RU2687508C1 - Способ определения тепловых свойств материалов - Google Patents

Способ определения тепловых свойств материалов Download PDF

Info

Publication number
RU2687508C1
RU2687508C1 RU2018123648A RU2018123648A RU2687508C1 RU 2687508 C1 RU2687508 C1 RU 2687508C1 RU 2018123648 A RU2018123648 A RU 2018123648A RU 2018123648 A RU2018123648 A RU 2018123648A RU 2687508 C1 RU2687508 C1 RU 2687508C1
Authority
RU
Russia
Prior art keywords
sample
thermal
control sample
temperature
test sample
Prior art date
Application number
RU2018123648A
Other languages
English (en)
Inventor
Владимир Аркадьевич Чугунов
Александр Анатольевич Липаев
Original Assignee
Государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Альметьевский государственный нефтяной институт"
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Альметьевский государственный нефтяной институт" filed Critical Государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Альметьевский государственный нефтяной институт"
Priority to RU2018123648A priority Critical patent/RU2687508C1/ru
Application granted granted Critical
Publication of RU2687508C1 publication Critical patent/RU2687508C1/ru

Links

Images

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N25/00—Investigating or analyzing materials by the use of thermal means
    • G01N25/18—Investigating or analyzing materials by the use of thermal means by investigating thermal conductivity

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Health & Medical Sciences (AREA)
  • Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
  • Chemical & Material Sciences (AREA)
  • Analytical Chemistry (AREA)
  • Biochemistry (AREA)
  • General Health & Medical Sciences (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Immunology (AREA)
  • Pathology (AREA)
  • Investigating Or Analyzing Materials Using Thermal Means (AREA)

Abstract

Изобретение относится к измерительной технике, в частности к измерению тепловых свойств материалов, например образцов горных пород. Согласно заявленному способу определения тепловых свойств материалов исследуемый образец приводят в тепловой контакт с первым контрольным образцом в виде полубесконечного тела, подвергают тепловому воздействию поверхность исследуемого образца, сопрягаемую с первым контрольным образцом. Затем поверхность исследуемого образца, противоположную первому контрольному образцу, приводят в тепловой контакт со вторым контрольным образцом в виде полубесконечного тела, выполненным из того же материала, что и первый контрольный образец, и регистрируют изменение температуры второго контрольного образца. Определяют поправку к используемому при расчете расстоянию между поверхностью второго контрольного образца, контактирующей с исследуемым образцом, и точкой регистрации температуры. Новым является то, что датчик температуры размещен во втором контрольном образце вблизи его торца, сопрягаемого с исследуемым образцом на расстоянии 0,68 rот оси контактирующих тел, где r- радиус исследуемого образца. Тепловое воздействие на исследуемый образец в процессе определения его тепловых свойств является постоянным. Дополнительно определяют коэффициент теплопередачи с боковых поверхностей первого и второго контрольных образцов и вычисляют коэффициент теплопроводности λи температуропроводности аисследуемого образца. Технический результат – повышение точности и упрощение методики определения тепловых свойств материалов. 4 ил.

Description

Изобретение относится к измерительной технике, в частности, к измерению тепловых свойств материалов, например, образцов горных пород.
Известен способ определения теплофизических свойств материалов (а.с. СССР №1004844, G01N 25/18 от 04.11.1981), заключающийся в том, что исследуемый образец в виде пластины приводят в тепловой контакт с первым контрольным образцом в виде полубесконечного тела, подвергают тепловому воздействию поверхность исследуемого образца, сопрягаемую с первым контрольным образцом, затем поверхность исследуемого образца, противоположную первому контрольному образцу, приводят в тепловой контакт со вторым контрольным образцом, выполненным из того же материала, что и первый контрольный образец и регистрируют изменение температуры второго контрольного образца.
В известном способе определения теплофизических свойств материалов задают фиксированную частоту и амплитуду синусоидальных тепловых колебаний в нагревателе. Затем производят измерение амплитуды и сдвига фазы синусоидальных колебаний температуры в контрольном образце. По измеренным амплитуде и сдвигу фазы синусоидальных колебаний температуры определяют теплопроводность и температуропроводность исследуемого образца.
К недостаткам описанного аналога относится неучет теплообмена с боковых поверхностей контактирующих тел, что приводит к систематическим погрешностям измерений. Кроме того, проблемой эксперимента остается неопределенность заложенного в теории метода расстояния между поверхностью второго контрольного образца, контактирующей с исследуемым образцом и точкой регистрации температуры, что приводит к дополнительной погрешности измерений.
Наиболее близким по технической сущности к изобретению (прототипом) является способ определения теплофизических свойств материалов (а.с. СССР №1332210, G01N 25/18 от 23.08.1987), заключающийся в том, что измерения проводят на плоском образце, зажатом между двумя протяженными контрольными образцами. В одной плоскости контакта задают периодические колебания теплового потока, а в другой плоскости регистрируют изменение температуры. Измеряют термические сопротивления и теплоемкости контактных слоев, исходя из их геометрических размеров и физических характеристик. Тепловые сопротивления и теплоемкости контактных слоев используются для вычисления поправок к расчетному расстоянию между источником тепла и регистратором температуры. Введение этой поправки обеспечивает повышение точности.
Существенным недостатком прототипа является то, что в нем не учитывается реально существующий теплообмен с боковых поверхностей контактирующих тел, что приводит к систематическим погрешностям измерений.
К недостаткам метода периодического нагрева, применяемого в прототипе, можно также отнести сложность его технической реализации, обусловленной малым уровнем амплитуд гармонических колебаний, сопоставимых с уровнем шумов аппаратуры, а также трудоемкость математической обработки полученных первичных результатов измерений (выделение постоянной составляющей и гармонический анализ).
Необходимо также отметить, что в качестве исследуемых образцов в прототипе используются пластины, у которых толщина значительно меньше (в 3 раза), чем поперечные размеры (диаметр). В этом случае возможности известного способа ограничены и не позволяют определять тепловые свойства материалов, которые существенно неоднородны по структуре. Так, например, при исследовании тепловых характеристик горных пород размер их образцов в направлении измерения должен на порядок превышать размер их структурных неоднородностей (зерен или пор).
Целью изобретения является повышение точности и упрощение методики определения тепловых свойств материалов.
Поставленная цель достигается тем, что согласно способу определения тепловых свойств материалов, исследуемый образец приводят в тепловой контакт с первым контрольным образцом в виде полубесконечного тела, подвергают тепловому воздействию поверхность исследуемого образца, сопрягаемую с первым контрольным образцом, затем поверхность исследуемого образца, противоположную первому контрольному образцу, приводят в тепловой контакт со вторым контрольным образцом в виде полубесконечного тела, выполненным из того же материала, что и первый контрольный образец и регистрируют изменение температуры второго контрольного образца, при этом дополнительно определяют поправку к используемому при расчете расстоянию между поверхностью второго контрольного образца, контактирующей с исследуемым образцом и точкой регистрации температуры.
При этом в отличие от прототипа, датчик температуры размещен вблизи торца второго контрольного образца, сопрягаемого с исследуемым образцом, на расстоянии 0,68 r0 (где r0 - радиус исследуемого образца) от оси контактирующих тел. Тепловое воздействие на исследуемый образец в процессе определения его тепловых свойств остается постоянным, дополнительно определяют коэффициент теплопередачи α с боковых поверхностей первого и второго контрольных образцов, а вычисление коэффициентов теплопроводности λ2 и температуропроводности а 2 исследуемого образца осуществляют по формулам:
Figure 00000001
Figure 00000002
полученным из решения уравнения, описывающего изменение температуры со временем во втором контрольном образце:
Figure 00000003
где
Figure 00000004
Figure 00000005
Figure 00000006
Figure 00000007
Figure 00000008
Figure 00000009
Здесь:
q0=No/S - характерная величина теплового потока;
P, S - периметр и площадь поперечного сечения контактирующих тел;
N0 - мощность нагревателя.
Используя известное соотношение Cv=λ2/a2 находят объемную теплоемкость Cv.
Описанное размещение датчика температуры способствует устранению систематических погрешностей измерений тепловых свойств материалов, связанных с неполным соответствием физической установки математической модели теплопереноса в системе контактирующих тел.
В результате повышается точность измерения тепло-, температуропроводности и теплоемкости исследуемых образцов материалов.
Повышение точности измерения тепловых свойств в предложенном способе достигают также путем учета теплопередачи с боковых поверхностей системы контактирующих тел (исследуемого образца, первого и второго контрольных образцов).
Для этого дополнительно определяют коэффициент теплопередачи с боковых поверхностей первого и второго контрольных образцов путем замены исследуемого образца контрольным образцом, выполненным из того же материала, что первый и второй контрольные образцы.
Учет теплопередачи через боковые поверхности системы контактирующих тел, кроме того, позволяет исследовать образцы, продольные размеры которых, при том же диаметре, могут существенно превышать аналогичные размеры образца в прототипе, что является существенным преимуществом перед прототипом и расширяет функциональные возможности теплофизического эксперимента.
Использование в экспериментах режима постоянного нагрева упрощает методику определения тепловых свойств материалов. Так, для измерения температуры применяют стандартные приборы, предназначенные для работы с термопарами. Обработку экспериментальных данных осуществляют на основе решения уравнения (3).
На фиг. 1 показана схема, поясняющая способ определения тепловых свойств материалов.
На фиг. 2 представлен график экспериментальных кривых температур в безразмерной форме.
На фиг. 3 представлен график вспомогательной функции ψ, построенной по замерам температуры.
На фиг. 4 показано сравнение теоретической кривой с экспериментальной для случая одинаковых тепловых свойств контактирующих тел.
Схема содержит первый контрольный образец 1 и второй контрольный образец 3, которые имеют известные и равные тепловые свойства (например, выполненные из полиметилметакрилата или кварцевого стекла КВ), плоский источник нагрева 4, представляющий собой, например, спираль, изготовленную из нихромовой фольги, исследуемый образец 2 в виде цилиндра и датчик температуры 5.
Для обработки экспериментальных данных формулу (3) приводят к следующему виду:
Figure 00000010
где
Figure 00000011
При этом, если положение датчика температуры 5 определено достаточно точно, то анализируя экспериментальные данные можно найти θ∞, Θ, γ, а затем α, λ2, А2. Однако, достаточно точно положение датчика температуры 5 определить практически невозможно. Поэтому определение тепловых свойств проводят в два этапа.
На первом этапе рассматривается ситуация, когда все три тела 1, 2 и 3 имеют одинаковые тепловые характеристики. В этом случае температура в выбранной точке сечения, положение которой определяют значениями координаты х, может быть найдена по более простому, чем (3) выражению:
Figure 00000012
Здесь
Figure 00000013
Формула (4) принимает следующий вид:
Figure 00000014
где
Figure 00000015
Поскольку формула (6) верна при
Figure 00000016
то наиболее надежно из эксперимента находят величину θ∞. Используя выражение для θ∞, можно найти положение датчика температуры 5:
Figure 00000017
Так как формулы (5) и (6) определяют одну и ту же температуру, то подставляя (7) в (5) и минимизируя среднеквадратическое отклонение экспериментальных данных от значений температуры, вычисленных по формуле (5) с учетом (7), можно получить значение параметра β. Далее, используя связь параметра β с ν3, вычисляют коэффициент теплопередачи с боковой поверхности контактирующих тел 1, 2 и 3 и положение датчика температуры 5:
Figure 00000018
На втором этапе из анализа температурных замеров находят величины θ∞, Θ. Зная величины α, Xd, θ∞, Θ можно определить коэффициент теплопроводности исследуемого образца 2 λ2 по формуле (1) и коэффициент температуропроводности - по выражению (2).
Таким образом, способ определения тепловых свойств материалов осуществляют в два этапа.
На первом этапе в качестве исследуемого образца 2 используют образец -цилиндр, выполненный из того же материала, что и первый 1 и второй 3 контрольные образцы.
В начальный момент времени включают постоянный нагрев системы контактирующих тел 1, 2 и 3 с помощью плоского источника нагрева 4 и одновременно с помощью датчика температуры 5 проводят замеры температуры в контрольном образце 3, результаты которых записывают в файле File 1.
На основе полученных данных вычисляют коэффициент теплопередачи α с боковой поверхности контактирующих тел 1, 2 и 3, а также положение датчика температуры 5 xd по формулам (8) и (7).
На втором этапе в зазор между первым 1 и вторым контрольным образцом 3 заключают исследуемый образец 2. Аналогично первому этапу производят замеры температуры в контрольном образце 3, результаты которых записывают в новый файл (File_2).
По формулам (1) и (2) определяют коэффициенты теплопроводности λ2 и температуропроводности а2 исследуемого образца 2.
Приведем пример реализации предлагаемого способа определения тепловых свойств материалов.
На первом этапе, когда все три тела 1, 2 и 3 выполнены из одного и того же материала, проведены замеры температур и результаты записаны в файл File_l. Замеры проводились при следующих исходных данных:
U=1.6 v; - напряжение;
А=0.43 а; - ток;
L=0.00634; "м";- длина образца;
λ3=0.194;"Вт/м*град"; - теплопроводность эталона;
α3=1.15*10^-7; "м2/с"; - температуропроводность эталона;
r0=0.015; "м"; - радиус сечения;
t0=L2/α3; "c"; - характерное время;
q0=U*А/(π*r0); - величина теплового потока;
θ*=L*q0/λ3=31.8085 С°; - характерная температура.
Построим вспомогательную функцию
Figure 00000019
Figure 00000020
Имея замеры температуры
Figure 00000021
строят значения функции в точках
Figure 00000022
(Фиг. 2).
Фиг. 3 иллюстрирует поведение функции ψ, построенной по экспериментальным данным. Для полученных замеров температур имеем следующие данные: n=10000, nт=2000, где:
n - номер последнего замера,
nT - номер замера, соответствующего времени Fo=T.
Выпишем функционал вида
Figure 00000023
где:
Figure 00000024
W=Ln(ψ0), n1 - определяют временем, начиная с которого справедлива формула (6),. n2=n-nT,.
Для функционала вида (10) находят значения параметров W и γ, при которых
Figure 00000025
достигает минимума:
Figure 00000026
Здесь введены следующие обозначения:
Figure 00000027
Figure 00000028
Используя данные температурного замера (File_1) и формулы (11), получаем:
γ=0.161681, W=-1.44648
Зная γ, W, найдем следующие величины:
Figure 00000029
Вычисления по формулам (12) дают значения:
ψ0=0.235398, w0=0.390038
Далее путем минимизации функционала:
Figure 00000030
где
Figure 00000031
- замеры температуры в заданном сечении (File_1),
находим температуру 0∞:
Figure 00000032
Для рассматриваемого эксперимента по формуле (14) находим: θ∞=0.673287.
Далее, в соответствии с формулой (5), можно составить функционал вида:
Figure 00000033
где
xd(β) - координата сечения расположения датчика температуры 5, определяемая формулой (7):
Figure 00000034
- функция параметра β, определяемая правой частью формулы (5), то есть
Figure 00000035
Путем минимизации функционала (15), находим параметр β и затем положение датчика температуры 5 по формуле (5):
β=0.434892, xd(β)=1.23041.
Зная эти величины, можно построить график функции
Figure 00000036
по формуле (5), которая является точной для математической модели рассматриваемого процесса, когда тепловые свойства всех контактирующих тел 1, 2 и 3 одинаковые.
На фиг. 4 показано сравнение экспериментальной кривой с теоретической, построенной по полученным значениям величин β, и xd(β), где черная кривая - экспериментальная, синяя - теоретическая кривая, построенная по формуле (5).
Поскольку совпадение вполне удовлетворительное, то пользуясь первой формулой из системы (8), вычисляем коэффициент теплопередачи α:
α=7.89034.
Зная коэффициент теплопередачи α и положение датчика температуры 5, приступаем ко второму этапу эксперимента - определению тепловых свойств исследуемого образца 2.
На втором этапе проведен замер температуры для исследуемого образца 2 с помощью датчика температуры 5, расположенного в определенном месте сечения xd. Результаты записаны в новый файл (File_2). Далее, так же как и на первом этапе, по формулам (11), (12), (14), находят величины γ, θ∞, wo в следующем выражении, аппроксимирующем функцию θ3(Fo, X) (3):
Figure 00000037
Сравнивая (16) с (4), находим величину параметра Θ(Xd):
Figure 00000038
Для рассматриваемого случая получаем
Figure 00000039
Определив из эксперимента θ∞ и Θ(Xd), по формулам (1), (2) находим теплопроводность и температуропроводность исследуемого образца 2. Для рассматриваемого эксперимента находим:
λ2=1; А2=0.922132 или в размерных переменных:
λ2=0.194 ВТ/м*град, а 2=1.06045*10-7 м2/с
Для сравнения приведем данные ВНИИМ им. Д.И. Менделеева по тепловым характеристикам полиметилметакрилата: λ2=0.194 Вт/м*град,
α2=1.15*10-7 м2/с
Это сравнение показывает, что теплопроводность восстанавливается очень хорошо, а температуропроводность с относительной погрешностью в 7.8%. Физически это объясняется тем, что определение тепловых свойств проведено с помощью выражения для температуры второго контрольного образца 3, справедливого при больших значениях параметра Фурье. В такой ситуации температурное поле в большей степени определяется теплопроводностью и коэффициентом теплопередачи. Коэффициент температуропроводности играет существенную роль в формировании температурного поля при малых и средних значениях параметра Фурье. Используя этот факт, уточним значение коэффициента температуропроводности на основе известных коэффициентов теплопередачи и теплопроводности путем построения функции вида:
Figure 00000040
которая зависит только от безразмерной температуропроводности исследуемого образца 2. При этом в формуле (18) введены следующие обозначения:
n a - номер замера, который можно принять за верхнюю границу временного диапазона, где существенное влияние на температурное поле оказывает коэффициент температуропроводности исследуемого образца 2 (для рассматриваемого примера
Figure 00000041
Figure 00000042
- температурные замеры из File_2, а
Figure 00000043
- теоретическое значение температуры в моменты
Figure 00000044
и в сечении Xd, когда безразмерная температуропроводность исследуемого образца 2 равна А2.
Для рассматриваемого исследуемого образца 2 было принято n a =5500. Расчеты дали следующий результат А2=0.9937887 или
Figure 00000045
Таким образом, значение коэффициента температуропроводности существенно уточняется.
В результате повышается точность и упрощается методика определения тепловых свойств: тепло-, температуропроводности и теплоемкости исследуемых образцов материалов.

Claims (16)

  1. Способ определения тепловых свойств материалов, заключающийся в том, что исследуемый образец приводят в тепловой контакт с первым контрольным образцом в виде полубесконечного тела, подвергают тепловому воздействию поверхность исследуемого образца, сопрягаемую с первым контрольным образцом, затем поверхность исследуемого образца, противоположную первому контрольному образцу, приводят в тепловой контакт со вторым контрольным образцом в виде полубесконечного тела, выполненным из того же материала, что и первый контрольный образец, и регистрируют изменение температуры второго контрольного образца, при этом определяют поправку к использованному при расчете расстоянию между поверхностью второго контрольного образца, контактирующей с исследуемым образцом, и точкой регистрации температуры, отличающийся тем, что датчик температуры размещен во втором контрольном образце вблизи его торца, сопрягаемого с исследуемым образцом на расстоянии 0,68 r0 от оси контактирующих тел, где r0 - радиус исследуемого образца, причем тепловое воздействие на исследуемый образец в процессе определения его тепловых свойств является постоянным, затем определяют коэффициент теплопередачи α с боковых поверхностей первого и второго контрольных образцов, а вычисление коэффициентов λ2 теплопроводности и температуропроводности а2 исследуемого образца осуществляют по формулам:
  2. Figure 00000046
  3. Figure 00000047
  4. полученным из решения уравнения, описывающего изменение температуры со временем во втором контрольном образце:
  5. Figure 00000048
  6. где
  7. Figure 00000049
  8. Figure 00000050
  9. Figure 00000051
  10. Figure 00000052
  11. Figure 00000053
  12. Figure 00000054
  13. здесь:
  14. q0=N0/S - характерная величина теплового потока;
  15. P, S - периметр и площадь поперечного сечения контактирующих тел;
  16. N0 - мощность нагревателя.
RU2018123648A 2018-06-28 2018-06-28 Способ определения тепловых свойств материалов RU2687508C1 (ru)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2018123648A RU2687508C1 (ru) 2018-06-28 2018-06-28 Способ определения тепловых свойств материалов

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2018123648A RU2687508C1 (ru) 2018-06-28 2018-06-28 Способ определения тепловых свойств материалов

Publications (1)

Publication Number Publication Date
RU2687508C1 true RU2687508C1 (ru) 2019-05-14

Family

ID=66578790

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
RU2018123648A RU2687508C1 (ru) 2018-06-28 2018-06-28 Способ определения тепловых свойств материалов

Country Status (1)

Country Link
RU (1) RU2687508C1 (ru)

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2785084C1 (ru) * 2022-04-25 2022-12-02 федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Ивановский государственный энергетический университет имени В.И. Ленина" (ИГЭУ) Способ определения температуропроводности и коэффициента теплопроводности

Citations (7)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
SU832433A1 (ru) * 1979-07-06 1981-05-23 Краснодарский политехнический институт Способ определени теплофизическихХАРАКТЕРиСТиК МАТЕРиАлОВ
SU1004844A1 (ru) * 1981-11-04 1983-03-15 Казанский Ордена Ленина И Ордена Трудового Красного Знамени Государственный Университет Им.В.И.Ульянова-Ленина Способ определени теплофизических свойств материалов
SU1117512A1 (ru) * 1983-06-29 1984-10-07 Тамбовский институт химического машиностроения Способ определени теплофизических характеристик твердых материалов
SU1267242A1 (ru) * 1985-01-03 1986-10-30 Свердловский горный институт им.В.В.Вахрушева Способ определени теплофизических свойств материалов
SU1332210A1 (ru) * 1985-04-29 1987-08-23 Казанский государственный университет им.В.И.Ульянова-Ленина Способ определени теплофизических свойств материалов
EP0347571A2 (en) * 1988-05-20 1989-12-27 Polska Akademia Nauk Centrum Badan Molekularnych I Makromolekularnych Method of determining the thermal conduction coefficient of a material, and instrument for the measurement of same
SU1744614A1 (ru) * 1990-02-08 1992-06-30 Институт Мерзлотоведения Со Ан Ссср Способ определени теплофизических свойств материалов

Patent Citations (7)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
SU832433A1 (ru) * 1979-07-06 1981-05-23 Краснодарский политехнический институт Способ определени теплофизическихХАРАКТЕРиСТиК МАТЕРиАлОВ
SU1004844A1 (ru) * 1981-11-04 1983-03-15 Казанский Ордена Ленина И Ордена Трудового Красного Знамени Государственный Университет Им.В.И.Ульянова-Ленина Способ определени теплофизических свойств материалов
SU1117512A1 (ru) * 1983-06-29 1984-10-07 Тамбовский институт химического машиностроения Способ определени теплофизических характеристик твердых материалов
SU1267242A1 (ru) * 1985-01-03 1986-10-30 Свердловский горный институт им.В.В.Вахрушева Способ определени теплофизических свойств материалов
SU1332210A1 (ru) * 1985-04-29 1987-08-23 Казанский государственный университет им.В.И.Ульянова-Ленина Способ определени теплофизических свойств материалов
EP0347571A2 (en) * 1988-05-20 1989-12-27 Polska Akademia Nauk Centrum Badan Molekularnych I Makromolekularnych Method of determining the thermal conduction coefficient of a material, and instrument for the measurement of same
SU1744614A1 (ru) * 1990-02-08 1992-06-30 Институт Мерзлотоведения Со Ан Ссср Способ определени теплофизических свойств материалов

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2785084C1 (ru) * 2022-04-25 2022-12-02 федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Ивановский государственный энергетический университет имени В.И. Ленина" (ИГЭУ) Способ определения температуропроводности и коэффициента теплопроводности

Similar Documents

Publication Publication Date Title
Di Tullio et al. Non-destructive mapping of dampness and salts in degraded wall paintings in hypogeous buildings: the case of St. Clement at mass fresco in St. Clement Basilica, Rome
Hoła et al. Identification of moisture content in brick walls by means of impedance tomography
CN113075250B (zh) 常温导热系数预测模型
Peng et al. An improved thermo‐TDR technique for monitoring soil thermal properties, water content, bulk density, and porosity
RU2687508C1 (ru) Способ определения тепловых свойств материалов
CN113640369B (zh) 适用于金属表面裂纹的交流电磁场提离效应补偿方法
Belyaev et al. Implementation of nondestructive testing of massive products in measuring the diffusivity of solvents
JP5953348B2 (ja) 変調熱重量分析用の分析システム及び分析方法
RU2284030C2 (ru) Способ определения комплекса теплофизических свойств твердых материалов
RU2754715C1 (ru) Способ определения тепловых свойств материалов
Low et al. Thermal conductivity of soils by the needle probe method, for energy foundation applications
RU2785084C1 (ru) Способ определения температуропроводности и коэффициента теплопроводности
Ibrahim et al. Calibration procedure for the development of an embedded capacitive sensor
RU2478939C1 (ru) Способ измерения коэффициента температуропроводности теплоизоляционных материалов методом регулярного режима третьего рода
RU186025U1 (ru) Устройство для определения тепловых свойств материалов
Akulenko et al. Mass defect influence on the longitudinal vibration frequencies and mode shapes of a beam
RU2018117C1 (ru) Способ комплексного определения теплофизических свойств материалов
Roy et al. Investigation of cross sensitivity of single and double electrode of admittance type level measurement
RU2263901C1 (ru) Способ неразрушающего контроля комплекса теплофизических характеристик твердых строительных материалов
CN111610224B (zh) 一种热线法瞬态测量材料热物性的数据处理方法
Lala A new universal permeability model derived from mercury capillary pressure data
Kruse et al. Correlation between hardening depth and thermal parameters based on photothermal measurements.
Demianov et al. Numerical simulation of rock thermal properties
RU2240546C1 (ru) Способ определения влажности капиллярно-пористых материалов
Filatova et al. Method of nondestructive control of thermophysical properties of external thermal insulation of cylindrical products