JPS60209155A - 核磁気共鳴測定方法 - Google Patents
核磁気共鳴測定方法Info
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- JPS60209155A JPS60209155A JP59065471A JP6547184A JPS60209155A JP S60209155 A JPS60209155 A JP S60209155A JP 59065471 A JP59065471 A JP 59065471A JP 6547184 A JP6547184 A JP 6547184A JP S60209155 A JPS60209155 A JP S60209155A
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- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/46—NMR spectroscopy
- G01R33/4625—Processing of acquired signals, e.g. elimination of phase errors, baseline fitting, chemometric analysis
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、核磁気共鳴（ＮＭＲ）測定方法に関し、特に
炭素核と水素核との間の弱い結合（ｌｏｎｇｒａｎｇｅ
ｃｏｕｐｌｉｎｇ ）の存在を測定するのに好適なＮ
ＭＲ測定方法に関するものである。
炭素核と水素核との間の弱い結合（ｌｏｎｇｒａｎｇｅ
ｃｏｕｐｌｉｎｇ ）の存在を測定するのに好適なＮ
ＭＲ測定方法に関するものである。
１３Ｃ−ＮＭＲスペクトルにおいて、炭素に結合してい
る水素原子数の決定及びそれに続く水素と炭素のスピン
結合関係の解明は、有機化合物の構造解析の上で不可欠
である。水素核とのカップリングを残したｉ３Ｃ−ＮＭ
Ｒスペクトルでは、炭素のシグナルは水素核とのスピン
結合によって多重線に分裂する。このスピン結合は、直
接結合した炭素−水素間で生ずる直接スピン結合と、２
〜３結合あるいはそれ以上離れた炭素−水素間で認めら
れる弱い結合（ｌｏｎｇ ｒａｎｇｅ ｃｏｕｐｌｉｎ
ｇ ）とに分類される。
る水素原子数の決定及びそれに続く水素と炭素のスピン
結合関係の解明は、有機化合物の構造解析の上で不可欠
である。水素核とのカップリングを残したｉ３Ｃ−ＮＭ
Ｒスペクトルでは、炭素のシグナルは水素核とのスピン
結合によって多重線に分裂する。このスピン結合は、直
接結合した炭素−水素間で生ずる直接スピン結合と、２
〜３結合あるいはそれ以上離れた炭素−水素間で認めら
れる弱い結合（ｌｏｎｇ ｒａｎｇｅ ｃｏｕｐｌｉｎ
ｇ ）とに分類される。
従来、このｌｏｎｇ ｒａｎｇｅ ｃｏｕｐｌｉｎｇに
ついて解明する場合の測定方法としては、ＬＳＰＤ（Ｌ
Ｏｎ（］ｒａｎｇｅ ５ｅｌｅｃｔｉｖｅ Ｐｒｏｔｏ
ｎ Ｄｅｃｏｕｐｌｉｎｇ ）法とｌｏｎｇ ｒａｎｇ
ｅ Ｃ−ＨＪ分解法とが従来知られている。ＬＳＰＤ法
は、ＩＨ−ＮＭＲスペクトル中に現われる特定のピーク
に対応する水素核を選択的にデカップリングする高周波
を照射することにより、その特定の水素核のみを選択的
にデカップリングした状態でｉ３Ｃ−ＮＭＲスペクトル
を測定し、このスペクトルをデカップリングしない状態
で得たスペクトルと比較し、どのような変化が現われる
かを調べるものであり、炭素シグナルの帰属を行うため
の基本的な方法となっている。
ついて解明する場合の測定方法としては、ＬＳＰＤ（Ｌ
Ｏｎ（］ｒａｎｇｅ ５ｅｌｅｃｔｉｖｅ Ｐｒｏｔｏ
ｎ Ｄｅｃｏｕｐｌｉｎｇ ）法とｌｏｎｇ ｒａｎｇ
ｅ Ｃ−ＨＪ分解法とが従来知られている。ＬＳＰＤ法
は、ＩＨ−ＮＭＲスペクトル中に現われる特定のピーク
に対応する水素核を選択的にデカップリングする高周波
を照射することにより、その特定の水素核のみを選択的
にデカップリングした状態でｉ３Ｃ−ＮＭＲスペクトル
を測定し、このスペクトルをデカップリングしない状態
で得たスペクトルと比較し、どのような変化が現われる
かを調べるものであり、炭素シグナルの帰属を行うため
の基本的な方法となっている。
ところが、このＬＳＰＤ法は、飽和化合物で多くみられ
るように１個の炭素とスピン結合し得る水素の数が多過
ぎる場合、シグナルの分裂ノくターンが非常に複雑にな
り、１か所の水素をデカップリングしても発生する変化
を確認することが（よとんど不可能になるという欠点が
ある。
るように１個の炭素とスピン結合し得る水素の数が多過
ぎる場合、シグナルの分裂ノくターンが非常に複雑にな
り、１か所の水素をデカップリングしても発生する変化
を確認することが（よとんど不可能になるという欠点が
ある。
このようなＬＳＰＤ法の欠点は、二次元ＮＭＲの一種で
あり弱イｌｏｎｇ ｒａｎｇｅ ｃｏｕｐｌｉｎｇを明
確に分Ｆｌ’ｉ”ｔルコト（７）ｒキルｌｏｎｇ ｒａ
ｎｏｅＣ，−ＨＪ分解法を用いることによって解決でき
る。ところが、コ（Ｄ １０ｎｇ ｒａｎｇｅ Ｇ−Ｈ
Ｊ分解法は、測定に要する時間が極めて長いこと、パワ
ースペクトル表示のためＳＮ比の低下が避けられないこ
と、大容量のメモリが必要であること、二次元ＮＭＲ用
プログラムが必要であること等、誰でも容易にできる状
態にない。
あり弱イｌｏｎｇ ｒａｎｇｅ ｃｏｕｐｌｉｎｇを明
確に分Ｆｌ’ｉ”ｔルコト（７）ｒキルｌｏｎｇ ｒａ
ｎｏｅＣ，−ＨＪ分解法を用いることによって解決でき
る。ところが、コ（Ｄ １０ｎｇ ｒａｎｇｅ Ｇ−Ｈ
Ｊ分解法は、測定に要する時間が極めて長いこと、パワ
ースペクトル表示のためＳＮ比の低下が避けられないこ
と、大容量のメモリが必要であること、二次元ＮＭＲ用
プログラムが必要であること等、誰でも容易にできる状
態にない。
本発明は、上述した点に鑑みてなされたものであり、シ
グナルの分裂パターンが複雑であってもｌｏｎｇ ｒａ
ｎｇｅ ｃｏｕｐｌｉｎｇを用いることなくスペクトル
の変化を確認することのできる核磁気共鳴測定方法を提
供することを目的としている。
グナルの分裂パターンが複雑であってもｌｏｎｇ ｒａ
ｎｇｅ ｃｏｕｐｌｉｎｇを用いることなくスペクトル
の変化を確認することのできる核磁気共鳴測定方法を提
供することを目的としている。
本発明にかかる核磁気共鳴測定方法は、ａ）観測核に対
し高周波パルス列を印加すること、ｂ）該高周波パルス
列印加に同期して観測核と結合している非観測核又は観
測核の共鳴周波数を持つ低強度の高周波を印加すること
、 Ｃ）前記高周波パルス列印加後に発生する自由誘導減衰
信号を受信し記憶すること、 ｄ）観測核に対し高周波パルス列を印加すること、ｅ）
前記ｄ）における高周波パルス列印加後に発生する自由
誘導減衰信号を受信し、前記Ｃ）において記憶されてい
る自由誘導減衰信号と加算又は減算すること ｆ）前記ｅ）における加算又は減算により得られた自由
誘導減衰信号をフーリエ変換すること、より成ることを
特徴としている。以下、図面を用いて本発明を詳述する
。
し高周波パルス列を印加すること、ｂ）該高周波パルス
列印加に同期して観測核と結合している非観測核又は観
測核の共鳴周波数を持つ低強度の高周波を印加すること
、 Ｃ）前記高周波パルス列印加後に発生する自由誘導減衰
信号を受信し記憶すること、 ｄ）観測核に対し高周波パルス列を印加すること、ｅ）
前記ｄ）における高周波パルス列印加後に発生する自由
誘導減衰信号を受信し、前記Ｃ）において記憶されてい
る自由誘導減衰信号と加算又は減算すること ｆ）前記ｅ）における加算又は減算により得られた自由
誘導減衰信号をフーリエ変換すること、より成ることを
特徴としている。以下、図面を用いて本発明を詳述する
。
第１図は本発明を実施するための核磁気共鳴装置の一例
を示すブロック図である。図中１は静磁場を発生するた
めの磁石、２は該静磁場内に一装置された試料管−１３
は観測用の試料コイル、４はデカップリング用の照射コ
イルである。高周波発振器５から発生した観測用高周波
は、ゲート６を介して高周波パルスとして上記試料コイ
ル３へ送られ、該高周波パルスの照射に伴う共鳴によっ
て試料コイルに誘起された共鳴信号はゲート７を介して
取出され、復調回路８へ送られて復調される。
を示すブロック図である。図中１は静磁場を発生するた
めの磁石、２は該静磁場内に一装置された試料管−１３
は観測用の試料コイル、４はデカップリング用の照射コ
イルである。高周波発振器５から発生した観測用高周波
は、ゲート６を介して高周波パルスとして上記試料コイ
ル３へ送られ、該高周波パルスの照射に伴う共鳴によっ
て試料コイルに誘起された共鳴信号はゲート７を介して
取出され、復調回路８へ送られて復調される。
復調により得られた自由誘導減衰信号（ＦＩＤ信号）は
、Ａ−Ｄ変換器９を介してコンピュータ１０へ送られて
記憶及び積算処理が施され、更にフーリエ変換処理を受
ける。
、Ａ−Ｄ変換器９を介してコンピュータ１０へ送られて
記憶及び積算処理が施され、更にフーリエ変換処理を受
ける。
１１はデカップリング用の高周波発振器で、該発振器か
ら発生したデカップリング用高周波は、アッテネータ１
２及び変調器１３へ送られて減衰及び変調を受けた後、
ゲート１４．１５を介して前記照射コイル４へ送られる
。１６は該変調器１３へ供給するノイズ信号を発生する
ノイズ発生器、１７は上記ゲート６．７．１４．１５の
開閉及びＡ−Ｄ変換器９による信号サンプリングを制御
するためのタイミング回路である。
ら発生したデカップリング用高周波は、アッテネータ１
２及び変調器１３へ送られて減衰及び変調を受けた後、
ゲート１４．１５を介して前記照射コイル４へ送られる
。１６は該変調器１３へ供給するノイズ信号を発生する
ノイズ発生器、１７は上記ゲート６．７．１４．１５の
開閉及びＡ−Ｄ変換器９による信号サンプリングを制御
するためのタイミング回路である。
上述の如き構成を持つ装置の動作を第２図及び第３図を
用いて説明する。第２図は本発明において用いられるパ
ルスシーケンスの一例を示し、（ａ）は観測核であるｉ
３Ｃへ照射されるパルス列を、（ｂ）は水素核へのノイ
ズデカップリング用大強度高周波の照射タイミングを、
（Ｃ）は水素核への選択的デカップリング用の弱い高周
波をの照射タイミングを夫々示す。第３図は装置の動作
を示すタイミング図であり、タイミング回路１７からの
タイミング信号によってゲート６は第３図（ａ）のタイ
ミングで０Ｎ−ＯＦＦされ、それにより第２図（ａ）に
示す様に１３０観測用の９０゜パルスと１８０°パルス
が期間τをおいて試料に照射される。１８０°パルス照
射後期間τたって発生するＦＩＤＩ（エコー信号）は第
３図（ｂ）のタイミングで開かれるゲート７及び同じタ
イミングでサンプリングを行うＡ−Ｄ変換器８を介して
コンピュータ９へ送られて格納される。そして、この測
定が適宜な時間間隔をおいてもう１回行われ、それによ
りＦＩＤ２が得られる。
用いて説明する。第２図は本発明において用いられるパ
ルスシーケンスの一例を示し、（ａ）は観測核であるｉ
３Ｃへ照射されるパルス列を、（ｂ）は水素核へのノイ
ズデカップリング用大強度高周波の照射タイミングを、
（Ｃ）は水素核への選択的デカップリング用の弱い高周
波をの照射タイミングを夫々示す。第３図は装置の動作
を示すタイミング図であり、タイミング回路１７からの
タイミング信号によってゲート６は第３図（ａ）のタイ
ミングで０Ｎ−ＯＦＦされ、それにより第２図（ａ）に
示す様に１３０観測用の９０゜パルスと１８０°パルス
が期間τをおいて試料に照射される。１８０°パルス照
射後期間τたって発生するＦＩＤＩ（エコー信号）は第
３図（ｂ）のタイミングで開かれるゲート７及び同じタ
イミングでサンプリングを行うＡ−Ｄ変換器８を介して
コンピュータ９へ送られて格納される。そして、この測
定が適宜な時間間隔をおいてもう１回行われ、それによ
りＦＩＤ２が得られる。
一方、発振器１１側では、第３図（Ｃ）のタイミングで
ＯＮになるゲート１５を介して、十分な強度を持ち且つ
ノイズ変調により周波数帯域の広がったデカップリング
用高周波が第２図（ｂ）のタイミングで試料に照射され
ると共に、第３図（ｄ）のタイミングでＯＮになるゲー
ト１４を介して、特定の水素核のみを選択的にデカップ
リングする弱い高周波が第２図（Ｃ）のタイミングで照
射されることになる。
ＯＮになるゲート１５を介して、十分な強度を持ち且つ
ノイズ変調により周波数帯域の広がったデカップリング
用高周波が第２図（ｂ）のタイミングで試料に照射され
ると共に、第３図（ｄ）のタイミングでＯＮになるゲー
ト１４を介して、特定の水素核のみを選択的にデカップ
リングする弱い高周波が第２図（Ｃ）のタイミングで照
射されることになる。
第２図のシーケンス（おける１回目の測定と２回目の測
定は、炭素核についての観測及びノイズ変調された高周
波の照射は２回共全く同じに行われ、９０°パルスから
ＦＩＤ信号の観測までの期間に１回目の測定では特定の
水素核のみを選択的にデカップリングする弱い高周波が
照射されるのに対し、２回目の測定ではその期間に何も
照射されていない点が異なる。
定は、炭素核についての観測及びノイズ変調された高周
波の照射は２回共全く同じに行われ、９０°パルスから
ＦＩＤ信号の観測までの期間に１回目の測定では特定の
水素核のみを選択的にデカップリングする弱い高周波が
照射されるのに対し、２回目の測定ではその期間に何も
照射されていない点が異なる。
この１回目の測定で得られるスペクトルと２回−目の測
定で得られるスペクトルとの違いを、第４図に示すよう
な構造を持つ化合物を例にあげて説明する。このような
結合において、Ｃａ １−１ａとＣｂ−１（ｂとが炭素
核ＣＣを経て結合しているかどうかの判断はむずかしい
。本発明では、先ず予め測定しておいたＩ Ｈ−Ｎ Ｍ
Ｒスペクトルに現れるＨａのピークからＨａに対応す
る周波数ｆａをめ、発振器１１の発振周波数をｆａに設
定して第２図のシーケンスに従って測定を行う。２回目
の測定で得られるＦＩＤ２をフーリエ変換して得られる
ＮＭＲスペクトルが、例えば第５図（ａ）に示すように
３つの炭素核Ｃａ 、Ｃｂ 、Ｃｃに対応する３本のピ
ークｐａ 、ｐｂ 、Ｐｃとして現われたものであると
する。一方、特定の水素核のみを選択的にデカップリン
グする周波数ｆａの弱い高周波が照射されて行われる１
回目の測定では、この周波数ｆａの高周波照射により、
水素核ＨａとＣａ以外の炭素核との弱い結合のみが切断
されるため、得られるスペクトル（第５図（ｂ））では
、Ｈａと直接結合しているＣａに対応するピークＰａに
は変化が起こらず、Ｈａと弱い結合をしているＣｂ、Ｃ
ｃに対応するピークＰｂ、’Ｐｃには結合が切断された
ことによる変化が起こる。そのため、第５図（ａ）のス
ペクトルと第５図（ｂ）のスペクトルとの差をめれば、
得られる差のスペクトル（第５図（Ｃ））では、変化の
ないＰａは消え、Ｐｂ、Ｐｃの変化した部分のみが残る
ことになる。従って、このスペクトルと例えば第５図（
ｄ）に示す完全デカップリングスペクトルあるいは第５
図（ａ）のスペクトルとを比較すれば、ト１ａとどの炭
素核との間にｌｏｎｇ ｒａ口ａａ ｃｏｕｐｌｉｎｇ
があったのかが一目瞭然となる。
定で得られるスペクトルとの違いを、第４図に示すよう
な構造を持つ化合物を例にあげて説明する。このような
結合において、Ｃａ １−１ａとＣｂ−１（ｂとが炭素
核ＣＣを経て結合しているかどうかの判断はむずかしい
。本発明では、先ず予め測定しておいたＩ Ｈ−Ｎ Ｍ
Ｒスペクトルに現れるＨａのピークからＨａに対応す
る周波数ｆａをめ、発振器１１の発振周波数をｆａに設
定して第２図のシーケンスに従って測定を行う。２回目
の測定で得られるＦＩＤ２をフーリエ変換して得られる
ＮＭＲスペクトルが、例えば第５図（ａ）に示すように
３つの炭素核Ｃａ 、Ｃｂ 、Ｃｃに対応する３本のピ
ークｐａ 、ｐｂ 、Ｐｃとして現われたものであると
する。一方、特定の水素核のみを選択的にデカップリン
グする周波数ｆａの弱い高周波が照射されて行われる１
回目の測定では、この周波数ｆａの高周波照射により、
水素核ＨａとＣａ以外の炭素核との弱い結合のみが切断
されるため、得られるスペクトル（第５図（ｂ））では
、Ｈａと直接結合しているＣａに対応するピークＰａに
は変化が起こらず、Ｈａと弱い結合をしているＣｂ、Ｃ
ｃに対応するピークＰｂ、’Ｐｃには結合が切断された
ことによる変化が起こる。そのため、第５図（ａ）のス
ペクトルと第５図（ｂ）のスペクトルとの差をめれば、
得られる差のスペクトル（第５図（Ｃ））では、変化の
ないＰａは消え、Ｐｂ、Ｐｃの変化した部分のみが残る
ことになる。従って、このスペクトルと例えば第５図（
ｄ）に示す完全デカップリングスペクトルあるいは第５
図（ａ）のスペクトルとを比較すれば、ト１ａとどの炭
素核との間にｌｏｎｇ ｒａ口ａａ ｃｏｕｐｌｉｎｇ
があったのかが一目瞭然となる。
本発明においては、この差を、ＮＭＲ装置が持っている
積算機能を生かし、ＦＩＤｌにＦＩＤ２を符号を反転し
て加えることにより、ＦＩＤ信号の段階でめるようにし
ているため、特別な処理を必要とせずに行うことが可能
である。
積算機能を生かし、ＦＩＤｌにＦＩＤ２を符号を反転し
て加えることにより、ＦＩＤ信号の段階でめるようにし
ているため、特別な処理を必要とせずに行うことが可能
である。
尚、完全デカップリングスペクトルと比較する場合には
別途測定を行う必要があるが、第５図（ａ）のスペクト
ルと比較する場合には、積算時にＦＩＤ２を別のメモリ
に残しておくようにすれば別途測定の必要はない。
別途測定を行う必要があるが、第５図（ａ）のスペクト
ルと比較する場合には、積算時にＦＩＤ２を別のメモリ
に残しておくようにすれば別途測定の必要はない。
第６図は第７図に示す構造を持つエチルベンゼンについ
ての本発明による測定例を示し、第６図（ａ）は完全デ
カップリングスペクトルで、第７図において数字で示し
た位置の各炭素原子に対応するピークにその数字が付さ
れている。第６図（ｂ）は７の位置の炭素原子に結合し
ている水素原子を、第６図（Ｃ）は８の位置の炭素原子
に結合している水素原子を夫々選択的にデカップリング
して得たスペクトルで、矢印のピークが変化しているこ
とが分る。
ての本発明による測定例を示し、第６図（ａ）は完全デ
カップリングスペクトルで、第７図において数字で示し
た位置の各炭素原子に対応するピークにその数字が付さ
れている。第６図（ｂ）は７の位置の炭素原子に結合し
ている水素原子を、第６図（Ｃ）は８の位置の炭素原子
に結合している水素原子を夫々選択的にデカップリング
して得たスペクトルで、矢印のピークが変化しているこ
とが分る。
尚、ＦＩＤ２を取得した後に反転してＦＩＤＩに加える
のではなく、第２図（ａ）における１回目の測定の９０
６パルス、１８０’パルスと、２回目の測定の９０°パ
ルス、１８０’パルスとで、パルスに含まれる高周波の
位相を反転するようにすれば、ＦＩＤ２は始めから位相
が反転して得られるため、そのままＦ Ｉ ’Ｄ Ｉに
加えれば良い。
のではなく、第２図（ａ）における１回目の測定の９０
６パルス、１８０’パルスと、２回目の測定の９０°パ
ルス、１８０’パルスとで、パルスに含まれる高周波の
位相を反転するようにすれば、ＦＩＤ２は始めから位相
が反転して得られるため、そのままＦ Ｉ ’Ｄ Ｉに
加えれば良い。
又、特定の水素核のみを選択的にデカップリングする弱
いへ周波の照射は、例えば第２図（Ｃ′）のようにずら
しても、又、第２図（Ｃ”）のように１８０°パルスを
カバーするようにパルス的に行っても第２図（Ｃ）と等
価である。
いへ周波の照射は、例えば第２図（Ｃ′）のようにずら
しても、又、第２図（Ｃ”）のように１８０°パルスを
カバーするようにパルス的に行っても第２図（Ｃ）と等
価である。
又、第２図（ｂ）のノイズ変調された高周波の照射は必
ずしも必要ではない。
ずしも必要ではない。
更に又、第２図（ａ）の観測用のパルス列も、例えば第
８図に示すようなパルス列を始め他に各種のものを使用
することができるし、実質的に同一のＦＩＤ信号が得ら
れるパルス列であれば、１回目の測定と２回目の測定で
違うパルス列を用いても良い。第８図において、（ａ゛
）は炭素核に照射される観測用パルス列、（ｂ）は水素
核に照射されるデカップリング用大強度パルス列、（Ｃ
）は特定の水素核のみを選択的にデカップリングするだ
めの弱い高周波についての照射タイミングを夫々示す。
８図に示すようなパルス列を始め他に各種のものを使用
することができるし、実質的に同一のＦＩＤ信号が得ら
れるパルス列であれば、１回目の測定と２回目の測定で
違うパルス列を用いても良い。第８図において、（ａ゛
）は炭素核に照射される観測用パルス列、（ｂ）は水素
核に照射されるデカップリング用大強度パルス列、（Ｃ
）は特定の水素核のみを選択的にデカップリングするだ
めの弱い高周波についての照射タイミングを夫々示す。
本発明の変形として、例えばＣａ−Ｈａ間の結合定数Ｊ
Ｃａ、−１−ｏ−が１２５〜２００１−１ｚ 、同じ
＜ Ｊｃｂ−Ｈ。
Ｃａ、−１−ｏ−が１２５〜２００１−１ｚ 、同じ
＜ Ｊｃｂ−Ｈ。
が１０〜２０ ＨＺ 、 ＪＣＣ−）（（Ｌが〜１Ｈ７
と大きく異なっているとすれば、第２図（ａ＞のシーケ
ンスにおける期間τを適宜選択することにより、Ｈａと
ｃｂとの結合のみ又はＨａとＣＣとの結合のみを選択的
に取出すことができる。例えば、τを１／ Ｊ Ｃｃ
−Ｈｏ−に合わせた場合、本発明で得られるスペクトル
は第５図（ｄ）に示すようになり、Ｈａとｃｂとの結合
に関する変化の情報は極めて小さくされ、ＨａとＣｃと
の結合に関する変化の情報のみとなる。
と大きく異なっているとすれば、第２図（ａ＞のシーケ
ンスにおける期間τを適宜選択することにより、Ｈａと
ｃｂとの結合のみ又はＨａとＣＣとの結合のみを選択的
に取出すことができる。例えば、τを１／ Ｊ Ｃｃ
−Ｈｏ−に合わせた場合、本発明で得られるスペクトル
は第５図（ｄ）に示すようになり、Ｈａとｃｂとの結合
に関する変化の情報は極めて小さくされ、ＨａとＣｃと
の結合に関する変化の情報のみとなる。
上述した説明では水素核と炭素核との間のＩｏｎｇｒａ
ｎｇｅ ｃｏｕｐｌｉｎｇを例にあげたが、それに限ら
ず水素核と窒素核（”Ｎ ）との間についても全く同様
に適用できるし、更には、ある種の核（例えば水素核）
について観測しながら同種核の特定のものを選択的にデ
カップリングするような測定にも適用できることは言う
までもない。
ｎｇｅ ｃｏｕｐｌｉｎｇを例にあげたが、それに限ら
ず水素核と窒素核（”Ｎ ）との間についても全く同様
に適用できるし、更には、ある種の核（例えば水素核）
について観測しながら同種核の特定のものを選択的にデ
カップリングするような測定にも適用できることは言う
までもない。
第１図は本発明を実施するための核磁気共鳴装置の一例
を示すブロック図、第２図は本発明において用いられる
パルスシーケンスの一例を示す図、第３図は第１図の装
置の動作を示すタイミング図、第４図は例としてあげた
化合物の構造を示す図、第５図はスペクトルの変化及び
差のスペクトルを示す図、第６図は本発明による測定例
を示す図、第７図はエチルベンゼンの構造を示す図、第
８図は本発明に使用される他のパルス列の例を示す図で
ある。 １：磁石、３：観測用試料コイル、 ４：デカップリング用照射コイル、 ５：高周波発振器、６．７，１４．１５：ゲート、８：
復調回路、９：Ａ−Ｄ変換器、 １０：コンピュータ、 １１：デカップリング用高周波発振器、１２：アッテネ
ータ、１３：変調器、 １６：ノイズ発生器、１７：タイミング回路。 特許出願人 日本電子株式会社 代表者 伊藤 −夫
を示すブロック図、第２図は本発明において用いられる
パルスシーケンスの一例を示す図、第３図は第１図の装
置の動作を示すタイミング図、第４図は例としてあげた
化合物の構造を示す図、第５図はスペクトルの変化及び
差のスペクトルを示す図、第６図は本発明による測定例
を示す図、第７図はエチルベンゼンの構造を示す図、第
８図は本発明に使用される他のパルス列の例を示す図で
ある。 １：磁石、３：観測用試料コイル、 ４：デカップリング用照射コイル、 ５：高周波発振器、６．７，１４．１５：ゲート、８：
復調回路、９：Ａ−Ｄ変換器、 １０：コンピュータ、 １１：デカップリング用高周波発振器、１２：アッテネ
ータ、１３：変調器、 １６：ノイズ発生器、１７：タイミング回路。 特許出願人 日本電子株式会社 代表者 伊藤 −夫
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 ａ）観測核に対し高周波パルス列を印加すること、ｂ）
該高周波パルス列印加に同期して観測核と結合している
非観測核又は観測核の共鳴周波数を持つ低強度の高周波
を印加すること、 Ｃ〉前記高周波パルス列印加後に発生する自由誘導減衰
信号を受信し記憶すること、 ｄ）観測核に対し高周波パルス列を印加すること、ｅ）
前記ｄ）における高周波パルス印加後に発生する自由誘
導減衰信号を受信し、前記Ｃ）において記憶されている
自由誘導減衰信号と加算又は減算すること ｆ）前記ｅ）における加算又は減算により得られた自由
誘導減衰信号をフーリエ変換すること、より成る核磁気
共鳴測定方法。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59065471A JPS60209155A (ja) | 1984-04-02 | 1984-04-02 | 核磁気共鳴測定方法 |
| US06/717,338 US4689561A (en) | 1984-04-02 | 1985-03-29 | Nuclear magnetic resonance spectroscopy |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59065471A JPS60209155A (ja) | 1984-04-02 | 1984-04-02 | 核磁気共鳴測定方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60209155A true JPS60209155A (ja) | 1985-10-21 |
| JPH0146823B2 JPH0146823B2 (ja) | 1989-10-11 |
Family
ID=13288056
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59065471A Granted JPS60209155A (ja) | 1984-04-02 | 1984-04-02 | 核磁気共鳴測定方法 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4689561A (ja) |
| JP (1) | JPS60209155A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6444837A (en) * | 1987-08-05 | 1989-02-17 | Nat Res Dev | Acquisition of image for indicating distribution of normally magnetic molecule in solution |
Families Citing this family (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5162734A (en) * | 1991-03-08 | 1992-11-10 | Elbit-Ati, Ltd. | Method and apparatus for obtaining an nmr signal having a preselected frequency domain |
| US6294914B1 (en) * | 1993-06-02 | 2001-09-25 | The Board Of Trustees Of The University Of Illinois | Method of enhancing an MRI signal |
| US8812076B2 (en) * | 2006-11-21 | 2014-08-19 | General Electric Company | Proton decoupled hyperpolarized magnetic resonance imaging |
| JP2009072635A (ja) * | 2009-01-15 | 2009-04-09 | Hitachi Ltd | 磁気共鳴測定方法 |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS531079A (en) * | 1976-06-25 | 1978-01-07 | Hitachi Ltd | Multiply resonant nuclear magnetic resonating apparatus |
-
1984
- 1984-04-02 JP JP59065471A patent/JPS60209155A/ja active Granted
-
1985
- 1985-03-29 US US06/717,338 patent/US4689561A/en not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS531079A (en) * | 1976-06-25 | 1978-01-07 | Hitachi Ltd | Multiply resonant nuclear magnetic resonating apparatus |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6444837A (en) * | 1987-08-05 | 1989-02-17 | Nat Res Dev | Acquisition of image for indicating distribution of normally magnetic molecule in solution |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0146823B2 (ja) | 1989-10-11 |
| US4689561A (en) | 1987-08-25 |
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