装置400包括区域分频器电路35，其设置在基准信号生成单元15和数据生成单元(记录信号生成单元)16之间。
区域分频器电路35生成光学记录介质21的各个区域的时钟信号，其利用通过基准信号生成单元15生成的主时钟信号、在主时钟信号的频率和该时钟信号的频率之间具有整数比的关系。然后，将区域分频器电路35生成的各个区域的时钟信号提供到数据生成单元(记录信号生成单元)16。
通过这种方式生成的各个区域的时钟信号反映在数据脉冲或半导体光学放大器(SOA)2的驱动电流上。当半导体光学放大器2打开或关闭时，与各个区域的时钟信号同步地将来自半导体激光器1的激光提供到光学拾波器31。这样，信息可以在光学记录介质21的各个区域中以适当的时钟记录。
在图10中，仅示出了一个光学拾波器31。然而，如图8所示，多个光学拾波器31和32被分配给各个区域。
图10中所示记录装置400的其他构造与图6中根据第二实施方式的记录装置300相同。对它们赋予了相同的参考标号，并且不再重复其描述。
在根据上述第三实施方式的记录装置400中，如同在第一和第二实施方式的记录装置200和300中，激光的光脉冲与激光的调制可以容易地彼此同步。
这样，即使当激光具有很高的脉冲光频时，激光的光脉冲与激光的调制也可以彼此同步。
因此，在记录装置中，可以精确地实现高密度和高速的记录。
如同在根据第一和第二实施方式的记录装置200和300中，半导体光学放大器2对激光的调制与光学记录介质21的旋转可以彼此同步。
这样，由于可以在圆盘状光学记录介质21上的所需位置处以适当的密度记录信息，因此可以精确地实现高密度和高速的记录。
如同根据第二实施方式的记录装置300，相位调节电路19调节记录信号的相位，以防止激光的发光脉冲与半导体光学放大器2的驱动脉冲的上升和下降的过渡区域重叠。
这样，由于可以消除驱动脉冲的过渡区域对所调制的激光的影响，因此可以获得具有足够振幅的光脉冲。
此外，在根据第三实施方式的记录装置400中，区域分频器电路35设置在基准信号生成单元15和数据生成单元16之间。区域分频器电路35生成光学记录介质21的各个区域的时钟信号，其在主时钟信号的频率和时钟信号的频率之间具有整数比的关系。
因此，各个区域的时钟信号可以容易地生成。因此，即使当锁模振荡型激光用作光源，通过尽可能高地设置各个区域的记录密度，在恒定的光学记录介质21的旋转数下，可以在各区域中设置相同的线密度。
在上述第三实施方式中，区域分频器电路35还设置在包括相位调节电路19的第二实施方式的构造中。区域分频器电路可以设置在不包括相位调节电路的第一实施方式的构造中。
在根据上述各实施方式的记录装置中，使用的光学记录介质21是圆盘状，并且通过主轴电机20旋转光学记录介质21来记录信息。然而，本发明的实施方式可适用于具有其他构造的记录装置。
例如，可以通过将激光扫描至卡状的光学记录介质，而将信息记录到该光学记录介质中。
本发明涉及于2010年8月20日向日本专利局提交的日本在先专利申请JP 2010-184594中所公开的主题，其全部内容结合于此作为参考。
本领域技术人员应当理解，根据设计要求和其他因素，可以进行各种修改、组合、子组合和变形，只要它们处于所附权利要求或其等同物的范围之内。

Claims (4)

1.一种记录装置，其在光学记录介质上记录信息，包括：
锁模激光单元，其包括发射用于在所述光学记录介质上记录信息的激光的半导体激光器以及外部谐振器，其中所述半导体激光器包括施加偏置电压的可饱和吸收体部以及用于馈入增益电流的增益部；
光学调制单元，对所述锁模激光单元发射的激光进行放大调制；基准信号生成单元，生成主时钟信号并向所述半导体激光器的所述增益部提供与所述主时钟信号同步的信号；
记录信号生成单元，基于所述主时钟信号生成记录信号；以及驱动电路，基于所述记录信号生成用于驱动所述光学调制单元的驱动脉冲。
2.根据权利要求1所述的记录装置，还包括：
相位调节电路，被设置于所述基准信号生成单元和所述驱动电路之间，并调节所述记录信号的相位以防止所述激光的发光脉冲与所述驱动脉冲的上升和下降的过渡区域重叠。
3.根据权利要求1所述的记录装置，其中，所述光学记录介质是圆盘状的，并且所述光学记录介质的旋转通过与所述主时钟信号同步的控制信号来控制。
4.根据权利要求3所述的记录装置，还包括：
区域分频器电路，对于通过划分所述光学记录介质中的记录信息的记录区域所形成的从所述光学记录介质的中心起的半径范围内的多个区域中的每个区域，生成频率与所述主时钟信号的频率成整数比的时钟信号。
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