JPH08171886A

JPH08171886A - 無電極放電ランプ

Info

Publication number: JPH08171886A
Application number: JP7237386A
Authority: JP
Inventors: Oregu Popofu; オレグポポフ; Jieikobu Maya; ジェイコブマヤ
Original assignee: Matsushita Electric Works Ltd
Current assignee: Panasonic Electric Works Co Ltd
Priority date: 1994-09-28
Filing date: 1995-09-14
Publication date: 1996-07-02
Anticipated expiration: 2015-09-14
Also published as: US5500574A; JP3417160B2

Abstract

(57)【要約】【課題】光照射の指向性が高く、小型軽量で長寿命且つ
ランプ効率の高い無電極放電ランプを提供する。【解決手段】内部に空間を具備して略円板状にガラスバ
ルブ１を形成する。このガラスバルブ１の直径ａと厚み
ｂとの比（いわゆるアスペクト比ａ／ｂ）は略２以上と
してある。また、略平坦な後部壁Ｂ及び前部壁Ｆの内壁
面には、それぞれ蛍光体層Ｐが形成される。但し、後部
壁Ｂのみにはアルミナなどから成る反射層Ｒが蛍光体層
Ｐと重ねて形成される。後部壁Ｂには略同心円状に巻設
された誘導コイル２が近接して配置される。上記構成に
よれば、ガラスバルブ１の内部に発生した紫外線が蛍光
体層Ｐに到達するまでの行程が、高アスペクト比のため
に比較的に短くすることができる。その結果、水銀原子
などによる共鳴吸収を減少させてランプ効率を向上させ
ることができる。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は、希ガスや金属蒸気
等の放電ガスが封入されたガラスバルブに誘導コイルの
ような高周波電磁界印加手段が近接して配設され、印加
される高周波電磁界によりガラスバルブ内部の放電ガス
が放電して発光する無電極放電ランプに関するものであ
る。

【０００２】

【従来の技術】従来より、上記のような無電極放電ラン
プが種々提案されている。このような無電極放電ランプ
は、一般に白熱電球のような略球状に形成されたガラス
バルブの内部あるいは外部のいずれかに数ターンの誘導
コイルが配設されて成り、通常メガヘルツオーダー（特
に１３．５６ＭＨｚ程度）の高周波電流が誘導コイルに
通電されて作動するものが多い。また、この様な無電極
放電ランプは、長寿命である点でガラスバルブ内に電極
を有するタイプの放電ランプ等と区別される。なお、一
般に無電極放電ランプにおいては、世界各国の規制機関
において許容されているレベルまで電磁障害（ＥＭＩ）
を低減させる手段を必要とする。

【０００３】ところで、従来の無電極放電ランプには、
ガラスバルブが極薄く形成され、照明効果をアップさせ
るために特定の方向にのみ光を発するようにしたものが
なかった。すなわち、誘導コイルたるソレノイドコイル
によりガラスバルブ内部に発生するプラズマは方位対称
性を持つものの、ソレノイドコイルの半径方向と軸方向
とでは極めて不均一なリング形状となる。しかも、ガラ
スバルブが白熱電球のように略球状に形成されている場
合には、ソレノイドコイルの軸方向の照度が高く、半径
方向に対応したガラスバルブの頂上部及び底部の照度が
比較的に非常に低くなってしまう。このように、ソレノ
イドコイルの半径方向と軸方向における照度の不均一性
は、上記のような球状のガラスバルブを有する無電極放
電ランプに固有の性質であり、このため上記従来例の無
電極放電ランプは方向性が必要とされる照明には不向き
である。また、上記従来例では、高周波電磁界を印加す
るための誘導コイルは、球状のガラスバルブの外壁をそ
の内部に進入させて形成された凹所内に挿入配置されて
おり、ガラスバルブ内に生じるプラズマからの熱が凹所
のガラス壁を介して伝導される。このために誘導コイル
が加熱されて誘導コイルの電気抵抗が増大し、誘導コイ
ルの発熱量及び熱による損失が増加することによってラ
ンプ効率が低下してしまう。このような誘導コイルにお
ける発熱の管理は、５０Ｗ以上の高周波出力を必要とす
る３０００ルーメン以上の光束を有するランプの設計に
おいて重要な問題の一つである。さらに、上記従来例の
無電極放電ランプにおいては、ガラスバルブに形成され
た凹所内のガラス壁間の距離は数センチメートルであっ
て、この距離は金属蒸気（例えば、水銀等）の共鳴線が
蛍光物質の塗布された内壁に到達するまでの行程として
は比較的に長いものであり、このため、共鳴線が内壁に
到達するまでに水銀原子等に吸収されて発光に寄与しな
くなり、放射効率を減少させてしまう。なお、上記現象
を共鳴吸収と呼ぶことにする。

【０００４】

【発明が解決しようとする課題】一方、別の従来例とし
て米国特許公報4,245,179 に開示された平板型の無電極
放電ランプがある。この無電極放電ランプは、２枚の平
行平板ガラスを対向させた矩形状のガラスバルブを有
し、ガラスバルブの全外周面において対称に且つ互いに
交差しないようにループ状コイルを巻回して形成されて
いる。また、各平板ガラスの内壁には蛍光物質が塗布さ
れた蛍光層が形成されており、誘導コイルに高周波電流
を通電すればガラスバルブの同一面において隣接する誘
導コイルのループには互いに逆向きの高周波電流が流
れ、ガラスバルブ内に封入された放電ガスから放射され
た紫外線により内壁に形成された蛍光層が発光するよう
になっている。このように、隣接するループ状の誘導コ
イルに互いに逆向きに高周波電流を流すことで電磁障害
（ＥＭＩ）の減少が可能となる。

【０００５】ところが、上記公報掲載の従来例では、蛍
光層が２枚の平板ガラスの内壁に形成されていることか
ら、光は各平板ガラスの対向方向へ放射されることにな
る。また、平板ガラスは大気圧に耐えるのに充分な厚み
を必要とするため、重量がアップするという問題があ
る。さらに、ガラスの厚みが増すことでガラスによる可
視光の吸収量が増加し、結果的にランプ効率が低下する
という問題がある。

【０００６】本発明は上記問題に鑑みて為されたもので
あり、その目的とするところは、光照射の指向性が高
く、小型軽量で長寿命且つランプ効率の高い無電極放電
ランプを提供することにある。

【０００７】

【課題を解決するための手段】請求項１の発明は、上記
目的を達成するために、希ガスや金属蒸気等の放電ガス
が封入され内部に電極を持たないガラスバルブと、ガラ
スバルブ内部の希ガス及び放電ガスに高周波電磁界を印
加する高周波電磁界印加手段とを備えた無電極放電ラン
プにおいて、ガラスバルブの対向する一対の面の外形寸
法をこれらの面間距離の略２倍以上に形成するととも
に、上記面の少なくとも一方における内壁側の略全部又
は一部に可視光を含む光を反射する反射層を形成し、か
つ反射層が形成された領域及び反射層形成領域以外の領
域の少なくとも一方に可視光を放射する蛍光体層を形成
し、反射層が形成された面の外壁側に高周波電磁界印加
手段を配設したものであり、ガラスバルブの縦横比（い
わゆるアスペクト比）を比較的に大きくしたため、高周
波電磁界の印加によりガラスバルブ内に生じる紫外線の
光子が辿らなければならない距離が比較的に小さくな
り、共鳴吸収を抑制してランプの放射効率の減少を防ぐ
ことができる。また、蛍光体層から放射された光は、ガ
ラスバルブの反射層が形成されていない箇所から直接あ
るいは一旦ガラスバルブ内において反射層に反射されて
からガラスバルブの外に放射されるから、蛍光体層から
放射される光の大部分が特定の方向へ放射されることに
なり、光の指向性を高めることができる。しかも、高周
波電磁界印加手段が反射層が形成されている面の外壁側
に配設されているため、上記放射光が高周波電磁界印加
手段により遮られることがなく、高効率で且つ均一な放
射光を得ることができる。

【０００８】請求項２の発明は、請求項１の発明におい
て、ガラスバルブの対向する一対の面を略平坦な面と
し、高周波電流が通電される誘導コイルにて高周波電磁
界印加手段を構成したものであり、ガラスバルブの外形
寸法を小型化することができる。請求項３の発明は、請
求項１の発明において、ガラスバルブの対向する一対の
面のうちで少なくとも反射層が形成されていない側の面
をガラスバルブ内部に向けて湾曲させ、高周波電流が通
電される誘導コイルにて高周波電磁界印加手段を構成し
たものであり、ガラスバルブからの光の放射範囲が狭め
られ、いわゆるスポット照明が可能となる。

【０００９】請求項４の発明は、請求項１の発明におい
て、ガラスバルブの対向する一対の面のうちで少なくと
も反射層が形成されていない側の面をガラスバルブ外部
に向けて湾曲させ、高周波電流が通電される誘導コイル
にて高周波電磁界印加手段を構成したものであり、ガラ
スバルブからの光の放射範囲が拡げられ、照明する範囲
を拡大させることができる。

【００１０】請求項５の発明は、請求項２乃至４の発明
において、ガラスバルブの対向する一対の面を略円形に
形成するとともに、略円形の螺旋状に巻設された誘導コ
イルをガラスバルブの対向する一対の面のうちで反射層
の形成されている側の外壁面に近接して配設したもので
あり、ガラスバルブ内に高周波電磁界を効率よく印加す
ることができる。

【００１１】請求項６の発明は、請求項１乃至５の発明
において、ガラスバルブからの熱を遮断する断熱手段を
ガラスバルブと高周波電磁界印加手段との間に設けたも
のであり、ガラスバルブからの熱による高周波電磁界印
加手段の温度上昇を抑えることにより、高周波電磁界印
加手段の電気抵抗増加に伴う損失を低減してランプ効率
の向上を図ることができる。

【００１２】請求項７の発明は、請求項１乃至６の発明
において、ガラスバルブの少なくとも一部に蛍光層が形
成されていない光照射面を設けたものであり、ガラスバ
ルブ内の蛍光体層で生じた光は上記光照射面からガラス
バルブの外に放射されるから、光の放射方向を容易に変
更することができる。

【００１３】

【発明の実施の形態】図１（ａ）及び（ｂ）は本発明の
実施形態を示す側面図及び平面図であり、肉厚が約１ｍ
ｍの透光性を有する耐熱ガラス（パイレックスガラス）
により内部に空間を具備して略円板状に形成されたガラ
スバルブ１と、このガラスバルブ１の後面側に螺旋状に
巻設された高周波電磁界印加手段たる誘導コイル２とを
備えている。円板状のガラスバルブ１の直径の平均値
（図１におけるａ）は約１００ｍｍであって、その厚み
の平均値（図１におけるｂ）は約１５ｍｍであり、この
場合の直径対厚みの比（以下、「アスペクト比」と呼
ぶ。）は、１００／１５≒６．７となる。

【００１４】ガラスバルブ１は２つの部材から構成さ
れ、ガラスバルブ１の後部壁Ｂとなる略平坦な部材（平
坦部材）の内側面には、予めアルミナ粉末を約１時間、
４５０℃の温度で焼き付けることにより反射層Ｒが形成
されている。さらに、上記平坦部材の内側面及び前部壁
Ｆとなるやや湾曲した部材の内側面には、通常の蛍光ラ
ンプに使用される三色の蛍光体の混合物がスプレーコー
ティングされ、乾燥後に約一時間焼き付け処理が施され
て蛍光体層Ｐが形成されている。そして、これらの部材
を気密に組み立てることで略平板状のガラスバルブ１が
形成され、ガラスバルブ１の内壁面においては、後部壁
Ｂ側に反射層Ｒと蛍光体層Ｐとが重ねて形成され、前部
壁Ｆ側には蛍光体層Ｐのみが形成されている。なお、後
部壁Ｂの略中心には内部にゲッター（例えば、SAES Get
ter Co. St101 ）Ｇが封入された排気管１ａが突設され
ている。

【００１５】ガラスバルブ１の内部は、従来行われてい
る蛍光ランプの製造工程に基づいて排気がされ、且つ数
ミリグラム程度の水銀が誘導ヒータにより加熱され水銀
蒸気として供給されるとともに、水銀以外にクリプトン
ガスが０．５Torr程度の圧力に封入されている。但し、
封入する希ガスはキセノンやアルゴンあるいはそれらの
混合物であってもよく、封入圧力についても０．１〜数
Torr程度であってもよい。通常は、ガラスバルブ１の内
部には３００Torr以下の圧力で希ガスや放電ガス（水銀
蒸気など）が封入される。

【００１６】ガラスバルブ１の後部壁Ｂの外側に巻設さ
れる誘導コイル２は、排気管１ａを中心とする略同心円
状に導電線を５回巻回して螺旋状に形成されており、最
外郭の直径は約８０乃至１００ｍｍである。但し、誘導
コイル２の巻数及び最外郭直径等はこれに限定されるも
のではない。この誘導コイル２には、図示しない高周波
電源などから高周波電力が供給され、これにより誘導コ
イル２に発生する高周波電磁界がガラスバルブ１内の放
電ガスを励起して紫外線を放射させ、この紫外線により
蛍光体層Ｐの蛍光物質が可視光を発することで発光する
のである。

【００１７】ここで、誘導コイル２に交番周波数１３．
５６ＭＨｚの高周波出力を約５〜５０Ｗの範囲で印加し
て本実施形態における無電極放電ランプの動作確認を行
った結果について説明する。なお、上記交番周波数は一
例であって、３０ｋＨｚ〜９１５ＭＨｚの領域であれば
よい。本実施形態における無電極放電ランプは、外部の
始動補助具（図示せず）を使用することなく、高周波電
流約１．５Ａ、高周波電圧８０〜１００Ｖから成る数ワ
ットの高周波出力を印加することで始動し、発光中には
誘導コイル２からの反射電力は入力電力に対しておよそ
２％のレベルであった。なお、高周波出力が２０Ｗのと
き、高周波電流は１．２〜１．５Ａ、高周波電圧は１１
０〜１３０Ｖであった。

【００１８】図２は、ガラスバルブ１の最外郭の直径ａ
が１００ｍｍの場合において、誘導コイル２へ印加され
る高周波電力〔Ｗ〕と光出力〔ルーメン〕との関係を調
べた結果を示す図である。同図から明らかなように、光
出力は誘導コイル２へ印加される高周波電力に対して単
調増加している。また、図３は、ガラスバルブ１の最外
郭の直径ａが８０ｍｍ、厚みが１５ｍｍの場合におい
て、周囲温度〔℃〕と相対照度（所定の測定条件で測定
される照度）との関係を調べた結果を示す図である。同
図から明らかなように、周囲温度が約３０℃から６５℃
の間では相対照度が比較的に安定していることがわか
る。ここで、白熱電球型の無電極放電ランプを含めた従
来の蛍光ランプにおいては、温度の上昇に伴ってガラス
バルブ内の水銀蒸気の密度が高くなり、発生した紫外線
が水銀原子に当たって再び吸収される（共鳴吸収）た
め、温度が上昇すると共鳴吸収が増大し、発光光量が減
少して照度が低下してしまっていた。そのため、周囲温
度の高い状況で使用した場合にも高い発光効率を得るた
めに、従来は照明器具の寸法を大きくして放熱を促進す
るようにしていたが、小型の照明器具では高い発光効率
が得られず、また、照明器具の寸法が大型化することで
コストアップにもなっていた。しかしながら、本発明に
係る無電極放電ランプにおいては、上述のようにガラス
バルブ１を高アスペクト比を有する形状に形成したた
め、発生した紫外線が蛍光体層Ｐに到達するまでの行程
が短くなり、その結果、温度上昇によって水銀原子の密
度が高くなっても、発生した紫外線が蛍光体層Ｐに到達
するまでの行程の途中で共鳴吸収される確率が低下する
ので、高い周囲温度下でも照度が低下することがなく、
従来の蛍光ランプに比較して共鳴吸収を減少させること
ができ、温度が上昇しても照度が低下することがないの
である。言い換えれば、本発明に係る無電極放電ランプ
は、従来の蛍光ランプにおける最適な動作温度（一般に
室温２５℃、水銀露点温度４０℃）よりも高い周囲温度
においても充分な照度を得ることができ、しかも、放熱
を促すために照明器具の寸法の大型化や換気装置を設け
たり、あるいは水銀のアマルガムを使用したりする必要
もなく、結果的に本発明の無電極放電ランプを用いれば
低価格で小型の照明器具が提供できる。

【００１９】さらに、図４はガラスバルブ１の最外郭の
直径ａが８５ｍｍ、誘導コイル２に印加される高周波出
力が２０Ｗの場合において、ガラスバルブ１の略中心
（誘導コイル２の略中心に概ね一致する）から半径方向
に対する相対照度の分布を測定した結果を示す図であ
る。図４から明らかなように、本実施形態の無電極放電
ランプでは、略中心から半径方向の照度分布が半径の７
５〜８０％に至るまでほぼ一様である。これは、略同心
円状且つ螺旋状に巻設された誘導コイル２により、ガラ
スバルブ１に高周波電磁界をほぼ均一に印加することが
できるようにしているためである。

【００２０】また、本実施形態では、略平板状に形成し
たガラスバルブ１の後部壁Ｂ側にのみ反射層Ｒが形成し
てあるから、蛍光体層Ｐで生じた光はほとんど全てガラ
スバルブ１の前部壁Ｆ側に放射されることになり、通常
の蛍光ランプのように照明器具として反射板を用いるこ
となく、極めて指向性の高い光源を得ることができる。
しかも、誘導コイル２はガラスバルブ１の後部壁Ｂ側に
配設されているから、放射される光が誘導コイル２によ
って遮られるようなことがなく、非常に高い照明効率を
得ることができる。なお、ガラスバルブ１の前部壁Ｆの
内壁面の少なくとも一部に蛍光体層Ｐを形成しないよう
にしてもよい。この場合には、光の殆どが蛍光体層Ｐの
形成されていない部分から外部に放射されることにな
り、光の照射方向が容易に設定可能となる。しかも、無
電極であるために一般の他の蛍光ランプに比較して長寿
命であるという利点も有している。

【００２１】ところで、ガラスバルブ１の形状は、図１
に示したもの以外にも種々のものが考えられる。例え
ば、図５に示すように後部壁Ｂ及び前部壁Ｆを同一方向
（後部壁Ｂの方向）に湾曲させて断面形状を略半月形に
形成したもの、図６に示すように後部壁Ｂを略平坦とし
前部壁Ｆを下方に膨出させたもの、図７に示すように後
部壁Ｂを上方に膨出させるとともに前部壁Ｆを下方へ膨
出させて成るもの、あるいは図８に示すように後部壁Ｂ
及び前部壁Ｆをともに下方へ湾曲させて成るものなどが
考えられる。ここで、上記各ガラスバルブ１において
は、後部壁Ｂ側に蛍光体層Ｐと反射層Ｒが形成され、前
部壁Ｆ側に蛍光体層Ｐのみが形成されている点、および
後部壁Ｂに近接して誘導コイル（図示せず）が配設され
ている点は図１のものと共通である。また、後部壁Ｂ及
び前部壁Ｆの形状は円形に限らず、正方形や長方形など
の矩形状であってもよい。その場合は、誘導コイルの形
状も矩形状にしてもよい。

【００２２】また、図９に示すように、後部壁Ｂ及び前
部壁Ｆをそれぞれ上方及び下方へ湾曲させて形成したガ
ラスバルブ１に対して、内壁面の全体に蛍光体層Ｐを形
成するとともに前部壁Ｆ側略中央部分を除いて反射層Ｒ
を形成し、反射層Ｒを形成していない孔Ｈの部分からの
み光が放射されるようにしてもよい。あるいは、図１０
に示すように、後部壁Ｂ及び前部壁Ｆを共に略平坦に形
成し、内壁面の全体に蛍光体層Ｐを形成するとともに側
壁Ｓ側の面を除く後部壁Ｂ及び前部壁Ｆ側の面に反射層
Ｒを形成して、側壁Ｓからのみ光が放射されるようにし
てもよい。このような構成とすれば、スポット照明やア
クセント照明用の光源として本発明の無電極放電ランプ
を用いることができる。

【００２３】なお、本実施形態では後部壁Ｂに突設した
排気管１ａ内にゲッターＧを封入するようにしている
が、例えば、図１１に示すようにガラスバルブ１の内部
にゲッターＧを封入するようにしてもよい。ところで、
本実施形態の無電極放電ランプを発光させると、時間の
経過とともに誘導コイル２の温度が上昇することが確認
されたが、誘導コイル２に接続されているリード部材
（図示せず）の温度は上昇していなかったので、上記誘
導コイル２の温度上昇は誘導コイル２に高周波電流が流
れることによる自己発熱のためではなく、主にガラスバ
ルブ１からの熱伝導によるものであると考えられる。そ
こで、図１２に示すように、ガラスバルブ１の後部壁Ｂ
と誘導コイル２との間にテフロンなどの断熱材から成る
断熱層Ｄを設ければ、ガラスバルブ１からの熱伝導を遮
断して誘導コイル２の温度上昇を抑制することができ
る。例えば、断熱層Ｄの厚みを約１．５ｍｍとした場合
に、誘導コイル２の高周波出力損失（高周波電流の自乗
×誘導コイル２の抵抗値）及び反射電力は、高周波出力
が２０−２５Ｗの範囲において１０％を越えるようなこ
とはなかった。

【００２４】

【発明の効果】請求項１の発明は、希ガスや金属蒸気等
の放電ガスが封入され内部に電極を持たないガラスバル
ブと、ガラスバルブ内部の希ガス及び放電ガスに高周波
電磁界を印加する高周波電磁界印加手段とを備えた無電
極放電ランプにおいて、ガラスバルブの対向する一対の
面の外形寸法をこれらの面間距離の略２倍以上に形成す
るとともに、上記面の少なくとも一方における内壁側の
略全部又は一部に可視光を含む光を反射する反射層を形
成し、かつ反射層が形成された領域及び反射層形成領域
以外の領域の少なくとも一方に可視光を放射する蛍光体
層を形成し、反射層が形成された面の外壁側に高周波電
磁界印加手段を配設したので、高周波電磁界の印加によ
りガラスバルブ内に生じる紫外線の光子が辿らなければ
ならない距離が比較的に小さくなり、共鳴吸収を抑制し
てランプの放射効率の減少を防ぐことができ、蛍光体層
から放射された光はガラスバルブの反射層が形成されて
いない箇所から直接あるいは一旦ガラスバルブ内におい
て反射層に反射されてからガラスバルブの外に放射さ
れ、蛍光体層から放射される光の大部分が特定の方向へ
放射されることになり、光の指向性を高めることがで
き、高周波電磁界印加手段が反射層が形成されている面
の外壁側に配設されているため、上記放射光が高周波電
磁界印加手段により遮られることがなく、高効率で且つ
均一な放射光を得ることができるという効果がある。

【００２５】請求項２の発明は、ガラスバルブの対向す
る一対の面を略平坦な面とし、高周波電流が通電される
誘導コイルにて高周波電磁界印加手段を構成したので、
ガラスバルブの外形寸法を小型化することができるとい
う効果がある。請求項３の発明は、ガラスバルブの対向
する一対の面のうちで少なくとも反射層が形成されてい
ない側の面をガラスバルブ内部に向けて湾曲させ、高周
波電流が通電される誘導コイルにて高周波電磁界印加手
段を構成したので、ガラスバルブからの光の放射範囲が
狭められ、いわゆるスポット照明やアクセント照明など
の特殊な照明が容易に得られるという効果がある。

【００２６】請求項４の発明は、ガラスバルブの対向す
る一対の面のうちで少なくとも反射層が形成されていな
い側の面をガラスバルブ外部に向けて湾曲させ、高周波
電流が通電される誘導コイルにて高周波電磁界印加手段
を構成したので、ガラスバルブからの光の放射範囲が拡
げられ、照明する範囲を拡大させることができるという
効果がある。

【００２７】請求項５の発明は、ガラスバルブの対向す
る一対の面を略円形に形成するとともに、略円形の螺旋
状に巻設された誘導コイルをガラスバルブの対向する一
対の面のうちで反射層の形成されている側の外壁面に近
接して配設したので、ガラスバルブ内に高周波電磁界を
効率よく印加することができ、光源としの効率を高める
ことができるという効果があるる。

【００２８】請求項６の発明は、ガラスバルブからの熱
を遮断する断熱手段をガラスバルブと高周波電磁界印加
手段との間に設けたので、ガラスバルブからの熱による
高周波電磁界印加手段の温度上昇を抑えることができ、
高周波電磁界印加手段の電気抵抗増加に伴う損失を低減
してランプ効率の向上を図ることができるという効果が
ある。

【００２９】請求項７の発明は、ガラスバルブの少なく
とも一部に蛍光層が形成されていない光照射面を設けた
ので、ガラスバルブ内の蛍光体層で生じた光が上記光照
射面からガラスバルブの外に放射され、光の放射方向を
容易に変更することができるという効果がある。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の実施形態を示すものであり、（ａ）は
側面断面図、（ｂ）は上部平面図である。

【図２】同上の動作を説明するための説明図である。

【図３】同上の動作を説明するための説明図である。

【図４】同上の動作を説明するための説明図である。

【図５】同上のガラスバルブの他の形状を示す側面断面
図である。

【図６】同上のガラスバルブの他の形状を示す側面断面
図である。

【図７】同上のガラスバルブの他の形状を示す側面断面
図である。

【図８】同上のガラスバルブの他の形状を示す側面断面
図である。

【図９】同上のガラスバルブの他の形状を示す側面断面
図である。

【図１０】同上のガラスバルブの他の形状を示す側面断
面図である。

【図１１】同上の他の構成を示す側面断面図である。

【図１２】同上の別の構成を示す側面断面図である。

【符号の説明】

１ガラスバルブ２誘導コイルＦ前部壁Ｂ後部壁Ｐ蛍光体層Ｒ反射層ａ直径ｂ厚み

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】希ガスや金属蒸気等の放電ガスが封入さ
れ内部に電極を持たないガラスバルブと、ガラスバルブ
内部の希ガス及び放電ガスに高周波電磁界を印加する高
周波電磁界印加手段とを備えた無電極放電ランプにおい
て、ガラスバルブの対向する一対の面の外形寸法をこれ
らの面間距離の略２倍以上に形成するとともに、上記面
の少なくとも一方における内壁側の略全部又は一部に可
視光を含む光を反射する反射層を形成し、かつ反射層が
形成された領域及び反射層形成領域以外の領域の少なく
とも一方に可視光を放射する蛍光体層を形成し、反射層
が形成された面の外壁側に高周波電磁界印加手段を配設
したことを特徴とする無電極放電ランプ。
【請求項２】ガラスバルブの対向する一対の面を略平
坦な面とし、高周波電流が通電される誘導コイルにて高
周波電磁界印加手段を構成したことを特徴とする請求項
１記載の無電極放電ランプ。
【請求項３】ガラスバルブの対向する一対の面のうち
で少なくとも反射層が形成されていない側の面をガラス
バルブ内部に向けて湾曲させ、高周波電流が通電される
誘導コイルにて高周波電磁界印加手段を構成したことを
特徴とする請求項１記載の無電極放電ランプ。
【請求項４】ガラスバルブの対向する一対の面のうち
で少なくとも反射層が形成されていない側の面をガラス
バルブ外部に向けて湾曲させ、高周波電流が通電される
誘導コイルにて高周波電磁界印加手段を構成したことを
特徴とする請求項１記載の無電極放電ランプ。
【請求項５】ガラスバルブの対向する一対の面を略円
形に形成するとともに、略円形の螺旋状に巻設された誘
導コイルをガラスバルブの対向する一対の面のうちで反
射層の形成されている側の外壁面に近接して配設したこ
とを特徴とする請求項２乃至４記載の無電極放電ラン
プ。
【請求項６】ガラスバルブからの熱を遮断する断熱手
段をガラスバルブと高周波電磁界印加手段との間に設け
たことを特徴とする請求項１乃至５記載の無電極放電ラ
ンプ。
【請求項７】ガラスバルブの少なくとも一部に蛍光層
が形成されていない光照射面を設けたことを特徴とする
請求項１乃至６記載の無電極放電ランプ。