JPS60179643A - Νｍｒ断層像撮影装置 - Google Patents
Νｍｒ断層像撮影装置Info
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- JPS60179643A JPS60179643A JP59037641A JP3764184A JPS60179643A JP S60179643 A JPS60179643 A JP S60179643A JP 59037641 A JP59037641 A JP 59037641A JP 3764184 A JP3764184 A JP 3764184A JP S60179643 A JPS60179643 A JP S60179643A
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- JP
- Japan
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- center
- frequency
- signal
- reference signal
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-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/445—MR involving a non-standard magnetic field B0, e.g. of low magnitude as in the earth's magnetic field or in nanoTesla spectroscopy, comprising a polarizing magnetic field for pre-polarisation, B0 with a temporal variation of its magnitude or direction such as field cycling of B0 or rotation of the direction of B0, or spatially inhomogeneous B0 like in fringe-field MR or in stray-field imaging
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- Physics & Mathematics (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（イ）産業上の利用分野
この発明は共鳴面の位置情報を取り出すために、ＮＭＲ
信号を体軸と直交する二方向にそれぞれ周波数変調およ
び位相変調し、得られたＦＴＤ信号に参照信号をミキシ
ングしてその低周波成分を取り出し、該低周波成分をＡ
／Ｄ変換した後、所定の演算処理を施して再構成画像を
得るＮＭＲ断層像撮影装置に関する。
信号を体軸と直交する二方向にそれぞれ周波数変調およ
び位相変調し、得られたＦＴＤ信号に参照信号をミキシ
ングしてその低周波成分を取り出し、該低周波成分をＡ
／Ｄ変換した後、所定の演算処理を施して再構成画像を
得るＮＭＲ断層像撮影装置に関する。
（ロ）従来技術
一般に、Ｎ Ｍ’ ＲＩｌｉ層像撮影装置は体軸方向（
Ｚ軸）と垂直なＸ軸、Ｙ軸に沿って加える傾斜磁界の傾
きを変えることにより、撮像域の拡大、縮小を行ってい
る。しかして、傾斜磁界の中心はマグネット中心に一致
して設定されるのが普通である。
Ｚ軸）と垂直なＸ軸、Ｙ軸に沿って加える傾斜磁界の傾
きを変えることにより、撮像域の拡大、縮小を行ってい
る。しかして、傾斜磁界の中心はマグネット中心に一致
して設定されるのが普通である。
そのため、前記マグネット中心にある被写体ではナイキ
ストのサンプリング定理を満たす範囲で十分拡大率を高
めることができるが、マグネット中心を離れた点を中心
に持つ被写体では拡大率は低くならざるを得ない。以下
、これについて詳細に説明しよう。
ストのサンプリング定理を満たす範囲で十分拡大率を高
めることができるが、マグネット中心を離れた点を中心
に持つ被写体では拡大率は低くならざるを得ない。以下
、これについて詳細に説明しよう。
被写体の共鳴断面から取り出されるＦＩＤ信号（自由誘
導信号）は、励振信号に同期した参照信号とミキシング
され、その低周波成分として取り出される。この低周波
成分がＡ／Ｄ変換された後、所定の演算処理が行われる
。例えば、Ａ／Ｄ変換器のサンプリング周波数が２０ｋ
Ｈｚ とすると、ナイキストのサンプリング定理より前
記取り出された低周波成分の最高周波数は１０ｋＨｚ以
下でなければならない。したがって、共鳴中心の周波数
及び参照信号の周波数が６．３ Ｍｌｌｚである場合、
共鳴周波数が６．２９０ ＭＨｚ 〜６．３２０ＯＭＨ
ｚの範囲が、折り返し誤差を生じゃことなく正常な再構
成画像が得られる範囲となる。
導信号）は、励振信号に同期した参照信号とミキシング
され、その低周波成分として取り出される。この低周波
成分がＡ／Ｄ変換された後、所定の演算処理が行われる
。例えば、Ａ／Ｄ変換器のサンプリング周波数が２０ｋ
Ｈｚ とすると、ナイキストのサンプリング定理より前
記取り出された低周波成分の最高周波数は１０ｋＨｚ以
下でなければならない。したがって、共鳴中心の周波数
及び参照信号の周波数が６．３ Ｍｌｌｚである場合、
共鳴周波数が６．２９０ ＭＨｚ 〜６．３２０ＯＭＨ
ｚの範囲が、折り返し誤差を生じゃことなく正常な再構
成画像が得られる範囲となる。
例えば、被写体の中心がＸ方向の傾斜磁界Ｇｘ１の中心
に一致していたとき、その中心点の共鳴周波数が６．３
ＭＨｚ 、被写体両端の共鳴周波数がそれぞれ６．３
０５ Ｍｌｌｚおよび６．２９５ ＭＨｚであった。こ
の場合、傾斜磁界の傾きを２倍にまで高められることか
ら、被写体の画像は２倍にまだ拡大することができる。
に一致していたとき、その中心点の共鳴周波数が６．３
ＭＨｚ 、被写体両端の共鳴周波数がそれぞれ６．３
０５ Ｍｌｌｚおよび６．２９５ ＭＨｚであった。こ
の場合、傾斜磁界の傾きを２倍にまで高められることか
ら、被写体の画像は２倍にまだ拡大することができる。
一方、被写体中心がマグネット中心からＸ方向にずれた
ために、傾斜磁界Ｇｘ、のもとで、中心点の共鳴周波数
が６．３０５ ＭＨｚ 、被写体両端の共鳴周波数カソ
レソレ６．３ｏｏＭＨ２および６．３１０ ＭＨｚ ニ
なった場合について考える。この場合に前記傾斜磁界の
傾きを２倍にすると、被写体両端の共鳴周波数が６．３
００ ＭＨｚ 〜６．３２０ Ｍｌｌｚになる。したが
って、この場合、一端側の共鳴周波数が６．３１０ Ｍ
Ｈ，ｚ以上になるため、この部分で折り返し誤差を生じ
るので、被写体を２倍まで拡大することができない。
このように、被写体中心がマグネット中心からずれてい
ると、拡大率を十分あげることができない。しかして、
傾斜磁界の中心を被写体中心に移動することは、励磁コ
イルの構成上困難である。それ故、従来、被写体を機械
的に移動して、その中心をマグネット中心に一致させて
いる。
ために、傾斜磁界Ｇｘ、のもとで、中心点の共鳴周波数
が６．３０５ ＭＨｚ 、被写体両端の共鳴周波数カソ
レソレ６．３ｏｏＭＨ２および６．３１０ ＭＨｚ ニ
なった場合について考える。この場合に前記傾斜磁界の
傾きを２倍にすると、被写体両端の共鳴周波数が６．３
００ ＭＨｚ 〜６．３２０ Ｍｌｌｚになる。したが
って、この場合、一端側の共鳴周波数が６．３１０ Ｍ
Ｈ，ｚ以上になるため、この部分で折り返し誤差を生じ
るので、被写体を２倍まで拡大することができない。
このように、被写体中心がマグネット中心からずれてい
ると、拡大率を十分あげることができない。しかして、
傾斜磁界の中心を被写体中心に移動することは、励磁コ
イルの構成上困難である。それ故、従来、被写体を機械
的に移動して、その中心をマグネット中心に一致させて
いる。
しかしながら、このように被写体を移動させると装置の
機械的構成が複雑化し、また、その移動量も励磁コイル
の径などの関係上、限度がある。
機械的構成が複雑化し、また、その移動量も励磁コイル
の径などの関係上、限度がある。
そのため、従来のＮＭＲＩｆｒ層像撮影装置は被写体中
心がマグネット中心にない場合、所望の拡大画像を得難
いという欠点がある。
心がマグネット中心にない場合、所望の拡大画像を得難
いという欠点がある。
（ハ）目的
この発明は被写体中心がマグネット中心にない場合にも
、ナイキストのサンプリング定理を満たず範囲で容易に
拡大画像を得ることができるＮＭＲ断層像撮影装置を提
供することを目的とする。
、ナイキストのサンプリング定理を満たず範囲で容易に
拡大画像を得ることができるＮＭＲ断層像撮影装置を提
供することを目的とする。
（ニ）構成
この発明は共鳴面の位置情報を取り出すために、ＮＭＲ
信号を体軸と直交する二方向にそれぞれ周波数変調およ
び位相変調し、得られたＦＩＤ信号に参照信号をミキシ
ングしてその低周波成分を取り出し、該低周波成分をＡ
／Ｄ変換した後、所定の演算処理を施して再構成画像を
得るＮＭＲ断層像撮影装置であって、前記参照信号の周
波数および位相進み量を被写体中心の共鳴周波数および
その位相進み量に一致させたことを特徴としている。
信号を体軸と直交する二方向にそれぞれ周波数変調およ
び位相変調し、得られたＦＩＤ信号に参照信号をミキシ
ングしてその低周波成分を取り出し、該低周波成分をＡ
／Ｄ変換した後、所定の演算処理を施して再構成画像を
得るＮＭＲ断層像撮影装置であって、前記参照信号の周
波数および位相進み量を被写体中心の共鳴周波数および
その位相進み量に一致させたことを特徴としている。
（ボ）実施例
第１図はこの発明に係るＮＭＲ断層像撮影装置の一実施
例の要部を略示したブロック図である。
例の要部を略示したブロック図である。
同図において、１は被写体に近接して設けられ、励振パ
ルスの照射およびＦＩＤ信号の受信を行う送受信アンテ
ナである。
ルスの照射およびＦＩＤ信号の受信を行う送受信アンテ
ナである。
２は周波数設定情報および基準同期信号を与えられ、例
えば、６．３ ＭＨｚの励振パルスを前記送受信アンテ
ナ１に与える励起パルス発生器である。
えば、６．３ ＭＨｚの励振パルスを前記送受信アンテ
ナ１に与える励起パルス発生器である。
３は送受信アンテナ１の出力であるＦＩＤ信号と後述す
る参照信号をミキシングする混合器である。
る参照信号をミキシングする混合器である。
４は例えば、ＰＬＬのような任意周波数設定可能な回路
を備えた参照信号発生器である。この参照信号発生器４
は周波数設定情報、位相進み量設定情報及び基準同期信
号を与えられることにより、被写体中心と同じ周波数で
、かつ、同じ位相進み量の参照信号を発生する。
を備えた参照信号発生器である。この参照信号発生器４
は周波数設定情報、位相進み量設定情報及び基準同期信
号を与えられることにより、被写体中心と同じ周波数で
、かつ、同じ位相進み量の参照信号を発生する。
５は混合器３の出力信号から低周波成分を取り出す低域
フィルタである。
フィルタである。
６は前記取り出された低周波成分をデジタル信号に変換
するＡ／Ｄ変換器である。Ａ／Ｄ変換器６の出力信号を
図示しない公知のＦＦＴなどの信号処理器に与え、所定
の演算処理を施すことにより再構成画像が得られる。
するＡ／Ｄ変換器である。Ａ／Ｄ変換器６の出力信号を
図示しない公知のＦＦＴなどの信号処理器に与え、所定
の演算処理を施すことにより再構成画像が得られる。
次にこの実施例の動作を、いわゆるスピンワープ法を例
に採って説明する。
に採って説明する。
第２図はスピンワープ法のタイムチャートを示している
。同図（ａｌは被写体に与えられる励起パルスを示す。
。同図（ａｌは被写体に与えられる励起パルスを示す。
同図（ｂ）は体軸方向（Ｚ軸方向）に直流磁界とともに
加えられる傾斜磁界Ｇｚを示ず。同図（Ｃ）は体軸と直
交するＹ方向に加えられる傾斜磁界ｃｙを示す。傾斜磁
界ｃｙは１〜Ｎ回まで等差的に変化し、共鳴面のＮＭＲ
信号をＹ方向に位相変調する。同図（ｄ）は体軸と直交
するＸ方向に加えられる（頃斜磁界Ｇｘを示す。傾斜磁
界Ｇｘは共鳴面のＮＭＲ信号をＸ方向に周波数変調する
。
加えられる傾斜磁界Ｇｚを示ず。同図（Ｃ）は体軸と直
交するＹ方向に加えられる傾斜磁界ｃｙを示す。傾斜磁
界ｃｙは１〜Ｎ回まで等差的に変化し、共鳴面のＮＭＲ
信号をＹ方向に位相変調する。同図（ｄ）は体軸と直交
するＸ方向に加えられる（頃斜磁界Ｇｘを示す。傾斜磁
界Ｇｘは共鳴面のＮＭＲ信号をＸ方向に周波数変調する
。
第３図は被写体の中心ＣがＸ方向にずれている場合の動
作説明図である。
作説明図である。
同図において、Ｌｘは参照信号の周波数を６．３ＭＨｚ
とした従来のＮＭＲ断層像撮影装置の視野径を示してい
る。この場合、視野径Ｌｘからはみ出した右端部分の画
像は得られない。
とした従来のＮＭＲ断層像撮影装置の視野径を示してい
る。この場合、視野径Ｌｘからはみ出した右端部分の画
像は得られない。
そこで、ＦＩＤ信号の共鳴周波数を５．Ｑ ｋＨｚシフ
トしてやると、被写体中心Ｃの共鳴周波数が６゜３ Ｍ
ｌｌｚになる。これは被写体中心Ｃと一致した中心磁界
を有する傾斜磁界Ｇｘ ’を加えたのと等価である。こ
れにより、理想的な視野径Ｌｘ ’を得ることができる
。しかして二ＦＩＤ信号の周波数シフトは、これに混合
する参照信号の周波数を被写体の中心Ｃの共鳴周波数と
同じ周波数である６゜３０５ ＭＨｚにすることにより
実現できる。
トしてやると、被写体中心Ｃの共鳴周波数が６゜３ Ｍ
ｌｌｚになる。これは被写体中心Ｃと一致した中心磁界
を有する傾斜磁界Ｇｘ ’を加えたのと等価である。こ
れにより、理想的な視野径Ｌｘ ’を得ることができる
。しかして二ＦＩＤ信号の周波数シフトは、これに混合
する参照信号の周波数を被写体の中心Ｃの共鳴周波数と
同じ周波数である６゜３０５ ＭＨｚにすることにより
実現できる。
次に、被写体中心ＣがＹ方向にずれている場合について
、第４図をもとに説明する。
、第４図をもとに説明する。
第２図（Ｃ）に示すような１〜Ｎ個（第４図（ａ）にお
いて、−Ｎ／２〜Ｎ／２で表されるｎに相当する）の傾
斜磁界Ｇｙが与えられることにより、Ｙ方向の位相コー
ディングが行われる。第４図（ａ）に示したＬｙは励振
信号と同相の参照信号信号でドＩＤ信号をミキシングし
た場合の視野径を示している。この場合、−ｎπ〜ｎπ
の範囲で位相コーディングされた範囲が、再構成可能な
領域となる。
いて、−Ｎ／２〜Ｎ／２で表されるｎに相当する）の傾
斜磁界Ｇｙが与えられることにより、Ｙ方向の位相コー
ディングが行われる。第４図（ａ）に示したＬｙは励振
信号と同相の参照信号信号でドＩＤ信号をミキシングし
た場合の視野径を示している。この場合、−ｎπ〜ｎπ
の範囲で位相コーディングされた範囲が、再構成可能な
領域となる。
したがって、同図（ａ）に示した視野径Ｌｙからはみ出
た被写体部分は折り返される。このとき、被写体中心Ｃ
の位相進み量はｎ＝１のとき２πｙ＋／ＬＶとなり、ｎ
回目の試行のさいには、２πｙ１ｎ／Ｌｙとなる。
た被写体部分は折り返される。このとき、被写体中心Ｃ
の位相進み量はｎ＝１のとき２πｙ＋／ＬＶとなり、ｎ
回目の試行のさいには、２πｙ１ｎ／Ｌｙとなる。
したがって、ｎ回目の試行のときに、ＦＩＤ信号の位相
を２πｙ ＋ ｎ ／ Ｉ−ｙシフトすれば、同図ｆｂ
ｌに示すように、被写体中心Ｃと傾斜磁界Ｇｙの中心と
が一致したと等価になり、理想的な視野径Ｌｙ ′を得
ることができる。前記ＦＩＤ信号の位相のシフトは、こ
れにミキシングされる参照信号の位相を２πｙ、ｎ／Ｌ
ｙだけ逆方向にシフトすることにより実現できる。
を２πｙ ＋ ｎ ／ Ｉ−ｙシフトすれば、同図ｆｂ
ｌに示すように、被写体中心Ｃと傾斜磁界Ｇｙの中心と
が一致したと等価になり、理想的な視野径Ｌｙ ′を得
ることができる。前記ＦＩＤ信号の位相のシフトは、こ
れにミキシングされる参照信号の位相を２πｙ、ｎ／Ｌ
ｙだけ逆方向にシフトすることにより実現できる。
即ち、励振信号と同一周波数、同一位相の参照信号でＦ
ＩＤ信号をミキシングしたときに得られる再構成画像よ
り、被写体中心のマグネット中心からのずれ量を知るこ
とができる。前記Ｘ方向、Ｙ方向のずれ量はそれぞれＦ
ＩＤ信号の周波数および位相シフト量に対応するから、
前記ずれ量からオペレニタは必要な参照信号の周波数シ
フト量および位相シフト量を算出できる。
ＩＤ信号をミキシングしたときに得られる再構成画像よ
り、被写体中心のマグネット中心からのずれ量を知るこ
とができる。前記Ｘ方向、Ｙ方向のずれ量はそれぞれＦ
ＩＤ信号の周波数および位相シフト量に対応するから、
前記ずれ量からオペレニタは必要な参照信号の周波数シ
フト量および位相シフト量を算出できる。
次に上述した内容を数学的に説明しよう。
静磁界Ｈｏの方向をＺ方向にとり、傾斜磁界Ｇｘ；Ｇｙ
’、Ｇｚはそれぞれｘ、ｙ、ｚの変位に比例した磁界強
度をＬぢ、その方向はＨＯと並行する。
’、Ｇｚはそれぞれｘ、ｙ、ｚの変位に比例した磁界強
度をＬぢ、その方向はＨＯと並行する。
このとき、点（ｘ、ｙ）の２方向の磁界強度はＨ−＝Ｈ
ｏ ＋Ｇｘ −ｘＩＧｙ −ｙ＋Ｇｚ −ｚと表される
。
ｏ ＋Ｇｘ −ｘＩＧｙ −ｙ＋Ｇｚ −ｚと表される
。
また、磁化ベクトルの角速度ωは、
ω＝ｒ−Ｈ
＝Ｔ （Ｊ４ｏ ＋Ｇｘ −ｘ十Ｇｙ −ｙ十Ｇｚ −
ｚとなる。
ｚとなる。
よって第２図に示したスピンワープ法のタイムチャート
において、サンプリング開始以降の時刻ｔでの磁化ベク
トルの位相ψＳは次式で表される。
において、サンプリング開始以降の時刻ｔでの磁化ベク
トルの位相ψＳは次式で表される。
φＳ−γＨＯ−ｔ
＋７ （ＩＧｘ ｄｔ＋Ｇｘ十ｔ） −ｘ＋γ （ＩＧ
ｙ ・ｄｔ） ・ｙ ・・・（１）一方、参照信号の角
速度ωＲを ωＲ＝ｒ （Ｈｏ ＋Ｇｘ” ・ｘＩ）とし、位相のシ
フト量を２πｙ ＋ ｎ ／ Ｌｙとすると、参照信号
の位相φＲは次式で表される。
ｙ ・ｄｔ） ・ｙ ・・・（１）一方、参照信号の角
速度ωＲを ωＲ＝ｒ （Ｈｏ ＋Ｇｘ” ・ｘＩ）とし、位相のシ
フト量を２πｙ ＋ ｎ ／ Ｌｙとすると、参照信号
の位相φＲは次式で表される。
φＲ＝ｒＨｏ −を十ｒＧｘ 十Ｘ、ｔ＋２πｙ＋ｎ／
Ｌｙ ・・・（２） （１，）、（２）式より、ミキシングされ、低域フィル
タ通過後のＦＩＤ信号の位相φＳ ゛は次式で表される
。
Ｌｙ ・・・（２） （１，）、（２）式より、ミキシングされ、低域フィル
タ通過後のＦＩＤ信号の位相φＳ ゛は次式で表される
。
φＳ “−φＳ −φＲ
＝７ （−１０ｘ −・ ｄむ＋ＧＸ ＋ ・ ｔ）
ｘ＋γ （ＩＧｙ−ｄｔ）ｙ−ｒａｘ＋Ｘｌ ｔ一２π
ｙ＋ｎ／’Ｌｙ ・・・（３） ここで、Ｘ方向の視野径をＬｘ、ｙ方向の視野径をｔ、
ｙとすると、サンプリング定理よりＧｘ十、ａｙの振幅
はそれぞれ次式を満足することが必要となる。
ｘ＋γ （ＩＧｙ−ｄｔ）ｙ−ｒａｘ＋Ｘｌ ｔ一２π
ｙ＋ｎ／’Ｌｙ ・・・（３） ここで、Ｘ方向の視野径をＬｘ、ｙ方向の視野径をｔ、
ｙとすると、サンプリング定理よりＧｘ十、ａｙの振幅
はそれぞれ次式を満足することが必要となる。
ｒＬｙ ＩＧｙ −ｄｔ＝２ｙｒｎ ・−・（４１（ｎ
−−Ｎ／２、・−−１Ｎ／２−１）ＴＬｘ −Ｇｘ ＋
・ ｔ−２πｍ ・ ・ ・（５）（ｎ−−Ｍ／２、
・ −・、Ｍ／２−１）ここで、Ｎは反復数、Ｍは時
間ザンプリング総薮を表す。
−−Ｎ／２、・−−１Ｎ／２−１）ＴＬｘ −Ｇｘ ＋
・ ｔ−２πｍ ・ ・ ・（５）（ｎ−−Ｍ／２、
・ −・、Ｍ／２−１）ここで、Ｎは反復数、Ｍは時
間ザンプリング総薮を表す。
（３）、（４）、（５）式より、
＝ｒ （ＩＧｘ −・ｄｔ） Ｘ
これによりサンプリング点ｍでのＦＩＤ信号信号 （ｍ
、ｎ）は、 Ｘｅｘｐ （ｊ φｓ’）ｄｘ−ｄｙ 上式において、ρ（ｘ、ｙ）はプロトンの密度分布を示
す。また、緩和時間の影響は省略している。これを、２
次元フーリエ変換すると、Ｓ （ｕ 、ｖ） ＝３ （
ｓ （ｍ、ｎ） ）） は絶対値に無関係である。また、上式より再構成画像の
中心は（ｘ＋ 、ｙ＋ ）にシフトされていることが判
る。
、ｎ）は、 Ｘｅｘｐ （ｊ φｓ’）ｄｘ−ｄｙ 上式において、ρ（ｘ、ｙ）はプロトンの密度分布を示
す。また、緩和時間の影響は省略している。これを、２
次元フーリエ変換すると、Ｓ （ｕ 、ｖ） ＝３ （
ｓ （ｍ、ｎ） ）） は絶対値に無関係である。また、上式より再構成画像の
中心は（ｘ＋ 、ｙ＋ ）にシフトされていることが判
る。
（へ）効果
この発明に係るＮＭＲ断層像撮影装置は、参照信号の周
波数および位相進み量を被写体中心の共鳴周波数および
その位相進み量とそれぞれ同じくし、この参照信号とＦ
ＩＤ信号とのミキシング信号から画像を再構成している
から、被写体中心が再構成画像の中心に一致する。従っ
て、この発明によれば、機械的移動を行うことなく、被
写体をサンプリング定理を満たす範囲で最大限拡大する
ことができる。
波数および位相進み量を被写体中心の共鳴周波数および
その位相進み量とそれぞれ同じくし、この参照信号とＦ
ＩＤ信号とのミキシング信号から画像を再構成している
から、被写体中心が再構成画像の中心に一致する。従っ
て、この発明によれば、機械的移動を行うことなく、被
写体をサンプリング定理を満たす範囲で最大限拡大する
ことができる。
第１図はこの発明の一実施例の要部を略示した説明図、
第２図はこの発明の一実施例に用いられるスピンワープ
法のタイムチャート、第３図および第４図は第１図に示
したＮＭＲ断層像撮影装置の動作説明図である。 １・・・送受信アンテナ、２・・・励起パルス発生回路
、３・・・混合器、４・・・参照信号発生器、５・・・
低域フィルタ、６・・・Ａ／Ｄ変換器。 特許出願人 株式会社 島津製作所 代理人 弁理士 大西孝治 第２図 第３図 ’ Ｌｘ’−一一二 第４図 ■ い
第２図はこの発明の一実施例に用いられるスピンワープ
法のタイムチャート、第３図および第４図は第１図に示
したＮＭＲ断層像撮影装置の動作説明図である。 １・・・送受信アンテナ、２・・・励起パルス発生回路
、３・・・混合器、４・・・参照信号発生器、５・・・
低域フィルタ、６・・・Ａ／Ｄ変換器。 特許出願人 株式会社 島津製作所 代理人 弁理士 大西孝治 第２図 第３図 ’ Ｌｘ’−一一二 第４図 ■ い
Claims (1)
- （１）共鳴面の位置情報を取り出すために、ＮＭＲ信号
を体軸と直交する二方向にそれぞれ周波数変調および位
相変調し、得られたＦＩＤ信号に参照信号をミキシング
してその低周波成分を取り出し、該低周波成分をＡ／Ｄ
変換した後、所定の演算処理を施して再構成画像を得る
ＮＭＲ断層像撮影装置において、前記参照信号の周波数
および位相進み量を被写体中心の共鳴周波数およびその
位相進み量に一致させたことを特徴とするＮＭＲ断層像
撮影装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59037641A JPS60179643A (ja) | 1984-02-28 | 1984-02-28 | Νｍｒ断層像撮影装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59037641A JPS60179643A (ja) | 1984-02-28 | 1984-02-28 | Νｍｒ断層像撮影装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60179643A true JPS60179643A (ja) | 1985-09-13 |
| JPH0471534B2 JPH0471534B2 (ja) | 1992-11-16 |
Family
ID=12503273
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59037641A Granted JPS60179643A (ja) | 1984-02-28 | 1984-02-28 | Νｍｒ断層像撮影装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS60179643A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6486958A (en) * | 1987-09-30 | 1989-03-31 | Toshiba Corp | Magnetic resonance imaging apparatus |
| US5063348A (en) * | 1989-02-23 | 1991-11-05 | Kabushiki Kaisha Toshiba | Magnetic resonance imaging system |
-
1984
- 1984-02-28 JP JP59037641A patent/JPS60179643A/ja active Granted
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6486958A (en) * | 1987-09-30 | 1989-03-31 | Toshiba Corp | Magnetic resonance imaging apparatus |
| WO1989002723A1 (en) * | 1987-09-30 | 1989-04-06 | Kabushiki Kaisha Toshiba | Magnetic resonance imaging system |
| US4999581A (en) * | 1987-09-30 | 1991-03-12 | Kabushiki Kaisha Toshiba | Magnetic resonance imaging system |
| US5063348A (en) * | 1989-02-23 | 1991-11-05 | Kabushiki Kaisha Toshiba | Magnetic resonance imaging system |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0471534B2 (ja) | 1992-11-16 |
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