JPH08261922A - 微量気体検出方法 - Google Patents
微量気体検出方法Info
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- JPH08261922A JPH08261922A JP8618595A JP8618595A JPH08261922A JP H08261922 A JPH08261922 A JP H08261922A JP 8618595 A JP8618595 A JP 8618595A JP 8618595 A JP8618595 A JP 8618595A JP H08261922 A JPH08261922 A JP H08261922A
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 微量濃度の気体を確実に且つ高精度で検出可
能とする。 【構成】 請求項１では制御系が、発振角周波数ω１を
有する単一モードレーザ光を周波数変調素子により周波
数変調又は位相変調して、キャリア成分のω１の周波数
成分と基本サイドバンド成分である周波数成分ω２を含
んだレーザ光とし、このレーザ光をフィネス５０００以
上のファブリーペロー共振器にその光軸と一致するよう
に入射し、且つ前記発振角周波数ω１がω１とω２との
ビート周波数Ω（Ω＝ω２−ω１、但しω２＞ω１とす
る）がファブリーペロー共振器のモード間隔の整数倍と
なり、周波数成分ω２がファブリーペロ共振器の共振モ
ードの一つと重なるようにモード選択ロック手段により
選択して、発振角周波数ω１及びビート周波数Ωをロッ
クし、この制御系のファブリーペロー共振器中に、微量
のターゲット分子が含有された気体を導入して微量成分
を検出するようにした。
能とする。 【構成】 請求項１では制御系が、発振角周波数ω１を
有する単一モードレーザ光を周波数変調素子により周波
数変調又は位相変調して、キャリア成分のω１の周波数
成分と基本サイドバンド成分である周波数成分ω２を含
んだレーザ光とし、このレーザ光をフィネス５０００以
上のファブリーペロー共振器にその光軸と一致するよう
に入射し、且つ前記発振角周波数ω１がω１とω２との
ビート周波数Ω（Ω＝ω２−ω１、但しω２＞ω１とす
る）がファブリーペロー共振器のモード間隔の整数倍と
なり、周波数成分ω２がファブリーペロ共振器の共振モ
ードの一つと重なるようにモード選択ロック手段により
選択して、発振角周波数ω１及びビート周波数Ωをロッ
クし、この制御系のファブリーペロー共振器中に、微量
のターゲット分子が含有された気体を導入して微量成分
を検出するようにした。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は大気中に含まれて公害や
環境問題となる微量の汚染物質（気体）とか、ガスボン
ベ内或はガスチャンバー内のガス中に混在する微量の不
純物（気体）の濃度を高感度、高精度で測定できる微量
気体検出方法に関するものである。
環境問題となる微量の汚染物質（気体）とか、ガスボン
ベ内或はガスチャンバー内のガス中に混在する微量の不
純物（気体）の濃度を高感度、高精度で測定できる微量
気体検出方法に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】気体中の微量の気体成分を計測する微量
気体検出方法として、従来は次のような方法があった。 検出する分子（ターゲット分子）が含まれている気体
にレーザ光を放射し、レーザ光によるターゲット分子の
散乱あるいは吸収を計測する分子散乱／吸収分光法。 レーザ光によりターゲット分子を励起し、その際に発
生する蛍光を利用する蛍光分光法。 吸収によってサイドバンドがＡＭ変調され、光検出器
により復元された信号（光強度）が気体の濃度に比例す
ることを利用する周波数変調分光法（ＦＭＳ：Frequenc
e Modulation Spectroscopy ）。
気体検出方法として、従来は次のような方法があった。 検出する分子（ターゲット分子）が含まれている気体
にレーザ光を放射し、レーザ光によるターゲット分子の
散乱あるいは吸収を計測する分子散乱／吸収分光法。 レーザ光によりターゲット分子を励起し、その際に発
生する蛍光を利用する蛍光分光法。 吸収によってサイドバンドがＡＭ変調され、光検出器
により復元された信号（光強度）が気体の濃度に比例す
ることを利用する周波数変調分光法（ＦＭＳ：Frequenc
e Modulation Spectroscopy ）。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】前記の微量気体検出方
法のうち上記の分子散乱／吸収分光法は次のような課
題があった。 （ａ）この分光法では検出限界がレーザ光強度雑音によ
って決まるので、限界は数百ｐｐｂ−ｍ程度である。 （ｂ）測定光路を長くして光学的厚さを稼ぐ必要がある
ので、吸収を大きくする必要がある。従って弱い吸収の
バンド帯域では感度が著しく低下する。
法のうち上記の分子散乱／吸収分光法は次のような課
題があった。 （ａ）この分光法では検出限界がレーザ光強度雑音によ
って決まるので、限界は数百ｐｐｂ−ｍ程度である。 （ｂ）測定光路を長くして光学的厚さを稼ぐ必要がある
ので、吸収を大きくする必要がある。従って弱い吸収の
バンド帯域では感度が著しく低下する。
【０００４】前記の蛍光分光法は検出感度は高いが、
蛍光が発生しない分子には適用できない。
蛍光が発生しない分子には適用できない。
【０００５】前記の周波数変調分光法は次のような課
題があった。 （ａ）検出限界はレーザ光強度雑音の１／ｆ特性がある
ため、１ＭＨZ 以上の周波数では雑音は量子雑音かショ
ット雑音レベルとなるが、変調サイドバンドの光強度を
測定するので限界は数ｐｐｂ−ｍ程度である。 （ｂ）長い光路の吸収セルが必要となる。 （ｃ）変調帯域が光検出器のバンド幅に制限され、変調
帯域が限られる。但しＴwoＴone ＦＭＳ（Frequence Mo
dulation Spectroscopy ）を除く。
題があった。 （ａ）検出限界はレーザ光強度雑音の１／ｆ特性がある
ため、１ＭＨZ 以上の周波数では雑音は量子雑音かショ
ット雑音レベルとなるが、変調サイドバンドの光強度を
測定するので限界は数ｐｐｂ−ｍ程度である。 （ｂ）長い光路の吸収セルが必要となる。 （ｃ）変調帯域が光検出器のバンド幅に制限され、変調
帯域が限られる。但しＴwoＴone ＦＭＳ（Frequence Mo
dulation Spectroscopy ）を除く。
【０００６】また、大気中に含まれて公害や環境問題等
に関わる分子、例えば成層圏オゾン層破壊に関して重要
な塩素化合物、ヒドロキシ遊離基、窒素酸化物などの大
気中の濃度は１ｐｐｍレベルからｐｐｔ（１０-12 オー
ダ）であり、極く僅かな量しか存在しないため、前記い
ずれの測定方法でも高精度な検出は困難なケースが生じ
ている。従って、ｐｐｔオーダで気体中の微量分子濃度
を検出可能な測定方法の出現が望まれている。
に関わる分子、例えば成層圏オゾン層破壊に関して重要
な塩素化合物、ヒドロキシ遊離基、窒素酸化物などの大
気中の濃度は１ｐｐｍレベルからｐｐｔ（１０-12 オー
ダ）であり、極く僅かな量しか存在しないため、前記い
ずれの測定方法でも高精度な検出は困難なケースが生じ
ている。従って、ｐｐｔオーダで気体中の微量分子濃度
を検出可能な測定方法の出現が望まれている。
【０００７】本発明の目的は極微量濃度のターゲット分
子を含む気体を確実に且つ高精度で検出可能な微量気体
検出方法を提供することにある。
子を含む気体を確実に且つ高精度で検出可能な微量気体
検出方法を提供することにある。
【０００８】
【課題を解決するための手段】本発明は前記目的を達成
するため、周波数標準の分野でサイドバンド（側帯波）
を利用して１０-13 〜１０-14 という高い安定度を得る
技術を、逆に、それに影響を与える因子の一つである不
純物質の検出に応用したものである。
するため、周波数標準の分野でサイドバンド（側帯波）
を利用して１０-13 〜１０-14 という高い安定度を得る
技術を、逆に、それに影響を与える因子の一つである不
純物質の検出に応用したものである。
【０００９】本発明のうち請求項１の微量気体検出方法
は、レーザ光の周波数を安定化した制御系に、微量のタ
ーゲット分子が含有された気体を導入して気体を検出す
るようにした微量気体検出方法において、前記制御系
が、発振角周波数ω１を有する単一モードレーザ光を周
波数変調素子により周波数変調又は位相変調して、キャ
リア成分のω１の周波数成分と基本サイドバンド成分で
ある周波数成分ω２を含んだレーザ光とし、このレーザ
光をフィネス５０００以上のファブリーペロー共振器に
その光軸と一致するように入射し、且つ前記発振角周波
数（レーザ光周波数）ω１がω１とω２とのビート周波
数Ω（Ω＝ω２−ω１、但しω２＞ω１とする）がファ
ブリーペロー共振器のＦＳＲ（Ｆree Ｓpectral Ｒan-g
e ）υ、即ちモード間隔の整数倍となり、前記周波数成
分ω２がファブリーペロ共振器の共振モードの一つと重
なるようにモード選択ロック手段により選択して、発振
角周波数ω１及びビート周波数（変調角周波数）Ωをロ
ックするようにしたものであり、この制御系のファブリ
ーペロー共振器中に、微量のターゲット分子が含有され
た気体を導入して微量成分を検出するようにしたもので
ある。
は、レーザ光の周波数を安定化した制御系に、微量のタ
ーゲット分子が含有された気体を導入して気体を検出す
るようにした微量気体検出方法において、前記制御系
が、発振角周波数ω１を有する単一モードレーザ光を周
波数変調素子により周波数変調又は位相変調して、キャ
リア成分のω１の周波数成分と基本サイドバンド成分で
ある周波数成分ω２を含んだレーザ光とし、このレーザ
光をフィネス５０００以上のファブリーペロー共振器に
その光軸と一致するように入射し、且つ前記発振角周波
数（レーザ光周波数）ω１がω１とω２とのビート周波
数Ω（Ω＝ω２−ω１、但しω２＞ω１とする）がファ
ブリーペロー共振器のＦＳＲ（Ｆree Ｓpectral Ｒan-g
e ）υ、即ちモード間隔の整数倍となり、前記周波数成
分ω２がファブリーペロ共振器の共振モードの一つと重
なるようにモード選択ロック手段により選択して、発振
角周波数ω１及びビート周波数（変調角周波数）Ωをロ
ックするようにしたものであり、この制御系のファブリ
ーペロー共振器中に、微量のターゲット分子が含有され
た気体を導入して微量成分を検出するようにしたもので
ある。
【００１０】本発明のうち請求項２の微量気体検出方法
は、請求項１のモード選択ロック手段が、気体を導入す
る前に、ファブリーペロー共振器の共振器長ｄを変化さ
せてレーザ角周波数ω１の光の出力である共鳴周波数ν
１（２πν１＝ω１の関係を有する）をスイープする時
に、共鳴周波数ν２（２πν２＝ω２の関係を有する）
の光の出力強度が最大となるように共鳴周波数ν１及び
共鳴周波数ν２を夫々単一モードレーザ光発生器及び変
調素子にフィードバックして、レーザ発振角周波数ω１
及び変調角周波数Ωを同時に決定するようにしたもので
ある。
は、請求項１のモード選択ロック手段が、気体を導入す
る前に、ファブリーペロー共振器の共振器長ｄを変化さ
せてレーザ角周波数ω１の光の出力である共鳴周波数ν
１（２πν１＝ω１の関係を有する）をスイープする時
に、共鳴周波数ν２（２πν２＝ω２の関係を有する）
の光の出力強度が最大となるように共鳴周波数ν１及び
共鳴周波数ν２を夫々単一モードレーザ光発生器及び変
調素子にフィードバックして、レーザ発振角周波数ω１
及び変調角周波数Ωを同時に決定するようにしたもので
ある。
【００１１】本発明のうち請求項３の微量気体検出方法
は、請求項１又は請求項２の微量気体検出方法におい
て、ターゲット分子を含有する気体をファブリーペロー
共振器に導入した場合に、変調された入射レーザ光に対
して吸収が生じて気体の複素数屈折率変化が起こり、分
散作用により共振器モードである共鳴周波数ν１及び共
鳴周波数ν２成分がν’１及びν’２に変化する性質を
利用して、ガス導入前の共鳴周波数ν１及びν２のビー
ト成分Ｎ（Ｎ＝ν２−ν１）とガス導入後の共鳴周波数
のビート成分Ｎ’（Ｎ’＝ν’２−ν’１）の変化分、
即ちδＮ（δＮ＝Ｎ’−Ｎ）を周波数の変化として検出
し、この変化分により気体中のターゲット分子の濃度を
算出するようにしたものである。
は、請求項１又は請求項２の微量気体検出方法におい
て、ターゲット分子を含有する気体をファブリーペロー
共振器に導入した場合に、変調された入射レーザ光に対
して吸収が生じて気体の複素数屈折率変化が起こり、分
散作用により共振器モードである共鳴周波数ν１及び共
鳴周波数ν２成分がν’１及びν’２に変化する性質を
利用して、ガス導入前の共鳴周波数ν１及びν２のビー
ト成分Ｎ（Ｎ＝ν２−ν１）とガス導入後の共鳴周波数
のビート成分Ｎ’（Ｎ’＝ν’２−ν’１）の変化分、
即ちδＮ（δＮ＝Ｎ’−Ｎ）を周波数の変化として検出
し、この変化分により気体中のターゲット分子の濃度を
算出するようにしたものである。
【００１２】本発明のうち請求項４の微量気体検出方法
は、レーザ光の周波数を安定化した制御系に、微量のタ
ーゲット分子が含有された気体を導入して気体を検出す
るようにした微量気体検出方法において、前記制御系
が、そのレーザ光源として角周波数ω１、ω２の２周波
のレーザ光を発振する２周波レーザを用い、そのレーザ
の出力光を直接、フィネス５０００以上のファブリーペ
ロー共振器の光軸と一致するように入射し、且つファブ
リーペロー共振器の共振部長ｄをファブリ−ペロー共振
器のＦＳＲυ＝ω２−ω１となるように選択し、且つフ
ァブリ−ペロー共振器からの共鳴周波数ν１（２πν１
＝ω１の関係を有する）及びν２（２πν２＝ω２の関
係を有する）の出力信号の夫々を前記の２周波レーザの
発振制御回路部にフィードバックすることにより、２周
波の発振角周波数ω１及びω２をロック（ω１及びω２
のビート周波数Ω、Ω＝ω２−ω１、共にロックされ
る）するようにしたものであり、この制御系のファブリ
ーペロー共振器中に、微量のターゲット分子が含有され
た気体を導入して微量成分を検出するようにしたもので
ある。
は、レーザ光の周波数を安定化した制御系に、微量のタ
ーゲット分子が含有された気体を導入して気体を検出す
るようにした微量気体検出方法において、前記制御系
が、そのレーザ光源として角周波数ω１、ω２の２周波
のレーザ光を発振する２周波レーザを用い、そのレーザ
の出力光を直接、フィネス５０００以上のファブリーペ
ロー共振器の光軸と一致するように入射し、且つファブ
リーペロー共振器の共振部長ｄをファブリ−ペロー共振
器のＦＳＲυ＝ω２−ω１となるように選択し、且つフ
ァブリ−ペロー共振器からの共鳴周波数ν１（２πν１
＝ω１の関係を有する）及びν２（２πν２＝ω２の関
係を有する）の出力信号の夫々を前記の２周波レーザの
発振制御回路部にフィードバックすることにより、２周
波の発振角周波数ω１及びω２をロック（ω１及びω２
のビート周波数Ω、Ω＝ω２−ω１、共にロックされ
る）するようにしたものであり、この制御系のファブリ
ーペロー共振器中に、微量のターゲット分子が含有され
た気体を導入して微量成分を検出するようにしたもので
ある。
【００１３】本発明のうち請求項５の微量気体検出方法
は請求項４記載の微量気体検出方法において、ターゲッ
ト分子を含有する気体をファブリーペローに導入した場
合に、２周波レーザ光に対する吸収分散作用により気体
の複素数屈折率変化現象が起こり、２周波ω１及びω２
に対する出力共鳴周波数ν１及びν２がν’１及びν’
２に変化する性質を利用して、ガス導入前の共鳴周波数
ν１及びν２のビ−ト成分（Ｎ＝ν２−ν１）とガス導
入後の共鳴周波数のビート成分Ｎ’（Ｎ’＝ν’２−
ν’１）の変化分すなわちδＮ（δＮ＝Ｎ’−Ｎ）を周
波数の変化として検出し、この変化分によりターゲット
分子の濃度を算出するようにしたものである。
は請求項４記載の微量気体検出方法において、ターゲッ
ト分子を含有する気体をファブリーペローに導入した場
合に、２周波レーザ光に対する吸収分散作用により気体
の複素数屈折率変化現象が起こり、２周波ω１及びω２
に対する出力共鳴周波数ν１及びν２がν’１及びν’
２に変化する性質を利用して、ガス導入前の共鳴周波数
ν１及びν２のビ−ト成分（Ｎ＝ν２−ν１）とガス導
入後の共鳴周波数のビート成分Ｎ’（Ｎ’＝ν’２−
ν’１）の変化分すなわちδＮ（δＮ＝Ｎ’−Ｎ）を周
波数の変化として検出し、この変化分によりターゲット
分子の濃度を算出するようにしたものである。
【００１４】本発明のうち請求項６の微量気体検出方法
は請求項１乃至請求項５記載のいずれかの微量気体検出
方法において、検出しようとするターゲット分子に対し
て使用するレーザの発振波長を、ターゲット分子の全て
の吸収スペクトルの一つに合わせて対応できるように選
択したものである。
は請求項１乃至請求項５記載のいずれかの微量気体検出
方法において、検出しようとするターゲット分子に対し
て使用するレーザの発振波長を、ターゲット分子の全て
の吸収スペクトルの一つに合わせて対応できるように選
択したものである。
【００１５】本発明のうち請求項７の微量気体検出方法
は請求項１乃至請求項５記載の微量気体検出方法におい
て、変調器の変調周波数が少なくとも数ＫＨZ 〜数十Ｇ
ＨZの範囲内にしたものである。
は請求項１乃至請求項５記載の微量気体検出方法におい
て、変調器の変調周波数が少なくとも数ＫＨZ 〜数十Ｇ
ＨZの範囲内にしたものである。
【００１６】
【作用】本発明のうち請求項１の微量気体検出方法は制
御系が、発振角周波数ω１を有する単一モードレーザ光
を周波数変調素子により周波数変調又は位相変調して、
キャリア成分のω１の周波数成分と基本サイドバンド成
分である周波数成分ω２を含んだレーザ光とし、このレ
ーザ光をフィネス５０００以上のファブリーペロー共振
器にその光軸と一致するように入射し、且つ前記発振角
周波数ω１をω１とω２とのビート周波数Ω（Ω＝ω２
−ω１、但しω２＞ω１とする）がファブリーペロー共
振器のＦＳＲ（Free Spectral Range ）υ、即ちモード
間隔の整数倍となり、前記周波数成分ω２をファブリー
ペロー共振器の共振モードの一つと重なるようにモード
選択ロック手段により選択して、その発振角周波数ω１
及びビート周波数Ωをロックするので、制御系における
レーザ光の周波数が安定し、この制御系により高感度の
気体検出が可能となる。
御系が、発振角周波数ω１を有する単一モードレーザ光
を周波数変調素子により周波数変調又は位相変調して、
キャリア成分のω１の周波数成分と基本サイドバンド成
分である周波数成分ω２を含んだレーザ光とし、このレ
ーザ光をフィネス５０００以上のファブリーペロー共振
器にその光軸と一致するように入射し、且つ前記発振角
周波数ω１をω１とω２とのビート周波数Ω（Ω＝ω２
−ω１、但しω２＞ω１とする）がファブリーペロー共
振器のＦＳＲ（Free Spectral Range ）υ、即ちモード
間隔の整数倍となり、前記周波数成分ω２をファブリー
ペロー共振器の共振モードの一つと重なるようにモード
選択ロック手段により選択して、その発振角周波数ω１
及びビート周波数Ωをロックするので、制御系における
レーザ光の周波数が安定し、この制御系により高感度の
気体検出が可能となる。
【００１７】本発明のうち請求項２の微量気体検出方法
はモード選択ロック手段が、気体導入前に、ファブリー
ペロー共振器の共振器長ｄを変化させてレーザ角周波数
ω１の光の出力である共鳴周波数ν１（２πν１＝ω１
の関係を有する）をスイープする時に、共鳴周波数ν２
（２πν２＝ω２の関係を有する）の光の出力強度が最
大となるように共鳴周波数ν１及び共鳴周波数ν２を夫
々単一モードレーザ光発生器及び変調素子にフィードバ
ックして、レーザ発振角周波数ω１及び変調角周波数Ω
を同時に決定するものであるため、フィードバックによ
りレーザ発振角周波数ω１及び変調角周波数Ωが一層安
定し、制御系におけるレーザ光の周波数が安定し、気体
に含まれる微量のターゲット分子が確実に検出される。
はモード選択ロック手段が、気体導入前に、ファブリー
ペロー共振器の共振器長ｄを変化させてレーザ角周波数
ω１の光の出力である共鳴周波数ν１（２πν１＝ω１
の関係を有する）をスイープする時に、共鳴周波数ν２
（２πν２＝ω２の関係を有する）の光の出力強度が最
大となるように共鳴周波数ν１及び共鳴周波数ν２を夫
々単一モードレーザ光発生器及び変調素子にフィードバ
ックして、レーザ発振角周波数ω１及び変調角周波数Ω
を同時に決定するものであるため、フィードバックによ
りレーザ発振角周波数ω１及び変調角周波数Ωが一層安
定し、制御系におけるレーザ光の周波数が安定し、気体
に含まれる微量のターゲット分子が確実に検出される。
【００１８】本発明のうち請求項３の微量気体検出方法
は、ターゲット分子を含有する気体をファブリーペロー
共振器に導入した場合に、変調された入射レーザ光に対
して吸収が生じて気体の複素数屈折率変化が起こり、分
散作用により共振器モードである共鳴周波数ν１及び共
鳴周波数ν２成分がν’１及びν’２に変化する性質を
利用して、気体導入前の共鳴周波数ν１及びν２のビー
ト成分Ｎ（Ｎ＝ν２〜ν１）と気体導入後の共鳴周波数
のビート成分Ｎ’（Ｎ’＝ν’２−ν’１）の変化分、
即ちδＮ（δＮ＝Ｎ’−Ｎ）を周波数の変化として検出
し、この変化分により気体中のターゲット分子の濃度を
算出するようにしたので、従来のＦＭＳ法と違って、長
光路気体導入セル（ファブリーペロー共振器ではなく）
を通過してきたレーザ光の側帯波の振幅変調成分の光強
度変化を検出するのではなく、ファブリーペロー共振器
に気体導入時のファブリーペローからの共鳴周波数成分
の出力のずれ、即ち、周波数の変化量として検出し、そ
の変化量から微量気体の濃度を算出するので、微量分子
でも確実に検出することができ、従来の検出限界より更
に３〜５桁感度を高めることができる。
は、ターゲット分子を含有する気体をファブリーペロー
共振器に導入した場合に、変調された入射レーザ光に対
して吸収が生じて気体の複素数屈折率変化が起こり、分
散作用により共振器モードである共鳴周波数ν１及び共
鳴周波数ν２成分がν’１及びν’２に変化する性質を
利用して、気体導入前の共鳴周波数ν１及びν２のビー
ト成分Ｎ（Ｎ＝ν２〜ν１）と気体導入後の共鳴周波数
のビート成分Ｎ’（Ｎ’＝ν’２−ν’１）の変化分、
即ちδＮ（δＮ＝Ｎ’−Ｎ）を周波数の変化として検出
し、この変化分により気体中のターゲット分子の濃度を
算出するようにしたので、従来のＦＭＳ法と違って、長
光路気体導入セル（ファブリーペロー共振器ではなく）
を通過してきたレーザ光の側帯波の振幅変調成分の光強
度変化を検出するのではなく、ファブリーペロー共振器
に気体導入時のファブリーペローからの共鳴周波数成分
の出力のずれ、即ち、周波数の変化量として検出し、そ
の変化量から微量気体の濃度を算出するので、微量分子
でも確実に検出することができ、従来の検出限界より更
に３〜５桁感度を高めることができる。
【００１９】本発明のうち請求項４の微量気体検出方法
は、制御系のレーザ光源として角周波数がω１、ω２の
２周波のレーザ光を発振する２周波レーザを用いるので
コンパクトな制御系が構成される。また、２周波レーザ
からの出力光を直接、フィネス５０００以上のファブリ
ーペロー共振器の光軸と一致するように入射し、且つフ
ァブリーペロー共振器の共振部長ｄをファブリ−ペロー
共振器のＦＳＲυ＝ω２−ω１となるように選択し、フ
ァブリ−ペロー共振器からの共鳴周波数ν１（２πν１
＝ω１の関係を有する）及びν２（２πν２＝ω２の関
係を有する）の出力信号の夫々を、前記の２周波レーザ
の発振制御回路部にフィードバックすることにより、２
周波の発振角周波数ω１及びω２をロック（ω１及びω
２のビート周波数Ω、Ω＝ω２−ω１、共にロックされ
る）する制御系であるため超高感度な検出を行うことが
できる。
は、制御系のレーザ光源として角周波数がω１、ω２の
２周波のレーザ光を発振する２周波レーザを用いるので
コンパクトな制御系が構成される。また、２周波レーザ
からの出力光を直接、フィネス５０００以上のファブリ
ーペロー共振器の光軸と一致するように入射し、且つフ
ァブリーペロー共振器の共振部長ｄをファブリ−ペロー
共振器のＦＳＲυ＝ω２−ω１となるように選択し、フ
ァブリ−ペロー共振器からの共鳴周波数ν１（２πν１
＝ω１の関係を有する）及びν２（２πν２＝ω２の関
係を有する）の出力信号の夫々を、前記の２周波レーザ
の発振制御回路部にフィードバックすることにより、２
周波の発振角周波数ω１及びω２をロック（ω１及びω
２のビート周波数Ω、Ω＝ω２−ω１、共にロックされ
る）する制御系であるため超高感度な検出を行うことが
できる。
【００２０】本発明のうち請求項５の微量気体検出方法
は、ターゲット分子を含有する気体をファブリーペロー
に導入した場合、２周波レーザ光に対する吸収分散作用
により気体の複素数屈折率変化現象が起こり、２周波ω
１及びω２に対する出力共鳴周波数ν１及びν２がν’
１及びν’２に変化する性質を利用して、ガス導入前の
共鳴周波数ν１及びν２のビ−ト成分（Ｎ＝ν２−ν
１）とガス導入後の共鳴周波数のビート成分Ｎ’（Ｎ’
＝ν’２−ν’１）の変化分、即ち、δＮ（δＮ＝Ｎ’
−Ｎ）を周波数の変化として検出し、この変化分により
ターゲット分子の濃度を算出するので、従来のＦＭＳ法
による検出限界より更に３〜５桁感度を高めることがで
きる。
は、ターゲット分子を含有する気体をファブリーペロー
に導入した場合、２周波レーザ光に対する吸収分散作用
により気体の複素数屈折率変化現象が起こり、２周波ω
１及びω２に対する出力共鳴周波数ν１及びν２がν’
１及びν’２に変化する性質を利用して、ガス導入前の
共鳴周波数ν１及びν２のビ−ト成分（Ｎ＝ν２−ν
１）とガス導入後の共鳴周波数のビート成分Ｎ’（Ｎ’
＝ν’２−ν’１）の変化分、即ち、δＮ（δＮ＝Ｎ’
−Ｎ）を周波数の変化として検出し、この変化分により
ターゲット分子の濃度を算出するので、従来のＦＭＳ法
による検出限界より更に３〜５桁感度を高めることがで
きる。
【００２１】本発明のうち請求項６の微量気体検出方法
は、検出しようとするターゲット分子に対して、使用す
るレーザの発振波長をターゲット分子の全ての吸収スペ
クトルの一つに合わせて対応できるように選択したの
で、多くの吸収スペクトルのうち最も吸収の強いスペク
トルに合った波長のレーザ光をレーザから発振させて、
検出感度をより一層高めることができる。また、最も吸
収の強いスペクトル波長で発振するレーザがなくても弱
い吸収スペクトル波長に合ったレーザでも本発明の方法
により高感度検出ができるため強い吸収スペクトルのみ
レーザを選択する必要もなくなるため広帯域に渡って微
量分子を検出することが可能となる。
は、検出しようとするターゲット分子に対して、使用す
るレーザの発振波長をターゲット分子の全ての吸収スペ
クトルの一つに合わせて対応できるように選択したの
で、多くの吸収スペクトルのうち最も吸収の強いスペク
トルに合った波長のレーザ光をレーザから発振させて、
検出感度をより一層高めることができる。また、最も吸
収の強いスペクトル波長で発振するレーザがなくても弱
い吸収スペクトル波長に合ったレーザでも本発明の方法
により高感度検出ができるため強い吸収スペクトルのみ
レーザを選択する必要もなくなるため広帯域に渡って微
量分子を検出することが可能となる。
【００２２】本発明のうち請求項７の微量気体検出方法
は、変調器の変調周波数を数ＫＨZ〜数十ＧＨZ の範囲
内としたので、変調周波数の帯域が広がり、そのため、
ターゲット分子が大気中のみならず、低圧力或は高圧力
の背景条件においても他の物（例えばガスボンベやチェ
ンバー等）の中に含まれている場合でも検出することが
でき、検出可能範囲が広がる。
は、変調器の変調周波数を数ＫＨZ〜数十ＧＨZ の範囲
内としたので、変調周波数の帯域が広がり、そのため、
ターゲット分子が大気中のみならず、低圧力或は高圧力
の背景条件においても他の物（例えばガスボンベやチェ
ンバー等）の中に含まれている場合でも検出することが
でき、検出可能範囲が広がる。
【００２３】
【実施例１】本発明の第１の実施例を図１に基づいて詳
細に説明する。図１は本発明の基本となる気体中の微量
分子濃度の検出用制御系を示したものである。図１の制
御系は次の様な構成になっている。ファブリーペロー共
振器１０に測定するターゲットガスの導入口１１及び真
空引き用ガス出口１２が形成されており、同共振器１０
は共振器長ｄを制御器１３により微調整することが可能
となっている。ファブリーペロー共振器１０にはフィネ
ス５０００以上のものを使用するのが望ましい。フィネ
スは干渉縞の空間的周期（間隔）Ｄと縞の幅（半値全
幅）幅ｗとの比であり、フィネスの高いものは反射率が
高く、例えば１００００以上では９９．９％となり、感
度が良くなる。
細に説明する。図１は本発明の基本となる気体中の微量
分子濃度の検出用制御系を示したものである。図１の制
御系は次の様な構成になっている。ファブリーペロー共
振器１０に測定するターゲットガスの導入口１１及び真
空引き用ガス出口１２が形成されており、同共振器１０
は共振器長ｄを制御器１３により微調整することが可能
となっている。ファブリーペロー共振器１０にはフィネ
ス５０００以上のものを使用するのが望ましい。フィネ
スは干渉縞の空間的周期（間隔）Ｄと縞の幅（半値全
幅）幅ｗとの比であり、フィネスの高いものは反射率が
高く、例えば１００００以上では９９．９％となり、感
度が良くなる。
【００２４】次にガス導入前のレーザ及び変調周波数の
モードロックについて説明する。レーザ１４をドライバ
１５により駆動してレーザ１４から発振角周波数ω１の
レーザを発光させて変調器１６に入射する。変調器１６
では基準周波数発生器１７より制御された変調角周波数
Ωにより前記ω１のレーザ光を変調して、位相変調によ
るサイドバンド群の光ω１±ｎΩを発生させ（ｎは１、
２、３、・・・の値をとる整数）、図示されていないフ
ィルタによりω１及び基本側帯波ω１＋Ω＝ω２のレー
ザ光を透過させ、ファブリーペロー共振器１０の光軸と
一致するように同共振器１０に入射させる。
モードロックについて説明する。レーザ１４をドライバ
１５により駆動してレーザ１４から発振角周波数ω１の
レーザを発光させて変調器１６に入射する。変調器１６
では基準周波数発生器１７より制御された変調角周波数
Ωにより前記ω１のレーザ光を変調して、位相変調によ
るサイドバンド群の光ω１±ｎΩを発生させ（ｎは１、
２、３、・・・の値をとる整数）、図示されていないフ
ィルタによりω１及び基本側帯波ω１＋Ω＝ω２のレー
ザ光を透過させ、ファブリーペロー共振器１０の光軸と
一致するように同共振器１０に入射させる。
【００２５】ファブリーペロー共振器１０からの出力光
をビームスプリッタ１８により共鳴周波数ν１及びν２
に分離し、夫々を光検出器１９、２０により検出する。
共鳴周波数ν１の信号は掃引装置２１によりスイープ
し、このとき共鳴周波数ν２の光出力が最大となるよう
に発振角周波数ω１を決め、且つ変調角周波数Ωが共振
器のＦＳＲυの整数倍になるようにファブリーペロー共
振器１０の共振器長ｄを共振器制御装置の微調（共振器
長ｄによって共振器内共振モード数ｍはｄ＝２ｍ／λの
関係を有し、通常１０6 オーダ、但し、λは入射光波
長）により設定し、ω１及びω２と共に共振器の複数の
共振モードの何れかと重なるように夫々ν１及びν２の
信号をドライバ制御装置２２及びビートカウンター２
３、比較回路２４、基準周波数発生器１７などにフィー
ルドバックして、レーザ発振角周波数ω１及び変調角周
波数Ωを同時に決定するモードロック手段を施し、レー
ザ及び変調器周波数の高安定化を行う。このとき、２π
ω１＝ｍυで、２πΩ＝υ、ω２＝ω１＋Ωとなる。
をビームスプリッタ１８により共鳴周波数ν１及びν２
に分離し、夫々を光検出器１９、２０により検出する。
共鳴周波数ν１の信号は掃引装置２１によりスイープ
し、このとき共鳴周波数ν２の光出力が最大となるよう
に発振角周波数ω１を決め、且つ変調角周波数Ωが共振
器のＦＳＲυの整数倍になるようにファブリーペロー共
振器１０の共振器長ｄを共振器制御装置の微調（共振器
長ｄによって共振器内共振モード数ｍはｄ＝２ｍ／λの
関係を有し、通常１０6 オーダ、但し、λは入射光波
長）により設定し、ω１及びω２と共に共振器の複数の
共振モードの何れかと重なるように夫々ν１及びν２の
信号をドライバ制御装置２２及びビートカウンター２
３、比較回路２４、基準周波数発生器１７などにフィー
ルドバックして、レーザ発振角周波数ω１及び変調角周
波数Ωを同時に決定するモードロック手段を施し、レー
ザ及び変調器周波数の高安定化を行う。このとき、２π
ω１＝ｍυで、２πΩ＝υ、ω２＝ω１＋Ωとなる。
【００２６】図２はフィードバック前のファブリーペロ
ー共振モードと入射光周波数のモード位置関係を示した
もので、図３はフィードバックを行った後のファブリー
ペロー共振モードと入射光周波数のモード位置関係を示
したものである。図２のΔは２πω１−ｍυで、レーザ
角周波数と共振器モードとのズレ量を意味し、δはΩー
υで、変調角周波数ΩとＦＳＲのズレ量を表す。
ー共振モードと入射光周波数のモード位置関係を示した
もので、図３はフィードバックを行った後のファブリー
ペロー共振モードと入射光周波数のモード位置関係を示
したものである。図２のΔは２πω１−ｍυで、レーザ
角周波数と共振器モードとのズレ量を意味し、δはΩー
υで、変調角周波数ΩとＦＳＲのズレ量を表す。
【００２７】図１の制御系の制御が安定したら（このと
き共鳴周波数ν１及び変調角周波数Ωの値はコンピュー
タにて記録されている。なお、制御系全体の制御コンピ
ュータによるコントロールが可能となっている。）濃度
を測定するターゲットガスをファブリーペロー共振器１
０の導入口１１から同共振器１０内に所定の圧力まで導
入する。ガスの存在により吸収効果あるいは吸収による
分散効果が働き、共振器内で変調光ω１及びω２が変化
し、この変化により共振器内の共振モードに影響が与え
られ、ＦＳＲυがυ’に変化する。
き共鳴周波数ν１及び変調角周波数Ωの値はコンピュー
タにて記録されている。なお、制御系全体の制御コンピ
ュータによるコントロールが可能となっている。）濃度
を測定するターゲットガスをファブリーペロー共振器１
０の導入口１１から同共振器１０内に所定の圧力まで導
入する。ガスの存在により吸収効果あるいは吸収による
分散効果が働き、共振器内で変調光ω１及びω２が変化
し、この変化により共振器内の共振モードに影響が与え
られ、ＦＳＲυがυ’に変化する。
【００２８】図４はガス導入直後のファブリーペロー共
振モードとその時の分子による分散の様子を示したもの
である。次に、この変化に対してフィールドバック系が
働いて（実質的にΔ及びδをゼロに戻す働きと等価）、
レーザ及び変調器を安定化させる。
振モードとその時の分子による分散の様子を示したもの
である。次に、この変化に対してフィールドバック系が
働いて（実質的にΔ及びδをゼロに戻す働きと等価）、
レーザ及び変調器を安定化させる。
【００２９】図５はガス導入前の制御系が安定した時点
での分子分散の様子の差を示したものである。図５中の
ζはガス導入前の共鳴周波数ν１及びν２のビート成分
Ｎ（Ｎ＝ν２ーν１）とガス導入後の共鳴周波数のビー
ト成分Ｎ’（Ｎ’＝ν’２ーν’１）との変化分、即
ち、δＮ（δＮ＝Ｎ’ーＮ）を周波数の変化として検出
した量を意味する。この変化分を用いて微量気体の濃度
を算出することができる。
での分子分散の様子の差を示したものである。図５中の
ζはガス導入前の共鳴周波数ν１及びν２のビート成分
Ｎ（Ｎ＝ν２ーν１）とガス導入後の共鳴周波数のビー
ト成分Ｎ’（Ｎ’＝ν’２ーν’１）との変化分、即
ち、δＮ（δＮ＝Ｎ’ーＮ）を周波数の変化として検出
した量を意味する。この変化分を用いて微量気体の濃度
を算出することができる。
【００３０】例えば測定対象となるターゲットガスが地
球温暖化に寄与するメタンガスの場合は次の条件で測定
する。 ＊使用レーザ出力波長：１．６６９５μｍ（波数６００
２．８ｃｍ- ）1 、これはメタンの２ν3 、Ｑ（６）の
吸収バンドに合わせた対応である。 ＊メタンの吸収断面積αD ：０．４ａｔｍ-1ｃｍ-1 ＊レーザ出力パワー：１ｍＷ ＊共振器長ｄ：５０ｃｍ ＊共振器フィネス：１００００ ＊メディテクター量子効率：０．２ ＊積算時間：０．１秒 ＊カウンターの分解能：０．０１Ｈｚ 及び変調周波数Ωを３００ＭＨｚ及び導入ガス圧力１気
圧とすると、検出感度は５５ｐｐｔ（５．５ｘ１０
-11 ）という超高感度の効果が得られた。
球温暖化に寄与するメタンガスの場合は次の条件で測定
する。 ＊使用レーザ出力波長：１．６６９５μｍ（波数６００
２．８ｃｍ- ）1 、これはメタンの２ν3 、Ｑ（６）の
吸収バンドに合わせた対応である。 ＊メタンの吸収断面積αD ：０．４ａｔｍ-1ｃｍ-1 ＊レーザ出力パワー：１ｍＷ ＊共振器長ｄ：５０ｃｍ ＊共振器フィネス：１００００ ＊メディテクター量子効率：０．２ ＊積算時間：０．１秒 ＊カウンターの分解能：０．０１Ｈｚ 及び変調周波数Ωを３００ＭＨｚ及び導入ガス圧力１気
圧とすると、検出感度は５５ｐｐｔ（５．５ｘ１０
-11 ）という超高感度の効果が得られた。
【００３１】
【実施例２】実施例１では変調器及びフィルタ等により
シングルモード発振のレーザ光から２周波成分の光を作
って、ファイブリーペロー共振器１０中に入射する方法
を用いたが、第２の実施例では図６に示す様にレーザ１
４として２周波を発振可能なレーザを用い、前記第１の
実施例と同様にファブリペロー共振器１０にメタンガス
を導入し、そのときの共鳴ビート周波数変化を検知して
超高感度で分子の検出及び濃度の測定を行うようにした
ものである。
シングルモード発振のレーザ光から２周波成分の光を作
って、ファイブリーペロー共振器１０中に入射する方法
を用いたが、第２の実施例では図６に示す様にレーザ１
４として２周波を発振可能なレーザを用い、前記第１の
実施例と同様にファブリペロー共振器１０にメタンガス
を導入し、そのときの共鳴ビート周波数変化を検知して
超高感度で分子の検出及び濃度の測定を行うようにした
ものである。
【００３２】図６では一つのレーザ１４から発生される
２周波のレーザ光の発振モード間の波長差は、レーザ１
４の分割電極の注入電流を制御することにより、数十メ
ガヘルツから数百ギガヘルツまで制御することが可能で
ある。
２周波のレーザ光の発振モード間の波長差は、レーザ１
４の分割電極の注入電流を制御することにより、数十メ
ガヘルツから数百ギガヘルツまで制御することが可能で
ある。
【００３３】図６でも２周波成分の光を出力可能なレー
ザ１４の出力安定化を図るため、図１の場合と同様にレ
ーザ１４をフィードバックするようにしてある。このフ
ィードバックの構成は図１のフィードバックの構成と同
じである。
ザ１４の出力安定化を図るため、図１の場合と同様にレ
ーザ１４をフィードバックするようにしてある。このフ
ィードバックの構成は図１のフィードバックの構成と同
じである。
【００３４】
【実施例３】図１では１台のレーザ１４からのレーザ光
により２周波のレーザ光を作り、図６では１台で２周波
成分の光を出力可能なレーザ１４から２周波のレーザ光
を得るようにしてあるが、本発明では２台のレーザを用
い、夫々のレーザからのレーザ光を使用することもでき
る。また、図１の変調器の代わりに非線形素子を用いる
ことにより、２光波混合或は４光波混合などの手法を用
いて、レーザ光のキャリア変調手段等が等価的な２周波
を作り出すことも可能である。
により２周波のレーザ光を作り、図６では１台で２周波
成分の光を出力可能なレーザ１４から２周波のレーザ光
を得るようにしてあるが、本発明では２台のレーザを用
い、夫々のレーザからのレーザ光を使用することもでき
る。また、図１の変調器の代わりに非線形素子を用いる
ことにより、２光波混合或は４光波混合などの手法を用
いて、レーザ光のキャリア変調手段等が等価的な２周波
を作り出すことも可能である。
【００３５】以上の実施例はメタンガスを対象とした
が、その他のガスを対象とする場合、そのターゲットガ
スの吸収スペクトルを選定して、それに合わせた吸収波
長で発振する各種のレーザを用いれば、上記の検出方法
により超高感度な微量ガスの検出が可能となる。
が、その他のガスを対象とする場合、そのターゲットガ
スの吸収スペクトルを選定して、それに合わせた吸収波
長で発振する各種のレーザを用いれば、上記の検出方法
により超高感度な微量ガスの検出が可能となる。
【００３６】
【発明の効果】請求項１〜５の本発明では次の様な効果
がある。 従来のＦＭＳ法と違って、気体を長光路セルに導入し
てレーザ光はこのセルに通過して出力する際、出力の光
強度サイドバンド成分が振幅変調され、その変化を検出
するのではなく、高フィネスなファブリーペロー共振器
中にターゲットガスを導入して、気体導入時の共鳴周波
数成分の出力のずれ（ファブリーペロー共振器の出力で
ある２つの共鳴周波数のビートの変化）、即ち、周波数
の変化量として検出し、その変化量から微量気体の濃度
を算出するので、従来の検出限界より更に３〜５桁感度
を高めることができ、従来は検出できなかった大気中の
ｐｐｔオーダーの微量濃度の分子を高感度で検出するこ
とができる。 大気中微量濃度だけでなく、ガスボンベ、ガスチャン
バー等の産業界における各種製品内の気体中に混在する
不純物の識別や、半導体製造などにおけるプロセスガス
のモニタリングなどに応用することも可能となり、用途
が広くなる。
がある。 従来のＦＭＳ法と違って、気体を長光路セルに導入し
てレーザ光はこのセルに通過して出力する際、出力の光
強度サイドバンド成分が振幅変調され、その変化を検出
するのではなく、高フィネスなファブリーペロー共振器
中にターゲットガスを導入して、気体導入時の共鳴周波
数成分の出力のずれ（ファブリーペロー共振器の出力で
ある２つの共鳴周波数のビートの変化）、即ち、周波数
の変化量として検出し、その変化量から微量気体の濃度
を算出するので、従来の検出限界より更に３〜５桁感度
を高めることができ、従来は検出できなかった大気中の
ｐｐｔオーダーの微量濃度の分子を高感度で検出するこ
とができる。 大気中微量濃度だけでなく、ガスボンベ、ガスチャン
バー等の産業界における各種製品内の気体中に混在する
不純物の識別や、半導体製造などにおけるプロセスガス
のモニタリングなどに応用することも可能となり、用途
が広くなる。
【００３７】本発明のうち請求項６の微量気体検出方法
は、使用するレーザの発振波長をターゲット分子の全て
の吸収スペクトルの一つに合わせて対応できるように選
択したので、最も吸収の強いスペクトルに合った波長の
レーザ光をレーザから発振させて検出感度を高めること
ができる。また、最も吸収の強いスペクトル波長で発振
するレーザがなくても弱い吸収スペクトル波長にあった
レーザでも本発明の方法により高感度検出ができるため
強い吸収スペクトルのみレーザを選択する必要もなくな
るため広帯域に渡って微量分子を検出することが可能と
なる。
は、使用するレーザの発振波長をターゲット分子の全て
の吸収スペクトルの一つに合わせて対応できるように選
択したので、最も吸収の強いスペクトルに合った波長の
レーザ光をレーザから発振させて検出感度を高めること
ができる。また、最も吸収の強いスペクトル波長で発振
するレーザがなくても弱い吸収スペクトル波長にあった
レーザでも本発明の方法により高感度検出ができるため
強い吸収スペクトルのみレーザを選択する必要もなくな
るため広帯域に渡って微量分子を検出することが可能と
なる。
【００３８】本発明のうち請求項７の微量気体検出方法
は、変調器の変調周波数を数ＫＨZ〜数十ＧＨZ と帯域
を広くしたので、ターゲット分子が大気中のみならず、
低圧力或は高圧力の背景条件においても他の物（例えば
ガスボンベやチェンバー等）の中に含まれている場合で
も検出することができ、検出可能範囲が広がる。
は、変調器の変調周波数を数ＫＨZ〜数十ＧＨZ と帯域
を広くしたので、ターゲット分子が大気中のみならず、
低圧力或は高圧力の背景条件においても他の物（例えば
ガスボンベやチェンバー等）の中に含まれている場合で
も検出することができ、検出可能範囲が広がる。
【図１】本発明の微量気体検出方法における制御系の第
１の例を示すブロック説明図。
１の例を示すブロック説明図。
【図２】図１におけるフィードバック前のファブリーペ
ロー共振モード及び入射光周波数モードの位置関係を示
す説明図。
ロー共振モード及び入射光周波数モードの位置関係を示
す説明図。
【図３】図１においてフィードバックを行った後のファ
ブリーペロー共振モードと入射周波数モードの位置関係
を示す説明図。
ブリーペロー共振モードと入射周波数モードの位置関係
を示す説明図。
【図４】実施例１において、ガス導入直後のファブリー
ペロー共振モードとその時の分子分散の様子を示す説明
図。
ペロー共振モードとその時の分子分散の様子を示す説明
図。
【図５】図１においてガス導入前後の制御系が安定した
時点での分子分散の様子の差を示した説明図。
時点での分子分散の様子の差を示した説明図。
【図６】本発明の微量気体検出方法における制御系の第
２の例を示すブロック説明図。
２の例を示すブロック説明図。
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 山本 智一 千葉県千葉市稲毛区山王町40−３ (72)発明者 ミカエル グビン ロシア国，モスクワ市，117924，レニンス カイ プロスペクト 53 ピー．エヌ．レ ベデブ フィジクス インスティチュト, ロシアン アカデミィ オブ サイエンシ ズ内
Claims (7)
- 【請求項１】レーザ光の周波数を安定化した制御系に、
微量のターゲット分子が含有された気体を導入して気体
分子を検出するようにした微量気体分子検出方法におい
て、前記制御系が、発振角周波数ω１を有する単一モー
ドレーザ光を周波数変調素子により周波数変調又は位相
変調して、キャリア成分のω１の周波数成分と基本サイ
ドバンド成分である周波数成分ω２を含んだレーザ光と
し、このレーザ光をフィネス５０００以上のファブリー
ペロー共振器にその光軸と一致するように入射し、且つ
前記発振角周波数（レーザ光周波数）ω１がω１とω２
とのビート周波数Ω（Ω＝ω２−ω１、但しω２＞ω１
とする）がファブリーペロー共振器のＦＳＲ（Ｆree Ｓ
pect-ral Ｒange）υ、即ちモード間隔の整数倍とな
り、前記周波数成分ω２がファブリーペロ共振器の共振
モードの一つと重なるようにモード選択ロック手段によ
り選択して、発振角周波数ω１及びビート周波数（変調
角周波数）Ωをロックするようにしたものであり、この
制御系のファブリーペロー共振器中に、微量のターゲッ
ト分子が含有された気体を導入して微量成分を検出する
ことを特徴とする微量気体検出方法。 - 【請求項２】請求項１記載の微量気体検出方法におい
て、モード選択ロック手段が、気体を導入する前に、フ
ァブリーペロー共振器の共振器長ｄを変化させてレーザ
角周波数ω１の光の出力である共鳴周波数ν１（２πν
１＝ω１の関係を有する）をスイープする時に、共鳴周
波数ν２（２πν２＝ω２の関係を有する）の光の出力
強度が最大となるように共鳴周波数ν１及び共鳴周波数
ν２を夫々単一モードレーザ光発生器及び変調素子にフ
ィードバックして、レーザ発振角周波数ω１及び変調角
周波数Ωを同時に決定するようにしたものであることを
特徴とする微量気体検出方法。 - 【請求項３】請求項１又は請求項２記載の微量気体検出
方法において、ターゲット分子を含有する気体をファブ
リーペロー共振器に導入した場合に、変調された入射レ
ーザ光に対して吸収が生じて気体の複素数屈折率変化が
起こり、分散作用により共振器モードである共鳴周波数
ν１及び共鳴周波数ν２成分がν’１及びν’２に変化
する性質を利用して、ガス導入前の共鳴周波数ν１及び
ν２のビート成分Ｎ（Ｎ＝ν２−ν１）とガス導入後の
共鳴周波数のビート成分Ｎ’（Ｎ’＝ν’２−ν’１）
の変化分、即ちδＮ（δＮ＝Ｎ’−Ｎ）を周波数の変化
として検出し、この変化分により気体中のターゲット分
子の濃度を算出するようにしたことを特徴とする微量気
体検出方法。 - 【請求項４】レーザ光の周波数を安定化した制御系に、
微量のターゲット分子が含有された気体を導入して気体
分子を検出するようにした微量気体検出方法において、
前記制御系が、そのレーザ光源として角周波数ω１、ω
２の２周波のレーザ光を発振する２周波レーザを用い、
そのレーザの出力光を直接、フィネス５０００以上のフ
ァブリーペロー共振器の光軸と一致するように入射し、
且つファブリーペロー共振器の共振部長ｄをファブリ−
ペロー共振器のＦＳＲυ＝ω２−ω１となるように選択
し、且つファブリ−ペロー共振器からの共鳴周波数ν１
（２πν１＝ω１の関係を有する）及びν２（２πν２
＝ω２の関係を有する）の出力信号の夫々を前記の２周
波レーザの発振制御回路部にフィードバックすることに
より、２周波の発振角周波数ω１及びω２をロック（ω
１及びω２のビート周波数Ω、Ω＝ω２−ω１、共にロ
ックされる）するようにしたものであであり、この制御
系のファブリーペロー共振器中に、微量のターゲット分
子が含有された気体を導入して微量成分を検出すること
を特徴とする微量気体検出方法。 - 【請求項５】請求項４記載の微量気体検出方法におい
て、ターゲット分子を含有する気体をファブリーペロー
に導入した場合に、２周波レーザ光に対する吸収分散作
用により気体の複素数屈折率変化現象が起こり、２周波
ω１及びω２に対する出力共鳴周波数ν１及びν２が
ν’１及びν’２に変化する性質を利用して、ガス導入
前の共鳴周波数ν１及びν２のビ−ト成分（Ｎ＝ν２−
ν１）とガス導入後の共鳴周波数のビート成分Ｎ’
（Ｎ’＝ν’２−ν’１）の変化分すなわちδＮ（δＮ
＝Ｎ’−Ｎ）を周波数の変化として検出し、この変化分
によりターゲット分子の濃度を算出することを特徴とす
る微量気体検出方法。 - 【請求項６】請求項１乃至請求項５記載のいずれかの微
量気体検出方法において、検出しようとするターゲット
分子に対して使用するレーザの発振波長を、ターゲット
分子の全ての吸収スペクトルの一つに合わせて対応でき
るように選択したことを特徴とする微量気体検出方法。 - 【請求項７】請求項１乃至請求項５記載の微量気体検出
方法において、変調器の変調周波数が少なくとも数ＫＨ
Z 〜数十ＧＨZ の範囲内であることを特徴とする微量気
体検出方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP8618595A JPH08261922A (ja) | 1995-03-17 | 1995-03-17 | 微量気体検出方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP8618595A JPH08261922A (ja) | 1995-03-17 | 1995-03-17 | 微量気体検出方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH08261922A true JPH08261922A (ja) | 1996-10-11 |
Family
ID=13879717
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP8618595A Pending JPH08261922A (ja) | 1995-03-17 | 1995-03-17 | 微量気体検出方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH08261922A (ja) |
Cited By (12)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
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-
1995
- 1995-03-17 JP JP8618595A patent/JPH08261922A/ja active Pending
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