JPH09145436A - 電磁流量計 - Google Patents
電磁流量計Info
- Publication number
- JPH09145436A JPH09145436A JP30932695A JP30932695A JPH09145436A JP H09145436 A JPH09145436 A JP H09145436A JP 30932695 A JP30932695 A JP 30932695A JP 30932695 A JP30932695 A JP 30932695A JP H09145436 A JPH09145436 A JP H09145436A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- measuring tube
- measured
- inner core
- electromotive force
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Landscapes
- Measuring Volume Flow (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【課題】 測定管１内を流れる被測定流体に対して交差
方向に磁界を発生させる磁界発生手段４を、インナーコ
ア８を介して測定管の外周部に装着した場合、発生する
磁束分布は一定の形状となり、その形状を変化させるこ
とが困難であった。 【解決手段】 被測定流体２に直交する磁界を測定管１
内に発生させる磁界発生手段４と、前記磁界の作用によ
り発生した起電力を測定するように前記測定管の直径上
で対向して設けられた少なくとも一対の電極５と、前記
磁界発生手段と測定管との間に配設したインナーコア８
の両端部を先細りに、あるいは該両端部に切り込み８ｂ
を形成したものである。
方向に磁界を発生させる磁界発生手段４を、インナーコ
ア８を介して測定管の外周部に装着した場合、発生する
磁束分布は一定の形状となり、その形状を変化させるこ
とが困難であった。 【解決手段】 被測定流体２に直交する磁界を測定管１
内に発生させる磁界発生手段４と、前記磁界の作用によ
り発生した起電力を測定するように前記測定管の直径上
で対向して設けられた少なくとも一対の電極５と、前記
磁界発生手段と測定管との間に配設したインナーコア８
の両端部を先細りに、あるいは該両端部に切り込み８ｂ
を形成したものである。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】この発明は、測定管内を流れ
る被測定流体に対して交差方向に磁界を発生させ、この
磁界を横切る流体の流量に応じて発生する起電力を、上
記測定管の直径上に対向して設けられた少なくとも一対
の電極を通じて検出し、上記流量を測定する電磁流量計
に関するものである。
る被測定流体に対して交差方向に磁界を発生させ、この
磁界を横切る流体の流量に応じて発生する起電力を、上
記測定管の直径上に対向して設けられた少なくとも一対
の電極を通じて検出し、上記流量を測定する電磁流量計
に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】図５は電磁流量計５０の測定原理を示す
構成図であり、図において、５１は内面がテフロン等に
よってライニング処理された測定管、５２は測定管１内
を流れる導電性液体である被測定流体、５３は測定管５
１の外周に設けられたコア、５４はそのコア５３に巻か
れた磁界発生手段としてのコイル、５５は測定管５１の
直径上で対向し且つ磁界と交差する位置に設けられた少
なくとも一対の電極、５６はその電極５５によって検出
された起電力からノイズ等を取り除き、この起電力から
被測定流体５２の流量に応じた信号に変換する変換器で
ある。
構成図であり、図において、５１は内面がテフロン等に
よってライニング処理された測定管、５２は測定管１内
を流れる導電性液体である被測定流体、５３は測定管５
１の外周に設けられたコア、５４はそのコア５３に巻か
れた磁界発生手段としてのコイル、５５は測定管５１の
直径上で対向し且つ磁界と交差する位置に設けられた少
なくとも一対の電極、５６はその電極５５によって検出
された起電力からノイズ等を取り除き、この起電力から
被測定流体５２の流量に応じた信号に変換する変換器で
ある。
【０００３】図６（ａ）は従来の電磁流量計における測
定管５１に対するコイルの取り付け状態を示す概要図で
あり、測定管５１の外周面に軸対象位置に図７に示す円
弧状のインナーコア５７を設け、そのインナーコアの中
央部の平坦部５７ａにコア５３を設け、このコア５３の
周囲にコイル５４を装着したものである。
定管５１に対するコイルの取り付け状態を示す概要図で
あり、測定管５１の外周面に軸対象位置に図７に示す円
弧状のインナーコア５７を設け、そのインナーコアの中
央部の平坦部５７ａにコア５３を設け、このコア５３の
周囲にコイル５４を装着したものである。
【０００４】この構成により、図６（ｂ）に示すよう
に、測定管５１とコイル５４との間に配置したインナー
コア５７の両端部、つまり測定管中心Ｏから離れた電極
５５の近傍部分に強さの大きい磁界特性が得られる。
に、測定管５１とコイル５４との間に配置したインナー
コア５７の両端部、つまり測定管中心Ｏから離れた電極
５５の近傍部分に強さの大きい磁界特性が得られる。
【０００５】次に動作について説明する。不図示の電源
からの給電によってコイル５４を励磁し、測定管５１の
軸線と直交する方向に磁界を発生させ、この磁界内の測
定管に被測定流体５２を移動させると、ファラデーの電
磁誘導の法則によって起電力を発生する。この場合、磁
界が電気的に絶縁された測定管に直角に生じ、流れてい
る被測定流体５２の導電率が低すぎなければ、一対の電
極５５間から起電力が測定できる。この起電力は磁界の
強さと被測定流体５２の平均流速と電極間距離に比例す
るので、この起電力からノイズを取り除き、この起電力
を図５に示す変換器５６で被測定流体５２に応じた信号
に変換して出力することにより、流量を測定できる。
からの給電によってコイル５４を励磁し、測定管５１の
軸線と直交する方向に磁界を発生させ、この磁界内の測
定管に被測定流体５２を移動させると、ファラデーの電
磁誘導の法則によって起電力を発生する。この場合、磁
界が電気的に絶縁された測定管に直角に生じ、流れてい
る被測定流体５２の導電率が低すぎなければ、一対の電
極５５間から起電力が測定できる。この起電力は磁界の
強さと被測定流体５２の平均流速と電極間距離に比例す
るので、この起電力からノイズを取り除き、この起電力
を図５に示す変換器５６で被測定流体５２に応じた信号
に変換して出力することにより、流量を測定できる。
【０００６】つまり、量記号および単位を次のようにす
ると、 量記号 物理量 単位 Ｂ 磁束密度 Ｔ Ｄ 測定管の内径 ｍ ｖ 平均軸方向流体速度 ｍ／ｓ Ｅ 起電力 Ｖ ｋ 定数 − Ｑ 体積流量 ｍ3 ／ｓ ファラデーの法則に従って、起電力Ｅの大きさは、次の
式で示される。 Ｅ＝ｋＢＤｖ ・・・（１） 体積流量は円管測定管の場合は次の式となる。 Ｑ＝（πＤ2 ／４）・ｖ ・・・（２） この関係があるので、式（１）は式（３）のように表さ
れる。 Ｑ＝（πＤ／４ｋＢ）・Ｅ ・・・（３） ここで、磁束密度Ｂを一定とすると、測定管内の流量
は、起電力Ｅを測定することによって求められる。
ると、 量記号 物理量 単位 Ｂ 磁束密度 Ｔ Ｄ 測定管の内径 ｍ ｖ 平均軸方向流体速度 ｍ／ｓ Ｅ 起電力 Ｖ ｋ 定数 − Ｑ 体積流量 ｍ3 ／ｓ ファラデーの法則に従って、起電力Ｅの大きさは、次の
式で示される。 Ｅ＝ｋＢＤｖ ・・・（１） 体積流量は円管測定管の場合は次の式となる。 Ｑ＝（πＤ2 ／４）・ｖ ・・・（２） この関係があるので、式（１）は式（３）のように表さ
れる。 Ｑ＝（πＤ／４ｋＢ）・Ｅ ・・・（３） ここで、磁束密度Ｂを一定とすると、測定管内の流量
は、起電力Ｅを測定することによって求められる。
【０００７】
【発明が解決しようとする課題】従来の電磁流量計は以
上のように構成されているので、測定管を直交する磁界
の強さは図６（ｂ）のようになり、この磁界の強さを変
えるためには、インナーコア５７の幅Ｗ及びたれ込み角
θ（測定管１の中心０からインナーコア５７の中央を結
ぶ線と該中心０から該インナーコアの端面を結ぶ線との
なす角）を変化させなければならないが、幅Ｗは電磁流
量計全体の幅に影響されて制限される。従って、磁界の
強さ、つまり磁場を変えるためには、切り込み角θを変
化させざるを得ない。しかし、切れ込みθを大きくする
と、図８の実線示のようにインナーコア５７の両端部の
磁界の強さが強くなり、切れ込みθを小さくすると磁界
の強さは点線示のように小さくなるが、このたれ込み角
θを変化させるだけでは、限られた磁束分布の磁場しか
実現できず、所望の磁界の強さを得ることができないと
いう課題があった。
上のように構成されているので、測定管を直交する磁界
の強さは図６（ｂ）のようになり、この磁界の強さを変
えるためには、インナーコア５７の幅Ｗ及びたれ込み角
θ（測定管１の中心０からインナーコア５７の中央を結
ぶ線と該中心０から該インナーコアの端面を結ぶ線との
なす角）を変化させなければならないが、幅Ｗは電磁流
量計全体の幅に影響されて制限される。従って、磁界の
強さ、つまり磁場を変えるためには、切り込み角θを変
化させざるを得ない。しかし、切れ込みθを大きくする
と、図８の実線示のようにインナーコア５７の両端部の
磁界の強さが強くなり、切れ込みθを小さくすると磁界
の強さは点線示のように小さくなるが、このたれ込み角
θを変化させるだけでは、限られた磁束分布の磁場しか
実現できず、所望の磁界の強さを得ることができないと
いう課題があった。
【０００８】この発明は上記のような課題を解決するた
めになされたもので、スペースに制限されず、所望の磁
束分布の磁場を形成することが可能な電磁流量計を得る
ことを目的とする。
めになされたもので、スペースに制限されず、所望の磁
束分布の磁場を形成することが可能な電磁流量計を得る
ことを目的とする。
【０００９】
【課題を解決するための手段】請求項１記載の発明に係
る電磁流量計は、被測定流体を通す測定管に直交する磁
界を前記測定管内に発生させる磁界発生手段と、前記磁
界の作用により前記被測定流体中に発生した起電力を測
定するように前記測定管の直径上で対向して設けられた
少なくとも一対の電極と、前記測定管と前記磁界発生手
段との間に設けられたインナーコアとを備え、前記イン
ナーコアの前記電極近傍部分を他の部分より幅狭形状と
したものである。
る電磁流量計は、被測定流体を通す測定管に直交する磁
界を前記測定管内に発生させる磁界発生手段と、前記磁
界の作用により前記被測定流体中に発生した起電力を測
定するように前記測定管の直径上で対向して設けられた
少なくとも一対の電極と、前記測定管と前記磁界発生手
段との間に設けられたインナーコアとを備え、前記イン
ナーコアの前記電極近傍部分を他の部分より幅狭形状と
したものである。
【００１０】請求項２記載の発明に係る電磁流量計は、
被測定流体を通す測定管に直交する磁界を前記測定管内
に発生させる磁界発生手段と、前記磁界の作用により前
記被測定流体中に発生した信号を測定するように前記測
定管の直径上で対向して設けられた少なくとも一対の電
極と、前記測定管と前記磁界発生手段との間に設けられ
たインナーコアとを備え、前記インナーコアの前記電極
近傍部分に該電極への磁束の放射を制限する切り欠き部
を設けたものである。
被測定流体を通す測定管に直交する磁界を前記測定管内
に発生させる磁界発生手段と、前記磁界の作用により前
記被測定流体中に発生した信号を測定するように前記測
定管の直径上で対向して設けられた少なくとも一対の電
極と、前記測定管と前記磁界発生手段との間に設けられ
たインナーコアとを備え、前記インナーコアの前記電極
近傍部分に該電極への磁束の放射を制限する切り欠き部
を設けたものである。
【００１１】
【発明の実施の形態】以下、この発明の実施の一形態を
説明する。 実施の形態１．図１はこの発明の実施の形態１による電
磁流量計を示す一部を切断した正面図、図２はその一部
を切断した側面図であり、図において、１は測定管、２
は測定管１内を流れる導電性液体である被測定流体、３
は測定管１の外周に軸対象に設けられた一対のコア、４
はそのコア３に巻かれた磁界発生手段としてのコイル、
５は測定管１の直径上で対向し且つ磁界と交差する位置
に設けられた少なくとも一対の電極、６は電極５に接続
した信号線、７はコイル４を覆って上記測定管１に固定
する磁束帰還用アウターコア、８は測定管１の直径範囲
において磁界を平行に発生させるためにコイル４と測定
管１との間に介在させたインナーコア、９はコイル４、
磁束帰還用アウターコア７、インナーコア８の周囲を覆
い、測定管１に溶接により固定するケースであり、測定
管１の収納穴９−１、電極５の収納室９−２等を有して
いる。
説明する。 実施の形態１．図１はこの発明の実施の形態１による電
磁流量計を示す一部を切断した正面図、図２はその一部
を切断した側面図であり、図において、１は測定管、２
は測定管１内を流れる導電性液体である被測定流体、３
は測定管１の外周に軸対象に設けられた一対のコア、４
はそのコア３に巻かれた磁界発生手段としてのコイル、
５は測定管１の直径上で対向し且つ磁界と交差する位置
に設けられた少なくとも一対の電極、６は電極５に接続
した信号線、７はコイル４を覆って上記測定管１に固定
する磁束帰還用アウターコア、８は測定管１の直径範囲
において磁界を平行に発生させるためにコイル４と測定
管１との間に介在させたインナーコア、９はコイル４、
磁束帰還用アウターコア７、インナーコア８の周囲を覆
い、測定管１に溶接により固定するケースであり、測定
管１の収納穴９−１、電極５の収納室９−２等を有して
いる。
【００１２】上記測定管１は内面および端面に耐食性、
耐摩耗性のためのライニング処理１１を施してあり、そ
の端面にはケース９内の検出部と測定流体とを同電位に
する接液リング１２が取り付けられている。このライニ
ング処理１１の材料としては、例えばふっ素樹脂、クロ
ロプレンゴム、ポリウレタンゴム、セラミックス等を用
いる。また、接液リング１２の材料としては、例えばス
テンレス鋼、白金・インジウム、タンタル、チタン、ハ
ステロイＢ、ハステロイＣ、モネル、導電性ふっ素樹脂
等を用いる。
耐摩耗性のためのライニング処理１１を施してあり、そ
の端面にはケース９内の検出部と測定流体とを同電位に
する接液リング１２が取り付けられている。このライニ
ング処理１１の材料としては、例えばふっ素樹脂、クロ
ロプレンゴム、ポリウレタンゴム、セラミックス等を用
いる。また、接液リング１２の材料としては、例えばス
テンレス鋼、白金・インジウム、タンタル、チタン、ハ
ステロイＢ、ハステロイＣ、モネル、導電性ふっ素樹脂
等を用いる。
【００１３】上記電極５は、ランニング処理により形成
された受け座１１ａに電極棒５ａの鍔座５ｂを当接さ
せ、この鍔座５ｂの他面に当接させたコイルスプリング
１３を押圧しながら測定管１の電極取り付け穴１ａにキ
ャップ１４をねじ込んで固定している。１５は電極棒５
ａに信号線６を取り付けるねじ、１６は測定管１の電極
収容室９−２の入口にねじ込んだ蓋体である。
された受け座１１ａに電極棒５ａの鍔座５ｂを当接さ
せ、この鍔座５ｂの他面に当接させたコイルスプリング
１３を押圧しながら測定管１の電極取り付け穴１ａにキ
ャップ１４をねじ込んで固定している。１５は電極棒５
ａに信号線６を取り付けるねじ、１６は測定管１の電極
収容室９−２の入口にねじ込んだ蓋体である。
【００１４】上記インナーコア８は切れ込み角θが余り
大きく取れない小口径の電磁流量計（口径に対して電極
が大きいため、インナーコアを十分切り込ませることが
できない）においては、図３（ａ）に示すように、イン
ナーコア８は中央部にコア３を載置する平面部８ａを有
し両端部を先細りに形成している。
大きく取れない小口径の電磁流量計（口径に対して電極
が大きいため、インナーコアを十分切り込ませることが
できない）においては、図３（ａ）に示すように、イン
ナーコア８は中央部にコア３を載置する平面部８ａを有
し両端部を先細りに形成している。
【００１５】このような形状とすることにより、図３
（ｂ）に示すように電極５の部分に磁界を集中させるこ
とができ電極周辺の流速は感度よく検出することができ
る反面、測定管中心部の流速には鈍感となってしまう。
しかし、小口径の場合は、一般に測定管内において速度
分布のばらつきは小さいため、電極部近傍の流れのみを
検出できればよく、流量計測上何ら不都合はないもので
ある。
（ｂ）に示すように電極５の部分に磁界を集中させるこ
とができ電極周辺の流速は感度よく検出することができ
る反面、測定管中心部の流速には鈍感となってしまう。
しかし、小口径の場合は、一般に測定管内において速度
分布のばらつきは小さいため、電極部近傍の流れのみを
検出できればよく、流量計測上何ら不都合はないもので
ある。
【００１６】次に上記の各構成部品からなる電磁流量計
の組み付け方について説明する。まず、測定管１の外周
面に軸対称にコア３を有するコイル４を設け、このコイ
ル４を測定管１の外面に押圧固定するようにアウターコ
ア７を該測定管に取り付ける。その後、測定管１を収納
穴９−１からケース９に挿入して、ケース９と測定管１
の接合部（両端部）を溶着する。そして、ケース９の電
極収納室９−２において、測定管１に電極５を取り付
け、上記リード線６を接続するとともにコイル４のリー
ド線４ａ、電極５のリード線６をケース９より取り出
す。
の組み付け方について説明する。まず、測定管１の外周
面に軸対称にコア３を有するコイル４を設け、このコイ
ル４を測定管１の外面に押圧固定するようにアウターコ
ア７を該測定管に取り付ける。その後、測定管１を収納
穴９−１からケース９に挿入して、ケース９と測定管１
の接合部（両端部）を溶着する。そして、ケース９の電
極収納室９−２において、測定管１に電極５を取り付
け、上記リード線６を接続するとともにコイル４のリー
ド線４ａ、電極５のリード線６をケース９より取り出
す。
【００１７】上記構成の電磁流量計は、測定管１の左右
に配管１３ａ，１３ｂを合致させて接続固定するもの
で、この接続の仕方には、フランジ接続方式、フランジ
挟み込み方式、サニタリ接続方式、ねじ接続方式の種々
の方式がある。
に配管１３ａ，１３ｂを合致させて接続固定するもの
で、この接続の仕方には、フランジ接続方式、フランジ
挟み込み方式、サニタリ接続方式、ねじ接続方式の種々
の方式がある。
【００１８】次に動作について説明する。不図示の電源
から給電線４ａを通じての給電によってコイル４を励磁
し、測定管１の軸線と直交する方向に磁界を発生させ、
この磁界内の測定管に被測定流体２を移動させると、フ
ァラデーの電磁誘導の法則によって起電力を発生する。
この場合、磁界が電気的に絶縁された測定管に直角に生
じ、流れている液体の導電率が低すぎなければ、一対の
電極５間から起電力が測定できる。この起電力は磁界の
強さと流体の平均流速と電極間距離に比例するので、こ
の起電力からノイズを取り除き、この起電力を前記図５
に示すように変換器５６で流体に応じた信号に変換して
出力することにより、流量を測定できる。
から給電線４ａを通じての給電によってコイル４を励磁
し、測定管１の軸線と直交する方向に磁界を発生させ、
この磁界内の測定管に被測定流体２を移動させると、フ
ァラデーの電磁誘導の法則によって起電力を発生する。
この場合、磁界が電気的に絶縁された測定管に直角に生
じ、流れている液体の導電率が低すぎなければ、一対の
電極５間から起電力が測定できる。この起電力は磁界の
強さと流体の平均流速と電極間距離に比例するので、こ
の起電力からノイズを取り除き、この起電力を前記図５
に示すように変換器５６で流体に応じた信号に変換して
出力することにより、流量を測定できる。
【００１９】以上のように、この実施の形態１によれ
ば、インナーコア８の両端部を先細りに形成したことに
より、電極５の部分に磁界を集中させることができ、小
口径の電磁流量計において精度よく測定をすることがで
きる効果が得られる。
ば、インナーコア８の両端部を先細りに形成したことに
より、電極５の部分に磁界を集中させることができ、小
口径の電磁流量計において精度よく測定をすることがで
きる効果が得られる。
【００２０】実施の形態２．図４（ａ）はこの発明の実
施の形態２を示すインナーコア８の斜視図であり、電極
近傍への磁束分布を意識的に避けるために、インナーコ
ア８の両端部に切り込み８ｂを形成したもので、磁束分
布は図４（ｂ）に示すように全体としてフラットな形状
となり、起電力に最も敏感に反応する電極近傍の磁界が
弱くなる。
施の形態２を示すインナーコア８の斜視図であり、電極
近傍への磁束分布を意識的に避けるために、インナーコ
ア８の両端部に切り込み８ｂを形成したもので、磁束分
布は図４（ｂ）に示すように全体としてフラットな形状
となり、起電力に最も敏感に反応する電極近傍の磁界が
弱くなる。
【００２１】このような形状のインナーコア８は比較的
大口径の電磁流量計に適する。すなわち、大口径の測定
管の流速分布は一般に小口径に比べて均一分布とはなら
ない。そのため、電極部に磁界が集中すると、電極部近
傍のみの流速を径全体の流速とみなしてしまい、正確な
流速測定ができない。
大口径の電磁流量計に適する。すなわち、大口径の測定
管の流速分布は一般に小口径に比べて均一分布とはなら
ない。そのため、電極部に磁界が集中すると、電極部近
傍のみの流速を径全体の流速とみなしてしまい、正確な
流速測定ができない。
【００２２】つまり、被測定流体が一定速度ｖで流れて
いると、流量Ｑは測定管１の半径をｒとすると、Ｑ＝π
ｒ2 となり、電極近傍のみの流速を信頼したのでは、流
速分布が異なる場合に正確な流量測定ができない。そこ
で、インナーコア８を本実施の形態のような形状とする
ことにより、平均的な流速を測定することができるよう
になり、大口径の電磁流量計において精度よく計測する
ことができる。
いると、流量Ｑは測定管１の半径をｒとすると、Ｑ＝π
ｒ2 となり、電極近傍のみの流速を信頼したのでは、流
速分布が異なる場合に正確な流量測定ができない。そこ
で、インナーコア８を本実施の形態のような形状とする
ことにより、平均的な流速を測定することができるよう
になり、大口径の電磁流量計において精度よく計測する
ことができる。
【００２３】なお、本実施の形態においては、口径の大
きな電磁流量計で切れ込み角θを小さくすると、電極近
傍での磁束分布が小さくなり、正確な流速測定ができな
くなるので注意を要する。
きな電磁流量計で切れ込み角θを小さくすると、電極近
傍での磁束分布が小さくなり、正確な流速測定ができな
くなるので注意を要する。
【００２４】
【発明の効果】以上のように、請求項１記載の発明によ
れば、インナーコアの両端部を先細りに形成して構成し
たので、切れ込み角θが余り大きく取れない小口径の電
磁流量計の電極部分に磁界を集中させることができ、流
量を精度よく計測することができる効果がある。
れば、インナーコアの両端部を先細りに形成して構成し
たので、切れ込み角θが余り大きく取れない小口径の電
磁流量計の電極部分に磁界を集中させることができ、流
量を精度よく計測することができる効果がある。
【００２５】請求項２記載の発明によれば、インナーコ
アの両端部に切り込みを形成して構成したので、起電力
に最も敏感に反応する電極近傍の磁界が弱くなり、全体
としてフラットな形状の磁束分布となり、平均的な流速
を測定することによって、大口径の電磁流量計において
流量を精度よく計測できる効果がある。
アの両端部に切り込みを形成して構成したので、起電力
に最も敏感に反応する電極近傍の磁界が弱くなり、全体
としてフラットな形状の磁束分布となり、平均的な流速
を測定することによって、大口径の電磁流量計において
流量を精度よく計測できる効果がある。
【図１】この発明の実施の一形態による電磁流量計を示
す一部を切断した正面図である。
す一部を切断した正面図である。
【図２】その電磁流量計の一部を切断した側面図であ
る。
る。
【図３】その電磁流量計に用いるインナーコアの斜視図
と磁束分布図である。
と磁束分布図である。
【図４】その電磁流量計に用いる他のインナーコアの斜
視図と磁束分布図である。
視図と磁束分布図である。
【図５】電磁流量計の測定原理を説明する概略構成図で
ある。
ある。
【図６】従来の電磁流量計における測定管に対するコイ
ルの取り付け状態を示す概要図と磁束分布図である。
ルの取り付け状態を示す概要図と磁束分布図である。
【図７】従来の電磁流量計に用いるインナーコアの斜視
図である。
図である。
【図８】インナーコアの切り込み角に対する磁束分布の
変化図である。
変化図である。
１ 測定管 ２ 被測定流体 ４ コイル（磁界発生手段） ５ 電極 ７ 磁束帰還用アウターコア ８ インナーコア ８ｂ 切り込み
【手続補正書】
【提出日】平成７年１１月２９日
【手続補正１】
【補正対象書類名】図面
【補正対象項目名】図１
【補正方法】変更
【補正内容】
【図１】
【手続補正２】
【補正対象書類名】図面
【補正対象項目名】図２
【補正方法】変更
【補正内容】
【図２】
Claims (2)
- 【請求項１】 被測定流体を通す測定管と、前記被測定
流体に直交する磁界を前記測定管内に発生させる磁界発
生手段と、前記磁界の作用により発生した起電力を測定
するように前記測定管の直径上で対向して設けられた少
なくとも一対の電極と、前記測定管と前記磁界発生手段
との間に設けられたインナーコアとを備えた電磁流量計
において、前記インナーコアの前記電極近傍部分を他の
部分より幅狭形状としたことを特徴とする電磁流量計。 - 【請求項２】 被測定流体を通す測定管と、前記被測定
流体に直交する磁界を前記測定管内に発生させる磁界発
生手段と、前記磁界の作用により発生した起電力を測定
するように前記測定管の直径上で対向して設けられた少
なくとも一対の電極と、前記測定管と前記磁界発生手段
との間に設けられたインナーコアとを備えた電磁流量計
において、前記インナーコアの前記電極近傍部分に該電
極への磁束の放射を制限する切り欠き部を設けたことを
特徴とする電磁流量計。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP30932695A JPH09145436A (ja) | 1995-11-28 | 1995-11-28 | 電磁流量計 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP30932695A JPH09145436A (ja) | 1995-11-28 | 1995-11-28 | 電磁流量計 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH09145436A true JPH09145436A (ja) | 1997-06-06 |
Family
ID=17991675
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP30932695A Pending JPH09145436A (ja) | 1995-11-28 | 1995-11-28 | 電磁流量計 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH09145436A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2016527496A (ja) * | 2013-07-19 | 2016-09-08 | ローズマウント インコーポレイテッド | 磁気流量計 |
-
1995
- 1995-11-28 JP JP30932695A patent/JPH09145436A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2016527496A (ja) * | 2013-07-19 | 2016-09-08 | ローズマウント インコーポレイテッド | 磁気流量計 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| JP3662312B2 (ja) | 電磁流量計 | |
| JP2559522B2 (ja) | 電磁流量計 | |
| US4513624A (en) | Capacitively-coupled magnetic flowmeter | |
| JP2012008108A (ja) | 電磁流量計 | |
| US20210364331A1 (en) | Magnetic-inductive flowmeter | |
| US7178407B2 (en) | Magnetic-inductive flow sensor and method for its manufacture | |
| JPH09145436A (ja) | 電磁流量計 | |
| EP3628982B1 (en) | Full bore magnetic flowmeter assembly | |
| JP3172069B2 (ja) | 電磁流量計 | |
| JPH05340775A (ja) | 渦流測定装置 | |
| JPH09138148A (ja) | 電磁流量計 | |
| JPH09145435A (ja) | 電磁流量計 | |
| JPH09138146A (ja) | 電磁流量計 | |
| JP5271552B2 (ja) | 電磁流量計 | |
| JP2590920Y2 (ja) | 電磁流量計 | |
| US20200256714A1 (en) | Full bore magnetic flowmeter assembly with temperature sensing element | |
| JPH09138147A (ja) | 電磁流量計 | |
| JP3497572B2 (ja) | 電磁流量計検出器 | |
| CN220381070U (zh) | 一种用于液相色谱系统的检测装置 | |
| JP2001281028A (ja) | 電磁流量計 | |
| JP2000055708A (ja) | 電磁流量計 | |
| JP2545656B2 (ja) | 電磁流量計用電極の製造方法 | |
| JP4671260B2 (ja) | 電磁流量計 | |
| JP2007171011A (ja) | 電磁流量計 | |
| WO1994014056A1 (en) | Densitometer |