WO2013065399A1

WO2013065399A1 - 走査電子顕微鏡

Info

Publication number: WO2013065399A1
Application number: PCT/JP2012/072839
Authority: WO
Inventors: 純一片根; 祐博伊東
Original assignee: 株式会社日立ハイテクノロジーズ
Priority date: 2011-10-31
Filing date: 2012-09-07
Publication date: 2013-05-10
Also published as: JP5953314B2; JPWO2013065399A1

Abstract

アウトレンズ型対物レンズとシュノーケル型対物レンズはそれぞれ利点、欠点がある。汎用走査電子顕微鏡の高分解能化と目的の像質得るためには、シュノーケル型対物レンズとアウトレンズ型対物レンズの利点の両立を図ることができる対物レンズおよび検出器の構成が必要である。本発明では、対物レンズ（７）の磁場特性をシミュレーションし、対物レンズ（７）からの漏れ磁場による反射電子の軌道（２６）から対物レンズ（７）の形状を決定する。これにより、対物レンズの漏れ磁場による反射電子の軌道への影響を低減させるとともに、対物レンズの作動距離の変更による像質変化が少なくなり、シュノーケル型対物レンズと同様、高収率で高解像度の画像を得ることができる

Description

走査電子顕微鏡

　本発明は、電子線やイオン線等の荷電粒子線を用いる荷電粒子線装置に係り、特に試料に照射するビームを結像し、また試料から発生した二次電子、反射電子を取り込み、画像を形成する技術に属する。

　従来技術としては、高真空における二次電子の検出方法として、特開平７－１９２６７９号公報などで二次電子を対物レンズ内に巻き上げて、ウィーンの原理に基づくエネルギー分離器（Ｅ×Ｂ）を使った検出方式が記載されている。これは、シュノーケル型対物レンズのような磁場を試料側に漏れ出すようなタイプの対物レンズに威力を発揮している。シュノーケル型対物レンズの特徴は、焦点距離を短くして観察できることから球面収差係数、色収差係数が非常に小さく高分解能観察が可能であり、漏れ出した磁場によって二次電子は巻き上げられ、上記の検出方式によって二次電子が高効率に検出できる。

　このシュノーケル型対物レンズと高効率な二次電子検出との組合せによって得られる画像は、非常に高分解能で更に情報量に優れた画質が得られるが、評価結果によると、対物レンズからの漏れ磁場の強度が強いほど二次電子の収率は増加するが、一方で強い磁場の影響で検出する電子軌道が大きく変化し、その後像質の変化を招くという現象が確認された。

　一方、アウトレンズ型対物レンズは、極力試料上への漏れ磁場を抑えて設計し、試料近傍に設置した二次電子検出器または半導体反射電子検出器で像観察をする。対物レンズの漏れ磁場は検出する電子の軌道に対して影響を与えないため、上記のような条件変更による像質の変化は発生しない。

　これら対物レンズ形状によって分類される２種類の特徴は、ユーザの観察目的、得られる像の種類、分解能、装置の購入コストなどと合わせて、装置選定のポイントとなっている。

特開平７－１９２６７９号公報

　はじめに、シュノーケル型対物レンズとアウトレンズ型対物レンズの利点と欠点について以下にまとめる。

　シュノーケル型対物レンズの利点は、極短焦点となり各収差係数が小さくなるので分解能が向上する点、磁場による二次電子巻き上げられ効果によりほぼ１００％の検出効率がある点、リターディングによる効果が期待できる点が挙げられる。一方、欠点としては、励磁電流が増大するとコイル温度上昇し冷却が必須となる点、磁極内磁束が増大するので材質としてはパーメンジュールがよく用いられるがパーメンジュールは加工および組立が困難であり材料自体も高価である点、磁場により反射電子が影響を受けるので像質が変化し、結晶方位分析に大きな誤差要因となる点が挙げられる。

　高分解能／高効率信号検出に関して、シュノーケル型対物レンズは絶大な威力を発揮する。一方で、アプリケーションによってはシュノーケル型対物レンズでは、反射電子像及び分析性能において欠点があり、その構成により価格メリットもなくなってきている。

　これに対して、アウトレンズ型対物レンズの利点は、二次電子は試料室固定の二次電子検出器で効率良く検出され反射電子はこの磁場の影響は受けないので、試料上における磁場による影響は最小となる点、コイル電流が小さく温度上昇も少ないため材料として純鉄または快削純鉄が選択され低価格な設計が可能である点、大きなサンプルの場合にも傾斜させて観察することができ傾斜性能が良い点が挙げられる。一方、欠点としては、シュノーケル型対物レンズに比べて収差が大きいこと、対物レンズ外周で試料室固定の二次電子検出器を使用することになり周囲の接地部品の影響を受けるために二次電子検出の損失が大きい点が挙げられる。

　以上のように、アウトレンズ型対物レンズは汎用性の高いレンズとして一般的なレンズであるが、この収差や二次電子検出効率が原因で、シュノーケル型対物レンズを用いた場合に比べて対物レンズ性能の向上によって期待できる画質、分解能の向上は限られている。

　したがって、対物レンズとして総合的に最適な形態は、シュノーケル型対物レンズとアウトレンズ型対物レンズの利点を両立させ、かつ、双方の欠点を最小にする構成である。

　試料から発生する二次電子を対物レンズで発生する磁場によって対物レンズ内に巻き上げ、二次電子検出器にてその電子を検出し画像を取得する走査電子顕微鏡であって、反射電子が試料からの出射方向を保ったまま反射電子検出器に到達できる強度の磁場が試料と対物レンズとの間の空間に発生するような対物レンズ形状とする。

　さらに、前記対物レンズの主面近傍に差動排気用のオリフィスを配置させて、電子線通路は高真空に、試料が配置される試料室は低真空に区分けできる低真空（環境）型走査電子顕微鏡とする。

　シュノーケル型対物レンズとアウトレンズ型対物レンズの像質的、構造的な利点を有し、結果として両者の性能を両立することで、高分解能で高収率の二次電子像観察だけでなく、条件に依存しない反射電子像観察、低真空の観察が可能となる。

本発明の一実施例における装置の全体構成例である。対物レンズの種類の違いによる軸上磁場強度の例である。本発明の一実施例として対物レンズ形状と半導体反射電子検出器の配置例である。軸上漏れ磁場と反射電子の軌道をシミュレーションした例である。ＷＤを変更したときの反射電子軌道と半導体反射電子検出器検出素子との位置関係、および得られる像質の関係を示した図である。反射電子の出射角に依存した像質の違いを示す概念図である。

　以下では、本発明の代表的な実施例について図を用いて説明する。なお、以下では汎用の走査電子顕微鏡について説明するが、本発明はこれに限られず、荷電粒子線の照射によって生成される信号を検出して画像を生成する、その他の荷電粒子線装置にも適用可能である。

　電子光学系全体概略図を図１に、対物レンズ軸上磁場曲線図を図２に示す。

　図１は、本実施例の対物レンズ７を含む電子光学系を基本とした全体構成を示している。観察画面またはモニタ上（ディスプレイ部：１５）には、形成した画像を表示するための表示手段や、当該表示手段に表示されるＧＵＩに対して装置の操作に必要な情報を入力する情報入力手段等を備えている。なお、電子光学系の各構成要素、例えば一次電子ビーム１８の加速電圧、各電極に印加する電流・電圧などは、自動もしくは、ユーザが観察画面またはモニタ上で所望の値を入力し、観察条件制御部により調整される。

　走査電子顕微鏡に備える電子源１は、一般的には０.３ｋＶ～３０ｋＶの一次電子ビーム１８を照射する。複数段のレンズ（第一コンデンサレンズ：２、第二コンデンサレンズ３）は、観察に適した条件に制御されているものとし、一次電子ビーム１８を収束する作用を持つ。本実施例の対物レンズ７も同様に一次電子ビーム１８を収束する作用を持ち、観察対象である試料８上に結像され、観察に適した焦点を結ぶ。偏向器４は、試料８上の一次電子ビーム１８の照射位置を所望の観察視野範囲に従って走査させる。また偏向器４を制御する偏向信号制御部２６によって、走査速度を可変することが可能であるものとする。一次電子ビーム１８の照射に伴って試料からは二次電子１０や反射電子２６が放出される。

　高真空の場合、一般的には焦点を結んだ一次電子ビーム１８を試料８上で走査し、試料８から発生した二次電子１０は、試料方向に染み出したシュノーケル型対物レンズから発生しているレンズ磁場１１によって巻き上げられ、レンズ内に設けられた電極によって数１００Ｖに加速される。その後二次電子はエネルギー分離器（Ｅ×Ｂ）５で一次電子ビーム１８と、試料８からレンズ磁場１１によって巻き上げられてきた二次電子１０に分離される。二次電子検出器（レンズ固定）６には約１０ｋＶに印可された電極２０があり、二次電子はこの電極による電界で検出器に取り込まれ、二次電子検出器アンプ１４を経てディスプレイ部１５で画像形成される。このとき、試料８から発生した二次電子１０は、対物レンズ内の高真空用の二次電子検出器で検出される。二次電子検出器（レンズ固定）６は、Everhart Thornley型検出器と呼ばれシンチレータと光電子増倍管からなる検出器で二次電子１０を検出し、シンチレータ近傍は、＋１０ｋＶ２０が印加されている。この検出器の他に、試料室に取り付けられる二次電子検出器（試料室固定）２７も設けられ、二次電子検出器（レンズ固定）６と同様、Everhart Thornley型検出器となる。このとき二次電子１０の捕集効率を高めるため、典型的には＋３００Ｖを印加した二次電子コレクタ電極２８によって試料室２３内に電位勾配を供給している。

　電子光学系は以上に説明したものに限られず、例えば、エネルギー分離器（Ｅ×Ｂ）５には光軸３５に近い反射電子を取り込むことを目的として、エネルギー分離器近傍または内部に、反射電子検出器１９や反射電子反射板など組み込んだものであってもよい。

　低真空の場合、試料室２３の内部の真空度は、該試料室２３への大気導入口のニードルバルブ１６の閉開によって制御する。本低真空ＳＥＭは低真空での観察モードの他に、高真空での観察モードを備えており、高真空での観察時には、ニードルバルブ２７を閉じ、試料室２３の内部を１０-3Ｐａ以下の高真空状態に保つ。

　反射電子２６は、対物レンズ７直下に設置する反射電子検出器１９によって検出する。反射電子検出器１９には、半導体検出器、マイクロチャンネルプレート、ＹＡＧなどの検出器を用いる。半導体検出器を用いた場合は、後述する低真空での観察モードでも反射電子検出を行える。以降では、反射電子検出器１９が半導体検出器であるとする。

　検出された二次電子、反射電子起因の信号は電気的に増幅された後、制御部でＡ／Ｄ変換され、一次電子ビーム１８の走査と同期させて、ディスプレイ部１５に表示する。これにより、観察視野範囲のＳＥＭ画像が得られる。

　低真空での観察時には、ニードルバルブ１６の閉開によって、試料室２３内を一定のガス圧力に保つ。また、二次電子コレクタ電極２８の電位が接地電位に切り替えられる。典型的な試料室内部のガス圧力は、１～３００Ｐａであるが、特別な場合、３０００Ｐａまで制御可能である。ただし、低真空観察を実現するには、試料室を低真空（１Ｐａ～約３０００Ｐａ）にしながら、電子銃室を１０-2～１０-4に保つ必要があり、真空差動排気用絞りを用いて鏡筒内と試料室を差圧しなければいけない。試料側に磁場を漏れ出させ、対物レンズ内に二次電子を巻き上げるシュノーケル型対物レンズを採用する場合、絞り（差動排気用絞り）位置によっては二次電子の巻き上げを遮ってしまい、二次電子の検出効率を低下させてしまう恐れがある。

　したがって、真空差動排気用絞りの最適位置は対物レンズの主面位置となる。観察対象である試料に近いほど低真空領域を走行する一次電子ビームの散乱は低減され、より高解像度の画像をえることができる。

　ここで、本実施例の対物レンズの形状について代表的な特徴を説明する。本実施例は主に、対物レンズが発生する軸上磁場に着目し、それが二次電子または反射電子に対する影響を考察することで、シュノーケル型対物レンズとアウトレンズ型対物レンズの性能両立化を図っている。図２に示した軸上磁場曲線は、代表的なものでシュノーケル型対物レンズ軸上磁場曲線２９、アウトレンズ型対物レンズ軸上磁場曲線３０、本実施例の対物レンズ軸上磁場曲線３１のそれぞれを示している。

　ここで、図３を用いて、シュノーケル型、アウトレンズ型、本実施例のレンズそれぞれの形状と発生する軸上磁場の関係を説明する。これらは図３で示すレンズ形状のうち、図示した内磁路と外磁路の位置関係によって区別される。一般的には、内磁路が試料側に突き出している場合、対物レンズ主面２５すなわち最も軸上磁場強度が強い位置は、図２のシュノーケル型対物レンズ軸上磁場曲線２９のように、Z軸座標0mmよりもプラス側（試料側）に位置する。一方で、内磁路よりも外磁路が試料側に近くなるアウトレンズ型対物レンズでは、対物レンズ主面２５（最も軸上磁場が強い位置）がZ軸座標0mmよりもマイナス側（対物レンズ内部側）に位置する。

　シュノーケル型対物レンズの対物レンズ主面２５の位置が試料に近づくということは、対物レンズ主面２５からの焦点距離が短くなること（短焦点化）で、各収差の低減が図れることから高分解レンズとなる。一方で、アウトレンズ型対物レンズの場合、外磁路の位置よりも上方に試料を置くことができないため、対物レンズ主面２５から試料までの距離が制限され短焦点化に限りがあることから、高分解化も限りがある。

　本実施例の対物レンズ形状の特長の一つとして、シュノーケル型対物レンズのレンズ主面位置と、アウトレンズ型対物レンズのレンズ主面位置の間に位置するように、内磁路と外磁路を配置し、形状最適化されていることが挙げられる。ここで重要なポイントは、Z軸座標0mm付近が最大軸上磁場となるように内磁路、外磁路を配置することである。

　その理由は、上記したようにZ軸座標0mmがプラス側（試料側）になるよう内磁路と外磁路を配置すると、高分解レンズであるシュノーケル型対物レンズとなり、分解能観察においては有利であるが、図２のシュノーケル型軸上磁場曲線２９のように、強度の強い磁場が試料上に近づき、この強度の強い磁場の影響で、試料から発生する反射電子軌道を変えてしまい、条件（試料からの反射電子出射角）によっては検出不可能な反射電子軌道となってしまう。なお、この場合の反射電子検出器１９は、図３に示す位置に配置する。

　したがって、試料上の磁場強度の影響で検出できない反射電子が存在する状況は、本実施例の意図と異なる。

　一方で、Z軸座標0mmがマイナス側（対物レンズ内部側）になるよう内磁路と外磁路を配置すると、上記したアウトレンズ型対物レンズとなる。アウトレンズ型対物レンズは、試料上の磁場強度は小さく、反射電子軌道に影響を与えないため、本実施例の意図に沿っているが、レンズ主面位置から試料までの焦点距離に制限があり高分解能化に限りがある点で、本発明を達成することができない。

　以上の理由により、図２で示す本実施例の対物レンズ軸上磁場曲線３１となるように、Z軸座標0mm付近が最大軸上磁場となるように内磁路、外磁路を配置することが重要となる。

　詳細は、実施例２、３、４に記載する。

　理想的な軸上磁場としては、図２に示す本実施例の対物レンズ磁場曲線３１となるが、走査電子顕微鏡で使用するに当たっては、観察試料上での磁場強度、二次電子または反射電子の軌道（対物レンズの漏れ磁場強度および引き上げ電極などによる電界強度）、代表的には球面収差、色収差の低減化、低真空観察時の作動絞り配置の４項目が発明の重要ポイントとなっている。原理的にはシュノーケル型対物レンズ軸上磁場曲線２９のようにピークのＺ軸座標は大きいほうが分解能の点で有利であるが、上述したようにシュノーケル型対物レンズには欠点もあるため、本実施例の対物レンズはシュノーケル型の対物レンズとアウトレンズ型の対物レンズの中間的な磁場特性となるように、対物レンズの形状を設計する。設計には磁場のシミュレーションが用いられる。

　本実施例は、実施例１の構成を有する走査電子顕微鏡において、対物レンズ７下面に半導体反射電子検出器１９を配置することに関する。

　対物レンズ形状と半導体反射電子検出器の形状および配置について図３に示す。また、半導体反射電子検出器から観察対象となる試料までの軸上磁場と、反射電子軌道に関するシミュレーション結果について図４に示す。なお、図４の上のグラフは、横軸にＺ軸座標（Ｚ軸座標０はＷＤ＝０mm、Ｚ軸座標５.０mmはＷＤ＝５mmを示している）、縦軸に軸上磁場（Gauss）を示している。また図４下図は、光軸を中心に軸対称片側のみを表示させた、反射電子軌道を示しており、Ｚ軸座標５.０mm（ＷＤ＝５mm）の試料位置において軸上磁場を可変させたときのシミュレーション結果である。

　本実施例で一番重要なポイントは、“試料から発生した反射電子の軌道に影響を与えない、対物レンズ最大軸上磁場強度を見出すこと”と、“その軸上磁場強度を発生可能な対物レンズ形状で球面収差係数および色収差係数を最小にすること”の２点である。

　ここで図４に示したシミュレーション結果について説明する。条件として、デフォルトの対物レンズ形状とし、励磁コイルに流す電流量を増やしながら軸上磁場強度をプロットする。その後、半導体反射電子検出器（ＢＳＥＤ）と試料間の軸上磁場強度を基に、反射電子軌道をそれぞれの磁場強度に対して計算をするという方法を取った。加速電圧はいずれも３０ｋＶを想定した。したがって一次電子ビームのエネルギーと試料から発生する反射電子のエネルギーも３０ｋＶとなる。この結果から、試料上約７００Gauss、さらに半導体反射電子検出器位置で約１,５００Gaussの磁場強度の空間内では、反射電子は直進し、磁場の影響を受けずに、反射電子検出素子まで到達することがわかった。

　したがって、対物レンズの仕様は以下となる。
　１．形状：試料上７００Gauss以下、半導体反射電子検出器位置で１,５００Gauss以下となる軸上磁場を発生し、フォーカス可能な対物レンズ形状（加速電圧３０ｋＶ）。
　２．Ｅ×Ｂ（ウィーンフィルタ）を対物レンズ内に搭載し、高真空で高分解能観察時に主検出器として使用が可能な構成。
　３．半導体反射電子検出器を対物レンズ下面に配置可能な構成。

　この実施例では以下の効果が期待される。
　１．対物レンズの漏れ磁場による反射電子の軌道への影響はなく、条件変更（例えばＷＤ作動距離を変更など）による像質変化はない。
　２．従来のシュノーケル型対物レンズと同様、Ｅ×Ｂ（ウィーンフィルタ）を使用した高収率で高解像度の画像を得ることができる。
　３．レンズ主面位置がアウトレンズ型対物レンズよりも試料側に移動するため、低収差化と、低真空時の差動絞り（オリフィス）を試料に近づけて配置できる。これによって高真空、低真空問わず高解像度の画質改善が見込める。

　上述の反射電子軌道のシミュレーションを踏まえて、反射電子が磁場の影響を受けずに反射電子検出器にたどり着く磁場の最大値（限界軸上磁場）を発生させるような対物レンズ形状になるまで、対物レンズの形状を変化させて、当該対物レンズによる発生磁場および反射電子軌道のシミュレーションが繰り返される。これによって、対物レンズは、最終的に、例えば図３に示す形状のように、試料から発生した反射電子がそのままの方向を保って反射電子検出器まで到達するような磁場を発生させる形状となる。すなわち、このようにして得られた対物レンズを用いることで、対物レンズ下に設けられた反射電子検出器と試料との間の空間に、反射電子が試料からの発生直後の軌道を保てる程度の強度で、対物レンズからの漏れ磁場を形成させることができる。

　ここで、条件変更（例えばＷＤ作動距離を変更）したときの画像の違いを確認した画像と考えられる原因について図５および図６で示す。

　図５の画像はシュノーケル型対物レンズで撮影した画像であり、そのときの反射電子軌道を模式的に表現した図と、それに対応した実画像を示している。これらの特徴は対物レンズの作動距離（ＷＤ）を長くしていくと組成像に近づいていくことである。ＷＤが短いとき二次電子像に近く資料の形状情報が顕著となるが、徐々にＷＤを長くしていくと立体感が少なくなっていき、組成情報が顕著となる。

　実画像からは、対物レンズの磁場の影響が最も強いＷＤが短い条件と、磁場の影響が小さいＷＤが長い条件とで、反射電子の軌道が異なることによる像質の違いがよく示されている。

　このようにＷＤの変化によって像質が変わることが課題である。ここで、上述したように反射電子の軌道に基づいて定められた形状の対物レンズを用いれば、反射電子の軌道が曲がらないので、ＷＤを変化させても一定の像質の画像を得ることができる。

　また図６では検出器の検出素子と反射電子の出射角についても考察した。ＷＤが短いとき、検出素子に到達する反射電子は浅い角度のものが多いことが考えられる。通常、反射電子は弾性散乱するが、サンプル形状により浅い角度の反射電子が取り込まれると立体的な画像になる。特に、光軸付近の反射電子（サンプルの表面に対し垂直に発生した反射電子）は検出素子の穴部を通過するため、立体情報を持った反射電子が画像を形成し、組成情報が少なくなったのではと考える。

　これに対し、長ＷＤの場合は対物レンズの励磁が弱いこともあり、ＷＤが長くなるほど光軸付近の反射電子も検出素子に到達し、組成情報が多くなったことが考えられる。

　以上に示したとおり、本発明によれば、対物レンズの漏れ磁場による反射電子の軌道への影響を低減させるとともに、対物レンズの作動距離の変更による像質変化が少なくなる。また、シュノーケル型対物レンズと同様、Ｅ×Ｂ（ウィーンフィルタ）を使用した高収率で高解像度の画像を得ることができる。また、レンズ主面位置がアウトレンズ型対物レンズよりも試料側に移動するため、対物レンズの収差を抑えることができる。さらに、低真空時の差動絞り（オリフィス）を試料に近づけて配置でき、一次電子ビームの散乱の影響を受けない環境も作り出せることで高真空、低真空問わず高分解能の観察が可能となる。

　本実施例は、実施例１の構成を有する走査電子顕微鏡において、対物レンズ主面２５よりも上方つまり対物レンズ内部にて、反射電子検出器１９または、反射電子情報を得るために設けた反射板などを配置し、画像を取得する方法に関する。

　図４(図４：ＷＤ５mm漏れ磁場比較図象)に示した反射電子軌道シミュレーション図象は、反射電子検出器１９を対物レンズ７下面に配置した場合に、試料から発生した様々な出射角の反射電子が、反射電子検出器１９に到達することを示した図象である。ここで、光軸３５付近の反射電子軌道に着目すると、光軸近傍で発生した反射電子は、対物レンズ７の内部方向（上方）へ行くことがわかる。これらの反射電子も取り込むために、図１に示すエネルギー分離器（ＥｘＢ）付近に反射電子検出器１９または、反射電子情報を得るために設けた反射板などを配置しても良い。この光軸３５近傍の電子を多く取り込むために、内磁路の開口部を広くすることも効果的である。

　本実施例は、実施例１の構成を有する走査電子顕微鏡において、対物レンズの駆動電源および動作条件において、シュノーケル型対物レンズよりも優れていることに関する。

　実施例１で記載したように、シュノーケル型対物レンズは、図２のシュノーケル型対物レンズ軸上磁場曲線２９のような軸上磁場を発生し、また磁場強度も、実施例１から３に説明した対物レンズやアウトレンズ型対物レンズのそれよりも強い。このタイプのレンズでは、大きな駆動電圧および励磁電流を必要とし、コイルの発熱も上昇することからコイル冷却などの工夫が必須となる。一方で、アウトレンズ型対物レンズでは、少ない駆動電圧、励磁電流で動作が可能で、コイル冷却などの工夫は必要としない。

　実施例１から３に説明した対物レンズの場合、発生する軸上磁場がシュノーケル型対物レンズとアウトレンズ型対物レンズの中間であるため、駆動電圧、励磁電流、コイル発熱に対して検討が必要であるが、本発明の目的を十分達成可能なレンズ形状においては、アウトレンズ型対物レンズと同様に考えてよく、比較的少ない駆動電圧、励磁電流で動作が可能で、コイル冷却も必要ないことは、シミュレーションによってわかっている。

　したがって、高分解能化（短焦点化）と効率的な反射電子検出に加え、省電源・電流動作の実現が可能である。

１　電子源
２　第一コンデンサレンズ
３　第二コンデンサレンズ
４　偏向コイル
５　エネルギー分離器（Ｅ×Ｂ）
６、２７　二次電子検出器
７　対物レンズ
８　試料台
９　第一差動絞り
１０　二次電子および二次電子軌道
１１　対物レンズ磁場範囲
１２　排気系
１３　電子銃排気配管
１４　二次電子検出器アンプ
１５　ディスプレイ部
１６　ニードルバルブ
１７　電子銃
１８　一次電子ビーム
１９　反射電子検出器
２０　二次電子検出器電極（＋１０ｋＶ）
２１　第一ロータリーポンプ（低真空用）
２２　第二ロータリーポンプ（排気系背圧排気用）
２３　試料室
２４　二次電子検出器のアース電極
２５　対物レンズ主面
２６　反射電子および反射電子軌道
２８　二次電子コレクタ電極
２９　シュノーケル型対物レンズ軸上磁場曲線
３０　アウトレンズ型対物レンズ軸上磁場曲線
３１　本発明の対物レンズ軸上磁場曲線
３２　ＷＤ作動距離
３３　ＷＤが短いときの反射電子画像
３４　ＷＤが長いときの反射電子画像
３５　光軸

Claims

　荷電粒子源と、
　対物レンズを含み前記荷電粒子源から放出される一次荷電粒子線を集束して試料上で走査する荷電粒子光学系と、
　前記対物レンズで発生する磁場によって対物レンズ内に巻き上げられた、前記試料から発生する二次電子を検出する二次電子検出器と、
　前記一次荷電粒子線の照射によって前記試料から発生する反射電子を検出する反射電子検出器と、
　前記複数のレンズを制御する制御部とを備え、
　前記二次電子検出器および前記反射電子検出器の信号を用いて前記試料の画像を取得する走査電子顕微鏡であって、
　前記対物レンズは、前記反射電子が試料からの出射方向を保ったまま前記反射電子検出器に到達できる強度の磁場を、試料と対物レンズとの間の空間に発生させることを特徴とする走査電子顕微鏡。
　請求項１に記載の走査電子顕微鏡において、
　前記対物レンズの主面近傍に差動排気用のオリフィスが配置され、前記電子線の通路は高真空に、試料が配置される試料室は低真空に、区分けされることを特徴とする走査電子顕微鏡。
　請求項１または２に記載の走査電子顕微鏡において、
　前記反射電子検出器は前記対物レンズの下方に設置されることを特徴とする走査電子顕微鏡。
　請求項１ないし３の走査電子顕微鏡において、
　前記対物レンズ内に設置されたＥ×Ｂ偏向器を有することを特徴とする走査電子顕微鏡。
　請求項１ないし４に記載の走査電子顕微鏡において、
　前記試料から前記対物レンズ下面までの空間における前記対物レンズからの漏れ磁場は、反射電子のエネルギーに応じて可変であって、かつ、前記対物レンズからの漏れ磁場に対し前記試料から発生した反射電子の軌道に影響が無い条件で最適化された対物レンズ形状を有することを特徴とする走査電子顕微鏡。
　請求項１ないし５に記載の走査電子顕微鏡において、前記試料から発生した反射電子は出射された方向のまま反射電子検出器まで到達し、前記対物レンズと前記試料と距離を変化させても一定の像質で観察が可能な走査電子顕微鏡。