JPS60220049A - 計算機トモグラフイ装置 - Google Patents
計算機トモグラフイ装置Info
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- JPS60220049A JPS60220049A JP59075315A JP7531584A JPS60220049A JP S60220049 A JPS60220049 A JP S60220049A JP 59075315 A JP59075315 A JP 59075315A JP 7531584 A JP7531584 A JP 7531584A JP S60220049 A JPS60220049 A JP S60220049A
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- G—PHYSICS
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- G06T2211/40—Computed tomography
- G06T2211/408—Dual energy
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の属する技術分野〕
本発明は、主として電子医療機器の分野で使用される計
算機トモグラフィ装置に関する。特に、ファンビーム放
射線によりビューデータの収集を行い、被検体の断面部
分に関する放射線吸収係数の分布画像を複数の放射線エ
ネルギについて、それぞれ別個に再構成する計算機トモ
グラフィ装置の改良に関する。
算機トモグラフィ装置に関する。特に、ファンビーム放
射線によりビューデータの収集を行い、被検体の断面部
分に関する放射線吸収係数の分布画像を複数の放射線エ
ネルギについて、それぞれ別個に再構成する計算機トモ
グラフィ装置の改良に関する。
xlilの吸収係数は、その物質を構成する元素の種類
とその密度に依存する。このうち、元素の密度に対する
依存性は異なる光子エネルギに対して変化しない。しか
し、元素の種類による依存性は光子エネルギにより大き
く変化する。このため、異なる光子エネルギによるX線
吸収係数の分布画像を比較することにより、通常の白色
X線による吸収係数の分布画像では得られないような、
元素や分子の組成に関する情報を得ることが可能となる
。
とその密度に依存する。このうち、元素の密度に対する
依存性は異なる光子エネルギに対して変化しない。しか
し、元素の種類による依存性は光子エネルギにより大き
く変化する。このため、異なる光子エネルギによるX線
吸収係数の分布画像を比較することにより、通常の白色
X線による吸収係数の分布画像では得られないような、
元素や分子の組成に関する情報を得ることが可能となる
。
このような測定を行うためには、従来の計算機トモグラ
フィ装置では、XvA管に印加する電圧を変化させ、そ
れぞれの印加電圧の下で別々にX線ビームを走査して、
これにより異なる光子エネルギによる吸収係数分の右画
像を得ていた。
フィ装置では、XvA管に印加する電圧を変化させ、そ
れぞれの印加電圧の下で別々にX線ビームを走査して、
これにより異なる光子エネルギによる吸収係数分の右画
像を得ていた。
しかし、複数回のX線ビーム走査を行うために時間がか
かり、被検体の動きや被検体内の組織の動きが生じてし
まう。このために、得られた複数の分布画像には、印加
電圧(すなわち光子エネルギ)の差異以外の要素が含ま
れる欠点があった。
かり、被検体の動きや被検体内の組織の動きが生じてし
まう。このために、得られた複数の分布画像には、印加
電圧(すなわち光子エネルギ)の差異以外の要素が含ま
れる欠点があった。
本発明は、異なる光子エネルギによるX線吸収係数の分
布画像を1回の走査により高速で得ることのできる計算
機トモグラフィ装置を提供することを目的とする。
布画像を1回の走査により高速で得ることのできる計算
機トモグラフィ装置を提供することを目的とする。
本発明の計算機トモグラフィ装置は、放射線発生源と放
射線検出器との間に、放射線のエネルギを選択的に吸収
する物体が配置されたことを特徴とする。
射線検出器との間に、放射線のエネルギを選択的に吸収
する物体が配置されたことを特徴とする。
すなわち、被検体の断面部分に向けてビーム状の放射線
を発生する放射線発生源と、このビーム状の放射線を上
記被検体の裏側の多数の位置で検出する多数の放射線検
出器と、上記放射線発生源と上記放射線検出器とを上記
被検体の周りに回転させる機構手段と、上記被検体の断
面部分に関してそれぞれ上記多数の放射線検出器の出力
から上記機構手段の回転に伴い多数の角度方向について
得られる多数のビューデータより上記断面部分に関する
放射線吸収係数の分布画像を再構成する演算手段とを備
えた計算機トモグラフィ装置においζ、上記ビーム状の
放射線の通路にそのビーム状の放射線の少なくとも半分
の部分に放射線エネルギにより放射線唆収率の異なる物
体が配置されたことを特徴とする。
を発生する放射線発生源と、このビーム状の放射線を上
記被検体の裏側の多数の位置で検出する多数の放射線検
出器と、上記放射線発生源と上記放射線検出器とを上記
被検体の周りに回転させる機構手段と、上記被検体の断
面部分に関してそれぞれ上記多数の放射線検出器の出力
から上記機構手段の回転に伴い多数の角度方向について
得られる多数のビューデータより上記断面部分に関する
放射線吸収係数の分布画像を再構成する演算手段とを備
えた計算機トモグラフィ装置においζ、上記ビーム状の
放射線の通路にそのビーム状の放射線の少なくとも半分
の部分に放射線エネルギにより放射線唆収率の異なる物
体が配置されたことを特徴とする。
第1図は本発明第1実施例計算機トモグラフィ装置の構
成を示す図である。
成を示す図である。
X線発生源2はXvA発生源制御装置6に接続される。
X線検出器群4はデータ収集装置9に接続される。ガン
トリlとテーブル5とはガントリ・テーブル制御装置7
に接続される。X線発生源制御装置6とガントリ・テー
ブル制御装置7とは撮影制御装置8に接続される。撮影
制御装置8とデータ収集装置9とはデータ処理装置10
に接続される。さらにデータ処理装置lOには、大容量
記憶装置11と画像表示装置12と写真撮影制御装置1
3とが接続される。
トリlとテーブル5とはガントリ・テーブル制御装置7
に接続される。X線発生源制御装置6とガントリ・テー
ブル制御装置7とは撮影制御装置8に接続される。撮影
制御装置8とデータ収集装置9とはデータ処理装置10
に接続される。さらにデータ処理装置lOには、大容量
記憶装置11と画像表示装置12と写真撮影制御装置1
3とが接続される。
ガントリlにはX線発生源2とX線検出器群4とフィル
タ14とが備えられ、テーブル5に載置された被検体3
が挿入される。さらにガントリ】には、X線発生源2と
X線検出器群4とフィルタ14とを一体として被検体3
の周りに回転させる機構手段が含まれている。
タ14とが備えられ、テーブル5に載置された被検体3
が挿入される。さらにガントリ】には、X線発生源2と
X線検出器群4とフィルタ14とを一体として被検体3
の周りに回転させる機構手段が含まれている。
X線発生源2はxl管やコリメータを含み、被検体3の
断面部分に向けてファンビーム状のX線を発生する。
断面部分に向けてファンビーム状のX線を発生する。
X線検出器群4は、多数のX線検出器を備え、XvA発
生源2の発生したファンビーム状のX線を被検体3の裏
側の位置で検出する。
生源2の発生したファンビーム状のX線を被検体3の裏
側の位置で検出する。
テーブル5は被検体3を載置し、ガントリl内に被検体
3を導入する。
3を導入する。
X線発生源制御装置6は高電圧発生器を含み、X線発生
源2によるX線の発生を制御する。
源2によるX線の発生を制御する。
ガントリ・テーブル制御装置7はガントリ1およびテー
ブル5を制御し、被検体3の位置やX線の照射方向等を
制御する。
ブル5を制御し、被検体3の位置やX線の照射方向等を
制御する。
撮影制御装置8は、操作者との対話や各装置の状況監視
、さらには各装置の制御を行う。
、さらには各装置の制御を行う。
データ収集装置9は、XvA検出検出器群上り検出され
たX線検出信号を電気信号のデータに変換し、ガントリ
1の回転にともない多数の角度方向について多数のビュ
ーデータを収集する。
たX線検出信号を電気信号のデータに変換し、ガントリ
1の回転にともない多数の角度方向について多数のビュ
ーデータを収集する。
データ処理装置10は、このビューデータをアナログ・
ディジタル変換し、高速フーリエ変換等の演算処理を行
い、X線吸収係数の分布画像データとして再構成する。
ディジタル変換し、高速フーリエ変換等の演算処理を行
い、X線吸収係数の分布画像データとして再構成する。
データ処理装置10の演算については、あとで詳しく説
明する。
明する。
大容量記憶装置11は分布画像データを格納する。
画像表示装置12は分布画像データによる再構成画像を
表示する。
表示する。
写真撮影制御装置13は、必要な場合に、再構成画像の
写真撮影を行うための装置である。
写真撮影を行うための装置である。
フィルタ14は、本実施例の特徴であり、x1発生源2
と被検体3との間の片側半分の部分に挿入される。フィ
ルタ14は、光子エネルギの低いX線が光子エネルギの
高いX線に比べて物質に吸収されやすいことを利用して
、X線の吸収によるスペクトルの変化をもたらし、xl
検出器群4に到達する光子エネルギの変化をもた゛らす
。これについては後で詳しく説明する。
と被検体3との間の片側半分の部分に挿入される。フィ
ルタ14は、光子エネルギの低いX線が光子エネルギの
高いX線に比べて物質に吸収されやすいことを利用して
、X線の吸収によるスペクトルの変化をもたらし、xl
検出器群4に到達する光子エネルギの変化をもた゛らす
。これについては後で詳しく説明する。
第2図にアンチモンsbと、モリブデンMoと、タング
ステンWと、鉄Feとの光子エネルギに対する質量吸収
係数を示す。
ステンWと、鉄Feとの光子エネルギに対する質量吸収
係数を示す。
第3図および第4図は、第1実施例計算機トモグラフィ
装置によるデータの収集を示す図であり、被検体3のA
Bの間に関するデータの収集を示している。
装置によるデータの収集を示す図であり、被検体3のA
Bの間に関するデータの収集を示している。
計算器トモグラフィ装置では、ガントリ1 (すなわち
、X線発生源2およびX線検出器群4、さらに本実施例
の場合にはフィルタ14)が被検体3の周りを1回転し
、この間に同じデータを2回収集している。すなわち、
被検体3のAとBとの間のX線吸収率を、第3図で示し
た位置と第4図で示した位置とで収集している。この場
合には、第3図のチャネルiの位置と第4図のX線発生
源2の位置とは一致し、第4図のチャネルjの位置と第
3図のX線発生源2の位置とは一致し、さらに、チャネ
ルiとチャネルjとは、X線検出器群4の中心に対して
対称な位置になる。
、X線発生源2およびX線検出器群4、さらに本実施例
の場合にはフィルタ14)が被検体3の周りを1回転し
、この間に同じデータを2回収集している。すなわち、
被検体3のAとBとの間のX線吸収率を、第3図で示し
た位置と第4図で示した位置とで収集している。この場
合には、第3図のチャネルiの位置と第4図のX線発生
源2の位置とは一致し、第4図のチャネルjの位置と第
3図のX線発生源2の位置とは一致し、さらに、チャネ
ルiとチャネルjとは、X線検出器群4の中心に対して
対称な位置になる。
第3図では、X線発生源2が発生した照射角θのX線ビ
ームが、フィルタエ4と被検体3のABを通過し、X線
検出器群4のチャネルiに入射する。
ームが、フィルタエ4と被検体3のABを通過し、X線
検出器群4のチャネルiに入射する。
ここで、xylの照射角とは、X線発生源2の中心Sと
ガントリ1の回転の中心Oとを結ぶ線に対する角度を表
す。これに対して第4図では、ガントリ1の回転角が1
80 °−2θの位置にあり、X線発生源2が発生した
照射角−θのX線ビームは、フィルタ14を通過せずに
直接に被検体3のBAを通過し、xwA検出器群4のチ
ャネルjに入射する。
ガントリ1の回転の中心Oとを結ぶ線に対する角度を表
す。これに対して第4図では、ガントリ1の回転角が1
80 °−2θの位置にあり、X線発生源2が発生した
照射角−θのX線ビームは、フィルタ14を通過せずに
直接に被検体3のBAを通過し、xwA検出器群4のチ
ャネルjに入射する。
このようにして、X線検出器群4の片側半分はフィルタ
14を通過したX線による透過X線を検出し、もう一方
の片側半分はフィルタ14を通過しないX線による透過
X線を検出する。これにより、1回の走査により光子エ
ネルギの異なる2組のデータを収集することができる。
14を通過したX線による透過X線を検出し、もう一方
の片側半分はフィルタ14を通過しないX線による透過
X線を検出する。これにより、1回の走査により光子エ
ネルギの異なる2組のデータを収集することができる。
次にフィルタ14による光子エネルギの変換について説
明する。
明する。
被検体によるX線の減衰率、すなわち、被検体を挿入し
た場合の検出信号強度Iと挿入しない場合の検出信号強
度■。との比は、次の代で表される。
た場合の検出信号強度Iと挿入しない場合の検出信号強
度■。との比は、次の代で表される。
ここで、Eは光子エネルギを、F (E)は多色X線発
生源のエネルギ強度の分布関数を、DVi(Ii)は被
検体のX線透過特性を、K (E)はXI検出器の検出
特性をそれぞれ示す。ここで、 F(E) K(E) −ρ(E) (21とおくと+1
1式は、 と変形される。これは、X線透過特性D vr (E)
のρ(E)による重み付は平均である。
生源のエネルギ強度の分布関数を、DVi(Ii)は被
検体のX線透過特性を、K (E)はXI検出器の検出
特性をそれぞれ示す。ここで、 F(E) K(E) −ρ(E) (21とおくと+1
1式は、 と変形される。これは、X線透過特性D vr (E)
のρ(E)による重み付は平均である。
本発明の計算機トモグラフィ装置は、F (E)または
K (E)の値をフィルタにより変化させ、異なるρ(
E)の値による測定を1度に行うように構成されている
。X線の通路にフィルタを挿入した場合のρ(E)がρ
°(E)に変化した場合には、X線の減衰率は、 で表される。(4)式は(3)式のρ(E)をρ°(E
)に置き換えた式にすぎない。したがって減衰率の差は
、Δ □ ■。
K (E)の値をフィルタにより変化させ、異なるρ(
E)の値による測定を1度に行うように構成されている
。X線の通路にフィルタを挿入した場合のρ(E)がρ
°(E)に変化した場合には、X線の減衰率は、 で表される。(4)式は(3)式のρ(E)をρ°(E
)に置き換えた式にすぎない。したがって減衰率の差は
、Δ □ ■。
ρ’ (E)−ρ(E)=ρs (E) −−−+61
とおくと、 となり、(3)式および(4)弐と同形の式になる。し
たかって、異なる光子エネルギ分布でのデータを減算し
、減算後のデータを演算処理して分布画像データを得る
ことが可能であり、これは原理に忠実な演算方法である
。
とおくと、 となり、(3)式および(4)弐と同形の式になる。し
たかって、異なる光子エネルギ分布でのデータを減算し
、減算後のデータを演算処理して分布画像データを得る
ことが可能であり、これは原理に忠実な演算方法である
。
このように、本実施例計算機トモグラフィ装置では、フ
ィルタを通過したX線によるデータと、フィルタを通過
しないX線によるデータと比較することにより、異なる
光子エネルギ分布でのデータの収集が可能である。
ィルタを通過したX線によるデータと、フィルタを通過
しないX線によるデータと比較することにより、異なる
光子エネルギ分布でのデータの収集が可能である。
また、フィルタを通過したX線によるデータと、フィル
タを通過しないX線によるデータとを、別個に演算処理
して2つの分布画像データを作ることもできる。この2
つの分布画像データは、減産を行ってから画像表示して
もよく、別個に画像表示してもよい。
タを通過しないX線によるデータとを、別個に演算処理
して2つの分布画像データを作ることもできる。この2
つの分布画像データは、減産を行ってから画像表示して
もよく、別個に画像表示してもよい。
さらに、
ρs (g) =αδ(E Eo)
のとき(ただし、δ(E−Ell)はディラックのデル
タ関数、αは定数)には、 1 / I o−αD VI(E、) となり、単色X線に近いX線分布によるデータの収集が
可能である。単色X線によるデータの収集については、
後で述べる。
タ関数、αは定数)には、 1 / I o−αD VI(E、) となり、単色X線に近いX線分布によるデータの収集が
可能である。単色X線によるデータの収集については、
後で述べる。
第5図は本発明第2実施例計算機トモグラフィ装置の要
部説明図である。
部説明図である。
フィルタ14とフィルタ15とは、X線発生源2の中心
Sとガントリの回転の中心Oとを結ぶ線に対して対称に
配置されている。これらのフィルタの材質は、原子番号
が少しだけ異なる物質が用いられる。このために、それ
ぞれの物質の特性吸収端付近の光子エネルギに対しては
吸収係数が大きく異なるが、それ以外の光子エネルギに
対してはほとんど同じ吸収係数となる。したがって、フ
ィルタ14を透過したX線による分布画像データと、フ
ィルタ15を透過したX線による分布画像データとの減
算により、単色X線に近いX線分布によるデータの収集
が可能となる。さらに、フィルタ14とフィルタ15と
を差し換え可能にすることにより、複数の単色X線によ
るデータの収集が可能である。
Sとガントリの回転の中心Oとを結ぶ線に対して対称に
配置されている。これらのフィルタの材質は、原子番号
が少しだけ異なる物質が用いられる。このために、それ
ぞれの物質の特性吸収端付近の光子エネルギに対しては
吸収係数が大きく異なるが、それ以外の光子エネルギに
対してはほとんど同じ吸収係数となる。したがって、フ
ィルタ14を透過したX線による分布画像データと、フ
ィルタ15を透過したX線による分布画像データとの減
算により、単色X線に近いX線分布によるデータの収集
が可能となる。さらに、フィルタ14とフィルタ15と
を差し換え可能にすることにより、複数の単色X線によ
るデータの収集が可能である。
第6図と第7図とは、フィルタの材料による、光子エネ
ルギに対する質量吸収係数を示す図である。
ルギに対する質量吸収係数を示す図である。
第6図は、フィルタの材料としてタリウムとタングステ
ンとを用いた例を示す。これにより、65keVの単色
X線による吸収係数分布画像を、演算処理により得るこ
とが可能である。
ンとを用いた例を示す。これにより、65keVの単色
X線による吸収係数分布画像を、演算処理により得るこ
とが可能である。
第7図は、フィルタの材料として白金と金を用いた例を
示す。これにより、80keνの単色xwAによる吸収
係数分布画像を、演算処理により得ることが可能である
。
示す。これにより、80keνの単色xwAによる吸収
係数分布画像を、演算処理により得ることが可能である
。
単色xwAによるビーム走査は、ビームハードニングを
生じない利点がある。また、互いに近接したエネルギの
2つの単色X線によるデータを収集して2つのデータの
減算を行うことにより、これらのX線のエネルギ近傍に
光子エネルギの吸収端を有するような、特定元素の分布
を知ることができる利点がある。
生じない利点がある。また、互いに近接したエネルギの
2つの単色X線によるデータを収集して2つのデータの
減算を行うことにより、これらのX線のエネルギ近傍に
光子エネルギの吸収端を有するような、特定元素の分布
を知ることができる利点がある。
第8図は、本発明第3実施例計算機トモグラフィ装置の
要部説明図である。この例では、xvA検出器群4をフ
ィルタ16で覆っている。この効果は第1実施例と同等
であるが、フィルタの位置の精度を高くすることができ
、また、X線発生源の幾何的な大きさを考慮する必要が
ない利点がある。
要部説明図である。この例では、xvA検出器群4をフ
ィルタ16で覆っている。この効果は第1実施例と同等
であるが、フィルタの位置の精度を高くすることができ
、また、X線発生源の幾何的な大きさを考慮する必要が
ない利点がある。
第9図は、本発明第4実施例計算機トモグラフィ装置の
要部説明図である。この例では、X線検出器群4を異な
る物質製のフィルタ16とフィルタ17で覆っている。
要部説明図である。この例では、X線検出器群4を異な
る物質製のフィルタ16とフィルタ17で覆っている。
この効果は第2実施例と同等であるが、第8図に示した
例と同じ利点がある。
例と同じ利点がある。
第8図と第9図に示した例では、フィルタがX線検出器
群4に接触しているが、これらは、必ずしも接触する必
要はなく、被検体3とX線検出器群4との間に挿入され
ていれば充分である。
群4に接触しているが、これらは、必ずしも接触する必
要はなく、被検体3とX線検出器群4との間に挿入され
ていれば充分である。
第1実施例ないし第4実施例のフィルタは差し換え可能
であることが望ましい。これにより、フィルタの材質や
厚さを適宜選択するが可能である。
であることが望ましい。これにより、フィルタの材質や
厚さを適宜選択するが可能である。
また、第2実施例または第4実施例では、同一の装置で
連続して複数の単色X線によるデータを収集することも
可能である。
連続して複数の単色X線によるデータを収集することも
可能である。
また、第2実施例または第4実施例では、フィルタを同
一の物質により形成し、両者の厚さがそれぞれ異なるよ
うにすることも可能である。これにより、第1実施例ま
たは第3実施例と同等の効果の他に、分布画像の強調の
度合を変化させることが可能となる。
一の物質により形成し、両者の厚さがそれぞれ異なるよ
うにすることも可能である。これにより、第1実施例ま
たは第3実施例と同等の効果の他に、分布画像の強調の
度合を変化させることが可能となる。
さらに、X線検出器として気体を検出媒体とする検出器
を用いる場合には、X線検出器群4の両側の気体の圧力
を変えても、第1実施例と同様の効果が得られる。これ
は、気体の圧力の高いXMI検出器は高いエネルギのX
線も低いエネルギのX線も充分に吸収するが、気体の圧
力の低いX線検出器では、高いエネルギのX線が透過し
、低いエネルギのXwaのみの検出が可能になるがらで
ある。
を用いる場合には、X線検出器群4の両側の気体の圧力
を変えても、第1実施例と同様の効果が得られる。これ
は、気体の圧力の高いXMI検出器は高いエネルギのX
線も低いエネルギのX線も充分に吸収するが、気体の圧
力の低いX線検出器では、高いエネルギのX線が透過し
、低いエネルギのXwaのみの検出が可能になるがらで
ある。
また、X&I検出器#4の両側の気体の種類を変えても
、同等の効果が得られる。これは、原子番号の小さい気
体では高いエネルギのX線が透過するからである。
、同等の効果が得られる。これは、原子番号の小さい気
体では高いエネルギのX線が透過するからである。
さらに、X線検出器の検出電極の長さを変えても、第1
実施例と同等の効果が得られる。これは、検出電極を短
くすることにより、高いエネルギのX線が透過するから
である。
実施例と同等の効果が得られる。これは、検出電極を短
くすることにより、高いエネルギのX線が透過するから
である。
以上説明したように、本発明計算機トモグラフィ装置に
より、異なる光子エネルギによるX線吸収係数の分布画
像を1回の走査により高速で得ることが可能となる。こ
れにより、被検体の動きの影響を考慮する必要なしに、
異なる光子エネルギによる分布画像を得ることができる
。
より、異なる光子エネルギによるX線吸収係数の分布画
像を1回の走査により高速で得ることが可能となる。こ
れにより、被検体の動きの影響を考慮する必要なしに、
異なる光子エネルギによる分布画像を得ることができる
。
さらに、異なる光子エネルギによるデータを同時に収集
するため、X線検出器の出力をリアルタイムに直接比較
できる。これにより、X線走査の段階で骨の存在を検出
し、骨と肉のX線吸収係数が異なるために生じるアーテ
ィファクトを補正することも可能になる。
するため、X線検出器の出力をリアルタイムに直接比較
できる。これにより、X線走査の段階で骨の存在を検出
し、骨と肉のX線吸収係数が異なるために生じるアーテ
ィファクトを補正することも可能になる。
このように、本発明計算機トモグラフィ装置は、医療診
断の分野に大きな効果がある。
断の分野に大きな効果がある。
第1図は本発明第1実施例計算機I・モグラフィ装置の
構成を示す図。 第2図は各元素の光子エネルギに対する質量吸収係数を
示す図。 第3図は第1実施例計算機トモグラフィ装置によるデー
タの収集を示す図。 第4図は第1実施例計算機トモグラフィ装置によるデー
タの収集を示す図。 第5図は本発明第2実施例計算機トモグラフィ装置の要
部説明図。 第6図はフィルタの材料による光子エネルギに対する質
量吸収係数を示す図。 第7図はフィルタの材料による光子エネルギに対する質
量吸収係数を示す図。 第8図は本発明第3実施例計算機トモグラフィ装置の要
部説明図。 第9図は本発明第4実施例it′lt機トモグラフィ装
置の要部説明図。 ■・・・ガントリ、2・・・xwA発生源、3・・・被
検体、4・・・X線検出器群、5・・・テーブル、6・
・・X線発t1−源制御装置、7・・・ガントリ・テー
ブル制御装置、8・・・撮影制御装置、9・・・データ
収集装置、10・・・データ処理装置、11・・・大容
量記憶装置、】2・・・画像表示装置、13・・・写真
撮影制御装置、14.15.16.17・・・フィルタ 特許出願人 横河メディカルシステム株式会社代理人
弁理士 井 出 直 X 1 ロ 治20 把3し 爪4図 光子エネルq−(keV) ;¥)6(2 光子エネル!(” (keV) 尼
構成を示す図。 第2図は各元素の光子エネルギに対する質量吸収係数を
示す図。 第3図は第1実施例計算機トモグラフィ装置によるデー
タの収集を示す図。 第4図は第1実施例計算機トモグラフィ装置によるデー
タの収集を示す図。 第5図は本発明第2実施例計算機トモグラフィ装置の要
部説明図。 第6図はフィルタの材料による光子エネルギに対する質
量吸収係数を示す図。 第7図はフィルタの材料による光子エネルギに対する質
量吸収係数を示す図。 第8図は本発明第3実施例計算機トモグラフィ装置の要
部説明図。 第9図は本発明第4実施例it′lt機トモグラフィ装
置の要部説明図。 ■・・・ガントリ、2・・・xwA発生源、3・・・被
検体、4・・・X線検出器群、5・・・テーブル、6・
・・X線発t1−源制御装置、7・・・ガントリ・テー
ブル制御装置、8・・・撮影制御装置、9・・・データ
収集装置、10・・・データ処理装置、11・・・大容
量記憶装置、】2・・・画像表示装置、13・・・写真
撮影制御装置、14.15.16.17・・・フィルタ 特許出願人 横河メディカルシステム株式会社代理人
弁理士 井 出 直 X 1 ロ 治20 把3し 爪4図 光子エネルq−(keV) ;¥)6(2 光子エネル!(” (keV) 尼
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 +l) 被検体の断面部分に向けてビーム状の放射線を
発生ずる放射線発生源と、 このビーム状の放射線を上記被検体の裏側の多数の位置
で検出する多数の放射線検出器と、上記放射線発生源と
上記放射線検出器とを上記被検体の周りに回転させる機
構手段と、上記被検体の断面部分に関してそれぞれ上記
多数の放射線検出器の出力から上記機構手段の回転に伴
い多数の角度方向について得られる多数のビューデータ
より上記断面部分に関する放射線吸収係数の分布画像を
再構成する演算手段とを儂えた計算機トモグラフィ装置
において、上記ビーム状の放射線の通路にそのビーム状
の放射線の少なくとも半分の部分に放射線エネルギによ
り放射線吸収率の異なる物体が配置されたことを特徴と
する計算機トモグラフィ装置。 (2)放射線吸収率の異なる物体は放射線検出器の近傍
に配置された特許請求の範囲第(1)項に記載の計算機
トモグラフィ装置。 (3)放射線吸収率の異なる物体は放射線発生源の近傍
に配置された特許請求の範囲第+11項に記載の計算機
トモグラフィ装置。 (4)放射線吸収率の異なる物体は、同一の物質により
形成され、2つの部分について放射線の通路の部分の厚
さがそれぞれ異なる物体である特許請求の範囲第(11
項に記載の計算機トモグラフィ装置。 (5) 放射線吸収率の異なる物体は、ビーム状放射線
の半分の部分についてそれぞれ異なる2つの物質が配置
された物体である特許請求の範囲第(1)項に記載の計
算機トモグラフィ装置。 (6) 多数の放射線検出器は気体を検出媒体とする検
出器であり、放射線吸収率の異なる物体は放射線検出器
の気体である特許請求の範囲第(1)項に記載の計算機
トモグラフィ装置。 (7) 気体は、ビーム状の放射線の半分の部分でそれ
ぞれ圧力の異なる特許請求の範囲第(6)項に記載の計
算機トモグラフィ装置。 (8)気体は、ビーム状の放射線の半分の部分でそれぞ
れ種類の異なる特許請求の範囲第(6)項に記載の計算
機トモグラフィ装置。 (9) 放射線吸収率の異なる物体は、放射線検出器の
検出電極である特許請求の範囲第(1)項に記載の計算
機トモグラフィ装置。 (10) 放射線吸収率の異なる物体の種類および厚さ
が変更できるように設定された特許請求の範囲第(1)
項に記載の計算機トモグラフィ装置。 (11) 演算手段は、 多数のビューデータのビーム状の放射線の半分の部分に
相当するデータと、ビーム状の放射線の残りの半分の部
分に相当するデータとを、被検体の同一部分に関して減
算する手段と、 この減算する手段による減算結果に関して放射線吸収係
数の分布画像を再構成する手段とを含む 特許請求の範囲第(1)項に記載の計算機トモグラフィ
装置。 (12)演算手段は、 半分の部分についてそれぞれ断面部分に関する放射線吸
収係数の分布画像を別個に再構成する手段を含む 特許請求の範囲第(])項に記載の計算機トモグラフィ
装置。
Priority Applications (4)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP59075315A JPS60220049A (ja) | 1984-04-14 | 1984-04-14 | 計算機トモグラフイ装置 |
DE1985902110 DE211956T1 (de) | 1984-04-14 | 1985-04-11 | Tomographie-einheit mit rechner. |
PCT/JP1985/000188 WO1985004565A1 (en) | 1984-04-14 | 1985-04-11 | Computerized tomography unit |
EP19850902110 EP0211956A4 (en) | 1984-04-14 | 1985-04-11 | COMPUTERIZED TOMOGRAPHY UNIT. |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP59075315A JPS60220049A (ja) | 1984-04-14 | 1984-04-14 | 計算機トモグラフイ装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS60220049A true JPS60220049A (ja) | 1985-11-02 |
Family
ID=13572697
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP59075315A Pending JPS60220049A (ja) | 1984-04-14 | 1984-04-14 | 計算機トモグラフイ装置 |
Country Status (3)
Country | Link |
---|---|
EP (1) | EP0211956A4 (ja) |
JP (1) | JPS60220049A (ja) |
WO (1) | WO1985004565A1 (ja) |
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RU2164081C2 (ru) * | 1999-04-27 | 2001-03-20 | Кванта Вижн, Инк. | Устройство для малоугловой рентгеновской томографии |
GB0107551D0 (en) | 2001-03-27 | 2001-05-16 | Matra Bae Dynamics Uk Ltd | Radiation monitor |
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DE2800761A1 (de) * | 1978-01-09 | 1979-07-12 | Philips Patentverwaltung | Verfahren zur ermittlung der raeumlichen verteilung der absorption einer strahlung |
-
1984
- 1984-04-14 JP JP59075315A patent/JPS60220049A/ja active Pending
-
1985
- 1985-04-11 EP EP19850902110 patent/EP0211956A4/en not_active Withdrawn
- 1985-04-11 WO PCT/JP1985/000188 patent/WO1985004565A1/ja not_active Application Discontinuation
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US11373345B2 (en) | 2017-04-07 | 2022-06-28 | Photo Diagnostic Systems, Inc. | Method for artifact reduction using monoenergetic data in computed tomography |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
WO1985004565A1 (en) | 1985-10-24 |
EP0211956A1 (en) | 1987-03-04 |
EP0211956A4 (en) | 1987-04-14 |
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