JPS60173512A - プリズム結合器 - Google Patents
プリズム結合器Info
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- JPS60173512A JPS60173512A JP59197727A JP19772784A JPS60173512A JP S60173512 A JPS60173512 A JP S60173512A JP 59197727 A JP59197727 A JP 59197727A JP 19772784 A JP19772784 A JP 19772784A JP S60173512 A JPS60173512 A JP S60173512A
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- G02B6/00—Light guides; Structural details of arrangements comprising light guides and other optical elements, e.g. couplings
- G02B6/24—Coupling light guides
- G02B6/26—Optical coupling means
- G02B6/34—Optical coupling means utilising prism or grating
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
- G02B5/00—Optical elements other than lenses
- G02B5/04—Prisms
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- G—PHYSICS
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- G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
- G02B6/00—Light guides; Structural details of arrangements comprising light guides and other optical elements, e.g. couplings
- G02B6/10—Light guides; Structural details of arrangements comprising light guides and other optical elements, e.g. couplings of the optical waveguide type
- G02B6/12—Light guides; Structural details of arrangements comprising light guides and other optical elements, e.g. couplings of the optical waveguide type of the integrated circuit kind
- G02B6/122—Basic optical elements, e.g. light-guiding paths
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- Physics & Mathematics (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Microelectronics & Electronic Packaging (AREA)
- Optical Couplings Of Light Guides (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［発明の技術分野〕
本発明は、光を光導波体に結合するためのプリズム結合
器およびその製造方法に関する。
器およびその製造方法に関する。
［発明の技術的背景］
光を光導波体へ結合するためにいろいろな方法が使用さ
れている中で、プリズム結合器が最も広く使用されてい
る。プリズム結合器は、基本的には、第１図のようにプ
リズム１と中間層２と基体４の上に設定された光導波体
３とから構成されている。それぞれの屈折率は、基体４
がｎ’ｓ導波体３がｎｌ、中間層２がｎ２、そしてプリ
ズム１が０３である。プリズム１は、導波体３よりも屈
折率が高い材料で作られている。中間層２は、導波体３
よりも屈折率の低い材料で成り、またこの中間層２は、
しばしばエアーギャップによって形成されている。結合
器として働くために、ｎ３ ＞ｎｌ ＞ｎＱ 、ｎ２と
なっている。
れている中で、プリズム結合器が最も広く使用されてい
る。プリズム結合器は、基本的には、第１図のようにプ
リズム１と中間層２と基体４の上に設定された光導波体
３とから構成されている。それぞれの屈折率は、基体４
がｎ’ｓ導波体３がｎｌ、中間層２がｎ２、そしてプリ
ズム１が０３である。プリズム１は、導波体３よりも屈
折率が高い材料で作られている。中間層２は、導波体３
よりも屈折率の低い材料で成り、またこの中間層２は、
しばしばエアーギャップによって形成されている。結合
器として働くために、ｎ３ ＞ｎｌ ＞ｎＱ 、ｎ２と
なっている。
プリズム１と中間層２どの界面で内方に全反射した（
ｔｏｔａｌｌｙ−ｉｎｔｅｒｎａｌｌｙ−ｒｅｆｌｅｃ
ｔｅｄ）光は、この中間層を通って導波体まで貫通する
、関係する次第に消えるフィールド（ａｓｓｏｃｉａｔ
ｅｄ ｅｖａｎｓｃｅｎｔｆｉｅｌｄ）を有している。
ｔｏｔａｌｌｙ−ｉｎｔｅｒｎａｌｌｙ−ｒｅｆｌｅｃ
ｔｅｄ）光は、この中間層を通って導波体まで貫通する
、関係する次第に消えるフィールド（ａｓｓｏｃｉａｔ
ｅｄ ｅｖａｎｓｃｅｎｔｆｉｅｌｄ）を有している。
こうして、光エネルギーが導波体３の表面へ移動する結
合される導波体が開発される。
合される導波体が開発される。
プリズム結合器の性能は、複雑に、制御ｌ１国難ないろ
いろな要因に依存している。非常に効率の高い（〉９０
％）プリズム結合−が報告されているが、結合領域を、
これと矛盾しないように製造することは難しい。特に、
開口の大きい〈〉１０ｍｍ）装置の場合は難しい。
いろな要因に依存している。非常に効率の高い（〉９０
％）プリズム結合−が報告されているが、結合領域を、
これと矛盾しないように製造することは難しい。特に、
開口の大きい〈〉１０ｍｍ）装置の場合は難しい。
結合器を製造する際の困難の大半は、この中間層、すな
わちプリズムと導波体の間の間隙の形成を、制御可能に
行なうことにある。この層すなわち間隙は、理想的には
、第２９図に示したガウス分布の入力ビームパワー分布
をとるために、第２ａ図に示したように次第に薄＜ （
ｔａｐｅｒ ）するへきである。何らかの方法でこ、の
プロファイルを形成するために、従来のほとんどの、プ
リズム結合器は、導波体の基体を弾性的に変形させてい
る。たとえば、第３図に示すよく知られた型の結合器は
、底５面が平らなプリズム５と基体７上の導波体６とが
、２本の鉄床８．９の間で互いに圧迫されてい５− る。２本の鉄床に共通する軸の周囲の導波体の基体６が
変形したところに、狭い間隙ができて、結合領域が形成
される。この型式のプリズム結合器は、壊れずに変形で
きる導波体を使用しなければならない。これは、一般に
、薄い導波体の基体を使用することを意味している。
わちプリズムと導波体の間の間隙の形成を、制御可能に
行なうことにある。この層すなわち間隙は、理想的には
、第２９図に示したガウス分布の入力ビームパワー分布
をとるために、第２ａ図に示したように次第に薄＜ （
ｔａｐｅｒ ）するへきである。何らかの方法でこ、の
プロファイルを形成するために、従来のほとんどの、プ
リズム結合器は、導波体の基体を弾性的に変形させてい
る。たとえば、第３図に示すよく知られた型の結合器は
、底５面が平らなプリズム５と基体７上の導波体６とが
、２本の鉄床８．９の間で互いに圧迫されてい５− る。２本の鉄床に共通する軸の周囲の導波体の基体６が
変形したところに、狭い間隙ができて、結合領域が形成
される。この型式のプリズム結合器は、壊れずに変形で
きる導波体を使用しなければならない。これは、一般に
、薄い導波体の基体を使用することを意味している。
不都合なことに、そのような基体は反りや歪みを起こし
やすく、光学的に平坦でなくなる傾向がある。たとえば
、０．５ｍｍｘ２６ｍｍｘ４５ｍｍのｙカットのＬｉＮ
ｂＯ３の基体は、その２６ｍｍのＺ軸に関して±１μｍ
しか平坦ではない。実際、もし、導波体とプリズムの表
面が平坦で、それらを使用される光の波長の約半分内の
距離に持って来ることができれば、プリズムの底面全体
にわたる結合領域が形成されるが、これはまだ観察され
たことがない。結合領域を形成するためには、普通、数
ｋＱの力を使って、プリズムと導波体を互いに加圧しな
ければならず、その力の大部分は、導波体を平坦にする
ために使われている。しかし、この工法は、再現性がな
く、結合領６一 酸生成のために必要とされる大きなな力は、望ましいも
のではない。それは、プリズムまたは結合器の表面が、
高い応力条件下で損傷することもあり、また、基体の破
砕さえ生じることもあるからである。結合領域の周囲へ
の高い圧力の集中によって、微細な割れ目（ｍ１ｃｒｏ
ｃｒａｃｋ）ができ始める可能性もある。この割れ目は
、プリズム結合器の効率に悪い影響を与え、導波体の光
損失を増加させる。さらに、プリズムと結合器に必要な
圧迫を得るために、かなり複雑で高価なマウント設備が
要求されている。
やすく、光学的に平坦でなくなる傾向がある。たとえば
、０．５ｍｍｘ２６ｍｍｘ４５ｍｍのｙカットのＬｉＮ
ｂＯ３の基体は、その２６ｍｍのＺ軸に関して±１μｍ
しか平坦ではない。実際、もし、導波体とプリズムの表
面が平坦で、それらを使用される光の波長の約半分内の
距離に持って来ることができれば、プリズムの底面全体
にわたる結合領域が形成されるが、これはまだ観察され
たことがない。結合領域を形成するためには、普通、数
ｋＱの力を使って、プリズムと導波体を互いに加圧しな
ければならず、その力の大部分は、導波体を平坦にする
ために使われている。しかし、この工法は、再現性がな
く、結合領６一 酸生成のために必要とされる大きなな力は、望ましいも
のではない。それは、プリズムまたは結合器の表面が、
高い応力条件下で損傷することもあり、また、基体の破
砕さえ生じることもあるからである。結合領域の周囲へ
の高い圧力の集中によって、微細な割れ目（ｍ１ｃｒｏ
ｃｒａｃｋ）ができ始める可能性もある。この割れ目は
、プリズム結合器の効率に悪い影響を与え、導波体の光
損失を増加させる。さらに、プリズムと結合器に必要な
圧迫を得るために、かなり複雑で高価なマウント設備が
要求されている。
プリズム結合器の価格を下げるために、複雑なマウント
設備の必要をなくすことが望まれる。また、光エポキシ
化合物または他の接着剤を使用すれば、プリズムを簡単
に導波体に接着することができるが、上述のようにプリ
ズム結合器のための結合領域の形成に大きな圧力（１ｋ
Ｑ／ｍｍ”のオーダー）が必要であるため、これの達成
を難しくしている。
設備の必要をなくすことが望まれる。また、光エポキシ
化合物または他の接着剤を使用すれば、プリズムを簡単
に導波体に接着することができるが、上述のようにプリ
ズム結合器のための結合領域の形成に大きな圧力（１ｋ
Ｑ／ｍｍ”のオーダー）が必要であるため、これの達成
を難しくしている。
種々のプリズム結合器が知られているが、それらは製造
するには高価であり、適当な制御性の性能もなく、また
構造が複雑である。
するには高価であり、適当な制御性の性能もなく、また
構造が複雑である。
［発明の目的コ
本発明の目的は、ＬｉＮｂＯ５製の光プレーナ導波体や
、その他の種類の導波体、たとえば、ストライプ導波体
やＬｉＮｂＣ）＋以外の材料を使用した導波体等のよう
な導波体に、可視領域以外のものも含めて光を結合する
ために、適切に制御性される性能を有する実用的な結合
器の構造を作り出すことである。
、その他の種類の導波体、たとえば、ストライプ導波体
やＬｉＮｂＣ）＋以外の材料を使用した導波体等のよう
な導波体に、可視領域以外のものも含めて光を結合する
ために、適切に制御性される性能を有する実用的な結合
器の構造を作り出すことである。
Ｅ発明の概要］
この発明のプリズム結合器の構造は、必要な間隙を形成
するために、プリズムと導波体の間に導波体を変形させ
るような力を加えないで、導波体表面の、プリズムと導
波体が接触する領域を平坦に保っている。一般には、ご
みや表面の乱れによって、プリズムと導波体とはミクロ
ンの何分の−かの微小な量だけ離されているので、接触
を得ることはできない。導波体の表面は、結合領域に高
い機械的圧力加えなくてよいように、光学的に平坦であ
ることが要求される。プリズムと導波体の間に光結合に
ほぼ最適な形の間隙を形成するために、この間隙を、プ
リズムの底面の形状によって、またはプリズムと導波体
の間に設置したスペーサーによって、形成する。スペー
サーは、たとえば蒸着アルミニウム等の薄いフィルムを
、導波体かプリズムの表面に付着することによって得ら
れる。
するために、プリズムと導波体の間に導波体を変形させ
るような力を加えないで、導波体表面の、プリズムと導
波体が接触する領域を平坦に保っている。一般には、ご
みや表面の乱れによって、プリズムと導波体とはミクロ
ンの何分の−かの微小な量だけ離されているので、接触
を得ることはできない。導波体の表面は、結合領域に高
い機械的圧力加えなくてよいように、光学的に平坦であ
ることが要求される。プリズムと導波体の間に光結合に
ほぼ最適な形の間隙を形成するために、この間隙を、プ
リズムの底面の形状によって、またはプリズムと導波体
の間に設置したスペーサーによって、形成する。スペー
サーは、たとえば蒸着アルミニウム等の薄いフィルムを
、導波体かプリズムの表面に付着することによって得ら
れる。
導波体の表面は、結合領域での高い機械的圧力を避ける
ために平坦である必要がある。
ために平坦である必要がある。
本発明の一局面によると、プリズムを、このプリズムと
導波体の間にできる領域の形状がその間の光エネルギー
の結合をほぼ最適にするように、光学的に平坦な導波体
の表面に配置する工程と、このプリズムを、導波体の変
形を引き起こさずに、導波体に固定する工程とを含むプ
リズム結合器の製造方法が提供される。
導波体の間にできる領域の形状がその間の光エネルギー
の結合をほぼ最適にするように、光学的に平坦な導波体
の表面に配置する工程と、このプリズムを、導波体の変
形を引き起こさずに、導波体に固定する工程とを含むプ
リズム結合器の製造方法が提供される。
本発明の別の一局面によると、光学的に平坦な導波体と
、プリズムとその導波体の間にできる領域の形状がその
間の光エネルギーの結合を実質的に最適にするように導
波体の表面上に配置された９− プリズムと、プリズムを導波体の変形を引き起こさずに
導波体に固定する手段とを備えたプリズム結合器が、提
供される。
、プリズムとその導波体の間にできる領域の形状がその
間の光エネルギーの結合を実質的に最適にするように導
波体の表面上に配置された９− プリズムと、プリズムを導波体の変形を引き起こさずに
導波体に固定する手段とを備えたプリズム結合器が、提
供される。
［発明の実施例］
第４図に示した本発明の一実施例の結合器には、基体１
２上の導波体１１の上に配置された、底面がカーブした
プリズム１０が使用されている。第５図には、スペーサ
ー（ｓｐａｃｅｒ） １５．１６で限定された間隙によ
って導波体１４から分離されているプリズム１３を有す
る結合器の構造が示されている。第６図は、次第に薄く
した（ｔａｐｅｒ ）スペーサー１９によって導波体１
８から分離されたプリズム１７を有する結合器を示して
いる。どちらの場合も、スペーサーが、プリズムおよび
／または導波体の上に形成されている。この間隙は、材
料を変形させることなく形成されるので、プリズムと導
波体を圧迫するための大きな力は必要がなくなり、した
がって、結合長さや間隙プロファイルのようなパラメー
ターは、従来よりも容易に調節されることができる。
２上の導波体１１の上に配置された、底面がカーブした
プリズム１０が使用されている。第５図には、スペーサ
ー（ｓｐａｃｅｒ） １５．１６で限定された間隙によ
って導波体１４から分離されているプリズム１３を有す
る結合器の構造が示されている。第６図は、次第に薄く
した（ｔａｐｅｒ ）スペーサー１９によって導波体１
８から分離されたプリズム１７を有する結合器を示して
いる。どちらの場合も、スペーサーが、プリズムおよび
／または導波体の上に形成されている。この間隙は、材
料を変形させることなく形成されるので、プリズムと導
波体を圧迫するための大きな力は必要がなくなり、した
がって、結合長さや間隙プロファイルのようなパラメー
ターは、従来よりも容易に調節されることができる。
特に、底面が円柱面の一部分状であるプリズム１０−
を使用して、最適に近い間隙プロファイルを有する第４
図の変形種の結合器を形成することができる。結合長と
間隙プロファイルは、プリズムの底面のたとえば１００
−１０００ｍｍの範囲の曲率半径によって調節される。
図の変形種の結合器を形成することができる。結合長と
間隙プロファイルは、プリズムの底面のたとえば１００
−１０００ｍｍの範囲の曲率半径によって調節される。
また、プリズムの底面のカーブの形状は、この他に放物
線等を使用してもよい。
線等を使用してもよい。
光学的に平坦な導波体は、反りや歪みを避けるために、
従来よりも厚みを増した基体から製造することができる
。代表例として、現在では基体の厚みは０．５〜ｌ、Ｑ
ｍｍである。光学的に平坦という表現は、λを使用光の
波長として、約λ／４よりもよい平坦を意味している。
従来よりも厚みを増した基体から製造することができる
。代表例として、現在では基体の厚みは０．５〜ｌ、Ｑ
ｍｍである。光学的に平坦という表現は、λを使用光の
波長として、約λ／４よりもよい平坦を意味している。
必要な平坦性を得るために、通常のものよりも厚くした
（数ｍｍ）基体は磨くことができる。また、現在使用さ
れているものより薄い基体を、磨く前にキャリヤーに接
着することもできる。この場合、基体はキャリヤーに永
久的に固定されるので、このような設置がいつも実用的
というわけではない。
（数ｍｍ）基体は磨くことができる。また、現在使用さ
れているものより薄い基体を、磨く前にキャリヤーに接
着することもできる。この場合、基体はキャリヤーに永
久的に固定されるので、このような設置がいつも実用的
というわけではない。
第７図のプリズム結合器の何番よ、底面が円柱面の一部
分状であるプリズム２０と、キャリヤー２３を伴ってい
る基体２２の上の平坦な導波体２１と、そして、矢印２
４で示すようなプリズムを適当な位置に保持するために
必要な軽い圧力を加える手段とを有している。プリズム
と導波体を保持するために要する力は小さいので、プリ
ズムは、たとえばエポキシテクノロジー社 （ｔＪｓＡ
）、ＥＰＯ−ＴＥＲ３５３ＮＤの光エポキシ化合物など
を使用して簡単に導波体の表面に接着することができる
。接着材料を使用すると間隙の屈折率が増加するが、そ
れは、導波体の屈折率値を越えてはならない。そうする
と、間隙の領域中の消えて行くフィールド（ｅＶａｎｓ
Ｏｅｎｔ ｆｉｅｌｄ ）はよりゆるやかに減少し、そ
れは、製造されるべき層上の要求される許容条件をゆる
やかにする。
分状であるプリズム２０と、キャリヤー２３を伴ってい
る基体２２の上の平坦な導波体２１と、そして、矢印２
４で示すようなプリズムを適当な位置に保持するために
必要な軽い圧力を加える手段とを有している。プリズム
と導波体を保持するために要する力は小さいので、プリ
ズムは、たとえばエポキシテクノロジー社 （ｔＪｓＡ
）、ＥＰＯ−ＴＥＲ３５３ＮＤの光エポキシ化合物など
を使用して簡単に導波体の表面に接着することができる
。接着材料を使用すると間隙の屈折率が増加するが、そ
れは、導波体の屈折率値を越えてはならない。そうする
と、間隙の領域中の消えて行くフィールド（ｅＶａｎｓ
Ｏｅｎｔ ｆｉｅｌｄ ）はよりゆるやかに減少し、そ
れは、製造されるべき層上の要求される許容条件をゆる
やかにする。
本発明のプリズム結合器とその製造方法は、簡単であり
、コスト低下が可能であるため、ｒａｇｇセル光スキャ
ナーや、分光分析器やその他の信号処理装置を含めて製
作された集積光学装置に、光を結合するのに適している
。
、コスト低下が可能であるため、ｒａｇｇセル光スキャ
ナーや、分光分析器やその他の信号処理装置を含めて製
作された集積光学装置に、光を結合するのに適している
。
本発明のプリズム結合器の長所は、結合条件を制御でき
ること、プリズムと導波体を圧着保持するための力が小
さくてよいこと、結合器の構造が単純であること、そし
て、プリズムを導波体に接着することによって、その製
造が単純に低価格で行なうことができ、製造のオートメ
ーション化にも適当であることである。
ること、プリズムと導波体を圧着保持するための力が小
さくてよいこと、結合器の構造が単純であること、そし
て、プリズムを導波体に接着することによって、その製
造が単純に低価格で行なうことができ、製造のオートメ
ーション化にも適当であることである。
第１図は従来のプリズム結合器の基本的なものを示す図
、第２ａ図および第２ｂ図は、それぞれ結合領域に沿っ
た距離に対する、最適間隙のプロファイルおよびガウス
分布の入力ビームパワー分布を示す図、第３図は他の型
の従来のプリズム結合器を示す図、第４図乃至第６図は
本発明に係るプリズム結合器の構造を示す図、第７図は
第４図に示した構造の結合器を使用したの実際の結合器
の構造の概要図である。 １・・・プリズム、２・・・中間層、３・・・光導波体
、４・・・基体、５・・・プリズム、６・・・光導波体
、７・・・基体、８．９・・・鉄床、１０・・・プリズ
ム、１１・・・光導波体、′１２１３− ・・・基体、１３・・・プリズム、１４・・・光導波体
、１５，６・・・スペーサ「、１，７・・・プリズム、
１８・・・光導波体、１９・・・スペーサー、２０・・
・プリズム、２１・・・光導波体、２２・・・基体、２
３・・・キャリヤー。 出願人代理人 弁理士 鈴江武彦 １４− ■、事件の表示 特願昭５９−１９７７２７号 ２、発明の名称 プリズム結合器 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 インターナショナル・スタンダード＄エレクトリックコ
ーＩレイジョン ４、代理人 昭和６０年２月２６日 ６、補正の対象 図 面、委任状およびその訳文 ７・ 補正の内容 別紙の通り 図面の浄書（内容に変更なし） ｐ
、第２ａ図および第２ｂ図は、それぞれ結合領域に沿っ
た距離に対する、最適間隙のプロファイルおよびガウス
分布の入力ビームパワー分布を示す図、第３図は他の型
の従来のプリズム結合器を示す図、第４図乃至第６図は
本発明に係るプリズム結合器の構造を示す図、第７図は
第４図に示した構造の結合器を使用したの実際の結合器
の構造の概要図である。 １・・・プリズム、２・・・中間層、３・・・光導波体
、４・・・基体、５・・・プリズム、６・・・光導波体
、７・・・基体、８．９・・・鉄床、１０・・・プリズ
ム、１１・・・光導波体、′１２１３− ・・・基体、１３・・・プリズム、１４・・・光導波体
、１５，６・・・スペーサ「、１，７・・・プリズム、
１８・・・光導波体、１９・・・スペーサー、２０・・
・プリズム、２１・・・光導波体、２２・・・基体、２
３・・・キャリヤー。 出願人代理人 弁理士 鈴江武彦 １４− ■、事件の表示 特願昭５９−１９７７２７号 ２、発明の名称 プリズム結合器 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 インターナショナル・スタンダード＄エレクトリックコ
ーＩレイジョン ４、代理人 昭和６０年２月２６日 ６、補正の対象 図 面、委任状およびその訳文 ７・ 補正の内容 別紙の通り 図面の浄書（内容に変更なし） ｐ
Claims (15)
- （１） プリズムを、このプリズムと導波体の間にでき
る領域の形状がその間の光エネルギーの結合をほぼ最適
にするように、光学的に平坦な導波体の表面に配置する
工程と、このプリズムを、導波体の変形を引き起こさず
に、導波体に固定する工程とを含むプリズム結合器の製
造方法。 - （２） プリズムの導波体に面する表面が、断面におい
てカーブしている特許請求の範囲第１項記載、の方法。 - （３） プリズムの導波体に面する表面が、断面におい
て円柱面の一部分状である特許請求の範囲第２項記載の
方法。 - （４） プリズムの・導波体に面する表面がほぼ平坦で
、プリズムと導波体との間にスペーサーが設けられて、
それによって領域が形作られている特許請求の範囲第１
項記載の方法。 - （５） スペーサーが、プリズムおよび／または導波体
の表面に設置された薄いフィルムで形成された特許請求
の範囲第４項記載の方法。 - （６）プリズムの導波体に面する表面がほぼ平坦で、プ
リズムと導一体の間にテーパー状のスペーサーが設けら
れている特許請求の範囲第１項記載の方法。 - （７） プリズムが導波体に接着化合物で固定されてい
る特許請求の範囲第１項乃至第゛６項のいずれか１項記
載の方法。 - （８） 接着化合物が光エポキシ化合物である特許請求
の範囲第７項記載の方法。 - （９） 光学的に平坦な導波体と、プリズムとその導波
体の間にできる領域の形状がその間の光エネルギーの結
合を実質的に最適にするようにして導波体の表面上に配
置されたプリズムと、プリズムを導波体の変形を引き起
こさずに導波体に固定する手段とを備えているプリズム
結合器。 - （１０） プリズムの導波体に面する表面が、断面にお
いてカーブしている特許請求の範囲第９項記載のプリズ
ム結合器。 - （１１） プリズムの導波体に面する表面が、断面にお
いて円柱面の一部分状である特許請求の範囲第１０項記
載のプリズム結合器。 - （１２） プリズムの導波体に面する表面がほぼ平坦で
、プリズムと導波体との間にスペーサーが設けられて、
それによって領域が形作られている特許請求の範囲第９
項記載のプリズム結合器。 - （１３）プリズムの導波体に面する表面がほぼ平坦で、
プリズムと導波体の間にテーパー状のスペーサーが設け
られている特許請求の範囲第９項記載のプリズム結合器
。 - （１４） プリズムが導波体に接着化合物で固定されて
いる特許請求の範囲第９項乃至第１３項のいずれか１項
記載のプリズム結合器。 - （１５） 接着化合物が光エポキシ化合物である特許請
求の範囲第１４項記載のプリズム結合器。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| GB8325099 | 1983-09-20 | ||
| GB08325099A GB2146788B (en) | 1983-09-20 | 1983-09-20 | Prism coupling to flat waveguides |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60173512A true JPS60173512A (ja) | 1985-09-06 |
Family
ID=10549015
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59197727A Pending JPS60173512A (ja) | 1983-09-20 | 1984-09-20 | プリズム結合器 |
Country Status (5)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4653844A (ja) |
| JP (1) | JPS60173512A (ja) |
| AU (1) | AU3309984A (ja) |
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