JPS586184A - 半導体発光装置 - Google Patents
半導体発光装置Info
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- JPS586184A JPS586184A JP56102216A JP10221681A JPS586184A JP S586184 A JPS586184 A JP S586184A JP 56102216 A JP56102216 A JP 56102216A JP 10221681 A JP10221681 A JP 10221681A JP S586184 A JPS586184 A JP S586184A
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01L—SEMICONDUCTOR DEVICES NOT COVERED BY CLASS H10
- H01L33/00—Semiconductor devices having potential barriers specially adapted for light emission; Processes or apparatus specially adapted for the manufacture or treatment thereof or of parts thereof; Details thereof
- H01L33/0004—Devices characterised by their operation
- H01L33/0008—Devices characterised by their operation having p-n or hi-lo junctions
Landscapes
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Manufacturing & Machinery (AREA)
- Computer Hardware Design (AREA)
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- Power Engineering (AREA)
- Liquid Deposition Of Substances Of Which Semiconductor Devices Are Composed (AREA)
- Led Devices (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は半導体発光装置tc係り、特に緑色の発光をす
る半導体発光装置に閤するものである。
る半導体発光装置に閤するものである。
周知のように半導体をMいえ発光ダイオードは、内部に
pa II!合を有し、そのp―接舎KIi方崗電流を
流して発光させる40である。そのダイオードの発光波
長及び効率は発光ダイオードのp馳接合領域を構成する
半導体材料の禁制帯幅、不義物の種類、遷移再結合過@
031%A等によって左右される。半導体材料の禁制帯
幅から決まる吸収端波長よりも短い波長での発光れ得ら
れ1にいから、目的の波長範囲で発光させるえめには、
まず禁制帯幅を考慮して半導体材料が遥ばれねばならな
い。
pa II!合を有し、そのp―接舎KIi方崗電流を
流して発光させる40である。そのダイオードの発光波
長及び効率は発光ダイオードのp馳接合領域を構成する
半導体材料の禁制帯幅、不義物の種類、遷移再結合過@
031%A等によって左右される。半導体材料の禁制帯
幅から決まる吸収端波長よりも短い波長での発光れ得ら
れ1にいから、目的の波長範囲で発光させるえめには、
まず禁制帯幅を考慮して半導体材料が遥ばれねばならな
い。
現在緑色の発光ダイオードとして一般的なものはGaP
結晶をpn m舎領域の材料としえダイオードである。
結晶をpn m舎領域の材料としえダイオードである。
GaP結晶01!制帯幅は約1m@eVであシ、間接遷
移型の半導体結晶である。それ故、その11発光ダイオ
ードとしても、緑色液長帯域においては長波長側にある
約s s s am tでが発光波長の限界で、それよ
りII披長側の緑色発光は得られず、且つi九発光効率
の極めて小さいダイオードとなってしまうので参る。
移型の半導体結晶である。それ故、その11発光ダイオ
ードとしても、緑色液長帯域においては長波長側にある
約s s s am tでが発光波長の限界で、それよ
りII披長側の緑色発光は得られず、且つi九発光効率
の極めて小さいダイオードとなってしまうので参る。
このため、実際の緑色ダイオードとして市販されている
ものは、中性の発光中心として窒素(財)を添加し、再
結合確率を高めて効率を大きくしたものである。従って
このような窒素を添加した緑色発光ダイオードの発光ピ
ーク波長は約555 nmよ)も長波長側にある約56
5 nmをピーク波長とし九半値幅の比較的大きな発光
となシ、緑色といっても黄色の成分がかなり含まれた黄
緑となってし壕ってい友。従来本轟の意味での縁色帯で
発光し且つ効率が高いダイオードは存在しなかつ九ので
ある。しかも応用的には発光素子と受光素子とを組み合
わせて用いる場合が多いが、受光素子の多くは50 G
am以下の近傍に感度最大をもつのでこれより金)長
い波長の発光ダイオードを用いることは組み合せ効率と
して望ましくない。
ものは、中性の発光中心として窒素(財)を添加し、再
結合確率を高めて効率を大きくしたものである。従って
このような窒素を添加した緑色発光ダイオードの発光ピ
ーク波長は約555 nmよ)も長波長側にある約56
5 nmをピーク波長とし九半値幅の比較的大きな発光
となシ、緑色といっても黄色の成分がかなり含まれた黄
緑となってし壕ってい友。従来本轟の意味での縁色帯で
発光し且つ効率が高いダイオードは存在しなかつ九ので
ある。しかも応用的には発光素子と受光素子とを組み合
わせて用いる場合が多いが、受光素子の多くは50 G
am以下の近傍に感度最大をもつのでこれより金)長
い波長の発光ダイオードを用いることは組み合せ効率と
して望ましくない。
本発明は上記問題点を解決し、完全に緑色(深緑色)で
発光し且つ発光効率の高いダイオード或いはそれを用い
た発光装置を提供するものであシ、このため発光ダイオ
ードのpn 8合領域の半導体結晶として、GaP結晶
とAAP結晶との混晶GaAjP結晶を用いることにあ
る。
発光し且つ発光効率の高いダイオード或いはそれを用い
た発光装置を提供するものであシ、このため発光ダイオ
ードのpn 8合領域の半導体結晶として、GaP結晶
とAAP結晶との混晶GaAjP結晶を用いることにあ
る。
GjlF結晶の禁制帯幅紘約zzaevであ抄、kLP
結晶の禁制帯幅はそれより広く約a、xevであるから
、混晶Gaul’fJ晶の禁制帯幅はcap結晶の禁制
帯幅よシも広く、従って発光ピーク波長もGaP結晶の
場合よりも短波長側へ移動することが期待されるのであ
る。
結晶の禁制帯幅はそれより広く約a、xevであるから
、混晶Gaul’fJ晶の禁制帯幅はcap結晶の禁制
帯幅よシも広く、従って発光ピーク波長もGaP結晶の
場合よりも短波長側へ移動することが期待されるのであ
る。
以下、実施例によって本発明の詳細な説明する。
第1図は本発明による緑色発光ダイオードの断面構造例
である。n型のGaP結晶基板4の上に温度差液相成長
法によってn型のGa 1−x 鳩P結晶3を成長させ
る。液相成長のメルト材料はGζA4GaP、n型不純
物としての硫黄などである。窒素を添加したい時には、
例えばメルト材を囲む雰囲気ガス(例えばH1ガス)の
中に洲、ガスなどを混合させることで行われる。また、
成分比Xの値はメルト材料の中におけるGaとhtの量
比を決めるなどの方法をとる。所定のn型Ga、xAA
xl)結晶が得られた後は、p型不純物(例えばZn)
が含まれたメルト材料に変えてpm!のGa、−、鳩?
結晶2を成長させる。この時の成分比yは、!IW伽1
−XAjzP結晶の成分比Xと同じにするか否かは設計
によって決められる。PIiGl、、A%P結晶内に窒
素を添加し丸い時に社前述したと同様な方法をとればよ
い。
である。n型のGaP結晶基板4の上に温度差液相成長
法によってn型のGa 1−x 鳩P結晶3を成長させ
る。液相成長のメルト材料はGζA4GaP、n型不純
物としての硫黄などである。窒素を添加したい時には、
例えばメルト材を囲む雰囲気ガス(例えばH1ガス)の
中に洲、ガスなどを混合させることで行われる。また、
成分比Xの値はメルト材料の中におけるGaとhtの量
比を決めるなどの方法をとる。所定のn型Ga、xAA
xl)結晶が得られた後は、p型不純物(例えばZn)
が含まれたメルト材料に変えてpm!のGa、−、鳩?
結晶2を成長させる。この時の成分比yは、!IW伽1
−XAjzP結晶の成分比Xと同じにするか否かは設計
によって決められる。PIiGl、、A%P結晶内に窒
素を添加し丸い時に社前述したと同様な方法をとればよ
い。
後社アノード電極1、カソード電極5を付着せしめるの
である。アノード電極材としては例えばムu −Znが
用いられ、カソード電極材としては例えばムu−Ge−
Ni 等が用いられる。
である。アノード電極材としては例えばムu −Znが
用いられ、カソード電極材としては例えばムu−Ge−
Ni 等が用いられる。
第2図は上記のようにして得られ九結果例で、lll1
とpHのGaJijF結晶の成分比を同じくした時の成
分比と発光ピーク波長の関係を示すものである。図中、
点線は窒素を両伝導型領域に添加した場合の結果である
。
とpHのGaJijF結晶の成分比を同じくした時の成
分比と発光ピーク波長の関係を示すものである。図中、
点線は窒素を両伝導型領域に添加した場合の結果である
。
この結果から理解できるように、Ga1−X嶋P結晶の
成分比Xを増せば発光ピーク波長は短波長側に移動し深
緑色帯域に入ることが判明し丸。窒素を添加すると、添
加しないものに比し発光ピーク波長は約2〜4 nsa
長波長側にずれるが、発光効率は約2倍向上することが
判つ九ので、窒素添加O効果#1GaPの場合と同様に
存在する仁とが確かめられ丸。
成分比Xを増せば発光ピーク波長は短波長側に移動し深
緑色帯域に入ることが判明し丸。窒素を添加すると、添
加しないものに比し発光ピーク波長は約2〜4 nsa
長波長側にずれるが、発光効率は約2倍向上することが
判つ九ので、窒素添加O効果#1GaPの場合と同様に
存在する仁とが確かめられ丸。
次に、本発明によって得られ九nw及びpHのG町−x
鳩P成長層の成分比Xと発光効率の関係を第3図に示す
。
鳩P成長層の成分比Xと発光効率の関係を第3図に示す
。
成分比Iが0.05以下でdGaFGaP結晶のの場合
と殆ど変らないが、Xを増加させてO,S以上になると
外部量子効率が極端に低下することが判った。この極端
に低下し九成長ウェハーにおいては結晶の反シが観測さ
れ、を九pm接金部に欠陥が発生している場合も多いこ
とから外部量子効率の低下はGaP結晶とGa、xAL
xP結晶との格子定数の違い及び熱膨張係数の違いKよ
る歪が% I”接合部に悪影譬を与えて歪中欠陥を発生
させている仁とによるものと考えられる。従って、実用
的な成分比x HGas −x □ P結晶においてO
(x≦o、sであることが見出され丸。本発明によって
、発光ピーク波長が約・562 nusから約111n
mtでの純緑色また紘深緑色帯域の任意の値を選ぶこと
ができ、且つ発光効率の高いダイオードが得られるので
工業的価値はすこぶる大きいものとなる。
と殆ど変らないが、Xを増加させてO,S以上になると
外部量子効率が極端に低下することが判った。この極端
に低下し九成長ウェハーにおいては結晶の反シが観測さ
れ、を九pm接金部に欠陥が発生している場合も多いこ
とから外部量子効率の低下はGaP結晶とGa、xAL
xP結晶との格子定数の違い及び熱膨張係数の違いKよ
る歪が% I”接合部に悪影譬を与えて歪中欠陥を発生
させている仁とによるものと考えられる。従って、実用
的な成分比x HGas −x □ P結晶においてO
(x≦o、sであることが見出され丸。本発明によって
、発光ピーク波長が約・562 nusから約111n
mtでの純緑色また紘深緑色帯域の任意の値を選ぶこと
ができ、且つ発光効率の高いダイオードが得られるので
工業的価値はすこぶる大きいものとなる。
本発明の精神を逸脱し1%/%範囲で種々の製造条件、
構造の変化をとりうることはいう壕で4ない。
構造の変化をとりうることはいう壕で4ない。
第1図は、本発明によるGsMP緑色発光ダイオードの
断面構造例。 第2図は、本発明によるG町−xALxP緑色発光ダイ
オードの成分比Xと発光ビータ波長の関係を表すグラフ
。 第3図社、本発明によるGa1−xAj、I’縁色発光
ダイオードの成分比Xと外部量子効率の関係を表すグラ
フである。 1.5−・電極;2,3・−結晶成長層:4・・・結晶
基板。 特許出願人: スタンレー電気株式金社代理人:弁理士
海津保三 同 : 弁理士 平 山 −串 第1 第2図 入(nm] へ炒X 第3vA 人9眞) X
断面構造例。 第2図は、本発明によるG町−xALxP緑色発光ダイ
オードの成分比Xと発光ビータ波長の関係を表すグラフ
。 第3図社、本発明によるGa1−xAj、I’縁色発光
ダイオードの成分比Xと外部量子効率の関係を表すグラ
フである。 1.5−・電極;2,3・−結晶成長層:4・・・結晶
基板。 特許出願人: スタンレー電気株式金社代理人:弁理士
海津保三 同 : 弁理士 平 山 −串 第1 第2図 入(nm] へ炒X 第3vA 人9眞) X
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 (1) GaP結晶を基板とし、その上帆成長したG
M、−xALxP紬晶内K pn接合が形成されており
、且つ成分比Xの値が0 (x≦0.3の範囲にあるこ
とを特徴とする半導体発光装置。 (2) 成長した前記Ga m −x 嶋?結晶のa
ll領域かpH領域の少くとも1つの領械に窒素が添加
されていることを特徴とする特許請求の範囲第1項に記
載の半導体発光装置。 (1) 前記GaP結晶を基板とし、その上に成長し
た鎗記Ga、−xAA、?結晶内にpm接合が形成され
てシに、且つ少なくともGJIP結晶K11il!する
伝導蓋領域の成分比Xの値がO(x≦o、s 01is
ecナサれることを特徴とする特許請求の範囲第1項に
記−の半導体発光装置。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP56102216A JPS586184A (ja) | 1981-07-02 | 1981-07-02 | 半導体発光装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP56102216A JPS586184A (ja) | 1981-07-02 | 1981-07-02 | 半導体発光装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS586184A true JPS586184A (ja) | 1983-01-13 |
Family
ID=14321464
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP56102216A Pending JPS586184A (ja) | 1981-07-02 | 1981-07-02 | 半導体発光装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS586184A (ja) |
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS642115A (en) * | 1987-06-25 | 1989-01-06 | Casio Comput Co Ltd | Operator managing system |
US5442201A (en) * | 1993-03-25 | 1995-08-15 | Shin-Etsu Handotai Co., Ltd. | Semiconductor light emitting device with nitrogen doping |
JPH0949463A (ja) * | 1995-08-08 | 1997-02-18 | Hidemitsu Mitsusaka | ガソリン燃料活性化装置 |
-
1981
- 1981-07-02 JP JP56102216A patent/JPS586184A/ja active Pending
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS642115A (en) * | 1987-06-25 | 1989-01-06 | Casio Comput Co Ltd | Operator managing system |
US5442201A (en) * | 1993-03-25 | 1995-08-15 | Shin-Etsu Handotai Co., Ltd. | Semiconductor light emitting device with nitrogen doping |
JPH0949463A (ja) * | 1995-08-08 | 1997-02-18 | Hidemitsu Mitsusaka | ガソリン燃料活性化装置 |
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