JPS6179109A - 反射型ガラス歪検査装置 - Google Patents
反射型ガラス歪検査装置Info
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- JPS6179109A JPS6179109A JP20059184A JP20059184A JPS6179109A JP S6179109 A JPS6179109 A JP S6179109A JP 20059184 A JP20059184 A JP 20059184A JP 20059184 A JP20059184 A JP 20059184A JP S6179109 A JPS6179109 A JP S6179109A
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- light
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-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01B—MEASURING LENGTH, THICKNESS OR SIMILAR LINEAR DIMENSIONS; MEASURING ANGLES; MEASURING AREAS; MEASURING IRREGULARITIES OF SURFACES OR CONTOURS
- G01B11/00—Measuring arrangements characterised by the use of optical techniques
- G01B11/16—Measuring arrangements characterised by the use of optical techniques for measuring the deformation in a solid, e.g. optical strain gauge
- G01B11/18—Measuring arrangements characterised by the use of optical techniques for measuring the deformation in a solid, e.g. optical strain gauge using photoelastic elements
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［発明の技術分野］
本発明はガラスに作用する外方および内部応力が光弾性
効果によって容易に検知し得るようにし九反射型ガラス
歪検査装置に関する。
効果によって容易に検知し得るようにし九反射型ガラス
歪検査装置に関する。
［発明の技術的背景とその問題点コ
一般にガラス製品に作用する外方または内部応力を検知
する次めには光弾性の原理にもとづいた歪検査器が採用
されている。まず上記光弾性の原理につき第４図におい
て、その櫃略を説明する。
する次めには光弾性の原理にもとづいた歪検査器が採用
されている。まず上記光弾性の原理につき第４図におい
て、その櫃略を説明する。
（１）は歪のあるガラス体で、光を径路（２）に沿って
ガラス体（１）へ入射１通過させる。この光は（３）の
方向に振動する直線偏光とするが、互に直角な方向に振
動する直線偏光（４）および（５）が合成されたものと
みなし得る。
ガラス体（１）へ入射１通過させる。この光は（３）の
方向に振動する直線偏光とするが、互に直角な方向に振
動する直線偏光（４）および（５）が合成されたものと
みなし得る。
この２つの直線偏光（４） 、 （５）は空気中を等し
い速度で進みガラス体（１）へ入射する時にはそれぞれ
（４ａ）、 （ｓａ）であるが、ガラス体（１）中を透
過する時は歪による光弾性効果のため、たとえば偏光（
４１は偏光（５）より遅れる。すなわち、ガラス体（１
）中を進行するにしたがって（４ｂ）は（５ｂ）より、
（４ｃ）は（５ｃ）より、（４ｄ）は（５ｄ）エリノ
１−次遅れて空気中に射出される。そこで偏光（４６）
は偏光（５ｅ）よりも遅れており、その遅れの距離Ｒは
光弾性的光路差と呼ばれ次式によって表わされる。
い速度で進みガラス体（１）へ入射する時にはそれぞれ
（４ａ）、 （ｓａ）であるが、ガラス体（１）中を透
過する時は歪による光弾性効果のため、たとえば偏光（
４１は偏光（５）より遅れる。すなわち、ガラス体（１
）中を進行するにしたがって（４ｂ）は（５ｂ）より、
（４ｃ）は（５ｃ）より、（４ｄ）は（５ｄ）エリノ
１−次遅れて空気中に射出される。そこで偏光（４６）
は偏光（５ｅ）よりも遅れており、その遅れの距離Ｒは
光弾性的光路差と呼ばれ次式によって表わされる。
Ｒ＝ニガラス光弾性常数×応力×ガラス中の光の通過距
離・一式（１）し念がって、Ｒを光の干渉現象を利用し
て測定すれば被観察ガラスの光弾性常数とガラス中の光
の通過距離とを知り得る場合に応力の算出が可能となる
。
離・一式（１）し念がって、Ｒを光の干渉現象を利用し
て測定すれば被観察ガラスの光弾性常数とガラス中の光
の通過距離とを知り得る場合に応力の算出が可能となる
。
従来、光路差Ｒを測定する手段として第５図ないし第７
図に示す方法が採用されている。
図に示す方法が採用されている。
すなわち、第５図にあっては径路（２）に沿って進む光
を第１の偏光板（６）によって直線偏光としその振動方
向を（９）とする。被観察ガラス体（１）を通過し次光
は鋭敏色板と呼ばれる複屈折板（７）と、さらに第２の
偏光板（８）、すなわちその振動方向αＱ″４：１ｌＥ
ｌの偏光板（６）の振動方向（９）と直交するように位
置させた偏光板（８） ’に通過させる。
を第１の偏光板（６）によって直線偏光としその振動方
向を（９）とする。被観察ガラス体（１）を通過し次光
は鋭敏色板と呼ばれる複屈折板（７）と、さらに第２の
偏光板（８）、すなわちその振動方向αＱ″４：１ｌＥ
ｌの偏光板（６）の振動方向（９）と直交するように位
置させた偏光板（８） ’に通過させる。
し次がって、第２の偏光板（８）を通過した光を肉眼で
観察すると、視野は美しい赤紫色を示すが歪のあるガラ
ス体（１）を通過し次光は赤紫色よりもあい色または黄
色が加わった方向Ｃ：変色して見える。
観察すると、視野は美しい赤紫色を示すが歪のあるガラ
ス体（１）を通過し次光は赤紫色よりもあい色または黄
色が加わった方向Ｃ：変色して見える。
この変色の強さを色標準と照合することにより光路差Ｒ
を測定している。
を測定している。
第６図にあっては第５図における複屈折板（７）の代わ
りに水晶製のくさびで構成されたバビネの補整器と呼ば
れる複屈折板Ｉを配置したものである。
りに水晶製のくさびで構成されたバビネの補整器と呼ば
れる複屈折板Ｉを配置したものである。
したがって、第２の偏光板（８）を通過し次光を観察す
ると水晶くさびａｌ）の中央に黒い干渉縞住４が見られ
る０ガラス体（１）に応力が働かなければこの干渉縞ａ
３は真直であるが、応力があるとその部分を通過した光
は干渉縞Ｑのに１なった部分で干渉縞ｕ４をくさびαυ
の厚さが変化する方向へ移動させるＣそしてこの移動距
離をねじマイクロメータなどによって測定すれば光路差
Ｒは干渉縞（１力の移動距離に比例する蓋として算出す
ることができる。
ると水晶くさびａｌ）の中央に黒い干渉縞住４が見られ
る０ガラス体（１）に応力が働かなければこの干渉縞ａ
３は真直であるが、応力があるとその部分を通過した光
は干渉縞Ｑのに１なった部分で干渉縞ｕ４をくさびαυ
の厚さが変化する方向へ移動させるＣそしてこの移動距
離をねじマイクロメータなどによって測定すれば光路差
Ｒは干渉縞（１力の移動距離に比例する蓋として算出す
ることができる。
さらに第７図に示すものは同じく第５図に開示され九鋭
敏色板からなる複屈折板（力の代わり（二４分の１波長
板と叶ばれる複屈折仮住３をその光軸Ｉが偏光板（６）
の振動方向と平行になるように配置するとともに第２の
偏光板αりを回転可能に構成したものである。し次がっ
て、第２の偏光仮置の振動方向ｔｉＱを第１の偏光板（
６）の振動方向（９）と平行に置い友場合、ガラス体（
１）がないか、あるいはガラスに歪が存在しない時、第
２の偏光仮住＄を透過した光を肉眼で観察すると視野は
暗黒となる。またガラス体（１）に歪が存在する時はそ
の部分を通過した光は明るく、光路差Ｒが零の部分は暗
く見えて全体として黒い干渉縞模様が現われる。そして
、第２の偏光板ａ９を回転させると上記干渉縞模様に変
形移動するので光路差を測り交い部分へ黒い縞を重ねる
ことができる。よって、黒い縞を重ねるために必要とす
る第２の偏光板（Ｌ！１９の回転角度に装置の定数をか
けることにより測りｔい部分を通過し次光の光路差を算
出できる。すなわち上述した第７図に示す手段はセナル
モン法と呼ばれＪＩ８−８−２３０５では炭酸飲料用が
ラスびんの歪測定のために「直接法」として採用されて
いる。
敏色板からなる複屈折板（力の代わり（二４分の１波長
板と叶ばれる複屈折仮住３をその光軸Ｉが偏光板（６）
の振動方向と平行になるように配置するとともに第２の
偏光板αりを回転可能に構成したものである。し次がっ
て、第２の偏光仮置の振動方向ｔｉＱを第１の偏光板（
６）の振動方向（９）と平行に置い友場合、ガラス体（
１）がないか、あるいはガラスに歪が存在しない時、第
２の偏光仮住＄を透過した光を肉眼で観察すると視野は
暗黒となる。またガラス体（１）に歪が存在する時はそ
の部分を通過した光は明るく、光路差Ｒが零の部分は暗
く見えて全体として黒い干渉縞模様が現われる。そして
、第２の偏光板ａ９を回転させると上記干渉縞模様に変
形移動するので光路差を測り交い部分へ黒い縞を重ねる
ことができる。よって、黒い縞を重ねるために必要とす
る第２の偏光板（Ｌ！１９の回転角度に装置の定数をか
けることにより測りｔい部分を通過し次光の光路差を算
出できる。すなわち上述した第７図に示す手段はセナル
モン法と呼ばれＪＩ８−８−２３０５では炭酸飲料用が
ラスびんの歪測定のために「直接法」として採用されて
いる。
しかしながら、上述した第５図ないし第７図のものはい
ずれの方法にあっても偏光板を通過し次光はガラス体ケ
通過したのちに測定部を経由し、しかるのち、肉眼へ入
ることによって測定が行なわれる。したがって、これら
の測定法では各部材間に空間的余地を多分に必要とし、
これらの余地が欠除している場合には歪の測定を不可能
とする問題点を有してい念。
ずれの方法にあっても偏光板を通過し次光はガラス体ケ
通過したのちに測定部を経由し、しかるのち、肉眼へ入
ることによって測定が行なわれる。したがって、これら
の測定法では各部材間に空間的余地を多分に必要とし、
これらの余地が欠除している場合には歪の測定を不可能
とする問題点を有してい念。
［発明の目的〕
本発明は上述した問題点を解決するためなされたもので
たとえば時計のカバーガラス、ｉｔ子管パルプガラス、
ま次に光半導体パンケージの入射。
たとえば時計のカバーガラス、ｉｔ子管パルプガラス、
ま次に光半導体パンケージの入射。
出射窓１表示デバイスを構成するガラス等のように空間
的余地がないため、従来方法では測定不可能であったガ
ラスの歪を測定可能とする反射型ガラス歪検査装置を提
供することを目的とする。
的余地がないため、従来方法では測定不可能であったガ
ラスの歪を測定可能とする反射型ガラス歪検査装置を提
供することを目的とする。
［発明の概要］
被観察ガラス面に直線偏光を投射し、この直線偏光によ
ってガラス面から反射される反射光の反射経路中に４分
の１波長板と回転可能な偏光板とを挿入してセナルモン
補整器を構成するようにしたことにある。
ってガラス面から反射される反射光の反射経路中に４分
の１波長板と回転可能な偏光板とを挿入してセナルモン
補整器を構成するようにしたことにある。
［発明の実施例］
以下、本発明の詳細全実施例について第１１Ｓ！Ａない
し第３因を参照して説明する。＠はガラス歪検査装置の
外ケースで、内部を暗室に形成して光じゃ閉をも兼用し
ている０ユは外ケース（イ）の上方に斜方向に取着され
た光投射部で、内部上側に白熱電球＠を配置し下部開口
面には偏光板（ハ）およびコンデンサレンズ（２句が配
設されて直線偏光の光束四が下方へ投射されるようにな
っている。Ｃ２ｂｌは外ケース翰の内底中央部に配設さ
れた保持台で、水平面内に回転可能に設けられている。
し第３因を参照して説明する。＠はガラス歪検査装置の
外ケースで、内部を暗室に形成して光じゃ閉をも兼用し
ている０ユは外ケース（イ）の上方に斜方向に取着され
た光投射部で、内部上側に白熱電球＠を配置し下部開口
面には偏光板（ハ）およびコンデンサレンズ（２句が配
設されて直線偏光の光束四が下方へ投射されるようにな
っている。Ｃ２ｂｌは外ケース翰の内底中央部に配設さ
れた保持台で、水平面内に回転可能に設けられている。
この保持台（イ）の上部には歪を測定したい被観察ガラ
ス（ハ）を組み込んだ被検物（ハ）が被観察ガラス（５
）を上面として載置されている。＠は直線偏光が被観察
ガラス罰に投射して生じる反射光の反射径路中に位置す
る測定部で、４分の１波長板（至）と、回転可能な偏光
板（３１）およびこの偏光板Ｃ３１）の回転角度を読む
ための目盛部Ｃ３３からなっている。ここにおいて、４
分の１波長板圓と偏光板６１）とは光投射部Ｏの偏光板
（２）とともにセナルモン法による測定を可能にするよ
うに角度を定めて配置されている。
ス（ハ）を組み込んだ被検物（ハ）が被観察ガラス（５
）を上面として載置されている。＠は直線偏光が被観察
ガラス罰に投射して生じる反射光の反射径路中に位置す
る測定部で、４分の１波長板（至）と、回転可能な偏光
板（３１）およびこの偏光板Ｃ３１）の回転角度を読む
ための目盛部Ｃ３３からなっている。ここにおいて、４
分の１波長板圓と偏光板６１）とは光投射部Ｏの偏光板
（２）とともにセナルモン法による測定を可能にするよ
うに角度を定めて配置されている。
次に作用について述べる。第２図に示すように被観察ガ
ラス罰へ投射される光投射部りからの直線偏光（ハ）は
ガラス（５）の上面から反射する上面反射光（ロ）と、
ガラス罰の下面から反射する下面反射光（至）とを生じ
させてそのいずれをも測定部■へ入射させる。そしてこ
れら反射光（ロ）と（至）の内上面反射光（ロ）は光路
差を生じていないが、下面反射光（至）は被観察がラス
■中を２回通過している次めガラス翰中の応力にエリ光
路差Ｒを発生しており、その大きさは Ｒ＝ニガラス光弾性常数×応力×（ガラスの厚さｘ２）
−−−−一式（２）である。そして、反射光３４） 、
’０１５）が−緒に測定部（ト）へ入射すると、上面
反射光（２）は光路差が０であるため測定部θの回転偏
光板Ｃ３１）の角度が０の場合、暗黒な模様を示す。さ
らに偏光板Ｇυの回転に伴なって一様な明るさのままで
全体が一斉に明るくなる。これに対し下面反射光（ト）
は反射した場所に働いている歪に対応する光路差の分布
を有しており黒い縞のある模様を示し偏光板（Ｉｌｌの
回転に伴なって縞模様が変化する０したがって、上下面
からの反射光（ロ）、（ト）が同時に入射することによ
り重なって示される模様に下面反射光（ト）により作ら
れ友被観察ガラス（５）の歪を反映する図形に一様な明
るさが重なったものであり、明るさこそ異なっているが
反射光缶による歪を反映した模様と全く同じ模様に見え
る。よって、光路差Ｒの測定は前述し次第７図における
セナルモン法と全く同じ操作によって行なわれ、かつ式
（２）によって応力の算出を行なうことができる。ここ
でセナルモン法で行なうことによる利点について前記第
５図と第６図による方法と比較して述べる。第５図に示
す鋭敏色板（７）を使用する方法によると視野には反射
光の４による変化していない一様な鋭敏色と反射光（至
）による応力分布によって変色した鋭敏色との模様とが
重なって合成されて見えるｏしたがって、変色模様を観
察することによる定性的な応力とその分布の判断は可能
であるが比色による定量的測定はできない。
ラス罰へ投射される光投射部りからの直線偏光（ハ）は
ガラス（５）の上面から反射する上面反射光（ロ）と、
ガラス罰の下面から反射する下面反射光（至）とを生じ
させてそのいずれをも測定部■へ入射させる。そしてこ
れら反射光（ロ）と（至）の内上面反射光（ロ）は光路
差を生じていないが、下面反射光（至）は被観察がラス
■中を２回通過している次めガラス翰中の応力にエリ光
路差Ｒを発生しており、その大きさは Ｒ＝ニガラス光弾性常数×応力×（ガラスの厚さｘ２）
−−−−一式（２）である。そして、反射光３４） 、
’０１５）が−緒に測定部（ト）へ入射すると、上面
反射光（２）は光路差が０であるため測定部θの回転偏
光板Ｃ３１）の角度が０の場合、暗黒な模様を示す。さ
らに偏光板Ｇυの回転に伴なって一様な明るさのままで
全体が一斉に明るくなる。これに対し下面反射光（ト）
は反射した場所に働いている歪に対応する光路差の分布
を有しており黒い縞のある模様を示し偏光板（Ｉｌｌの
回転に伴なって縞模様が変化する０したがって、上下面
からの反射光（ロ）、（ト）が同時に入射することによ
り重なって示される模様に下面反射光（ト）により作ら
れ友被観察ガラス（５）の歪を反映する図形に一様な明
るさが重なったものであり、明るさこそ異なっているが
反射光缶による歪を反映した模様と全く同じ模様に見え
る。よって、光路差Ｒの測定は前述し次第７図における
セナルモン法と全く同じ操作によって行なわれ、かつ式
（２）によって応力の算出を行なうことができる。ここ
でセナルモン法で行なうことによる利点について前記第
５図と第６図による方法と比較して述べる。第５図に示
す鋭敏色板（７）を使用する方法によると視野には反射
光の４による変化していない一様な鋭敏色と反射光（至
）による応力分布によって変色した鋭敏色との模様とが
重なって合成されて見えるｏしたがって、変色模様を観
察することによる定性的な応力とその分布の判断は可能
であるが比色による定量的測定はできない。
また、第６図に示す水晶くさび住υを使用する方左では
上面反射光（ロ）によって現われる黒い縞と、下面反射
光（ト）によって現われる応力分布を反映して変形した
黒い縞とが多くの場合、非常に近接して現われるため：
二実際上定量的測定は不可能である。したがって、本発
明にあっては反射光の径路中に４分の１波長板と偏向板
とから構成されるセナルモン補整器を挿入したことを重
要な特徴とするものであって、これによって歪の定量測
定が多大な空間的余地を要せずして可能となるようにし
友ものである。
上面反射光（ロ）によって現われる黒い縞と、下面反射
光（ト）によって現われる応力分布を反映して変形した
黒い縞とが多くの場合、非常に近接して現われるため：
二実際上定量的測定は不可能である。したがって、本発
明にあっては反射光の径路中に４分の１波長板と偏向板
とから構成されるセナルモン補整器を挿入したことを重
要な特徴とするものであって、これによって歪の定量測
定が多大な空間的余地を要せずして可能となるようにし
友ものである。
なお、本実施例では投光光源として白熱電球Ｃ３Ｓ６を
使用し人間の肉眼にもつとも良く感じる波長５６０〜５
９０ｎｍの光に対しての４分の１波長板軸を使用したが
、本発明はこれに限らず第３図に示すように超高圧水銀
灯（ト）を光源とし、これを緑色のガラスフィルタまた
は干渉フィルタＣ３ηを付加し４分の１の波長板υは水
銀縁線の波長５４５ｎｍに対応するものを使用すればセ
ナルモン法で現出する縞は黒さが濃く、また細目に見え
るので測定精度を向上させることができる。
使用し人間の肉眼にもつとも良く感じる波長５６０〜５
９０ｎｍの光に対しての４分の１波長板軸を使用したが
、本発明はこれに限らず第３図に示すように超高圧水銀
灯（ト）を光源とし、これを緑色のガラスフィルタまた
は干渉フィルタＣ３ηを付加し４分の１の波長板υは水
銀縁線の波長５４５ｎｍに対応するものを使用すればセ
ナルモン法で現出する縞は黒さが濃く、また細目に見え
るので測定精度を向上させることができる。
［発明の効果］
本発明は以上詳述し友ように被観察ガラス面に直線偏光
を投射するとともにガラス面によって反射される反射光
の径路中に４分の１波長板と偏光板とを挿入しこれによ
ってセナルモン補整が構成されるようにした反射型ガラ
ス歪検査装置であるから、従来の透過光による光弾性測
定法では不可能であったガラスの応力を非破かいで定量
的にしかも空間的余裕を要せずして測定可能となるので
その工業的１１１１１１・づのすこぶる犬となるすぐれ
た利点を有する０
を投射するとともにガラス面によって反射される反射光
の径路中に４分の１波長板と偏光板とを挿入しこれによ
ってセナルモン補整が構成されるようにした反射型ガラ
ス歪検査装置であるから、従来の透過光による光弾性測
定法では不可能であったガラスの応力を非破かいで定量
的にしかも空間的余裕を要せずして測定可能となるので
その工業的１１１１１１・づのすこぶる犬となるすぐれ
た利点を有する０
図は本発明の実施例を示し、第１図は歪検査装置の構成
図、第２図は反射状態の詳細説明図、第３図は光投射部
の他の実施例を示す構成図であり、Ｍ４図は光弾性測定
の原理説明図、第５図ないし第７図は従来の検査法を示
し第５図は鋭敏色板を使用し友場合の説明図、第６図は
水晶くさびを使用した場合の説明図、第７図は直接法と
して採用されているセナルモン法の説明図である。
図、第２図は反射状態の詳細説明図、第３図は光投射部
の他の実施例を示す構成図であり、Ｍ４図は光弾性測定
の原理説明図、第５図ないし第７図は従来の検査法を示
し第５図は鋭敏色板を使用し友場合の説明図、第６図は
水晶くさびを使用した場合の説明図、第７図は直接法と
して採用されているセナルモン法の説明図である。
Claims (1)
- 被観察ガラス面に直線偏光を投射するとともに上記ガラ
ス面によつて反射された反射光の径路中に４分の１波長
板と偏光板とを挿入し、これらによつてセナルモン補整
器が構成されるようにしたことを特徴とする反射型ガラ
ス歪検査装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP20059184A JPS6179109A (ja) | 1984-09-27 | 1984-09-27 | 反射型ガラス歪検査装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP20059184A JPS6179109A (ja) | 1984-09-27 | 1984-09-27 | 反射型ガラス歪検査装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6179109A true JPS6179109A (ja) | 1986-04-22 |
Family
ID=16426892
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP20059184A Pending JPS6179109A (ja) | 1984-09-27 | 1984-09-27 | 反射型ガラス歪検査装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6179109A (ja) |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH0460684U (ja) * | 1990-09-28 | 1992-05-25 | ||
| JPH05296735A (ja) * | 1992-04-15 | 1993-11-09 | Agency Of Ind Science & Technol | 高精度非接触歪測定方法とその装置 |
| JP2009168813A (ja) * | 2008-01-14 | 2009-07-30 | Gwangju Inst Of Science & Technology | 光ファイバの残留応力測定装置 |
| JP2011033631A (ja) * | 2009-08-05 | 2011-02-17 | Emhart Glass Sa | 蛍光発光を使用するガラス容器壁厚測定 |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5855830A (ja) * | 1981-09-30 | 1983-04-02 | Toshiba Corp | 表面応力測定装置 |
| JPS58223725A (ja) * | 1982-06-23 | 1983-12-26 | Taisei Corp | 部材の応力測定方法およびその装置 |
-
1984
- 1984-09-27 JP JP20059184A patent/JPS6179109A/ja active Pending
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5855830A (ja) * | 1981-09-30 | 1983-04-02 | Toshiba Corp | 表面応力測定装置 |
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| JP2009168813A (ja) * | 2008-01-14 | 2009-07-30 | Gwangju Inst Of Science & Technology | 光ファイバの残留応力測定装置 |
| JP2011033631A (ja) * | 2009-08-05 | 2011-02-17 | Emhart Glass Sa | 蛍光発光を使用するガラス容器壁厚測定 |
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