JPS60111482A - 発光ダイオードの製造方法 - Google Patents
発光ダイオードの製造方法Info
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- JPS60111482A JPS60111482A JP59225608A JP22560884A JPS60111482A JP S60111482 A JPS60111482 A JP S60111482A JP 59225608 A JP59225608 A JP 59225608A JP 22560884 A JP22560884 A JP 22560884A JP S60111482 A JPS60111482 A JP S60111482A
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
この発明は、1「−V族化合物半導体特にTeとZnを
ドーパントとする( Ga、At) As半導体から成
る発光ダイオードをnおよびpドーグされたGa、At
、As融体から液相エピタキンイによって製造する方法
に関する。
ドーパントとする( Ga、At) As半導体から成
る発光ダイオードをnおよびpドーグされたGa、At
、As融体から液相エピタキンイによって製造する方法
に関する。
発光ダイオードはpn接合を備える半導体ダイオードで
あって、そのpn接合に順方向電圧を印加するとpn接
合隣接区域内で赤外、可視又は紫外領域の無方向性、イ
ンコヒーレント電磁放射が発生する。発光ダイオードの
半導体材料としては%に■−v族化合物が適している。
あって、そのpn接合に順方向電圧を印加するとpn接
合隣接区域内で赤外、可視又は紫外領域の無方向性、イ
ンコヒーレント電磁放射が発生する。発光ダイオードの
半導体材料としては%に■−v族化合物が適している。
発光ダイオードは光エレクトロニクスの分野で種々の用
途に適用されている。例えば発光ダイオードによって電
気エネルギーを光に変換し光学的に伝送することができ
る。この場合発光ダイオードの光出力はできるだけ大き
くする必要がある。
途に適用されている。例えば発光ダイオードによって電
気エネルギーを光に変換し光学的に伝送することができ
る。この場合発光ダイオードの光出力はできるだけ大き
くする必要がある。
ヘテロエビタキンイ法に従いAt量と電気伝導型を異に
する二つの混合結晶層を二種類のGa。
する二つの混合結晶層を二種類のGa。
AA、As融体からGaAs基板−ヒにエピタキシャル
成長さ亡ることは文献(I W K E Transa
cl:;、onon E]、ectron Devic
es、 F D−28,A 4゜April 1981
)に記載され公知である。ヘテロ構造の形成に必要な複
数回のエピタキシイエ程には複数のA4含有Ga融体を
必要とし、高度の技術が要求される。(に厚さが20μ
mから3071 mの混合結晶層内のAt量を一定に保
持するためには比較的厚いGa、At、、As融体が必
要となる。
成長さ亡ることは文献(I W K E Transa
cl:;、onon E]、ectron Devic
es、 F D−28,A 4゜April 1981
)に記載され公知である。ヘテロ構造の形成に必要な複
数回のエピタキシイエ程には複数のA4含有Ga融体を
必要とし、高度の技術が要求される。(に厚さが20μ
mから3071 mの混合結晶層内のAt量を一定に保
持するためには比較的厚いGa、At、、As融体が必
要となる。
At含有量を層の成長に伴って連続的に低下させる製造
方法も公知である。この方法は傾斜エネルギー帯ギャッ
プ(graded −band −gap pr−oc
ees )と呼ばれているもので、文献(Journa
lof Applied Physics、 Vol
48. A6. Junel 977 )に発表されて
いる。例えばTeを使用する場合のようにドーパントが
エネルギー帯エツジの近くに組み込まれると、pn接合
において発生した光の吸収損失が大きく発光効率が低い
。
方法も公知である。この方法は傾斜エネルギー帯ギャッ
プ(graded −band −gap pr−oc
ees )と呼ばれているもので、文献(Journa
lof Applied Physics、 Vol
48. A6. Junel 977 )に発表されて
いる。例えばTeを使用する場合のようにドーパントが
エネルギー帯エツジの近くに組み込まれると、pn接合
において発生した光の吸収損失が大きく発光効率が低い
。
この発明の目的は、高能率の発光ダイオードの製造方法
を開発することである。ピーク放射波長λが620nm
から700nmの間にある可視光領域の(’ Ga 、
’ At) As系発光ダイオードの場合〔発明の要旨
および効果〕 上記の目的を達成するためこの発明は、G値A日基板表
面にS、Sθ又はTeによってnドープしたGa、A4
As融体からn型の第1 GaAtAE1層をエピタ
キシャル成長させ、中間析出が終った後GaAs基板に
接触することなくこのエピタキシャル層の上にZrr又
はMgでpドープされたGaAs基板層をエピタキシャ
ル成長させる。これによって効率の高い発光ダイオード
が作られる。中間析出に対して補助基板を使用すること
は特に効果的である。
を開発することである。ピーク放射波長λが620nm
から700nmの間にある可視光領域の(’ Ga 、
’ At) As系発光ダイオードの場合〔発明の要旨
および効果〕 上記の目的を達成するためこの発明は、G値A日基板表
面にS、Sθ又はTeによってnドープしたGa、A4
As融体からn型の第1 GaAtAE1層をエピタ
キシャル成長させ、中間析出が終った後GaAs基板に
接触することなくこのエピタキシャル層の上にZrr又
はMgでpドープされたGaAs基板層をエピタキシャ
ル成長させる。これによって効率の高い発光ダイオード
が作られる。中間析出に対して補助基板を使用すること
は特に効果的である。
この発明によればS、Sθ又はTeをドープしたGa
、’ At量、As融体から傾斜エネルギー帯ギャップ
をもってGaA/!、As層が析出する。その際GaA
tA3 融体をZn又はMgで反転ドープすることによ
シ最初にガス相から析出した( Ga、Al ) As
エピタキシーヤル層の上にp −GaAtA+i層が成
長し、pn接合が形成される。
、’ At量、As融体から傾斜エネルギー帯ギャップ
をもってGaA/!、As層が析出する。その際GaA
tA3 融体をZn又はMgで反転ドープすることによ
シ最初にガス相から析出した( Ga、Al ) As
エピタキシーヤル層の上にp −GaAtA+i層が成
長し、pn接合が形成される。
極めて急峻なギャップ移行が達成されることからこの発
明による方法を以後ステップ・グレーディング法と呼ぶ
ことにする。
明による方法を以後ステップ・グレーディング法と呼ぶ
ことにする。
S、Sθ又はTeがエネルギー帯エツジ近くに組み込ま
れることによって生ずる吸収損失を阻止するためには、
エネルギー帯ギャップの移行を少くともpn接合区域に
おいては充分急峻にすると効果的である。このエネルギ
ー帯ギャップの移行の急峻性はGa、A、t、As融体
のA4含有量を高くするか融体の冷却速度を高めるかあ
るいはその双方を実施することによって達成される。融
体の冷却速度を0.5乃至5に/―にすると効果的であ
る。
れることによって生ずる吸収損失を阻止するためには、
エネルギー帯ギャップの移行を少くともpn接合区域に
おいては充分急峻にすると効果的である。このエネルギ
ー帯ギャップの移行の急峻性はGa、A、t、As融体
のA4含有量を高くするか融体の冷却速度を高めるかあ
るいはその双方を実施することによって達成される。融
体の冷却速度を0.5乃至5に/―にすると効果的であ
る。
この発明によるステップ・クレーディング法によりn型
とp型の(Ga、At) AEI層のAt濃度がpn接
合区域内で階段状に変化する。これによつてn層からよ
り効果的なp層への電子注入が増大し、ダイオード゛の
発光強度が上昇する。
とp型の(Ga、At) AEI層のAt濃度がpn接
合区域内で階段状に変化する。これによつてn層からよ
り効果的なp層への電子注入が増大し、ダイオード゛の
発光強度が上昇する。
階段状の移行はへテロ・エビタギシイにおいて二つの融
体のAt含有量を変えることによっても達成されるが、
この方法は高度の熟練を必要とする。これに反してこの
発明によればn層とp層の間の混な結晶組成を階段状に
変化させるために一種類のGa、At、As融体だけで
足りる。それぞれのエピタキシャル成醍層の混合結晶組
成が一定となるヘテロ構造に比べてこの発明の方法によ
る場合p、を含有量はn層において光放射方向に上昇す
るから光放出効率が改善される。
体のAt含有量を変えることによっても達成されるが、
この方法は高度の熟練を必要とする。これに反してこの
発明によればn層とp層の間の混な結晶組成を階段状に
変化させるために一種類のGa、At、As融体だけで
足りる。それぞれのエピタキシャル成醍層の混合結晶組
成が一定となるヘテロ構造に比べてこの発明の方法によ
る場合p、を含有量はn層において光放射方向に上昇す
るから光放出効率が改善される。
この発明の方法によって作られた発光ダイオード’ ハ
可視スペクトル領域においてのインジケータ・ランプ、
7セグメント・ディスプレイ、アルファニューメリック
表示素子としてテレビジョン装置、データならびに信号
装置、コンンユーマー電子装置に使用される。
可視スペクトル領域においてのインジケータ・ランプ、
7セグメント・ディスプレイ、アルファニューメリック
表示素子としてテレビジョン装置、データならびに信号
装置、コンンユーマー電子装置に使用される。
第1図に示した実施例と第2図、第3図についてこの発
明を更に詳細に説明する。
明を更に詳細に説明する。
第1図にn −GaAtA、s層Iの成長情況を示す。
n −aaAAAs層の厚さは主基板から融体が離れる
時点2で決まるが、この時点従って層の厚さと放出光波
長は可変である。このn −GaA、4As層の成長後
は別の層析出3が副基板上に低いAt含有量をもって行
なわれる。この析出の間Znが蒸発し、点4において主
基板にAt含有量が低下したGa。
時点2で決まるが、この時点従って層の厚さと放出光波
長は可変である。このn −GaA、4As層の成長後
は別の層析出3が副基板上に低いAt含有量をもって行
なわれる。この析出の間Znが蒸発し、点4において主
基板にAt含有量が低下したGa。
AL、As融体が接触する。融体又は基板の位置の変更
は移動ボート又は回転ボートによる。エネルギー帯が階
段状に変化する部分にpn接合が形成され、5として示
されている部分でZnドープの(Ga、At ) As
層が成長する。
は移動ボート又は回転ボートによる。エネルギー帯が階
段状に変化する部分にpn接合が形成され、5として示
されている部分でZnドープの(Ga、At ) As
層が成長する。
第2図において6はn型、7はp型の(Ga 、 AA
)As層であり、8はp層の接触、9はn層の接触、1
0 ’ri GaAs基板である。この基板はエピタキ
ンイ後光放出を改善するため除去される。pn接合にお
いて放射性再結合によって発生した光子11はほとんど
吸収損失無しにAt含有量が放射方向に増大している0
層6を通して放出される。
)As層であり、8はp層の接触、9はn層の接触、1
0 ’ri GaAs基板である。この基板はエピタキ
ンイ後光放出を改善するため除去される。pn接合にお
いて放射性再結合によって発生した光子11はほとんど
吸収損失無しにAt含有量が放射方向に増大している0
層6を通して放出される。
第3図はこの発明の方法を実施する装置を示す。
エピタキシャル成長は水平に置かれたグラファイトボー
ト内で行なわれる。
ト内で行なわれる。
移動ボート12にはGa、AS−基板14を収める凹み
13があり、ボート箱15には室16が作られ、Atを
含むGa、AEI融体はこの室に入れられる。融体のA
t原子比率は4’X 10−3からlO×10−3の間
である。
13があり、ボート箱15には室16が作られ、Atを
含むGa、AEI融体はこの室に入れられる。融体のA
t原子比率は4’X 10−3からlO×10−3の間
である。
y−hハyl鼠が流れる石英管内に置かれ、エピタキシ
ャル析出温度の約920′Cに加熱される。
ャル析出温度の約920′Cに加熱される。
熱力学平衡に達した後GaAs基板にTeをドープした
Ga、At、As融体を接触゛させ炉を冷却すると、エ
ピタキシャル成長が始まる。TeをドープしたGaAt
As層1.7fi成長した後時点2において融体をGa
As基板から離す。以後の析出は融体内又は補助基板上
に起る。
Ga、At、As融体を接触゛させ炉を冷却すると、エ
ピタキシャル成長が始まる。TeをドープしたGaAt
As層1.7fi成長した後時点2において融体をGa
As基板から離す。以後の析出は融体内又は補助基板上
に起る。
融体内又は補助基板上に析出する時点3では別に加熱さ
れる石英管のガス流入口に置かれたZnが蒸発する。こ
れによってロドープされたOA。
れる石英管のガス流入口に置かれたZnが蒸発する。こ
れによってロドープされたOA。
At、A8融体のドーピングが打消され、最後にはpド
ープされる。時点4において基板はAt量が低下したG
a、At、As融体に接触し、更に冷却するとp層が析
出する。これによってpn接合の位置が階段状のギャッ
プ移行部分に固定される。
ープされる。時点4において基板はAt量が低下したG
a、At、As融体に接触し、更に冷却するとp層が析
出する。これによってpn接合の位置が階段状のギャッ
プ移行部分に固定される。
基板から融体を離す時点2によってn層の厚さが変り、
成長に伴ってGaAe融体中のAt量の減少により放出
光波長が変化する。
成長に伴ってGaAe融体中のAt量の減少により放出
光波長が変化する。
第1図はnGaAtAs層の成長過程を示し、第2図は
この発明の方法によって作られた発光ダイオードの構成
を示し、第3図はこの発明の方法を実施する装置の概念
図である。第2図において10 ・GaAs基板、6
=−n (GaAt)As層、7−p (Ga、At)
As層、8−p層接触、9 ・−n層接触。 (611g)代理人弁理士冨村 超 IG 3
この発明の方法によって作られた発光ダイオードの構成
を示し、第3図はこの発明の方法を実施する装置の概念
図である。第2図において10 ・GaAs基板、6
=−n (GaAt)As層、7−p (Ga、At)
As層、8−p層接触、9 ・−n層接触。 (611g)代理人弁理士冨村 超 IG 3
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1) GaAs基板表面ics、Be 又はTeによっ
てねドープされたGa 、 At、 As融体がら第1
のn型GaAtAs層をエピタキシャル成長させ、中間
析出の後n GaAs基板層がエピタキシャル成長した
基板の上にZn又はMgによってpドープされたGaA
tAs層をGaAs基板に接触することなくエピタキシ
ャル成長させることを特徴とするnドープGa、AL、
As融融体トドドープGa At、As融体からの液相
エピタキシィにより(Ga、At) As発光ダイオー
ドを製造する方法。 2)エネルギー帯ギャップの移行が急峻であるようにG
a、At、As融体から析出させることを4!i、徴と
する特許請求の範囲第1項記載の方法。 3)エネルギー帯ギャップの急峻な移行が、出発融体中
のAl比率を4 X 1.0 から10×10 の間の
高い値にすることによって達成されることを特徴とする
特許請求の範囲第2項記載の方法。 4)エネルギー帯ギャップの急峻な移行が、融体の冷却
速度を毎分0.5Kから5にの高い値にすることによっ
て達成されることを特徴とする特許請求の範囲第2項記
載の方法。 5)9001Cから10001:の間の温度で飽和させ
ることを特徴とする特許請求の範囲第1項乃至第4項の
一つに記載の方法。 6)中間析出を補助基板上に行なうことを特徴とする特
許請求の範囲第1項乃至第5項の一つに記載の方法。
Applications Claiming Priority (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE3339272.2 | 1983-10-28 | ||
DE19833339272 DE3339272A1 (de) | 1983-10-28 | 1983-10-28 | Verfahren zur herstellung von a(pfeil abwaerts)3(pfeil abwaerts)b(pfeil abwaerts)5(pfeil abwaerts)-lumineszenzdioden |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS60111482A true JPS60111482A (ja) | 1985-06-17 |
Family
ID=6213028
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
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JP59225608A Pending JPS60111482A (ja) | 1983-10-28 | 1984-10-26 | 発光ダイオードの製造方法 |
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