JPS582491B2 - ヒカリロンリカイロ - Google Patents
ヒカリロンリカイロInfo
- Publication number
- JPS582491B2 JPS582491B2 JP5893874A JP5893874A JPS582491B2 JP S582491 B2 JPS582491 B2 JP S582491B2 JP 5893874 A JP5893874 A JP 5893874A JP 5893874 A JP5893874 A JP 5893874A JP S582491 B2 JPS582491 B2 JP S582491B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- current
- laser light
- generating element
- pulse
- delay time
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired
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- Semiconductor Lasers (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
この発明は、半導体レーザ光発生素子に少なくとも２個
の電流パルス印加用端子を設け、この端子に印加される
電流パルスの大きさ、パルス幅等を適当に選択すること
によりレーザ発光を論理的に行なわせるようにした光論
理回路に関するものである。
の電流パルス印加用端子を設け、この端子に印加される
電流パルスの大きさ、パルス幅等を適当に選択すること
によりレーザ発光を論理的に行なわせるようにした光論
理回路に関するものである。
この発明による光論理回路について説明する前に半導体
レーザ光発生素子の一般的な性質について概略的に説明
する。
レーザ光発生素子の一般的な性質について概略的に説明
する。
半導体レーザ光発生素子は電流の注入により、その内部
に電子の反転分布を作り、それによって誘導放出を引き
起し、外部にレーザ光を放出する。
に電子の反転分布を作り、それによって誘導放出を引き
起し、外部にレーザ光を放出する。
ところで、半導体レーザ光発生素子に立上りの早い電流
パルスを加えると、この電流パルスの印加に応動して放
射されるレーザ光パルスは発振に必要な時間遅れを生ず
る。
パルスを加えると、この電流パルスの印加に応動して放
射されるレーザ光パルスは発振に必要な時間遅れを生ず
る。
その時間遅れは一般に次式によって示される。
ｔｄ＝τｓｌｎＩ／（■一■ｔｈ）
こゝで、ｔｄは発振の時間遅れ、
τ３は自然放出キャリアの寿命、
■は電流パルスの振幅、
Ｉｔｈは発振しきい値
を表わす。
第１図は印加される電流パルスの大きさとレーザ光の発
生時間との関係を示した図で、ａはレーザ光発生素子に
印加される電流パルス、ｂはこの電流パルスによって発
生するレーザ光を示している。
生時間との関係を示した図で、ａはレーザ光発生素子に
印加される電流パルス、ｂはこの電流パルスによって発
生するレーザ光を示している。
この場合、レーザ光はｔｄ１遅れて発生している。
これから明らかなように印加される電流パルスの幅がｔ
ｄ１以下である場合はレーザ光は発生しない。
ｄ１以下である場合はレーザ光は発生しない。
ところが同図Ｃに示すように印加される電流ハルス幅が
ｔｄ１以下であっても、これに■Ｄなる直流バイアス電
流を重畳して印加すると、この直流バイアス電流による
プレポンピング（ｐｒｅｐｕｍｐｉｎｇ）効果により発
振遅廷時間が短かくなってレーザ発光する。
ｔｄ１以下であっても、これに■Ｄなる直流バイアス電
流を重畳して印加すると、この直流バイアス電流による
プレポンピング（ｐｒｅｐｕｍｐｉｎｇ）効果により発
振遅廷時間が短かくなってレーザ発光する。
同図ｄはこのレーザ発光の様子を示したもので、遅延時
間はｔｄ２（ｔｄ２＜ｔｄ１）に短縮している。
間はｔｄ２（ｔｄ２＜ｔｄ１）に短縮している。
第２図はレーザ光発生素子に注入される電流の大きさを
変えるとレーザ光の発生遅延時間がどのように変るかを
測定した結果を示した図で、この図から明らかなように
レーザ光発生素子に注入される電流を大きくするに従っ
て光パルスの立上り点が早くなっている、すなわち遅延
時間が短かくなっていることが判る。
変えるとレーザ光の発生遅延時間がどのように変るかを
測定した結果を示した図で、この図から明らかなように
レーザ光発生素子に注入される電流を大きくするに従っ
て光パルスの立上り点が早くなっている、すなわち遅延
時間が短かくなっていることが判る。
この発明は、上述のような半導体レーザ光発生素子の性
質を利用して論理的なレーザ発光を行なわせるようにし
た光論理回路を提供することを目的とする。
質を利用して論理的なレーザ発光を行なわせるようにし
た光論理回路を提供することを目的とする。
第３図はこの発明による光論理回路の一実施例で、２は
第１の信号電流が供給される第１の入力端子、４は駆動
回路である。
第１の信号電流が供給される第１の入力端子、４は駆動
回路である。
駆動回路４の出力電流は抵抗６を介して半導体レーザ光
発生素子８Ｃこ印リ口される。
発生素子８Ｃこ印リ口される。
１０は第２の信号電流が供給される第２の入力端子で、
これに供給される信号電流も抵抗６を介して半導体レー
ザ光発生素子８に印加される。
これに供給される信号電流も抵抗６を介して半導体レー
ザ光発生素子８に印加される。
こゝで、入力端子２に印加される第１の信号電流として
、振幅は前述のしきい値Ｉｔｈ以上であるが、持続時間
は発振遅延時間ｔｄ１より短かいパルス電流とする。
、振幅は前述のしきい値Ｉｔｈ以上であるが、持続時間
は発振遅延時間ｔｄ１より短かいパルス電流とする。
一方入力端子１０に印加される第２の信号電流は、上記
しきい値Ｉｔｈ以下の振幅ではあるが、これと上記第１
の信号電流とが重畳してレーザ光発生素子に印加される
と、前述のプレポンピング効果により該レーザ光発生素
子の遅延時間を短縮してレーザ光を発生させ得るに充分
な振幅と時間幅を持っているものとする。
しきい値Ｉｔｈ以下の振幅ではあるが、これと上記第１
の信号電流とが重畳してレーザ光発生素子に印加される
と、前述のプレポンピング効果により該レーザ光発生素
子の遅延時間を短縮してレーザ光を発生させ得るに充分
な振幅と時間幅を持っているものとする。
第４図でＡは第１の信号電流、Ｂは第２の信号電流、Ｃ
はレーザ発光を示す。
はレーザ発光を示す。
信号電流が上記のようをこ定められていると、入力端子
２のみに第４図に示す第１の信号電流Ａが供給されても
そのパルス幅は発振遅延時間以下であるためレーザ発光
は見られない（第４図のイ）。
２のみに第４図に示す第１の信号電流Ａが供給されても
そのパルス幅は発振遅延時間以下であるためレーザ発光
は見られない（第４図のイ）。
同様に入力端子１０のみに第２の信号電流Ｂが供給され
てもその振幅は発振しきい値以下であるためレーザ発光
は見られない（第４図のロ）。
てもその振幅は発振しきい値以下であるためレーザ発光
は見られない（第４図のロ）。
ところが入力端子２にＡ信号、入力端子１０にＢ信号を
重畳して加えるとレーザ発光が見られる（第４図のハ）
。
重畳して加えるとレーザ発光が見られる（第４図のハ）
。
上記の関係の真理値表は次の表のようになり、第３図の
論理回路をアンド回路として動作させることができる。
論理回路をアンド回路として動作させることができる。
第３図の光論理回路において、入力端子の設け方、各入
力端子に印加される信号電流の大きさ、時間幅、極性等
を適当に選定することにより、この回路を基本として各
種の論理回路を構成することができる。
力端子に印加される信号電流の大きさ、時間幅、極性等
を適当に選定することにより、この回路を基本として各
種の論理回路を構成することができる。
第１図はこの発明の光論理回路で使用される半導体レー
ザ光発生素子に印加される直流パルスとレーザ光の発生
遅延時間との関係を示す図、第２図は半導体レーザ光発
生素子に注入される電流とレーザ光の発生遅延時間との
関係の測定結果をプロットした図、第３図はこの発明に
よる光論理回路の一実施例を示す概略図、第４図は第３
図の光論理回路の動作を説明する入力信号電流とレーザ
発光との関係を示す図である。 ２……第１入力端子、４……駆動回路、８……半導体レ
ーザ光発生素子、１０……第２入力端子。
ザ光発生素子に印加される直流パルスとレーザ光の発生
遅延時間との関係を示す図、第２図は半導体レーザ光発
生素子に注入される電流とレーザ光の発生遅延時間との
関係の測定結果をプロットした図、第３図はこの発明に
よる光論理回路の一実施例を示す概略図、第４図は第３
図の光論理回路の動作を説明する入力信号電流とレーザ
発光との関係を示す図である。 ２……第１入力端子、４……駆動回路、８……半導体レ
ーザ光発生素子、１０……第２入力端子。
Claims (1)
- １ 半導体レーザ光発生素子と、該素子内の共通部分に
それぞれ駆動電流を供給する２個以上の端子と、これら
端子にそれぞれパルス状の駆動電流を供給している複数
の電流源とよりなり、該電流源の一部は上記素子の発振
遅延時間より短かい幅の第１の種類のパルス電流を発生
するよう構成し、上記電流源の残部は単独では上記素子
をレーザ発光させることができないが第１の種類のパル
ス電流と重畳したときに発振遅延時間を短縮して上記素
子をレーザ発光させることができる波高の第２の種類の
パルス電流を発生ずるよう構成したことを特徴とする光
論理回路。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5893874A JPS582491B2 (ja) | 1974-05-24 | 1974-05-24 | ヒカリロンリカイロ |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5893874A JPS582491B2 (ja) | 1974-05-24 | 1974-05-24 | ヒカリロンリカイロ |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS50151456A JPS50151456A (ja) | 1975-12-05 |
| JPS582491B2 true JPS582491B2 (ja) | 1983-01-17 |
Family
ID=13098760
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP5893874A Expired JPS582491B2 (ja) | 1974-05-24 | 1974-05-24 | ヒカリロンリカイロ |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS582491B2 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6328995U (ja) * | 1986-08-11 | 1988-02-25 |
-
1974
- 1974-05-24 JP JP5893874A patent/JPS582491B2/ja not_active Expired
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6328995U (ja) * | 1986-08-11 | 1988-02-25 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS50151456A (ja) | 1975-12-05 |
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