JPS63132484A - 接合型電界効果トランジスタの製造方法 - Google Patents
接合型電界効果トランジスタの製造方法Info
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- JPS63132484A JPS63132484A JP27921386A JP27921386A JPS63132484A JP S63132484 A JPS63132484 A JP S63132484A JP 27921386 A JP27921386 A JP 27921386A JP 27921386 A JP27921386 A JP 27921386A JP S63132484 A JPS63132484 A JP S63132484A
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Landscapes
- Junction Field-Effect Transistors (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は、接合型電界効果トランジスタ(J−Ff!T
)に関する。
)に関する。
(発明の概要〕
本発明は、接合型電界効果トランジスタにおいて、チャ
ンネル領域とゲート領域間にチャンネル領域よりバンド
ギャップの大きいバリア層を設けることによって、特に
ノーマリ・オフ型の場合、動作時でのゲート電流を抑制
し、ゲートの順方向バイアス電圧を大きくとれるように
したものである。
ンネル領域とゲート領域間にチャンネル領域よりバンド
ギャップの大きいバリア層を設けることによって、特に
ノーマリ・オフ型の場合、動作時でのゲート電流を抑制
し、ゲートの順方向バイアス電圧を大きくとれるように
したものである。
GaAs J−FBTの一般的な構造を第8図に示す。
このGaAs J−FETの一般的な製法は、半絶縁性
GaAs基板(1)の−面に81をイオン注入し、活性
化アニールを行ってn −GaAs層(2)を形成する
。次に表面に絶縁NfJ!(5)を形成し、窓開けして
Zn拡散を行ってP”−GaAsのゲート領域(3)を
形成し、このゲート領域(3)上にゲート電極(4)を
形成する。次でn −GaAs層(2)のソース領域(
25)及びドレイン領域(26)に対応する部分の絶縁
層(5)を窓開けしてソース電極(6)及びドレイン電
極(7)を形成し、さらに例えばボロンのイオン注入に
よる素子量分MI M (8)を形成する。
GaAs基板(1)の−面に81をイオン注入し、活性
化アニールを行ってn −GaAs層(2)を形成する
。次に表面に絶縁NfJ!(5)を形成し、窓開けして
Zn拡散を行ってP”−GaAsのゲート領域(3)を
形成し、このゲート領域(3)上にゲート電極(4)を
形成する。次でn −GaAs層(2)のソース領域(
25)及びドレイン領域(26)に対応する部分の絶縁
層(5)を窓開けしてソース電極(6)及びドレイン電
極(7)を形成し、さらに例えばボロンのイオン注入に
よる素子量分MI M (8)を形成する。
J−PETはP−N接合の空乏層の中を印加電圧によっ
て変化させてゲート直下のチャンネルの断面積をコント
ロールすることによってチャンネルの電流を制御するト
ランジスタである。 J−FETは無印加時のゲート電
位がP−Ni2合によるピルトイ゛ン電位で決まるので
ショットキバリアを用いるMll!5−FETよりvt
hの再現性が良い。又ビルトイン電位はGaAsでは1
.4ボルトと通常のGaAsシッットキーバリアより約
2倍大きいので論理振幅が大きくとれデジタルICの作
製に通している。
て変化させてゲート直下のチャンネルの断面積をコント
ロールすることによってチャンネルの電流を制御するト
ランジスタである。 J−FETは無印加時のゲート電
位がP−Ni2合によるピルトイ゛ン電位で決まるので
ショットキバリアを用いるMll!5−FETよりvt
hの再現性が良い。又ビルトイン電位はGaAsでは1
.4ボルトと通常のGaAsシッットキーバリアより約
2倍大きいので論理振幅が大きくとれデジタルICの作
製に通している。
ところで、ノーマリ・オフ型(エンハンスメントモード
) J−PETでは、順方向にゲート電圧が撮り込ま
れるのでゲート電流が流れ、このためゲートの順方向バ
イアス電圧をおおきとくすることができず論理振幅が大
きくとれないという問題がある。
) J−PETでは、順方向にゲート電圧が撮り込ま
れるのでゲート電流が流れ、このためゲートの順方向バ
イアス電圧をおおきとくすることができず論理振幅が大
きくとれないという問題がある。
一方、第8図のJ−FE!↑においては、拡散によって
ゲート領域(3)が形成されるため、ゲート領域(3)
の側面でも有害なゲート容量(所謂サイド容量)が発生
する。又、ゲート領域(3)を形成するための拡散深さ
の制御は一般に非常に高度なノウ・ハウが必要とされる
。
ゲート領域(3)が形成されるため、ゲート領域(3)
の側面でも有害なゲート容量(所謂サイド容量)が発生
する。又、ゲート領域(3)を形成するための拡散深さ
の制御は一般に非常に高度なノウ・ハウが必要とされる
。
さらに、J−FETに限らずGaAs PETでは表面
空乏層の問題がある。GaAsはSiのような理想的な
表面保護膜を作ることが難かしく、常に表面側から半導
体側に絶縁層となる空乏層がのび、F!l!Tのチャン
ネルの直列抵抗を大きくし、高速及びノイズ性能を損っ
ている。
空乏層の問題がある。GaAsはSiのような理想的な
表面保護膜を作ることが難かしく、常に表面側から半導
体側に絶縁層となる空乏層がのび、F!l!Tのチャン
ネルの直列抵抗を大きくし、高速及びノイズ性能を損っ
ている。
チャンネル抵抗を小さくするため、MES−FETTで
はゲートをリセス構造とすることがある。しかし均一性
よくリセス加工することは難しい。従って、J−FET
にリセス構造のゲートを付加することは拡散工程の高度
な技術の上に更に不安定な要素を持ち込むことになり均
一性、再現性の確保は困難である。 MES−FBTに
おいてチャンネル抵抗を小さくするための第2の方法は
、セルファライン技術を用いてゲート直近までn形不純
物を高濃度にイオン注入し、又は選択エピタキシャル技
術を用いてn形高濃度層を形成し、直列抵抗を極小にす
ることである。J−FETでも直列抵抗の低減化が図ら
れるべきであるが、あまり進展していない。
はゲートをリセス構造とすることがある。しかし均一性
よくリセス加工することは難しい。従って、J−FET
にリセス構造のゲートを付加することは拡散工程の高度
な技術の上に更に不安定な要素を持ち込むことになり均
一性、再現性の確保は困難である。 MES−FBTに
おいてチャンネル抵抗を小さくするための第2の方法は
、セルファライン技術を用いてゲート直近までn形不純
物を高濃度にイオン注入し、又は選択エピタキシャル技
術を用いてn形高濃度層を形成し、直列抵抗を極小にす
ることである。J−FETでも直列抵抗の低減化が図ら
れるべきであるが、あまり進展していない。
本発明は、上述の点に鑑み、特にノーマリ・オフ型での
ゲート電流の低減を可能にした接合型電界効果トランジ
スタを提供するものである。
ゲート電流の低減を可能にした接合型電界効果トランジ
スタを提供するものである。
併せてソース抵抗、ドレイン抵抗、ゲート抵抗及び/又
はゲート容量の低減化を可能にした接合型電界効果トラ
ンジスタを提供するものである。
はゲート容量の低減化を可能にした接合型電界効果トラ
ンジスタを提供するものである。
本発明は、接合型電界効果トランジスタにおいて、第1
導電形のチャンネル領域と@2導電形のチャンネル領域
との間にチャンネル領域よりバンドギャップの大きいバ
リア層を形成して構成する。
導電形のチャンネル領域と@2導電形のチャンネル領域
との間にチャンネル領域よりバンドギャップの大きいバ
リア層を形成して構成する。
高濃度のソース領域及びドレイン領域は気相成長により
形成するを可とする。ゲート領域は底面にバリア層が臨
む凹部内において選択成長により形成する。この選択再
成長において側面が絶縁層・ で形成された凹部内にお
いてゲート領域を形成することもできる。
形成するを可とする。ゲート領域は底面にバリア層が臨
む凹部内において選択成長により形成する。この選択再
成長において側面が絶縁層・ で形成された凹部内にお
いてゲート領域を形成することもできる。
本発明の接合型電界効果トランジスタは、特にGaAs
系等のm−v族化合物半導体系の接合型電界効果トラン
ジスタに適する。
系等のm−v族化合物半導体系の接合型電界効果トラン
ジスタに適する。
〔作用)
ゲート領域とチャンネル領域間にバンドギャップの大き
いバリア層が設けられることによってバリア層とゲート
領域間でペテロ構造が構成される。
いバリア層が設けられることによってバリア層とゲート
領域間でペテロ構造が構成される。
特にノーマリ・オフ型J−Fil!Tでは動作時に順方
向にゲート電圧が振り込まれるが、このとき上記バリア
層によってゲート電流は極めて小さく抑えられるので、
ゲートに対する順方向バイアス電圧を大き(とることが
できる。
向にゲート電圧が振り込まれるが、このとき上記バリア
層によってゲート電流は極めて小さく抑えられるので、
ゲートに対する順方向バイアス電圧を大き(とることが
できる。
ソース領域、ドレイン領域及びゲート領域を気相成長に
て形成するときは高濃度に形成できるので、ソース抵抗
、ドレイン抵抗及びゲート抵抗を十分小さくすることが
できる。また、側面が絶縁層で形成された凹部内に選択
成長によってゲート領域を形成するときは、ゲート容量
のうちサイド容量が無視する程小さくなり、ゲート容量
が低減する。
て形成するときは高濃度に形成できるので、ソース抵抗
、ドレイン抵抗及びゲート抵抗を十分小さくすることが
できる。また、側面が絶縁層で形成された凹部内に選択
成長によってゲート領域を形成するときは、ゲート容量
のうちサイド容量が無視する程小さくなり、ゲート容量
が低減する。
第1図は本発明の一実施例を示す。本例では、先ず第1
図Aに示すように、半絶縁性GaAs基板(21)上に
、チャンネル領域(22)となる不純物濃度n= 5
X IQ”’ cya−J程度で厚さ300人程0のn
−GaAsMと、チャンネル領域(22)よりバンド
ギャップが大きいバリアt@<23>となる不純物濃度
N x l Qlll cga−3程度で厚さ 100
人程人程N−八111.4 GaoGAs層と、高濃度
のソース領域(25)及びドレイン領域(26)となる
不純物濃度n−5X IQ” am−’程度で厚さ20
00人程度0絶 ” −GaAsM (24)とを順次
MOCVD (有機金属気相成長)法にて形成する。次
で例えばSiHなどの厚さ2000人程度0絶縁層(2
7)をMi層して後、絶縁層(27)を選択的に窓開け
し、さらにこの窓を通じてRIE(反応性イオンエツチ
ング)によりn” −GaAs層(24)を選択的にエ
ツチング除去して凹部(28)を形成する。この凹部(
28)によってn÷−GaAsによるソース領域(25
)及びドレイン領域(26)が形成される。また、この
RIEによる選択エツチングにおいてはN −AlGa
Asのバリア層(23)がストッパーとして働き、n”
−GaAsj* (24)だけがエツチングされる。
図Aに示すように、半絶縁性GaAs基板(21)上に
、チャンネル領域(22)となる不純物濃度n= 5
X IQ”’ cya−J程度で厚さ300人程0のn
−GaAsMと、チャンネル領域(22)よりバンド
ギャップが大きいバリアt@<23>となる不純物濃度
N x l Qlll cga−3程度で厚さ 100
人程人程N−八111.4 GaoGAs層と、高濃度
のソース領域(25)及びドレイン領域(26)となる
不純物濃度n−5X IQ” am−’程度で厚さ20
00人程度0絶 ” −GaAsM (24)とを順次
MOCVD (有機金属気相成長)法にて形成する。次
で例えばSiHなどの厚さ2000人程度0絶縁層(2
7)をMi層して後、絶縁層(27)を選択的に窓開け
し、さらにこの窓を通じてRIE(反応性イオンエツチ
ング)によりn” −GaAs層(24)を選択的にエ
ツチング除去して凹部(28)を形成する。この凹部(
28)によってn÷−GaAsによるソース領域(25
)及びドレイン領域(26)が形成される。また、この
RIEによる選択エツチングにおいてはN −AlGa
Asのバリア層(23)がストッパーとして働き、n”
−GaAsj* (24)だけがエツチングされる。
次に第1図Bに示すように、絶縁層(27)をマスクと
して MOCVDの選択再成長によって四部(28)内
に不純物濃度p = 5 X 10” cm−”程度の
P” −GaAsのゲート領域(29)を形成する。次
で、ソース電極(30S)、ドレイン電極(30D)、
ゲート電極(30G)を形成し、又、ボロン或はH+な
どのイオン注入による素子間分離領域(31)を形成し
てJ−PI!↑(32)を構成する。
して MOCVDの選択再成長によって四部(28)内
に不純物濃度p = 5 X 10” cm−”程度の
P” −GaAsのゲート領域(29)を形成する。次
で、ソース電極(30S)、ドレイン電極(30D)、
ゲート電極(30G)を形成し、又、ボロン或はH+な
どのイオン注入による素子間分離領域(31)を形成し
てJ−PI!↑(32)を構成する。
斯る構成によるJ−FET (32)の特徴は次の通り
である。
である。
n −GaAsのチャンネル領域(22)とP” G
aAsのゲート領域(29)間にN −AlGaAsの
バリア層(23)が形成されていることにより、ゲート
領域(29)及びバリア層(23)間ではN−^lGa
As/P”−GaAsヘテロ構造が存在することになる
。チャンネル領域(22)の深さを300人程0のした
ノーマリ・オフ型(エンハンスメントモード)J−FE
Tでは、動作時、順方向にゲート電圧が振り込まれる。
aAsのゲート領域(29)間にN −AlGaAsの
バリア層(23)が形成されていることにより、ゲート
領域(29)及びバリア層(23)間ではN−^lGa
As/P”−GaAsヘテロ構造が存在することになる
。チャンネル領域(22)の深さを300人程0のした
ノーマリ・オフ型(エンハンスメントモード)J−FE
Tでは、動作時、順方向にゲート電圧が振り込まれる。
しかし、このとき第7図のエネルギーバンド図に示すよ
うにチャンネル−ゲート間にN AlGaAsのポテ
ンシャルバリア(33)が形成されることによってチャ
ンネル領域(22)及びゲート領域(29)間を流れる
ゲート電流が非常に少なくなる。従ってゲートに対する
順方向バイアス電圧を大きくすることができ、論理振幅
が大きくとれる。
うにチャンネル−ゲート間にN AlGaAsのポテ
ンシャルバリア(33)が形成されることによってチャ
ンネル領域(22)及びゲート領域(29)間を流れる
ゲート電流が非常に少なくなる。従ってゲートに対する
順方向バイアス電圧を大きくすることができ、論理振幅
が大きくとれる。
本構造では、セルファライン的に気相成長による高濃度
のソース領域(25)及びドレイン領域(26)が形成
されるので、ソース抵抗及びドレイン抵抗が非常に小さ
い。
のソース領域(25)及びドレイン領域(26)が形成
されるので、ソース抵抗及びドレイン抵抗が非常に小さ
い。
P”−GaAsのゲート領域(29)は気相成長により
不純物を5 X 10”以上にドーピングできるのでゲ
ート抵抗は従来と同じに小さくできる。
不純物を5 X 10”以上にドーピングできるのでゲ
ート抵抗は従来と同じに小さくできる。
ゲート領域(29)のペリフェリに生じるサイド容量は
とり切れていない。しかし、n” −GaAs層(24
)は気相成長で形成されるので高濃度層となり、実際に
は厚みとして1000人程度6れば低抵抗にでき、ソー
ス抵抗としては十分小さくできる。
とり切れていない。しかし、n” −GaAs層(24
)は気相成長で形成されるので高濃度層となり、実際に
は厚みとして1000人程度6れば低抵抗にでき、ソー
ス抵抗としては十分小さくできる。
従ってn ” −GaAs層(24)が薄く形成できる
分だけゲート容量を小さくできる。
分だけゲート容量を小さくできる。
第2図は本発明の他の実施例である。本例は、第1図の
n” −GaAsi* (24)に対する選択エツチン
グを湿式選択エツチングによって行う。このときゲート
・ストライブ方向1.面に垂直な方向)をc7to )
方向に選定しであると、エツチング面は順メサ状になる
。次いでこの凹部(28)内にP” GaAsのゲー
ト領域(29)を形成し、以後第1図と同様の工程を経
てJ−PF!T (34)を構成する。
n” −GaAsi* (24)に対する選択エツチン
グを湿式選択エツチングによって行う。このときゲート
・ストライブ方向1.面に垂直な方向)をc7to )
方向に選定しであると、エツチング面は順メサ状になる
。次いでこの凹部(28)内にP” GaAsのゲー
ト領域(29)を形成し、以後第1図と同様の工程を経
てJ−PF!T (34)を構成する。
この構成では、第1図の特徴に加えてエツチング面が順
メサ状になるためにゲート長しがりソグラフィ技術で決
まる長さより短くなる。ここでの凹部(28)の斜面は
(111)面で斜度は約50°であるのでn”−GaA
s層(24)の厚さが2000人であるとすると、第1
図に比べて実効ゲート長は約2×2000人−4000
人だけ短くすることができる。
メサ状になるためにゲート長しがりソグラフィ技術で決
まる長さより短くなる。ここでの凹部(28)の斜面は
(111)面で斜度は約50°であるのでn”−GaA
s層(24)の厚さが2000人であるとすると、第1
図に比べて実効ゲート長は約2×2000人−4000
人だけ短くすることができる。
第3図は本発明の更に他の実施例である。本例は、第1
図において、凹部(29)内壁面に通常の技術を用いて
例えばSiNの側壁(35)を形成して後、P ” −
GaAsのゲート領域(29)を選択再成長する。以後
第1図と同様の工程を経てJ−Fil!T (36)を
構成する。この構成では第1図の特徴に加えて絶縁膜に
よる側壁(25)によってゲート容量のうちサイド容量
が小さくなると同時に、ゲート長しも小さくなる。
図において、凹部(29)内壁面に通常の技術を用いて
例えばSiNの側壁(35)を形成して後、P ” −
GaAsのゲート領域(29)を選択再成長する。以後
第1図と同様の工程を経てJ−Fil!T (36)を
構成する。この構成では第1図の特徴に加えて絶縁膜に
よる側壁(25)によってゲート容量のうちサイド容量
が小さくなると同時に、ゲート長しも小さくなる。
第4図は本発明の更に他の実施例である。本例は半絶縁
性GaAs基板(21)上に厚さ1000人程度0半絶
縁性又はP″″のAIo、4 Gao、s As層(3
7)、チャンネル領域(22)となる不純物濃度n =
5 X 10” cx*−’程度で厚さ300人程0
のn−Ga68層、バリア層(23)となる不純物濃度
N−3X10’θロー3程度で厚さ50人程度のN −
AIQ、4 Gao、g As層及びソース、ドレイン
領域となる不純物濃度n−=5 X IQ” cm−”
程度で厚さ2000人程度0n ” −GaAs層(2
4)を順次MOCVD法によって形成し、以後の工程を
第3図と同じにしてJ−FET (38)を構成する。
性GaAs基板(21)上に厚さ1000人程度0半絶
縁性又はP″″のAIo、4 Gao、s As層(3
7)、チャンネル領域(22)となる不純物濃度n =
5 X 10” cx*−’程度で厚さ300人程0
のn−Ga68層、バリア層(23)となる不純物濃度
N−3X10’θロー3程度で厚さ50人程度のN −
AIQ、4 Gao、g As層及びソース、ドレイン
領域となる不純物濃度n−=5 X IQ” cm−”
程度で厚さ2000人程度0n ” −GaAs層(2
4)を順次MOCVD法によって形成し、以後の工程を
第3図と同じにしてJ−FET (38)を構成する。
図中、第3図と対応する部分は同一符号を付して示す。
ゲート長が短かくなると、ゲートクローズのときにチャ
ンネル領域直下の基板(21)を電流が流れ、ゲートの
しまりが悪くなるという所謂ショートチャンネル効果が
生ずる。しかし、第4図の構成のJ−PET (38)
では半絶縁性GaAs基板(21)とチャ7ネル領域(
22)間にi−^IGaAsrfi(37)が設けられ
るので、このi −AlGaAsの伝導帯のポテンシャ
ルバリアによってキャリアは半絶縁性GaAs基板(2
1)に入り込まないので、ショートチャンネル効果が生
ぜず、第4図のJ−FET (36)より更に性能が向
上する。
ンネル領域直下の基板(21)を電流が流れ、ゲートの
しまりが悪くなるという所謂ショートチャンネル効果が
生ずる。しかし、第4図の構成のJ−PET (38)
では半絶縁性GaAs基板(21)とチャ7ネル領域(
22)間にi−^IGaAsrfi(37)が設けられ
るので、このi −AlGaAsの伝導帯のポテンシャ
ルバリアによってキャリアは半絶縁性GaAs基板(2
1)に入り込まないので、ショートチャンネル効果が生
ぜず、第4図のJ−FET (36)より更に性能が向
上する。
第5図は本発明の更に他の実施例である。本例は、半絶
縁性GaAs基板(21)上にチャンネル領域(22)
となるn −GaAs層及びバリア#(23)となるN
−A Io、4 Gao、sへ5Wtt−順次MOC
VD法で形成する(第5 t9A>。次に、バリア層(
23)上のゲートm域に対応する部分に例えばS i
N19によるマスク#(40)を形成して後、MOCV
D法による選択成長によってn”−GaAsのソース領
域(25)及びドレイン領域(26)を形成する(第5
図B)。次にマスク層(40)を除去し、ソース及びド
レイン両領域(25)及び(26)上に絶縁層例えばS
iN層(41)を形成して後、MOCVD法による選択
再成長でP”−GaAsのゲート領域(29)を形成す
る。しか、る後、ゲート電極(30G ) 、ソース電
極(30S)及びドレイン電極(30口)を形成してJ
−FET (42)を構成する。この構成においても、
!Psi図と同様の特徴を有する。
縁性GaAs基板(21)上にチャンネル領域(22)
となるn −GaAs層及びバリア#(23)となるN
−A Io、4 Gao、sへ5Wtt−順次MOC
VD法で形成する(第5 t9A>。次に、バリア層(
23)上のゲートm域に対応する部分に例えばS i
N19によるマスク#(40)を形成して後、MOCV
D法による選択成長によってn”−GaAsのソース領
域(25)及びドレイン領域(26)を形成する(第5
図B)。次にマスク層(40)を除去し、ソース及びド
レイン両領域(25)及び(26)上に絶縁層例えばS
iN層(41)を形成して後、MOCVD法による選択
再成長でP”−GaAsのゲート領域(29)を形成す
る。しか、る後、ゲート電極(30G ) 、ソース電
極(30S)及びドレイン電極(30口)を形成してJ
−FET (42)を構成する。この構成においても、
!Psi図と同様の特徴を有する。
第6図は本発明の更に他の実施例である。本例は、先ず
第6図Aに示すように半絶縁性GaAs基板(21)の
−上面にバリア層(23)となるn−hIGaAs層を
形成して後、基板(21)の表面全面にわたってSjを
イオン注入して不純物濃度n −10” am−3程度
で厚さ300人程0のチャンネル領域となるn −Ga
As層(44)を形成し、次でゲート領域に対応する部
分上に絶縁層例えば5i02膜(45)を形成し、この
5I02膜(45)をマスクにして更にSiをイオン注
入し、不純物濃度ry w 3 X IQ” cs−’
程度で厚さ4000人程度0ソース領域(46)及びド
レイン領域(47)を形成する。′イオン注入後は高温
処理による活性化を行う。 5i02 膜(45)下の
n −GaAsW (44)がチャンネル領域となる。
第6図Aに示すように半絶縁性GaAs基板(21)の
−上面にバリア層(23)となるn−hIGaAs層を
形成して後、基板(21)の表面全面にわたってSjを
イオン注入して不純物濃度n −10” am−3程度
で厚さ300人程0のチャンネル領域となるn −Ga
As層(44)を形成し、次でゲート領域に対応する部
分上に絶縁層例えば5i02膜(45)を形成し、この
5I02膜(45)をマスクにして更にSiをイオン注
入し、不純物濃度ry w 3 X IQ” cs−’
程度で厚さ4000人程度0ソース領域(46)及びド
レイン領域(47)を形成する。′イオン注入後は高温
処理による活性化を行う。 5i02 膜(45)下の
n −GaAsW (44)がチャンネル領域となる。
次に、第6図Bに示すように5i02[9!を含む全面
に厚さ2000人程度0niN層(48)を形成し、さ
らにホトレジスト層(49)を被着して表面を平坦化す
る。
に厚さ2000人程度0niN層(48)を形成し、さ
らにホトレジスト層(49)を被着して表面を平坦化す
る。
次に、第6図Cに示すようにRIEによる無選択エツチ
ングにより、 5402T’A (45)の上面を臨ま
しめ、次で湿式選択エツチングにより、 5jOzjf
4 (45) ヲh去シ、5iNr4(4B) ノケー
トニ対応する部分にバリア層(23)が臨む凹部(50
)を形成する0次に凹部(50)内にMOCVD法によ
り、不純物濃度P ” 5 X 10L9cm−’程度
のP ” −GaAsを選択成長してゲート領域(51
)を形成する。次でポロン又はH+のイオン注入による
素子間分離層(52)を形成し、またソース電極(30
S)、ドレイン電極(300)及びゲート電極(30G
)を形成して第6図りに示すJ−PUT (53)を
構成する。
ングにより、 5402T’A (45)の上面を臨ま
しめ、次で湿式選択エツチングにより、 5jOzjf
4 (45) ヲh去シ、5iNr4(4B) ノケー
トニ対応する部分にバリア層(23)が臨む凹部(50
)を形成する0次に凹部(50)内にMOCVD法によ
り、不純物濃度P ” 5 X 10L9cm−’程度
のP ” −GaAsを選択成長してゲート領域(51
)を形成する。次でポロン又はH+のイオン注入による
素子間分離層(52)を形成し、またソース電極(30
S)、ドレイン電極(300)及びゲート電極(30G
)を形成して第6図りに示すJ−PUT (53)を
構成する。
尚、第6図Aの工程に代えて例えば半絶縁性GaAs層
(21)上にMOCVDによりチャンネル領域(44)
となるn −GaAs層及びバリア層(23)となるN
−1IGaAs層を順次形成して後、N−^lGaAs
層上のチャンネルに対応する部分上に5iQz W (
45)を被着し、これをマスクにStのイオン注入によ
りn”−GaAsのソース領域(46)及びドレイン領
域(47)を形成するようにしてもよい。以後の工程は
第6図B以下と同じにして行う。
(21)上にMOCVDによりチャンネル領域(44)
となるn −GaAs層及びバリア層(23)となるN
−1IGaAs層を順次形成して後、N−^lGaAs
層上のチャンネルに対応する部分上に5iQz W (
45)を被着し、これをマスクにStのイオン注入によ
りn”−GaAsのソース領域(46)及びドレイン領
域(47)を形成するようにしてもよい。以後の工程は
第6図B以下と同じにして行う。
この構成においてはN −AlGaAsのバリアrf1
(23)がゲート領域(51)及びチャンネル領域(4
4)間に形成されていることによって、ノーマリ・オフ
型J−FE↑に構成した場合、第1図と同様にゲート電
流を極めて少なくすることができる。加えて、ゲート領
域(51)の側面はSiN層(48)が形成されている
ので、ゲート容量はサイド容量がなく、真性容量のみと
なり、低減される。従って高速性に優れるものである。
(23)がゲート領域(51)及びチャンネル領域(4
4)間に形成されていることによって、ノーマリ・オフ
型J−FE↑に構成した場合、第1図と同様にゲート電
流を極めて少なくすることができる。加えて、ゲート領
域(51)の側面はSiN層(48)が形成されている
ので、ゲート容量はサイド容量がなく、真性容量のみと
なり、低減される。従って高速性に優れるものである。
尚、上側ではチャンネル領域の厚さを薄くしたノーマリ
・オフ型J−FBTについて説明したが、チャンネル領
域を厚く形成すればノーマリ・オフ型J−PETを構成
することができる。
・オフ型J−FBTについて説明したが、チャンネル領
域を厚く形成すればノーマリ・オフ型J−PETを構成
することができる。
(発明の効果〕
本発明によれば、チャンネル領域とゲー)ft1域間に
チャンネル領域よりバンドギャップの大きいバリア層を
設けることによって、ノーマリ・オフ型J−FETの場
合、動作時のゲート電流を小さく抑えることができる。
チャンネル領域よりバンドギャップの大きいバリア層を
設けることによって、ノーマリ・オフ型J−FETの場
合、動作時のゲート電流を小さく抑えることができる。
従って、ゲートに対する順方向のバイアス電圧を大きく
することができ、論理振幅を大きくとることができる。
することができ、論理振幅を大きくとることができる。
図面の′I!i車な説明
第1図A及びBは本発明による接合型電界効果トランジ
スタの一実施例を示す工程順の断面図、第2図、第3図
及び第4図は夫々本発明による接合型電界効果トランジ
スタの他の実施例を示す断面図、第5図A−Cは本発明
による接合型電界効果トランジスタの更に他の実施例を
示す工程順の断面図、第6図A−Dは本発明による接合
型電界効果トランジスタの更に他の実施例を示す工程順
の断面図、第7図は本発明の説明に供する工1ルギーバ
ンド図、第8図は従来の接合型電界効果トランジスタの
一例を示す断面図である。
スタの一実施例を示す工程順の断面図、第2図、第3図
及び第4図は夫々本発明による接合型電界効果トランジ
スタの他の実施例を示す断面図、第5図A−Cは本発明
による接合型電界効果トランジスタの更に他の実施例を
示す工程順の断面図、第6図A−Dは本発明による接合
型電界効果トランジスタの更に他の実施例を示す工程順
の断面図、第7図は本発明の説明に供する工1ルギーバ
ンド図、第8図は従来の接合型電界効果トランジスタの
一例を示す断面図である。
(21)は半絶縁性GaAs基板、(22)はチャンネ
ル領域、(23)はバリア層、(25)はソース領域、
(26)はドレイン領域、(29)はゲート領域である
。
ル領域、(23)はバリア層、(25)はソース領域、
(26)はドレイン領域、(29)はゲート領域である
。
# tl@ イHl f、T工HWl の断iz第1図
本!施イ列のエネルギーバンド肥
第7図
化/1実施イ列の藺面閉
第2図
イ也の実施イ列の断面図
イtkc!’ 施#ls ′1itr面図第4図
イtt+t7ifr、4夕・11Fr、菖j第6
エ〒呈傾の断面口
図
Claims (1)
- チャンネル領域とゲート領域との間に該チャンネル領域
よりバンドギャップの大きいバリア層を設けたことを特
徴とする接合型電界効果トランジスタ。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP61279213A JPH0810701B2 (ja) | 1986-11-22 | 1986-11-22 | 接合型電界効果トランジスタの製造方法 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP61279213A JPH0810701B2 (ja) | 1986-11-22 | 1986-11-22 | 接合型電界効果トランジスタの製造方法 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS63132484A true JPS63132484A (ja) | 1988-06-04 |
JPH0810701B2 JPH0810701B2 (ja) | 1996-01-31 |
Family
ID=17608004
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP61279213A Expired - Fee Related JPH0810701B2 (ja) | 1986-11-22 | 1986-11-22 | 接合型電界効果トランジスタの製造方法 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH0810701B2 (ja) |
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH04186848A (ja) * | 1990-11-21 | 1992-07-03 | Nec Corp | 電界効果トランジスタの製造方法 |
US5670804A (en) * | 1994-07-13 | 1997-09-23 | Hitachi, Ltd. | PN-junction gate FET |
WO2004010488A1 (ja) * | 2002-07-19 | 2004-01-29 | Sony Corporation | 半導体装置 |
Citations (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS6142965A (ja) * | 1984-08-07 | 1986-03-01 | Matsushita Electronics Corp | 電界効果トランジスタ |
JPS6149476A (ja) * | 1984-08-17 | 1986-03-11 | Sony Corp | 電界効果トランジスタ |
JPS61170071A (ja) * | 1985-01-23 | 1986-07-31 | Sony Corp | 化合物半導体を用いた接合ゲ−ト型電界効果トランジスタ |
-
1986
- 1986-11-22 JP JP61279213A patent/JPH0810701B2/ja not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS6142965A (ja) * | 1984-08-07 | 1986-03-01 | Matsushita Electronics Corp | 電界効果トランジスタ |
JPS6149476A (ja) * | 1984-08-17 | 1986-03-11 | Sony Corp | 電界効果トランジスタ |
JPS61170071A (ja) * | 1985-01-23 | 1986-07-31 | Sony Corp | 化合物半導体を用いた接合ゲ−ト型電界効果トランジスタ |
Cited By (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH04186848A (ja) * | 1990-11-21 | 1992-07-03 | Nec Corp | 電界効果トランジスタの製造方法 |
US5670804A (en) * | 1994-07-13 | 1997-09-23 | Hitachi, Ltd. | PN-junction gate FET |
WO2004010488A1 (ja) * | 2002-07-19 | 2004-01-29 | Sony Corporation | 半導体装置 |
GB2406970A (en) * | 2002-07-19 | 2005-04-13 | Sony Corp | Semiconductor device |
GB2406970B (en) * | 2002-07-19 | 2005-12-07 | Sony Corp | Semiconductor device |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JPH0810701B2 (ja) | 1996-01-31 |
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Legal Events
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---|---|---|---|
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