JPH05261079A - 磁気共鳴イメージング方法 - Google Patents
磁気共鳴イメージング方法Info
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- JPH05261079A JPH05261079A JP4063944A JP6394492A JPH05261079A JP H05261079 A JPH05261079 A JP H05261079A JP 4063944 A JP4063944 A JP 4063944A JP 6394492 A JP6394492 A JP 6394492A JP H05261079 A JPH05261079 A JP H05261079A
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic resonance
- pulse
- signal
- resonance imaging
- imaging method
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 磁気共鳴イメージング方法のフリップ角を決
定する方法で、短時間で正確に９０°パルスを決定し、
磁気共鳴イメージングに必要な計測の前処理時間を大幅
に減少させる。 【構成】 緩和時間に対してシーケンスの繰返し時間が
同程度か小さい場合、信号最大値は９０°パルスからず
れるので、通常のシーケンスの直後、対称性を保持する
ための高周波パルス（θパルス）１４を追加し、θパル
スが合わせて偶数になるようにする。このようにするこ
とにより、緩和時間に対してシーケンスの繰返し時間が
同程度か又は小さい場合にも、信号の最大値を９０°パ
ルスに保持することができる。
定する方法で、短時間で正確に９０°パルスを決定し、
磁気共鳴イメージングに必要な計測の前処理時間を大幅
に減少させる。 【構成】 緩和時間に対してシーケンスの繰返し時間が
同程度か小さい場合、信号最大値は９０°パルスからず
れるので、通常のシーケンスの直後、対称性を保持する
ための高周波パルス（θパルス）１４を追加し、θパル
スが合わせて偶数になるようにする。このようにするこ
とにより、緩和時間に対してシーケンスの繰返し時間が
同程度か又は小さい場合にも、信号の最大値を９０°パ
ルスに保持することができる。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は磁気共鳴イメージング方
法に係り、特に試料の各部でのフリップ角がばらつかな
いように高周波パルスのパワーを最適に調整した磁気共
鳴イメージング方法に関する。
法に係り、特に試料の各部でのフリップ角がばらつかな
いように高周波パルスのパワーを最適に調整した磁気共
鳴イメージング方法に関する。
【０００２】
【従来の技術】フリップ角について、図７を参照して説
明する。核磁気共鳴の現象では、熱平衡の状態にある磁
化２０１に対して高周波磁場（Ｈ1 (t））２０３を時間
ｔ0 で照射すると、当該磁化は、静磁場の方向（ｚ）か
ら或る角度θだけ傾く。この角度θをフリップ角とい
う。２０２はｚ方向からフリップ角θだけ傾斜した磁化
を示している。
明する。核磁気共鳴の現象では、熱平衡の状態にある磁
化２０１に対して高周波磁場（Ｈ1 (t））２０３を時間
ｔ0 で照射すると、当該磁化は、静磁場の方向（ｚ）か
ら或る角度θだけ傾く。この角度θをフリップ角とい
う。２０２はｚ方向からフリップ角θだけ傾斜した磁化
を示している。
【０００３】上記フリップ角θは、定量的に、下式で表
される。
される。
【０００４】
【数１】
【０００５】ここで、γは核の磁気回転比である。高周
波磁場Ｈ1 (t）が時間ｔ0 継続するのをまとめてパルス
と呼ぶ。またフリップ角がθとなるものをθパルス、フ
リップ角が９０°となるものを９０°パルスと呼ぶ。
波磁場Ｈ1 (t）が時間ｔ0 継続するのをまとめてパルス
と呼ぶ。またフリップ角がθとなるものをθパルス、フ
リップ角が９０°となるものを９０°パルスと呼ぶ。
【０００６】上記フリップ角に関し、磁気共鳴イメージ
ングでは、試料である被検体の属性（例えば形状、体内
組織の相違など）に応じて、受信コイル系のＱ値が変化
するため、同じ高周波パルスを用いても、被検体の部位
に応じてスピンのフリップ角が異なるという問題を生じ
る。このような問題が発生するのは、試料に対して照射
された高周波出力が電気的に消費されるものと磁気的に
消費されるものを含み、この割合が被検体の属性により
異なることに起因する。
ングでは、試料である被検体の属性（例えば形状、体内
組織の相違など）に応じて、受信コイル系のＱ値が変化
するため、同じ高周波パルスを用いても、被検体の部位
に応じてスピンのフリップ角が異なるという問題を生じ
る。このような問題が発生するのは、試料に対して照射
された高周波出力が電気的に消費されるものと磁気的に
消費されるものを含み、この割合が被検体の属性により
異なることに起因する。
【０００７】上記問題を解決する方法として、従来、発
生するエコー信号に基づいて被検体の属性が異なっても
同じスピンのフリップ角を得るように高周波パルスのパ
ワーを最適化する技術が知られている。この技術の文献
について、特開昭６１−１９１９４９号、特開昭６２−
２６８５４１号、特開昭６３−１３５１４５号等の公報
が存在する。
生するエコー信号に基づいて被検体の属性が異なっても
同じスピンのフリップ角を得るように高周波パルスのパ
ワーを最適化する技術が知られている。この技術の文献
について、特開昭６１−１９１９４９号、特開昭６２−
２６８５４１号、特開昭６３−１３５１４５号等の公報
が存在する。
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】高周波パルスのパワー
を最適な所定値に調整するという従来技術においては、
（１）測定の設定精度と、（２）測定に要する時間とが
問題となる。これらの２つの事項は互いに相反する事項
であるにも拘らず、両者が同時に満足されなければ、実
用上有効とはいえないからである。
を最適な所定値に調整するという従来技術においては、
（１）測定の設定精度と、（２）測定に要する時間とが
問題となる。これらの２つの事項は互いに相反する事項
であるにも拘らず、両者が同時に満足されなければ、実
用上有効とはいえないからである。
【０００９】上記問題について、今まで用いられている
手法の中で最も基本的な手法であるスピンエコー法（以
下ＳＥ法という）に関して説明する。図８に示すよう
に、フリップ角がそれぞれθ，２θである２つの高周波
パルス３０１，３０２をかけ、フリップ角はθ−２θと
なる。θパルス３０１の印加後、エコー時間Ｔｅの経過
して測定信号（ＮＭＲ信号）３０３が発生する。
手法の中で最も基本的な手法であるスピンエコー法（以
下ＳＥ法という）に関して説明する。図８に示すよう
に、フリップ角がそれぞれθ，２θである２つの高周波
パルス３０１，３０２をかけ、フリップ角はθ−２θと
なる。θパルス３０１の印加後、エコー時間Ｔｅの経過
して測定信号（ＮＭＲ信号）３０３が発生する。
【００１０】この場合に、試料の緩和時間Ｔ1 に対して
長い繰返し時間Ｔｒ（例えばＴ1 の５倍以上）を設定し
て測定すると、試料中のプロトンスピンは、測定の都
度、熱平衡磁化Ｍ0 に戻った状態となる。この場合の測
定では、測定時に得られる信号３０２は、Ｍ0 sin 3 θ
に比例する。従って、図９に示す特性Ａで明らかなよう
に、測定信号の最大値はθ＝９０°のときであり、反対
に、測定信号の最大値に対応する高周波出力値を設定す
ることにより、９０°パルスを設定することが可能とな
る。特性ＡにおいてＴｒ／Ｔ1 ＝５である。
長い繰返し時間Ｔｒ（例えばＴ1 の５倍以上）を設定し
て測定すると、試料中のプロトンスピンは、測定の都
度、熱平衡磁化Ｍ0 に戻った状態となる。この場合の測
定では、測定時に得られる信号３０２は、Ｍ0 sin 3 θ
に比例する。従って、図９に示す特性Ａで明らかなよう
に、測定信号の最大値はθ＝９０°のときであり、反対
に、測定信号の最大値に対応する高周波出力値を設定す
ることにより、９０°パルスを設定することが可能とな
る。特性ＡにおいてＴｒ／Ｔ1 ＝５である。
【００１１】上記の方法は、設定精度については充分と
なるが、測定に要する時間については一点の測定毎に長
い繰返し時間Ｔｒ待つ必要があり、長くなる。具体的
に、緩和時間はほぼ１秒程度なので、一点の測定のため
に数秒程度が必要となる。
なるが、測定に要する時間については一点の測定毎に長
い繰返し時間Ｔｒ待つ必要があり、長くなる。具体的
に、緩和時間はほぼ１秒程度なので、一点の測定のため
に数秒程度が必要となる。
【００１２】一方、測定の時間を短縮すると、例えば図
９の特性Ｂに示すように、９０°より大きなフリップ角
のところで測定信号が最大となるので、最大値になる点
をもって９０°パルスとすることはできず、設定精度が
悪くなる。特性Ｂでは、Ｔｒ／Ｔ1 ＝０．５である。
９の特性Ｂに示すように、９０°より大きなフリップ角
のところで測定信号が最大となるので、最大値になる点
をもって９０°パルスとすることはできず、設定精度が
悪くなる。特性Ｂでは、Ｔｒ／Ｔ1 ＝０．５である。
【００１３】また人体のように、組織が各々異なった緩
和時間を持つ場合は、ずれの程度を見積もることはでき
ない。
和時間を持つ場合は、ずれの程度を見積もることはでき
ない。
【００１４】以上のことから、ＳＥ法において、正確な
９０°パルスを、精度良く、短時間で求める技術が要求
される。
９０°パルスを、精度良く、短時間で求める技術が要求
される。
【００１５】本発明の目的は、正確な９０°パルスを精
度良く且つ短時間で求めることができ、磁気共鳴イメー
ジングに必要な計測の前処理時間を大幅に減少させるこ
とができる磁気共鳴イメージング方法を提供することに
ある。
度良く且つ短時間で求めることができ、磁気共鳴イメー
ジングに必要な計測の前処理時間を大幅に減少させるこ
とができる磁気共鳴イメージング方法を提供することに
ある。
【００１６】
【課題を解決するための手段】本発明に係る磁気共鳴イ
メージング方法は、上記の目的を達成するため、次のよ
うに構成される。
メージング方法は、上記の目的を達成するため、次のよ
うに構成される。
【００１７】試料を静磁界中に配置し、試料の中に磁界
傾斜の存在下で高周波パルスを照射し、それによって前
記試料から得られる核磁気共鳴信号に基づいて試料の断
層像を得る磁気共鳴イメージング方法であり、核磁気共
鳴信号が発生した後に、対称性を保持するための高周波
パルスを加えるようにした。
傾斜の存在下で高周波パルスを照射し、それによって前
記試料から得られる核磁気共鳴信号に基づいて試料の断
層像を得る磁気共鳴イメージング方法であり、核磁気共
鳴信号が発生した後に、対称性を保持するための高周波
パルスを加えるようにした。
【００１８】前記の磁気共鳴イメージング方法におい
て、スピンエコー法が用いられ、試料にθパルス、２θ
パルスを与え、これにより発生した核磁気共鳴信号の後
に、対称性を保持するためのθパルスを与えたことを特
徴とする。ここでθ、２θはフリップ角である。
て、スピンエコー法が用いられ、試料にθパルス、２θ
パルスを与え、これにより発生した核磁気共鳴信号の後
に、対称性を保持するためのθパルスを与えたことを特
徴とする。ここでθ、２θはフリップ角である。
【００１９】前記の磁気共鳴イメージング方法におい
て、核磁気共鳴信号に基づいて高周波パルスのパワー
を、試料の緩和時間に依存せず、所定値に高精度に調整
することを特徴とする。
て、核磁気共鳴信号に基づいて高周波パルスのパワー
を、試料の緩和時間に依存せず、所定値に高精度に調整
することを特徴とする。
【００２０】前記の磁気共鳴イメージング方法におい
て、高周波パルスのパワーの所定値は、９０°パルスを
正確に求めることによって調整されることを特徴とす
る。
て、高周波パルスのパワーの所定値は、９０°パルスを
正確に求めることによって調整されることを特徴とす
る。
【００２１】本発明の方法によれば、繰返し時間Ｔｒが
試料の緩和時間Ｔ1 に対して短い場合において、高周波
パルスの設定ずれは測定手法を改良することで大幅に改
善される。
試料の緩和時間Ｔ1 に対して短い場合において、高周波
パルスの設定ずれは測定手法を改良することで大幅に改
善される。
【００２２】
【作用】本発明による磁気共鳴イメージング方法では、
高速シーケンスの後に、対称性を保持するためのθパル
スを付加する。このようにθパルスを付加すると、この
シーケンスの信号値Ｓを表す式は、次の式となる。
高速シーケンスの後に、対称性を保持するためのθパル
スを付加する。このようにθパルスを付加すると、この
シーケンスの信号値Ｓを表す式は、次の式となる。
【００２３】
【数２】
【００２４】上記の式は、後述する（数３）の分母にco
s θが付け加わっただけである。この結果、新しいずれ
の因子 １−Ｅcos θcos θ は９０°に対して対称に
なる。この状態を図１０に示す。その結果、計測信号の
最大値が９０°からずれることはなく、設定される。
s θが付け加わっただけである。この結果、新しいずれ
の因子 １−Ｅcos θcos θ は９０°に対して対称に
なる。この状態を図１０に示す。その結果、計測信号の
最大値が９０°からずれることはなく、設定される。
【００２５】
【実施例】以下に、本発明の実施例を添付図面に基づい
て説明する。
て説明する。
【００２６】図１を参照して、本発明に係る磁気共鳴イ
メージング方法が実施される装置の一般的な構成につい
て説明する。
メージング方法が実施される装置の一般的な構成につい
て説明する。
【００２７】１は磁石であり、その内部の空間に被検体
２が設置される。磁石１は、静磁場を発生するコイル、
Ｘ，Ｙ，Ｚの各軸方向に所定の傾斜磁場を発生する各コ
イルを含む。被検体２は人体である。被検体２の頭部が
検査対象であり、この頭部にＲＦコイル３がセットされ
ている。磁石１の傾斜磁場発生コイルには、傾斜磁場発
生システム４から電力が供給される。またＲＦコイル３
には、高周波発生システム５から高周波電力が供給され
る。ＲＦコイル３から、検査対象に高周波が照射され
る。ＲＦコイル３は、被検体２で発生するＮＭＲ信号を
検出する。ＲＦコイル３で検出されたＮＭＲ信号は、信
号受信システム６に供給される。上記の傾斜磁場発生シ
ステム４、高周波発生システム５、信号受信システム６
の各動作はシーケンス制御システム７によって制御され
る。信号受信システム６に供給された測定信号は、画像
処理システム８に与えられ、ここでデータ処理され、撮
影された画像が表示される。９は、シーケンス制御シス
テム７に各種の指令を与えれる操作卓である。
２が設置される。磁石１は、静磁場を発生するコイル、
Ｘ，Ｙ，Ｚの各軸方向に所定の傾斜磁場を発生する各コ
イルを含む。被検体２は人体である。被検体２の頭部が
検査対象であり、この頭部にＲＦコイル３がセットされ
ている。磁石１の傾斜磁場発生コイルには、傾斜磁場発
生システム４から電力が供給される。またＲＦコイル３
には、高周波発生システム５から高周波電力が供給され
る。ＲＦコイル３から、検査対象に高周波が照射され
る。ＲＦコイル３は、被検体２で発生するＮＭＲ信号を
検出する。ＲＦコイル３で検出されたＮＭＲ信号は、信
号受信システム６に供給される。上記の傾斜磁場発生シ
ステム４、高周波発生システム５、信号受信システム６
の各動作はシーケンス制御システム７によって制御され
る。信号受信システム６に供給された測定信号は、画像
処理システム８に与えられ、ここでデータ処理され、撮
影された画像が表示される。９は、シーケンス制御シス
テム７に各種の指令を与えれる操作卓である。
【００２８】次に、上記構成を有する装置で実施される
本発明による磁気共鳴イメージング方法について説明す
る。
本発明による磁気共鳴イメージング方法について説明す
る。
【００２９】まず、本発明による方法の前提となる基礎
的な理論を説明する。
的な理論を説明する。
【００３０】ＳＥ法において、前述した繰返し時間／緩
和時間の比（Ｔｒ／Ｔ1 比）に依存して信号の最大値が
９０°よりずれる現象は、高速シーケンス（以下高速
法）で生じる現象と類似している。
和時間の比（Ｔｒ／Ｔ1 比）に依存して信号の最大値が
９０°よりずれる現象は、高速シーケンス（以下高速
法）で生じる現象と類似している。
【００３１】そこで、最初に高速法の場合について説明
する。
する。
【００３２】図２に示すように、 （１）Ｔｒ／Ｔ1 ＞５の場合、信号値はsin θに比例
し、９０°の時最大である。
し、９０°の時最大である。
【００３３】（２）Ｔｒ／Ｔ1 ≦１の場合、信号値はsi
n θに依存しなくなり、最大値は９０°よりずれる。Ｔ
ｒ／Ｔ1 が１より小さくなるほど、ずれの程度は大き
い。
n θに依存しなくなり、最大値は９０°よりずれる。Ｔ
ｒ／Ｔ1 が１より小さくなるほど、ずれの程度は大き
い。
【００３４】上記の（１），（２）は、高速法の信号値
Ｓを表す（数３）を用いて、定量的に評価できる。
Ｓを表す（数３）を用いて、定量的に評価できる。
【００３５】
【数３】
【００３６】上式において、θは前述のフリップ角、Ｍ
0 は前述の熱平衡磁化、Ｅはexp(−Ｔｒ／Ｔ1 ）であ
る。
0 は前述の熱平衡磁化、Ｅはexp(−Ｔｒ／Ｔ1 ）であ
る。
【００３７】上記（１）の場合、Ｅ＞０となるため、Ｓ
＞sin θとなる。
＞sin θとなる。
【００３８】上記（２）の場合、分母のcos θの項が消
えないため、信号値の角度依存性は、単にsin θに比例
するのではなく、複雑な挙動をとる。この最大値をとる
フリップ角θmax は（数３）をθに関して微分すると得
られ、（数４）となる。
えないため、信号値の角度依存性は、単にsin θに比例
するのではなく、複雑な挙動をとる。この最大値をとる
フリップ角θmax は（数３）をθに関して微分すると得
られ、（数４）となる。
【００３９】
【数４】θmax ＝arccos（exp(- Ｔｒ／Ｔ1 ）） この（数４）よりＴｒ／Ｔ1 ＞５であるとＥ＞０となる
ため、その結果θma x ＞９０°となる。一方Ｔｒ／Ｔ1
＞０になるとＥ＞１となるため、θmax ＞０°となる。
ため、その結果θma x ＞９０°となる。一方Ｔｒ／Ｔ1
＞０になるとＥ＞１となるため、θmax ＞０°となる。
【００４０】次に、ＳＥ法の場合の理論式の導出につい
て説明する。
て説明する。
【００４１】前述した解決すべき課題と高速法に含まれ
ている前記現象とが類似している。そこで、上記問題を
解決するため、ＳＥ法の理論式を求め、高速法と比較し
た。ＳＥ法の理論式に用いた仮定及びモデルは、次の通
りである。
ている前記現象とが類似している。そこで、上記問題を
解決するため、ＳＥ法の理論式を求め、高速法と比較し
た。ＳＥ法の理論式に用いた仮定及びモデルは、次の通
りである。
【００４２】（１）高速法で用いた仮定はそのまま継続
する。
する。
【００４３】（２）２θパルスの効果は、横磁化成分に
ついては、sin 2 θ（エコーを作る成分）とcos 2 θ
（縦磁化となる成分）であり、縦磁化成分については、
sin ２θ（横磁化となる成分）である。
ついては、sin 2 θ（エコーを作る成分）とcos 2 θ
（縦磁化となる成分）であり、縦磁化成分については、
sin ２θ（横磁化となる成分）である。
【００４４】（３）繰返し時間Ｔｒで規定される測定の
一周期において横磁化は完全に消失する。
一周期において横磁化は完全に消失する。
【００４５】上記の仮定に基づいて導かれたＳＥ法の信
号値Ｓを表す式は（数５）である。
号値Ｓを表す式は（数５）である。
【００４６】
【数５】
【００４７】上式では、次の特性を有する。
【００４８】（１）Ｔｒ／Ｔ1 ＞５の場合には、信号値
はsin 3 θに比例し、９０°の時最大である。
はsin 3 θに比例し、９０°の時最大である。
【００４９】（２）Ｔｒ／Ｔ1 ≦１の場合には、信号値
はsin 3 θに依存しなくなり、最大値は９０°より大き
い方にずれる。しかし、同じＴｒ／Ｔ1 において、高速
法と比較したとき、ずれの程度は小さい。
はsin 3 θに依存しなくなり、最大値は９０°より大き
い方にずれる。しかし、同じＴｒ／Ｔ1 において、高速
法と比較したとき、ずれの程度は小さい。
【００５０】高速法とＳＥ法の比較を、図３の比較表に
示す。最大値が９０°よりずれるのは、式の分母に含ま
れる角度依存性項（ずれの因子）１−Ｅｆ（θ）のため
である。ここでｆ（θ）は、高速法ではcos θ、ＳＥ法
ではcos θcos ２θである。２θパルスが付け加わるご
とにcos ２θが掛け合わされる。
示す。最大値が９０°よりずれるのは、式の分母に含ま
れる角度依存性項（ずれの因子）１−Ｅｆ（θ）のため
である。ここでｆ（θ）は、高速法ではcos θ、ＳＥ法
ではcos θcos ２θである。２θパルスが付け加わるご
とにcos ２θが掛け合わされる。
【００５１】このずれの因子は、図４に示すように、co
s θ、cos θcos ２θともに９０°に対して反対称であ
り、９０°に対して対称であるsin θ、sin 3 θとの積
の結果、９０°に対する対称性を歪ませる結果となる。
ずれの因子が無視できる条件Ｅ＞０（Ｔｒ／Ｔ1 ＞５）
では、９０°に対する対称性は保持される。
s θ、cos θcos ２θともに９０°に対して反対称であ
り、９０°に対して対称であるsin θ、sin 3 θとの積
の結果、９０°に対する対称性を歪ませる結果となる。
ずれの因子が無視できる条件Ｅ＞０（Ｔｒ／Ｔ1 ＞５）
では、９０°に対する対称性は保持される。
【００５２】また比較表を検討することにより次のこと
が分かる。
が分かる。
【００５３】（１）高速法からＳＥ法に、更にマルチＳ
Ｅ法にと２θパルスの数がふえるにつれ、９０°からの
ずれは相対的に小さくなる。
Ｅ法にと２θパルスの数がふえるにつれ、９０°からの
ずれは相対的に小さくなる。
【００５４】（２）同一シーケンスでは、第一エコーよ
り第二、第三エコーとなるにつれ、９０°からのずれは
相対的に小さくなる。
り第二、第三エコーとなるにつれ、９０°からのずれは
相対的に小さくなる。
【００５５】（３）角度依存性の項は、
【００５６】
【数６】
【００５７】で与えられる。ここで g（θ）は、高速法
ではsin θ、ＳＥ法ではsin 3 θである。２θパルスが
付け加わるごとに、sin 2 θが掛け合わされる。
ではsin θ、ＳＥ法ではsin 3 θである。２θパルスが
付け加わるごとに、sin 2 θが掛け合わされる。
【００５８】（４）上記の（１），（２）の結論は高速
法からＳＥ法に、更にマルチＳＥ法にと、２θパルスが
付け加わるごとにf(θ）の角度依存性が９０°付近で緩
やかとなり、且つg(θ）の項の寄与が大きくなるので、
９０°からのずれは相対的に小さくなるためである。
法からＳＥ法に、更にマルチＳＥ法にと、２θパルスが
付け加わるごとにf(θ）の角度依存性が９０°付近で緩
やかとなり、且つg(θ）の項の寄与が大きくなるので、
９０°からのずれは相対的に小さくなるためである。
【００５９】（５）従って、９０°からのずれを相対的
に小さくするためには、マルチＳＥ法で２θパルスをで
きるだけ付け加わえれば良い。
に小さくするためには、マルチＳＥ法で２θパルスをで
きるだけ付け加わえれば良い。
【００６０】しかし、マルチＳＥ法で２θパルスの数を
増やせば、次の問題点がある。
増やせば、次の問題点がある。
【００６１】１）測定シーケンスが複雑であり、擬似信
号により測定誤差を含みやすい。
号により測定誤差を含みやすい。
【００６２】２）横磁化は、動きなどで位相の乱れを引
き起こすので、２θパルスの数が多い。この方法は横磁
化ができてから測定までにかなりの時間を要するので、
人体の動きの影響を受けやすい。
き起こすので、２θパルスの数が多い。この方法は横磁
化ができてから測定までにかなりの時間を要するので、
人体の動きの影響を受けやすい。
【００６３】そこで、最終結論は次の通りである。
【００６４】（６）ずれの因子 １−Ｅf(θ） の角度
依存性が９０°に対して反対称であるのを、対称になる
ように工夫をすると良い。
依存性が９０°に対して反対称であるのを、対称になる
ように工夫をすると良い。
【００６５】上記の最終結論に基づいて、本発明による
磁気共鳴イメージング方法の一実施例として、次のよう
に構成する。
磁気共鳴イメージング方法の一実施例として、次のよう
に構成する。
【００６６】図５に示すように、θパルス１１及び２θ
パルス１２からなるＳＥシーケンス（θ−２θ）におい
て、エコー信号１３を計測した直後に、θパルス１４を
付加する。付加されたθパルス１４は対称性を保持する
ための高周波パルスである。測定される信号Ｓを、式で
表すと、下式の如くなる。
パルス１２からなるＳＥシーケンス（θ−２θ）におい
て、エコー信号１３を計測した直後に、θパルス１４を
付加する。付加されたθパルス１４は対称性を保持する
ための高周波パルスである。測定される信号Ｓを、式で
表すと、下式の如くなる。
【００６７】
【数７】
【００６８】上式において、新しいずれの因子１−Ｅco
s 2 θcos2θは、cos 2 θもcos2θも９０°に対して対
称であることにより、cos 2 θcos2θは９０°に対して
対称になる。そのため、測定信号の最大値が９０°から
ずれることはない。
s 2 θcos2θは、cos 2 θもcos2θも９０°に対して対
称であることにより、cos 2 θcos2θは９０°に対して
対称になる。そのため、測定信号の最大値が９０°から
ずれることはない。
【００６９】図６に示されるように、信号の最大値は、
Ｔｒ／Ｔ1 ≦１の場合にも、フリップ角９０°を正確に
とらえていることが分かる。従って、９０°パルスを決
定するためのシーケンス繰返し時間を極限まで短縮でき
る。例えば、測定の繰り返し時間を１／１０に短縮でき
れば、通常十数秒を要している処理時間を一秒ほどで処
理できることになり、通常のシーケンスに標準で組み込
むことができる。
Ｔｒ／Ｔ1 ≦１の場合にも、フリップ角９０°を正確に
とらえていることが分かる。従って、９０°パルスを決
定するためのシーケンス繰返し時間を極限まで短縮でき
る。例えば、測定の繰り返し時間を１／１０に短縮でき
れば、通常十数秒を要している処理時間を一秒ほどで処
理できることになり、通常のシーケンスに標準で組み込
むことができる。
【００７０】上記実施例は次のように変形できる。すな
わち、ＳＥシーケンスの代わりに高速シーケンスを用い
ることができる。更に、ＳＥシーケンスの代わりに、マ
ルチエコーシーケンスの第１エコー又は高次エコーを用
いることができる。
わち、ＳＥシーケンスの代わりに高速シーケンスを用い
ることができる。更に、ＳＥシーケンスの代わりに、マ
ルチエコーシーケンスの第１エコー又は高次エコーを用
いることができる。
【００７１】
【発明の効果】以上の説明で明らかなように、本発明に
よれば、従来の磁気共鳴イメージング方法よりも短時間
で正確に９０°パルスを決定でき、そのため、磁気共鳴
イメージングに必要な計測の前処理時間を大幅に減少さ
せることができる。また、通常のシーケンスに標準で組
み込むことができるので、画質を劣化させる大きな要因
を除くことができる。
よれば、従来の磁気共鳴イメージング方法よりも短時間
で正確に９０°パルスを決定でき、そのため、磁気共鳴
イメージングに必要な計測の前処理時間を大幅に減少さ
せることができる。また、通常のシーケンスに標準で組
み込むことができるので、画質を劣化させる大きな要因
を除くことができる。
【図１】本発明に係る磁気共鳴イメージング方法が適用
される装置の概略を示す構成図である。
される装置の概略を示す構成図である。
【図２】高速法の角度依存性を示すためのグラフであ
る。
る。
【図３】高速法とＳＥ法を比較するための表を示す図で
ある。
ある。
【図４】cos θとcos θcos2θの角度依存性を示すグラ
フである。
フである。
【図５】ＳＥ法にθパルスを付加したシーケンスを示す
図である。
図である。
【図６】ＳＥ法にθパルスを付加したシーケンスの測定
結果を示すグラフである。
結果を示すグラフである。
【図７】フリップ角を説明するための図である。
【図８】スピンエコーシーケンス（ＳＥ法）を示す図で
ある。
ある。
【図９】ＳＥ法による測定結果を示すグラフである。
【図１０】cos θcos2θとcos 2 θcos2θの角度依存性
を示すグラフである。
を示すグラフである。
１ …磁石 ２ …検体 ３ …ＲＦコイル ４ …傾斜磁場発生システム ５ …高周波発生システム ６ …信号受信システム ７ …シーケンス制御システム ８ …画像処理システム １１ …θパルス １２ …２θパルス １３ …測定信号 １４ …θパルス
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (51)Int.Cl.5 識別記号 庁内整理番号 ＦＩ 技術表示箇所 9118−2Ｊ Ｇ０１Ｎ 24/08 Ｎ (72)発明者 津田 宗孝 茨城県勝田市市毛882番地 株式会社日立 製作所那珂工場内 (72)発明者 田口 順一 神奈川県川崎市麻生区王禅寺1099番地 株 式会社日立製作所システム開発研究所内
Claims (4)
- 【請求項１】 試料を静磁界中に配置し、前記試料の中
に磁界傾斜の存在下で高周波パルスを照射し、それによ
って前記試料から得られる核磁気共鳴信号に基づいて前
記試料の断層像を得る磁気共鳴イメージング方法におい
て、 前記核磁気共鳴信号が発生した後に、対称性を保持する
ための高周波パルスを加えたことを特徴とする磁気共鳴
イメージング方法。 - 【請求項２】 請求項１記載の磁気共鳴イメージング方
法において、スピンエコー法が用いられ、前記試料に、
フリップ角がθの高周波パルス、２θの高周波パルスを
与え、これにより発生した前記核磁気共鳴信号の後に、
対称性を保持するためのフリップ角がθの高周波パルス
を与えたことを特徴とする磁気共鳴イメージング方法。 - 【請求項３】 請求項１記載の磁気共鳴イメージング方
法において、前記核磁気共鳴信号に基づいて前記高周波
パルスのパワーを、試料の緩和時間に依存せず、所定値
に高精度に調整することを特徴とする磁気共鳴イメージ
ング方法。 - 【請求項４】 請求項３記載の磁気共鳴イメージング方
法において、前記高周波パルスのパワーの所定値は、９
０°パルスを正確に求めることによって調整されること
を特徴とする磁気共鳴イメージング方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4063944A JPH05261079A (ja) | 1992-03-19 | 1992-03-19 | 磁気共鳴イメージング方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4063944A JPH05261079A (ja) | 1992-03-19 | 1992-03-19 | 磁気共鳴イメージング方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH05261079A true JPH05261079A (ja) | 1993-10-12 |
Family
ID=13243969
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP4063944A Pending JPH05261079A (ja) | 1992-03-19 | 1992-03-19 | 磁気共鳴イメージング方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH05261079A (ja) |
-
1992
- 1992-03-19 JP JP4063944A patent/JPH05261079A/ja active Pending
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