JPS5923274A - 音響双極せん断波測定装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は一般に井戸式測定に係り、行に、音響せん新液
によるノｒ戸式測定に係る。

発明の行左 音響による井戸式測定においては、穴の周シの地層にお
ける圧縮波速度を測定するのが一般的である。ｖｔ来の
圧縮波速度υＩＩＩ定ンスデムは、穴内の流体中にｊｉ
ｉ基架するのに適し、だ円筒状の測定ゾンデと、穴内の
ｔ）ム体に圧縮波を発生ずるように上記シンｆＶｃ接続
された圧縮波発生源と、上記ゾンデにＪ７モ続さシシ、
上記圧縮波発生源から離間されていて、穴内ｂＩＬ体の
圧縮波を検出する１つ見、上の検出器とを備えている。

」−記圧縮波発生源によって穴内流体に発生された圧縮
波は穴の周りの地１ｆ’ｒへ屈折される。この圧縮波は
地層の１部分に伝析）シ、上記検出器に瞬接した点にお
いて穴内流１本に屈折されて戻され、そして検出器によ
って検出される。圧縮１゛皮発生源と検出器との間の距
離と、圧縮波の発生１１’ｉと倹）Ｊｊ時との間の時間
との比に、辷って地層の１、ｔＥｒＡ波速度が求められ
る。圧縮波発生源と検出器との間の距）ｉｎは通常一定
であって既知であるから、地層の圧縮波速度な決定する
にｉｊ：　、圧縮波発生時と検出時との間の時間全測定
するだけで充分である。イ１゛ス度全良くするために、
」−記の距離は、圧縮と皮発生源メは検出器の大きさに
３Ｌｐ相当に大きくされる。地下地層からオイルセガス
を産出するための重要な情報はこのような地層の圧縮波
速度から導出される。

圧縮波発生源によって穴内流体に発生された圧縮波が穴
壁に達した時には、前記したようにその周囲の地層に屈
折圧縮波が形成される。これに加えて、周囲地層に屈折
せん新液が形成されると共に′ｆ！Ｊきよう導波も形成
され、被きよう導波は穴内流体及び穴付近の地層の１部
分に伝搬する。上記せん新液の１部は圧縮波の形態で穴
内流体へ屈折されて戻されて測定ゾンデ内の検出器に達
する。

抜きよう導波も検出器によって検出される。検出器によ
って検出される６種前の波形のうちの１つであるどの波
形もその到着で呼称される。即ち、地層における圧縮波
の屈折により生じた穴内流体の圧縮波は到着圧縮波と称
され、地層におけるせん新液の屈折によシ生じた波は到
着せん新液と称され、そして被きよう導波によって生じ
た波は到着被きよう導波と称される。従って、検出器に
よシ検出される信号は、到着圧縮波、到着せん新液及び
到着被きよう導波を含む合成信号である。地層において
は、圧縮波はせん新液より速く伝搬し、そしてせん新液
は通常は地層において被きよう導波より速く伝搬する。

それ故、検出器で検出された合成信号においては、到着
圧縮波が最初の到着波であり、到着せん新液が牙２併目
の到着波であり、そして到着被きよう導波が最後の到着
波である。地層の圧縮波速度を測定する際には、圧縮波
の発生時と検出器による最初の到着波の検出時との間の
時間インターバルにより、地層における屈折圧縮波のお
およその伝搬時間が与えられる。従ってその後到着する
せん新液及び被きよう導波は地層の圧縮波速度の測定に
影響しない。

圧縮波は、圧縮波発生源と検出器との間の距離にほぼ等
しい垂直距離にわたって地層中を伝搬するのに加えて、
流体中の短い距離にわたつで伝搬する。このような短い
距離を伝搬するのに必要な余ｈ１な時間によって速度の
測定にエラーが介入する。このようなエラーを少なくす
るため、従来の測定装置は、穴に沿って垂直方向に互い
に離間された少なくとも２つの検出器を用いている。２
つの検出器による検出時と検出時との間の時間インター
バルが送信時と検出時との間の時間インターバルの代ｐ
に測定される。２つの検出器間の距離とこのような時間
インターバルとの比によって圧縮波速度が求められる。

圧縮波は２つの検出器に到達する前に穴内流体中をほぼ
等しい短い距離にわたって伝搬するので、２つの検出器
による検出時と検出時との間の時間インターバルは地層
における実際の伝搬時間のよυ正確な尺度となる。それ
故、２つの検出器を用いて、２つの検出器による検出時
と検出時との間の時間を測定することによシ、よシ正確
な圧縮波速度が求められる。穴サイズの変化やゾンデの
傾斜といった他の擬似的な影響は一般の装置によって減
少される。このような装置の１つがＬｏｇ　Ｉｎｔｅｒ
ｐｒｅｔａｔｉｏｎ″第１巻−原理、５ｃｈｌ＋ｚｍｂ
ｅｒｇｅｒ　Ｌｉｍ１　ｔｅｄ、　Ｎｅｗ　Ｙｏｒｋ、
　Ｎ、Ｙ、　１００１７　＋１９７２年版、第３７−３
８頁に掲載されている。

せん析液の速度測定も、地下地層からオイル及びガスを
産出するための重要な１青￥８を与えることが良く知ら
れている。せん新液速度と圧縮波速度との比は地下地層
の岩石学的状７．１　’を明らかにする。

又、ぜん新液速度の測定は、地′Ａ褪せん析液の時間区
分を深度区分に変換できるようにする。又、せん析液の
測定は、多孔度、流体飽和度及び断層の存在といった地
層に関する別のＭ要な特性を決定する上で有用である。

従来の圧縮波測定源及びこれにより穴内流体に発生され
る圧縮波は測定ゾンデの軸に対して対称的である。この
ような圧縮波が周囲の地層に屈折されると、屈折された
せん析液及び圧縮波の相対的な振１１］は、後で到着す
るせん新液全光に到着する圧縮波と区別することが困１
１１１Ａであると共に地層中での圧縮波の屈折により生
じた穴内の反射とも区別することが困難であるような振
ｒｌ＋となる。それ故、せん新液速度の測定に従来の対
称的な圧縮波発生源を用いることは困難である。記録さ
れた全音波列から到着せん析液を取り出すために補正技
術が使用されている。然し乍ら、このような技術てし１
１、通常、コンピュータを用いてデータを処理すること
が必要とされ、ぜん新液速度をオンラＱインで測定する
ことができない。又、到着せん析液が到着圧縮波に時間
的に接近しているならば、せん析液を取υ出すことが困
難である。

せん新液速度を測定するために非対称の圧縮波発生源が
開発されている。このような圧縮波発生パ源を用いると
、到着せん析液の振巾は到着圧縮波の振１１３よりも著
しく犬きくなる。到着圧縮波に対して弁別を行なうよう
に検出・記録システムのトリガレベルヲ調整することに
より、到着せん析液が最初の到着波として検出される。

従って２．地層におけるせん析液の伝搬時ｎｔ）　、ひ
いてはせん析液の速度を測定することができる。非対称
圧縮波発生源は、ＡｎｇＯｎａ氏等のヨーロッパ特許出
願第３１９８９号、Ｗｈｉｔｅ氏の米国特許第３，５９
３，２５５号並びにＫｌ　ｔｓｕｎｅｚａｋ　１氏の米
国特許第４．２０７．９６１号に開示されている。

Ａｎｇｏｎａ氏等の特許υ４願にれＹ、２つの円形の圧
電プレートが互いに接着されてそれらの周囲が測定ゾン
デに取り付けられているような屈曲型波発生源が開示さ
れている。２つの圧電プレート間に電圧全かけた時には
、円形プレートの中央部が振動し、一方向に正の圧縮波
が形成されると同時に（ｌｊ２方向に負の圧縮波が形成
される。２つの圧縮波は互いに干渉し、穴の周りの地層
にぜん析液を形成する１、このようなせん析液は、円形
グレート・の直径と逆に関係付けされた周？皮ａｋ有し
ている。円形プＬ／−トのｉα径は測定ゾンデの直径を
越えることがなく、そして測定ゾンデの１ａ径は穴の直
径によって制限される。この制限により、Ａｎｇｏｎａ
氏等の特Ｗ［出願に開示された屈曲型波発生源によって
形成されるぜん析液はその周波数レンジに制約があり、
そしてこの波発生源は低周波せん析液を発生ずる効率が
悪い。

Ｗｌｌ　１　ｔ　８氏の特ｕ′「には、各々中空半円筒
の形状をした２つの圧電セグメントを備えた非対称の波
発生源が開示されている。２つのセグメントは分割円ｆ
ｖｉ）ｋ形成するように組立てられる。２つのセグメン
トは互いに逆の極性を有し、各セグメントには電圧が印
加されて、一方のセグメントが生伍方向に膨張されると
同時に他方のセグメントが半径方向に収縮され、これに
より正の圧縮波が一方向に発生されそしてこれと同時に
負の圧縮波が逆方向に発生される。２つの圧縮波は互い
に干渉して周囲の地層にせん析液が形成される。このよ
うに発生されるせん析液の周波数は分割円筒の半径に対
して逆に関係付けされる。この半径は測定ゾンデの半径
を越えることがなく、そ］〜で測定ゾンデは穴の半径に
よって制限されるので、Ｗｈｉｔｅ氏の装置はせん制波
測定の目的で低周波信号を発生するのに適していない。

Ｋｌｔｓｕｎｅｚａｋｉ氏の特許においては、ボビン組
立体に取り付けられたコイルが永久磁石の磁界に配置さ
れ、コイルに電流が通流されてボビン組立体が駆動され
る。ボビン組立体が動くと、成る量の水が一方向に放出
されると同時に同じ量の水が逆方向に吸引され、これに
よｐ正の圧縮波が一方向に発生されそしてこれと同時に
負の圧縮波が逆方向に発生される。然し乍ら、Ｋｉｔｓ
ｕｎｅｚａｋｉ氏の非対称波発生源は高い周波数で駆動
できず、又、地層が堅い場合には充分な電力を必要とす
る。又、この波発生源は、非宮に深いところや大きな圧
力がか＼るところでは作動できない。

穴内流体である媒体を介して波発生源を穴壁に結合する
ものではガい別の型式のせん新液測定源においては、波
発生源が穴壁にＩＨ結されるか、又は取り伺りバンドの
ような機械的な手段を介して結合される。このようなせ
ん新液測定源がＥｒｌｃｋａｏｎ氏等の米国ｌ持許第３
，３５４，９８３号及びＶｏｇｅ１氏の米国特許第３，
９４９，３５２号に開示されている。

発明の概要 本発明の装置は、流体を作む井戸に降ろしたり上げたり
されるハウジングと、２つの端ヲ有し少なくとも１端が
ハウジングに取り伺けられた細長い部材とを具備する。

本発明の装置は、更に、上記部材の取り付けられない部
分をその長さに対して実質的に垂直な方向に振動させて
流体中に正の圧縮波を一方向に発生させると同時に負の
圧縮波を逆方向に発生させる手段を具備している。２つ
の圧縮波は互いに干渉して、井戸の周りの地層に双へせ
ん析液を形成する。双極せん析液の到着は、上記Ｉｔｓ
　＋４から井戸に沿って長手方向に離間された流体中の
少なくとも１つの位置、そして好捷しくは２つの位ｕノ
において、検出手段によって検出される。２つの位置で
の到着せん析液の検出時と検出時との間の時間インター
バルから、井戸を取り巻く地層のせん制波速度が決定さ
れる。

上記部材の長さを増すと、発生される双極ぜん析液の周
波数が減少される。低周波の双極波発生源を用いて柔軟
な地層のせん制波速度を測定することにより、双極せん
制波信号と圧縮波とのノイズ比が改善される。

流体を谷む井戸において２つの実質的に凹じプＬ／−）
が互いに隣接して配置されてそれらの平らな面が互いに
実質的に平行になるようにされているが、これらの２つ
のプレートは実ｉｌｌ的に同様に振動され、２つのグレ
ートの振動部分が互いに近づいたり離れたシするように
実質的に同時に動かされる。このような振動によシ流体
中にストーンシイ（５ｔｏｎｅｌｅｙ　）波が発生され
、これはすＩＦに沿って互いに且つ上記２つのプレート
から長手方向に離間された２つの位置においで検出され
る。２つの位置における検出時と検出時との間の時間−
インターバルから、ストーンレイ波の速度が測定される
。このストーンレイ波の速度からせん析液の速度が導出
される。

好ましい実施例の説明 則・１図は本発明による音響測定システムの概略図であ
る。測定ゾンデ１０は井戸に降ろされたり上げられたり
する。ゾンデ１０は双極せん新液発生源１２及び２つの
検出器１４．１６を備えている。測定を開始するため、
ゾンデ１０け、地層２２で取り巻かれた穴２０に含まれ
た流体１８に懸架される。検出器１４．１６は、穴２０
に沿って互いに長手方向に離間され且つせん新液発生源
１２からｍ　ｒｔ、ｎされるようにゾンデ１０に接続さ
れる。ぜん新液発主源１２は作動・記録制御ユニット２
４に接続される。この作動−記録制御ユニットは測定ゾ
ンデとは別のユニットとして第１図に示されているが、
双極せん新液発生源を付勢するユニットの部分は、作動
を便利にするように、測定ゾンデに収容される。検出器
１４．１６によって記録された信号は、バンドパスフィ
ルタ２６、増ｌＪ器２８及び時間インターバルユニット
ろＯへ送られる。

以下に述べるように、作動・記録制御ユニットは、地層
２２に双極せん新液を発生する双極せん防波発生源１２
を作動するのに用いられる。双極せん新液の到着は検出
器１４及び１６によって検出される。又、ゾンデ１０は
、検出器１４．１６によって検出された到着双極せん新
液全増ｒｊＪする前置増ＩＪ器（第１図には示さす）も
含んでいる。

増１１］された信号はフィルタ２６によってフィルタさ
れそして増巾器２８によって再び増巾される。

次いで、検出器１４による到着波の検出時と検出器１６
による検出時との間の時間インターバルがＲｆｌｆｌイ
ンターバルユニット６０によって測定される。この時間
インターバルは必要に応じて記憶又は表示される。

第２図は本発明の一実施例全厚す双極せん析液測定装置
の簡４４な斜視図である。第２図に示されたように、測
定ゾンデ１Ｄは、多数の中空円筒区の窓４２を有してお
シ、これらの窓は、せん防波発生源１２で発生された圧
縮波をこの窓を通して半径方向に穴内流体へと伝搬でき
るようにする。

刃・１図の検出器１４及び１６を倉む区分３４．３６は
、ぜん防波発生源１２の下に配置され、これら区分も第
２１シ１に示されたように窓４４．４６全有ｌ〜ている
。ぜん防波発生源１２によって発生された合成圧縮波は
、窓４２及び穴内流体１８を通って伝搬し、穴２０の壁
に達する。このような合成圧縮波の１部は双極せん新液
の形態で地Ｊｕ　２２へ屈折される。このようなせん新
液が地層全通して成る距離伝搬すると、その１部は、穴
内の流体１８へと屈折されて戻され、窓４４．４６’ｘ
各々Ａ径て検出器１４．１６に達する。検出器１４１６
による検出時と検出時との間の時間インターバルがここ
に述べるように測定される。

牙ろ図は、田・２図の３−３純に沿った双極せん析液測
定装置の部分断面図である。第６図に示されたように、
双極せん防波発生源１２は、一対の細長い圧電プレート
より成り、それらの２つの端はそれらの平らな面によっ
て互いに接続され一〇いて合成プレート１２を形成して
いる。２つのプレートの各々は、その平らな面に対して
実質的に垂直に極性付けされ、２枚のプレートの極性は
実質的に互いに逆方向である。合成プレート１２の一端
は２枚のクランププレート５４間にぴったりとかんどう
され、これらのフラングプレートは合成プレー）１その
振動中位置保持する。合成プレート１２の外側の露出平
面は、ワイヤ５６により極性スイッチ５８を経て作ｍυ
・記録制御ユニット２４に接続される。作動・記録制御
ユニフトは合成プレート１２にまたがって電気ノくルス
を与える。

１対の互いに逆に極性付けされた圧電グレートより成る
部材の２つの平面にまたがって電気ノクルスが与えられ
た場合には、この部材が屈曲墓れることか知られている
。与えられるノくルスの極性勉（牙３図に示すようなも
のである場合には、細長い合成プレート１２の取り付け
されていない部分が第３図に矢印６０で示された方向に
Ｊｉｌ１曲する。

合成プレート１２の取り伺けされていない部分が矢印６
０の方向に屈曲すると、このプレートはこの方向に正の
圧縮波を形成すると同時に逆の方向に負の圧縮波全形成
する。２つの圧縮波の干渉、Ｏてより生じる合成圧縮波
の１部分は双極ぜん新液として地層２２へ屈折する。２
つの圧縮波は、地層゛４−＼）用折して検出器１４．１
６で検出される圧縮波のＩＨＩＩＪが屈折した双極せん
新液より実質的に小さくなるように干渉する。それ故、
時間インターバルユニット６０のトリガレベル全１ｉ１
４　Ｉｔすることにより、双極せん新液がｆ１↓初のか
１１着波として検出さＪしる。

効率を上げるために、せんＩ（、ｌｒ波発生源１２の平
らな面は）１部戸のＨｌｌｌに平行であるのが好ましい
が、他の向きでもよい。合成プレート１２の極性付けは
牙６図に示された通力であシ、その平らな面にヌ゛１し
−Ｃ垂１自であるのが好捷しいが、フ゛レート１２を振
動させる信号に対しでは、合成プレートに１たがって与
えられたパルスの電界の方向に沿って極性成分を有する
ように極性付けを行なうことが必要とされるだけである
ことを理解されたい。電気パルス信号が与えられた後は
、プレート１２の取り付けされていない部分が振動し続
ける。プレート１２の振動中の限界位置が牙６５図に点
線で示されている。

１対の互いに逆に極性付けされた圧電プレートよｐ成る
合成プレートは容易に入手できる。合成プレー）Ｈ：、
米国、オハイオ州、ベッドボードのＶｅｒｎｉｔｒｏｎ
　Ｃｏｍｐａｎｙによって供給されＢｅｎｄｅｒ　Ｂｈ
ｍｒｐｈｓとして知られている圧電合成グレートで充分
である。本発明の目的に対して使用できる市販の圧電合
成プレートは、２枚の圧管１プレートがこれらの間にサ
ンドインチされた導電層全弁して接続された形式のもの
として通常販売されている。合成グレートの外１１１１
１の平面にも通常は導電層が祖着されている。このよう
な導電層は刀′３図に層６２として示されている。この
ような導電層は、合成プＶ−ト間に与えられた電気パル
スをしてこのプレートによυ均一な電界を発生させるこ
とができ、波発生源の効率を改善する。合成グレート１
２の圧電プレート対が実質的に同じ方向に極性付けされ
た場合には、合成プレートラ屈曲させるために、上記の
サンドインチされた中間の導電層と２枚の外［１１１１
の露出した導１１層との間に電気パルスを与えなければ
ならない。波発生源１２を取シ巻いていて円筒区分３２
によって包囲されるスペースにはメ・ｒル６４がｉ＃ｔ
たされる。区分３２の上部にはバッキング月６６が装填
さ７ｔておυ、このバンキング利は波発生ＴＴＡ１２に
より発生される圧縮波の時間巾が短くなるように波発生
源１２の反動を制動するような良好な制！１ＩＩｌ特性
を有するものであるのが好ましい。ダイアン２ムロ８は
、空気力積１循たされる区分６２の「部へオイル６４が
入ｐ込゛まないようにする。

第３図に示されたよりに、検出器１４は波発生源１２と
１１つ造的に同様である。区分３４及びこれを検出器１
４にいかに接続するかは、区の３２及びこれを波発生源
１２にいかに接続するかと同様である。唯一の相違点は
、検出器１４の外側の露出した導電層全作動回路に接続
するのではなく、この層をバンドパスフィルタ２６に接
続することである。このバンドパスフィルタは次いで第
１図に示すように増［１］器及び時間インターノ（ルユ
ニットに接続される。

好ましくは、検出器１４の平らな面は波発生源１２の平
らな面と実質的に平行であシ、そして検出器１４の極性
付けの方向は波発生源１２の極性付けの方向と実質的に
平行である。このような向きでは、検出器丁４により検
出される到着せん制波が最適な振１１’Ｊ　’ｅもつこ
とになる。検出器１４の平らな面が波発生源１２の平ら
な面に対して垂直でない限りは別の向きを用いてもよい
ことが理解されよう。このような向きでは、検出器１４
は到着せん制波を検出する。効率を上げるためには、波
発生源１２及び検出器１４の平らな面が井戸の軸に平行
であるのが好せしいが、別の向き全方］いてもよい。検
出感度を良くするためには、検ｌｔｊ器１４の取り付け
られていない端が波発生源１２の方向を向きそして波発
生源１２の取り付けられていない端が検出器１４の方向
を向いていなければならない。検出器１６及び区分３６
（Ａ−３図には示さす）は検出器１４及び区分３４と同
じ構造であり、検出器１４の下に配置される。

検出器１４．１６は双極型検出器として示されているが
、他の検出器を用いてもよいことが理解されよう。例え
ば、波発生源１２の平らな面に対して成る角度に軸を設
定して地中聴音器を用いてもよい。上記角度は９０’で
あるのが好ましい。

田・４図は、本発明の好ましい実施例を示す双極せん析
液発生源の部分断面図でおる。牙４図に示されたように
、円筒区分８０は双極せん析液発生源８２Ｔｈ＆み、こ
れは各々２つの端を有する２対の細長い圧電グレート８
４及び８６を備えている。

２つのプレート対８４及び８６の各りは、その両端をク
ランプグレート８８間にぴったりとかん着することによ
り中空円筒区分８０に接続される。

２対の圧電プレート８４及び８６の各列は、第３図の１
対の圧電プレート１２と同様の構造である。

従って、２対のプレートの露出した平らな面の各々には
導電層が被着され、２対のプレートの外側の平らな面は
牙４図に示されたように各々Ｑ４ａ、８４ｂ及び８６ａ
、８６ｂである。作動・記録側７Ａｌ］　ユ＝　ツ）　
２４は、２ヌＪのプレートに破着された導電層に接続さ
れたワイヤ９０によって２対のプレート８４及び８６の
各別にまたがって電気パルス信号を与える。前記した実
施例の場合と同様に、このような信号により２対のプレ
ートは正の圧縮波を一方向に発生すると共に負の圧縮波
を逆方向に発生し、これらの圧縮波は互いに干渉して地
層に双極せん析液を形成する。２つのプレート対８４及
び８６の各々に甘たがって与えられる電気俗間が、面８
４ａを面８４ｂより高い電位にし、且つ又面８６ａを面
８．ｌＳｂより高い電位にするものであれば、２つのプ
レート対により発生宴れる双極せん析液は更に強い双極
せん析液を地層２２に形成するように互いに加えられる
。２つのプレート対と、その上下にあって円筒区分８０
で包囲されているスペースとの間に位置するスペースに
はバンキング材９２が装填され、このバンキング材９２
は２対のプレートの振１１Ｊにより発生される圧縮波の
時間巾を短くするように“を好な制動特性を有している
。２対のプレートにより発生された圧縮波はオイル９４
及び窓９６を経て穴内流体１８に伝達される。到着せん
断波−５前記した実施例と同様に検出器によって検出さ
れる。２対の細長い圧１也プレート８４及び８６の各別
の両端は区分８０にクランプされているので、自由に振
動するのは２対のプレートの中央部だけである。２対の
プレートの振動中の限界位置、が第４図に点線で示され
ている。

前記したように、本発明の双極せん新液発生源は、到着
せん析液の振［１］が到着圧縮波よりも著しく大きい場
合はせん析液の速度をオンラインで測定するように利用
できる。然し乍ら、これは、穴の周囲の地層に発生され
る双極せん析液の周波数が成る周波数レンジ内にある時
だけである。任意の地層に対し、そのせん析液速度を測
定するためには、到着せん析液を到着圧縮波よｐ著しく
強くするような好ましい周波数レンジがある。この好ま
しい周波数レンジは測定さるべき地層のせん析液速度と
、−１ｌｔＨに変化する。従って、地層のせん析液速度
のおおよそのレンジが分れば、好ましい周波数レンジ全
選択することができる。直径１０インチ（２５０１の井
戸に対する好ましい周波数レンジを以下の表に示す。

５０００−６０００ｆｔ／ｓｅａ　　　　　１−５−７
−５　ｋＨｚ６０００−７０００ｆ　ｔ／ｓｅｅ　　　
　　３．０−１２　　ｋ■（ｚ７０００−８０００ｆｔ
／’ｓｅｅ　　　　　４．０−１６　　ｋｋＩｚ８００
０−９０００ｆｔ／ｓｅｅ　　　　　４．５−２０　　
ｋＨｚ双極せん新液発生源が、４．５ないし７．５ｋＨ
ｚ　　の周波数において強力な成分をもった双極せん析
液を発生する場合には、このせん新液発生源は５．００
０ｆｔ／ｓｅａないし９．０００ｆｔ、／ｓｅｃの全せ
ん新液速度レンジに対し好ましい周波数レンジで作動す
る。成る地層におけるせん析液速度のお＼よそのレンジ
は、地層における圧縮波速度全測定するといった一般の
方法によって推定される。せん析液速度は圧力波速度の
はソ半分である。測定した圧縮波速度から、せん析液速
度のお＼よそのレンジが推定される。

好凍しい周波数は井戸の直径と逆に変化する。

それ故、直径が１０インチ（２５Ｃｒｎ）以下の６イン
チであるような井戸の場合には、上記表にリストされた
値国係数１０／ｄを乗りすることによって好ましい周波
数レンジが与えられる。

双極亡ん新液発生源１２及び８２によって地層に発生さ
れる双極せん析液の周波数は、細長い圧電プレートの長
さと、振Ｉ１１方向におけるプレート対の厚みとに基づ
いている。この↓うな双極せん析液の周波藪スペクトル
においては、ピーク振巾の周波数ｆが次式で力えられる
。

ｆ　＝　Ｋ（ｔ７Ｊ　） 但し、■（は定数であり、 Ｌは振動方向におりる圧電プレート対の厚みであり、そ
して 沼はプレート対の長さである。

長さが５インチ（１２，５ｃｍ）で、［１］が６／１６
インチ（Ｏ０４７−）でそして厚みが１１５０インチ（
０，５ｍｍ）であるような１対の細長い圧電プレートを
有する双極せん析液発生源の場合には、ピーク振ｌ］の
ピーク周波数が約２ｋｉ（Ｚである。このようなピーク
振巾の周波数は、１対の圧電プレートの厚み及び長さを
上記式に基ついて変えることによって増加又は減少する
ことができる。この周波数は、１対の圧電プレートの厚
みを増加するか又は長さ全減少することによって増加さ
れ、そしてこの１対のプレートの厚みを減少するか又は
長さを増加することによって減少される。従って、上記
例においてこの１対のプレートの長さが５インチ（１２
，５Ｃｒｎ）から４インチ（１０ｃｍ、１に減少された
場合には、この周波数が２１（Ｈ７から約６．７５ｋＨ
ｚ　Ｋ増加される。ピーク振Ｉｔ］の周波数は長さの平
方値に対して逆比例するので、この周波数は圧電プレー
ト対の長さの変化によって非常に影響される。せん析液
速度のお＼よそのレンジが分かれば、ピーク振巾に対し
て所望の周波数をもった双極せん新液を発生するような
長さの双極ぜん新液発生源″ｆ、選択することができる
。

地層に対して好ましい周波数レンジが分かればこのよう
なレンジの周波数をもつ双極せん新液を発生するように
適切な寸法にされた圧電プＶ−トを選択することができ
る。従って、プレートの振動方向における長さ及び厚み
が、ピーク振巾の周波数がこのような好ましい周波数レ
ンジ内に入るような長さ及び厚みである場合には、この
ようなプＶ−トにより発生された到着せん新液の振ｒｆ
ｊが、これも又、このプレートにより発生された到着圧
縮波の振巾よりも著しく大きなものとなる。ピーク振巾
の周波数は特に圧電プレートの長さに影響されるから、
この周波数は適切な長さの圧電プレートラ選択すること
によｐ容易に選択される。このような長さは測定ゾンデ
や穴の直径によって限定されるものではない。周波数の
低い双極せん新液は充分に長いプレーｉ用いることによ
って発生できる。このような周波数の低い双極せん新液
は、せん析液速度のおそい地層を測定するのに重要であ
る。従って、本発明の細長い構成では、周波数の低い双
極せん新液を効率的に発生することができる。

聞・６図について前記したように、せん析液発生源１２
によって発生された正及び負の圧縮波は互いに干渉して
地層２２に双極せん析液全形成する。

実際上の問題として、上記の発生さｉ′した２つの圧縮
波は通常は厳密に逆位相ではない。−七１１．＋女、こ
れらの圧縮波が干渉すると、地層２２に圧縮波も形成さ
れると共に、ストーンレイ（５ｔｏｎｅｌｅｙ　）波の
よう、ｆｘ、表面波も形成され、これは流イ本と穴との
界面において最も強くなる。この圧縮波及びストーンレ
イ波の到着は検出器１４．１６ｉてよってノイズとして
検出される。このようなノイズは次のように減少される
。最初の測定言己録は＾４Ｊ７１己したように到着せん
新液によるものである。この６己録イ本には圧縮波及び
ストーンレイ波もノイズとして含まれる。次いで、せん
析液発生源１２にｇ（給される電気信号の極性全極性ス
イッチ５Ｂによって３欠転し、牙２の測定記録を到着せ
ん断ｄ此でイｌ「る。′ｑ。

気信号の極性を逆転したから、１対のプレートの取り付
けされていない端は方向６０とは逆の方向に屈曲し、正
の圧縮波をプレート移動方向に形成すると共に負の圧縮
波を逆方向に形成する。このように形成された２つの圧
縮波は互いに干渉して地層２２に双極せん新液を形成す
るが、これは最初の記録中に形成された双極せん新液と
は極性が逆である。然し乍ら、との第２の記録中に発生
する圧縮波及びストーンレイ波は極性が逆転しない。

従って、２つの測定記録体を差し引きすれば、圧縮波及
びストーンレイ波により生じたノイズが減少される。も
し２つの測定記録体を差し引きするのではなく互いに加
え合わせた場合には、到着双極せん新液は実質的に消え
てしまうが、圧縮波、ストーンレイ波及び他の到着波が
残される。双極せん析液測定の好ましい周波数レンジに
おいては、到着ストーンレイ波が記録体を加え合わせた
ものに大きく左右する。それ故、２つの記録体音訓え合
わせたものに、おいてはスト−ンレイ波が最初の到着波
として現われる。地層のせん析液速度はそのストーンレ
イ波速度から求められることが知られている。これをい
かに行なうかは、Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆＡｐｐＨｅｄ　
Ｐｂｙｓｉｃｓ　、　３・２３巻、オ９９７−１００５
頁、Ｂｌｏｔ、　Ｍ、Ａ、１９５２　”流体を含む円筒
穴における弾件波の伝搬（Ｐｒｏｐａｇａｔｌｏｎ　ｏ
ｆ　Ｅｌａｓｔｉｃ　Ｗａｖｅｓ　ｉｎ　ａＣｙｌｉｎ
ｄｒｉｃａｌ　Ｂｏｒｅ　（：：ｏｎｔａｉｎｉｎｇａ
　Ｆｌｕｉｄ　）″の一般的な説明から明らかである。

従って、ストーンレイ波速度の測定は、地層２２のぜん
析液速度を測定する別の方法である。

又、２回の測定記録の間に、せん新液発生源１２を１８
０°回転させて、この発生源の平らな面が回転前の方向
とは実質的に逆方向を向くようにさせることによっても
、圧縮波及びストーンレイ波によυ生じるノイズが減少
される。上記の回転によシ双極せん新液の極性は逆転さ
れるが、圧縮波及びストーンレイ波は逆転されない。そ
れ故、２つの測定記録体全差し引きすることにより、圧
縮波及びストーンレイ波により生じたノイズが減少され
る。この場合も、２つの測定記録体を互いに加えたもの
においては、ストーンレイ波が最初の到着波として現わ
れる。

第４図に示された好ましい実施例のように２対の圧電プ
レートが使用される場合には、測定記録体全方いに加え
たυ差し引きしたシする必要はなり、ストーンレイ波の
速度はオンラインで直接測定される。従って、極性スイ
ッチ１１０金切り換えることにより、作動・制御ユニッ
ト２４によって２対の圧電プレート８４及び８４へ送ら
れる電気パルスの色性が逆にされる。従って、スイッチ
１１０に引っづ長った後に一ヒ記のパルスによｐ面８６
ａが而８６ｂよυ高電位にされる場合には、プレート対
８４に送られるパルスにより面８４ｂが而８４ａより高
電位にされる。上記の構成では、作動Φ記録制御ユニッ
ト２４に上って供給される電気パルスは、而８４ａ及び
（３６ｂ２窓９６に向って外方に動かしそして実質的に
同時に窓から離すように収縮させる。２つのプレート対
８４及び８６により形成される音波の双極成分は実質的
に打ち消され、検出される大きな到着波は到着ストーン
レイ波だけとなる。それ、ｌＩ（、ストーンレイ波速度
がオンラインで測定される。

ストーンレイ波の速度を測定する場合には、第４図の好
剪しい実施例は、中空円筒の圧縮波発生源を用いた一般
の装置よりもＳＮ比が良い。一般の圧縮波発生源は通常
約１５ないし２０　ｋＨｚで作動する。このような周波
数においては、圧縮波、せん新液及び被きよう導波は、
この一般の圧縮波発生源によシ発生されるストーンレイ
波に比べてわずかなものではない。このような一般の圧
縮波発生源の作動周波数はこの発生源の直径に対して逆
の関係にある。この周波数は圧縮波発生源の直径全増加
しても大巾に下げることかで負ない。というのは、圧縮
波発生源の直径がゾンデの直径を越えることはないから
である。前記の好ましい実施例の細長い構成では、１５
ｋＨｚよｐも相当に低い周波数で作動させることができ
る。４ないし７１ｄ（ｚの如き低い周波数においては、
発生される圧縮波及び他の波がストーンレイ波に比べて
わずかなものとなる。

第４図に示されたせん析液測定装置は、井戸の周りの地
層が）゛４方性であるかどうかを決定するのに用いるこ
ともできる。幾つかの地１？４は色々な物質の薄い水平
層で構成され、従って垂直方向のせん新液は、水平方向
に伝搬するせん新液とは異なった速度をもつ。横波であ
れば、ナん新液は偏波面において振動する。水平方向に
伝搬するせん新液は垂直又は水平の１１）４波面をもつ
が或いはこれらの間のどこかに１１ｄ波面をもつ。水平
の偏波面金もつ水平に伝搬する亡ん新液の速度は、一般
的に垂直の井戸において測定されたストーンレイ波速度
から導出される。これをいかに行なうかの説明について
（」、１９５６年、Ｇｅｏｐｌ＋）ｒ８１ｃｓ　、牙１
８巻−オ６４−６９頁に掲載された〜Ｖｂｌ　ｔｅ　、
　Ｊ　、Ｅ　、及びＳｅｎｇｂｕｓｈ　Ｒ，Ｅ、　　著
の”地表伺近の地層における速度の測定（Ｖｅｌｏｃｉ
ｔｙ　Ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ　ｉｎ　Ｎｅａｒ−８
ｕｒｆａｃｅＦｏｒｍａｔｌ　ｏｎ　）”を参照された
い。上記したように直接測定された地層のせん析液速度
は一般的に垂直に伝搬するせん新液の速度である。従っ
て、この速度が地層のストーンレイ波速度から導出され
たものと）４なる場合には、そのＪ１ム層は兵力性であ
る。

以上に述べた方法及び構造は単なる説明に過ぎず、本発
明の精神から逸脱せずに特許請求の範囲内で、形状、寸
法、′＋Ａ質又は他の詳細について種々の変更がなされ
得ることは明らかであろう。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明による音響測定システムの概略図、 第２図は本発明の実施例を示す双極せん新液測定装置瞥
の簡単な斜視図、 第６図は第２図の３−３線に沿った双極せん析液装置の
部分断面図、そして 第４図は本発明の好ましい実施例を示す双極せん析液発
生源の部分断面図である。 １０・・・測定ゾンデ １２・・・双極せん析液発生源 １４．１６・・・検出器　　１８・・・流体２０・・・
穴　　　　　　　２２・・・」（ｈ層２４・・・作動・
記録割肌ユニット ２６・・・バンドパスフィルタ ２８・・・増１１〕器　　　　　３０・・・時間インタ
ーバル３２、、ｌＳ４．３６・・・区分 ４２．４４．４６・・・窓 ５４・・・クランププレート ５８・・・極性スイッチ ６４・・・オイル ６８・・・ター・ｆヤフラム ８２・・・双極せん析液発生源 ８４．８６・・・圧電プレート対 ８８・・・クランププレート ９２・・・バンギング拐 ９４・・・オイル ９６・・・窓

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、　流体を含む井戸の周りの地層を測定する装置にお
   いて、 井戸に降ろしたシ上げたシされるハウジングと、２つの
   端を有しその少なくとも一端が上記ハウジングに取υ付
   けられているような細長い部材と、上記部材の取シ付け
   られていない部分をその長さに対して実質的に垂直な方
   向に振動させて、流体中に正の圧縮波を一方向に発生す
   ると同時に負の圧縮波を逆方向に発生し、これによシ井
   戸の周υの地層に双極せん新液を形成するような手段と
   を具備することを特徴とする装置。 ２、上記部材の上記取っ付けられない部分の振動方向は
   井戸の軸に対して実質的に垂直である特ｉ’ＦＲｎ求の
   範囲第１項に記載の装置。 ３、　上記部材から井戸に沿って長手方向に離間された
   流体中の少なくとも１つの選択された位置において双極
   せん新液の屈折により生じた流体の屈折圧縮波を検出す
   ることのできる上記ハウジング内の信号検出手段を更に
   具備した特許請求の範囲：３１′１項に記載の装置。 ４．２つの圧縮波の発生時と、屈折した圧縮波の検出時
   との間の時間インターバルを測定する手段を更に具備し
   た特許請求の範囲オろ項に記載の装置。 ５、上記検出手段は、井戸に沿って長手方向に互いに離
   間さ九ると共に上記部材からも離間された２つの選択さ
   れた位置において検出を行なうことができ、上記装置貿
   は、更に、この２つの選択された位置における屈折圧縮
   波の検出時と検出時との間の時間インターバルを測定す
   る手段を具備した特許請求の範囲オ６項に記載の装置。 ６、上記部材の２２句端がハウジングに取シ付けられる
   特許請求の範囲田・１項に記載の装置。 Ｚ　流体を含む穴内に使用する音響測定装置において、 上記穴内の流体に懸架するのに適したハウジングと、 電気パルス信号を与える手段と、 少なくとも１対の細長い圧電プレートがそれらの平らな
   面によって互いに接続されたものよシ成る波発生手段と
   を具備し、上記細長いプレート対は２つの端を有し、そ
   の少なくとも一端は上記ハウジングに取り付けられ、上
   記プレートの極性は上記グレートにまたがって与えられ
   る電気信号の電界の方向に沿った成分を有し、上記プレ
   ート対は、上記電気パルス信号を与える手段によって上
   記プレート対に寸たがって与えられた電気パルスが上記
   プレート対の取υ付けされていない部分をその長さに対
   して実質的に垂直に振動させて流体中に正の圧縮波を一
   方向に発生させると同時に負の圧縮波を逆方向に発生さ
   せ、これによυ穴の周υの地層に双極せん析液を発生さ
   せるように、上記電気パルス信号ｆ、力える手段に接続
   されておυ、そして更に、上記波発生手段から穴に沿っ
   て長手方向に離間された流体中の少なくとも１つの選択
   された位置において双極ぜん析液の屈折により流体に生
   じた屈折された圧縮波′ｆ、検出することのできる検出
   手段を具備すること全特徴とする装置。 ８、上記検出手段は、少なくとも１対の細長い圧′亀グ
   レートがそれらの平らな面によって互いに接続されたも
   のよシ成り、検出手段のこの細長いプレート対は２つの
   端を有し、その少なくとも一端はハウジングに取シ付け
   られていて、検出手段のグレートの平らな面は波発生手
   段のプレートの平らな面に対して鋭角にされておシ、検
   出手段のプレートの価性伺けはそれらの平らな面に対し
   て実質的に垂直であって、双極ぜん析液の屈折により流
   体に生じる屈折圧縮波は検出手段のプレート対を振動さ
   せてこのプレート対間に対応電気信号を発生させるよう
   にされている特許ＩｉＮ求の範囲オフｍに記載の装置１
   ノ。 ９　上記の電気パルス信号金与える手段によって波発生
   手段に電気信号を与える時と、上記の検出手段によって
   対応電気信号全発生する時との間の時間インターバル金
   測定する手段を特徴とする特許請求の範囲オ８項に記載
   の装ｆｆＬ１０、上記検出手段は上記細長い圧電プレー
   トを２対備え、この２対のプレートは上記穴に沿って長
   手方向に互いに離間されると共に波発生手段のプレート
   からも離間され、上記装置は、更に、検出手段の２対の
   プレートにまたがる２つの対応電気信号の発生時と発生
   時との間の時間インターバルを測定する手段を具備する
   ｌ特許請求の範囲オ８項に記載の装置。 且　上記プレートの極性付けはそれらの平らな面に対し
   て実質的に垂直である特許請求の範囲オフ環に記載の装
   置。 １２、上記プレート対の振動方向は穴の軸に対して実質
   的に垂直である特許請求の範囲オフ環に記載の装置。 １３、上記グレート対の両端がハウジングに取や付けら
   れる特ＦＦ　＃青水の範囲オフ環に記載の装置。 １４、流体を會む穴の周ｐの地層におけるせん析液の速
   度を測定する音響測定装置において、軸を有する測定ゾ
   ンデを具備し、このゾンデはその軸が穴の１■１１と実
   質的に平行になるように穴内の流体に懸架され、 更に、電気パルス信号を与える手段を具備し、更に、少
   なくとも１対の細長い圧電プレートがそれらの平らな面
   によって互いに接続されたものより成る波発生手段を具
   備し、上記プレートの各々はその平らな而に対して実質
   的に垂直の極性付は方向を有し、上記細長いプレート対
   は２つの端を有し、その少なくとも一端はゾンデに取シ
   付けられ、上記グレート対は、上記電気信号を与える手
   段からの電気パルスが上記プレート対の取シ付けられて
   いない部分をゾンデの軸に対して実質的に垂直に振動さ
   せて流体中に正の圧縮波を上記ゾンデ軸に実質的に垂直
   な方向に発生させると同時に負の圧縮波を逆方向に発生
   させて、地層に双極ぜん析液を形成するように、上記電
   気パルスを与える手段に接続され、 そして更に、２対の細長い圧電プレートよυ成る検出手
   段を具備し、各プレート対はそれらの平らな面によって
   互いに接続されぞして各プレート対はそれらの平らな面
   に対して実質的に垂直に極性伺けされ、上記２対のプレ
   ートは、（１）これらが互いに長手方向に離間されると
   共に波発生手段からも離間されていて、双極ぜん新液の
   屈折により生じた流体の屈折圧力波が別りの時期に２つ
   のプレート対に到達し、ぞして（ｉｔ）検出手段の２対
   のブｖ−トの平らな面が波発生手段のグレート対の平ら
   な面に対して鋭角にされて、上記屈折圧縮波が検出手段
   の２つのグレート対を各々振動させ、屈折圧力波に対応
   する電気信号を発生させるように、ゾンデに接続される
   ことを特徴とする装置。 １５、同じ屈折圧縮波に対応する２つの電気信号が検出
   手段の２つのプレート対によって発生娯れる時期と時期
   との間の時間インター・くルを測定する手段を更に具備
   する特許請求の範囲第１４項に記載の装置ρ。 １６、上記波発生手段は細長い圧電プレートの２つの実
   質的に同じ対を備え、６対は２枚のプレートをそれらの
   平らな面によって接続することによシ形成されそして６
   対の各プレートはその平らな面に対して実質的に蚕直の
   極性伺は方向を有し、上記２つのプレート対はそれらの
   平らな面が互いに実質的に平行の状態で互いに隣接され
   るようハウジングに接続され、上記２つのプレート対は
   、上記パルス信号付与手段が実質的に同じパルスを両プ
   レート対に与えて、２つのプレート対をして２つの双極
   せん新液を地１−に発生させ、これら２つのせん新液が
   互いに加えられ−〔より強い双極せん新液が地層に形成
   されるように、上記パルス（ｉ号イ」与手段に接続され
   る特許請求の範囲第１４項に記載の装置。 １Ｚ　　上記パルス信号性力手段によって２つのグレー
   ト対に実質的に同時に実質的に同しパルスが力えられ、
   ２つのプレート対は互いに実質的に同相の２つの双極せ
   ん新液を地層に発生させる特許請求の範囲第１６項に記
   載の８置。 ぢ、２つのプレートの極性伺は方向は互いに実質的に逆
   であり、上記電気パルス信号付与手段により与えられる
   パルス信号は上記プレート対の舘出した平らな外面にま
   たがって与えられる１１？許請求の範囲第１４項に記載
   の装置。 １９　　細長い部側が２つの端を有していてその少なく
   とも一端がハウジングに取り伺けられ、このハウジング
   が井戸に含まれた流体中に降されるような井戸の周囲の
   地層の測定方法において、上記細長い部側の取り付けら
   れていない部分を振動させて、流体中に正の圧縮波を一
   方向に形成すると同時に負の圧縮波を逆方向に形成し、
   これら２つの圧縮波は互いに干渉して井戸の周υの地層
   に双極せん新液を形成し、そして 上記部利から穴に沿って長手方向に離間された少なくと
   も１つの選択された位置において」＝記双極せん新液の
   屈折により生じた流体の屈折圧縮波を検出すること全特
   徴とする方法。 ２０、　　流体の周りの地層におけるせん新液速度のお
   ＼よそのレンジ全決定する段階を更に備え、上記双極ぜ
   ん新液の周波数は、以下の表に従い、流体の周シの地層
   におけるせん新液速度のお＼よそのレンジに相当する好
   せしい周波数レンジにある１１ケＶ「請求の範囲第１９
   項に記載の方法。 ５０００６０００ｆｔ／ｓｅｅ　　　　　　（１０／ｄ
   Ｘ１−５７．５）ｌｃＨｙ。 ６０００−７０００ｆｔ／ｓｅｅ　　　　　　（１０／
   ｄ）（３１２）　　ｋｌｉｚ７０００−８０００ｆｔ／
   ｓｅａ　　　　　　（ＩＱ／ｄＸ４−１６）　　ｋＨｚ
   ８０００９０００ｆｔ／ｓｅｅ　　　　　　（１０／ｃ
   ｌ）（４，５２０）ｋｌ−Ｉｚ世し、ｄは井戸の直径（
   インチ）である。 升　細長い部材の長さを、ｅとし、振動方向におけるそ
   の厚み’Ｉｔとし、双極せん新液のピーク振＋１１の周
   波数をｆとし、定数をＫとすれば、双極せん新液のピー
   ク振［１］の周波Ｐ、ｆがｆ＝Ｋ（ｔ／沼）という関係
   によｐ好ましい周波数レンジになるような長さ、ｅ及び
   厚みｔｆ：もつ細長い部利を選択する’Ｐｇ　ｉ’ｒ’
   　Ｍｔ’Ｊ求の範囲第２０項に記載の方法。 ２２、流体をきむ穴の周囲の地層におけるぜん新液速度
   全測定する際に圧縮波及びストーンレイ波により生じる
   ノイズを少なくする方法において、流体中の第１の位置
   において部利全選択された線に沿って振Ｗｂさせて第１
   の双極せん新液を地層に形成し、 上記部材から穴に沿って長手方向に離ｎＩｊされた流体
   中の２・２の位置において上記第１の双極せん制波の屈
   折によυ生じた圧縮波を検出しそしてこの圧縮波を記録
   して第１の測定記録体を形成し、上記第１の双極せん制
   波の発生中と実質的に同様に上記第１の位置において上
   記部材を上記選択された線に沿って振動させるが、上記
   部材の最初の動きが上記牙１測定記録体の形成中の動き
   とは実質的に逆方向になるように振動させて、牙２の双
   極せん制波を地層中に形成し、 上記刃′２の双極せん制波の屈折によｐ生じた圧縮波を
   上記第２の位置において検出しそしてこの圧縮波を記録
   して第２の測定記録体を形成し、そして 上記第１の測定記録体と第２の測定記録体との差を取っ
   て、圧縮波及びストーンレイ波のノイズを減少すること
   ｆｆｉ　／ｌ’、？徴とする方法。 ２３、　　流体を含む穴の周シの地層におけるせん新液
   速度全測定する際に圧縮波及びストーンレイ波によｐ生
   じたノイズを少なくする方法において、流体中の第１位
   置においてプレートをその平ら（＼ な簡に対しで実２に的に垂１ａな選択された線に沿って
   振動させて第１の双極ぜん制波を地層に形成し、上記プ
   レートから穴に沿って長手方向に離間された流体中の第
   ２位置において上記刃・１の双極せん制波の力１（折に
   より生じた圧縮波′ｆｌ：検出しそしてこの圧縮波を記
   録して第１の１ｌＩＩＩ定記録体全記録し、上記プレー
   ト全実賀的に１８０°回転させて、その平らなｍｌが回
   転前の方向とｔＪ、実Ｊ’ｌ的に逆の方向を向くように
   し、 上記第１の双極せん制波の発生中と実質的に同様に上記
   第１の位置において上記選択された線に沿って上記ブレ
   ・−トに振動させて、刀・２の双極ゼん制波を地層中に
   形成し、 上記第２の双極せん制波の屈折により生じた圧縮波を則
   ′２の位置において検出し、そしてこの圧縮波を記録し
   て第２のｉｎ＋＋定記録定記形体し、そして 上記第１の測定記録体と第２の測定記録体との差全とっ
   て圧縮波及びストーンレイ波のノイズを減少すること全
   特徴とする方法。 ２４、　　流体を含む穴の周囲のｔｌＩ２層におけるせ
   ん新液速度を測定する方法において、 平らな而が互いに実質的に平行でちるように互いに隣接
   して配置された２つの実質的に同じプレートを流体中の
   第１位置において実質的に同様に振動させるが、上記２
   つのプレートの振動部分が実質的に同時に互いに近づい
   たυ離れたシするように振動させて、流体にストーンレ
   イ波を形成し、穴に沿って互いに長手方向に離間され且
   つ上記刃・１位置からも離された第２及びオ乙の位置で
   ストーンレイ波を検出し、 上記′２２及び第３位置におけるストーンレイ波の検出
   時と検出時との間の時間インターバルを測定すると共に
   第２及び第６位置間の距離を測定して、ストーンレイ波
   速度を決定し、そしてストーンレイ波速度から地層のせ
   ん新液速度を決定することヲ１片徴とする方法。 ２５、上記２つのプレートはπ＋１１長いものであり、
   上記２つのプレートの各々は２つの端を有し、その少な
   くとも一端はハウジングに取り付けられ、上記２つのプ
   レートの取υ（ｑけられない部分だけが振動するように
   した特許請求の範囲第２４項に記載の方法。 ２６、　　流体を含む穴が貫通している地層が異方性で
   あ−るかどうか全決定する方法において、平らな面が実
   質的に互いに平行な状態で互いに＠接して配置された２
   つの実質的に同じプレートを流体中の第１の位置におい
   て実質的に同様に振動させて、２つのグレートの振動に
   よシ地層に形成される２つの双極せん制波が互いに加え
   ら１れるようにし、 穴に沿って互いに長手方向に〜１を間されると共に第１
   位置からも離間された牙２及びオ６の位置において２つ
   の到着双極せん制波の合成体を検出し、」二記第２及び
   第６位置における２つの到着双極せん制波の合成体の検
   出時と検出時との間の時間インターバルを測定すると共
   に上記第２及び第６位置 ん制波の速度全決定し、 第１の位置において２つのブＭ−トに実質的に同様に振
   動させるが、２つのプレートの振動部が実質的に同時に
   互いに近づいた。り離れたりするように振動させて、流
   体にストーンレイ波を形成し、上記第２及び之・乙の位
   置においてストーンレイ波百：検出し、 刀・２及びオ６の位１６−におけるストーンレイ波の検
   出時と検出時との間の時間インターバル全測定してスト
   −ンレイ波の速度苓：決定し、ストーンレイ波の速度か
   ら、水平偏波面をもつ水平に伝搬するぜん新液の速度全
   決定し、そして、水平偏波面をもつ水平に伝搬するせん
   新液の速度を木瓜に伝搬するせん新液の速度と比較して
   地層の共力性を検知することを特徴とする方法。