PL18716B1 - Rezonansowy tlumik drgan. - Google Patents

Rezonansowy tlumik drgan. Download PDF

Info

Publication number
PL18716B1
PL18716B1 PL18716A PL1871632A PL18716B1 PL 18716 B1 PL18716 B1 PL 18716B1 PL 18716 A PL18716 A PL 18716A PL 1871632 A PL1871632 A PL 1871632A PL 18716 B1 PL18716 B1 PL 18716B1
Authority
PL
Poland
Prior art keywords
damper
vibration
mass
vibration damper
resonant vibration
Prior art date
Application number
PL18716A
Other languages
English (en)
Filing date
Publication date
Application filed filed Critical
Publication of PL18716B1 publication Critical patent/PL18716B1/pl

Links

Description

Szikodliwe drgania, np. drgania \yirowe walu korbowego silnika Diesel'a albo drga¬ nia poprzeczne belki, mostu i i d., tlumi sie, jak wiadomo, umieszczajac na drga¬ jacym narzadzie tlumik drgan, którego czestotliwosc drgan n2 jest równa czesto¬ tliwosci drgan wlasnych nx ukladu tlumio¬ nego. Warunki dzialania tlumika sa jed¬ nakowe zarówno przy tlumieniu drgan wirowych, jak i drgan poprzecznych. W pierwszym przypadku tlumik rezonanso¬ wy podlega drganiom wirowym, a w dru¬ gim — drganiom sciska jaco-rozciagaja- cym. Wyniki, otrzymane w pierwszym przypadku, pozostaja bez zmiany w przy¬ padku drugim. W szczególnosci dotyczy to równiez najdogodniejszego dostrojenia re¬ zonansowego tlumika drgan.Na rysunku przedstawiony jest uklad drgajacy z tlumikiem, zastosowanym w przypadku najprostszym, w którym uklad drgajacy stanowi sprezyna clt zamocowa¬ na swym lewym koncem p, a na prawym koncu dzwigajaca mase mx. Czestotliwosc drgan wlasnych ukladu c19 mx mozna obli¬ czyc znanym sposobem. W punkcie m1 o- sadzona jest sprezyna c2 tlumika, podtrzy¬ mujaca mase m2 tlumika.Caly zespól (uklad drgajacy clt m1 i tlumik c2, m2) wykonywa dwa rózne drga-nia wlasne o róznych czestotliwosciach nx i ri2* W ukladzie* drgajacym pierwszego stopnia '(nj niema w obrebie sprezyny c2 zadnego dostrzegalnego wezla drgan. Poza obrebem sprezyny c2 znajduje sie wezel k± (w odleglosci /22 od masy m2 i w odle¬ glosci /^ od masy mj. Stosunek amplitud drgan sx wynosi /22 : Z21l to jest wychyle¬ nia masy m2 sa wieksze od wychylen ma¬ sy m1 w stosunku s± : /.W ukladzie drgajacym drugiego stop¬ nia (n2) wezel k2 znajduje sie w obrebie sprezyny c2. Stosunek amplitud s2 wynosi /'22 ; ^2i- Wedlug wynalazku nie nadaje sie takich wymiarów czesciom skladowym tlumika, aby sx = s2. Pochlanianie energji w tlumiku jest bowiem proporcjonalne do róznicy dróg mas m1 i m2, przyczem nale¬ zy uwzglednic, ze w drganiach ukladu pierwszego stopnia masy wykonywaja ru¬ chy jednokierunkowe, a w drganiach ukla¬ du drugiego stopnia — róznokierunkowe.Wskutek tego najdogodniejsze tlumienie w obydwu ukladach otrzymuje sie wtedy, gdy s2 jest równe s1 — 2.W tak dostrojonym ukladzie mozna o- siagnac rozmaite wyniki, dobierajac odpo¬ wiednio sile tarcia R. Sila tarcia R jest proporcjonalna do szybkosci mas wzgle¬ dem siebie, czyli jest równa k—^7:—— dt przyczem k jest wspólczynnikiem tarcia, a fei — £ i) oznacza przesuniecie wzgledne obydwóch mas. Gdy k jest równe zeru, to i tlumienie danego ukladu c2, m2 jest rów¬ ne zeru, poniewaz energja drgan nie za¬ mienia sie w cieplo. Tak samo tlumik nie dziala wcale, gdy k jest nieskonczenie wielkie, poniewaz wówczas masy m1 i m2 znajduja sie stale w jednakowej odleglosci wzgledem siebie, nie wykomywajac zadne¬ go przesuwu wzglednego. W obydwóch przypadkach krancowych dzialanie tlumi¬ ka jest równe zeru. Wobec tego tlumienie k powinno posiadac pewna wartosc po¬ srednia, oznaczona przez k01 przy której dzialanie tlumiace jest najsilniejsze. Naj* dogodniejsza wartosc tlumienia osiaga sie wtedy, gdy k0 = 1—1——. W równaniu s tern s oznacza sredni stosunek amplitud, to jest • = -LL*..Tlumik drgan wedlug wynalazku moz¬ na wykonac tak, aby masa m2 tlumika two¬ rzyla ze sprezyna c jedna calosc, przy¬ czem mase m2 wykonywa sie w postaci e- lastycznej bryly drgajacej (np. z gumy).W okretowych lub ladowych silnikach Die¬ sel^ moment bezwladnosci tlumika jest znikomo maly wobec sumy momentów bez¬ wladnosci innych mas wirujacych silnika, wobec czego amplituda s bywa bardzo du¬ za (np. wzrasta nieraz dziesieciokrotnie).Poniewaz w mysl poprzednich wywodów najkorzystniejsze tarcie k0 jest odwrotnie proporcjonalne do amplitudy s, przeto du¬ zym wartosciom amplitudy s odpowiadaja male wartosci wspólczynnika tarcia kQ1 a wiec nalezy stosowac gume o niewielkiej zdolnosci tlumienia, t. j. gume bardzo ela¬ styczna. Z powyzszego wynika, ze naj do¬ godniej jest uzywac do budowy mas rezo¬ nansowych tlumików drgan bardzo sprezy¬ stej gumy. Najsilniejsze dzialanie otrzy¬ muje sie wiec w tlumikach rezonansowych nie wtedy, gdy sie stosuje gume o silnem tlumieniu, lecz wtedy, gdy sie uzyje gumy o slabem tlumieniu, czyli tak zwanej gumy bardzo sprezystej. PL

Claims (3)

  1. Zastrzezenia patentowe. 1. Rezonansowy tlumik drgan, wyko¬ nany w postaci tlumika, dostrojonego do czestotliwosci drgan wlasnych ukladu tlu¬ mionego, znamienny tern, ze masa tlumia¬ ca (m2J i narzad sprezysty fc2) sa dobra¬ ne tak, aby stosunek amplitud drgan ukla¬ du drugiego stopnia (s2) byl w przyblize¬ niu o 2 mniejszy od stosunku amplitud drgan ukladu pierwszego stopnia (sj. — 2 —
  2. 2. Tlumik wedlug zastrz. 1, znamien- mienny tein, ze masa (m2) jest wykonana ny tern, ze w celu osiagniecia jak najsil- z bardzo sprezystej gumy. niejszego dzialania wspólczynnik tarcia fi/tlumika jest dobrany iakf aby byl rów¬ ny j/c2 m2
  3. 3. Tlumik wedlug zastrz. 1 i 2, zna- Otto Fóppl. Zastepca: I. Myszczynski, rzecznik patentowy. pl l» "C7 -K- tni u ^ -JlM y llfe SS rt tn» Diuk L. Boguilawikiego i Sti, Waiszawa. PL
PL18716A 1932-04-09 Rezonansowy tlumik drgan. PL18716B1 (pl)

Publications (1)

Publication Number Publication Date
PL18716B1 true PL18716B1 (pl) 1933-08-31

Family

ID=

Similar Documents

Publication Publication Date Title
Pennestri An application of Chebyshev's min–max criterion to the optimal design of a damped dynamic vibration absorber
US4178685A (en) Chain saw
US4456213A (en) Engine mounting structure
US4440375A (en) Engine mounting structure for automotive vehicle
Barredo et al. A grounded inerter-based oscillating TMD for suppressing harmonic and random vibrations
PL18716B1 (pl) Rezonansowy tlumik drgan.
Xing et al. Parameters optimization of a dynamic vibration absorber with amplifying mechanism and negative stiffness
SU1463883A1 (ru) Акустический объемный элемент
WO2017158131A3 (de) Kurbelwellenanordnung mit drehschwingungsdämpfer
高普 et al. Study on torsional isolator and absorber comprehensive vibration reduction technology for vehicle powertrain
US20170045112A1 (en) Torque transmitting system with torsional vibration absorption for a powertrain
RU2562819C1 (ru) Устройство вибрационной и шумовой защиты судовых трубопроводов
Hosek et al. The centrifugal delayed resonator as a tunable torsional vibration absorber for multi-degree-of-freedom systems
JPH04140536A (ja) ダンパープーリ構造
RU157103U1 (ru) Динамический гаситель колебаний
Murugan Jaya et al. A resonating lattice TMD to reduce pipeline vibrations
Meirovitch A theory for the optimal control of the far-field acoustic pressure radiating from submerged structures
JPS6392850A (ja) 防振装置
SU419377A1 (ru) Переносная моторная пила
SU1463589A1 (ru) Устройство дл уменьшени колебаний кузова транспортного средства
SU180430A1 (ru) Маятниковый антивибратор
Petit et al. Feasibility of nonlinear absorbers for transient vibration reduction
SU1030600A1 (ru) Устройство дл гашени вибраций
SU1208371A2 (ru) Гаситель колебаний ма тникового типа
SU589454A1 (ru) Регул тор скорости дл двигател внутреннего сгорани