SE437442B - Sett for alstrande av bilder medelst stralning, samt apparat for omvandling av stralning till synligt ljus - Google Patents

Description

vsosazo-3 Skilda slags förstärkningsskärmar, filmer och kombinationer av dessa har ïanvänts för att minska fordringarna pâ höga doser. Skärmar med lysämnen av de sällsynta jordmetallerna, ekempelvis med terbium aktiverade oxisulfider av gadolinium och lantan har höga absorptionsverkningsgrader inom ett område av 60 % för de typiska medicinska röntgenstrålenergierna av från 20 till 60 keV.

De har även höga verkningsgrader ifråga om den efterföljande omvandlingen av den absorberade röntgenstrålenergin till stora antal fotoner för synligt ljus.

En lämplig koppling av skärmarna till filmer med hög känslighet inom det ut- sända synliga ljusets band kan användas för att minska den erforderliga expone- ringstiden med en faktor av approximativt 50 i jämförelse med en direkt expo- nering av filmen med röntgenstrålarna. För fluoroskopiska undersökningar g används skärmen ensam utan någon film. I dylika fall har även mörkeradap- terade ögon svårigheter att urskilja bilddetaljer vid normala röntgenstrâl- doser. Detta förhâllande gör tillsamans med den erforderliga långa expone- ringstiden att strâldosen blir oacceptabelt hög.

Bildförstärkare har även spelat en roll vid sökandet efter en minskning av de erforderliga stråldoserna. Röntgenstrålbildförstärkare började med ett förstärkarrör av diodtyp. *I ett dylikt rör kommer kinetiska energier av stor- leksordningen tiotals keV att tilldelas de fotoelektroner som alstras antingen direkt genom röntgenstrålar eller via en omvandling från röntgenstrâlning till synligt ljus på en fotokatod innan de slår ned på en utgângsskärm med lysämne.i Samtidigt förminskas elektronbilden ett flertal gånger innan den anländer till utgângsskärmen.» Förminskningen i tandem med höga kinetiska energier hos foto- Üelektronerna resulterar i en intensifierad röntgenstrålbild. I dessa rör kommer, efter den inledande alstringen av fotoelektroner, antalet elektroner i elektronbilden att kvarstå konstant och multipliceras icke. De elektriska och elektrooptiska fordringarna i anläggningar som använder dessa rör gör att anläggningarna blir stora,-invecklade och skrymmande. ' På senare tid har multiplikatorer av s.k. mikrokanaltyp (MCP) använts djrekt som en fotokatod för infallande röntgenstrålar tillsammans med en ut- gângsskärm med lysämne. Nackdelen med denna lösning är att den ringa sannolik- heten för frambringande av fotoelektroner i MCP-material vid medicinska röntgen- strâlenergier, och den ringa sannolikheten för att de fotoelektroner som fram- bringas djupt i materialet går ut och multipliceras resulterar i en kvantverk- ningsgrad som på sin höjd uppgår till några procent. Vid en dylik låg verknings- grad förefinns en förlust av en stor del av informationen som icke kan återtas under senare steg. Vidare orsakar röntgenstrålar som tränger igenom mera än en kanal före detekteringen en försämring av bilden och en förlust ifråga om upp- lösningen. 3. vaosezo-3 Enligt en andra senare lösning under användning av en MCP-multiplikator lhar fotokatodmaterial för synligt ljus avsatts direkt på baksidan av ett rönt- genstrållysämne. MCP-multiplikatorn följer efter fotokatoden med dess utgångs- lysämne. Inkommande röntgenstrålar omvandlas först till synligt ljus och det synliga ljuset omvandlas till fotoelektroner, elektronerna förstärks av MCP- multiplikatorn och omvandlas ännu en gång till synligt ljus genom utgångslys- sämnet. Denna andra lösning under användning av en MCP-multiplikator har en mycket högre kvantverkningsgrad än den tidigare angivna lösningen. Den högre verkningsgraden kan direkt tillskrivas användningen av röntgenstrållysämnet, som är mycket effektivt. Den andra lösningen uppvisar emellertid ett inne- boende problem. Närheten av röntgenstrållysämnet.till den synnerligen känsliga fotokatoden för synligt ljus som erfordras anordnade i samma vakuumhölje för att bibehålla upplösningen orsakar en förorening av fotokatodmaterialet och be- gränsar på ett allvarligt sätt förstärkningsanordningens livslängd. Det betydel- sefullaste ifråga om de båda föregående lösningarna som använder sig av en MCP- multiplikator är emellertid att röntgenstrålarna först måste gå in i förstärk- ningsanordningens vakuumhölje innan de detekteras och förstärks. Röntgenstrâ- larna måste därvid passera genom ett fönstermaterial som förseglar vakuumkamma- ren. För att undvika en betydelsefull förlust av kvantverkningsgrad måste detta fönstermaterial vara mycket tunt och kommer därför att vara synnerligen transpa- rent för infallande röntgenstrålar. Å andra sidan måste det vara tjockt nog för. att motstå en tryckskillnad av åtminstone en atmosfär. Dessa två principiellt mot varandra stridande fordringar resulterar i en konstruktionskompromiss av sådant slag som exempelvis ett böjt fönster med en tjocklek av nägra få hundra pm, men även denna minimala tjocklek resulterar i en förlust av från 20 % till 30 % av de infallande röntgenstrålarna. Ehuru dylika tunna fönster kan vara till- räckliga för laboratorieexperiment är de i allmänhet alltför ömtåliga för an- vändning i drift. o ' I enlighet med föreliggande uppfinning är den för röntgen- och gammastrålar avsedda bildalstrande anordningen i stånd att avbilda antingen en struktur an- bragt mellan en källa för röntgen- eller gammastrålar med låg intensitet och an- ordningen eller själva källans rymdfördelning. Den bildalstrande anordningen in- kluderar en apparat som är i stånd att omvandla laddade eller neutrala partiklar liksom röntgen- eller gammastrålar till synligt ljus och därefter avsevärt inten- sifiera det synliga ljuset till en nivå som lämpar sig för betraktning inom kliniska eller liknande arbetsomgivningar. Omvandlaren tjänar som anordningens främre ände och består av ett skikt av luminescent material som kan omvandla röntgen- eller gammastrålar till synligt ljus. Omvandlaren är genom ljus kopplad pen” Glšäïaïf? vsosazo-z 4 d_. i till en förstärkare för synligt ljus som kan inkludera en förstärkare med en mikrokanalplatta. Kombinationen av en anordning med strålning till synligt ljus och en förstärkare för synligt ljus kan ytterligare kombineras med den egna strâlningskällan eller kan användas tillsammans med en oberoende strålningskälla.

För att uppfinningen skall förstås bättre kommer densamma att beskrivas mera detaljerat under hänvisning till de bifogade ritningarna. .Figur l är ett blockschema för den föreliggande uppfinningen och anger den grundläggande idë som uppfinningen grundar sig på. Figur 2 är ett blockschema som-anger de funk- tionella elementen i föreliggande uppfinning. Figur 3 är en tvärsektionsvy av föreliggande uppfinning tagen efter en utföringsforms huvudaxel. Figur 4 är ett blockschema för en matningsanordning_för föreliggande uppfinning. Figur 5 är en sidovy av uppfinningen med bildförstärkaren mekaniskt kopplad till sin egen källa. _ ' På ritningen anger lika beteckningar lika detaljer på de skilda ritnings- figurerna och figur l anger den grundläggande anläggningen med röntgen- och g gammastrâlar till en förstärkare för synligt ljus för att visa den idë som den med röntgen- och gammastrålar med låg intensitet arbetande avbildningsanord- ningen grundar sig på. Anläggningen kan betraktas som i huvudsak sammansatt av en omvandlare för omvandling av röntgen- och gammastrålar till synligt ljus, som i sin tur driver en förstärkare för synligt ljus. En version kan helt enkelt utgöras av en skärm belagd med lysämnen av de sällsynta jordmetallerna och denna verkar som en omvandlare och är skärmad mot ljus från omgivningen och står i kon- takt med en utsida på ett förstärkarrör för synligt ljus för en för nattseende avsedd anordning utan tillhörande optik. Denna version har betecknats som ett LIXI-skop (ett organ som arbetar med röntgenstrålar med lag intensitet).

Figur 2 visar huvudfunktionselementen i den totala kombinationen för en ut- _föringsform 20 av uppfinningen. En skärm Zl mot synligt ljus verkar för ute- stängande av synligt ljus vilket kommer från omgivningen men utgör däremot icke i huvudsak någon skärm för röntgen- eller gammastrâlning. De röntgen- eller gammasträlar som träffar skärmen Zl går genom denna och infaller mot och träffar lysämnes- eller scintillationsmaterialet 22, vilket i sin tur alstrar synligt ljus. Elementen Zl och 22 utgör därför en omvandlare från röntgen- eller gamma- strâlar till synligt ljus. En ingångsplatta 23 för en fiberoptik hindrar sido- spridning av det från elementet 22 inkommande ljuset och överför ljuset till en fotokatod 24. Fotokatoden omvandlar det till densamma överförda ljuset till elektroner, vilka i sin tur förstärks genom HCP-förstärkaren 25. Förstärkarens elektronutsignal omvandlas därefter tillbaka till synligt ljus genom en utgångs- lysämnesskärm 26. Det ljus som alstras av utgângslysämnesskärmen överförs till f ' ~ - . . .- iaosszo-3 01 betraktaren genom en utgângsfiberoptikplatta 27, som används för att hindra sidospridning av ljuset; ' Figur 3 är en detaljerad tvärsektionsvy av uppfinningsföremålet 20, som tidigare ifråga om funktionen beskrivits under hänvisning till figur 2, och tvärsektionsvyn har tagits längs huvudaxeln. Elementen 23 till 27 förefinns inom ett hus 28, som kan vara runt och är utbildat av isolermaterial av glas, keramik eller liknande som lämpar sig för elektrisk isolering och vakuumisole- ring. Den inkommande strålningen träffar ljusskärmen Zl. Denna skärm kan ut- göras av ett tunt folie av aluminium eller magnesium eller likvärdigt opakt mate- rial med lågt Z som lämpar sig för att spärra synligt ljus från omgivningen men samtidigt är synnerligen transparent för röntgen- och gammastrâlar. Alternativt kan ljusskärmen utgöras av svart plastfolie eller papper fritt från hål. Den _måste helt täcka elementet 22.

Elementet 22 omvandlar varje absorberad inkommande strålningspartikel till ett stort antal fotoner för synligt ljus. Så länge som någon strålning absor- beras av omvandlaren finns det ringa sannolikhet för att information skall gå förlorad. Lysämnen av de sällsynta jordmetallerna, exempelvis genom terbium aktiverad 90 % gadolinium- och lO % lantan-oxisulfid kan användas för röntgen- strälomvandling med hög verkningsgrad. För gammastrålomvandling kan omvandlas scintillationsmaterial, exempelvis natriumjodid (Nad) eller cesiumjodid (Csd) med eller utan aktivering genom störämnen såsom tallium (Tl) eller natrium (Na).

Då det är fråga om lysämnet kan detta anbringas direkt på fiberoptikplattan 23 eller anbringas på en separat fiberoptikplatta, vilken därefter kopplas till plattan 23, men då det är fråga om scintillationsmaterial kan detta förefinnas i form av tunna plattor som optiskt är kopplade till fiberoptikingängsplattan 23.

För.dosimetriska undersökningar där den infallande strålningen kan vara elektro- magnetisk (exempelvis röntgen- eller gammastrålning), laddade eller neutrala partiklar, kan plastscintillatorer användas som omvandlare på grund av deras med »vävnad likvärdiga egenskaper. Det är att lägga märke till att skärmen 2l kan vara âstadkommen genom att "aluminisera" elementet 22, vilket i sin tur måste täcka ingângsfiberoptikplattan 23. Den av synligt ljus bestående bilden från elemen- tet 22 införs i högvakuumkammaren 29 medelst ingångsfiberoptikplattan 23, som består av fibrer med en diameter av 5 pm. Fiberstorleken skall vara tillräckligt liten för att försämringen av anläggningens upplösning skal] vara minimal. Platt- tjockleken är icke kritksk men möjligheten att använda en tjock platta utan att arbetsegenskaperna påverkas ger möjlighet till en kraftig anordning. Förlust av upplösning är i typiska fall minimal på grund av den fasta kopplingen mellan ingångsfiberoptikplattan och omvandlaren. eoe“°öö§$f g 7805820-3 i 6 På ingângsfiberoptikplattans baksida, dvs. på vakuumsidan av plattan 23, har pâförts en fotokatod för synligt ljus och betecknad 24 och materialet för denna, exempelvis S-20 har valts att noga passa ihop med elementets 22 utgångs- vâglängd. Varje infallande strålningspartikel kommer därför att omvandlas till ett stort antal fotoelektroner genom fotokatoden. Fotoelektronerna accelereras genom approximativt 200 volt över ett gap 30 med en storlek av 0,2 mm till in- gången på en mikrokanalplatta (MCP) 25 som utgör en förstärkare, som i detta fall är uppbyggd med kanaler med en innerdiameter av 12 pm och ett förhållande mellan längden och diametern av approximativt 40. På grund av den stora när- heten mellan fotokatoden 24 och ingångssidan på MCP-förstärkaren 25 och den höga elektriska fältstyrka (lO4 V/cm) som elektronerna utsätts för kommer förlusten ifråga om upplösningen att återigen vara minimal. 2 I För att erhålla ett arbete som är fritt från brus och för att hindra för- orening av fotokatoden har den stora arean hos plattan för MCP-förstärkaren 25 med dess millioner kanaler fullständigt avgasats innan förstärkardelen förseglas i ett högt vakuum, som approximativt uppgår till l0'9 torr. Sedan förstärkar- delen förseglats, används den som en integrerad enhet.

WCP-förstärkaren 25 drivs med en spänning av 700 till l000 volt i omättat tillstånd med en medelelektronförstärkningsgrad av ungefär l03. Det är att lägga märke till att när den arbetar i omättat tillstånd med insignaler i form av enstaka elektroner, har MCP-förstärkaren med raka kanaler en förstärknings- gradsfördelning som är nästan exponentiell till-formen. Detta slags förstärk- ningsgradsfördelning bidrar till den resulterande bildens brusfaktor. När emellertid insignalerna består av stora antal elektroner, såsom är fallet vid drift av LIXI-skopet, strävar förstärkningsgradsfördelningen att bilda en topp mot ett medelvärde och förbättrar härigenom bildens kvalitet. Vidare kommer, på grund av att varje röntgen- eller gammastråle alstrar ett stort antal fotoelek- troner, sannolikheten för informationsförlust att vara nästan noll efter den inledande absorptionen i omvandlaren. _ Istället för den grundläggande MCP-förstärkaren kan MCP-förstärkaren 25 utgöras av en dubbel MCP-förstärkare anordnad i "vinkel"-konfiguration eller av en enda HCP-förstärkare med ett stort förhållande mellan längd och diameter och med krökta kanaler, varvid båda dessa förhållanden utan någon jonåtermatning ökar elektronförstärkningsgraden till mellan l06 och l07 med en förstärkningsgradsför~ delning som uppvisar toppar. Vidare kan den eller de använda MCP-förstärkarna uppvisa ökade diametrar eller ha kanaler med koniska ingångar för att minska de overksamma areor som för närvarande orsakas av kanalväggarnas tjocklek.

Pode Quaïafif , .1 veosazo-3 Utgångselektronerna från MCP-förstärkaren 25 accelereras medelst en lämp- lig potential av 5 till 6 kV över ett gap av 1,3 mm och betecknat 31, vilket svarar mot en fältstyrka av ungefär 4,6 x l04 V/cm, och faller in mot en alumi- niserad lysämnesskärm 26 med exempelvis P-20, som påförts som ett skikt på ut- gângsfiberoptikens platta 27. -Det aluminiserade lysämnet hindrar att det sker en återmatning av synligt ljus till fotokatoden 24. Utgângslysämnet kan ut- göras av vilket som helst lysämne som avger synligt ljus med våglängd och av- .klingning eller borttoning som passar ihop med den särskilda tillämpning som önskas, dvs. uppteckning på stillastående eller rörlig film, direkt betraktning med eller utan rörelse, eller användning av bildalstrande anordningar. Utgångs- fiberoptikens platta 27 tjänar återigen som en ljusrörledning och bibehåller bildupplösningen. Det är att lägga märke till att såväl ingângs- som utgångs- fiberoptikens platta 23 resp. 27 även tjänar som en vakuumförsegling. Dessutom bringar utgångsplattan 27 den slutliga förstärkta bilden till ett plan som ligger jämsmed förstärkarens bakre yta och gör därigenom anordningen lätt att koppla till en godtyckdig form av bilduppteckningsanordning, exempelvis en kamera, en CCD (laddningskopplad anordning), TV-uppteckningar och liknande.

Det är även att lägga märke till att ehuru ingångs- och utgångsfiberoptik- plattorna föredras är de icke väsentliga för verksamheten. Tunt plant glas kan även användas men är mycket ömtåligare.

Huset 28 är som visas cylindriskt och alla element är även i stort sett cylindriska. Fiberoptikplattorna 23 och 27 tjänar såsom redan angivits, även som förseglingar för huset, som innehåller fotokatoden 24, mikrokanalplattför- stärkaren 25 och lysämnesskärmen 26 i ett högt vakuum. Omvandlaren, som består av ljusskärmen 21 och lysämnes- eller scintillationsmaterialet 22, täcker husets ände för den inkommande strålningen. Omvandlaren ligger emellertid utanför huset 28, som innehåller det evakuerade omrâdet 29. Stift 32, 33, 34 och 35 skjuter fram från huset 48 för att bilda matningsanslutningar till LIXI-skopet.

I ett typiskt fall ligger fotokatoden 24 på -200 V, ingången till mikrokanalplatt- förstärkaren 25 är jodad och utgången på mikrokanalplattförstärkaren 25 befinner sig på en potential av mellan 700 och lO0O volt och lysämnesskärmen 26 befinner sig på en potential av mellan 5 kV och 6 kV.

Fig 4 visar ett blockschema för en matningsanordning 40 som kan användas för LIXI-skopet. Det finns två drivkedjor som består av regulatorer 4l, 42, Hartley-oscillatorer 43, 44 upptransformatorer 45, 46 och multiplikatorer 47, 48.

Matningsanordningen 40 kan drivas av en källa 49 med en spänning av 2 till 3 volt och kan göras helt bärbar. En potentiometer 50 ligger i serie med utgångslys- ämnesskärmen. Eftersom det förefinns ett mycket lågt strömflöde, kommer spän- .7805820-3 s -för att ändra utsignalen från MCP-förstärkaren. ningen på skärmen att kvarstå i huvudsak konstant. Variationen av spännings- fallet över potentiometern matas emellertid tillbaka till Hartley-oscillatorn 43 Vid driften kommer, när utgångs- lysämnesskärmen blir mycket ljus, spänningsfallet över potentiometern 50 att bli jämförelsevis stort. Detta spänningsfall matas via kretsen 52 för den auto- matiska ljushetsregleringen tillbaka till Hartley-oscillatorn 43 för att minska Detta resulterar i en minskning av utsignalspänningen Genom att densammas utsignalnivå. från MCP-förstärkaren, och därigenom minskas densammas förstärkning. minska MCP-förstärkarens förstärkningsgrad kommer lysämnet att fördunklas och härigenom skyddas skärmen mot att brännas. Matningsanordningen kan inneslutas i kiselgummi eller liknande skyddande material, som placeras runt LIXI-skopet.

Ehuru LIXI-skopet med sina åtföljande delar kan användas tillsammans med en vanlig strålningskälla som bragts ned till en mycket låg intensitetsnivâ, E kan den även på ett nyttigt sätt användas tillsammans med sin egen lilla strål- ningskälla. Denna källa kan vara oberoende av LIXI-skopet eller alternativt mekaniskt kopplad till LIXI-skopet. Figur 5 anger en sidovy av en utförings- form 60 av ett LIXI-skop 61, som är mekaniskt kopplad till en strålningskälla 62.

Såsom visas utgörs strâlningskällan av en radioaktiv isotop men kan utgöras av en strålningsgenerator. Strålningskällan 62 är innesluten i en med öppen ände försedd kraftig metallcylinder 63, vars huvudaxel visas vara horisontell, och densamma är täckt av en vridbar, cylindrisk, kraftig och av metall bestående strälningsskärm 64, vars huvudaxel visats vara vertikal. Ett handtag 65 har anordnats och kan innehålla ett batteri, en till-från-strömställare och ett manöverdon för förstärkningsreglering för LIXI-skopet. Strâlningskällan bibe- hålls i ett fixerat läge i förhållande till LIXI-skopet medelst en styv bärarm 66. En manuellt påverkbar manöveranordning 67 för till- och frânslag har an- ordnats för att reglera läget av strålningsskärmen 64 via drivanordningen 68.

Då manöveranordningen eller ratten 67 befinner sig i "till"-läget, kommer skär- men 64 att vara belägen så att öppningen 69 ligger direkt i linje med LIXI- skopet, och den totala anordningen är då verksam. I "från"-läget har skärmen 64 vridits till ett läge där öppningen 69 har vridits bort från cylinderns 63 öppna ände och all utgående strålning är spärrad. Denna konfiguration är därför säker att hantera på grund av att strålningen är oskärmad endast då så är nödvändigt och strålningskällan ligger alltid i linje med LIXI-skopet när den är oskärmad.

På grund av LIXI-skopets höga kvantförstärkning och den därmed följande minskningen av patientdosen blir det vid vissa tillämpningar, såsom dental fluoro- skopi och radiografi, möjligt att utbyta den vanliga röntgenstrålapparaten mot sådana radioaktiva källor som J125 (halveringstid tå = 60 dagar), Cdlog '7805820-3 (tå = l,3 âr) eller Snllgm (tå = 250 dagar). Dessa utgör exempel på källor som avger röntgenstrâlar inom det energiomrâde som erfordras för medicinska och dentala tillämpningar. Dylika källor, som är helt förenliga med LIXI-skopet, är kommersiellt tillgängliga med aktiviteter inom området l0 - l00 mC och med en sådan geometrisk utformning att de utgör punktkällor, såsom visas i figur 5 av elementet 62.

Det är att lägga märke till att modifikationer i enlighet med teknikens ståndpunkt kan ske ifråga om det redan beskrivna LIXI-skopet för att ytterligare förbättra detsammas prestanda, exempelvis bildkvaliteten. Modifikationerna kan inkludera l) användning av en omvandlare med hög upplösning för speciella tillämpningar, exempelvis mammografi, 2) användning av fotokatoder som har känsligheten på topp för den våglängd som omvandlarna med hög upplösning arbetar med, 3) åstadkomma utgångslysämnen med skilda avklingningstider och våglängder för specifika tillämpningar och 4) åstadkomma skilda radioaktiva källor för att användas vid skilda tillämpningar och för att anpassas till en särskild konfigu- ration ifråga om LIXI-skopet.

Det nu beskrivna LIXI-skopet har därför många nya särdrag och fördelar som icke förefunnits enligt teknikens tidigare ståndpunkt. De använda omvandlarna har höga kvantverkningsgrader inom exempelvis energiområdet för medicinska rönt- genstrâlar. Dylika höga verkningsgrader, och därmed även högt informationsinnehåll bibehålls på grund av att strålningen direkt träffar omvandlaren utan att störas av ett fönster. Förstärkarens höga kvantförstärkningsgrad utnyttjas därför även helt. ' LIXI-skopet kan lätt utbildas med en kraftig och oöm konfiguration som lämpar sig att användas på fältet och inom sjukhus. Detta möjliggörs på grund av att omvandlaren ligger utanför förstärkaren men att trots detta förstärkaren kan arbeta i ett högt vakuum utan nâgra ömtâliga fönster. Genom att omvandlaren ligger utanför förstärkaren elimineras problenet med förorening av fotokatoden genom material från omvandlaren. Genom att omvandlaren ligger utanför förstär- karen kan man dessutom lätt byta omvandlare för olika tillämpningar.

Användningen av ingångs- och utgångsfilteroptikplattor eliminerar tunna och ömtåliga glasfönster och medför ingen förlust ifråga om upplösningen. LIXI- skopets plana ingångs- och utgångsytor tillåter en maximal och under vissa om- ständigheter direkt kontakt med såväl patienten som eventuella bildupptecknings- anordningar. Det är tydligt att LIXI-skopets utgângsbild kan förstärkas ytter- ligare genom ytterligare förstärkare samt förstoras eller förminskas i den män detta erfordras. LIXI-skopet med sin egen lilla radioaktiva källa tillåter fluoroskopi och radiografi medelst en_bärbar anordning som har fickstorlek, och 1300:: Qæfiww vsosezo-3 a “N därigenom är det möjiigt att erhåiia tiiïträde till sådana områden som tidigare ansetts besväriiga att komma åt. Vidare kan LIXI-skopet med sin egen stråinings- käïla för iåga doser arbeta på sådant sätt att andra känsïiga delar av kroppen, som icke är av intresse för diagnostiseringen, icke behöver utsättas för onödig stråining. Pâ grund av att LIXI-skopet uppvisar en sådan hög förstärkning och därför tiiiåter användning av käilor med synnerligen ïâg intensitet kan Iång- siktig fiuoroskopi, exempeivis rotkanaiarbete, ske utan att gränserna för säkra doser överskrids. Kontinuerïig och momentan visue11 observation på piatsen kan därför bibehåiias för att observera kirurgiska framsteg. ---_-.»-._.....:_._... .__ Peoe QUALITY

Claims (5)

1. 7805820-3 ll P a't e n t k r a v l. Sätt för alstrande av bilder medelst strålning, k ä n n e ~ t etc k n a t av att sättet omfattar dels att placera en strålningskälla med låg intensitet framför ett föremål och placera en anordning bakom före- mälet, varvid den nämnda anordningen omvandlar strålning till synligt ljus, och att därefter förstärka synligt ljus medelst en ljusförstärkare med hög förstärkningsgrad och som inkluderar en förstärkare med mikrokanalplatta och att den nämnda strålningskällan är mekaniskt kopplad till nämnda för- stärkningsanordning.

2. Sätt enligt patentkravet l, k ä n n e t e c k n a t därav, att den nämnda strålningskällan utgörs antingen av en röntgenstrâlkälla, av en gammasträlkälla, av en källa för laddade partiklar, en källa för neutrala partiklar, är radioaktiv eller är en strålningsgenerator.

3. Apparat för omvandling av strålning till synligt ljus, k ä n ~ n e t e c k n a d av att den består av organ (2l, 22) för att omvandla inkommande strålning till synligt ljus, organ (24, 25, 26) för att förstärka synligt ljus och vilket inkluderar en förstärkare av typen mikrokanalplatta, organ (23) för att koppla det synliga ljuset från omvandlingsorganet (Zl, 22) till förstärkningsorganet (24, 25, 26), varvid nämnda organ (24, 25, 26) för förstärkning av synligt ljus är inneslutet inom ett evakuerat utrymme (28) och nämnda organ (Zl, 22) för omvandling av inkommande strålning är anordnat utanför det evakuerade utrymmet (28) och av en strålningskälla (62) som är mekaniskt kopplad till apparaten.

4. Apparat enligt patentkravet 3, k ä n n e t e c k n a d därav att den-nämnda strålningskällan är en radioaktiv källa eller en strâlnings- generator.

5. Apparat enligt patentkravet 3, k ä n n e t e c k n a d därav att den nämnda strâlningskällan kan bringas att stråla mot det nämnda organet (Zl, 22) för omvandling av inkommande strålning. g _6,, Apparat enligt patentkravet 3, k ä n n e t e c k n a d därav att den nämnda inkommande strålningen utgörs av röntgenstrålar eller av gammastrålar eller av laddade partiklar eller av neutrala partiklar. o, PCW* o, 7805820 -3 12 7. Apparat enligt patentkravet 3, k ä n n e t e c k n a d därav att nämnda organ (2l, 22) för omvandling av inkommande strålning är meka- 7 niskt kopplat till det nämnda organet (24, 25) för förstärkning av synligt t ljus." 8. Apparat enligt patentkravet 3, k ä n n e t e c k n a d därav att nämnda organ för omvandling av inkommande strålning är ett lysämne (22). 9. Apparat enligt patentkravet 3, k ä n n e t e c k n a d därav j att nämnda organ för omvandling av inkommande strålning utgörs av ett scin- tillationsmaterial (22). l0. Apparat enligt patentkravet 8, k ä n n e t etc k n a d därav att nämnda lysämne är av ett slag som har hög omvandlingsverkningsgrad i fråga om omvandling av röntgenstrålar till synligt ljus. ll. Apparat enligt patentkravet 9, k ä n n e t-e c k n a d därav att nämnda scintillationsmaterial har en hög verkningsgrad ifråga om omvand- ling av gammastrâlar till synligt ljus. l2. Apparat enligt patentkravet 8, k ä n n e t e c k n a d därav att nämnda lysämne är ett lysämne med sällsynta jordmetaller eller utgörs av med terbium aktiverad 90 % gadolinium och l0 % lantan oxisulfid. l3. Apparat enligt patentkravet 9, k ä n n e t e c k n a d därav att nämnda scintillationsmaterial är valt inom en grupp som består av natriumjodid och cesiumjodid. 14. Apparat enligt patentkravet l3, k ä n n e t e c k n a d därav att nämnda natriumjodid och cesiumjodid är aktiverad medelst störämnen. l5. Apparat enligt patentkravet 9, k ä n n e t e c k n a d därav att nämnda scintillationsmaterial är plast. l6. Apparat enligt patentkravet 3, k ä n n ett e c k n a d därav att nämnda organ för omvandling av inkommande strålning inkluderar en skärm (Zl) mot synligt ljus som är transparent för röntgen- och gammastrâlning. l7. Apparat enligt patentkravet 3, k ä n n e t e o k n a d därav att nämnda organ (Zl, 22) för omvandling av inkommande strålning är medelst ljus kopplat till nämnda organ (24, 25) för förstärkning av ljus medelst fiberoptikorgan (23). g l8. Apparat enligt patentkravet l7, k ä n n e t e c k n a d därav att nämnda organ för omvandling av inkommande strålning inkluderar ett skikt av lysämne anbragt på nämnda fiberoptikorgan (23).( l9. Apparat enligt patentkravet l7, k äyn n e t e c k n a d därav att nämnda organ (Zl, 22) för omvandling av inkommande strålning är mekaniskt anslutet till nämnda organ (24, 25) för förstärkning av synligt ljus pâ ett , g mekaniskt utbytbart sätt. i i i* *to 7805820-3 13 20. Apparat enïigt patentkravet 19, ak ä n n e t e c k n a d därav att nämnda organ för omvandiing av inkommande strâining är ett iuminescent skikt (22), anbragt på en fiberoptikpïatta (23) oberoende av nämnda organ för förstärkning av synïigt ïjus. 21. Apparat eniigt patentkravet 3, k ä n n e t e c' k n a d därav att nämnda förstärkare (25) med mikrokanaïpiatta utgörs av två förstärkare anbragta i vinkeïkonfiguration. 22. Apparat enligt patentkravet 3, k ä n n e t e c k n a d därav att nämnda förstärkare (25) med mikrokanaïpiatta har kanaier med koniska iniopp.