JPH0737709A - 磁性発熱素子及びそれに用いる磁性材料 - Google Patents
磁性発熱素子及びそれに用いる磁性材料Info
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- JPH0737709A JPH0737709A JP5178730A JP17873093A JPH0737709A JP H0737709 A JPH0737709 A JP H0737709A JP 5178730 A JP5178730 A JP 5178730A JP 17873093 A JP17873093 A JP 17873093A JP H0737709 A JPH0737709 A JP H0737709A
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 Ｍｎ−Ｚｎ−Ｃｕ系フェライト材において，
電磁波印加による加温速度の向上と，加熱温度の向上
（Ｔｃ４０℃〜２００℃の範囲）を可能とする磁性発熱
素子とそれに用いる磁性材料を提供すること。 【構成】 磁性発熱素子用磁性材料は，主成分の組成比
がａ（Ｎｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ
3 （但し，ａ＋ｂ＋ｃ＝１００，０≦ｘ≦１．０，２７
≦ｂ≦３５，４６．５≦ｃ≦５３．０）で表され，キュ
ーリー温度が４０℃〜２００℃の温度範囲内にある。磁
性発熱素子は，この磁性材料を用いている。
電磁波印加による加温速度の向上と，加熱温度の向上
（Ｔｃ４０℃〜２００℃の範囲）を可能とする磁性発熱
素子とそれに用いる磁性材料を提供すること。 【構成】 磁性発熱素子用磁性材料は，主成分の組成比
がａ（Ｎｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ
3 （但し，ａ＋ｂ＋ｃ＝１００，０≦ｘ≦１．０，２７
≦ｂ≦３５，４６．５≦ｃ≦５３．０）で表され，キュ
ーリー温度が４０℃〜２００℃の温度範囲内にある。磁
性発熱素子は，この磁性材料を用いている。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は，交流磁界印加による磁
性発熱素子及びそれに使用するフェライト磁性発熱材料
に関するものである。
性発熱素子及びそれに使用するフェライト磁性発熱材料
に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】一般に，癌あるいは脳腫瘍等の異常細胞
と正常細胞との間には熱感受性の差異が存在することが
知られている。したがって，体温より数℃昇温すること
により，異常細胞の増殖を抑制したり，減少したりする
効果が確認されている。この治療法は温熱療法といわ
れ，放射線治療や化学治療の補助療法としても注目され
ている。
と正常細胞との間には熱感受性の差異が存在することが
知られている。したがって，体温より数℃昇温すること
により，異常細胞の増殖を抑制したり，減少したりする
効果が確認されている。この治療法は温熱療法といわ
れ，放射線治療や化学治療の補助療法としても注目され
ている。
【０００３】このような温熱療法における加温方式に関
しては，種々の方式が提案され，全身加温方式（直接的
加温方式）と超音波や電磁波等を利用する局所加温方式
（間接的加温方式）が実用化されている。しかしなが
ら，いずれの方式においても，加温部分での温度計測や
発熱量の制御，生体深部の加温等に，解決すべき課題も
数多く残されている。
しては，種々の方式が提案され，全身加温方式（直接的
加温方式）と超音波や電磁波等を利用する局所加温方式
（間接的加温方式）が実用化されている。しかしなが
ら，いずれの方式においても，加温部分での温度計測や
発熱量の制御，生体深部の加温等に，解決すべき課題も
数多く残されている。
【０００４】ところで，電磁波を利用した局所加温方式
において，その中でも，発熱素子として磁性材料のキュ
ーリー温度Ｔｃを利用して発熱温度を制御するものが提
案されている。この方式は，磁性材料に電磁波を印加す
ると，Ｔｃ以下では発熱し，Ｔｃ以上では非磁性となる
ので発熱しなくなることにより，加熱温度を制御するも
のである。
において，その中でも，発熱素子として磁性材料のキュ
ーリー温度Ｔｃを利用して発熱温度を制御するものが提
案されている。この方式は，磁性材料に電磁波を印加す
ると，Ｔｃ以下では発熱し，Ｔｃ以上では非磁性となる
ので発熱しなくなることにより，加熱温度を制御するも
のである。
【０００５】この加温方式は，村上，松木等により，ソ
フトヒーティング法として提案されている｛参考文献：
Soft Heating-A New Method of Heating Using Tempera
ture-Sensitive Magnetic Materials, IEE Transaction
on Magnetics, Vol. MAG-18, No.6, pp 1788-1790 (19
82) ，及びソフトヒーティングの生体治療への応用，電
気学会誌，Vol. 104, No.2, pp 99-101(1984) } 。
フトヒーティング法として提案されている｛参考文献：
Soft Heating-A New Method of Heating Using Tempera
ture-Sensitive Magnetic Materials, IEE Transaction
on Magnetics, Vol. MAG-18, No.6, pp 1788-1790 (19
82) ，及びソフトヒーティングの生体治療への応用，電
気学会誌，Vol. 104, No.2, pp 99-101(1984) } 。
【０００６】ここで，ソフトヒーティング法とは，感温
磁性材料と呼ばれる低キューリー温度を有する磁性材料
を生体内に埋め込み，生体の外部から高周波交番磁界で
励磁することにより発生する磁性材料の鉄損を発熱源と
して，透磁率等の温度変化によって温度制御を行う方式
である。すなわち，励磁される磁性材料の温度が材料の
Ｔｃに達すると発熱は停止し，外部から温度制御回路を
付加することなく定温加熱を行なえる特長を有してい
る。この方法では，生体内に埋め込んだ磁性材料を使用
するため，局所的かつ深部加温が可能となるという特長
を有する。
磁性材料と呼ばれる低キューリー温度を有する磁性材料
を生体内に埋め込み，生体の外部から高周波交番磁界で
励磁することにより発生する磁性材料の鉄損を発熱源と
して，透磁率等の温度変化によって温度制御を行う方式
である。すなわち，励磁される磁性材料の温度が材料の
Ｔｃに達すると発熱は停止し，外部から温度制御回路を
付加することなく定温加熱を行なえる特長を有してい
る。この方法では，生体内に埋め込んだ磁性材料を使用
するため，局所的かつ深部加温が可能となるという特長
を有する。
【０００７】従来，この方法に用いられる感温磁性材料
として，感温フェライト材が用いられていた。このフェ
ライト材はＴｃが約４０〜６０℃を示すＭｎ−Ｚｎ−Ｃ
ｕ系フェライトであり，スピネル型結晶構造を有するも
のである。このスピネル型フェライトは軟磁性を示すフ
ェライトとして良く知られている。
として，感温フェライト材が用いられていた。このフェ
ライト材はＴｃが約４０〜６０℃を示すＭｎ−Ｚｎ−Ｃ
ｕ系フェライトであり，スピネル型結晶構造を有するも
のである。このスピネル型フェライトは軟磁性を示すフ
ェライトとして良く知られている。
【０００８】近年，この方法においても，加温速度を向
上したり，更に高温とし異常細胞を焼滅できる程度の加
熱も要求されてきている。この要求に対し，現状で対応
する方法として，加温速度向上に関しては，磁性体への
供給エネルギーを大きくすれば良く，高周波化，強磁界
化の方向で可能となる。
上したり，更に高温とし異常細胞を焼滅できる程度の加
熱も要求されてきている。この要求に対し，現状で対応
する方法として，加温速度向上に関しては，磁性体への
供給エネルギーを大きくすれば良く，高周波化，強磁界
化の方向で可能となる。
【０００９】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら，上述の
方法において，現状では１００ＫＨｚの電磁波を印加し
ているが，人体への影響を考えると２００ｋＨｚが上限
と考えられている。また，強磁界化とすると周辺への電
磁障害が憂慮される。したがって，これらの方策はでき
れば回避する方が良いといえる。
方法において，現状では１００ＫＨｚの電磁波を印加し
ているが，人体への影響を考えると２００ｋＨｚが上限
と考えられている。また，強磁界化とすると周辺への電
磁障害が憂慮される。したがって，これらの方策はでき
れば回避する方が良いといえる。
【００１０】一方，更に加熱上限温度を上昇するために
は，フェライト材料のＴｃを向上させる必要がある。こ
れは材料固有の特性値であるので，それに適合した材料
を開発する必要がある。現在，この加熱方式における磁
性材料のＴｃとして，４０℃〜２００℃の範囲が要求さ
れつつある。
は，フェライト材料のＴｃを向上させる必要がある。こ
れは材料固有の特性値であるので，それに適合した材料
を開発する必要がある。現在，この加熱方式における磁
性材料のＴｃとして，４０℃〜２００℃の範囲が要求さ
れつつある。
【００１１】そこで，本発明の技術的課題は，上記要求
に対応するものであり，従来のＭｎ−Ｚｎ−Ｃｕ系フェ
ライト材に比べ，電磁波印加による加温速度の向上と，
加熱温度の向上（Ｔｃ４０℃〜２００℃の範囲）を可能
とする磁性発熱素子とそれに用いる磁性材料を提供する
ことにある。
に対応するものであり，従来のＭｎ−Ｚｎ−Ｃｕ系フェ
ライト材に比べ，電磁波印加による加温速度の向上と，
加熱温度の向上（Ｔｃ４０℃〜２００℃の範囲）を可能
とする磁性発熱素子とそれに用いる磁性材料を提供する
ことにある。
【００１２】
【課題を解決するための手段】本発明者等は，種々検討
を重ねた結果，Ｍｎ−Ｚｎ−Ｃｕ系フェライト材に比
べ，磁芯損失が数倍〜１桁程度大きいＮｉ−Ｃｕ−Ｚｎ
系フェライト材を発熱材料として使用することにより，
加温速度の著しい向上と適正な加熱温度（Ｔｃ）を，印
加磁界の高周波化，強度向上を必要とせずに達成できる
ことを発見し，本発明を成すに至ったものである。
を重ねた結果，Ｍｎ−Ｚｎ−Ｃｕ系フェライト材に比
べ，磁芯損失が数倍〜１桁程度大きいＮｉ−Ｃｕ−Ｚｎ
系フェライト材を発熱材料として使用することにより，
加温速度の著しい向上と適正な加熱温度（Ｔｃ）を，印
加磁界の高周波化，強度向上を必要とせずに達成できる
ことを発見し，本発明を成すに至ったものである。
【００１３】本発明によれば，主成分の組成比がａ（Ｎ
ｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ3 （但
し，ａ＋ｂ＋ｃ＝１００，０≦ｘ≦１．０，２７≦ｂ≦
３５，４６．５≦ｃ≦５３．０）で表され，キューリー
温度が４０℃〜２００℃の温度範囲内にあることを特徴
とする磁性発熱素子用磁性材料が得られる。
ｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ3 （但
し，ａ＋ｂ＋ｃ＝１００，０≦ｘ≦１．０，２７≦ｂ≦
３５，４６．５≦ｃ≦５３．０）で表され，キューリー
温度が４０℃〜２００℃の温度範囲内にあることを特徴
とする磁性発熱素子用磁性材料が得られる。
【００１４】本発明によれば，細長い棒状のフェライト
磁性体であって，交流磁界を印加し，昇温することを特
徴とする磁性発熱素子が得られる。
磁性体であって，交流磁界を印加し，昇温することを特
徴とする磁性発熱素子が得られる。
【００１５】本発明によれば，前記磁性発熱素子におい
て，前記フェライト磁性体は，主成分の組成比がａ（Ｎ
ｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ3 （但
し，ａ＋ｂ＋ｃ＝１００，０≦ｘ≦１．０，２７≦ｂ≦
３５，４６．５≦ｃ≦５３．０）で表され，キューリー
温度が４０℃〜２００℃の温度範囲内にあることを特徴
とする磁性発熱素子が得られる。
て，前記フェライト磁性体は，主成分の組成比がａ（Ｎ
ｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ3 （但
し，ａ＋ｂ＋ｃ＝１００，０≦ｘ≦１．０，２７≦ｂ≦
３５，４６．５≦ｃ≦５３．０）で表され，キューリー
温度が４０℃〜２００℃の温度範囲内にあることを特徴
とする磁性発熱素子が得られる。
【００１６】ここで，Ｎｉ−Ｃｕ−Ｚｎ系フェライト材
の磁芯損失が大きい理由は，ヒステリシス損失及び残留
損失が大きいことに起因するものである。したがって，
このＮｉ−Ｃｕ−Ｚｎ系フェライト材固有の特性である
といえる。このようなフェライト磁性材料は，主成分の
組成比をａ（Ｎｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦ
ｅ2 Ｏ3 とし，ここでａ＋ｂ＋ｃ＝１００，０≦ｘ≦
１．０，２７≦ｂ≦３５，４６．５≦ｃ≦５３．０とす
ることに達成できるものである。
の磁芯損失が大きい理由は，ヒステリシス損失及び残留
損失が大きいことに起因するものである。したがって，
このＮｉ−Ｃｕ−Ｚｎ系フェライト材固有の特性である
といえる。このようなフェライト磁性材料は，主成分の
組成比をａ（Ｎｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦ
ｅ2 Ｏ3 とし，ここでａ＋ｂ＋ｃ＝１００，０≦ｘ≦
１．０，２７≦ｂ≦３５，４６．５≦ｃ≦５３．０とす
ることに達成できるものである。
【００１７】尚，本発明の材料においては，３５℃にお
ける１００ＫＨｚでの透磁率は約５００以上であった。
また，本発明において，加温速度に関係した特性とし
て，体温に近い温度である３５℃以上で，昇温速度とし
て示している。この昇温速度に関する定義は，後述する
実施例１に示している。また，加熱温度の上限値とし
て，Ｔｃを対応させている。これは，交流磁界印加によ
る昇温は，Ｔｃに近づくと徐々に鈍化していくが，発熱
効率が向上し，熱の流失が少ない場合には，ほぼＴｃま
で加温できるからである。
ける１００ＫＨｚでの透磁率は約５００以上であった。
また，本発明において，加温速度に関係した特性とし
て，体温に近い温度である３５℃以上で，昇温速度とし
て示している。この昇温速度に関する定義は，後述する
実施例１に示している。また，加熱温度の上限値とし
て，Ｔｃを対応させている。これは，交流磁界印加によ
る昇温は，Ｔｃに近づくと徐々に鈍化していくが，発熱
効率が向上し，熱の流失が少ない場合には，ほぼＴｃま
で加温できるからである。
【００１８】尚，本発明を用いた加熱方法に類似した方
法として，金属に電磁波を印加し，渦電流損による発熱
加温する手法がある。しかしながら，この方法は，電磁
波印加中にわたり，発熱を継続するものであり，発熱素
子そのものには，温度制御機能を有してはいない。した
がって，発熱構成及び素子機能が明らかに，本発明の磁
性材料とは異なるものである。
法として，金属に電磁波を印加し，渦電流損による発熱
加温する手法がある。しかしながら，この方法は，電磁
波印加中にわたり，発熱を継続するものであり，発熱素
子そのものには，温度制御機能を有してはいない。した
がって，発熱構成及び素子機能が明らかに，本発明の磁
性材料とは異なるものである。
【００１９】
【実施例】以下，本発明の実施例について説明する。
【００２０】（実施例１）化学組成比を（４９．５−
ｂ）（Ｎｉ0.7 ・Ｃｕ0.3 ）Ｏ・ｂＺｎＯ・５０．５Ｆ
ｅ2 Ｏ3 とし，ここで，ｂ＝２６，２８，３０，３２，
３４，３５，３６となるように，酸化鉄（α−Ｆｅ2 Ｏ
3 ）と酸化ニッケル（ＮｉＯ）と酸化第２銅（ＣｕＯ）
及び酸化亜鉛（ＺｎＯ）を原料とし，ボールミルにて２
０時間湿式混合し，夫々の原料混合粉末を用意した。次
にこれら原料混合粉末を大気中８００℃で２時間仮焼し
た後ボールミルにて３時間湿式粉砕し，成形用粉末とし
た。
ｂ）（Ｎｉ0.7 ・Ｃｕ0.3 ）Ｏ・ｂＺｎＯ・５０．５Ｆ
ｅ2 Ｏ3 とし，ここで，ｂ＝２６，２８，３０，３２，
３４，３５，３６となるように，酸化鉄（α−Ｆｅ2 Ｏ
3 ）と酸化ニッケル（ＮｉＯ）と酸化第２銅（ＣｕＯ）
及び酸化亜鉛（ＺｎＯ）を原料とし，ボールミルにて２
０時間湿式混合し，夫々の原料混合粉末を用意した。次
にこれら原料混合粉末を大気中８００℃で２時間仮焼し
た後ボールミルにて３時間湿式粉砕し，成形用粉末とし
た。
【００２１】次に，これら成形用粉末にＰＶＡを１ｗｔ
％混合した後，成形圧２ｔｏｎ／ｃｍ2 で外径約４ｍ
ｍ，長さ約２５ｍｍとなるように，金型を使用し，圧縮
成形した。次に，これら成形体を，大気中，徐熱，炉冷
にて１１００℃で４時間保持し，焼結した。次に，これ
ら焼結体を，切断，研磨し，外径２ｍｍ，長さ２０ｍｍ
のフェライト棒を得た。
％混合した後，成形圧２ｔｏｎ／ｃｍ2 で外径約４ｍ
ｍ，長さ約２５ｍｍとなるように，金型を使用し，圧縮
成形した。次に，これら成形体を，大気中，徐熱，炉冷
にて１１００℃で４時間保持し，焼結した。次に，これ
ら焼結体を，切断，研磨し，外径２ｍｍ，長さ２０ｍｍ
のフェライト棒を得た。
【００２２】次に，このフェライト棒を厚さ約２０ｍｍ
の断熱材で覆った後，励磁周波数１００ｋＨｚ，磁界強
度７ｋＡ／ｍとなるように磁界を印加し，発熱特性を測
定した。その結果を図１に示す。図中，昇温速度とある
のは，フェライト棒の発熱温度の飽和値と３５℃の平均
値に達するまでの昇温速度を表わしている。
の断熱材で覆った後，励磁周波数１００ｋＨｚ，磁界強
度７ｋＡ／ｍとなるように磁界を印加し，発熱特性を測
定した。その結果を図１に示す。図中，昇温速度とある
のは，フェライト棒の発熱温度の飽和値と３５℃の平均
値に達するまでの昇温速度を表わしている。
【００２３】すなわち，下記数１式で示される。
【００２４】
【数１】
【００２５】ここで，上記数１式においてＴはフェライ
ト棒が飽和に達する温度（℃）ｔは，フェライト棒が３
５℃から（Ｔ−３５）／２℃に達するまでの時間（分）
をそれぞれ示している。
ト棒が飽和に達する温度（℃）ｔは，フェライト棒が３
５℃から（Ｔ−３５）／２℃に達するまでの時間（分）
をそれぞれ示している。
【００２６】また，同様にして市販されているＴｃが約
６０℃のＭｎ−Ｚｎ−Ｃｕ系フェライトの昇温速度を測
定したところ，約５℃／分であった。
６０℃のＭｎ−Ｚｎ−Ｃｕ系フェライトの昇温速度を測
定したところ，約５℃／分であった。
【００２７】昇温速度はｂが３５以下で約５℃／分より
明らかに高い値を示し，ｂが２７〜３５の範囲でＴｃが
４０〜２００℃の範囲となっている。したがって，ｂが
２７〜３５の組成範囲が有用となることがわかる。
明らかに高い値を示し，ｂが２７〜３５の範囲でＴｃが
４０〜２００℃の範囲となっている。したがって，ｂが
２７〜３５の組成範囲が有用となることがわかる。
【００２８】尚，Ｔｃは，リング状焼結体の１００ＫＨ
ｚにおける透磁率の変化より求めている。
ｚにおける透磁率の変化より求めている。
【００２９】（実施例２）実施例１と同様にして，化学
組成比が（６８−ｃ）（Ｎｉ0.7 ・Ｃｕ0.3 ）Ｏ・３２
ＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ3 とし，ここでｃ＝４６，４７，４
８，４９，５０，５１，５２，５３，５４となるよう
に，ｃ＝４６〜５０の試料は１０００℃で焼結し，ｃ＝
５１〜５４の試料は１１００℃で焼結し，フェライト棒
を得た後，励磁昇温特性を測定した。その結果を図２に
示す。
組成比が（６８−ｃ）（Ｎｉ0.7 ・Ｃｕ0.3 ）Ｏ・３２
ＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ3 とし，ここでｃ＝４６，４７，４
８，４９，５０，５１，５２，５３，５４となるよう
に，ｃ＝４６〜５０の試料は１０００℃で焼結し，ｃ＝
５１〜５４の試料は１１００℃で焼結し，フェライト棒
を得た後，励磁昇温特性を測定した。その結果を図２に
示す。
【００３０】図２のように，昇温速度はｃが５３以下で
約５℃／分より明らか高い値を示し，Ｔｃは４６．５〜
５３．５の範囲で４０〜２００℃の範囲となっている。
したがって，ｃは４６．５〜５３．０の範囲が有用とな
ることがわかる。
約５℃／分より明らか高い値を示し，Ｔｃは４６．５〜
５３．５の範囲で４０〜２００℃の範囲となっている。
したがって，ｃは４６．５〜５３．０の範囲が有用とな
ることがわかる。
【００３１】（実施例３）実施例１と同様にして，化学
組成比が２０（Ｎｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・３０ＺｎＯ・
５０Ｆｅ2 Ｏ3 として，ここでｘ＝０，０．２，０．
４，０．６，０．８，１．０となるように，ｘ＝０〜
０．２の試料は１１５０℃で焼結し，ｘ＝０．４〜１．
０の試料は１０００℃で焼結し，フェライト棒を得た
後，励磁昇温特性を測定した。その結果を図３に示す。
組成比が２０（Ｎｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・３０ＺｎＯ・
５０Ｆｅ2 Ｏ3 として，ここでｘ＝０，０．２，０．
４，０．６，０．８，１．０となるように，ｘ＝０〜
０．２の試料は１１５０℃で焼結し，ｘ＝０．４〜１．
０の試料は１０００℃で焼結し，フェライト棒を得た
後，励磁昇温特性を測定した。その結果を図３に示す。
【００３２】図３において，ｘが０〜１．０の範囲にわ
たって，昇温速度は約５℃／分よりも明らかに高い値を
示し，Ｔｃは８０〜１９０℃の範囲を示している。した
がって，ｘは０〜１．０の範囲が有用となることがわか
る。
たって，昇温速度は約５℃／分よりも明らかに高い値を
示し，Ｔｃは８０〜１９０℃の範囲を示している。した
がって，ｘは０〜１．０の範囲が有用となることがわか
る。
【００３３】以上の実施例からわかるように，フェライ
ト磁性体に交流磁界を印加し，昇温する磁性発熱素子に
おいて，フェライト磁性材料の主成分の組成比をａ（Ｎ
ｉ(1 -x) ・Ｃｕx ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ3 とし，
ここでａ＋ｂ＋ｃ＝１００，０≦ｘ≦１．０，２７≦ｂ
≦３５，４６．５≦ｃ≦５３．０とすることにより，従
来使用されていたフェライト材料に比べ昇温速度が著し
く向上し，加温制御範囲が約４０℃〜２００℃とするこ
とができる。
ト磁性体に交流磁界を印加し，昇温する磁性発熱素子に
おいて，フェライト磁性材料の主成分の組成比をａ（Ｎ
ｉ(1 -x) ・Ｃｕx ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ3 とし，
ここでａ＋ｂ＋ｃ＝１００，０≦ｘ≦１．０，２７≦ｂ
≦３５，４６．５≦ｃ≦５３．０とすることにより，従
来使用されていたフェライト材料に比べ昇温速度が著し
く向上し，加温制御範囲が約４０℃〜２００℃とするこ
とができる。
【００３４】また，上記した本発明の実施例では，フェ
ライト磁性棒の寸法を直径２ｍｍ，長さ２０ｍｍとして
いるが，この寸法に限定されるものでなく，発熱素子の
所用寸法，フェライト材の所用反磁界係数によっても，
任意に変化させることができるものである。また，印加
する交流磁界や強度についても，任意に選択できるもの
である。
ライト磁性棒の寸法を直径２ｍｍ，長さ２０ｍｍとして
いるが，この寸法に限定されるものでなく，発熱素子の
所用寸法，フェライト材の所用反磁界係数によっても，
任意に変化させることができるものである。また，印加
する交流磁界や強度についても，任意に選択できるもの
である。
【００３５】また，フェライトの構成元素をＮｉＯ，Ｃ
ｕＯ，ＺｎＯ，Ｆｅ2 Ｏ3 とした材料についてのみ述べ
ているが，これのみに限定されるものでなく，例えばＣ
ｏやＭｎ，Ｃａ，Ｃｒ，Ａｌ，Ｔｉ，Ｖ，Ｂｉ等の添加
物を含有しても，また，原料中に含まれる不純物を含有
しても，主成分がＮｉＯ，ＣｕＯ，ＺｎＯ，Ｆｅ2 Ｏ3
で構成するものであれば，本発明の範囲にある。
ｕＯ，ＺｎＯ，Ｆｅ2 Ｏ3 とした材料についてのみ述べ
ているが，これのみに限定されるものでなく，例えばＣ
ｏやＭｎ，Ｃａ，Ｃｒ，Ａｌ，Ｔｉ，Ｖ，Ｂｉ等の添加
物を含有しても，また，原料中に含まれる不純物を含有
しても，主成分がＮｉＯ，ＣｕＯ，ＺｎＯ，Ｆｅ2 Ｏ3
で構成するものであれば，本発明の範囲にある。
【００３６】また，粉末の予備焼成及び成形体の焼結を
大気中で行なっているが，焼結における磁性生成物がス
ピネル型フェライトを主体としているものであれば，製
法が予備焼成なし，共沈法，水熱合成法，噴霧焙焼法等
を適用しても，焼成雰囲気が大気中に比べ酸化性であっ
ても，還元性であっても，本発明の範囲にあることは明
らかである。また，圧粉体の成形法についても特に限定
されるものでない。
大気中で行なっているが，焼結における磁性生成物がス
ピネル型フェライトを主体としているものであれば，製
法が予備焼成なし，共沈法，水熱合成法，噴霧焙焼法等
を適用しても，焼成雰囲気が大気中に比べ酸化性であっ
ても，還元性であっても，本発明の範囲にあることは明
らかである。また，圧粉体の成形法についても特に限定
されるものでない。
【００３７】
【発明の効果】以上説明したように，本発明によれば，
Ｍｎ−Ｚｎ−Ｃｕ系フェライトにおいて，電磁波印加に
よる加温速度の向上と，加熱温度の向上と可能とする磁
性発熱素子と，それに用いる磁性材料を提供することが
できる。
Ｍｎ−Ｚｎ−Ｃｕ系フェライトにおいて，電磁波印加に
よる加温速度の向上と，加熱温度の向上と可能とする磁
性発熱素子と，それに用いる磁性材料を提供することが
できる。
【図１】本発明の実施例１におけるフェライト棒の組成
（４９．５−ｂ）（Ｎｉ0.7 ・Ｃｕ0.3 ）Ｏ・ｂＺｎＯ
・５０．５Ｆｅ2 Ｏ3におけるｂと昇温速度Ｔｃとの関
係を示す図である。
（４９．５−ｂ）（Ｎｉ0.7 ・Ｃｕ0.3 ）Ｏ・ｂＺｎＯ
・５０．５Ｆｅ2 Ｏ3におけるｂと昇温速度Ｔｃとの関
係を示す図である。
【図２】本発明の実施例２におけるフェライト棒の組成
（６８−ｃ）（Ｎｉ0.7 ・Ｃｕ0.3 ）Ｏ・３２ＺｎＯ・
ｃＦｅ2 Ｏ3 におけるｃと昇温速度，Ｔｃの関係を示す
図である。
（６８−ｃ）（Ｎｉ0.7 ・Ｃｕ0.3 ）Ｏ・３２ＺｎＯ・
ｃＦｅ2 Ｏ3 におけるｃと昇温速度，Ｔｃの関係を示す
図である。
【図３】本発明の実施例３におけるフェライト棒の組成
２０（Ｎｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・３０ＺｎＯ・５０Ｆｅ
2 Ｏ3 におけるｃと昇温速度Ｔｃの関係を示す図であ
る。
２０（Ｎｉ(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・３０ＺｎＯ・５０Ｆｅ
2 Ｏ3 におけるｃと昇温速度Ｔｃの関係を示す図であ
る。
フロントページの続き (51)Int.Cl.6 識別記号 庁内整理番号 ＦＩ 技術表示箇所 Ｈ０５Ｂ 3/12 Ｚ 7715−3Ｋ
Claims (3)
- 【請求項１】 主成分の組成比がａ（Ｎｉ(1-x) ・Ｃｕ
x ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ3 （但し，ａ＋ｂ＋ｃ＝
１００，０≦ｘ≦１．０，２７≦ｂ≦３５，４６．５≦
ｃ≦５３．０）で表され， キューリー温度が４０℃〜２００℃の温度範囲内にある
ことを特徴とする磁性発熱素子用磁性材料。 - 【請求項２】 細長い棒状のフェライト磁性体であっ
て，交流磁界を印加し，昇温することを特徴とする磁性
発熱素子。 - 【請求項３】 請求項２記載の磁性発熱素子において，
前記フェライト磁性体は，主成分の組成比がａ（Ｎｉ
(1-x) ・Ｃｕx ）Ｏ・ｂＺｎＯ・ｃＦｅ2 Ｏ3（但し，
ａ＋ｂ＋ｃ＝１００，０≦ｘ≦１．０，２７≦ｂ≦３
５，４６．５≦ｃ≦５３．０）で表され，キューリー温
度が４０℃〜２００℃の温度範囲内にあることを特徴と
する磁性発熱素子。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP17873093A JP3682658B2 (ja) | 1993-07-20 | 1993-07-20 | 磁性発熱素子及びそれに用いる磁性材料 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP17873093A JP3682658B2 (ja) | 1993-07-20 | 1993-07-20 | 磁性発熱素子及びそれに用いる磁性材料 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0737709A true JPH0737709A (ja) | 1995-02-07 |
| JP3682658B2 JP3682658B2 (ja) | 2005-08-10 |
Family
ID=16053580
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP17873093A Expired - Lifetime JP3682658B2 (ja) | 1993-07-20 | 1993-07-20 | 磁性発熱素子及びそれに用いる磁性材料 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3682658B2 (ja) |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2006206416A (ja) * | 2005-01-31 | 2006-08-10 | Tdk Corp | 磁性発熱体及びそれに用いるフェライト |
| JPWO2010047353A1 (ja) * | 2008-10-21 | 2012-03-22 | 株式会社ブリヂストン | タイヤ |
| JP2014024692A (ja) * | 2012-07-25 | 2014-02-06 | Jfe Chemical Corp | マイクロ波吸収発熱体用ＭｇＣｕＺｎフェライト粉およびその粉末を用いたマイクロ波吸収発熱体 |
| CN111671769A (zh) * | 2020-05-26 | 2020-09-18 | 赣南医学院 | 含铜铁氧体纳米粒子在制备抗肿瘤药物中的应用 |
-
1993
- 1993-07-20 JP JP17873093A patent/JP3682658B2/ja not_active Expired - Lifetime
Cited By (6)
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| JP4492370B2 (ja) * | 2005-01-31 | 2010-06-30 | Ｔｄｋ株式会社 | 磁性発熱体及びそれに用いるフェライト |
| JPWO2010047353A1 (ja) * | 2008-10-21 | 2012-03-22 | 株式会社ブリヂストン | タイヤ |
| JP2014024692A (ja) * | 2012-07-25 | 2014-02-06 | Jfe Chemical Corp | マイクロ波吸収発熱体用ＭｇＣｕＺｎフェライト粉およびその粉末を用いたマイクロ波吸収発熱体 |
| CN111671769A (zh) * | 2020-05-26 | 2020-09-18 | 赣南医学院 | 含铜铁氧体纳米粒子在制备抗肿瘤药物中的应用 |
| CN111671769B (zh) * | 2020-05-26 | 2023-02-28 | 赣南医学院 | 含铜铁氧体纳米粒子在制备抗肿瘤药物中的应用 |
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| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP3682658B2 (ja) | 2005-08-10 |
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