JPS6371241A - 磁気共鳴断層撮影法とその装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は磁気共鳴断層撮影法（ＭＲｔｏｍｏｇｒａｐｈ
ｙｍｅ　ｔｈｏｄ）に関連し、ここで複数のスライスは
各第１ｒｆパルス（高周波パルス）によって選択的かつ
連続的に励起され、そのあと各スライス中の核磁化は別
の選択ｒｆパルスによって、前と同じシーケンスで毎回
１８０°回転され、そのあとでスライスからのスピンエ
コー信号は勾配磁場の存在の下で検出され、かつ本発明
はまたこの方法を実行する磁気共鳴断層撮影装置にも関
連している。

この種の多重スライス法（ｍｕｌｔｉｓｌｉｃｅ　ｍｅ
ｔｈｏｄ）は米国特許明細書第４，５７７．１５２号か
ら既知である。

ここで、複数の近傍スライス（ｎｅｉｇｈｂｏｕｒｉｎ
ｇｓｌｉｃｅ）は時間的にインターリーブされたシーケ
ンス（ｔｉｍｅ−ｉｎｔｅｒｌｅａｖｅｄ　５ｅｑｕｅ
ｎｃｅ）で励起されるので、これらのスライスの最後の
１つの励起は第１スピンエコー信号が現れる前に起こっ
ている。その結果、スライス毎の非常に短い測定期間が
達成でき、それはスライスを励起する第１ｒｆパルスと
関連スライスからのスピンエコー信号の間の距離が比較
的大きい場合であってもそうである。

既知の方法に従うと、スピンエコー信号の間に勾配磁場
が印加され、それは励起されたスライスの核磁化が位相
外れ（ｄｅｐｈａｓｅ）となることを保証し、従って特
に最後のスピンエコー信号は殆ど検出できない。

ドイツ国公開特許（Ｄε−０５）第３３４５２０９号お
よび特開昭５９−４０１５２号から、複数のスライスが
第１エコー信号の形成の前に連続的に励起される別の多
重スライス法が知られている。これらの方法の欠点はま
ず励起された最後のスライスからのエコー信号が現れ、
一方、最初に励起されたスライスのエコー信号が最後に
現れるということである。

励起とエコー信号間の距離は１つのスライスから他のス
ライスまでこのように変化し、従ってこれらの信号によ
って形成されたスライス撮像は異なるＴ２コントラスト
を示している。

本発明の目的は磁気共鳴断層撮影法とこの方法を実行す
る磁気共鳴断層撮影装置を提供することであり、ここで
スライスからのエコー信号は一方ではスライスの励起に
使用された同じシーケンスで現れ、そして他方ではエコ
ー信号は位相外れしない。

説明した種類の方法を用いて、この目的は本発明に従っ
て達成され、すなわち１つのスライスを選択的に励起す
る別のｒｆパルスが現れるまでの勾配磁場にわたる時間
積分（ｔｉｍｅ　ｉｎｔｅｇｒａ１）が、関連スライス
中にスピンエコー信号が現れるまでの勾配磁場にわたる
次の時間積分と同じ値を有するようなそのような勾配を
持ち、かつそのような期間に対する別のｒｆパルスの前
と間で勾配磁場がスイッチオン・オフされている。

勾配磁場はスピンエコー信号が現れる場合のみならずま
た別のｒｆパルスの前とあとでスイッチオンするから、
勾配磁場の適当に比例された勾配あるいは印加期間を利
用して、スライス中のスピンエコー信号の出現に基づく
勾配磁場にわたる時間積分は関連スライスに対し正確に
値Ｏを有し、従って勾配条件は満足され、かつスピンエ
コー信号は最貰に可能な振幅で現れることが常に保証で
きる。

スピンエコーシーケンスの間に、１８０°ｒｆパルスの
前に印加された勾配磁場は１８０°ｒｆパルスのあとで
印加された勾配磁場に比べてスピンエコー信号に反対の
効果を有しているという事実を本発明は利用している。

別のｒｆパルス間の勾配磁場の印加はそこにさらされて
いないスライスと比べて１８０°ｒｆパルスにさらされ
てしまったスライスに反対の効果を有している。このよ
うに、この勾配条件は各スライスの異なる時点で満足さ
れ、換言すればスピンエコー信号がまた現れる時点で満
足されている。

信号あるいはパルスの出現、あるいは信号とパルスの間
の時間的距離がここで述べられている場合には何時でも
これらの信号あるいはパルスの中心が意味されている。

本発明の精密化において、毎回同じスライスの核磁化を
励起するｒｆパルスは他のスライスの対応パルスとして
少なくともほぼ同じ時間的距離だけ分離されている。こ
のようにしてこれらの信号によって形成された種々のス
ライスの影像は同じＴ２コントラストを有することが達
成される。

本発明の別の精密化において、第１ｒｆパルスの最後の
１つのあとであり、かつ別のｒｆパルスの最初の１つの
前で、１つのサイクルから他のサイクルまで変化する振
幅および／または期間を有する勾配磁場が印加され、そ
の勾配はエコー信号の間に発生された勾配磁場の勾配に
毎回垂直に延在している。その結果、すべての励起スラ
イスに対して位相符号化は勾配磁場の１度だけの活性化
によって達成される。

本発明のさらに別の精密化において、第１ｒｆパルスは
９０°より少ない角度で励起された各スライス中の核磁
化を回転する。その結果、非常に短い測定期間が達成で
きる。

この方法を実行する磁気共鳴断層撮影装置は、一様定常
磁場を発生する磁石、定常磁場に対して垂直に延在する
ｒｆ［場を発生するｒｆコイルシステム、定常磁場の方
向に延在しかつ種々の方向に延在する勾配を有する磁場
を発生するいくつかの勾配コイルシステム、プリセット
可能な搬送周波数を有するｒｆパルスをｒ「コイルシス
テムに供給するｒ「発生器、勾配コイルシステムに電力
を与える発生器、およびｒｆ発生器と勾配コイルシステ
ム用発生器を制御する制御ユニットを具え、この装置は
、種々の周波数のいくつかの第１パルスが発生され、か
つ引続いて第１パルスと同様に１つのパルスから他のパ
ルスまでその周波数が変化する別のｒｆパルスが発生さ
れるように制御ユニットがプログラムされ、１つの発生
器は別のｒｆパルスの前１間およびあとでスイッチオン
・オフされることを特徴としている。

本発明を図面を参照して以下詳細に説明する。

第１図に図式的に示されている磁気共鳴断層撮影装置は
４つのコイル１からなる定常一様磁場を発生するシステ
ムを具えている。この磁場はカルテシアンｘｙｚ座標系
の２方向に延在している。コイル１はｚ軸に対し同心的
に位置し、かつ球面２上に配列されている。検査すべき
患者２０はこれらのコイル内に位置している。

Ｚ軸の方向に延在し、かつこの方向に線形的に変化する
磁場Ｇｚを発生するために、４つのコイル３が備えられ
、これらは同じ球面上に配列されることが好ましい。勾
配磁場Ｇｘ　（すなわち、その磁場強度が一方向に線形
的に変化する磁場）を発生する３つのコイル７がまた備
えられ、これはまた２方向に延在しているがその勾配は
Ｘ方向に延在している。２方向に延在し、かつＸ方向の
勾配を有する勾配磁場Ｇｙが４つのコイル５によって発
生され、コイル５はコイル７と同じ構造を持っていが、
しかしそれに対し９０°回転するように配列されている
。勾配磁場Ｇｚ、　Ｇｙ、　Ｇｘを発生する３つのコイ
ルシステム３，５．７の各々が球面２に対して対称に配
列されているから、同時にカルテシアン座標系の原点で
ある球の中心の磁場強度はコイルシステム１の定常一様
磁場のみにより決定される。

座標系の平面２＝０に対して対称に配列され、かつ実質
的に一様であり、そしてＸ方向、すなわち定常一様磁場
の方向に対して垂直に延在しているｒｆ磁場を発生する
ように構成されているｒｆエコル１１がまた備えられて
いる。ｒｆエコルは各ｒｆパルスの間でｒｆ発生器から
変調されたｒｆ雷電流受信する。各ｒｆパルスに引続い
て、ｒｆエコル１１は検査領域（ｅｘａｍｉｎａｔｉｏ
ｎ　ｚｏｎｅ）に発生されたスピン共鳴信号を受信する
のに用いられている。しかし、その代わりに個別のｒｆ
受信コイルもまた使用できる。

第２図は上記の磁気共鳴断層盪影装置の簡単化されたブ
ロック線図を示している。スイッチング装置１２を介し
てｒｆエコル１１は一方ではｒｆ発生器４に、他方では
ｒｆ受信器６に接続されている。

ｒｆ発生器４はその周波数がディジタル的に制御できる
ｒｆ発振器４０を具え、そしてこれはコイル１によって
発生された磁場強度で励起される核のラーマ−周波数に
等しい周波数で振動を発生する。

よく知られているように、ラーマ−周波数ｆは関係式ｆ
　＝ｃＢに従って計算でき、ここでＢは定常一様磁場に
おける磁気誘導であり、Ｃは磁気回転化であり、これは
例えば陽子に対して４２．５６Ｍ１ｈ／Ｔとなる。発振
器４０の出力は混合段４３の人力に接続される。混合段
４３はその入力がディジタルメモリ４５に接続されてい
るディジタル対アナログ変換器４４から第２人力信号を
受信する。包路線信号を表わす一連のディジタルデータ
語が制御装置１５の制御の下にメモリから読取られる。

混合段４３は包絡線信号によって変調された搬送波振動
が出力に現れるようにそこに印加された入力信号を処理
する。混合段４３の出力信号は制御装置１５によって制
御されているスイッチ４６を介してｒｆ電力増幅器４７
に印加され、その出力はスイッチングＬｉ＆１２に接続
されている。このスイッチング装置もまた制御装置１５
によって制御されている。

受信器６はｒｆ増幅器６０を具え、これはスイッチング
装置１２に接続され、そしてｒｆエコル１１に誘起され
たエコー信号を受信する。その際、スイッチング装置１
２は適当なスイッチング位置にあらねばならない。増幅
器６０はミューティング入力（ｍｕｔｉｎｇｉｎｐｕｔ
）を具え、これは制御装置１５によって制御され、かつ
それを介して増幅器６０の利得は実質的に０であるよう
にブロックできる。増幅器６０の出力は２つの乗算混合
段（ｎ＋ｕｌｔｉｐｌｙｉｎｇ　ｎ＋ｉｘｉｎｇ　ｓｔ
ａｇｅ）６１、６２の第１人力に接続され、その各々は
それらの入力信号の積に対応する出力信号を供給する。

混合段６１．６２の第２人力は発振器４０の周波数を持
つ信号を受信し、２つの入力の信号間には９０°の位相
差が存在する。この位相シフトは９０°位相器４８によ
って作られ、位相器４８の出力は混合筒６２の入力に接
続され、その入力は混合段６１の入力および発振器４０
の出力に接続されている。

混合段６１と６２の出力信号は、発振器４０によって供
給された周波数ならびに高周波を抑制しかつ低周波成分
を導通する低域通過フィルタ６３．６４を介して各アナ
ログ対ディジタル変換器６５．６６に印加される。これ
らの変換器は直交復調器（ｑｕａｄｒａ　ｔｕｒｅｄｅ
ｍｏｄｕｌａｔｏｒ）を形成する回路６１−−−−６４
のアナログ信号をメモ１月４に印加されるディジタルデ
ータ語に変換する。アナログ対ディジタル変換器６５．
６６ならびにメモリは制御線を介して制御′ｎ装置１５
によって閉塞・開放できるクロックパルス発生器１６か
らそのクロックパルスを受信し、従ってｒｆエコル１１
によって供給されかつ低周波領域に置換された信号は制
御装置１５によって規定される測定間隔の間のみでメモ
リ１４に蓄積する一連のディジタルデータ語に変換でき
る。

メモリ１４に蓄積されたデータ語あるいはサンプリング
値は演算装置１７に印加され、これはそこから検査領域
のスライス中の核磁化の空間分布を決定し、かつこのよ
うに決定された分布を例えばモニタ１８のような適当な
表示装置に出力する。電流発生器２３．２５．２７はそ
の時間変化が制御装置１５によって制御できる電流を３
つのコイルシステム３゜５．７に供給する。

第３図は本発明による方法のサイクルの間の種々の信号
の時間変化を示している。各サイクルにおいて、撮像化
すべきスライスの数に対応する多数の第１ｒｆパルスが
形成されており、第３ａ図に従って３つのｒｆパルスａ
１、−−−Ｇ３が示されている。

電流発生器２３は、これら各パルスの間で勾配磁場コイ
ル３が勾配磁場Ｇｚを発生し、上記の勾配磁場の勾配が
各ｒｆパルスのあとで１８０°回転され、そのあとでそ
れは再び値Ｏに達し、従ってその時点で勾配磁場にわた
る時間積分がｒｆパルスの中心から正確に値０を有する
ように制御装置１５によって制御される（第３ｂ図を見
よう。

発振器４０の周波数、従ってｒｆパルスに含まれたｒｆ
磁場の振動周波数の時間平均値は制御装置１５によって
１つのｒｆパルスから他のものまで変化される。その結
果、３つのｒｆパルスはＺ軸に垂直である３つの相互オ
フセットスライス中の核磁化を連続的に励起する。

これらの３つの第１ｒｆパルスの最後の１つは励起され
たスライスで毎回１８０°核磁化を回転させるさらに３
つのｒｆパルスｂ１．　ｂ２．　ｂ３を伴っている。

ｒｆパルスｂｌに対して発振器４００周波数はｒｆパル
スａ１と同じ値を有している。ｂｌがａｌから位置して
いるのと同じ時間的距離で８２から位置しているｒｆパ
ルスｂ２に対して、発振器４０の周波数はｒｆパルスａ
２の周波数に対応している。最後に、ａｌがｂｌから位
置しているのと同じ時間的距離でＧ３から位置している
ｒｆパルスｂ３に対して、周波数はｒｆパルスａ３と同
じ値を有している。３つの別のｒｆパルスの各々の間で
、勾配磁場Ｇｚはｒｆパルスａ１、−−−Ｇ３と同様に
スイッチオン・オフされるので、ｒｆパルスｂｉ、−−
−ｂ３は前もって励起されたスライス中の核磁化を毎回
１８０°　回転する。

各スライスはこのように１８０°ｒｆパルスと共に第１
ｒｆパルスによって励起され、関連スライス中にスピン
エコー信号を形成する。３つのスライス中に形成された
スピンエコー信号Ｅ１、　Ｅ２．　Ｅ３は時点ｔ１、　
ｔ２．　ｔ３で起こり（第３ｅ図を見よ）、これらの時
点は、これらのパルスがそれぞれ第１ｒｆパルスａＬ　
Ｇ２．　Ｇ３から位置しているのと同様に、別のｒｆパ
ルスｂ１、　ｂ２．　ｂ３から同じ距離に位置している
。

最後にｒｆパルスａ３は′ｆ＄備（ｐｒｅｐａｒａ　ｔ
ｉｏｎ）あるいは符号化フェーズを伴っている。この時
間間悶の間、その勾配が１つのサイクルから他のサイク
ルまで変化する勾配磁場ｃｙを勾配コイルシステム５が
発生するように制御装置１５は電流発生器２５を制御す
る（第３ｄ図を見よ）。

勾配磁場Ｇｘを発生するために、３つの第１ｒｆパルス
の最後のもの（Ｇ３）と別のｒｆパルスの最初のもの（
ｂ１）との間（Ｇ１．第３Ｃ図を見よ）　、ｒｆパルス
ｂＬ−−−ｂ３の間（Ｇ２と６３）、ならびに３つのｒ
ｆパルスのあと（Ｇ４）で、毎回勾配の同じ極性で電流
発生器２７を制御装置１５はスイッチオンする。別のｒ
ｆパルスの間で、勾配磁場の勾配Ｇ２．　Ｇ３はスピン
エコー信号の出現（Ｇ４）に基づくと同じ値を有してい
る。

別のｒｆパルス間で勾配磁場がスイッチオンされる期間
は２つのｒｆパルスの間（例えばａｌとＧ２の間）の時
間的距離の半分になっている。

別のパルスの前の勾配磁場Ｇｘの勾配Ｇ１は別のｒｆパ
ルス間より３倍大きい。勾配磁場の活性化の期間はｒｆ
パルス間と同じである。３つの別のｒｆパルスに続く勾
配磁場Ｇ４は第１エコー信号Ｅ１の生起する前の期間で
活性化され、これはｒｆパルスａ１とＧ２の間の時間的
距離の半分に対応し、かつ第３スピンエコー信号の生起
のあとの対応する期間で非活性化される。

個々のスライス中のスピンエコー信号の勾配磁場Ｇｘの
上述の時間変化の効果を今後詳細に説明する。

第１スライスＧ２およびＧ３に対して、Ｇ１に比べて反
対の位相シフトが起こる。と言うのはこのスライスに対
する１８０°ｒｆパルスｂ１がＧ１とＧ２の間で発生さ
れるからである。Ｇ２．　Ｇ３．　Ｇ４にわたる時間積
分は時点ｔ１で６１と同じ値を持っている。従って、第
１スライスに対する位相条件はこのスライスのスピンエ
コー信号が生じる場合に満足される。

第２スライスに対して、勾配磁場Ｇ２は位相シフトにつ
いて勾配磁場Ｇ１と同じ効果を有し、そして勾配磁場Ｇ
３．　Ｇ４に対して反対の効果を有している。

と言うのはこのスライスに対する１８０”　ｒｆパルス
がＧ２と６３の間で活性であるからである。Ｇ１と６２
にわたる時間積分は、時点Ｔ２まで、すなわち第２スラ
イスに対する位相条件がこのスライスに対しスピンエコ
ーの生じる時点Ｔ２で満足されるまで、Ｇ３とＧ４にわ
たる時間積分に対応している。

それと同様に、第３スライスに対して、勾配磁場Ｇ１、
　Ｇ２．　Ｇ３は同じ向きに作用し、かつ勾配磁場Ｇ４
に対しては反対に作用するから、第３スライスに対する
勾配条件はこのスライスのスピンエコー信号Ｅ３が生じ
る時点Ｔ３で満足される。

このように各スライスに対して、勾配条件はこのスライ
スのスピンエコー信号Ｅ１．−−−Ｅ３が生じる場合に
丁度満足される。

第３ｆ図から明らかなようにクロックパルス発生器１６
はスピンエコー信号Ｅ１、−−−Ｅ３の現れる間エネー
ブルされる。従って、これらの信号はメモリ１４に負荷
されるか、あるいは演算装置１７で処理さるディジタル
値に変換することができる。

本発明による方法が３つのスライスの代わりにｎ個のス
ライスに対して使用される場合、勾配Ｇ１はＧ２あるい
はＧ３よりｎ倍大きくなくてはならない。

Ｇ１、　Ｇ２．　Ｇ３は同じ期間で常に活性化される必
要は無い。Ｇｌにわたる時間積分が６２あるいはＧ３に
わたる時間積分より３倍あるいはｎ倍大きいこと、およ
び２つのスピンエコー信号の間（例えば間隔ｔｌ　−ｔ
２の間）の６４にわたる時間積分がＧ２あるいはＧ３に
わたる時間の２倍大きいことのみが重要である。

Ｇ１が増大され、かつＧ４がそれに比例して早く活性化
される場合に、同じ効果が得られることは明らかであろ
う。

原理上、勾配磁場Ｇ４が時点ｔ１で活性化され、時点ｔ
３で不活性化され、従ってＥｌの第２の半分およびＥ３
の最初の半分のみが検出できることで十分であろう。そ
の場合、Ｇ１にわたる時間積分はＧ２あるいはＧ３にわ
たる時間積分に比べ２倍（一般に０〜１倍）大きいだけ
である。

最後のスピンエコー信号が受信されたあと、次のサイク
ルが開始され、ｃｙにわたる時間積分のみが１つのサイ
クルから別のサイクルまで変化される。もし励起された
スライスの長手方向磁化が完■３の待機期間）次のサイ
クルの開始が延期されるなら、影像化の速度に関して何
の実質的利益も得られないであろう。

従って、次のサイクル（スライスの数に対応する多数の
ｒｆパルスａ１、−−−Ｇ３とｂ１、−−−ｂ３を持つ
）は最後のエコー信号の検出のあとの短い期間でのみ始
まる。その場合、第１サイクルの前に２方向に延在して
いる検査領域中の核磁化はまだ完全には回復されない。

従って、第２サイクルの間のコニ−信号はより小さく、
かつ１つのサイクルから他のサイクルまで益々小さくな
ろう。しかし、約２０ないし３０サイクルのあと定常状
態に達し、そのあと振幅は最早や減少しない。

従って、再構成（ｒｅｃｏｎｓ　ｔｒｕｃｔｉｏｎ）に
対して、この定常状態に到達したあと得られるエコー信
号のみが使用され、何の偽り（ｆａｌｓｉｆｉｃａｔｉ
ｏｎ）も生じない。そこで信号対雑音比はｒｆパルスの
フリップ角（ｆｌｉｐ　ａｎｇｌｅ）　（すなわち励起
されたスライス中の核磁化がｒｆパルスａ１、−−−Ｇ
３の１つによって回転される角度）に依存する。最も好
ましい信号対雑音比は次の式 ％式％）） が各ｒｆパルスのフリップ角ａについて良好に保持され
る場合に得られる。ここでＴ１は縦緩和時間であり、ｔ
ｒはシーケンスの期間である。しかし一般に最適コント
ラストが大きなフリップ角に対してのみ得られる。従っ
て、通常上の式から現れるより大きなフリップ角が使用
され、上記の角度は９０゜より小さい。

サイクルの期間がこのように減少されると、種々のスラ
イスの影像は数秒内に形成できる。解像度およびまたは
部分的にこれらの影像のコントラストは制限されるが、
しかし影像品質は複数の少なくともスライスの一般的調
査において満足されよう。従って上述の方法はより高い
影像品質（および実質的にもっと時間が掛かるもの）を
提供するその後の方法の利点の一般的見解を得るのに用
いられる魅力がある。

本発明は２次元フーリエ法について説明されている。し
かし、それは例えば背景投影法（ｂａｃｋｐｒｏｊｅｃ
ｔｉｏｎ　ｍｅｔｈｏｄ）のような他の符号化法にも使
用できる。ＧＶによる位相符号化は省略され、そして勾
配磁場は第３ｃ図の勾配磁場Ｇｘに対して比例して延在
している。１つのサイクルから他のサイクルまで勾配磁
場の振幅は勾配の２乗和がすべてのす・イクルで同じで
あるように変化する。

（要　約） 本発明は多重スライス磁気共鳴断層撮影法に関連してい
る。個々のスライスのシーケンスが時間的に連続に実行
されるのではなく、むしろインターリーブして（ｉｎｔ
ｅｒｌｅａｖｅｄ　ｍａｎｎｅｒ）実行されるから、短
いサイクル月間および改良されたＴ２コントラスを得る
ことができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明による方法を実行する磁気共鳴断層撮影
装置を示し、 第２図はそのような装置のブロック線図を示し、第３図
は本発明による方法の実行中の種々の信号の時間変化を
示している。 １．３，５．７・・・コイル（システム）２・・・球面
　　　　　　　　４・・・ｒｆ発生器６・・・ｒｆ受信
器　　　　　　１１・・・ｒｆエコル１２・・・スイッ
チング装置　　１４・・・メモリ１５・・・制御装置 １６・・・クロックパルス発生器 １７・・・演算装置 １８・・・モニタ　　　　　　　２０・・・患者２３、
２５．２７・・・電流発生器　４０・・・ｒｆ発振器４
３・・・混合段　　　　　　　４４・・・Ｄ／Ａ変換器
４５・・・ディジタルメモリ　　４６・・・スイフチ４
７・・・ｒｆ電力増幅器　　　　４８・・・９０°移相
器６０・・・ｒｆ増幅器　　　　　　６１．６２・・・
乗算混合段６３、６４・・・低域通過フィルタ ６５、６６・・・Ａ／Ｄ変換器 特許出願人　　　エヌ・ベー・フィリップス・フルーイ
ランペンファプリケン ＦＩ６．２ ４コ　　　　　　　　ω　”００ノ　　　一手　　続　
　補　　正　　書 昭和６２年１０月２９日 特許庁長官　　　小　　川　　　邦　　夫　　殿１、事
件の表示 昭和６２年特許願第２２４１８８号 ２、発明の名称 磁気共鳴断層撮影法とその装置 ３、補正をする者 事件との関係　　特許出願人 名　称　　エヌ・ベー・フィリップス・フルーイランベ
ンファブリケン ４、代理人 １、明細書第６頁第８行の「撮像ｊを「影像」に訂正す
る。 ２、同第１Ｏ頁第１８行の「３つの」を「４つの」に訂
正する。 ３、同第１２頁第１０行の「磁気回転化」を「磁気回転
比」に訂正する。 ４、同第１３頁第１８行および第１９行の「位相器」を
「移相器」に訂正する。 ５、同第１５頁第７行の「撮像化」を「影像化」に訂正
する。 ６、同第２１頁第１６行の「コニ」を「エコ」に訂正す
る。 ７、同第２２頁第１行の「再構成」を「復元」に訂る。 ２２頁第３行の「偽り」を「偽情報」に訂る。 ２３頁第６行の「フーリエ」を「フーリエ」圧する。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、磁気共鳴断層撮影法であって、ここで複数のスライ
   スは各第１ｒｆパルスによって選択的かつ連続的に励起
   され、そのあと各スライス中の核磁化は別の選択ｒｆパ
   ルスによって前と同じシーケンスで毎回１８０°回転さ
   れ、そのあとスライスからのスピンエコー信号が勾配磁
   場の存在の下で検出されるものにおいて、１つのスライ
   スを選択的に励起する別のｒｆパルス（ｂ２）の出現ま
   での勾配磁場（Ｇｘ）にわたる時間積分が関連スライス
   中のスピンエコー信号（Ｅ２）の出現までの勾配磁場に
   わたる次の時間積分と同じ値を有するような勾配を持ち
   かつそのような期間に対する別のｒｆパルス（ｂ１、−
   −−ｂ３）の前と間で勾配磁場（Ｇｘ）がスイッチオン
   ・オフすることを特徴とする磁気共鳴断層撮影法。 ２、毎回同じスライス中の核磁化を励起するｒｉパルス
   （ａ１、ｂ１）が他のスライスの対応パルス（ａ２−ｂ
   ２、ａ３−ｂ３）に比べ少なくともほぼ同じ時間的距離
   だけ分離されていることを特徴とする特許請求の範囲第
   １項に記載の磁気共鳴断層撮影法。 ３、２つの別なｒｆパルス（ｂ１、ｂ２）間の勾配磁場
   にわたる時間積分が２つのスピンエコー信号（Ｅ２、Ｅ
   ３）間の対応する積分の半分となり、別のｒｆパルスの
   前に活性な勾配磁場にわたる時間積分が２つのｒｆパル
   ス間の対応する積分より少なくともｎ−１倍大きく、こ
   こでｎは励起されたスライスの数であることを特徴とす
   る特許請求の範囲第１項もしくは第２項に記載の磁気共
   鳴断層撮影法。 ４、第１ｒｆパルス（ａ３）の最後の１つのあとであり
   、かつ別のｒｆパルス（ｂ１）の最初の１つの前で、１
   つのサイクルから他のサイクルまで変化する振幅および
   ／または期間を有する勾配磁場（Ｇｙ）が印加され、そ
   の勾配はエコー信号の間に発生された勾配磁場（Ｇｘ）
   の勾配に毎回垂直に延在していることを特徴とする特許
   請求の範囲第１項ないし第３項のいずれか１つに記載の
   磁気共鳴断層撮影法。 ５、第１ｒｆパルスが９０°より少ない角度で励起され
   た各スライス中の核磁化を回転することを特徴とする特
   許請求の範囲第１項ないし第４項のいずれか１つに記載
   の磁気共鳴断層撮影法。 ６、一様定常磁場を発生する磁石 定常磁場に対して垂直に延在するｒｆ磁場を発生するｒ
   ｆコイルシステム、 定常磁場の方向に延在し、かつ種々の方向 に延在する勾配を有する磁場を発生するいくつかの勾配
   コイルシステム、 プリセット可能な搬送周波数を有するｒｆパルスをｒｆ
   コイルシステムに供給するｒｆ発生器、勾配コイルシス
   テムに給電する発生器、お よび ｒｆ発生器と勾配コイルシステム用発生器を制御する制
   御ユニット、 を具える特許請求の範囲第１項ないし第５項のいずれか
   １つに記載の方法を実行する磁気共鳴断層撮影装置にお
   いて、 種々の周波数のいくつかの第１パルス（ａ１、−−−−
   ａ３）が発生され、かつ引続いて第１パルスと同様にそ
   の周波数が１つのパルスから他のパルスまで変化する別
   のｒｆパルス（ｂ１、−−−ｂ３）が発生されるように
   制御ユニットはプログラムされ、１つの発生器（２７）
   が別のｒｆパルス（ｂ１、−−−ｂ３）の前、間および
   あとでスイッチオン・オフされることを特徴とする磁気
   共鳴断層撮影装置。