JPH0769432B2 - マグマの状態変化検出方法 - Google Patents
マグマの状態変化検出方法Info
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- JPH0769432B2 JPH0769432B2 JP63068203A JP6820388A JPH0769432B2 JP H0769432 B2 JPH0769432 B2 JP H0769432B2 JP 63068203 A JP63068203 A JP 63068203A JP 6820388 A JP6820388 A JP 6820388A JP H0769432 B2 JPH0769432 B2 JP H0769432B2
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01V—GEOPHYSICS; GRAVITATIONAL MEASUREMENTS; DETECTING MASSES OR OBJECTS; TAGS
- G01V3/00—Electric or magnetic prospecting or detecting; Measuring magnetic field characteristics of the earth, e.g. declination, deviation
- G01V3/12—Electric or magnetic prospecting or detecting; Measuring magnetic field characteristics of the earth, e.g. declination, deviation operating with electromagnetic waves
Description
【発明の詳細な説明】 [産業上の利用分野] 本発明は、地下のマグマから放射又は反射される長波
を、マグマ周辺の地表、地中又は海底で受信し、受信時
刻差をもとにマグマの位置+大きさ+動きを検出する方
法に関するものである。
を、マグマ周辺の地表、地中又は海底で受信し、受信時
刻差をもとにマグマの位置+大きさ+動きを検出する方
法に関するものである。
[従来の技術] 従来の噴火予知のためのマグマ検出技術は、地下のマグ
マの動きに伴う物理+化学現象の観測に基づく技術であ
り、火山性地震、地殻変動、地磁気、重力、電気抵抗、
火山ガス、地下水、温度などの観測に基づいている。
マの動きに伴う物理+化学現象の観測に基づく技術であ
り、火山性地震、地殻変動、地磁気、重力、電気抵抗、
火山ガス、地下水、温度などの観測に基づいている。
[発明が解決しようとする課題] 従来技術による火山予知法では、観測結果と噴火との関
係が明らかになっている一部の火山では、比較的正確な
予知が行われているが、大部分の火山では、従来技術に
よる噴火の予知法は確立されていない。
係が明らかになっている一部の火山では、比較的正確な
予知が行われているが、大部分の火山では、従来技術に
よる噴火の予知法は確立されていない。
これは、従来技術による予知法が多量の観測データの収
集と、膨大な解析作業とを伴うものであるため、このよ
うな態勢をとることが多くの火山では実際上困難である
ことによる。
集と、膨大な解析作業とを伴うものであるため、このよ
うな態勢をとることが多くの火山では実際上困難である
ことによる。
本発明は、従来技術にくらべてより簡単な方法で地下の
マグマの観測データを収集し、高い信頼性で噴火前の地
下のマグマの変化状態を検出できる方法を提供すること
を目的とするものである。
マグマの観測データを収集し、高い信頼性で噴火前の地
下のマグマの変化状態を検出できる方法を提供すること
を目的とするものである。
[課題を解決するための手段] 本発明は、火山噴火の直接原因である地下のマグマを直
接的かつ連続的に計測し、マグマの位置、大きさ、動き
からマグマの変化状態を検出するものであり、特に長波
を利用してマグマの動態を観測することにより、大きな
負担なしに高信頼性の検出を可能にするものである。
接的かつ連続的に計測し、マグマの位置、大きさ、動き
からマグマの変化状態を検出するものであり、特に長波
を利用してマグマの動態を観測することにより、大きな
負担なしに高信頼性の検出を可能にするものである。
噴火とは、地下のマグマの地表への噴出、地中の高圧蒸
気による岩石の噴出、又は地中のマグマが地下水又は海
水と接触したときの爆発をいい、噴火の際には、火口か
ら数km下の、大きさが約1km以上のマグマ溜りから、温
度が約1000℃のマグマが上昇してくることが知られてい
る。それ故、地下のマグマの位置+大きさ+動きを常時
計測できれば、従来技術よりも正確な予知が可能とな
る。
気による岩石の噴出、又は地中のマグマが地下水又は海
水と接触したときの爆発をいい、噴火の際には、火口か
ら数km下の、大きさが約1km以上のマグマ溜りから、温
度が約1000℃のマグマが上昇してくることが知られてい
る。それ故、地下のマグマの位置+大きさ+動きを常時
計測できれば、従来技術よりも正確な予知が可能とな
る。
地下のマグマは、周囲の地殻よりも高温で、それから熱
輻射又は反射される長波の強度は周囲の岩石からよりも
強いため、これを4個所以上で受信し、受信信号間の相
互相関から信号間の受信時刻差を検出し、長波の発生源
又は反射源であるマグマ表面の位置を算出する。
輻射又は反射される長波の強度は周囲の岩石からよりも
強いため、これを4個所以上で受信し、受信信号間の相
互相関から信号間の受信時刻差を検出し、長波の発生源
又は反射源であるマグマ表面の位置を算出する。
本発明の構成の説明に先立ち、長波の意味を明確にして
おく。長波は広く用いられている言葉であるが、必ずし
も一意的ではなく、本明細書では長波を周波数が300kHz
以下の電波とする定義に従っている。
おく。長波は広く用いられている言葉であるが、必ずし
も一意的ではなく、本明細書では長波を周波数が300kHz
以下の電波とする定義に従っている。
300kHz以下の電磁界を検出するセンサをアンテナと考え
る場合は、検出された電磁界を長波と言い、センサを電
極と考える場合は(現在は電圧を測っているが、歴史的
には電界により生じた電流を測ったため)地電流と言
う。即ち、本明細書では、地中の長波と地電流は同じ物
理量である。表土は、通常、比抵抗が103〜105Ωm、屈
折率が2〜4であるため、マグマからの300kHz以上の電
波は表土により0.01〜1dB/mの減衰を受け、地表近くで
観測される頻度は小さい。このため、本発明では、観測
可能な電波は長波としている。
る場合は、検出された電磁界を長波と言い、センサを電
極と考える場合は(現在は電圧を測っているが、歴史的
には電界により生じた電流を測ったため)地電流と言
う。即ち、本明細書では、地中の長波と地電流は同じ物
理量である。表土は、通常、比抵抗が103〜105Ωm、屈
折率が2〜4であるため、マグマからの300kHz以上の電
波は表土により0.01〜1dB/mの減衰を受け、地表近くで
観測される頻度は小さい。このため、本発明では、観測
可能な電波は長波としている。
しかしマグマからの長波を地上で観測する場合は、長波
が地中から大気中へ入射する点が不明、又は1箇所では
ないため、多点+同時観測しても、受信波間の位相差又
は到来方向から波源を高精度で求めることは困難であ
る。
が地中から大気中へ入射する点が不明、又は1箇所では
ないため、多点+同時観測しても、受信波間の位相差又
は到来方向から波源を高精度で求めることは困難であ
る。
そこで本発明では、マグマからの長波を、地中又は海底
等の少なくとも4地点で同時観測し、受信+検出した信
号間の相互相関から信号間の受信時刻差(遅延時間)を
検出し、この遅延時間を用いて長波の発生源又は反射源
であるマグマの位置+大きさ+形を算出し、これらとこ
れらの時間変化からマグマの変化状態を検出するように
している。
等の少なくとも4地点で同時観測し、受信+検出した信
号間の相互相関から信号間の受信時刻差(遅延時間)を
検出し、この遅延時間を用いて長波の発生源又は反射源
であるマグマの位置+大きさ+形を算出し、これらとこ
れらの時間変化からマグマの変化状態を検出するように
している。
第1図は、例示的方法を用いて示された本発明の原理説
明図である。この説明では便宜上、観測点を4個所とし
ているが4個所以上あればよい。
明図である。この説明では便宜上、観測点を4個所とし
ているが4個所以上あればよい。
第1図において、 1は、観測対象のマグマであり、3次元のマグマ像をも
つ。
つ。
2−1ないし2−4は、マグマ1の近傍に設置された4
個所の観測点P1,P2,P3,P4の各々に設置されたアンテ
ナ、例えば地中アンテナである。
個所の観測点P1,P2,P3,P4の各々に設置されたアンテ
ナ、例えば地中アンテナである。
3−1ないし3−4は、アンテナ2−1ないし2−4に
より受信された信号f1,f2,f3,f4をそれぞれ増幅する受
信機である。
より受信された信号f1,f2,f3,f4をそれぞれ増幅する受
信機である。
4−1ないし4−4は、受信機3−1ないし3−4から
出力された信号f1ないしf4を、それぞれアナログ形式あ
るいはデジタル形式で記録するレコーダである。
出力された信号f1ないしf4を、それぞれアナログ形式あ
るいはデジタル形式で記録するレコーダである。
5は、レコーダ4−1ないし4−4から2つずつ、異な
る3組の信号対を取り出し、これらの信号対(図示の例
ではf1−f2,f2−f3,f3−f4)を対象に相互相関をとりそ
れぞれの信号間の受信時刻差(すなわち遅延時間)t12,
t23,t34を求める相関器である。
る3組の信号対を取り出し、これらの信号対(図示の例
ではf1−f2,f2−f3,f3−f4)を対象に相互相関をとりそ
れぞれの信号間の受信時刻差(すなわち遅延時間)t12,
t23,t34を求める相関器である。
6は、受信時刻差t12,t23,t34に基づいて、マグマの位
置、大きさ、形、すなわち3次元のマグマ像を求めるマ
グマ像生成部である。
置、大きさ、形、すなわち3次元のマグマ像を求めるマ
グマ像生成部である。
7は、マグマ像生成部6から連続出力されるマグマ像デ
ータを一定のタイミングで時系列データとして記録する
マグマ像データ記録部である。
ータを一定のタイミングで時系列データとして記録する
マグマ像データ記録部である。
8は、マグマ像の大きさや位置、形などの時間的変化を
解析するマグマ像解析部である。
解析するマグマ像解析部である。
9は、マグマ像解析部の解析結果について、異常判定を
行い、異常の場合に噴火予報を作成する噴火予報部であ
る。
行い、異常の場合に噴火予報を作成する噴火予報部であ
る。
10は、現在あるいは過去のマグマ像、あるいはマグマ像
の時間変化情報、噴火予報等を出力表示する出力部であ
る。
の時間変化情報、噴火予報等を出力表示する出力部であ
る。
上記5あるいは6ないし10の各要素は、計算機上に構築
することができる。
することができる。
[作用] 本発明では、マグマを複数の長波信号の波源の集合体と
見なし、個々の波源の位置を決定することにより、3次
元のマグマ像を求める。
見なし、個々の波源の位置を決定することにより、3次
元のマグマ像を求める。
注目波源をQとし、観測点をPi,Pj(i≠j.i,j=1,2,
…,n.n4)とする(第4図参照)。PiとPjで同時に受
信+検出した信号(時刻tの振幅と位相情報)をそれぞ
れfi,fj(第2図参照)とすると、相互相関関数は次式
で表される。
…,n.n4)とする(第4図参照)。PiとPjで同時に受
信+検出した信号(時刻tの振幅と位相情報)をそれぞ
れfi,fj(第2図参照)とすると、相互相関関数は次式
で表される。
γij(δt)=STfi(t+δt)fj(t)dt (1) ここに、積分範囲Tは、受信された波束を含む時間であ
る。
る。
上式(1)のγij(δt)が極大となるδtの値tijを
求める(波源が2個以上あれば極大値を取るtijの個数
も2個以上となる)。即ち を満足するδt=tijを求める。
求める(波源が2個以上あれば極大値を取るtijの個数
も2個以上となる)。即ち を満足するδt=tijを求める。
地中の長波の平均速度をc,QPi,QPj間の距離をri,rjとす
ると ri−rj=ctij (3) (3)式は、pi,pjを焦点とする回転二葉双曲面である
(第3図参照)。
ると ri−rj=ctij (3) (3)式は、pi,pjを焦点とする回転二葉双曲面である
(第3図参照)。
nが4以上の場合、独立な(3)式が3個以上得られる
から、これらの独立な双曲面に共通な交点として波源Q
を決定できる(第3図参照)。第3図は、4点Pi(i=
1,2,3,4)でマグマからの長波を同時受信し、Piを焦点
とする3個の双曲面の交点として波源Qを求める原理を
示す図であり、11はP1とP3を焦点とする双曲面とP1,P2,
P3,P4の深影点を含む平面との交線(以下、双曲線とい
う)、12はP2とP4を焦点とする双曲線、13はP1とP4を焦
点とする双曲線である。
から、これらの独立な双曲面に共通な交点として波源Q
を決定できる(第3図参照)。第3図は、4点Pi(i=
1,2,3,4)でマグマからの長波を同時受信し、Piを焦点
とする3個の双曲面の交点として波源Qを求める原理を
示す図であり、11はP1とP3を焦点とする双曲面とP1,P2,
P3,P4の深影点を含む平面との交線(以下、双曲線とい
う)、12はP2とP4を焦点とする双曲線、13はP1とP4を焦
点とする双曲線である。
観測点Piは受信+検出された信号波形が第2図(a)、
観測点Pjのそれが第2図(b)の場合、(1)式のδt
が第2図(a)のtijに等しいときγ(δt)は最大と
なる。ct31=ct42=ct41=1の場合、(3)式は次の様
になる。
観測点Pjのそれが第2図(b)の場合、(1)式のδt
が第2図(a)のtijに等しいときγ(δt)は最大と
なる。ct31=ct42=ct41=1の場合、(3)式は次の様
になる。
r3−r1=1 (4) r4−r2=1 (5) r4−r1=1 (6) Q,Pi(i=1,2,3,4)が同一平面内にあり、P1,P2,P3,P4
がそれぞれ(2,0),(0,2),(−2,0),(−2,−
2)の場合、(4)〜(6)式の双曲面と上記平面の交
線は第3図の双曲線11〜13の様になる。双曲線11〜13を
直角座標で表すと次式の様になる。
がそれぞれ(2,0),(0,2),(−2,0),(−2,−
2)の場合、(4)〜(6)式の双曲面と上記平面の交
線は第3図の双曲線11〜13の様になる。双曲線11〜13を
直角座標で表すと次式の様になる。
x2−y2/3=1 (4′) −x2/3+y2=1 (5′) 2xy+2x−2y=3 (6′) 双曲線11,12,13の交点が波源Qであるとともに、
(4′)〜(6′)式を解析的に解いた値 がQでもある。
(4′)〜(6′)式を解析的に解いた値 がQでもある。
上記の観測、計算を連続的に行えば、波源域の立体像を
時刻の関数として画くことができる。
時刻の関数として画くことができる。
従来の技術では、波源の算出誤差が50km程度あり、波原
域の大きさと同程度であったため、波源の三次元分布を
求めることは不可能であったが、本発明では、地殻中の
減衰や、多重反射の少ない長波を用いているため、長波
の平均速度cの誤差により生ずる系統誤差を除けば、波
源の誤差の大部分はtijの算出誤差Δtijで決まる。長波
の観測周波数帯幅が、例えば8kHzの場合、Δtijは10-5
秒以下とすることができ、地中の長波の平均速度cは約
108m/sであるら、上述のようにcよる誤差を無視すれ
ば、ctijの誤差は約1kmとなる。即ち、波源は相対誤差
約1kmで算出できる。波源の相対誤差が1kmならば、波源
域を画き出すことができる。即ち、地中又は海底の少く
とも4地点で連続観測すれば、三次元のマグマ像(上半
面)を求めることが可能となる。
域の大きさと同程度であったため、波源の三次元分布を
求めることは不可能であったが、本発明では、地殻中の
減衰や、多重反射の少ない長波を用いているため、長波
の平均速度cの誤差により生ずる系統誤差を除けば、波
源の誤差の大部分はtijの算出誤差Δtijで決まる。長波
の観測周波数帯幅が、例えば8kHzの場合、Δtijは10-5
秒以下とすることができ、地中の長波の平均速度cは約
108m/sであるら、上述のようにcよる誤差を無視すれ
ば、ctijの誤差は約1kmとなる。即ち、波源は相対誤差
約1kmで算出できる。波源の相対誤差が1kmならば、波源
域を画き出すことができる。即ち、地中又は海底の少く
とも4地点で連続観測すれば、三次元のマグマ像(上半
面)を求めることが可能となる。
[実施例] 第4図の様に、例えば、陸域では鋼管深井戸をモノポー
ルアンテナとし、海域では海底に布設したケーブルをダ
イポールアンテナ又はループアンテナとして、噴火前兆
の長波を観測する。
ルアンテナとし、海域では海底に布設したケーブルをダ
イポールアンテナ又はループアンテナとして、噴火前兆
の長波を観測する。
第4図において、14は地殻、15は海底、2iは鋼管深井戸
利用のモノポールアンテナ、2jは海底に布設したダイポ
ールアンテナ又はループアンテナ、3は長波の受信機、
16は伝送ケーブル、17は計算機(CPU)である。
利用のモノポールアンテナ、2jは海底に布設したダイポ
ールアンテナ又はループアンテナ、3は長波の受信機、
16は伝送ケーブル、17は計算機(CPU)である。
第5図及び第6図に、本発明のより詳しい実施例の構成
を示す。
を示す。
第5図及び第6図中、1は火山のマグマ、14はマグマ近
傍の地殻、2は受信アンテナ、3は受信機、18は時間参
照用の時間信号を発生する時間信号発生器(Time)、19
は受信信号と時間信号を合成する合波器、4はアナログ
記録形式のレコーダ、4i及び4jはそれぞれ観測点Pi及び
Pjで記録した信号の再生用レコーダ、20はA/Dコンバー
タ、17は計算機(CPU)である。
傍の地殻、2は受信アンテナ、3は受信機、18は時間参
照用の時間信号を発生する時間信号発生器(Time)、19
は受信信号と時間信号を合成する合波器、4はアナログ
記録形式のレコーダ、4i及び4jはそれぞれ観測点Pi及び
Pjで記録した信号の再生用レコーダ、20はA/Dコンバー
タ、17は計算機(CPU)である。
以下に、第5図及び第6図について、詳細を説明する。
第5図において、温度Tc(以下温度は絶対温度K)の地
殻14の中に、温度Tmのマグマ1がある場合、アンテナ2
から見た観測温度(observed temperature)Tbは、次式
で表される。
殻14の中に、温度Tmのマグマ1がある場合、アンテナ2
から見た観測温度(observed temperature)Tbは、次式
で表される。
Tb=αTm+(1−α)Tc (7) ここに、α:マグマ1とアンテナ2間の電波の減衰 0
α1 アンテナ2は無指向性とすると、アンテナ2の出力(=
KTaB、ここにK:ボルツマン常数、B:帯域幅)に対応する
アンテナ温度Taは、次式で表される。
α1 アンテナ2は無指向性とすると、アンテナ2の出力(=
KTaB、ここにK:ボルツマン常数、B:帯域幅)に対応する
アンテナ温度Taは、次式で表される。
ここに、ΔΩ:アンテナ2から見たマグマ1の立体角
(rad)。
(rad)。
上式(8)の右辺の第1項 のみがマグマ1からの輻射(信号)に対応する温度であ
るから、信号の受信電力に対応する信号温度Tsigは次式
で表される。
るから、信号の受信電力に対応する信号温度Tsigは次式
で表される。
一方、信号の検出限界は次式で表される。
ここに、ΔTmin:検出可能最小温度 Tsys:システム温度 ≒アンテナ雑音温度+受信機雑音温度 B:検波前の受信周波数帯域幅(Hz) T:検波後の積分時間(s) 同じ信号を同一性能のアンテナ+受信機で2個所で受信
した場合の相関振幅(受信データ中、相関のとれる信号
の全信号に対する割合 は次式で表される。
した場合の相関振幅(受信データ中、相関のとれる信号
の全信号に対する割合 は次式で表される。
但し、上式は2個所で受信する際、2個のアンテナが構
成する干渉計の半値幅が、アンテナからマグマを見る視
角よりも小さい場合の値。
成する干渉計の半値幅が、アンテナからマグマを見る視
角よりも小さい場合の値。
観測Piの受信信号をfi(t)、観測Piの受信信号をf
j(t)とすると(第6図参照)、 が極大、又は が極小となるときのδtが、求める信号間の遅延時間t
ijである。
j(t)とすると(第6図参照)、 が極大、又は が極小となるときのδtが、求める信号間の遅延時間t
ijである。
4個所以上で観測し、3個以上の独立なtijが得られれ
ば、前述したように、Pi、Pjを焦点とする独立な3個以
上の双曲面の交点として、マグマ表面の位置Qが求めら
れる 本発明により算出されるマグマ表面位置の算出誤差は、
地中の長波の平均速度cを一定としているため、その絶
対誤差はかなり大きなものとなろう。しかし、相対誤差
は平均速度cの誤差の影響をあまり受けないため小さく
なり、マグマからの長波の連続観測により、マグマの位
置+大きさ+形の変化はかなり正確に知ることができ、
これらを基に、従来の手法よりも正確な噴火予測が可能
となる。
ば、前述したように、Pi、Pjを焦点とする独立な3個以
上の双曲面の交点として、マグマ表面の位置Qが求めら
れる 本発明により算出されるマグマ表面位置の算出誤差は、
地中の長波の平均速度cを一定としているため、その絶
対誤差はかなり大きなものとなろう。しかし、相対誤差
は平均速度cの誤差の影響をあまり受けないため小さく
なり、マグマからの長波の連続観測により、マグマの位
置+大きさ+形の変化はかなり正確に知ることができ、
これらを基に、従来の手法よりも正確な噴火予測が可能
となる。
前述の(7)〜(11)式に於て、変数が下記の標準的な
値を取るものとする。
値を取るものとする。
マグマ温度 Tm=1300K (12) マグマ周辺の地殻温度 Tc=300K (13) 減衰 α=0.01(20dB) (14) マグマを見る立体角 ΔΩ=0.01×4π (15) システム温度 Tsys=600K (16) 帯域幅 B=8kHz (17) (受信周波数帯:1〜9kHz) 積分時間 T=4500s (18) (12)〜(14)式を(7)式に代入すると 観測温度 Tb=310K (7)′ (7)′、(13)、(15)式を(8)式に代入すると アンテナ温度 Ta=300.1K (8)′ (12)〜(15)式を(9)式に代入すると 信号温度 Tsig=0.1K (9)′ (16)〜(18)式を(10)式に代入すると 検出可能最小温度 Tmin=0.1K (10)′ (9)′、(16)式を(11)式に代入すると 相関振幅 ρ=0.017% (11)′ 上記の計算例から、Tm、Tc、Tsys、Tが上記の値のとき αΔΩ4π×10-4 ならば、マグマが検出でき、そのときの相関振幅は0.01
7%以上であることがわかる マグマが、観測点Pi、Pjから10km以内にあり半径が2km
以上ならばΔΩ0.01×4πが満たされ、地殻の比抵抗
が、105Ωm以上ならばα0.01も満たされる。Pi、Pj
の距離を約10kmにとり、信号fi、fi間の遅延時間tijを1
0-5秒の精度で検出すれば、地中の長波の速度は約108m/
sだから、約1kmの精度でマグマの位置が算出できること
になる。
7%以上であることがわかる マグマが、観測点Pi、Pjから10km以内にあり半径が2km
以上ならばΔΩ0.01×4πが満たされ、地殻の比抵抗
が、105Ωm以上ならばα0.01も満たされる。Pi、Pj
の距離を約10kmにとり、信号fi、fi間の遅延時間tijを1
0-5秒の精度で検出すれば、地中の長波の速度は約108m/
sだから、約1kmの精度でマグマの位置が算出できること
になる。
第5図及び第6図は受信した信号をアナログで記録する
場合の例であるが、デジタルで記録することも可能であ
る。ディジタルで記録した場合は、A/Dコンバータ20は
不用となる。
場合の例であるが、デジタルで記録することも可能であ
る。ディジタルで記録した場合は、A/Dコンバータ20は
不用となる。
なおアンテナ2で受信する長波は、マグマからの熱輻射
の長波の他、人工+自然雑音の長波のマグマからの反射
波が、人為的にマグマに向けて送信した長波の反射波の
いずれであってもよい。
の長波の他、人工+自然雑音の長波のマグマからの反射
波が、人為的にマグマに向けて送信した長波の反射波の
いずれであってもよい。
[発明の効果] 本発明では、まず噴火の原因となる火山のマグマの位
置、大きさ、動きを知り、これらを基に噴火の予測を行
う。即ち、噴火の規模はマグマの大きさから、場所は地
表近くのマグマの移動方向から、噴火の日時はマグマの
地表までの距離と移動速度から推定する。それ故、海底
火山を含め、総ての火山の噴火予測に適用できるという
効果がある。
置、大きさ、動きを知り、これらを基に噴火の予測を行
う。即ち、噴火の規模はマグマの大きさから、場所は地
表近くのマグマの移動方向から、噴火の日時はマグマの
地表までの距離と移動速度から推定する。それ故、海底
火山を含め、総ての火山の噴火予測に適用できるという
効果がある。
第1図は、本発明の原理説明図、第2図は2個所の観測
点Pi,Pjで受信された信号fi,fj間の受信時刻差tijを説
明する信号波形図、第3図は本発明において波源Qを算
出する手法の説明図、第4図は本発明の1実施例の説明
図、第5図及び第6図は本発明の1実施例の細部説明図
である。 第1図中、 1:マグマ 2−1〜2−4:アンテナ 3−1〜3−4:受信機 4−1〜4−4:レコーダ 5:相関器 6:マグマ像生成部 7:マグマ像記憶部 8:マグマ像解析部 9:噴火予報部 10:出力部 第3図中、 P1,P2,P3,P4:長波の観測点 Q:長波の発生地点又は反射地点(波源) 11:P1とP3を焦点とする双曲面とP1,P2,P3,P4の投影点を
含む平面との交線(以下、双曲線という) 12:P2とP4を焦点とする双曲線 13:P1とP4を焦点とする双曲線 第4図中 2i:鋼管深井戸利用のモノポールアンテナ 2j:海底に布設したループアンテナ又はモノポールアン
テナ 3:受信機 14:地殻 15:海底 16:伝送ケーブル 17:計算機 第5図中 1:マグマ 2:アンテナ 3:受信機 4:レコーダ 14:地殻 18:時間信号発生器 19:合成器 第6図中 4i,4j:観測点Pi,Pjで記録した信号再生用レコーダ 17:計算機 20:A/Dコンバータ
点Pi,Pjで受信された信号fi,fj間の受信時刻差tijを説
明する信号波形図、第3図は本発明において波源Qを算
出する手法の説明図、第4図は本発明の1実施例の説明
図、第5図及び第6図は本発明の1実施例の細部説明図
である。 第1図中、 1:マグマ 2−1〜2−4:アンテナ 3−1〜3−4:受信機 4−1〜4−4:レコーダ 5:相関器 6:マグマ像生成部 7:マグマ像記憶部 8:マグマ像解析部 9:噴火予報部 10:出力部 第3図中、 P1,P2,P3,P4:長波の観測点 Q:長波の発生地点又は反射地点(波源) 11:P1とP3を焦点とする双曲面とP1,P2,P3,P4の投影点を
含む平面との交線(以下、双曲線という) 12:P2とP4を焦点とする双曲線 13:P1とP4を焦点とする双曲線 第4図中 2i:鋼管深井戸利用のモノポールアンテナ 2j:海底に布設したループアンテナ又はモノポールアン
テナ 3:受信機 14:地殻 15:海底 16:伝送ケーブル 17:計算機 第5図中 1:マグマ 2:アンテナ 3:受信機 4:レコーダ 14:地殻 18:時間信号発生器 19:合成器 第6図中 4i,4j:観測点Pi,Pjで記録した信号再生用レコーダ 17:計算機 20:A/Dコンバータ
Claims (1)
- 【請求項1】適宜に隔離した4個所以上の受信点でマグ
マからの長波を受信し、各受信点で取得した受信信号間
の相互相関から各信号間の受信時刻差を求め、該受信時
刻差に基づいてマグマの位置・大きさ・形状を算出する
マグマ状態検出行程を時間経過に伴って繰り返し、マグ
マの状態変化を検出するようにしたことを特徴とするマ
グマの状態変化検出方法。
Priority Applications (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63068203A JPH0769432B2 (ja) | 1988-03-24 | 1988-03-24 | マグマの状態変化検出方法 |
US07/319,721 US4961143A (en) | 1988-03-24 | 1989-03-07 | Method of predicting volcanic eruptions |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63068203A JPH0769432B2 (ja) | 1988-03-24 | 1988-03-24 | マグマの状態変化検出方法 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH01242985A JPH01242985A (ja) | 1989-09-27 |
JPH0769432B2 true JPH0769432B2 (ja) | 1995-07-31 |
Family
ID=13367002
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP63068203A Expired - Lifetime JPH0769432B2 (ja) | 1988-03-24 | 1988-03-24 | マグマの状態変化検出方法 |
Country Status (2)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US4961143A (ja) |
JP (1) | JPH0769432B2 (ja) |
Families Citing this family (8)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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JPH03205587A (ja) * | 1990-01-06 | 1991-09-09 | Yuuseishiyou Tsushin Sogo Kenkyusho | 火山性微動の相互相関による発生領域の決定法 |
JP2598350B2 (ja) * | 1991-09-27 | 1997-04-09 | 理研電子株式会社 | 噴火・火山性地震の予知方法及びその装置 |
JP2671092B2 (ja) * | 1992-12-25 | 1997-10-29 | 理研電子株式会社 | 火山活動方向観測装置 |
GB9403245D0 (en) * | 1994-02-21 | 1994-04-13 | Univ Manitoba | A device to monitor chemical reactions |
GB9909040D0 (en) * | 1999-04-20 | 1999-06-16 | Flight Refueling Ltd | Systems and methods for locating subsurface objects |
JP2002082176A (ja) * | 2000-09-07 | 2002-03-22 | Kato Hiroshi | 発生の予測を必要とする事象を推測するためのデータを提供するシステム |
US7280920B1 (en) * | 2005-06-29 | 2007-10-09 | Whiteside Lowell S | Method and apparatus for forecasting earthquakes and making informed risk management decisions |
US20110076940A1 (en) * | 2009-09-25 | 2011-03-31 | Mark Rhodes | Underwater wireless communications hotspot |
Family Cites Families (6)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE2812490A1 (de) * | 1978-03-22 | 1979-09-27 | Texaco Ag | Verfahren zur ermittlung der raeumlichen ausdehnung von untertaegigen reaktionen |
US4463357A (en) * | 1981-11-17 | 1984-07-31 | The United States Of America As Represented By The Administrator Of The National Aeronautics And Space Administration | Method and apparatus for calibrating the ionosphere and application to surveillance of geophysical events |
US4604699A (en) * | 1984-01-25 | 1986-08-05 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Interior | General earthquake observation system |
US4703278A (en) * | 1984-10-09 | 1987-10-27 | Texaco Inc. | Well logging disc coil receiving means and method |
JPS63184088A (ja) * | 1987-01-27 | 1988-07-29 | Radio Res Lab | 地震前兆の電界変動の観測法 |
JPH0194286A (ja) * | 1987-10-07 | 1989-04-12 | Yuuseishiyou Tsushin Sogo Kenkyusho | 地震前兆の長波・地電流の発生領域のトモグラフィ法 |
-
1988
- 1988-03-24 JP JP63068203A patent/JPH0769432B2/ja not_active Expired - Lifetime
-
1989
- 1989-03-07 US US07/319,721 patent/US4961143A/en not_active Expired - Lifetime
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
US4961143A (en) | 1990-10-02 |
JPH01242985A (ja) | 1989-09-27 |
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
S533 | Written request for registration of change of name |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: R313533 |
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R350 | Written notification of registration of transfer |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: R350 |
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