JPS58136687A - 検出器列の製造方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 要約すると光電的な応答を示す感知器との優れた光学的
結合を可能にする螢（＊）光体分配り式のシンチレータ
構造物およびその製造り法が開示される。シンチレータ
構造物に関する本発明の実施態様に従えば、蛍光体が透
明な母材全体にわたって連続的に分散させられる結果、
放出された光は一層容易に感知器へ伝達される。また、
かかる蛍光体分配方式のシンチレータ構造物の製造方法
も開示される。

本発明はシンチレータ構造物およびかかる構造物の製造
方法に関するものである。更に詳しく言えば本発明は、
従来ならばシンチレータ本体の内部において消散したは
ずの可視波長光線が容易に脱出し得るようにシンチレー
タ螢（燐）光体を分配する方法に関する。本発明に従え
ば蛍光体が透明な母材全体にわたって分散させられる。

一般的に言えば、シンチレータとはスペクトルのＸ線ま
たはガンマ線領域内に位置するような高エネルギー光子
（以後は照光学的振動数の光子と呼ぶ）によって励起さ
れた場合に可視または近可視スペクトル中の電磁輻射線
を放出する物質を指す。それ故、かかる物質は工業的お
よび医学的なＸ線またはガンマ線装置中の検出器として
使用するのに優れている。はとんどの用途の場合、光電
的な応答を示す物質にシンチレータ物質からの出力を衝
突させることにより、最初のＸ線またはガンマ線衝撃の
強度と直接に関連した電気的な出力信号が求められる。

入射した高エネルギー光子の存在および強度を検出する
ために使用される装置の多くはシンチレータ物質を含む
ものである。また、通例使用されるもう１種の検出器と
しては高圧貴ガス電離装置がある。後者の形式の高エネ
ルギー光子検出器は高圧（高密度）のガスたとえばキセ
ノンを含むのが通例で、高エネルギーのＸ線またはガン
マ線に暴露されるとそれがある程度まで電・離する。か
かる電離の結果、比較的高い正反対の電位に保たれた検
出器の陽極および陽極間に一定量の電流が流れる。流れ
た電流は電流感知回路によって感知されるが、その出力
は高エネルギー電磁線の強度を反映するものである。か
かる形式の検出器は電離に基づいて動作するものである
ため、光路は開放状態に保たれる。それ故、この検出器
は独自の意味での「残光」に対して特に敏感である。す
なわち、計算機ｌｌＴ＠Ｗ影用途の場合などには、検査
すべき人体を通過した結果として照射信号中に含まれる
情報が時間的なぼけを生じるのである。

ところで、本明細書中において使用される「光７」とい
う用語は、ある種の蛍光体から放出されるような可視お
よび近可視スペクトル領域の電磁輻射線を意味する。ま
た、本明細書中において使用される「光学的」という用
語は、「光」という用語と同じスペクトル領域を表わす
。

一般的に言えば、かかるシンチレータ物質からの光学的
出力は一定量のＸ線またはガンマ線エネルギーに対して
できるだけ大きいことが望ましい。

特に、患者への危険を最小限に抑えるためＸ線のエネル
ギー強度ができるだけ小さいことが所望される医学的な
断ｓｍ影分野においてはそれが要求される。

シンチレータ物質が有するべきもう１つの重要な特性は
、残光が少ないことである。これは高エネルギー光子に
よる励起の終了とシンチレータ物質からの光学的出力の
停止との時間間隔が比較的短いことを意味する。さもな
いと、たとえばかかるシンチレータ物質を用いて断層撮
影データを得る場合、発生した情報含有信号が時間的な
ぼけを生じることになる。その上、急速な走査が所望さ
れる場合には残光の存在によって走査速度が著しく制限
され、従って心臓や肺のごとき運動する体内器官を観察
することが困難になる。

さて、シンチレータ本体が有効に働くためには、それが
高エネルギー輻射線（すなわちＸ線やガンマ線）に優れ
た変換器でなければならない。現行のシンチレータ本体
は粉末状、多結晶質または結晶質の蛍光体から成るのが
通例である。このような形態の蛍光体を使用した場合、
高エネルギー励起によって発生される有用な光は、シン
チレータ本体の内部から脱出し得る光および表面領域に
おいて発生された光のみに限られる。ところが、多数回
の内部反射に伴う光学的吸収のために光の脱出は困難で
ある上、各回の反射はまた外部の感知器に供給される光
の量を低減させることにもなる。

従って、蛍光体自身が優れた発光効率を有する必要があ
ることは勿論、光学的出力が感知のために利用できるこ
ともまた必要なのである。

医学的な断層撮影分野においては、人体の通過によって
Ｘ線の強度が変調され、次いで変調後のＸ線が電気信号
に変換される。その場合には、優れた総合エネルギー変
換効率を有するＸ線検出器を使用することが肝要である
。効率の低い検出器を使用すれば、装置全体から得られ
る光学的および電気的出力を同じにするためには一層大
きなＸ線束を照射しなければならない。医学的な断層撮
影に関して言えば、それは装置のＳＮ（信号対騒音）比
が小さいことを意味することになる。

シンチレτり用の代表的な蛍光体はユーロピウムで賦活
された塩化フッ化バリウム（Ｂａ　ＦＣＩｌ：Ｅｌｌ）
である。その他の蛍光体としては、たとえば、ゲルマニ
ウム酸ビスマス（Ｂｉ　４　Ｇｅ　３０１２　）、テル
ビウム賦活オキシ臭化ランタン（ＬａＯＢＲ：Ｔｂ）、
タリウム賦活ヨウ化セシウム（Ｏ３１：Ｔｊ）、ナトリ
ウム賦活ヨウ化セシウム（Ｃｓｌ：Ｎａ＞、タングステ
ン酸カルシウム（ＣａＷＯ４）、タングステン酸カドミ
ウム（Ｃｄ　ＷＯ４）、銀賦活硫化亜鉛カドミウム（Ｚ
ｎ　Ｃｄ　Ｓ　：Ａｇ）、銀−ニッケル賦活硫化亜鉛カ
ドミウム（Ｚｎ　Ｃｄ　Ｓ：Ａｏ　、Ｎｉ　）、テルビ
ウム賦活オキシ硫化ガドリニウム（Ｇｄ　２０２　Ｓ　
：　Ｔｂ−）およびジスプロシウム賦活オキシ臭化ラン
タン（Ｌａ　ＯＢｒ　：Ｄｙ　）が挙げられる。蛍光体
用の粗結晶としては、その他にも亜鉛およびカドミウム
のセレン化物、亜鉛およびカドミウムのテルル化物、ヨ
ウ化ナトリウム（Ｎａｌ）、およびランタンのオキシ硫
化物（Ｌａ　２０２　Ｓ）が使用できる。

シンチレータ本体の一例では、基体の両側に適当な蛍光
体が付着させられ、かかる蛍光体は粉末状のもの、それ
よりも連続的な形態のもの、あるいは透明な母材中に分
散させたものであり得る。

こうして得られた蛍光体付着基体が透明な積層材と交互
に貼り合わされる。かかる構造物においては蛍光体の露
出面積が大きいため、蛍光体からの光学的出力は容易に
脱出して感知されるのである。

こうして得られたシンチレータ本体は、高解像度の影像
形成および患者の安全のために高い総合エネルギー変換
効率を要求する断層撮影用検出器において有用である。

本発明の実施態様に従えば、蛍光体が（層を成して分配
されるのではなく）透明な母材全体にわたって連続的に
分散させられる。従って、ＸＩ！やガンマ線の吸収によ
ってシンチレータ本体の深部で発生された光も容易に脱
出し得るわけで、内部反射の回数およびそれに伴う光エ
ネルギーの損失が少なくて済む。

互いに正反対の高い電位に保たれた電極を高圧（２５気
圧）の員ガスで包囲したものから成る通常の電離箱型Ｘ
線検出器と比較すれば、上記の構造物中に使用すべき蛍
光体は安価である。

さて、本発明は、シンチレータ本体と光電的な応答を示
す感知器（たとえばホトダイオード）との光学的結合の
改善をもたらす蛍光体分配方式のシンチレータ構造物に
関する。本発明に従えＩ光体が透明な母材全体にわたっ
て連続的に分散させられる。なお実際には、蛍光体を連
続的に分散させたシンチレータ本体の断片を多層構造の
シンチレータ本体中に使用し得る点にも留意すべきであ
る。

以下、添付の図面を参照しながら本発明を一層詳しく説
明しよう。

第１図は多層構造を持ったシンチレータ本体１の側面断
面図である。この例においては、蛍光体３が基体５に付
着している。かかる蛍光体付着基体の１ＩＩＩＩには導
光積層材４が配置されている。第・１図にはまた、４番
目の蛍光体層中の吸収部位６にある蛍光体粒子によって
Ｘ線光子２が吸収された様子が示されている。高エネル
ギーかつ高振動数のＸ線光子が吸収されれば、低エネル
ギーかつ低振動数の光学的波長光子が数多く放出される
。

図中には代表的な光学的波長光子の進路７が示されてい
る。すなわち、かかる光子は蛍光体層間の導光積層材４
の内部で前後に反射を繰返し、そして遂にはシンチレー
タ本体から脱出する。それ故、緻密で光学的透明度の著
しく低いシンチレータ本体の深部において吸収現象が起
った場合よりも容易に光子を感知することができる。

第２図は第１図のものと同じシンチレータ本体１の平面
図である。第１および２図から予想される通り、蛍光体
付着基体の層数は図示のごとく４に固定する必要がない
点に留意すべきである。

第１および２図はいずれも蛍光体層を示している。詳し
く言えば、基体５に付着した蛍光体層３は様々な形態の
蛍光体から成り得る。すなわち、粉末や単結晶としての
蛍光体、透明な母材中に分散させた蛍光体、あるいは連
続層を成して付着した蛍光体（たとえば液化状態からの
急冷によって形成された蛍光体）が使用できるのである
。

適当な接着剤を使用すれば、上記蛍光体中の任意のもの
を適当な厚さで基体に付着させることができる。詳しく
言えば、ＺｎＣｄ５：Ａａは特に大きな粒度を有してお
り、従って粉末層力１らの光の脱出が容易である。この
蛍光体からの発光は橙赤色であるため、シリコン半導体
装置による感知に良く適している。平均Ｘ線エネルギー
が約６５ＫｅＶである計算機断＠撮影装置の場合、この
蛍光体から成る厚さ０．５−一の層は２０〜２５％のＸ
線光子を吸収する。それ故、この蛍光体の場合、かかる
厚さの層を５〜６個設けれ（１９０％以上のＸＩ＆光子
を吸収するのに十分である。ｘｍを一層良く吸収する希
土類蛍光体（たとえば１ａＯＢｒ：Ｔｌ、’Ｌａ０Ｂｒ
　：Ｔｂ１Ｇｄ２０ｚＳ：ＴｂまたはＬａ　２０２　Ｓ
：Ｔｂ　）を使用する場合にもよ、同じ総合吸収度を達
成するための１１．を少なくてよく、かつ導光積重材中
における損失も少なくて済む。

蛍光体としては数多くのものが利用できる。計算機駈ｌ
ｌ１ｌ影用途のための蛍光体を選択する際に使用すべき
基準としては、発光効率が高もｘこと、残光時間が短い
こと、および放出された光の吸収が少ないことの３点が
挙げられる。運動する体内器官の像を取扱う場合などの
ように反復走査を行う医学的断ａｍ影用途においては、
残光の減衰速度が特に重要である。適当な希土類元素（
原子番号５８〜７１の元素）やその他の賦活剤を添加す
るための粗結晶としては、亜鉛およびカドミウムの硫化
物、セレン化物およびテルル化物、ナトリウムおよびセ
シウムのヨウ化物、カルシウムおよびカドミウムのタン
グステン酸塩、オキシ臭化ランタン、並びにランタンお
よびガドリニウムのオキシ硫化物が挙げられる。

粉末状の蛍光体を基体に付着させ得るばかりでなく、蛍
光体の単結晶が存在すればそれを基体に付着させること
もできる。たとえば、タリウムを添加したヨウ化セシウ
ムの単結晶を過当な接着剤（たとえばエポキシ樹脂）の
使用によって基体に付着させてもよい。

別の例においては、基体に付着した蛍光体＠３が透明な
母材中に適当な蛍光体を連続的に分散させたちのくたと
えばシンチレータ本体に関する本発明の主要な実施態様
に関連して一層詳しく後述されるようなもの）から成る
。

更に別の例においては、螢光体層３が蒸着、溶融液凝固
、高圧焼結または熱間鍛造によって付着させた螢光体か
ら成る。かかる連続的な蛍光体層の形成方法は、ドミニ
ク・ニー・クサノ（□ｏｍｉｎｉｃ　　Ａ、　Ｃｕ５ａ
ｎｏ　）等の米国特許出願第８５３０８５号明細書中に
記載されている。

基体５自身は対象となるスペクトル領域内の振動数を持
ったＸ線を吸収しない物質から成る必要がある。通例、
基体５は透明な融解石英から構成される。また、基体５
は光学的に透明であることが望ましい。とは言っても放
出された光学的波長光子の大部分は導光積層材の層４を
通って外部へ出て行くから、光学的透明性が不可死とい
うわけではない。、なお、計算機断層撮影用途における
基体５の厚さは通例２０ミル（５０８ｕ　）である。

螢光体付着基体間には導光積層材の１１４が存在してい
る。通例、かかる導光積層材はエポキシ樹脂である。導
光積層材を選択する際の主たる基準はそれが光学的に透
明なことである。それの選択時におけるその他の基準と
しては、螢光体と化学的に適合すること、構造的な剛性
を有すること、Ｘ線吸収能が小さいこと、および長時間
のＸＩ！衝撃に耐え得ることが挙げられる。

導光積層材はまた、所望ならば、少なくとも１種の波長
変換物質（たとえば螢光染料）を含んでいてもよい。か
かる波長変換物質とは、螢光体から放出された光学的波
長光子によって刺激された場合、光電的な応答を示す感
知器によって感知し得る波長の可視波長光子を放出する
ものである。

なお、導光積層材が蛍光体層に密着していれば、波長変
換にとって特に有用かつ有効である。

波長変換過程がシンチレータ本体の内部において起こる
ことが所望されないならば別の例に見られるごとく、波
長変換物質を含んだ外被によってシンチレータ本体を包
囲してもよい。かかる例は第３図に示されているような
もので、多層構造のシンチレータ本体１（または後蓮の
ごとく本発明による螢光体を連続的に分散させたシンチ
レータ本体１０）が適当な波長変換物質（たとえばある
種の螢光“染料）を含んだ外被８によって包囲される。

この場合には、シンチレータ本体１内部の吸収部位６に
おいてＸ線光子２が吸収される結果、第１の低波長を持
った多数の光子が放出される。

図中には代表的な光子の進路７が示されてる。進路７に
沿って進む光子は、やがてシンチレータ本体１を包囲す
る外被８内部の第２の吸収部位６′に至る。かかる吸収
部位６′において第１の波長の光子は吸収され、それに
よって第２の波長を持った光子が放出される。図中には
代表的な光子の進路７′が示されいてる。このようにす
れば、光電的な応答を示す感知器のより鋭敏なスペクト
ル領域にシンチレータの波長を適合させることができる
。所望ならば、段階的に適合した数種の螢光体の使用に
より数段の波長変換を行うこともできる。

次に、多層構部を持った典型的なシンチレータ本体の製
造方法を実例として述べる。先ず、エポキシ樹脂３〇−
当り０．１７の割合でローダミンを含有するエマーツン
・アンド・カミング社（Ｅ−ｅｒｓｏｎ　　＆　　Ｃｕ
ａｉｎｇ、　　　Ｉｎｃ、　）製の１２６９Ａスタイキ
ヤスト（Ｓ　］ＹＣＡＳＴ）エポキシ樹脂に等量のＢａ
　ＦＣｆ　：　Ｅｌｌ螢光体が混合される。

Ｂａ　ＦＣＩｌ：　Ｅｌｊ　＠光体には約１（モル）％
のＥｌが添加されるのが通例であるけれど、最低０゜１
（モル）％ないし最高５（モル）％のＥｌｌを添加する
ことも可能である。螢光体をエポキシ樹脂中に懸濁する
ためには、ガラスピーズの入ったガラス容器内において
１６１ｉｆｌｌにわたりタンプリングを行えばよい。こ
うして得られた懸濁液がガードナードクターブレードの
使用によって２０ミルの透明な融解石英製基体上に厚さ
２０ミル瞬塗布される。８８℃で１８時間にわたる加熱
によって塗膜を硬化させた後、基体の反対側にも同じ処
理が施される。次に、同じエポキシ樹脂を接着剤として
使用しながら螢光体付着基体を４０ミルの硬化エポキシ
スペーサと交互に貼り合わせればブロック状のシンチレ
ータ本体が得られる。なお、上記のごとき別の例によれ
ば、有機染料の０−ダミンは螢光体中ではなくエポキシ
スペーサ中に混合される。

こうして得られたシンチレータ構造物は幾つかの望まし
い特徴を有している。たとえば、Ｘ線吸収度は螢光体の
層数によって制御される。層数は使用する螢光体の吸収
能に応じて調整される。所望ならば、一部の基体につい
てはその一面のみを螢光体で被覆してもよい。かかる構
造物のもう１つの利点は、Ｃ３ＩニアＭのごとき単結晶
螢光体以外の螢光体を使用し得ることである。かかる構
造物においては、光学的出力の波長、残光時間および発
光効率のごとき螢光体の特性をバランスさせる必要があ
る場合、適当な螢光体を選択・する範囲が遥かに広い。

また、ある種の螢光体（たとえばＣｓｌ：Ｎａ）は優れ
た特性を有するにもかかわらず、吸湿性を有するため大
気環境に暴露されると水を吸収して性能の低下を生じる
という欠点が見られる。ところが、露出した結像スクリ
ーンに螢光体を付着させる場合に比べると、螢光体が大
気に最小限しかｓｉｉされない多層構造物においてはか
かる欠点が著しく軽減される。上記のようなシンチレー
タ本体にはまた、頑丈ぐ剛性の構造を有するという特徴
もある。第４図に示されるような断＠ｗＡ彰用シンチレ
ータ検出器列は、高圧貴ガスを用いた電離箱型の検出器
に見られるような音響雑音またはマイクロホニック雑音
ピックアップ効果を示さない。その上、かかるシンチレ
ータ本体は高い精度をもって製造されるため、第４図に
示されるような検出器列中において正しく整列させるこ
とができる。更にまた、螢光体付着基体を第５図に示さ
れるごとくに傾斜させれば、基体上の螢光体層の厚さを
増大させなくても吸収度を高めることができる。従って
、所望ならば、少ない層数で同じ吸収度を得ることもで
きるのである。

本発明の１つの主要な実施態様に従えば、螢光体が透明
な支持母材全体にわたって連続的かつ一様に分散させら
れる。第６図はかかるシンチレータ本体１０が高エネル
ギーのＸ線光子２によって刺激された状態を示している
。この場合には、螢光体粒子１１が透明な剛性母材１２
中に懸濁されている。高エネルギーのＸ線光子２が吸収
部位６で吸収されて光に変換されると、そこから低エネ
ルギーの光学的波長光子が数多く放出される。これらの
光子は共存する螢光体粒子１１による反射や散乱を繰返
して受けながら透明な母材１２中を伝達される。しかし
最終的には、発生された光学的エネルギーの大部分がシ
ンチレータ本体の外部に脱出して感知されるのである。

第６図には代表的な光子の進路７が示されている。

第７図は第６図のシンチレータ本体１０の上面断面図で
あって、やはりシンチレータ本体１０の内部で・Ｘ線光
子２が吸収された様子を示している。

透明な母材１２に関する主な要求条件としては、螢光体
から発生する波長の光を良く透過すること、螢光体と反
応しないこと、および完全に分散させた後の螢光体を一
定の懸濁状態に保つことが挙げられる。かかる目的のた
めには、シリコーン−ポリイミド共重合体をはじめとす
る各種のプラスチックが適している。

第６図に示された実施態様の場合、螢光体の選択は設計
上の検討課題であって、それには吸収能、残光時間、発
光効率および出力波長のごとき因子を考慮する必要があ
る。とは言え、（通例プラスチックから成る）透明な母
材１２中における螢光体の濃度を調整すれば総合吸収度
を変化させることができる。かかる実施態様の場ｉ、シ
ンチレータ本体１０は１０〜２０（容量）％の螢光体を
分散させた透明な母材から成るのが通例である。

螢光体分散構造のシンチレータ本体１０の場合、所望な
らば、２つの方法で波長変換を達成することができる。

第１の実施例においては、適当な波長変換物質（たとえ
ば有機染料のローダミン）を含んだ外被によってシンチ
レータ本体が包囲され゛る。かかる構成は第３図に示さ
れている通りであって、この図は前述の多層構造の場合
ばかりでなく螢光体分散構造の場合にも等しく適用し得
るのである。第２の実施例においては、波長変換物質が
透明な母材１２と混合される。

かかる蛍光体分散構造のシンチレータ本体の製造は特に
容易である。すなわち、Ｘ線によって著しい影響を受け
ないような光学的および化学的性質を有するエポキシ樹
脂またはその他の重合体と蛍光体とを十分に混合した後
、得られた混合物を硬化させればよい。なお、実際に硬
化が起こらなくても蛍光体が懸濁状態に固定されればよ
い。硬化を達成するには、科学的活性化、僅かな温度上
昇（キュア）および紫外線照射をはじめとする各種の方
法が使用できる。かかるシンチレータ本体は個別に製造
することもできるし、あるいは予め作成された検出器列
構造物中においてひとまとめに製造することもできる。

第８図はかかる構造物、を示すもので、それはＸ線をほ
とんど吸収しない低原子番号の物質（たとえばベリリウ
ムやアルミニウム）から成る前壁部材２１、Ｘ線を比較
的透過しない高原子番号の物質（たとえばタングステン
やタンタル）から成るコリメータ部材２０、床部材２３
および後壁部材２２から構成されている。

これらの部材２０１２１．２２および２３によって規定
された一連の容積内に上記の懸濁液が導入される。かる
構造物が十分かつ完全に満たされるようにするため、導
入時には検出器列構造物全体が（通例は超音波振動数の
下で）揺り動かされる。

次に、科学的活性化、僅かな温度上昇（キュア）、また
は紫外線照射によって懸濁液が硬化させられる。その結
果として得られる検出器列は極めて頑丈であり、しかも
電離箱型の一検出器列に比べると動作時に音響雑音振動
の影響を受けることが遥かに少ない。この場合にもまた
、所望ならば波長変換物質を添加することができる。

多層構造の場合と同様、蛍光体分散構造のシンチレータ
本体は頑丈な剛性構造を有し、しかも正しく整列させる
”のが容易である。また、ある種の蛍光体において見ら
れる吸湿性の問題も署しく軽減される。その上、非単結
晶蛍光体の使用も可能である。更にまた、蛍光体分散構
造のシンチレータ本体は母材のフィルレ硬化の結果とし
て起るＸ線スペクトルの変化にあまり敏感でない。

以上の説明から明らかな通り、本発明の好適な実施態様
に従って製造されたシンチレータ構造物は従来のシンチ
レータ構造物に比べて明確な利点を有するわけで、特に
シンチレータ本体からの光の脱出が著しく改善されてい
る。

【図面の簡単な説明】

第１図は蛍光体が層を成して分配されている状態を示す
シンチレータ本体の側面断面図、第２図はやはり蛍光体
が層を成して分配されている状態を示す第１図のシンチ
レータ本体の上面断面図、第３図はシンチレータ出力の
波長を一層好都合な波長に変換するのに役立つ外被によ
って包囲されたシンチレータ本体の側面図、第４図は層
を成して分配された蛍光体を含むシンチレータ本体が断
層１１１ａ用Ｘ線検出器の一部として配列された状態を
示す斜視図、第５図は一層高い吸収部が得、られるよう
に傾斜させた多層構造のシンチレータ本体の側面断面図
、第６図は蛍光体が全体にわたって連続的に分散してい
る状態を示す本発明のシンチレータ本体の側面断面図、
第７図はやはり蛍光体が全体にわたって連続的に分散し
ている状態を示す第６図のシンチレータ本体の上面断面
図、そして第８図は全体にわたって連続的に分散させた
蛍光体を含むシンチレータ本体が断面撮影用Ｘ線検出器
の一部として使用された状態を示す斜視図である。 図中、１は多層構造のシンチレータ本体、２はＸ線光子
、３は蛍光体、４は導光積層材、５は基体、６は吸収部
位、７は光学的波長光子の進路、８は外被、１０は蛍光
体分散構造のシンチレータ本体、１１は蛍光体粒子、１
２は透明な母材、２０は］リメータ部材、２１は前壁部
材、２２は後壁部材、そして２３は床部材である。 特許出願人 ゼネラル・エレクトリック・カンパニイ代理人　（７６
３０）　　生　沼　徳　ニ第１頁の続き アメリカ合衆国ニューヨーク州 スケネクタデイ・メドウ・レイ ン９４１番

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、＜Ａ）硬化可能であって硬化後には光学的および照
   光学的振動数の輻射線に対して透明な非反応性の液状母
   材物質に適当な蛍光体を混合して懸濁液を調製し、（８
   ）所望形状の型の中に前記懸濁液を導入し、次いで（Ｃ
   ）前記液状母材物質を硬化させて、前記蛍光体の粒子を
   その場所に固定することからなり、もってこうして得ら
   れたシンチレータ本体の内部において発生する光学的波
   長の出力が外部へ脱出して感知されるようにしたことを
   特徴とする、照光学的振動数の高エネルギー光子によっ
   て励起された場合に生じる感知可能な光学的波長の出力
   を増大させ得る蛍光体分散構造のシンチレータ本体の製
   造方法。 ２、　前記型が複数のほぼ同一な独立隔室を有する容器
   列である場合において、照光学的振動数の輻射線を透過
   し得る前壁部材、照光学的振動数の輻射線に対して不透
   明な側壁部材、前記側壁部材と平行に配置さ、れて前記
   隔室を規定しかつ超音波振動数の輻射線に対して不透明
   な内壁部材、床部材および後壁部材から前記容器列が成
   る結果、硬化後に得られた構造物は検出器の一部として
   使用できる、特許請求の範囲第１項記載の方法。 ３、　前記工程（Ｂ）の導入時において前記容器列が揺
   り動かされる結果、各々の前記隔室の内部において前記
   懸濁液が一様に分配される、特許請求の範囲第２項記載
   の方法。 ４、　前記容器列が超音波振動数の下で揺り動かされる
   、特許請求の範囲第３項記載の方法。 ５、　前記側壁部材および前記内壁部材がタングステン
   またはタンタルから成る、特許請求の範囲第２．３又は
   ４項記載の方法。 ６、　前記蛍光体がＢａ　ＦＣＩｌ：Ｅｕ　、Ｚｎ　Ｃ
   ｄｓ：Ａｇ、ＺｎＣｄ５：Ａｏ、Ｎｉ、Ｃｓ　Ｉ：ＴＩ
   ｌ、Ｃ３Ｉ：Ｎａ、ＣａＦｚ　　：ＥＩＪ、ＧｄｚＯｚ
   ｓ：Ｔｂ、Ｌａ０Ｂｒ　　：ＯＶ、Ｌａｔｅｒ　　：１
   ’ｓ、Ｌａ０Ｂｒ　　：Ｔｌｌ、ＬａｚＯ２Ｓ：Ｔｌ）
   、Ｂｉ　　４　Ｇｅ　　３０＋２　、Ｚｎ５Ｓ　Ｚｎ５
   ｅ、ＺｎＴｅ　　１Ｃｄ　８％Ｃｄ　Ｓｅ　、Ｃｄ　Ｔ
   ｅまたはＮａ　Ｉである、特許請求の範囲第１乃至５項
   のいずれか１項に記載の方法。 ７、　前記工程＜Ａ）において前記液状母材物質に少な
   くとも１種の波長変換物質が追加混合される結果、前記
   蛍光体の光学的出力が光電的な応答を示す感知器のスペ
   クトル応答性に適合する、特許請求の範囲第１乃至６項
   のいずれか１項に記載の方法。 ８、　前記波長変換物質がＯ−ダミンである、特許請求
   の範囲第７項記載の方法。 ９、　前記液状母材物質がエポキシ樹脂またはシリコー
   ン−ポリイミド共重合体である、特許請求の範囲第１乃
   至８項のいずれか１項に記載の方法。 １０、　前記硬化が化学的活性化、紫外線照射、または
   前記液状母材物質を硬化させるのに十分な温度下でのキ
   ュアによって達成される、特許請求の範囲第１項記載の
   方法。