JPH0789138A - 多波長電子印刷ヘッド用選択的光学要素 - Google Patents
多波長電子印刷ヘッド用選択的光学要素Info
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- JPH0789138A JPH0789138A JP6157579A JP15757994A JPH0789138A JP H0789138 A JPH0789138 A JP H0789138A JP 6157579 A JP6157579 A JP 6157579A JP 15757994 A JP15757994 A JP 15757994A JP H0789138 A JPH0789138 A JP H0789138A
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Abstract
波長のスポットを生成する方法を提供する。 【構成】 選択光学要素の光学表面に伝達ゾーンを規定
する薄膜コーティング44,46,48,50を付着
し、それぞれのゾーンは所望の波長帯域を伝達させる。
そのゾーンを越えると、表面は特定の波長帯域に対して
実質的に不透明になる。各々の波長のゾーンは個々に計
算して各々の波長の有効口径を与えて全ての波長のスポ
ットサイズが利用者の指定に合致するようにする。 【効果】 本発明により単一の光路と単一の感光体を用
いてフルカラー電子写真を達成することができる。更に
単一の光学要素を光路内の別の光学要素の数を増加する
ことなく多波長のいくつかの有効口径として作用させる
ことができる。
Description
真印刷システムで使用するような多波長作動を有する電
子印刷ヘッドの光学要素に関し、特に感光体の表面上に
集束する様々な波長の特定面積のスポットサイズを形成
する選択的光学要素に関する。
れ、従来技術でよく知られている。即ち基本的に変調レ
ーザビームを感光体の表面にわたり掃引することで荷電
した感光体上に潜像を形成する。次にこの潜像を用いて
静電的に潜像に引き付けられるトナーを通常は普通の用
紙の記録媒体上に転写、溶着して永久画像を形成する。
ると、1組の独特の問題が生じる。例えば電子写真シス
テムは特定のレーザマーキングに対応してどの色を記録
媒体に加えるかを「周知」していなければならない。こ
の問題を克服するため、現在の技術で多くの方法が考案
されている。
光の波長を感光体装置の表面に加えている。一方感光体
は単一波長を、光が感光体に到達する特定の時間や場所
に依って、記録媒体に加える異なる色として判断する。
この種の一般的なシステムでは、フルカラー印刷を生成
するという多通過手法を用いている。このシステムでは
感光体表面を数回通過する(各々の通過を別の色と判断
する)単一の波長の光を生成する。通過毎に異なる色を
供給するため、異なるカラートナーを感光体表面に塗布
し、次に記録媒体に転写する。各々の所望の色を塗布す
るまでこの手順を繰り返す。
光体上で多通過を実行して1ページの印刷を生成するの
に時間がかかる。理論的には1回の通過で記録媒体上に
全ての異なる色を塗ることができれば、印刷は通過回数
に等しい係数でスピードアップすることができる。
1回の通過で塗る「タンデム」システムと称する電子写
真システムがある。一般的なタンデムシステムのアーキ
テクチャは、並列に走るいくつかの独立した光学/電子
写真サブシステムからなる。一般に印刷する所望の色と
同じ数の多くのサブシステムがあり、一般的な印刷通過
では、各々のサブシステムはそれらの潜像をそれらの専
用感光体に同時に形成する。記録媒体はサブシステムか
らサブシステムへ循環させる。記録媒体が各々の専用感
光体を通過すると共に、潜像が媒体に転写される。
の主な欠点はコストである。各々の別々のサブシステム
で多くの光学要素を重複し、それら追加光学要素はシス
テムのコストを増大する。共通光路を用いて多波長によ
り単一感光体をアドレス指定することができればより費
用効果的となる。
いうことは、感光体装置がいくつかの異なる波長に同時
に感応することが必要になる。あるシステムは層状感光
体を設け、それにより各々の層は特定の波長に反応し、
残りの波長を後続の層に渡すようにしている。そのよう
な感光体とシステムはそれぞれ1992年12月9日と
1993年1月4日に出願され、ゼロックスコーポレー
ションに譲渡されたコバックス(Kovacs)らの米国特許出
願番号07/987886号と08/000349号及
び1992年12月9日に出願され、ゼロックスコーポ
レーションに譲渡されたコバックスの米国特許出願番号
07/987885号に記載されている。
の異なる光の波長に用いるときに問題が生じる。全ての
波長に共通の大きさのアパーチャを全ての様々な波長が
通過するとき、感光体表面に形成する異なる波長のスポ
ットは波長により大きさが直接的に変化する。従って波
長が増大すると、画像スポットの大きさも増大する。こ
れは本質的にレンズと鏡からなる単一光路を一般に使用
するレーザプリンタで問題となる。
スポットの大きさは全ての波長に付いて等しくあるべき
である。そうでなければ最終的な印刷物は利用者が意図
したものと異なるものになる。利用者の見解からは赤ス
ポットが青スポットよりも常に大きくなければならない
論理的な理由はない。他のアプリケーションでは、異な
る波長に対して異なるスポットサイズを指定することが
望ましいことがある。例えば利用者は赤色よりも青色に
対して大きなスポットを所望する場合がある。更に利用
者はスポットの正確な大きさを指定することを所望する
場合がある。従って波長に関係なく特定サイズのスポッ
トを生成すると同時に別々の波長の数で光学要素の数が
決まることのない光路を形成するニーズがあった。従っ
て本発明の目的は特定スポットサイズを生成する多波長
用の単一光路を提供することである。
な光学要素に塗布できる薄膜コーティングと、光路内の
多波長源からの画像化スポットの大きさを制御する方法
に関する。本発明の原理に従って作製した選択光学要素
は光学表面を含み、表面には伝達ゾーンを規定する薄膜
コーティングを付着(deposit) し、それぞれのゾーンは
所望の波長帯域を伝達させる。そのゾーンを越えると、
表面は特定の波長帯域に対して実質的に不透明になる。
各々の波長のゾーンは個々に計算して各々の波長の有効
口径を与えて全ての波長のスポットサイズが利用者の指
定に合致するようにする。
ルカラー電子写真を達成することができる。更に単一光
学要素で、光路に別の光学要素の数を増加することなし
に多波長のいくつかの有効口径として作用させることが
できる。
純化した図を示す。レーザ源12は感光体24の表面に
画像化する光を放射する。多ビーム構成では、レーザ1
2はいくつかの密接したレーザダイオードで構成するこ
とができる。それらのダイオードは作動モードにより異
なる波長を放射する。ビームそれ自身は実際には密接に
束にしたビームからなる。更に各々のレーザ源は独自に
アドレス可能である。従って多波長モードでは、異なる
波長を異なる時間に感光体上の異なる場所に画像化して
異なるカラーの色合いを生成することができる。
の光のビームの大きさを調節する。一般的な光学アパー
チャを図2に示す。光学アパーチャ14は一般にガラ
ス、金属などの不透明な材料から構成することができる
不透明なフレーム30で構成する。光はフレーム30の
中心の開口部32を通過する。開口部32はガラスなど
の一部の透光性材料で構成することができる。代わりに
開口部32はフレーム30に空けた孔とすることができ
る。どちらの場合も光学アパーチャ14を通過する光は
入力光学素子16に対する大きさが調節され、一般にア
パーチャによりどの様な形でも集束あるいは分散されな
い。
9からなる。レンズ18はビームを回転ポリゴンミラー
20に対してコリメートする働きをする。レンズ19は
円柱レンズで、接線子午線で屈折力を持たない。回転ポ
リゴンミラーは一般に感光体を水平走査する光線の必要
な偏向をもたらすために用いる。回転ミラーを必要とし
ない多くの他の走査手法が従来技術で知られており、本
発明は特定の走査手法に限定されないことを理解する必
要がある。同様に光学システムを総称的に図1で示して
おり、本発明は従ってそれに限定されない。実際、本発
明は異なる波長の可変の画像スポットサイズを生成する
どの様な特定の光学システムアーキテクチャにも適応さ
せて作動させることができる。
5からなる補正光学要素22を通過する。補正光学要素
22は一般に走査の焦点を合わせるのに用い、回転ポリ
ゴンミラーにある動揺の補正を提供する。光が光学要素
22を出た後、個々の密接に束にしたビーム26、2
7、28、29(図3に示す)が感光体24を照射す
る。
ムでは、様々なビームは異なる色と判断される。上述し
たように、感光体24は層状構成を有することができ
る。各々の層は特定の波長に感応し、他の波長は下の層
に通過させる。それらの層は一方で記録媒体に転写する
別々の色と判断される。本発明は特定の感光体の選択に
限定されないことが理解されよう。
いるならば、異なる光線は様々なスポットサイズで感光
体24上に画像化されることになる。実際、スポットの
大きさは次の式に従って変化する。
する屈折点(例:全幅半最大ないし1/ε2 )の両方の
関数、F#はf数、λは画像化ビームの波長である。f
数は次のように定義される。
間の距離である。
4をその表面に焦点を合わせた4つの異なるビーム2
6、27、28、29を有して示している。それらのビ
ームの波長は次のように関連している。 λ1 <λ2 <λ3 <λ4 (3)
それらの波長に対して直接的に変化し、即ちλ1 最小ス
ポット、λ4 最大スポットとして示されている。
非常に望ましくない。特定の色が一貫して他の色よりも
大きいことは異常である。例えば赤の画素が常に青の画
素よりも大きいという論理的な理由はない。
る所望の大きさの任意の波長のスポットを生成する方法
を提供することで解決する。薄膜コーティングを様々な
光学要素に塗布することで任意の特定の波長に対する有
効口径を制御することができる。例えば本発明は光路内
の光学アパーチャ、レンズあるいは鏡面に適用すること
ができる。特に図4は本発明の原理に従って作製した光
学アパーチャ40を示している。アパーチャ40はガラ
スや金属などの不透明材料から構成できる不透明シェル
42からなる。シェル42の開口部は、事実上異なる波
長に対して異なる大きさの口径を提供する1組の薄膜層
44、46、48、50となっている。
供給する純粋な効果は式2に見ることができる。2つの
異なる波長λ1 、λ4 (ここでλ1 <λ4 )を想定する
と、λ4 の有効口径(即ちAp(λ4 ))がAp
(λ1 )より大きいとすると、λ4のF#(即ちF#
(λ4 ))はF#(λ1 )よりも小さくなる。要約する
と、 Ap(λ4 )>Ap(λ1 )ならばF#(λ4 )<F#(λ1 ) (4) 式1から、波長対有効口径の割合が等しければ、異なる
波長のスポットサイズは等しくなることが分かる。数学
的には、 λ1 /Ap(λ1 )=λ4 /Ap(λ4 )ならば スポットサイズ(λ1 )=スポットサイズ(λ4 ) (5)
制御することで、共通光路を有するシステムで均一なス
ポットサイズを生成することが可能となる。
イズまでの任意の特定スポットサイズを形成することが
できる。これは有効口径を次のように設定することで行
うことができる。 Ap(λ)=(K*焦点距離*λ)/特定スポットサイズ (6)
口径が光学システムで可能なフル口径サイズに等しい場
合に生じる。
ーンを形成することで有効口径を制御する。それらの伝
達ゾーンは異なる薄膜コーティングを異なるゾーンに塗
布することで形成する。それらの異なるコーティングに
より光学的性質に従ってどの波長を伝達し、どれを阻止
するかを決定する。
適用することができる。図4はアパーチャの表面に適用
した本発明を示している。アパーチャ40は4つの伝達
ゾーン44、46、48、50に分割されており、それ
らのゾーンはそれぞれゾーン1、2、3、4と記されて
いる。
830nm、900nmの波長に対して均一のスポット
サイズをもたらすため、異なる有効口径を設けている。
ゾーン4は4つの光の波長全てを伝達するように設計し
ている。ゾーン3は780nm、830nm、900n
mの波長だけを伝達し、670nmの伝達を阻止するよ
うにしている。ゾーン2は830nm、900nmの波
長だけを伝達するようにし、ゾーン1は900nmの波
長だけを伝達するように設計している。本発明は本実施
例のために記述した特定のゾーン数、特定の作動波長、
あるいは特定のコーティングに限定されないことが理解
されよう。実際、本発明はこの手法を任意の数のゾーン
や波長に対して用いることを意図したものである。特定
のコーティングは選択する波長に従って異なる。
様々な薄膜でガラス基板を被覆することで構成してい
る。例えばゾーン4は4つの全ての波長の光を伝達する
ことを意図しているので、ゾーン4は被覆しないままと
し、ガラス基板は全ての波長を伝達する。ゾーン3は標
準長波長通過設計(standard longwave pass design) で
被覆する。標準薄膜用術語を用いると、ゾーン3は次の
ものからなる。
00nm L=SiO2 、n=1.43、1/4波長厚@600n
m S=基板 A=空気
6 L’h/2−A ここでH=TiO2 、n=2.35、1/4波長厚@6
60nm L=SiO2 、n=1.43、1/4波長厚@660n
m ここでh=Al2 O3 、n=1.65、1/4波長厚@
755nm L’=SiO2 、n=1.43、1/4波長厚@755
nm S=基板 A=空気
22nm L=SiO2 、n=1.43、1/4波長厚@722n
m S=基板 A=空気
するが、これは不透明ガラスないし金属あるいは不透明
材料などで被覆したガラスで構成することができる。ア
パーチャ40や様々なゾーンは長方形領域として描いて
いるが、本発明は円形領域その他の異なるスポットジオ
メトリのために最適化した任意に選択した設計に対して
等しく作動する。
御することは、光学アパーチャに限定されない。実際薄
膜コーティングは他の光学要素に付着して同様の効果を
達成することができる。図5は本発明の原理に従って作
製したレンズの斜視図である。図示したレンズ60は平
らな面62と曲面61からなっている。表面62上に
は、薄膜コーティングを付着して伝達ゾーン64、6
6、68、70を規定することができる。アパーチャの
場合と同様に、レンズ60上のコーティングで複数の波
長の有効口径を制御することにより利用者の指定に従っ
てスポットの大きさを調節する。図5のレンズは平らな
面を有して図示されているが、曲率に対して調節するた
めにコーティングの厚さを変える場合は、同様のコーテ
ィングを曲面に対して工夫することができることが理解
されよう。
ングを光学システム内で使用する鏡面に塗布することが
できる。図6は本発明の原理に従って作製した鏡面80
の正面図である。図示するように、鏡面80上に配置し
たコーティングは4つの伝達ゾーン82、84、86、
88をもたらす。鏡面80は平面あるいは曲面とするこ
とができることが理解されよう。
様は、薄膜を光路の入力側に位置する鏡面に塗布するこ
とである。入力側はビームの走査、偏向前の光路部分で
ある。同様に本発明はファセット追跡ないしオーバーフ
ィル光学システムの回転ポリゴンの鏡面ファセットに対
して実施可能であることが理解されよう。
る様々な波長の特定スポットサイズを生成する方法と装
置を提供することが分かる。この特性によりレーザ電子
写真システムは単一の感光体を使用する多波長作動モー
ドからでも均衡の取れたカラー画像を生成することがで
きる。
対して作動し、当業者は選択した特定の波長に適した他
の薄膜コーティングを考案できることが理解すべきであ
る。
波長を伝達し、各々の後続の外部領域は1つの波長を阻
止するように伝達ゾーンを同心円領域として構成した
が、本発明は多様な設計に使用でき、更に本発明は実施
例の設計とアーキテクチャに限定されないことを理解す
べきである。例えば伝達ゾーンはゾーンが同心円状でな
いように設計することができる。代わりにゾーンは1つ
だけないし選択した数の波長を伝達する基板上の個々の
領域とすることができる。代わりに最も外側のゾーンが
全ての波長を伝達し、各々の内部ゾーンが選択した波長
帯域を阻止するようにすることができる。
線方向の概略図である。
である。
る様々な波長の光の画像スポットの相対的な大きさを示
す図である。
ャの正面図である。
図である。
である。
チャ、16 入力光学素子、18,19 レンズ、20
回転ポリゴンミラー、22 補正光学要素、23,2
5 光学要素、24 感光体、26〜29 ビーム、3
0 フレーム、32 開口部、40 光学アパーチャ、
42 不透明シェル、44,46,48,50 薄膜
層、60 レンズ、61 曲面、62 平らな面、6
4,66,68,70 伝達ゾーン、80 鏡面、8
2,84,86,88 伝達ゾーン
Claims (3)
- 【請求項1】 複数の波長によって共有される光路にお
いて、前記複数の波長に対して特定のスポットサイズを
生成するための、次のものを含む光学要素:光路からの
光が当たる表面;伝達ゾーンを規定する前記表面上に配
置された薄膜コーティングであって、各前記領域は波長
の選択帯域の伝達を許容して前記複数の波長の有効口径
が特定のスポットサイズを生成するもの。 - 【請求項2】 複数波長の共通光学システムを有するレ
ーザ電子写真システムにおいて、各々の前記波長のスポ
ットサイズが利用者の指定に合致するように各々の前記
波長の有効口径を生成する伝達ゾーンを有する光学要素
を含む、前記システム。 - 【請求項3】 表面を有する光学要素を作製する方法で
あって、前記要素が共通光学システム内で複数波長の特
定スポットサイズを生成する、次のステップを含む方
法: (A)次式に従って所与の前記波長λについて有効口径
Apを計算し、 Ap(λ)=(K*焦点距離*λ)/特定スポットサイ
ズ (ここでKはアパーチャ照射方法とスポットサイズを規
定する屈折点の両方の関数) (B)前記基板を前記基板上のある領域の境界まで薄膜
で被覆して、前記薄膜が前記波長の伝達を阻止するよう
に前記領域をステップAで計算した前記波長λの前記有
効口径に等しくし、 (C)各々の前記複数波長に対してステップA,Bを繰
り返す。
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