JPH07119904B2 - 干渉計構造を採用した光学偏光変調器 - Google Patents
干渉計構造を採用した光学偏光変調器Info
- Publication number
- JPH07119904B2 JPH07119904B2 JP3109585A JP10958591A JPH07119904B2 JP H07119904 B2 JPH07119904 B2 JP H07119904B2 JP 3109585 A JP3109585 A JP 3109585A JP 10958591 A JP10958591 A JP 10958591A JP H07119904 B2 JPH07119904 B2 JP H07119904B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- polarization
- modulator
- radiation
- signal
- amplitude
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired - Lifetime
Links
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H04—ELECTRIC COMMUNICATION TECHNIQUE
- H04B—TRANSMISSION
- H04B10/00—Transmission systems employing electromagnetic waves other than radio-waves, e.g. infrared, visible or ultraviolet light, or employing corpuscular radiation, e.g. quantum communication
- H04B10/50—Transmitters
- H04B10/516—Details of coding or modulation
- H04B10/532—Polarisation modulation
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/01—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour
- G02F1/21—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour by interference
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/01—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour
- G02F1/21—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour by interference
- G02F1/212—Mach-Zehnder type
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/01—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour
- G02F1/21—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour by interference
- G02F1/215—Michelson type
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F2203/00—Function characteristic
- G02F2203/07—Polarisation dependent
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Nonlinear Science (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Computer Networks & Wireless Communication (AREA)
- Signal Processing (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Optical Communication System (AREA)
- Optical Modulation, Optical Deflection, Nonlinear Optics, Optical Demodulation, Optical Logic Elements (AREA)
- Polarising Elements (AREA)
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、偏光変調信号を採用し
た光通信または測定システムに関し、とりわけ、干渉計
構造を使用した光搬送波の偏光変調器に係る。
た光通信または測定システムに関し、とりわけ、干渉計
構造を使用した光搬送波の偏光変調器に係る。
【０００２】
【従来の技術】光信号の偏光変調は、元々偏光分析法お
よび光フアイバ・センサにおける信号検出で、感度を増
強するために開発された技術で、その後、デジタル光通
信システムに応用されてきた。この第一に述べた応用で
は、変調は、試験される物体に送られた異なるように偏
光された信号をもたらす：物体についての相互作用の故
に、かような信号が偏光状態により受けた変形から、物
体の一定の光特性、例えば、複屈折状態について、また
は外部原因（温度、力など）によるかような特性の変化
についての情報が得られる。
よび光フアイバ・センサにおける信号検出で、感度を増
強するために開発された技術で、その後、デジタル光通
信システムに応用されてきた。この第一に述べた応用で
は、変調は、試験される物体に送られた異なるように偏
光された信号をもたらす：物体についての相互作用の故
に、かような信号が偏光状態により受けた変形から、物
体の一定の光特性、例えば、複屈折状態について、また
は外部原因（温度、力など）によるかような特性の変化
についての情報が得られる。
【０００３】光通信において偏光変調は、一般に次の二
つの方法で使用される： −偏光の異なる状態を、デジタル情報信号の異なるレベ
ルと関連付けることによる実際の変調技術として； −各ビット間隔内の搬送波の偏光状態を、不連続または
連続的に変えることによる、既に情報信号で別途変調済
の搬送波の追加的変調技術（偏光多様性伝送）として；
後者の応用は、コーヒレント通信システムにおける受信
器を、伝送媒体として使用される光フアイバの偏光状態
における受信器自体の性能を高度に劣化させる不規則な
変化に感じないようにすることを目的としている。
つの方法で使用される： −偏光の異なる状態を、デジタル情報信号の異なるレベ
ルと関連付けることによる実際の変調技術として； −各ビット間隔内の搬送波の偏光状態を、不連続または
連続的に変えることによる、既に情報信号で別途変調済
の搬送波の追加的変調技術（偏光多様性伝送）として；
後者の応用は、コーヒレント通信システムにおける受信
器を、伝送媒体として使用される光フアイバの偏光状態
における受信器自体の性能を高度に劣化させる不規則な
変化に感じないようにすることを目的としている。
【０００４】どの応用であつても、偏光変調を行うとき
は、変調された信号中に電磁場成分の振幅Ｅｘ、Ｅｙ間
の一定の比により、またかような成分間の一定の相対位
相により特徴付けられる任意の偏光状態が、変調すべき
信号の与えられた偏光状態に対して得られることが望ま
しい。更に、光通信システムに一般に使用されている高
い伝送レートを考慮すると、高速（広帯域）変調器に対
する必要性は明らかである。偏光状態の制御された急速
な変化も、測定およびセンシングに望ましい。かような
場合、偏光の入来状態の既知の変化は、試験下の試料の
複屈折あるいは圧力あるいは温度変化により引き起こさ
れたフアイバ中の複屈折の変化の適切な検知ステージに
よる評価を可能とする。
は、変調された信号中に電磁場成分の振幅Ｅｘ、Ｅｙ間
の一定の比により、またかような成分間の一定の相対位
相により特徴付けられる任意の偏光状態が、変調すべき
信号の与えられた偏光状態に対して得られることが望ま
しい。更に、光通信システムに一般に使用されている高
い伝送レートを考慮すると、高速（広帯域）変調器に対
する必要性は明らかである。偏光状態の制御された急速
な変化も、測定およびセンシングに望ましい。かような
場合、偏光の入来状態の既知の変化は、試験下の試料の
複屈折あるいは圧力あるいは温度変化により引き起こさ
れたフアイバ中の複屈折の変化の適切な検知ステージに
よる評価を可能とする。
【０００５】市販の光学部品を採用した高速変調器の例
は、１９８９年９月６〜９日ボストン（米国、マサチュ
ーセツツ）で開催されたＯＥ／ＦＩＢＥＲ’８９会議に
提出されたカルバニ（Ｒ．Ｃａｌｖａｎｉ）、カポニ
（Ｒ．Ｃａｐｏｎｉ）、マロン（Ｇ．Ｍａｒｏｎｅ）お
よびポギオリニ（Ｐ．Ｐｏｇｇｉｏｌｉｎｉ）による
『光学ガイデッド・ウエーブ・２／２スイッチによる急
速偏光変調（Ｈｉｇｈ ｓｐｅｅｄ ｐｏｌａｒｉｚａ
ｔｉｏｎ ｍｏｄｕｌａｔｉｏｎ ｔｈｒｏｕｇｈａｎ
ｏｐｔｉｃａｌ ｇｕｉｄｅｄ−ｗａｖｅ ｔｗｏ−
ｂｙ−ｔｗｏ ｓｗｉｔｃｈ）』と題する論文に記載さ
れている。この変調器は、数ＧＨｚの帯域で動作が可能
である。同一の装置の変形は、同一出願人の名義のヨー
ロッパ特許出願Ｎｏ．９０ １００ ３２９．３に記載
され、いかなる偏光状態でも、変調器の出力で得られる
ことを可能としている。
は、１９８９年９月６〜９日ボストン（米国、マサチュ
ーセツツ）で開催されたＯＥ／ＦＩＢＥＲ’８９会議に
提出されたカルバニ（Ｒ．Ｃａｌｖａｎｉ）、カポニ
（Ｒ．Ｃａｐｏｎｉ）、マロン（Ｇ．Ｍａｒｏｎｅ）お
よびポギオリニ（Ｐ．Ｐｏｇｇｉｏｌｉｎｉ）による
『光学ガイデッド・ウエーブ・２／２スイッチによる急
速偏光変調（Ｈｉｇｈ ｓｐｅｅｄ ｐｏｌａｒｉｚａ
ｔｉｏｎ ｍｏｄｕｌａｔｉｏｎ ｔｈｒｏｕｇｈａｎ
ｏｐｔｉｃａｌ ｇｕｉｄｅｄ−ｗａｖｅ ｔｗｏ−
ｂｙ−ｔｗｏ ｓｗｉｔｃｈ）』と題する論文に記載さ
れている。この変調器は、数ＧＨｚの帯域で動作が可能
である。同一の装置の変形は、同一出願人の名義のヨー
ロッパ特許出願Ｎｏ．９０ １００ ３２９．３に記載
され、いかなる偏光状態でも、変調器の出力で得られる
ことを可能としている。
【０００６】
【発明が解決しようとしている課題】より大きな帯域幅
が、おもに、ビット・レートの倍数である周波数で偏光
状態が変化させられる偏光スクランブリングでの使用の
ために要求され得る。これらの要求に応えられる偏光変
調器はこれまで知られていない。そして本発明は、簡単
な構造で、変調済信号のいかなる任意の偏光状態でも、
変調すべき信号の与えられた状態から出発して達成する
ことを可能とし、また、高い偏光変調速度（少なくとも
１０ＧＨｚのオーダー）を達成することを可能とする変
調器を提供することを目的とする。
が、おもに、ビット・レートの倍数である周波数で偏光
状態が変化させられる偏光スクランブリングでの使用の
ために要求され得る。これらの要求に応えられる偏光変
調器はこれまで知られていない。そして本発明は、簡単
な構造で、変調済信号のいかなる任意の偏光状態でも、
変調すべき信号の与えられた状態から出発して達成する
ことを可能とし、また、高い偏光変調速度（少なくとも
１０ＧＨｚのオーダー）を達成することを可能とする変
調器を提供することを目的とする。
【０００７】
【課題を解決するための手段】それ故本発明は、変調す
べき信号を形成する光放射の源、前記放射を干渉計の二
つの枝に分ける手段、前記分けられた放射の部分の振幅
間の比がどんな値でも取れるように、制御信号発生器か
ら発せられた、複数の異なった値を取りうる制御信号の
値に依存して、前記枝に沿って進む放射の部分を振幅変
調し、そして場合によっては前記二つの枝の光路に所望
の相対長を与える手段、前記枝に沿って進む放射の部分
を第１及び第２の偏光状態にするための偏光手段、及び
各々が第１及び第２の偏光状態を呈している前記放射の
部分を再結合し、その変調された信号を送出するための
手段を含む光信号偏光変調器である。
べき信号を形成する光放射の源、前記放射を干渉計の二
つの枝に分ける手段、前記分けられた放射の部分の振幅
間の比がどんな値でも取れるように、制御信号発生器か
ら発せられた、複数の異なった値を取りうる制御信号の
値に依存して、前記枝に沿って進む放射の部分を振幅変
調し、そして場合によっては前記二つの枝の光路に所望
の相対長を与える手段、前記枝に沿って進む放射の部分
を第１及び第２の偏光状態にするための偏光手段、及び
各々が第１及び第２の偏光状態を呈している前記放射の
部分を再結合し、その変調された信号を送出するための
手段を含む光信号偏光変調器である。
【０００８】この振幅変調手段は、単一の枝に置かれ、
前記枝に沿い送られた放射の部分の強度に依存して、前
記放射を再結合手段に向け伝送し、あるいはそれを第２
の枝に向ける装置で作られた変調器を含むものであつて
も良い。この場合、制御信号は、偏光変調すべき信号の
振幅変調を行う。その代わりとして、二つの枝に沿い送
られた放射の部分を振幅変調するための手段は、干渉計
の各枝に設けた振幅変調器を含み、制御信号は、変調器
の透過率あるいは屈折率の変化を生じるものであつても
良い。その場合、振幅変調器は、多数量子井戸構造体よ
り作られていることが好ましい。
前記枝に沿い送られた放射の部分の強度に依存して、前
記放射を再結合手段に向け伝送し、あるいはそれを第２
の枝に向ける装置で作られた変調器を含むものであつて
も良い。この場合、制御信号は、偏光変調すべき信号の
振幅変調を行う。その代わりとして、二つの枝に沿い送
られた放射の部分を振幅変調するための手段は、干渉計
の各枝に設けた振幅変調器を含み、制御信号は、変調器
の透過率あるいは屈折率の変化を生じるものであつても
良い。その場合、振幅変調器は、多数量子井戸構造体よ
り作られていることが好ましい。
【０００９】好ましい具体例において、制御信号は、振
幅変調器として使用される装置中での屈折率の変化を生
じるもので、その装置は、非対称ハブリ・ペロ（Ｆａｂ
ｒｙ−Ｐｅｒｏｔ）空洞（即ち、異なる屈折率の入力お
よび出力ミラーを有する空洞）内に置かれた多数量子井
戸構造体である。これらの好ましい具体例において、変
調すべき光信号を形成する前記放射がマイケルソン干渉
計の二つの枝に分けられ、前記二つの枝の終端に設置さ
れた反射体により反射された放射を再結合することによ
り、変調された出力信号が生成される偏光変調器であっ
て、
幅変調器として使用される装置中での屈折率の変化を生
じるもので、その装置は、非対称ハブリ・ペロ（Ｆａｂ
ｒｙ−Ｐｅｒｏｔ）空洞（即ち、異なる屈折率の入力お
よび出力ミラーを有する空洞）内に置かれた多数量子井
戸構造体である。これらの好ましい具体例において、変
調すべき光信号を形成する前記放射がマイケルソン干渉
計の二つの枝に分けられ、前記二つの枝の終端に設置さ
れた反射体により反射された放射を再結合することによ
り、変調された出力信号が生成される偏光変調器であっ
て、
【００１０】非対称の共振空洞の各々に位置する多数量
子井戸構造体を有する二つの電気光学振幅変調器であっ
て、該振幅変調器が前記反射体を形成し、干渉計の各枝
に沿って進む放射の部分を受け、その各々が該振幅変調
器において異なる反射率の値をもたらす異なる値の電圧
によりバイアスされている該振幅変調器、
子井戸構造体を有する二つの電気光学振幅変調器であっ
て、該振幅変調器が前記反射体を形成し、干渉計の各枝
に沿って進む放射の部分を受け、その各々が該振幅変調
器において異なる反射率の値をもたらす異なる値の電圧
によりバイアスされている該振幅変調器、
【００１１】干渉計の一方の枝にある第１の偏光手段で
あって、放射の各部分が偏光してかような枝の振幅変調
器に伝送され、その振幅変調器により反射され前記第１
の光偏光手段を通過した放射に対し、第１の直線偏光状
態を課するような該偏光手段、
あって、放射の各部分が偏光してかような枝の振幅変調
器に伝送され、その振幅変調器により反射され前記第１
の光偏光手段を通過した放射に対し、第１の直線偏光状
態を課するような該偏光手段、
【００１２】干渉計のもう一方の枝にある第２の偏光手
段であって、放射の各部分が偏光してかような枝の振幅
変調器に伝送され、その振幅変調器により反射され前記
第２の光偏光手段を通過した放射に対し、第２の直線偏
光状態を課するような該偏光手段、
段であって、放射の各部分が偏光してかような枝の振幅
変調器に伝送され、その振幅変調器により反射され前記
第２の光偏光手段を通過した放射に対し、第２の直線偏
光状態を課するような該偏光手段、
【００１３】前記振幅変調器に対する電気制御信号の発
生器であって、複数の異なる論理レベルを表す信号を発
生するよう構成され、前記振幅変調器に接続され、その
制御信号の異なる論理レベルに対応して、その出力信号
が前記第１及び第２の偏光状態を各々呈する異なった振
幅の成分を有するような電圧により前記振幅変調器をバ
イアスする該発生器を含んでいる。
生器であって、複数の異なる論理レベルを表す信号を発
生するよう構成され、前記振幅変調器に接続され、その
制御信号の異なる論理レベルに対応して、その出力信号
が前記第１及び第２の偏光状態を各々呈する異なった振
幅の成分を有するような電圧により前記振幅変調器をバ
イアスする該発生器を含んでいる。
【００１４】本発明はまた、偏光多様性光通信システム
も含むもので、そこでは、本発明による変調器が、情報
信号により変調された光搬送波の偏光状態の所望の変化
を、かような信号の各ビット間隔の間、発生させる。本
発明は更に、偏光変調光通信システムも含むもので、そ
こでは、情報信号による搬送波の偏光状態の変調が、本
発明による変調器により得られる。本発明はまた、測定
システムをも含むもので、そこでは、偏光変調信号が、
試験を受ける試料物体に送られ、前記信号の偏光状態の
変調が、本発明による変調器により得られる。
も含むもので、そこでは、本発明による変調器が、情報
信号により変調された光搬送波の偏光状態の所望の変化
を、かような信号の各ビット間隔の間、発生させる。本
発明は更に、偏光変調光通信システムも含むもので、そ
こでは、情報信号による搬送波の偏光状態の変調が、本
発明による変調器により得られる。本発明はまた、測定
システムをも含むもので、そこでは、偏光変調信号が、
試験を受ける試料物体に送られ、前記信号の偏光状態の
変調が、本発明による変調器により得られる。
【００１５】
【実施例】本発明は、添付図面を参照して実施例を説明
することにより、より明らかとなる。その第１および第
２図において、任意の偏光状態の発生を可能とする偏光
変調器は、変調すべき光信号例えば、直線偏光信号を、
発明の理解のためには不必要なので図示していない適当
な光学システムを通じて、かような光信号をビーム・ス
プリッタ２に送る光信号の源１を含む。ビーム・スプリ
ッタ２は、二つの異なる光路の間に、変調すべき信号に
関連した光パワーを分け、その各々の光路が、変調すべ
き光信号の振幅および位相を、発生器４により供給され
る制御信号に依存して変化させることのできる、ブロッ
ク３ａ、３ｂで略示する装置を含んでいる。この二つの
装置から出てゆく信号に、直交偏光を与える手段が、前
記信号の光路上に設けられている。例示のものでは、偏
光子５が、装置３ｂから出てゆく信号の光路上に示され
ている。再結合装置６は偏光変調された信号を供給す
る。
することにより、より明らかとなる。その第１および第
２図において、任意の偏光状態の発生を可能とする偏光
変調器は、変調すべき光信号例えば、直線偏光信号を、
発明の理解のためには不必要なので図示していない適当
な光学システムを通じて、かような光信号をビーム・ス
プリッタ２に送る光信号の源１を含む。ビーム・スプリ
ッタ２は、二つの異なる光路の間に、変調すべき信号に
関連した光パワーを分け、その各々の光路が、変調すべ
き光信号の振幅および位相を、発生器４により供給され
る制御信号に依存して変化させることのできる、ブロッ
ク３ａ、３ｂで略示する装置を含んでいる。この二つの
装置から出てゆく信号に、直交偏光を与える手段が、前
記信号の光路上に設けられている。例示のものでは、偏
光子５が、装置３ｂから出てゆく信号の光路上に示され
ている。再結合装置６は偏光変調された信号を供給す
る。
【００１６】一般の振幅変調に関する限り、装置３ａ、
３ｂは、２つの直交状態で動作し、再結合装置に到達す
る二つの信号の振幅間の比が、どんな値でもとれるよう
にさせることのできる振幅変調器を含む。位相変化に関
して装置３ａ、３ｂは、二つの枝に沿う信号の相対光路
長を変化させることができ、再結合装置に到達する信号
が、どんな相対位相でも有することができるようにす
る。装置３ａ、３ｂは、透過あるいは反射のいずれでも
動作できる：この第１の場合、変調器は、マッハ・ツエ
ンダ（Ｍａｃｈ−Ｚｅｎｄｅｒ）干渉計（第１図）であ
り、第２の場合、マイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）
干渉計（第２図）である；この後者の場合、単一の装置
７が分割および再結合装置として動作する。
３ｂは、２つの直交状態で動作し、再結合装置に到達す
る二つの信号の振幅間の比が、どんな値でもとれるよう
にさせることのできる振幅変調器を含む。位相変化に関
して装置３ａ、３ｂは、二つの枝に沿う信号の相対光路
長を変化させることができ、再結合装置に到達する信号
が、どんな相対位相でも有することができるようにす
る。装置３ａ、３ｂは、透過あるいは反射のいずれでも
動作できる：この第１の場合、変調器は、マッハ・ツエ
ンダ（Ｍａｃｈ−Ｚｅｎｄｅｒ）干渉計（第１図）であ
り、第２の場合、マイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）
干渉計（第２図）である；この後者の場合、単一の装置
７が分割および再結合装置として動作する。
【００１７】変調すべき信号および制御信号の特性は、
発明の応用に依存する。より特定的には、源１は、若し
変調器が、偏光多様性伝送システムに応用されたなら
ば、既にデジタル情報信号により角度的に変調された光
信号を発生させる手段よりなり；そうでなければ、それ
は例えば単純な半導体レーザである。発生器４は、若し
本発明が、測定システムあるいは偏光多様性伝送システ
ムに使われるならば、通常所望の周波数の矩形波発生器
である；後者の場合、その周波数は一般に情報信号のビ
ットレートの倍数で、若し反対に本発明が、偏光変調伝
送に採用されるならば、発生器は、変調する情報信号を
供給する要素である。好ましくは、本発明は、装置３
ａ、３ｂ中の振幅変調器として多数量子井戸電気光学変
調器を採用し、また好ましくは、反射で動作する多数量
子井戸変調器を採用する。それゆえ、好ましい具体例
は、マイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）干渉計に基づ
いたものである。
発明の応用に依存する。より特定的には、源１は、若し
変調器が、偏光多様性伝送システムに応用されたなら
ば、既にデジタル情報信号により角度的に変調された光
信号を発生させる手段よりなり；そうでなければ、それ
は例えば単純な半導体レーザである。発生器４は、若し
本発明が、測定システムあるいは偏光多様性伝送システ
ムに使われるならば、通常所望の周波数の矩形波発生器
である；後者の場合、その周波数は一般に情報信号のビ
ットレートの倍数で、若し反対に本発明が、偏光変調伝
送に採用されるならば、発生器は、変調する情報信号を
供給する要素である。好ましくは、本発明は、装置３
ａ、３ｂ中の振幅変調器として多数量子井戸電気光学変
調器を採用し、また好ましくは、反射で動作する多数量
子井戸変調器を採用する。それゆえ、好ましい具体例
は、マイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）干渉計に基づ
いたものである。
【００１８】マッハ・ツエンダ（Ｍａｃｈ−Ｚｅｎｄｅ
ｒ）の構成で、入射放射をその強度に依存して透過ある
いは反射する、光学的に制御される能動あるいは受動の
単一の非線型装置を使用して振幅変調を行うことができ
る。この可能性を、第３図に略示するが、そこでは非線
型装置が、３で示されている。高い入力信号強度は、透
過を増強する非線型屈折率の変化を生じさせ、一方低い
強度の入力信号は、反射された上、スプリッタ２を通じ
て干渉計の他の枝に送られる。この解決で、発生器４
は、源１から出された信号を振幅変調するものとなり、
変調すべき信号の波長は、非線型装置を形成するハブリ
・ペロ（Ｆａｂｒｙ−Ｐｅｒｏｔ）空洞の共振周波数に
非常に近いものでなければならない。必要なら、偏光変
調された信号におけるダイクロイズム効果を避けるた
め、透過および反射された出力の振幅を基本的に等しく
する処置がとられても良い。
ｒ）の構成で、入射放射をその強度に依存して透過ある
いは反射する、光学的に制御される能動あるいは受動の
単一の非線型装置を使用して振幅変調を行うことができ
る。この可能性を、第３図に略示するが、そこでは非線
型装置が、３で示されている。高い入力信号強度は、透
過を増強する非線型屈折率の変化を生じさせ、一方低い
強度の入力信号は、反射された上、スプリッタ２を通じ
て干渉計の他の枝に送られる。この解決で、発生器４
は、源１から出された信号を振幅変調するものとなり、
変調すべき信号の波長は、非線型装置を形成するハブリ
・ペロ（Ｆａｂｒｙ−Ｐｅｒｏｔ）空洞の共振周波数に
非常に近いものでなければならない。必要なら、偏光変
調された信号におけるダイクロイズム効果を避けるた
め、透過および反射された出力の振幅を基本的に等しく
する処置がとられても良い。
【００１９】本発明の最も好ましい実施例の幾つかを、
第４〜７図を参照して以下に説明する。前記実施例にお
いて、装置３ａ、３ｂは、既述のように多数量子井戸電
気光学振幅変調器を含む。良く知られているように、多
数量子井戸構造は、ＧａＡｓ、ＡｌＧａＡｓ、ＩｎＧａ
Ａｓ、ＩｎＰなどのような物質で作られた半導体構造
で、より広いバンド・ギャップを有する第２の半導体の
層が交互に入つた、限定されたバンド・ギャップ幅を有
する第１の半導体のいくつかの層を含む。この第一の半
導体の層は、所謂『井戸』で、第２の半導体の層は所謂
『障壁』である。若し井戸の厚さが、トブロイ（ｄｅ
Ｂｒｏｇｌｉｅ）波長に匹敵するものであれば、原子価
バンドにおける不連続（量子化した）レベルのセットお
よび導通バンドにおける不連続レベルのセットは、井戸
の中に現れる。障壁により隔てられた井戸の準二次元ジ
オメトリは、ホールと電子との結合を強化し、その光吸
収がバンド・ギャップにもっとも近い粒子（励起子）を
作る。若し光放射が、この層に例えば法線的に送られる
ならば、原子価バンド・レベルから導通バンド・レベル
への電子の遷移は、これらのレベル間のエネルギー差に
対応するエネルギーを有するホトンの吸収によつて起こ
る。
第４〜７図を参照して以下に説明する。前記実施例にお
いて、装置３ａ、３ｂは、既述のように多数量子井戸電
気光学振幅変調器を含む。良く知られているように、多
数量子井戸構造は、ＧａＡｓ、ＡｌＧａＡｓ、ＩｎＧａ
Ａｓ、ＩｎＰなどのような物質で作られた半導体構造
で、より広いバンド・ギャップを有する第２の半導体の
層が交互に入つた、限定されたバンド・ギャップ幅を有
する第１の半導体のいくつかの層を含む。この第一の半
導体の層は、所謂『井戸』で、第２の半導体の層は所謂
『障壁』である。若し井戸の厚さが、トブロイ（ｄｅ
Ｂｒｏｇｌｉｅ）波長に匹敵するものであれば、原子価
バンドにおける不連続（量子化した）レベルのセットお
よび導通バンドにおける不連続レベルのセットは、井戸
の中に現れる。障壁により隔てられた井戸の準二次元ジ
オメトリは、ホールと電子との結合を強化し、その光吸
収がバンド・ギャップにもっとも近い粒子（励起子）を
作る。若し光放射が、この層に例えば法線的に送られる
ならば、原子価バンド・レベルから導通バンド・レベル
への電子の遷移は、これらのレベル間のエネルギー差に
対応するエネルギーを有するホトンの吸収によつて起こ
る。
【００２０】この構造は、所謂『スターク（Ｓｔａｒ
ｋ）効果』を活用することにより、層に垂直な電界に浸
されたとき、電気光学変調器として動作する。実際、井
戸に対し横方向の電界を印加したとき、原子価バンドお
よび導通バンドにおけるエネルギー・レベルは変化し、
その結果光吸収特性もまたバイアス電圧の関数で変化す
る：さらに特定的には、装置構造により、吸収曲線は青
または赤の方にシフトする。それゆえ印加電圧を変化さ
せることにより、装置から出る放射の強度を変化させる
ことが可能である。さらに特定的には、この電圧はデジ
タル情報信号のビットの論理レベルの関数で変化するこ
とになる。非常に高い電圧に頼らずに有意な吸収特性の
変化を得るには、多数量子井戸を、対称的なハブリ・ペ
ロ（Ｆａｂｒｙ−Ｐｅｒｏｔ）干渉計の空洞の内側に置
けばよい。このことは、１９８９年１０月３０日のアプ
ライド・フイジックス・レターズ（Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐ
ｈｙｓｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ） Ｖｏｌ．５５，Ｎ
ｏ．１８に掲載されたトミタ（Ａ．Ｔｏｍｉｔａ）、コ
ーガ（Ｙ．Ｋｏｈｇａ）およびスズキ（Ａ．Ｓｕｚｕｋ
ｉ）による『ＩｎＧａＡｓ／ＩｎＰ』多数量子井戸ハブ
リ・ペロ／エタロン変調器における５：１ ＯＮ／ＯＦ
Ｆコントラスト（５：１ ＯＮ／ＯＦＦ ｃｏｎｔｒａ
ｓｔ ｉｎ ＩｎＧａＡｓ／ＩｎＰ ｍｕｌｔｉｐｌｅ
ｑｕａｎｔｕｍｗｅｌｌ ｅｔａｌｏｎ ｍｏｄｕｌ
ａｔｏｒ）』と題された論文に記述されている。
ｋ）効果』を活用することにより、層に垂直な電界に浸
されたとき、電気光学変調器として動作する。実際、井
戸に対し横方向の電界を印加したとき、原子価バンドお
よび導通バンドにおけるエネルギー・レベルは変化し、
その結果光吸収特性もまたバイアス電圧の関数で変化す
る：さらに特定的には、装置構造により、吸収曲線は青
または赤の方にシフトする。それゆえ印加電圧を変化さ
せることにより、装置から出る放射の強度を変化させる
ことが可能である。さらに特定的には、この電圧はデジ
タル情報信号のビットの論理レベルの関数で変化するこ
とになる。非常に高い電圧に頼らずに有意な吸収特性の
変化を得るには、多数量子井戸を、対称的なハブリ・ペ
ロ（Ｆａｂｒｙ−Ｐｅｒｏｔ）干渉計の空洞の内側に置
けばよい。このことは、１９８９年１０月３０日のアプ
ライド・フイジックス・レターズ（Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐ
ｈｙｓｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ） Ｖｏｌ．５５，Ｎ
ｏ．１８に掲載されたトミタ（Ａ．Ｔｏｍｉｔａ）、コ
ーガ（Ｙ．Ｋｏｈｇａ）およびスズキ（Ａ．Ｓｕｚｕｋ
ｉ）による『ＩｎＧａＡｓ／ＩｎＰ』多数量子井戸ハブ
リ・ペロ／エタロン変調器における５：１ ＯＮ／ＯＦ
Ｆコントラスト（５：１ ＯＮ／ＯＦＦ ｃｏｎｔｒａ
ｓｔ ｉｎ ＩｎＧａＡｓ／ＩｎＰ ｍｕｌｔｉｐｌｅ
ｑｕａｎｔｕｍｗｅｌｌ ｅｔａｌｏｎ ｍｏｄｕｌ
ａｔｏｒ）』と題された論文に記述されている。
【００２１】明らかに、吸収特性は装置の反射率特性に
依存し、そこで印加電圧の関数である反射率の変化は変
調に活用できる。この場合、多数量子井戸を、対称的な
ハブリ・ペロ（Ｆａｂｒｙ−Ｐｅｒｏｔ）空洞、つまり
そのなかでバック・ミラーがフロント・ミラーより大幅
に高い反射率を有する（即ち、それぞれ９５％と３０
％）空洞の内側に置くことにより、とりわけて良い結果
が得られる。このことは、１９８９年４月２７日発行の
エレクトロニクス・レターズ（Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ
Ｌｅｔｔｅｒｓ）Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．９ｐｐ ５６
６−５６８に掲載されたホワイトヘッド（Ｍ．Ｗｈｉｔ
ｅｈｅａｄ）およびパリ（Ｇ．Ｐａｒｒｙ）による『非
対称的多数量子井戸ハブリ・ペロ構造に法線入射のハイ
・コントラスト反射変調（Ｈｉｇｈ ｃｏｎｔｒａｓｔ
ｒｅｆｌｅｃｔｉｏｎ ｍｏｄｕｌａｔｉｏｎ ａｔ
ｎｏｒｍａｌ ｉｎｃｉｄｅｎｃｅ ｉｎ ａｓｙｍ
ｍｅｔｒｉｃ ｑｕａｎｔｕｍ ｗｅｌｌ Ｆａｂｒｙ
−Ｐｅｒｏｔ ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ）』と題された論文
および１９８９年７月２０日発行の同誌Ｖｏｌ．２５，
Ｎｏ．１５に掲載されたホワイトヘッドら（Ｍ． ｗｈ
ｉｔｅｈｅａｄ ｅｔａｌ．）による『ＯＮ／ＯＦＦ比
＞１００：１の低電圧多数量子井戸反射変調器（Ｌｏｗ
−ｖｏｌｔａｇｅ ｍｕｌｔｉｐｌｅ ｑｕａｎｔｕｍ
ｗｅｌｌｒｅｆｌｅｃｔｉｏｎ ｍｏｄｕｌａｔｏｒ
ｗｉｔｈ ＯＮ／ＯＦＦ ｒａｔｉｏ＞１００：
１）』と題された論文に記述されている。
依存し、そこで印加電圧の関数である反射率の変化は変
調に活用できる。この場合、多数量子井戸を、対称的な
ハブリ・ペロ（Ｆａｂｒｙ−Ｐｅｒｏｔ）空洞、つまり
そのなかでバック・ミラーがフロント・ミラーより大幅
に高い反射率を有する（即ち、それぞれ９５％と３０
％）空洞の内側に置くことにより、とりわけて良い結果
が得られる。このことは、１９８９年４月２７日発行の
エレクトロニクス・レターズ（Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ
Ｌｅｔｔｅｒｓ）Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．９ｐｐ ５６
６−５６８に掲載されたホワイトヘッド（Ｍ．Ｗｈｉｔ
ｅｈｅａｄ）およびパリ（Ｇ．Ｐａｒｒｙ）による『非
対称的多数量子井戸ハブリ・ペロ構造に法線入射のハイ
・コントラスト反射変調（Ｈｉｇｈ ｃｏｎｔｒａｓｔ
ｒｅｆｌｅｃｔｉｏｎ ｍｏｄｕｌａｔｉｏｎ ａｔ
ｎｏｒｍａｌ ｉｎｃｉｄｅｎｃｅ ｉｎ ａｓｙｍ
ｍｅｔｒｉｃ ｑｕａｎｔｕｍ ｗｅｌｌ Ｆａｂｒｙ
−Ｐｅｒｏｔ ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ）』と題された論文
および１９８９年７月２０日発行の同誌Ｖｏｌ．２５，
Ｎｏ．１５に掲載されたホワイトヘッドら（Ｍ． ｗｈ
ｉｔｅｈｅａｄ ｅｔａｌ．）による『ＯＮ／ＯＦＦ比
＞１００：１の低電圧多数量子井戸反射変調器（Ｌｏｗ
−ｖｏｌｔａｇｅ ｍｕｌｔｉｐｌｅ ｑｕａｎｔｕｍ
ｗｅｌｌｒｅｆｌｅｃｔｉｏｎ ｍｏｄｕｌａｔｏｒ
ｗｉｔｈ ＯＮ／ＯＦＦ ｒａｔｉｏ＞１００：
１）』と題された論文に記述されている。
【００２２】第４〜７図に示した本発明の実施例は、こ
の型の変調器を活用している。これらの図において、既
に第２図で述べた要素は同一の参照番号で示した。非対
称的多数量子井戸ハブリ・ペロ空洞装置３ａ、３ｂは、
マイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）干渉計の二つの枝
の反射要素を形成する。例示として二値変調を考える
と、二つの装置３ａ、３ｂは、発生器４により供給され
る二つの値、つまり約１０Ｖまたは０Ｖをとり得る電圧
により相補的な方法で偏光している。簡単にするため、
この第一の値を、正確な１０Ｖと考える。装置３ａは、
例えば発生器４により出された信号を供給され、一方装
置３ｂは、相補的な信号を供給される。増幅器８、９
は、発生器４により出された信号を装置３ａ、３ｂの動
作に必要な値にする。印加電圧が１０Ｖまたは０Ｖであ
るかにより、装置は、最大の吸収あるいは最大の反射状
態になる。
の型の変調器を活用している。これらの図において、既
に第２図で述べた要素は同一の参照番号で示した。非対
称的多数量子井戸ハブリ・ペロ空洞装置３ａ、３ｂは、
マイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）干渉計の二つの枝
の反射要素を形成する。例示として二値変調を考える
と、二つの装置３ａ、３ｂは、発生器４により供給され
る二つの値、つまり約１０Ｖまたは０Ｖをとり得る電圧
により相補的な方法で偏光している。簡単にするため、
この第一の値を、正確な１０Ｖと考える。装置３ａは、
例えば発生器４により出された信号を供給され、一方装
置３ｂは、相補的な信号を供給される。増幅器８、９
は、発生器４により出された信号を装置３ａ、３ｂの動
作に必要な値にする。印加電圧が１０Ｖまたは０Ｖであ
るかにより、装置は、最大の吸収あるいは最大の反射状
態になる。
【００２３】第５図は、このような装置の入射放射の波
長および印加電圧の関数である理論的反射率曲線を示す
ものである。
長および印加電圧の関数である理論的反射率曲線を示す
ものである。
【００２４】源１は、直線偏光した放射、例えばＴＥモ
ードの放射を、光学システム１０、アイソレータ１１お
よび入射放射をマイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）干
渉計の二つの枝間に分けるビーム・スプリッタ７を通じ
て装置３ａ、３ｂに向けて送り、かような放射をこの二
つの装置３ａ、３ｂに、それらを形成する層に法線的に
到達させる。源の波長は、量子井戸装置３ａ、３ｂが、
最大および最小の反射率レベルが充分に隔てられるよう
な（例えば、第５図の例で、８５６−８５７ｎｍ 区間
内の）波長で動作するように選ばれる。
ードの放射を、光学システム１０、アイソレータ１１お
よび入射放射をマイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）干
渉計の二つの枝間に分けるビーム・スプリッタ７を通じ
て装置３ａ、３ｂに向けて送り、かような放射をこの二
つの装置３ａ、３ｂに、それらを形成する層に法線的に
到達させる。源の波長は、量子井戸装置３ａ、３ｂが、
最大および最小の反射率レベルが充分に隔てられるよう
な（例えば、第５図の例で、８５６−８５７ｎｍ 区間
内の）波長で動作するように選ばれる。
【００２５】ビーム・スプリッタ７を透過した放射を受
けるマイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）干渉計の枝
は、源の偏光により配向された偏光子１２および装置３
ａの前表面に放射を集焦する第２の光学システム１３を
含む。ビーム・スプリッタ７で反射した放射を受ける枝
は、４５°配向されたクオーター・ウエーブ・プレート
１４およびシステム１３と同様の光学システム１５を含
む。二つの井戸で反射された放射は、次いでビーム・ス
プリッタ７により再結合し、変調器の出力１６に向け、
例えば伝送線または試験試料に向け送られる。ハーフ・
ウエーブ・プレート１７は、若し所望ならば、変調器の
出力において偏光参照を配向させる。
けるマイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）干渉計の枝
は、源の偏光により配向された偏光子１２および装置３
ａの前表面に放射を集焦する第２の光学システム１３を
含む。ビーム・スプリッタ７で反射した放射を受ける枝
は、４５°配向されたクオーター・ウエーブ・プレート
１４およびシステム１３と同様の光学システム１５を含
む。二つの井戸で反射された放射は、次いでビーム・ス
プリッタ７により再結合し、変調器の出力１６に向け、
例えば伝送線または試験試料に向け送られる。ハーフ・
ウエーブ・プレート１７は、若し所望ならば、変調器の
出力において偏光参照を配向させる。
【００２６】次にこの変調器の動作を説明するが、簡単
にするため発生器４は、その高低レベルが、それぞれ１
０Ｖおよび０Ｖと関連している矩形波を発生するものと
仮定する。そこで、装置３ａ、３ｂは、それぞれ第６図
のＡおよびＢの波型を受けることになる。
にするため発生器４は、その高低レベルが、それぞれ１
０Ｖおよび０Ｖと関連している矩形波を発生するものと
仮定する。そこで、装置３ａ、３ｂは、それぞれ第６図
のＡおよびＢの波型を受けることになる。
【００２７】マイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）干渉
計の透過枝において、直線偏光した放射は、源の出力に
おけるのと同一の偏光を有して装置３ａに到達し、前記
装置により、そこに印加された電圧に依存して振幅変調
されることが言える。さらに特定的には、上述のよう
に、発生器４により出された信号Ａの高レベルに対応し
て、吸収が最大となり（ほぼ１００％）、一方低レベル
に対応して、装置３ａは、入射放射の部分（構造にもよ
るが、約３０％から４０％まで）を反射する。この装置
は、放射の直線偏光状態を変化させず、矩形波Ａが０Ｖ
をとるとき装置３ａにより反射された放射が、依然とし
てＴＥモードで直線偏光されている。反射された放射
は、次いでビーム・スプリッタ７で集められ変調器の出
力１６に向け反射される。
計の透過枝において、直線偏光した放射は、源の出力に
おけるのと同一の偏光を有して装置３ａに到達し、前記
装置により、そこに印加された電圧に依存して振幅変調
されることが言える。さらに特定的には、上述のよう
に、発生器４により出された信号Ａの高レベルに対応し
て、吸収が最大となり（ほぼ１００％）、一方低レベル
に対応して、装置３ａは、入射放射の部分（構造にもよ
るが、約３０％から４０％まで）を反射する。この装置
は、放射の直線偏光状態を変化させず、矩形波Ａが０Ｖ
をとるとき装置３ａにより反射された放射が、依然とし
てＴＥモードで直線偏光されている。反射された放射
は、次いでビーム・スプリッタ７で集められ変調器の出
力１６に向け反射される。
【００２８】マイケルソン（Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ）干渉
計の反射枝において、源から来る直線偏光した放射は、
プレート１４により円偏光した放射（例えば、右円偏光
を受けた）に変換されて装置３ｂに到達し、そこで信号
Ｂにより振幅変調される。このような信号の低レベルに
対応して、反射された放射は、鏡像効果により左円偏光
を受ける。この反射された放射は、再びクオーター・ウ
エーブ・プレート１４を通過し、装置３ｂに向け送られ
た放射に関し直交する面で、垂直に偏光した放射（ＴＭ
モード偏光）に変換される。プレート１４から出てくる
放射は、次いでビーム・スプリッタ７により変調器の出
力１６に向け伝送される。
計の反射枝において、源から来る直線偏光した放射は、
プレート１４により円偏光した放射（例えば、右円偏光
を受けた）に変換されて装置３ｂに到達し、そこで信号
Ｂにより振幅変調される。このような信号の低レベルに
対応して、反射された放射は、鏡像効果により左円偏光
を受ける。この反射された放射は、再びクオーター・ウ
エーブ・プレート１４を通過し、装置３ｂに向け送られ
た放射に関し直交する面で、垂直に偏光した放射（ＴＭ
モード偏光）に変換される。プレート１４から出てくる
放射は、次いでビーム・スプリッタ７により変調器の出
力１６に向け伝送される。
【００２９】装置３ａ、３ｂは、相補的なやり方で、そ
の一方が反射すれば、他方が吸収するというように、バ
イアスされているので、ＴＥあるいはＴＭ偏光信号の交
替がビーム・スプリッタ７の出力で、変調信号のレベル
の高低に応じて、生じる。そこで、本発明による装置
が、既に角度的に変調された光信号の伝送システムまた
は測定システムに使われたとき、偏光状態における所望
の交替が達成される。
の一方が反射すれば、他方が吸収するというように、バ
イアスされているので、ＴＥあるいはＴＭ偏光信号の交
替がビーム・スプリッタ７の出力で、変調信号のレベル
の高低に応じて、生じる。そこで、本発明による装置
が、既に角度的に変調された光信号の伝送システムまた
は測定システムに使われたとき、偏光状態における所望
の交替が達成される。
【００３０】装置に対するバイアス電圧が、デジタル惰
報信号により得られているとき、動作は正確に同一であ
る：その場合は勿論、変調信号における０、１のビット
の列を再現するパターンは、ＴＥおよびＴＭビットの規
則的な交替の代わりに装置の出力に現れる。第６図のＣ
およびＤの波型は、この場合の装置３ａ、３ｂのバイア
ス電圧の例である：信号ＣおよびＤの時間軸が、信号Ａ
およびＢの時間軸と何らの関係もないことに注意すべき
である。
報信号により得られているとき、動作は正確に同一であ
る：その場合は勿論、変調信号における０、１のビット
の列を再現するパターンは、ＴＥおよびＴＭビットの規
則的な交替の代わりに装置の出力に現れる。第６図のＣ
およびＤの波型は、この場合の装置３ａ、３ｂのバイア
ス電圧の例である：信号ＣおよびＤの時間軸が、信号Ａ
およびＢの時間軸と何らの関係もないことに注意すべき
である。
【００３１】源１より出た放射は、厳密には単色でない
ので、装置３ａ、３ｂの、バイアス電圧の二つの値に対
応する反射率は、源の線幅が狭くなればなるほど狭くな
る一定の範囲内で変化する：これは、変調信号における
一定のノイズとなるが、このノイズはあまり問題を生じ
ない。
ので、装置３ａ、３ｂの、バイアス電圧の二つの値に対
応する反射率は、源の線幅が狭くなればなるほど狭くな
る一定の範囲内で変化する：これは、変調信号における
一定のノイズとなるが、このノイズはあまり問題を生じ
ない。
【００３２】本発明はまた、源４により出された信号
が、多値レベル信号の場合にも応用できる。この場合、
その信号の極論理レベルに対応して、装置３ａ、３ｂ
は、それらの中のただ一つだけが入射放射を反射して、
ＴＥあるいはＴＭモードで偏光された信号を供給するよ
うに、例えば静止バイアスされていてよい。中間レベル
においては、反射が両装置で生じ、変調器出力信号が、
二つの直交偏光された成分を含むことになる：そこで、
中間電圧値は、二つの出力信号成分の相対振幅が、所望
の偏光状態を与えるようなものでなければならない。
が、多値レベル信号の場合にも応用できる。この場合、
その信号の極論理レベルに対応して、装置３ａ、３ｂ
は、それらの中のただ一つだけが入射放射を反射して、
ＴＥあるいはＴＭモードで偏光された信号を供給するよ
うに、例えば静止バイアスされていてよい。中間レベル
においては、反射が両装置で生じ、変調器出力信号が、
二つの直交偏光された成分を含むことになる：そこで、
中間電圧値は、二つの出力信号成分の相対振幅が、所望
の偏光状態を与えるようなものでなければならない。
【００３３】第７図は、四つの等しい間隔を置いた偏光
状態ＰＯ、Ｐ１、Ｐ２、Ｐ３、とＴＥおよびＴＭ偏光に
なお対応する二つの極状態ＰＯおよびＰ３をいかにして
得るかを示すものである。
状態ＰＯ、Ｐ１、Ｐ２、Ｐ３、とＴＥおよびＴＭ偏光に
なお対応する二つの極状態ＰＯおよびＰ３をいかにして
得るかを示すものである。
【００３４】図面において、Ｅｘ０−Ｅｘ３、Ｅｙ０−
Ｅｙ３は、種々の状態に対応する変調器出力信号の二つ
の成分の振幅である：Ｒ１、Ｒ２およびＶ１、Ｖ２は、
それぞれ装置３ａ、３ｂの反射率およびバイアス電圧で
ある。上述のように、状態ＰＯおよびＰ３は、装置３ａ
を０Ｖでバイアスし、装置３ｂを１０Ｖでバイアスする
ことにより（ＰＯ）、またその逆にすることにより（Ｐ
３）得られる。一方、二つの中間状態Ｐ１、Ｐ２は、装
置３ａに対する約０．１７および装置３ｂに対する約
０．３５の反射率、またその逆により得られる：かよう
な値は、それぞれ２Ｖおよび６Ｖのオーダーの電圧に対
応する。装置３ａ、３ｂのバイアス電圧は、第６図の、
線Ｅ、Ｆで示される。この偏光状態が、状態ＴＥ：ＴＭ
で定まる象限の二分線に関して対称である特定の場合、
装置３ａ、３ｂに印加された電圧は、実質的に鏡像であ
ることが判る。明らかに、発生器４は、もはや単純な二
値信号の発生器でなく、複数の電圧を情報信号の振る舞
いにより出すものとなる。
Ｅｙ３は、種々の状態に対応する変調器出力信号の二つ
の成分の振幅である：Ｒ１、Ｒ２およびＶ１、Ｖ２は、
それぞれ装置３ａ、３ｂの反射率およびバイアス電圧で
ある。上述のように、状態ＰＯおよびＰ３は、装置３ａ
を０Ｖでバイアスし、装置３ｂを１０Ｖでバイアスする
ことにより（ＰＯ）、またその逆にすることにより（Ｐ
３）得られる。一方、二つの中間状態Ｐ１、Ｐ２は、装
置３ａに対する約０．１７および装置３ｂに対する約
０．３５の反射率、またその逆により得られる：かよう
な値は、それぞれ２Ｖおよび６Ｖのオーダーの電圧に対
応する。装置３ａ、３ｂのバイアス電圧は、第６図の、
線Ｅ、Ｆで示される。この偏光状態が、状態ＴＥ：ＴＭ
で定まる象限の二分線に関して対称である特定の場合、
装置３ａ、３ｂに印加された電圧は、実質的に鏡像であ
ることが判る。明らかに、発生器４は、もはや単純な二
値信号の発生器でなく、複数の電圧を情報信号の振る舞
いにより出すものとなる。
【００３５】上述した変調器は、上述のスピード要件に
適合するものである：実際、装置３ａ、３ｂにおける、
一つの反射率値から、もう一つの値への遷移は、そこで
吸収スペクトル、そして空洞内側の電界が変化するスピ
ード、つまり装置の容量に依存している：遷移時間は、
１０ＧＨｚのオーダーの周波数に対応する１００ｐｓの
オーダーなので、変調器出力における偏光状態は、現在
の電子回路で許容される最大限界（平均して、丁度約１
０ＧＨｚ）に基本的に対応する周波数で変化させること
ができ、非常に高いスピードの偏光多様性伝送の要件に
適合するものである。これに加えて、任意の偏光状態が
えられる：実際、若し、干渉計の二つの枝の長さが同一
ならば、装置３ａ、３ｂに印加されるべき電圧を、信号
の各論理レベルに対応して、４−状態偏光変調の例の二
つの中間状態について示したように、妥当に選択するこ
とにより、任意の配向を有した直線偏光状態を得ること
が可能である。干渉計の枝の長さが異なる場合は、これ
らの条件下で、ビーム・スプリッタ７により再結合する
放射は、非零相対位相を有するので、楕円的に偏光した
変調信号を得ることが可能である：この種々の状態は、
二つの成分の間の一定の相対位相および装置のバイアス
電圧により以前定めた振幅比により特徴付けられてい
る。
適合するものである：実際、装置３ａ、３ｂにおける、
一つの反射率値から、もう一つの値への遷移は、そこで
吸収スペクトル、そして空洞内側の電界が変化するスピ
ード、つまり装置の容量に依存している：遷移時間は、
１０ＧＨｚのオーダーの周波数に対応する１００ｐｓの
オーダーなので、変調器出力における偏光状態は、現在
の電子回路で許容される最大限界（平均して、丁度約１
０ＧＨｚ）に基本的に対応する周波数で変化させること
ができ、非常に高いスピードの偏光多様性伝送の要件に
適合するものである。これに加えて、任意の偏光状態が
えられる：実際、若し、干渉計の二つの枝の長さが同一
ならば、装置３ａ、３ｂに印加されるべき電圧を、信号
の各論理レベルに対応して、４−状態偏光変調の例の二
つの中間状態について示したように、妥当に選択するこ
とにより、任意の配向を有した直線偏光状態を得ること
が可能である。干渉計の枝の長さが異なる場合は、これ
らの条件下で、ビーム・スプリッタ７により再結合する
放射は、非零相対位相を有するので、楕円的に偏光した
変調信号を得ることが可能である：この種々の状態は、
二つの成分の間の一定の相対位相および装置のバイアス
電圧により以前定めた振幅比により特徴付けられてい
る。
【００３６】若し、量子井戸構造が、マッハ・ツエンダ
（Ｍａｃｈ−Ｚｅｎｄｅｒ）の構成に使用されるなら
ば、その動作は、既述のものから直ちに推論される；二
つの極バイアス電圧に対応して、井戸による、最大およ
び最小の透過が起こり、所望の振幅変調を行う。しか
し、透過で動作する多数量子井戸構造においては、最小
の透過は０でなく、それゆえ出力信号は、装置３ａ、３
ｂの両者から得られる。上述の事項は、非限定的な例示
として与えられたものであり、その変形および改良は発
明の範囲を逸脱することなく可能なことは明らかであ
る。
（Ｍａｃｈ−Ｚｅｎｄｅｒ）の構成に使用されるなら
ば、その動作は、既述のものから直ちに推論される；二
つの極バイアス電圧に対応して、井戸による、最大およ
び最小の透過が起こり、所望の振幅変調を行う。しか
し、透過で動作する多数量子井戸構造においては、最小
の透過は０でなく、それゆえ出力信号は、装置３ａ、３
ｂの両者から得られる。上述の事項は、非限定的な例示
として与えられたものであり、その変形および改良は発
明の範囲を逸脱することなく可能なことは明らかであ
る。
【図１】 本発明による偏光変調器の可能な構成の系統
図である。
図である。
【図２】 本発明による偏光変調器の可能な構成の系統
図である。
図である。
【図３】 本発明による偏光変調器の可能な構成の系統
図である。
図である。
【図４】 本発明の好ましい実施例の系統図である。
【図５】 図４に示した変調器に使われた量子井戸空洞
の理論的反射率曲線を示す。
の理論的反射率曲線を示す。
【図６】 空洞に対するバイアス電圧の例を示す。
【図７】 ４−状態変調の場合の量子井戸空洞の偏光状
態と反射率との関係およびバイアス電圧の例を示す。
態と反射率との関係およびバイアス電圧の例を示す。
１・・・（放射の、光信号の）源 ２、７・・・ビーム・スプリッタ ３；３ａ、３ｂ．・・装置 ４・・・発生器 ５・・・偏光子 ６・・・再結合装置 ７・・・ビーム・スプリッタ ８、９・・・増幅器 １０、１３、１５・・・光学システム １１・・・アイソレータ １２・・・偏光子 １４・・・クオーター・ウエーブ・プレート １６・・・変調器の出力 １７・・・ハーフ・ウエーブ・プレート
フロントページの続き (72)発明者 リカルド・カルヴアーニ イタリー国トリノ、ピノ・トリネス、ヴイ ア・チエリ 30／１ (72)発明者 ブルーノ・コスタ イタリー国トリノ、ヴイア・ロツソリー ノ・ピロ 51
Claims (18)
- 【請求項１】 変調すべき信号を形成する光放射の源
（１）、 前記放射を干渉計の二つの枝に分ける手段（２；７）、 前記分けられた放射の部分の振幅間の比がどんな値でも
取れるように、制御信号発生器（４）から発せられた、
複数の異なった値を取りうる制御信号の値に依存して、
前記枝に沿って進む放射の部分を振幅変調し、そして場
合によっては前記二つの枝の光路に所望の相対長を与え
る手段（３；３ａ，３ｂ）、 前記枝に沿って進む放射の部分を第１及び第２の偏光状
態にするための偏光手段（５；１２，１４）、及び 各々が第１及び第２の偏光状態を呈している前記放射の
部分を再結合し、その変調された信号を送出するための
手段（６，７） を含む光信号偏光変調器であって、 前記二つの枝に沿って送られた放射の部分を振幅変調す
るための手段（３ａ，３ｂ）が、干渉計の各枝に多数量
子井戸構造体を有する振幅変調器を含み、前記制御信号
発生器（４）が前記振幅変調器に接続されて、それらの
各々に量子井戸構造体の透過率又は反射率を変化させる
制御信号を供給することを特徴とする該光信号偏光変調
器。 - 【請求項２】 変調すべき光信号を形成する前記放射が
マイケルソン干渉計の二つの枝に分けられ、前記二つの
枝の終端に設置された反射体により反射された放射を再
結合することにより，変調された出力信号が生成される
請求項１に記載の偏光変調器であって、 非対称の共振空洞の各々に位置する多数量子井戸構造体
を有する二つの電気光学振幅変調器（３ａ，３ｂ）であ
って、該振幅変調器が前記反射体を形成し、干渉計の各
枝に沿って進む放射の部分を受け、その各々が該振幅変
調器（３ａ，３ｂ）において異なる反射率の値をもたら
す異なる値の電圧によりバイアスされている該振幅変調
器、 干渉計の一方の枝にある第１の偏光手段であって，放射
の各部分が偏光してかような枝の振幅変調器（３ａ）に
伝送され、その振幅変調器（３ａ）により反射され前記
第１の光偏光手段（１２）を通過した放射に対し、第１
の直線偏光状態を課するような該偏光手段、 干渉計のもう一方の枝にある第２の偏光手段であって、
放射の各部分が偏光してかような枝の振幅変調器（３
ｂ）に伝送され、その振幅変調器（３ｂ）により反射さ
れ前記第２の光偏光手段（１４）を通過した放射に対
し、第２の直線偏光状態を課するような該偏光手段、 前記振幅変調器（３ａ，３ｂ）に対する電気制御信号の
発生器（４）であって、複数の異なる論理レベルを表す
信号を発生するよう構成され、前記振幅変調器（３ａ，
３ｂ）に接続され、その制御信号の異なる論理レベルに
対応して、その出力信号が前記第１及び第２の偏光状態
を各々呈する異なった振幅の成分を有するような電圧に
より前記振幅変調器をバイアスする該発生器 を含むことを特徴とする該偏光変調器。 - 【請求項３】 前記第１の偏光状態が前記第１の振幅変
調器（３ａ）に向かって伝送される放射に課せられ、そ
の反射した放射中で維持されることを特徴とする請求項
２に記載された偏光変調器。 - 【請求項４】 前記制御信号が二値信号で、その二つの
論理レベルが対応する振幅変調器（３ａ，３ｂ）におい
て各々零及び最大の反射率を生じさせる第１及び第２の
電圧に関連していることを特徴とする請求項２又は３に
記載の偏光変調器。 - 【請求項５】 前記制御信号が多値レベル信号で、その
両極の論理レベルが対応する振幅変調器（３ａ，３ｂ）
において各々零及び最大の反射率を生じさせる第１及び
第２の電圧に関連していることを特徴とする請求項２又
は３に記載の偏光変調器。 - 【請求項６】 前記第１の電圧が一方の振幅変調器に印
加されるとき、前記第２の電圧がもう一方に印加され、
電気信号の前記二つの論理レベル又は前記両極の論理レ
ベルに対応して、偏光変調器の出力信号が前記二つの振
幅変調器（３ａ，３ｂ）の内の一方だけにより反射され
た放射により形成され、各々第１及び第２の偏光状態を
呈するように、前記制御信号発生器（４）が前記振幅変
調器（３ａ，３ｂ）に接続されることを特徴とする請求
項４又は５に記載の偏光変調器。 - 【請求項７】 変調すべき光信号を形成する放射が、マ
ッハ−ツェンダー干渉計の二つの枝に分けられる請求項
２に記載の偏光変調器であって、 非対称の共振空洞の各々に位置する多数量子井戸構造体
を有する二つの電気光学振幅変調器（３ａ，３ｂ）であ
って、該振幅変調器が干渉計の各枝に沿って進む放射の
部分を受け、その各々が該振幅変調器（３ａ，３ｂ）に
おいて異なる透過率の値をもたらす異なる値の電圧によ
りバイアスされている該振幅変調器、 放射の各部分を第１の直線偏光状態を有して再結合手段
に到達させる、干渉計の二つの枝の一方にある第１の偏
光手段（１２）、 放射の各部分を第２の直線偏光状態を有して再結合手段
に到達させる、干渉計の二つの枝のもう一方にある第２
の偏光手段、 前記振幅変調器（３ａ，３ｂ）に対する電気制御信号の
発生器（４）であって、複数の異なる論理レベルを表す
信号を発生するよう構成され、前記振幅変調器（３ａ，
３ｂ）に接続され、その制御信号の異なる論理レベルに
対応して、その出力信号が前記第１及び第２の偏光状態
を各々呈する異なった振幅の成分を有するような電圧に
より前記振幅変調器をバイアスする該発生器 を含むことを特徴とする該偏光変調器。 - 【請求項８】 前記制御信号が二値信号で、その二つの
論理レベルが対応する振幅変調器（３ａ，３ｂ）におい
て各々最小及び最大の透過率を生じさせる第１及び第２
の電圧に関連していることを特徴とする請求項７に記載
の偏光変調器。 - 【請求項９】 前記制御信号が多値レベル信号で、その
両極の論理レベルが対応する振幅変調器（３ａ，３ｂ）
において各々最小及び最大の透過率を生じさせる第１及
び第２の電圧に関連していることを特徴とする請求項７
に記載の偏光変調器。 - 【請求項１０】 前記第１及び第２の偏光状態が直交し
ていることを特徴とする前記請求項のいずれかに記載の
偏光変調器。 - 【請求項１１】 前記第１及び第２の振幅変調器に伝送
された光信号が等しい光路長を進み、その出力信号が直
線偏光した信号になることを特徴とする前記請求項のい
ずれかに記載の偏光変調器。 - 【請求項１２】 前記第１及び第２の振幅変調器に伝送
された光信号が異なる光路長を進み、その出力信号が楕
円偏光した信号になることを特徴とする請求項１乃至１
０のいずれか一つに記載の偏光変調器。 - 【請求項１３】 出力信号の偏光を配向する為、出力信
号の経路に設けられたハーフ・ウエーブ・プレート（１
７）を含むことを特徴とする前記請求項のいずれかに記
載の偏光変調器。 - 【請求項１４】 変調すべき信号を形成する光放射の源
（１）、 前記放射を干渉計の二つの枝に分ける手段（２；７）、 前記分けられた放射の部分の振幅間の比がどんな値でも
取れるように、制御信号発生器（４）から発せられた、
複数の異なった値の取りうる制御信号の値に依存して、
前記枝に沿って進む放射の部分を振幅変調し、そして場
合によっては前記二つの枝の光路に所望の相対長を与え
る手段（３；３ａ，３ｂ）、 前記枝に沿って進む放射の部分を第１及び第２の偏光状
態にするための偏光手段（５；１２，１４）、及び 各々が第１及び第２の偏光状態を呈している前記放射の
部分を再結合し、その変調された信号を送出するための
手段（６，７） を含む光信号偏光変調器であって、 その制御信号発生器（４）が前記源（１）に接続され、
偏光変調すべき信号を振幅変調し、前記二つの枝に沿っ
て伝送された放射の部分を振幅変調する手段（３）が干
渉計の枝の一方だけに設けられた振幅変調器を含み、そ
の振幅変調器がその放射の部分自体の強度に依存して、
前記枝に沿って通過する放射の部分を透過もしくは反射
し、その反射された放射は干渉計の第２の枝に伝送され
ることを特徴とする該光信号偏光変調器。 - 【請求項１５】 前記振幅変調器が非線型媒体で作られ
た共振空洞構造であり、その非線型な屈折率がそこに送
られた放射の部分の強度に依存して変化することを特徴
とする請求項１４に記載の偏光変調器。 - 【請求項１６】 デジタル惰報信号の各ビット間隔内
で、前記デジタル情報信号により変調された光搬送波の
偏光状態を変える手段を含む偏光スイッチング伝送シス
テムであって、偏光状態を変える前記手段が前記請求項
のいずれか一つに記載の偏光変調器を含むことを特徴と
する該偏光スイッチング伝送システム。 - 【請求項１７】 デジタル情報信号の各論理レベルが偏
光の異なる状態に対応するように、そのデジタル情報信
号が光搬送波の偏光状態を偏光変調器において変調する
偏光変調伝送システムであって、この偏光変調器が請求
項１乃至１５のいずれか一つに記載の変調器であること
を特徴とする該偏光変調伝送システム。 - 【請求項１８】 偏光変調器により変えられた偏光状態
を有する光信号が試料に送られ、試料の光学特性を決定
するシステムであって、その偏光変調器が請求項１乃至
１５のいずれか一つに記載の変調器であることを特徴と
する該試料の光学特性を決定するシステム。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| IT67313A IT1241209B (it) | 1990-04-27 | 1990-04-27 | Modulatore ottico di polarizzazione utilizzante strutture interferometriche |
| IT67313-A/90 | 1990-04-27 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04226421A JPH04226421A (ja) | 1992-08-17 |
| JPH07119904B2 true JPH07119904B2 (ja) | 1995-12-20 |
Family
ID=11301382
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP3109585A Expired - Lifetime JPH07119904B2 (ja) | 1990-04-27 | 1991-04-16 | 干渉計構造を採用した光学偏光変調器 |
Country Status (5)
| Country | Link |
|---|---|
| EP (1) | EP0455144B1 (ja) |
| JP (1) | JPH07119904B2 (ja) |
| CA (1) | CA2040936C (ja) |
| DE (2) | DE455144T1 (ja) |
| IT (1) | IT1241209B (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP3952227B2 (ja) | 1997-10-20 | 2007-08-01 | 富士通株式会社 | 波長変換器 |
| CN104298045B (zh) * | 2014-08-19 | 2017-03-15 | 北京航空航天大学 | 一种拉曼激光系统以及基于调频连续波的光程差自动调节方法 |
Family Cites Families (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| GB8630959D0 (en) * | 1986-12-29 | 1987-02-04 | British Telecomm | Optical polarisation control |
| IT1232056B (it) * | 1989-03-28 | 1992-01-23 | Cselt Centro Studi Lab Telecom | Modulatore veloce della polarizza zione di una portante ottica |
-
1990
- 1990-04-27 IT IT67313A patent/IT1241209B/it active IP Right Grant
-
1991
- 1991-04-16 JP JP3109585A patent/JPH07119904B2/ja not_active Expired - Lifetime
- 1991-04-22 CA CA002040936A patent/CA2040936C/en not_active Expired - Fee Related
- 1991-04-25 EP EP91106707A patent/EP0455144B1/en not_active Expired - Lifetime
- 1991-04-25 DE DE199191106707T patent/DE455144T1/de active Pending
- 1991-04-25 DE DE69107327T patent/DE69107327T2/de not_active Expired - Fee Related
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| DE69107327T2 (de) | 1995-07-13 |
| CA2040936C (en) | 1996-04-16 |
| IT1241209B (it) | 1993-12-29 |
| IT9067313A1 (it) | 1991-10-27 |
| EP0455144A2 (en) | 1991-11-06 |
| EP0455144B1 (en) | 1995-02-15 |
| JPH04226421A (ja) | 1992-08-17 |
| CA2040936A1 (en) | 1991-10-28 |
| IT9067313A0 (it) | 1990-04-27 |
| EP0455144A3 (en) | 1992-05-20 |
| DE69107327D1 (de) | 1995-03-23 |
| DE455144T1 (de) | 1992-09-03 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5136669A (en) | Variable ratio fiber optic coupler optical signal processing element | |
| US5037169A (en) | High speed low loss optical switch for optical communication systems | |
| EP0718669B1 (en) | All-optical switch | |
| CA2088372C (en) | Tunable liquid-crystal etalon filter | |
| US6882758B2 (en) | Current tuned Mach-Zehnder optical attenuator | |
| SE506798C2 (sv) | Förfarande och anordning för att överföra signaler i en optofiber | |
| CN1242573C (zh) | 3r光信号再生 | |
| CA1237166A (en) | High speed intensity modulated light source | |
| US6256137B1 (en) | Wavelength converter | |
| Wang et al. | Low-voltage, coupled multiple quantum well electroreflective modulators towards ultralow power inter-chip optical interconnects | |
| US6832053B2 (en) | Delayed interference wavelength converter and/or 2R regenerator | |
| JP2002365682A (ja) | 全光学波長変換器、全光学再生器、全光学信号処理素子、及び、全光学変換方法 | |
| JPH07119904B2 (ja) | 干渉計構造を採用した光学偏光変調器 | |
| Khalfallah et al. | A GaAlAs-GaAs integrated coherence modulator | |
| EP0809128A1 (en) | Optical switch | |
| RU2153688C2 (ru) | Способ переключения, модуляции, усиления и управления и нелинейный оптический переключатель, модулятор, усилитель и управляющий элемент | |
| Syvridis | All optical wavelength converters based on semiconductor optical amplifiers | |
| JPS62284331A (ja) | 光変調器 | |
| JPH11249090A (ja) | 光処理装置 | |
| Kato et al. | Wavelength conversion using polarization dependence of photo-induced phase shift in an InGaAsP MQW-EA modulator | |
| Akimoto et al. | Monolithically integrated ultrafast all-optical switch consisting of intersubband optical nonlinear waveguide and Michelson interferometer | |
| RU2153689C2 (ru) | Способ переключения, усиления, управления и модуляции оптического излучения (варианты) и устройство для его осуществления | |
| Feng et al. | Intersubband All-Optical Logic Gate in InGaAs/AlAsSb Quantum Wells | |
| JPH06118460A (ja) | 光位相変調回路 | |
| JPH0442590A (ja) | 半導体レーザの高周波応答特性測定装置 |