JPH0476476B2 - - Google Patents
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- G03G5/082—Photoconductive layers; Charge-generation layers or charge-transporting layers; Additives therefor; Binders therefor characterised by the photoconductive material being inorganic and not being incorporated in a bonding material, e.g. vacuum deposited
- G03G5/08214—Silicon-based
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-
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-
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Description
〔発明の属する技術分野〕
本発明は、光（ここでは広義の光で紫外線、可
視光線、赤外線、Ｘ線、γ線等を示す）の様な電
磁波に感受性のある光受容部材に関する。さらに
詳しくは、レーザー光などの可干渉性光を用いる
のに適した光受容部材に関する。 〔従来技術の説明〕 デジタル画像情報を画像として記録する方法と
して、デジタル画像情報に応じて変調したレーザ
ー光で光受容部材を光学的に走査することにより
静電潜像を形成し、次いで該潜像を現像するか、
更に必要に応じて転写、定着などの処理を行な
う、画像を記録する方法が知られており、中でも
電子写真法による画像形成法では、レーザーとし
て、小型で安価なHe−Neレーザーあるいは半導
体レーザー（通常は650〜820nｍの発光波長を有
する）を使用して像記録を行なうのが一般的であ
る。 ところで、半導体レーザーを用いる場合に適し
た電子写真用の光受容部材としては、その光感度
領域の整合性が他の種類の光受容部材と比べて優
れているのに加えて、ビツカース硬度が高く、公
害の問題が少ない等の点から評価され、例えば特
開昭54−86341号公報や特開昭56−83746号公報に
みられるようなシリコン原子を含む非晶質材料
（以後「ａ−Si」と略記する）から成る光受容部
材が注目されている。 しかしながら、前記光受容部材については、光
受容層を単層構成のａ−Si層とすると、その高光
感度を保持しつつ、電子写真用として要求される
1012Ωcm以上の暗抵抗を確保するには、水素原子
やハロゲン原子、或いはこれ等に加えてボロン原
子とを特定の量範囲で層中に制御された形で構造
的に含有させる必要性があり、ために層形成に当
つて各種条件を厳密にコントロールすることが要
求される等、光受容部材の設計についての許容度
に可成りの制限がある。そしてそうした設計上の
許容度の問題をある程度低暗抵抗であつても、そ
の高光感度を有効に利用出来る様にする等して改
善する提案がなされている。即ち、例えば、特開
昭54−121743号公報、特開昭57−4053号公報、特
開昭57−4172号公報にみられるように光受容層を
伝導特性の異なる層を積層した二層以上の層構成
として、光受容層内部に空乏層を形成したり、或
いは特開昭57−52178号、同52179号、同52180号、
同58159号、同58160号、同58161号の各公報にみ
られるように支持体と光受容層の間、又は／及び
光受容層の上部表面に障壁層を設けた多層構造と
したりして、見掛け上の暗抵抗を高めた光受容部
材が提案されている。 ところがそうした光受容層が多層構造を有する
光受容部材は、各層の層厚にばらつきがあり、こ
れを用いてレーザー記録を行う場合、レーザー光
が可干渉性の単色光であるので、光受容層のレー
ザー光照射側自由表面、光受容層を構成する各層
及び支持体と光受容層との層界面（以後、この自
由表面及び層界面の両者を併せた意味で「界面」
と称する。）より反射して来る反射光の夫々が干
渉を起してしまうことがしばしばある。 この干渉現像は、形成される可視画像に於い
て、所謂、干渉縞模様となつて現われ、画像不良
の原因となる。殊に階調性の高い中間調の画像を
形成する場合にあつては、識別性の著しく劣つた
阻画像を与えるところとなる。 また重要な点として、使用する半導体レーザー
光の波長領域が長波長になるにつれ光受容層に於
ける該レーザー光の吸収が減少してくるので、前
記の干渉現象が顕著になるという問題がある。 即ち、例えば２若しくはそれ以上の層（多層）
構成のものであるものにおいては、それらの各層
について干渉効果が起り、それぞれの干渉が相乗
的に作用し合つて干渉縞模様を呈するところとな
り、それがそのまゝ転写部材に影響し、該部材上
に前記干渉縞模様に対応した干渉縞が転写、定着
され可視画像に現出して不良画像をもたらしてし
まうといつた問題がある。 こうした問題を解消する策として、(a)支持体表
面をダイヤモンド切削して、±500Å〜±10000Å
の凹凸を設けて光散乱面を形成する方法（例えば
特開昭58−162975号公報参照）、(b)アルミニウム
支持体表面を黒色アルマイト処理したり、或い
は、樹脂中にカーボン、着色顔料、染料を分散し
たりして光吸収層を設ける方法（例えば特開昭57
−165845号公報参照）、(c)アルミニウム支持体表
面を梨地状のアルマイト処理したり、サンドブラ
ストにより砂目状の微細凹凸を設けたりして、支
持体表面に光散乱反射防止層を設ける方法（例え
ば特開昭57−16554号公報参照）等が提案されて
いる。 これ等の提案方法は、一応の結果はもたらすも
のの、画像上に現出する干渉縞模様を完全に解消
するに十分なものではない。 即ち、(a)の方法については、支持体表面に特定
の凹凸を多数設けていて、それにより光散乱効果
による干渉縞模様の現出が一応それなりに防止は
されるものの、光散乱としては依然として正反射
光成分が残存するため、該正反射光による干渉縞
模様が残存してしまうことに加えて、支持体表面
での光散乱効果により照射スポツトに拡がりが生
じ、実質的な解像度低下をきたしてしまう。 (b)の方法については、黒色アルマイト処理で
は、完全吸収は不可能であり、支持体表面での反
射光は残存してしまう。また、着色顔料分散樹脂
層を設ける場合は、ａ−Si層を形成する際、樹脂
層より脱気現象が生じ、形成される光受容層の層
品質が著しく低下すること、樹脂層がａ−Si層形
成の際のプラズマによつてダメージを受けて、本
来の吸収機能を低減させると共に、表面状態の悪
化によるその後のａ−Si層の形成に悪影響を与え
ること等の問題点を有する。 (c)の方法については、例えば入射光についてみ
れば光受容層の表面でその一部が反射されて反射
光となり、残りは、光受容層の内部に進入して透
過光となる。透過光は、支持体の表面に於いて、
その一部は、光散乱されて拡散光となり、残りが
正反射されて反射光となり、その一部が出射光と
なつて外部に出ては行くが、出射光は、反射光と
干渉する成分であつて、いずれにしろ残留するた
め依然として干渉縞模様が完全に消失はしない。 ところで、この場合の干渉を防止するについ
て、光受容層内部での多重反射が起らないよう
に、支持体の表面の拡散性を増加させる試みもあ
るが、そうしたところでかえつて光受容層内で光
が拡散してハレーシヨンを生じてしまい結局は解
像度が低下してしまう。 特に、多層構成の光受容部材においては、支持
体表面を不規則的に荒しても、第１層表面での反
射光、第２層での反射光、支持体面での正反射光
の夫々が干渉して、光受容部材の各層厚にしたが
つた干渉縞模様が生じる。従つて、多層構成の光
受容部材においては、支持体表面を不規則に荒す
ことでは、干渉縞を完全に防止することは不可能
である。 又、サンドブラスト等の方法によつて支持体表
面を不規則に荒す場合は、その粗面度がロツト間
に於いてバラツキが多く、且つ同一ロツトに於い
ても粗面度に不均一があつて、製造管理上問題が
ある。加えて、比較的大きな突起がランダムに形
成される機会が多く、斯かる大きな突起が光受容
層の局所的ブレークダウンをもたらしてしまう。 又、支持体表面を単に規則的に荒したところ
で、通常、支持体の表面の凹凸形状に沿つて、光
受容層が堆積するため、支持体の凹凸の傾斜面と
光受容層の凹凸の傾斜面とが平行になり、その部
分では入射光は、明部、暗部をもたらすところと
なり、また、光受容層全体では光受容層の層厚の
不均一性があるため明暗の縞模様が現われる。従
つて、支持体表面を規則的に荒しただけでは、干
渉縞模様の発生を完全に防ぐことはできない。 又、表面を規則的に荒した支持体上に多層構成
の光受容層を堆積させた場合にも、支持体表面で
の正反射光と、光受容層表面での反射光との干渉
の他に、各層間の界面での反射光による干渉が加
わるため、一層構成の光受容部材の干渉縞縞模様
発現度合より一層複雑となる。 〔発明の目的〕 本発明は、主としてａ−Siで構成された光受容
層を有する光受容部材について、上述の諸問題を
排除し、各種要求を満たすものにすることを目的
とするものである。 すなわち、本発明の主たる目的は、電気的、光
学的、光導電的特性が使用環境に殆んど依存する
ことなく実質的に常時安定したり、耐光疲労に優
れ、繰返し使用に際しても劣化現象を起こさず耐
久性、耐湿性に優れ、残留電位が全く又は殆んど
観測されなく、製造管理が容易である、ａ−Siで
構成された光受容層を有する光受容部材を提供す
ることにある。 本発明の別の目的は、全可視光域において光感
度が高く、とくに半導体レーザーとのマツチング
性に優れ、且つ光応答の速い、ａ−Siで構成され
た光受容層を有する光受容部材を提供することに
ある。 本発明の更に別の目的は、高光感度性、高SN
比特性及び高電気的耐圧性を有する、ａ−Siで構
成された光受容層を有する光受容部材を提供する
ことにある。 本発明の他の目的は、支持体上に設けられる層
と支持体との間や積層される層の各層間に於ける
密着性に優れ、構造配列的に緻密で安定的であ
り、層品質の高い、ａ−Siで構成された光受容層
を有する光受容部材を提供することにある。 本発明の更に他の目的は、可干渉性単色光を用
いる画像形成に適し、長期の繰り返し使用にあつ
ても、干渉縞模様と反転現像度の斑点の現出がな
く、且つ画像欠陥や画像のボケが全くなく、濃度
が高く、ハーフトーンが鮮明に出て且つ解像度の
高い、高品質画像を得ることができる、ａ−Siで
構成された光受容層を有する光受容部材を提供す
ることにある。 〔発明の構成〕 本発明者らは、従来の光受容部材についての前
述の諸問題を克服して、上述の目的を達成すべく
鋭意研究を重ねた結果、下述する知見を得、該知
見に基づいて本発明を完成するに至つた。 即ち、本発明は、支持体上に、シリコン原子を
含有する非晶質材料で構成された第一の層と、反
射防止機能を奏する第二の層とを有する光受容層
を備えた光受容部材において、前記第一の層が、
ゲルマニウム原子またはスズ原子の少くともいず
れか一方を含有する層と、ゲルマニウム原子及び
スズ原子のいずれも含有しない層とを支持体側か
ら順に有する多層構成であり、前記支持体の表面
が複数の球状痕跡窪みによる凹凸形状を有し、か
つ、該球状痕跡窪み内に更に微小な複数の凹凸形
状を有していることを骨子とする光受容部材に関
する。 ところで、本発明者らが鋭意研究に重ねた結果
得た知見は、概要、支持体上に複数の層を有する
光受容部材において、前記支持体表面に、複数の
球状痕跡窪みによる凹凸を設け、かつ、該球状痕
跡窪み内に更に微小な複数の凹凸形状を設けるこ
とにより、画像形成時に現われる干渉縞模様の問
題が著しく解消されるというものである。 この知見は、本発明者らが試みた各種の実験に
より得た無実関係に基づくものである。 このところを、理解を容易にするため、図面を
用いて以下に説明する。 第１図は、本発明に係る光受容部材１００の層
構成を示す模式図であり、微小な複数の球状痕跡
窪みによる凹凸形状を有し、かつ、該球状痕跡窪
み内に更に微小な複数の凹凸形状を有する支持体
１０１上に、その凹凸の傾斜面に沿つて、第一の
層１０２及び第二の層１０３とからなる光受容層
を備えた光受容部材を示している。 第２及び４図は、本発明の光受容部材において
干渉縞模様の問題が解消されるところを説明する
ための図である。 第３図は、表面を規則的に荒した支持体上に、
多層構成の光受容層を堆積させた従来の光受容部
材の一部を拡大して示した図である。該図におい
て、３０１は第一の層、３０２は第二の層、３０
３は自由表面、３０４は第一の層と第二の層の界
面をそれぞれ示している。第３図に示すごとく、
支持体表面を切削加工等の手段により単に規則的
に荒しただけの場合、通常は、支持体の表面の凹
凸形状に沿つて光受容層が形成されるため、支持
体表面の凹凸の傾斜面と光受容層の凹凸の傾斜面
とが平行関係をなすところとなる。 このことが原因で、例えば、光受容層が第一の
層３０１と、第二の層３０２との２つの層からな
る多層構成のものである光受容部材においては、
例えば次のような問題が定常的に惹起される。即
ち、第一の層と第二の層との界面３０４及び自由
表面３０３とが平行関係にあるため、界面３０４
での反射光R1と自由表面での反射光R2とは方向
が一致し、第二の層の層厚に応じた干渉縞が生じ
る。 第２図は、複数の球状痕跡窪びによる凹凸形状
を有する支持体上に、多層構成の光受容層を堆積
させた光受容部材の一部を拡大して示した図であ
る。該図において、２０１は第一の層、２０２は
第二の層、２０３は自由表面、２０４は第一の層
と第二の層との界面をそれぞれ示している。第２
図に示すごとく、支持体表面に複数の微小な球状
痕跡窪みによる凹凸形状を設けた場合、該支持体
上に設けられる光受容層は、該凹凸形状に沿つて
堆積するため、第一の層２０１と第二の層２０２
との界面２０４、及び自由表面２０３は、各各、
前記支持体表面の凹凸形状に沿つて、球状痕跡窪
みによる凹凸形状に形成される。界面２０４に形
成される球状痕跡窪みの曲率をR1、自由表面に
形成される球状痕跡窪みの曲率をR2とすると、
R1とR2とはR1≠R2となるため、界面２０４での
反射光と、自由表面２０３での反射光とは、各々
異なる反射角度を有し、即ち、第２図におけるθ1
とθ2がθ1≠θ2であつて、方向が異なるうえ、第２
図に示すl1、l2、l3を用いてl1＋l2−l3で表わされ
るところの波長のずれも一定とはならずに変化す
るため、いわゆるニユートンリング現象に相当す
るシエアリング干渉が生起し、干渉縞は窪み内で
分散されるところになる。これにより、こうした
光受容部材を介して現出される画像は、ミクロ的
には干渉縞が仮に現出されていたとしても、それ
らは視覚にはとられられない程度のものとなる。 即ち、かくなる表面形状を有する支持体の使用
は、その上に多層構成の光受容層を形成してなる
光受容部材にあつて、該光受容層を通過した光
が、層界面及び支持体表面で反射し、それらが干
渉することにより、形成される画像が縞模様とな
ることを効率的に防止し、優れた画像を形成しう
る光受容部材を得ることにつながる。 第４図は、第１図に示す本発明の光受容部材に
おける支持体表面の一部を拡大した図である。第
４図に示すごとく、本発明の光受容部材における
支持体表面は、球状痕跡窪み４０１内の表面の一
部分乃至全体に、更に微小な凹凸乃至凹凸群４０
２が形成されている。この様な更に微小な凹凸乃
至凹凸群４０２を設けた場合、第２図を用いて記
述したところの干渉防止効果に加えて、該微小凹
凸４０２による散乱効果がもたらされて、これに
より干渉縞模様の発生がより一層確実に防止され
る。 ところで、従来技術においては、前述したごと
く、支持体表面をランダムに荒らすことで乱反射
させ、干渉縞模様の発生を防止していた。しか
し、この様な場合充分な干渉縞模様の発生を防止
する効果が得られないばかりでなく、画像転写後
のクリーニングにおいて、例えばブレードを用い
てクリーニングする場合にも問題が生ずる。即
ち、光受容層の表面は、支持体上に設けられた凹
凸に沿つた凹凸が生ずるため、ブレードが光受容
層の凹凸の凸部に主としてあたり、クリーニング
性が悪く、また、光受容層の凸部とブレード表面
の摩耗が大きくなり、結果的に両者の耐久性がよ
くなく問題がある。 これに対し、本発明の光受容部材においては、
散乱効果をもたらす微小な凹凸形状が、球状痕跡
窪み（凹部）内に存在するため、クリーニング時
において、ブレードが光受容層の凹部に接触する
ということがなくなり、ブレードや光受容層表面
に大きな負荷がかからないという利点も有してい
る。 さて、本発明の光受容部材の支持体表面に設け
られる球状痕跡窪みによる凹凸形状の曲率、幅、
及び球状痕跡窪み内の更に微小な凹凸の高さは、
こうした本発明の光受容部材における干渉縞の発
生を防止する作用効果を効率的に得るについて重
要である。本発明者らは、各種実験を重ねた結果
以下のところを究明した。 即ち、球状痕跡窪みによる凹凸形状の曲率を
Ｒ、幅をＤとした場合、次式： Ｄ／Ｒ≧0.035 を満足する場合には、各々の痕跡窪み内にシエア
リング干渉によるニユートンリングが0.5本以上
存在することとなる。さらに次式： Ｄ／Ｒ≧0.055 を満足する場合には、各々の痕跡窪み内にシエア
リング干渉によるニユートンリングが１本以上存
在することとなる。 こうしたことから、光受容部材の全体に発生す
る干渉縞は、各々の痕跡窪み内に分散せしめ、光
受容部材における干渉縞の発生を防止するために
は、前記Ｄ／Ｒを0.035、好ましくは0.055以上とす ることが望ましい。 また、Ｄ／Ｒの上限は、望ましくは0.5とされる。 というのは、Ｄ／Ｒが0.5より大きくなると、窪みの 幅Ｄが相対的に大きくなり、画像ムラ等を派生し
易い状況となるためである。 また、痕跡窪みによる凹凸の幅Ｄは、大きくと
も500μｍ程度、好ましくは200μｍ以下、より好
ましくは100μｍ以下とするのが望ましい。Ｄが
500μｍを超えると、画像ムラを派生しやすくな
るとともに、解像力をこえてしまうおそれがあ
り、こうした場合には、効率的な干渉縞防止効果
が得られにくくなる。 球状痕跡窪み内に形成される微小凹凸の高さ、
即ち、球状痕跡窪み内の表面粗さγmaxは、0.5〜
20μｍの範囲であることが望ましい。γmamが
0.5μｍ以下である場合には散乱効果が十分得られ
ず、また、20μｍをこえると、球状痕跡窪みによ
る凹凸と比較して、球状痕跡窪み内の微小凹凸が
大きくなりすぎ、痕跡窪みが球状をなさなくなつ
たりして、干渉縞模様の発生を防止する効果が充
分に得られなくなる。また、こうした支持体上に
設けられる光受容層の不均一性を増長することと
もなり、画像欠陥を生じやすくなるため、好まし
くない。 本発明は、上記の究明した事実に基くものであ
り、本発明により提供される光受容部材は、下述
する構成を骨子とするものである。 即ち、支持体上に、シリコン原子と、ゲルマニ
ウム原子又はスズ原子の少なくともいずれか一方
とを含有する非晶質材料で構成された層(イ)と、シ
リコン原子と、ゲルマニウム原子及びスズ原子の
少なくともいずれも含有しない非晶質材料で構成
された層(ロ)とを支持体側から順に有する多層構成
の第一の層と、屈指率がｎである物質で構成さ
れ、照射光の波長λとした場合の厚さｄがｄ＝
（λ／4n）ｍ（但し、ｍは正の奇数）である反射
防止機能を奏する第二の層とを支持体側から順に
有する多層構成の光受容層を有する光受容部材で
あつて、前記支持体の表面が、窪みの幅Ｄが
500μｍ以下で窪みの曲率半径Ｄと幅ｄとが0.035
≦Ｄ／Ｒとされた複数の球状痕跡窪みによる凹凸
を有し、かつ前記球状痕跡窪み内に更に0.5〜20μ
ｍの微小な凹凸が形成されていることを特徴とす
る光受容部材である。 上記構成の本発明の光受容部材における支持体
の表面の前記複数の球状痕跡窪みによる凹凸は、
同一の曲率半径のものであつても、或いは、ほぼ
同一の曲率半径及び幅の窪みにより形成されたも
のであつてもよい。 上記構成の本発明の光受容部材における第一の
層は、酸素原子、炭素原子及び窒素原子の中から
選ばれる少なくとも一種を含有してもよい。この
場合、第一の層に含有される酸素原子、炭素原子
及び窒素原子の中から選ばれる少なくとも一種の
原子について、それら原子の分布濃度が、支持体
側で比較的高濃度であり、第二の層側で支持体側
に較べてかなり低い濃度かあるいは実質的にゼロ
に近い濃度であるように層厚方向に不均一に分布
されているようにすることができる。 上記構成の本発明の光受容部材における第一の
層は、周期律表第族または第族に属する原子
を含有してもよい。この場合、第一の層に含有さ
れる周期律表第族または第族に属する原子に
ついて、それら原子の分布濃度が支持体側で比較
的高濃度であり、第二の層側で支持体側に較べて
かなり低いかあるいは実質的にゼロに近い濃度で
あるように層厚方向に不均一に分布することがで
きる。 上記構成の本発明の光受容部材においては、第
一の層の層(イ)に含有されるゲルマニウム原子又は
スズ原子について、それら原子の分布濃度が支持
体側で比較的高濃度とされ、層(ロ)（即ち、ゲルマ
ニウム原子及びスズ原子のいずれも含有しない
層）側で支持体側に較べかなり低い濃度で層厚方
向に不均一に分布されているようにすることがで
きる。 上記構成の本発明の光受容部材における第一の
層は、周期律表第族または第族に属する原子
を含有する電荷注入防止層を構成層の１つとして
有することができる。 上記構成の本発明の光受容部材における第一の
層は、構成層の１つとして障壁層を有することが
できる。 上記構成の本発明の光受容部材における第二の
層は、無機弗化物、無機酸化物及び無機硫化物の
中から選ばれる少なくとも一種で構成することが
できる。 上記構成の本発明の光受容部材においては、第
二の層の屈折率ｎと第二の層と接する第一の層を
構成する非晶質材料の屈折率naが、 次式： ｎ＝√a を満足するようにすることが望ましい。 本発明の光受容部材の第一の層及び第二の層の
作成については、本発明の前述の目的を効率的に
達成するために、その層厚を光学的レベルで正確
に制御する必要があることから、グロー放電法、
スパツタリング法、イオンプレーテイング法等の
真空堆積法が通常使用されるが、これらの他、光
CVD法、熱CVD法等を採用することもできる。 以下、第１図により本発明の光受容部材の具体
的構成について詳しく説明するが、本発明はこれ
によつて限定されるものではない。 第１図は、本発明の光受容部材の層構成を説明
するための模式的に示した図であり、図中、１０
０は光受容部材、１０１は支持体、１０２は第一
の層、１０２′はゲルマニウム原子またはスズ原
子の少なくともいずれか一方を含有する層、１０
２″はゲルマニウム原子およびスズ原子のいずれ
も含有しない層、１０３は第二の層、１０４は自
由表面を示す。 支持体 本発明の光受容部材における支持体１０１は、
その表面が光受容部材に要求される解像力よりも
微小な凹凸を有し、しかも該凹凸は、複数の球状
痕跡窪みによるものであり、かつ、該球状痕跡窪
み内には更に微小な複数の凹凸が形成されている
ものである。 以下に、本発明の光受容部材における支持体の
表面の形状及びその好適な製造例を、第４及び５
図により説明するが、本発明の光受容部材におけ
る支持体の表面形状及びその製造法は、これらに
よつて限定されるものではない。 第４図は、本発明の光受容部材における支持体
の表面の形状の典型的一例を、その凹凸形状の一
部を部分的に拡大して模式的に示すものである。 第４図において４０１は支持体、４０２は支持
体表面、４０３は球状痕跡窪みによる凹凸形状、
４０４は該球状痕跡窪み内に設けられた更に微小
な凹凸形状を示している。 さらに第４図は、該支持体表面形状を得るのに
好ましい製造方法の１例をも示すものであり、４
０３′は、表面に微小な凹凸形状４０４′を有する
剛体球を示しており、該剛体球４０３′を支持体
表面４０２より所定高さの位置より自然落下させ
て支持体表面４０２に衝突させることにより、窪
み内に微小な凹凸形状４０４を有する、球状痕跡
窪みによる凹凸形状４０３を形成しうることを示
している。そして、ほぼ同一径R′の剛体球４０
３′を複数個を用い、それらを同一の高さｈより、
同時あるいは逐時、落下させることにより、支持
体表面４０２に、ほゞ同一の曲率Ｒ及びほゞ同一
の幅Ｄを有する複数の球状痕跡窪み４０３を形成
することができる。 第５図は、前述のごとくして表面に、複数の球
状痕跡窪みによる凹凸形状の形成された支持体の
いくつかの典型例を示すものである。該図におい
て、５０１は支持体、５０２は支持体表面、５０
３は、窪み内に複数の更に微小な凹凸形状を有す
る球状痕跡窪み（なお、第５図においては球状痕
跡窪み内に形成される更に微小な複数の凹凸形状
は図示していないが、球状痕跡窪み５０３内には
各々更に微小の凹凸形状を有しているものとす
る。）、５０３′は表面に微小な凹凸形状を有する
剛体球（同様にして、表面の微小な凹凸形状は図
示していないが、剛体球の表面には、微小な凹凸
形状を有しているものとする。）をそれぞれ示し
ている。 第５Ａ図に示す例では、支持体５０１の表面５
０２の異なる部位に、ほぼ同一の径の複数の球体
５０３′，５０３′，…をほぼ同一の高さより規則
的に落下させてほぼ同一の曲率及びほぼ同一の幅
の複数の痕跡窪み５０３，５０３，…を互いに重
複し合うように密に生じせしめて規則的に凹凸形
状を形成したものである。なおこの場合、互いに
重複する窪み５０３，５０３，…を形成するに
は、球体５０３′の支持体表面５０２への衝突時
期が、互いにずれるように球体５０３′，５０
３′，…を自然落下せしめる必要のあることはい
うまでもない。 また、第５Ｂ図に示す例では、異なる径を有す
る二種類の球体５０３′，５０３′，…をほぼ同一
の高さ又は異なる高さから落下させて、支持体５
０１の表面５０２に、二種の曲率及び二種の幅の
複数の窪み５０３，５０３，…を互いに重複し合
うように密に生じせしめて、表面の凹凸の高さが
不規則な凹凸を形成したものである。 更に、第５Ｃ図（支持体表面の正面図および断
面図）に示す例では、支持体５０１の表面５０２
に、ほぼ同一の径複数のの球体５０３′，５０
３′，…をほぼ同一の高さより不規則に落下させ、
ほぼ同一の曲率及び複数種の幅を有する複数の窪
み５０３，５０３，…を互いに重複し合うように
生じせしめて、不規則な凹凸を形成したものであ
る。 以上のように、本発明の光受容部材の支持体の
表面に球状痕跡窪みによる凹凸形状を形成せし
め、かつ、該球状痕跡窪み内に更に微小な複数の
凹凸形状を形状せしめるについては、表面に微小
な凹凸形状を有する剛体球を支持体表面に落下さ
せる方法が、好ましい例として挙げられるが、こ
の場合、剛体球の径、落下させる高さ、剛体球と
支持体表面の硬度、剛体球の表面の凹凸の形状及
び大きさ、あるいは落下せしめる剛体球の量等の
諸条件を適宜選択することにより、支持体表面に
所望の平均曲率及び平均幅を有する球状痕跡窪
み、あるいは該球状痕跡窪み内に所望の大きさ及
び形状の凹凸を、所定の密度で形成することがで
きる。即ち、上記諸条件を選択することにより、
支持体表面に形成される凹凸形状の凹凸の高さや
凹凸のピツチ、あるいは凹凸形状の凹部に形成さ
れる更に微小な凹凸形状の凹凸の高さや凹凸のピ
ツチ等を、目的に応じて自在に調節することが可
能であり、所望の凹凸形状を有する支持体を得る
ことができる。 そして、光受容部材の支持体を凹凸形状表面の
ものにするについて、旋盤、フライス盤等を用い
たダイヤモンドバイトにより切削加工して作成す
る方法の提案がなされていてそれなりに有効な方
法ではあるが、該方法にあつては切削油の使用、
切削により不可避的に生ずる切粉の除去、切削面
に残存してしまう切削油の除去が不可欠であり、
結局は加工処理が煩雑であつて効率のよくない等
の問題を伴うところ、本発明にあつては、支持体
の凹凸表面形状を前述したように球状痕跡窪みに
より形成することから上述の問題は全くなくして
所望の凹凸形状表面の支持体を効率的且つ簡便に
作成できる。 本発明に用いる支持体１０１は、導電性のもの
であつても、また電気絶縁性のものであつてもよ
い。導電性支持体としては、例えば、NiCr、ス
テンレス、Al、Cr、Mo、Au、Nb、Ta、Ｖ、
Ti、Pt、Pb等の金属又はこれ等の合金が挙げら
れる。 電気絶縁性支持体としては、ポリエステル、ポ
リエチレン、ポリカーボネート、セルロース、ア
セテート、ポリプロピレン、ポリ塩化ビニル、ポ
リ塩化ビニリデン、ポリスチレン、ポリアミド等
の合成樹脂のフイルム又はシート、ガラス、セラ
ミツク、紙等が挙げられる。これ等の電気絶縁性
支持体は、好適には少なくともその一方の表面を
導電処理し、該導電処理された表面側に光受容層
を設けるのが望ましい。 例えば、ガラスであれば、その表面に、NiCr、
Al、Cr、Mo、Au、Ir、Nb、Ta、Ｖ、Ti、Pt、
Pd、In2O3、SnO2、ITO（In2O3＋SnO2）等から
成る薄膜を設けることによつて導電性を付与し、
或いはポリエステルフイルム等の合成樹脂フイル
ムであれば、NiCr、Al、Ag、Pb、Zn、Ni、
Au、Cr、Mo、Ir、Nb、Ta、Ｖ、Tl、Pt等の金
属の薄膜を真空蒸着、電子ビーム蒸着、スパツタ
リング等でその表面に設け、又は前記金属でその
表面をラミネート処理して、その表面に導電性を
付与する。支持体の形状は、円筒状、ベルト状、
板状等任意の形状であることができるが、用途、
所望によつて、その形状は適宜に決めることので
きるものである。例えば、第１図の光受容部材１
００を電子写真用像形成部材として使用するので
あれば、連続高速複写の場合には、無端ベルト状
又は円筒状とするのが望ましい。支持体の厚さ
は、所望通りの光受容部材を形成しうる様に適宜
決定するが、光受容部材として可撓性が要求され
る場合には、支持体としての機能が充分発揮され
る範囲内で可能な限り薄くすることができる。し
かしながら、支持体の製造上及び取扱い上、機械
的強度等の点から、通常は、10μ以上とされる。 次に、本発明の光受容部材を電子写真用の光受
容部材として用いる場合について、その支持体表
面の製造装置の１例を第６Ａ図及び第６Ｂ図を用
いて説明するが、本発明はこれによつて限定され
るものではない。 電子写真用光受容部材の支持体としては、アル
ミニウム合金等に通常の押出加工を施して、ボー
トホール管あるいはマンドレル管とし、更に引抜
加工して得られる引抜管に、必要に応じて熱処理
や調質等の処理を施した円筒状（シリンダー状）
基体を用い、該円筒状基体に第６Ａ，Ｂ図に示し
た製造装置を用いて、支持体表面に凹凸形状を形
成せしめる。 支持体表面に前述のような凹凸形状を形成する
について用いる球体としては、例えばステンレ
ス、アルミニウム、鋼鉄、ニツケル、真鍮等の金
属、セラミツク、プラスチツク等の各種剛体球を
挙げることができ、とりわけ耐久性及び低コスト
化等の理由により、ステンレス及び鋼鉄の剛体球
が望ましい。そしてそうした剛体球の硬度は、支
持体の硬度よりも高くても、あるいは低くてもよ
いが、球体を繰返し使用する場合には、支持体の
硬度よりも高いものであることが望ましい。 本発明の支持体表面に前述のごとき特定形状を
形成するには、上述のような各種剛体球の表面に
凹凸を有するものを使用する必要があり、こうし
た表面に凹凸を有する剛体球は、例えばエンボ
ス、波付け等の塑性加工処理を応用する方法、地
荒し法（梨地法）等の粗面化方法など、機械的処
理により凹凸を形成する方法、酸やアルカリによ
る食刻処理等化学的法により凹凸を形成する方法
などを用いて剛体球を処理することにより作製す
ることができる。また更にこの様に凹凸を形成し
た剛体球表面に、電解研摩、化学研摩、仕上げ研
摩等、又は陽極酸化皮膜形成、化成皮膜形成、め
つき、ほうろう、途装、蒸着膜形成、CVD法に
よる膜形成などの表面処理を施して凹凸形状（高
さ）、硬度などを適宜調整することができる。 第６Ａ，Ｂ図は、製造装置の一例を説明するた
めの模式的な断面図である。 図中、６０１は支持体作成用のアルミニウムシ
リンダーであり、該シリンダー６０１は、予め表
面を適宜の平滑度に仕上げられていてもよい。シ
リンダー６０１は、回転軸６０２に軸支されてお
り、モーター等の適宜の駆動手段６０３で駆動さ
れ、ほぼ軸芯のまわりで回転可能にされている。
６０４は、軸受６０２に軸支され、シリンダー６
０１と同一の方向に回転する回転容器であり、該
容器６０４の内部には、表面に凹凸形状を有する
多数の剛体球６０５が収容されている。剛体球６
０５は、回転容器６０４の内壁に設けられいる突
出した複数のリブ６０６によつて担持され、且
つ、回転容器６０４の回転によつて容器上部まで
輸送される。回転容器の回転速度がある適度の速
度の時に、容器壁について容器上部まで輸送され
た剛体球６０５は、シリンダー６０１上に向け落
下し、シリンダー表面に衝突し、表面に痕跡窪み
を形成する。 なお、回転容器６０４の壁に均一に孔を穿つて
おき、回転時に容器６０４の外部に設けたシヤワ
ー管６０７より洗浄液を噴射するようにし、シリ
ンダー６０１と剛体球６０５及び回転容器６０４
を洗浄しうる様にすることもできる。このように
した場合、剛体球どうし、又は剛体球と回転容器
との接触等により生ずる静電気によつて付着した
ゴミ等を、回転容器６０４外へ洗い出すこととな
り、ゴミ等の付着がない所望の支持体を形成する
ことができる。該洗浄液としては、洗浄液の乾燥
むらや液だれのないものを用いる必要があり、こ
うしたことから不揮発性物質単独、又はトリクロ
ルエタン、トリクロルエチレン等の洗浄液との混
合物を用いるのが好ましい。 第一の層 本発明の光受容部材においては、第一の層１０
２は前述の支持体１０１上に設けられ、該第一の
層は支持体１０１側より、ゲルマニウム原子
（Ge）又はスズ原子（Sn）の少なくともいずれか
一方と、好ましくはさらに水素原子及びハロゲン
原子の少なくともいずれか一方を含有するａ−Si
〔以下、「ａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）」と表記す
る。〕で構成された層１０２′と、必要に応じて水
素原子及びハロゲン原子の少なくともいずれか一
方を含有するａ−Si〔以下、「ａ−Si（Ｈ、Ｘ）」と
表記する。〕で構成された層１０２″とが順に積層
された多層構造を有する。さらに該第一の層１０
２には、酸素原子、炭素原子及び窒素原子の中か
ら選ばれ、且つ、第二の層に含有されない原子を
含有せしめることができ、さらに必要に応じて伝
導性を制御する物質を含有せしめることができ
る。 第一の層中に含有せしめるハロゲン原子（Ｘ）
としては、具体的にはフツ素、塩素、臭素、ヨウ
素が挙げられ、特にフツ素、塩素を好適なものと
して挙げることができる。そして第一の層１０２
中に含有せしめる水素原子(H)の量又はハロゲン原
子（Ｘ）の量、あるいは水素原子とハロゲン原子
の量の和（Ｈ＋Ｘ）は、通常１〜40atomic％、
好ましくは５〜30atomic％とするのが望ましい。 また、本発明の光受容部材において、第一の層
の層厚は、本発明の目的を効率的に達成するには
重要な要因の１つであつて、光受容部材に所望の
特性が与えられるように、光受容部材の設計の際
には充分な注意を払う必要があり、通常は１〜
100μとするが、好ましくは１〜80μ、より好まし
くは２〜50μとする。 ところで、本発明の光受容部材の第一の層にゲ
ルマニウム原子及び／又はスズ原子を含有せしめ
る目的は、主として該光受容部材の長波長側にお
ける吸収スペクトル特性を向上せしめることにあ
る。 即ち、前記第一の層中にゲルマニウム原子又
は／及びスズ原子を含有せしめることにより、本
発明の光受容部材は、各種の優れた特性を示すと
ころのものとなるが、中でも特に可視光領域をふ
くむ比較的短波長から比較的長波長迄の全領域の
波長の光に対して光感度が優れ光応答性の速いも
のとなる。そしてこのことは、半導体レーザを光
線とした場合に特に順著である。 本発明における第一の層においては、ゲルマニ
ウム原子又は／及びスズ原子は、支持体１０１に
接する層１０２′中に均一な分布状態で含有せし
めるか、あるいは不均一な分布状態で含有せしめ
るものである（ここで均一な分布状態とは、ゲル
マニウム原子又は／及びスズ原子の分布濃度が、
層１０２′の支持体表面と平行な面方向において
均一であり、層１０２′の層厚方向にも均一であ
ることをいい、又、不均一な分布状態とは、ゲル
マニウム原子又は／及びスズ原子の分布濃度が、
層１０２′の支持体表面と平行な面方行には均一
であるが、層１０２′の層厚方向には不均一であ
ることをいう。） そして本発明の層１０２′においては、特に、
ゲルマニウム原子及び／又はスズ原子は、層１０
２″側よりも支持体側の方に多く分布した状態と
なるように含有せしめることが望ましく、こうし
た場合、支持体側の端部においてゲルマニウム原
子及び／又はスズ原子の分布濃度を極端に大きく
することにより、半導体レーザ等の長波長の光源
を用いた場合に、層１０２″においては殆んど吸
収しきれない長波長の光を、層１０２′において
実質的に完全に吸収することができ、支持体表面
からの反射光による干渉が防止されるようにな
る。 また、本発明の光受容部材においては、層１０
２′と層１０２″とを構成する非晶質材料が各々、
シリコン原子という共通の構成要素を有している
ので積層界面において化学的な安定性が充分確保
されている。 以下、層１０２′に含有されるゲルマニウム原
子及び／又はスズ原子の層１０２′の層厚方向の
分布状態の典型的な例のいくつかを、ゲルマニウ
ム原子を例として第７乃至１５図により説明す
る。 第７図乃至第１５図において、横軸はゲルマニ
ウム原子の分布濃度Ｃを、縦軸は、層１０２′の
層厚を示し、tBは支持体側の層１０２′の端部の
位置を、tTは支持体側とは反対側の層１０２″側
の端面の位置を示す。即ち、ゲルマニウム原子の
含有される層１０２′はtB側よりもtT側に向つて
層形成がなされる。 尚、各図に於いて、層厚及び濃度の表示はその
ままの値で示すと各々の図の違いが明確でなくな
る為、極端な形で図示しており、これらの図はあ
くまでも理解を容易にするための説明のための模
式的なものである。 第７図には、層１０２′中に含有されるゲルマ
ニウム原子の層厚方向の分布状態の第１の典型例
が示される。 第７図に示される例では、ゲルマニウム原子の
含有される層１０２′が形成される支持体表面と
層１０２′とが接する界面位置tBよりt1の位置ま
では、ゲルマニウム原子の分布濃度Ｃが濃度C1
なる一定の値を取り乍らゲルマニウム原子が層１
０２′に含有され、位置t1よりは濃度C2より界面
位置tTに至るまで徐々に連続的に減少されてい
る。界面位置tTにおいてはゲルマニウム原子の分
布濃度Ｃは実質的にゼロとされる。 （ここで実質的にゼロとは検出限界量未満の場合
である。） 第８図に示される例においては、含有されるゲ
ルマニウム原子の分布濃度Ｃは位置tBより位置tT
に至るまで濃度C3から徐々に連続的に減少して
位置tTにおいて濃度C4となる様な分布状態を形成
している。 第９図の場合には、位置tBより位置t2までは、
ゲルマニウム原子の分布濃度Ｃは濃度C5と一定
位置とされ、位置t2と位置tTとの間において、
徐々に連続的に減少され、位置tTにおいて、分布
濃度Ｃは実質的にゼロとされている。 第１０図の場合には、ゲルマニウム原子の分布
濃度Ｃは位置tBより位置tTに至るまで、濃度C6よ
り初め連続的に徐々に減少され、位置t3よりは急
速に連続的に減少されて位置tTにおいて実質的に
ゼロとされている。 第１１図に示す例に於ては、ゲルマニウム原子
の分布濃度Ｃは、位置tBと位置t4間においては、
濃度C7と一定値であり、位置tTに於ては分布濃度
Ｃは零とされる。位置t4と位置tTとの間では、分
布濃度Ｃは一次関数的に位置t4より位置tTに至る
まで減少されている。 第１２図に示される例においては、分布濃度Ｃ
は位置tBより位置t5までは濃度C8の一定値を取
り、位置t5より位置tTまでは濃度C9より濃度C10
まで一次関数的に減少する分布状態とされてい
る。 第１３図に示す例においては、位置tBより位置
tTに至るまで、ゲルマニウム原子の分布濃度Ｃは
濃度C11より一次関数的に減少されて、ゼロに至
つている。 第１４図においては、位置tBより位置t6に至る
まではゲルマニウム原子の分布濃度Ｃは、濃度
C12より濃度C13まで一次関数的に減少され、位置
t6と位置tTとの間においては、濃度C13の一定値と
された例が示されている。 第１５図に示される例において、ゲルマニウム
原子の分布濃度Ｃは、位置tBにおいて濃度C14で
あり、位置t7に至るまではこの濃度C14より初め
はゆつくりと減少され、t7の位置付近において
は、急激に減少されて位置t7では濃度C15とされ
る。 位置t7と位置t8との間においては、初め急激に
減少されて、その後は、緩やかに徐々に減少され
て位置t8で濃度C16となり、位置t8と位置t9との間
では、徐々に減少されて位置t9において、濃度
C17に至る。位置t9と位置tTとの間においては濃度
C17より実質的にゼロになる様に図に示す如き形
状の曲線に従つて減少されている。 以上、第７図乃至第１５図により、層１０２′
中に含有されるゲルマニウム原子又は／及びスズ
原子の層厚方向の分布状態の典型例の幾つかを説
明した様に、本発明の光受容部材においては、支
持体側において、ゲルマニウム原子又は／及びス
ズ原子の分布濃度Ｃの高い部分を有し、界面tT側
においては、前記分布濃度Ｃは支持体側に比べて
かなり低くされた部分を有するゲルマニウム原子
又は／及びスズ原子の分布状態が構成層１０２′
に設けられているのが望ましい。 即ち、本発明における光受容部材を構成する層
１０２′は、好ましくは、上述した様に支持体側
の方にゲルマニウム原子又は／及びスズ原子が比
較的高濃度で含有されている局在領域を有するの
が望ましい。 本発明の光受容部材に於ては、局在領域は、第
７図乃至第１５図に示す記号を用いて説明すれ
ば、界面位置tBより5μ以内に設けられるのが望ま
しい。 そして、上記局在領域は、界面位置tBより5μ厚
までの全層領域とされる場合もあるし、又、該層
領域の一部とされる場合もある。 局在領域を層１０２′の一部とするか又は全部
とするかは、形成される光受容層に要求される特
性に従つて適宜決められる。 局在領域はその中に含有されるゲルマニウム原
子又は／及びスズ原子の層厚方向の分布状態とし
てゲルマニウム原子又は／及びスズ原子の分布濃
度の最大値Cmaxがシリコン原子に対して、好ま
しくは1000atomic ppm以上、より好適には
5000atomic ppm以上、最適には１×104atomic
ppm以上とされる様な分布状態となり得る様に層
形成されるのが望ましい。 即ち、本発明の光受容部材においては、ゲルマ
ニウム原子又は／及びスズ原子の含有される層１
０２′は、支持体側からの層厚で5μ以内（tBから
5μ層の層領域）に分布濃度の最大値Cmaxが存在
する様に形成されるのが好ましいものである。 本発明の光受容部材において、層１０２′中に
含有せしめるゲルマニウム原子又は／及びスズ原
子の含有量は、本発明の目的を効率的に達成しう
る様に所望に従つて適宜決める必要があり、通常
は１〜６×105atomic ppmとするが、好ましく
は10〜３×105atomic ppm、より好ましくは１
×102〜２×105atomic ppmとする。 本発明の光受容部材においては、第一の層１０
２に酸素原子、炭素原子及び窒素原子の中から選
ばれる少なくとも一種で、且つ第二の層には含有
されない原子を含有せしめることができる。具体
的には第二の層が酸素原子を含有するａ−Si（Ｈ、
Ｘ）で構成されている場合、第一の層には炭素原
子又は／及び窒素原子を含有せしめることがで
き、第二の層が窒素原子を含有するａ−Si（Ｈ、
Ｘ）で構成されている場合、第一の層には炭素原
子又は／及び酸素原子を含有せしめることがで
き、またさらに、第二の層が酸素原子および窒素
原子を含有するａ−Si（Ｈ、Ｘ）で構成されてい
る場合、第一の層には炭素原子を含有せしめるこ
とができる。 本発明の光受容部材の第一の層に酸素原子、炭
素原子及び窒素原子の中から選ばれる少くとも一
種（以下、「原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）」と表記する。）
を含有せしめる目的は、主として該光受容部材の
高光感度化と高暗抵抗化、そして、支持体と第一
の層との間の密着性の向上にある。 本発明の第一の層においては、原子（Ｏ、Ｃ、
Ｎ）を含有せしめる場合、層厚方向に均一な分布
状態で含有せしめるか、あるいは層厚方向に不均
一な分布状態で含有せしめるかは、前述の目的と
するところ乃至期待する作用効果によつて異な
り、したがつて含有せしめる量も異なるところと
なる。 すなわち、光受容部材の高光感度化と高暗抵抗
化を目的とする場合には、第一の層の全層領域に
均一な分布状態で含有せしめ、この場合、第一の
層に含有せしめる原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の量は比較
的少量でよい。 また、支持体と第一の層との密着性の向上を目
的とする場合には第一の層の支持体側の端部の一
部の層領域に均一に含有せしめるか、あるいは第
一の層の支持体側の端部において、原子（Ｏ、
Ｃ、Ｎ）の濃度が高くなるような分布状態で含有
せしめ、この場合、第一の層中に含有せしめる原
子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の量は、比較的多量にされる。 本発明の光受容部材において、第一の層に含有
せしめる原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の量は、しかし、上
述のごとき第一の層に要求される特性に対する考
慮の他、支持体との接触界面における特性等、有
機的関連性にも考慮をはらつて決定されるもので
あり、通常は0.001〜50atomic％、好ましくは
0.002〜40atomic％、最適には0.003〜30atomic％
とする。 ところで原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）を、第一の層の全
層領域中に含有せしめるか、あるいは含有せしめ
る一部の層厚の第一の層の層厚中に占める割合が
大きい場合には、前述の含有せしめる量の上限を
少なめにされる。すなわちその場合、たとえば、
含有せしめる層領域の層厚が、第一の層の層厚の
２／５となるような場合には、含有せしめる量は、
通常30atomic％以下、好ましくは20atomic％以
下、最適には10atomic％以下にされる。 次に本発明の第一の層に含有せしめる原子
（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の量が、支持体側においては比較
的多量であり、支持体側の端部から第二の層側の
端部に向かつて減少し、第一の層の第二の層側の
端部付近においては、比較的少量となるか、ある
いは実質的にゼロに近くなるように分布せしめる
場合の典型的な例のいくつかを、第１６乃至２４
図によつて説明する。しかし本発明はこれらの例
によつて限定されるものではない。 第１６乃至２４図において、横軸は原子（Ｏ、
Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃを、縦軸は第一の層の層厚
を示し、tBは支持体と第一の層との界面位置を、
tTは第一の層と第二の層との界面位置を示す。 第１６図は、第一の層中に含有せしめる原子
（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の層厚方向の分布状態の第一の典
型例を示している。該例では、原子（Ｏ、Ｃ、
Ｎ）を含有する第一の層と支持体表面とが接する
界面位置tBより位置t1までは、原子（Ｏ、Ｃ、
Ｎ）の分布濃度ＣがC1になる一定値をとり、位
置t1より第二の層との界面位置tTまでは、原子
（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃが濃度C2から連続的
に減少し、界面位置tTにおいては原子（Ｏ、Ｃ、
Ｎ）の分布濃度ＣがC3となる。 第１７図は、他の典型例の１つを示している。
該例では、第一の層に含有せしめる原子（Ｏ、
Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃは、位置tBから位置tTにい
たるまで、濃度C4から連続的に減少し、位置tTに
おいて濃度C5となる。 第１８図に示す例では、位置tBから位置t2まで
は原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃが濃度C6な
る一定値を保ち、位置t2から位置tTにいたるまで
は、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃは濃度C7
から徐々に連続的に減少して位置tTにおいては原
子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃは実質的にゼロと
なる。但し、ここで実質的にゼロとは、検出限界
量未満の場合をいう。 第１９図に示す例では、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の
分布濃度Ｃは位置tBより位置tTにいたるまで、濃
度C8から連続的に徐々に減少し、位置tTにおいて
は原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃは実質的にゼ
ロとなる。 第２０図に示す例では、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の
分布濃度Ｃは、位置tBより位置t3の間においては
濃度C9の一定値にあり、位置t3から位置tTの間に
おいては、濃度C9から濃度C10となるまで、一次
関数的に減少する。 第２１図に示す例では、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の
分布濃度Ｃは、位置tBより位置t4にいたるまでは
濃度C11の一定値にあり、位置t4より位置tTまでは
濃度C12から濃度C13となるまで一次関数的に減少
する。 第２２図に示す例においては、原子（Ｏ、Ｃ、
Ｎ）の分布濃度Ｃは、位置tBから位置tTの間にい
たるまで、濃度C14から実質的にゼロとなるまで
一次関数的に減少する。 第２３図に示す例では、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の
分布濃度Ｃは、位置tBから位置t5にいたるまで濃
度C15から濃度C16となるまで一次関数的に減少
し、位置t5から位置tTまでは濃度C16の一定値を保
つ。 最後に、第２４図に示す例では、原子（Ｏ、
Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃは、位置tBにおいて濃度
C17であり、位置tBから位置t6までは濃度C17から
はじめはゆつくり減少して、位置t6付近では急激
に減少し、位置t6では濃度C18となる。次に、位
置t6から位置t7までははじめのうちは急激に減少
し、その後は緩かに徐々に減少し、位置t7におい
ては濃度C19となる。更に位置t7と位置t8の間では
極めてゆつくりと徐々に減少し、位置t8において
濃度C20となる。また更に、位置t8から位置tTにい
たるまでは、濃度C20から実質的にゼロとなるま
で徐々に減少する。 第１６図〜第２４図に示した例のごとく、第一
の層の支持体側の端部に原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分
布濃度Ｃの高い部分を有し、第一の層の表面層側
の端部においては、該分布濃度Ｃがかなり低い部
分を有するか、あるいは実質的にゼロに近い濃度
の部分を有する場合にあつては、第一の層支持体
側の端部に原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度が比較
的高濃度である局在領域を設けること、好ましく
は該局在領域を支持体表面と第一の層との界面位
置tBから5μ以内に設けることにより、支持体と第
一の層との密着性の向上をより一層効率的に達成
することができる。 前記局在領域は、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）を含有せ
しめる第一の層の支持体側の端部の一部層領域の
全部であつても、あるいは一部であつてもよく、
いずれにするかは、形成される第一の層の要求さ
れる特性に従つて適宜決める。 局在領域に含有せしめる原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の
量は、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分子濃度Ｃの最大値
が500atomic ppm以上、好ましくは800atomic
ppm以上、最適には1000atomic ppm以上となる
ような分布状態とするのが望ましい。 本発明の光受容部材においては第一の層に伝導
性を制御する物質を、全層領域又は一部の層領域
に均一又は不均一な分布状態で含有せしめること
ができる。 前記伝導性を制御する物質としては、半導体分
野においていういわゆる不純物を挙げることがで
き、Ｐ型伝導性を与える周期律表第族に属する
原子（以下単に「第族原子」と称す。）、又は、
ｎ型伝導性を与える周期律表第族に属する原子
（以下単に「第族原子」と称す。）が使用され
る。具体的には、第族原子としては、Ｂ（硼
素）、Al（アルミニウム）、Ga（ガリウム）、In（イ
ンジウム）、Tl（タリウム）等を挙げることがで
きるが、特に好ましいものは、Ｂ、Gaである。
また第族原子としてはＰ（燐）、As（砒素）、Sb
（アンチモン）、Bi（ビスマン）等を挙げることが
できるが、特に好ましいものは、Ｐ、Sbである。 本発明の第一の層に伝導性を制御する物質であ
る第族原子又は第族原子を含有せしめる場
合、全層領域に含有せしめるか、あるいは一部の
層領域に含有せしめるかは、後述するように目的
とするところ乃至期待する作用効果によつて異な
り、含有せしめる量も異なるところとなる。 すなわち、第一の層の伝導型又は／及び伝導率
を制御することを主たる目的にする場合には、第
一の層の全層領域中に含有せしめ、この場合、第
族原子又は第族原子の含有量は比較的わずか
でよく、通常は１×10-3〜１×103atomic ppmで
あり、好ましくは５×10-2〜５×102atomic
ppm、最適には１×10-1〜２×102atomic ppmで
ある。 また、支持体と接する一部の層領域に第族原
子又は第族原子を均一な分布状態で含有せしめ
るか、あるいは層厚方向における第族原子又は
第族原子の分布濃度が、支持体と接する側にお
いて高濃度となるように含有せしめる場合には、
こうした第族原子又は第族原子を含有する構
成層あるいは第族原子又は第族原子を高濃度
に含有する層領域は、電荷注入阻止層として機能
するところとなる。即ち、第族原子を含有せし
めた場合には、光受容層の自由表面が極性に帯
電処理を受けた際に、支持体側から光受容層中へ
注入される電子の移動をより効率的に阻止するこ
とができ、又、第族原子を含有せしめた場合に
は、光受容層の自由表面が極性に帯電処理を受
けた際に、支持体側から光受容層中へ注入される
正孔の移動をより効率的に阻止することができ
る。そして、こうした場合の含有量は比較的多量
であつて、具体的には、30〜５×104atomic
ppm、好ましくは50〜１×104atomic ppm、最
適には１×102〜５×103atomic ppmとする。さ
らに、該電荷注入阻止層としての効果を効率的に
奏するためには、第族原子又は第族原子を含
有する支持体側の端部に設けられる層又は層領域
の層厚をｔとし、光受容層の層厚をＴとした場
合、ｔ／Ｔ≦0.4の関係が成立することが望まし
く、より好ましくは該関係式の値が0.35以下、最
適には0.3以下となるようにするのが望ましい。
また、該層又は層領域の層厚ｔは、一般的には３
×10-3〜10μとするが、好ましくは４×10-3〜8μ、
最適には５×10-3〜5μとするのが望ましい。 次に第一の層に含有せしめる第族原子又は第
族原子の量が、支持体側においては比較的多量
であつて、支持体側から第二の層側に向つて減少
し、第二の層との界面付近においては、比較的少
量となるかあるいは実質的にゼロに近くなるよう
に第族原子又は第族原子を分布させる場合の
典型的例は、前述の第一の層に酸素原子、炭素原
子及び窒素原子の中から選ばれる少なくとも一種
を含有せしめる場合に例示した、第１６乃至２４
図の例と同様の例によつて説明することができ
る。しかし、本発明は、これらの例によつて限定
されるものではない。 第１６図〜第２４図に示した例のごとく、第一
の層の支持体側に近い側に第族原子又は第族
原子の分布濃度Ｃの高い部分を有し、第二の層と
の界面側においては、該分布濃度Ｃがかなり低い
濃度の部分あるいは実質的にゼロに近い濃度の部
分を有する場合にあつては、支持体側に近い部分
に第族原子又は第族原子の分布濃度が比較的
高濃度である局在領域を設けること、好ましくは
該局在領域を支持体表面と接触する界面位置から
5μ以内に設けることにより、第族原子又は第
族原子の分布濃度が高濃度である層領域が電荷
注入阻止層を形成するという前述の作用効果がよ
り一層効率的に奏される。 以上、第族原子又は第族原子の分布状態に
ついて、個々に各々の作用効果を記述したが、所
望の目的に達成しうる特性を有する光受容部材を
得るについては、これらの第族原子又は第族
原子の分布状態および第一の層に含有せしめる第
族原子又は第族原子の量を、必要に応じて適
宜組み合わせて用いるものであることは、いうま
でもない。例えば、第一の層の支持体側の端部に
電荷注入阻止層を設けた場合、電荷注入阻止層以
外の第一の層中に、電荷注入阻止層に含有せしめ
た伝導性を制御する物質の極性とは別の極性の伝
導性を制御する物質を含有せしめてもよく、ある
いは、同極性の伝導性を制御する物質を、電荷注
入阻止層に含有される量よりも一段と少ない量に
して含有せしめてもよい。 さらに、本発明の光受容部材においては、支持
体側の端部に設ける構成層として、電荷注入阻止
層の代わりに、電気絶縁性材料から成るいわゆる
障壁層を設けることもでき、あるいは、該障壁層
と電荷注入阻止層との両方を構成層とすることも
できる。こうした障壁層を構成する材料として
は、Al2O3、SiO2、Si3N4等の無機電気絶縁材料
やポリカーボネート等の有機電気絶縁材料を挙げ
ることができる。 次に本発明の第一の層の形成方法について説明
する。 本発明の第一の層を構成する非晶質材料はいず
れもグロー放電法、スパツタリング法、或いはイ
オンプレーテイング法等の放電現象を利用する真
空堆積法によつて行われる。これ等の製造法は、
製造条件、設備資本投下の負荷程度、製造規模、
作製される光受容部材に所望される特性等の要因
によつて適宜選択されて採用されるが、所望の特
性を有する光受容部材を製造するに当つての条件
の制御が比較的容易であり、シリコン原子と共に
炭素原子及び水素原子の導入を容易に行い得る等
のことからして、グロー放電法或いはスパツタリ
ング法が好適である。そして、グロー放電法とス
パツタリング法とを同一装置系内で併用して形成
してもよい。 例えば、グロー放電法によつて、ａ−Si（Ｈ、
Ｘ）で構成される層を形成するには、基本的には
シリコン原子（Si）を供給し得るSi供給用の原料
ガスと共に、水素原子(H)導入用の又は／及びハロ
ゲン原子（Ｘ）導入用の原料ガスを、内部が減圧
にし得る堆積室内に導入して、該堆積室内にグロ
ー放電を生起させ、予め所定位置に設置した所定
の支持体表面上にａ−Si（Ｈ、Ｘ）から成る層を
形成する。 前記Si供給用の原料ガスとしては、SiH4、
Si2H6、Si3H8、Si4H10等のガス状態の又はガス
化し得る水素化硅素（シラン類）が挙げられ、特
に、層形成作業のし易さ、Si供給効率の良さ等の
点で、SiH4、Si2H6が好ましい。 また、前記ハロゲン原子導入用の原料ガスとし
ては、多くのハロゲン化合物が挙げられ、例えば
ハロゲンガス、ハロゲン化物、ハロゲン間化合
物、ハロゲンで置換されたシラン誘導体等のガス
状態の又はガス化しうるハロゲン化合物が好まし
い。具体的にはフツ素、塩素、臭素、ヨウ素のハ
ロゲンガス、BrF、ClF、ClF3、BrF5、BrF3、
IF7、ICl、IBr等のハロゲン間化合物、および
SiF4、Si2F6、SiCl4、SiBr4等のハロゲン化硅素
等が挙げられる。上述のごときハロゲン化硅素の
ガス状態の又はガス化しうるものを用いる場合に
は、Si供給用の原料ガスを別途使用することなく
して、ハロゲン原子を含有するａ−Siで構成され
た層が形成できるので、特に有効である。 また、前記水素原子供給用の原料ガスとして
は、水素ガス、HF、HCl、HBr、HI等のハロゲ
ン化物、SiH4、Si2H6、Si3H8、Si4H10等の水素
化硅素、あるいはSiH2F2、SiH2I2、SiH2Cl2、
SiHCl3、SiH2Br2、SiHBr3等のハロゲン置換水
素化硅素等のガス状態の又はガス化しうるものを
用いることができ、これらの原料ガスを用いた場
合には、電気的あるいは光電的特性の制御という
点で極めて有効であるところの水素原子(H)の含有
量の制御を容易に行うことができるため、有効で
ある。そして、前記ハロゲン化水素又は前記ハロ
ゲン置換水素化硅素を用いた場合にはハロゲン原
子の導入と同時に水素原子(H)も導入されるので、
特に有効である。 反応スパツタリング法或いはイオンプレーテイ
ング法に依つてａ−Si（Ｈ、Ｘ）から成る層を形
成するには、例えばスパツタリング法の場合に
は、ハロゲン原子を導入するについては、前記の
ハロゲン化合物又は前記のハロゲン原子を含む硅
素化合物のガスを堆積室中に導入して該ガスのプ
ラズマ雰囲気を形成してやればよい。 又、水素原子を導入する場合には、水素原子導
入用の原料ガス、例えば、H2或いは前記したシ
ラン類等のガスをスパツタリング用の堆積室中に
導入して該ガスのプラズマ雰囲気を形成してやれ
ばよい。 例えば、反応スパツタリング法の場合には、Si
ターゲツトを使用し、ハロゲン原子導入用のガス
及びH2ガスを必要に応じてHe、Ar等の不活性ガ
スも含めて堆積室内に導入してプラズマ雰囲気を
形成し、前記Siターゲツトをスパツタリングする
ことによつて、支持体上にａ−Si（Ｈ、Ｘ）から
成る層を形成する。 グロー放電法によつてａ−SiGe（Ｈ、Ｘ）で構
成される層を形成するには、シリコン原子（Si）
を供給しうるSi供給用の原料ガスと、ゲルマニウ
ム原子（Ge）を供給しうるGe供給用の原料ガス
と、水素原子(H)又は／及びハロゲン原子（Ｘ）を
供給しうる水素原子(H)又は／及びハロゲン原子
（Ｘ）供給用の原料ガスを、内部を減圧しうる堆
積室内に所望のガス圧状態で導入し、該堆積室内
にグロー放電を生起せしめて、予め所定位置に設
置してある所定の支持体表面上に、ａ−SiGe
（Ｈ、Ｘ）で構成される層を形成する。 Si供給用の原料ガス、ハロゲン原子供給用の原
料ガス、及び水素原子供給用の原料ガスとなりう
る物質としては、前述のａ−Si（Ｈ、Ｘ）で構成
される層を形成する場合に用いたものがそのまま
用いられる。 また、前記Ge供給用の原料ガスとなりうる物
質としては、GeH4、Ge2H6、Ge3H8、Ge4H10、
Ge5H12、Ge6H14、Ge7H16、Ge8H18、Ge9H20等
のガス状態の又はガス化しうる水素化ゲルマニウ
ムを用いることができる。特に、層作成作業時の
取扱い易さ、Ge供給効率の良さ等の点から、
GeH4、Ge2H6、およびGe3H8が好ましい。 スパツタリング法によつてａ−SiGe（Ｈ、Ｘ）
で構成される層を形成するには、シリコンから成
るターゲツトと、ゲルマニウムから成るターゲツ
トとの二枚を、あるいは、シリコンとゲルマニウ
ムからなるターゲツトを用い、これ等を所望のガ
ス雰囲気中でスパツタリングすることによつて行
なう。 イオンプレーテイング法を用いてａ−SiGe
（Ｈ、Ｘ）で構成される層を形成する場合には、
例えば、多結晶シリコン又は単結晶シリコンと多
結晶ゲルマニウム又は単結晶ゲルマニウムとを
夫々蒸発源として蒸着ボートに収容し、この蒸発
源を抵抗加熱法あるいはエレクトロンビーム法
（E.B.法）等によつて加熱蒸発させ、飛翔蒸発物
を所望のガラスプラズマ雰囲気中を通過せしめる
ことで行ない得る。 スパツタリング法およびイオンプレーテイング
法のいずれの場合にも、形成する層中にハロゲン
原子を含有せしめるには、前述のハロゲン化物又
はハロゲン原子を含む硅素化合物のガスを堆積室
中に導入し、該ガスのプラズマ雰囲気を形成すれ
ばよい。又、水素原子を導入する場合には、水素
原子供給用の原料ガス、例えばH2あるいは前記
した水素化シラン類又は／及び水素化ゲルマニウ
ム等のガス類をスパツタリング用の堆積室内に導
入してこれ等のガス類のプラズマ雰囲気を形成す
ればよい。さらにハロゲン原子供給用の原料ガス
としては、前記のハロゲン化物或いはハロゲンを
含む硅素化合物が有効なものとして挙げられる
が、その他に、HF、HCl、HBr、HI等のハロゲ
ン化水素、SiH2F2、SiH2I2、SiH2Cl2、SiHCl3、
SiH2Br2、SiHBr3等のハロゲン置換水素化硅素、
およびGeHF3、GeH2F2、GeH3F、GeHCl3、
GeH2Cl2、GeH3Cl、GeHBr3、GeH2Br2、
GeH3Br、GeHI3、GeH2I2、GeH3I等の水素化ハ
ロゲン化ゲルマニウム等、GeF4、GeCl4、
GeBr4、GeI4、GeF2、GeCl2、GeBr2、GeI2等の
ハロゲン化ゲルマニウム等々のガス状態の又はガ
ス化しうる物質も有効な出発物質として使用でき
る。 グロー放電法、スパツタリング法あるいはイオ
ンプレーテイング法を用いて、スズ原子を含有す
るアモルフアスシリコン（以下、「ａ−SiSn（Ｈ、
Ｘ）」と表記する。）で構成される光受容層を形成
するには、上述のａ−SiGe（Ｈ、Ｘ）で構成され
る層の形成の際に、ゲルマニウム原子供給用の出
発物質を、スズ原子（Sn）供給用の出発物質に
かえて使用し、形成する層中へのその量を制御し
ながら含有せしめることによつて行なう。 前記スズ原子（Sn）供給用の原料ガスとなり
うる物質としては、水素化スズ（SnH4）や
SnF2、SnF4、SnCl2、SnCl4、SnBr2、SnBr4、
SnI2、SnI4等のハロゲン化スズ等のガス状態の又
はガス化しうるものを用いることができ、ハロゲ
ン化スズを用いる場合には、所定の支持体上にハ
ロゲン原子を含有するａ−Siで構成される層を形
成することができるので、特に有効である。なか
でも、層作成作業時の取扱い易さ、Sn供給効率
の良さ等の点から、SnCl4が好ましい。 そして、SnCl4をスズ原子（Sn）供給用の出発
物質として用いる場合、これをガス化するには、
固体状のSnCl4を加熱するとともに、Ar、He、
等の不活性ガスを吹き込み、該不活性ガスを用い
てパブリングするのが望ましく、こうして生成し
たガスを、内部を減圧にした堆積室内に所望のガ
ス圧状態で導入する。 グロー放電法、スパツタリング法、あるいはイ
オンプレーテイング法を用いて、ａ−Si（Ｈ、Ｘ）
又はａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）にさらに第族
原子又は第族原子、窒素原子、酸素原子あるい
は炭素原子を含有せしめた非晶質材料で構成され
た層を形成するには、ａ−Si（Ｈ、Ｘ）又はａ−
Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）の層の形成の際に、第
族原子又は第族原子導入用の出発物質、窒素原
子導入用の出発物質、酸素原子導入用の出発物
質、あるいは炭素原子導入用の出発物質を、前述
したａ−Si（Ｈ、Ｘ）又はａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、
Ｘ）形成用の出発物質と共に使用して、形成する
層中へそれらの量を制御しながら含有せしめてや
ることによつて行なう。 例えば、グロー放電法を用いて、原子（Ｏ、
Ｃ、Ｎ）を含有するａ−Si（Ｈ、Ｘ）で構成され
る層、又は原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）を含有するａ−Si
（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）で構成される層を形成する
には、前述のａ−Si（Ｈ、Ｘ）で構成される層又
はａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）で構成される層を
形成する際に、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）導入用の出発
物質を、ａ−Si（Ｈ、Ｘ）形成用又はａ−Si（Ge、
Sn）（Ｈ、Ｘ）形成用の出発物質とともに使用し
て形成する層中へのそれらの量を制御しながら含
有せしめることによつて行なう。 このような原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）導入用の出発物
質としては、少なくとも原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）を構
成原子とするガス状の物質又はガス化し得る物質
であれば殆んどのものが使用できる。 具体的には、酸素原子（Ｏ）導入用の出発物質
として、例えば、酸素（O2）、オゾン（O3）、一
酸化窒素（NO2）、一二酸化窒素（N2O）、三二
酸化窒素（N2O3）、四二酸化窒素（N2O4）、五二
酸化窒素（N2O5）、三酸化窒素（NO3）、シリコ
ン原子（Si）と酸素原子（Ｏ）と水素原子(H)とを
構成原子とする、例えばジシロキサン
（H3SiOSiH3）、トリシロキサン
（H3SiOSiH2SiH3）等の低級シロキサン等が挙げ
られ、炭素原子(C)導入用の出発物質としては、例
えば、メタン（CH4）、エタン（C2H6）、プロパ
ン（C3H8）、ｎ−ブタン（ｎ−C4H10）、ペンタ
ン（C5H12）等の炭素数１〜５の飽和炭化水素、
エチレン（C2H4）、プロピレン（C3H6）、ブテン
−１（C4H8）、ブテン−２（C4H8）、イソブチレン
（C4H8）、ペンテン（C5H10）等の炭素数２〜５
のエチレン系炭化水素、アセチレン（C2H2）、メ
チルアセチレン（C3H4）、ブチン（C4H6）等の
炭素数２〜４のアセチレン系炭化水素等が挙げら
れ、窒素原子（Ｎ）導入用の出発物質としては、
例えば、窒素（N2）、アンモニア（NH3）、ヒド
ラジン（H2NNH2）、アジ化水素（HN3）、アジ
化アンモニウム（NH4N3）、三弗化窒素（F3N）、
四弗化窒素（F4N）等が挙げられる。 例えば、グロー放電法、スパツタリング法ある
いはイオンプレーテイング法を用いて、第族原
子又は第族原子を含有するａ−Si（Ｈ、Ｘ）又
はａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）で構成される層又
は層領域を形成するには、上述のａ−Si（Ｈ、Ｘ）
又はａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）で構成される層
の形成の際に、第族原子又は第族原子導入用
の出発物質を、ａ−Si（Ｈ、Ｘ）又はａ−Si（Ge、
Sn）（Ｈ、Ｘ）形成用の出発物質とともに使用し
て、形成する層中へのそれらの量を制御しながら
含有せしめることによつて行なう。 第族原子導入用の出発物質として具体的には
硼素原子導入用としては、B2H6、B4H10、
B5H9、B5H11、B6H10、B6H12、B6H14等の水素
化硼素、BF3、BCl3、BBr3等のハロゲン化硼素
等が挙げられる。この他、AlCl3、GaCl3、Ga
（CH3）2、InCl3、TlCl3等も挙げることができる。 第族原子導入用の出発物質として、具体的に
は燐素原子導入用としてはPH3、P2H4等の水素
化燐、PH4I、PF3、PF5、PCl3、PCl5、PBr3、
PBr5、Pi3等のハロゲン化燐が挙げられる。この
他、AsH3、AsF3、AsCl3、AsBr3、AsF5、
SbH3、SbF3、SbF5、SbCl3、SbCl5、BiH3、
BiCl3、BiBr3等も第族原子導入用の出発物質
の有効なものとして挙げることができる。 以上記述したように、本発明の光受容部材の第
一の層は、グロー放電法、スパツタリング法等を
用いて形成するが、第一の層に含有せしめるゲル
マニウム原子又は／及びスズ原子、第族原子又
は第族原子、酸素原子、炭素原子又は窒素原
子、あるいは水素原子又は／及びハロゲン原子の
各々の含有量の制御は、堆積室内へ流入する、
各々の原子供給用出発物質のガス流量あるいは
各々の原子供給用出発物質間のガス流量比を制御
することにより行われる。 また、本発明の光受容部材の第一の層形成時の
支持体温度、堆積室内のガス圧、放電パワー等の
条件は、所望の特性を有する光受容部材を得るた
めには重要な要因であり、形成する層の機能に考
慮をはらつて適宜選択されるものである。さら
に、これらの層形成条件は、該第一の層に含有せ
しめる上記の各原子の種類及び量によつても異な
ることもあることから、含有せしめる原子の種類
あるいはその量等にも考慮をはらつて決定する必
要もある。 具体的には窒素原子、酸素原子、炭素原子、第
族原子又は第族原子等を含有せしめたａ−Si
（Ｈ、Ｘ）からなる層を形成する場合には、支持
体温度は、通常50〜350℃とするが、特に好まし
くは50〜250℃とする。堆積室内のガス圧は、通
常0.01〜1Torrとするが、特に好ましくは0.1〜
0.5Torrとする。また、放電パワーは0.005〜
50W／cm2とするのが通常であるが、より好ましく
は0.01〜30W／cm2、特に好ましくは0.01〜20W／
cm2とする。 ａ／SiGe（Ｈ、Ｘ）からなる層を形成する場
合、あるいは酸素原子、炭素原子、窒素原子、第
族原子又は第族原子等を含有せしめたａ−
SiGe（Ｈ、Ｘ）からなる層を形成する場合につい
ては、支持体温度は、通常50〜350℃とするが、
より好ましくは50〜300℃、特に好ましくは100〜
300℃とする。そして、堆積室内のガス圧は、通
常0.01〜5Torrとするが、好ましくは、0.001〜
3Torrとし、特に好ましくは0.1〜1Torrとする。
また、放電パワーは0.005〜50W／cm2とするのが
通常であるが、好ましくは0.01〜30W／cm2とし、
特に好ましくは0.01〜20W／cm2とする。 しかし、これらの、層形成を行うについての支
持体温度、放電パワー、堆積室内のガス圧の具体
的条件は、通常には個々に独立しては容易には決
め難いものである。したがつて、所望の特性の非
晶質材料層を形成すべく、相互的且つ有機的関連
性に基づいて、層形成の至適条件を決めるのが望
ましい。 ところで、本発明の第一の層に含有せしめるゲ
ルマニウム原子又は／及びスズ原子、酸素原子、
炭素原子又は窒素原子、第族原子又は第族原
子、あるいは水素原子又は／及びハロゲン原子の
分布状態を均一とするためには、感光層を形成す
るに際して、前記の諸条件を一定に保つことが必
要である。 また、本発明において、第一の層の形成の際
に、該層中に含有せしめるゲルマニウム原子又
は／及びスズ原子、酸素原子、炭素原子又は窒素
原子、あるいは第族原子又は第族原子の分布
濃度を層厚方向に変化させて所望の層厚方向の分
布状態を有する層を形成するには、グロー放電法
を用いる場合であれば、ゲルマニウム原子又は／
及びスズ原子、酸素原子、炭素原子又は窒素原
子、あるいは第族原子又は第族原子導入用の
出発物質のガスの堆積室内に導入する際のガス流
量を、所望変化率に従つて適宜変化させ、その他
の条件を一定に保ちつつ形成する。そして、ガス
流量を変化させるには、具体的には、例えば手動
あるいは外部駆動モータ等の通常用いられている
何らかの方法により、ガス流路系の途中に設けら
れた所定のニードルバルブの開口を漸次変化させ
る操作を行えばよい。このとき、流量の変化率は
線型である必要はなく、例えばマイコン等を用い
て、あらかじめ設計された変化率曲線に従つて流
量を制御し、所望の含有率曲線を得ることもでき
る。 また、第一の層をスパツタリング法を用いて形
成する場合、ゲルマニウム原子又はスズ原子、酸
素原子、炭素原子又は窒素原子あるいは第族原
子又は第族原子の層厚方向の分布濃度を層厚方
向で変化させて所望の層厚方向の分布状態を形成
するには、グロー放電法を用いた場合と同様に、
ゲルマニウム原子又はスズ原子、酸素原子、炭素
原子又は窒素原子あるいは第族原子又は第族
原子導入用の出発物質をガス状態で使用し、該ガ
スを堆積室内へ導入する際のガス流量を所望の変
化率に従つて変化させる。 第二の層 本発明の光受容部材の第二の層１０３は、上述
の第一の層１０２上に設けられ、自由表面１０４
を有する層、すなわち表面層であつて、光受容層
の自由表面１０４での反射をへらし、透過率を増
加させる機能、即ち、反射防止機能を奏するとと
もに、光受容部材の耐湿性、連続繰返し使用特
性、電気的耐圧性、使用環境性および耐久性等の
諸特性を向上せしめる機能を奏するものである。 そして、第二の層の形成材料は、それをもつて
して構成される層が優れた反射防止機能を奏する
とともに、前述の諸特性を向上せしめる機能を奏
するという条件の他に、光受容部材の光導電性に
悪影響を与えないこと、電子写真特性、例えばあ
る程度の以上の抵抗を有すること、液体現像法を
採用する場合には耐溶剤性にすぐれていること、
即に形成されている第一の層の諸特性を低下させ
ないこと等の条件が要求されるものであつて、こ
うした諸条件を満たし、有効に使用しうるものと
しては、例えば、MgF2、Al2O3、ZrO2、TiO2、
ZnS、CeO2、CeF3、Ta2O5、AlF3、NaF等の無
機弗化物、無機酸化物及び無機硫化物の中から選
ばれる少なくとも一種が挙げられる。 また、反射防止を効率的に達成するには、第二
の層の形成材料として、第二の層の形成材料の屈
折率をｎとし、第二の層が直接積層される第一の
層の構成層の屈折率をnaとした場合、次式： ｎ＝√a の条件を満たす材料を選択使用することが望まし
い。 以下、前述の無機弗化物、無機酸化物及び無機
硫化物、あるいはそれらの混合物の屈折率の例の
いくつかを挙げるが、これらの屈折率について
は、作成する層の種類、条件等により多少変動す
るものであるということはいうまでもない。な
お、かつこ書きの数字が屈折率を表わしている。 ZrO2（2.00）、TiO2（2.26）、ZrO2／TiO2＝６／
１（2.09）、TiO2／ZrO2＝３／１（2.20）、GeO2
（2.23）、ZnS（2.24）、Al2O3（1.63）、CeF3（1.60）
、
Al2O3／ZrO2＝１／１（1.68）、MgF2（1.38） また、更に第二の層の厚さは、第二の層の厚さ
をｄ、第二の層を構成する材料の屈折率をｎ、照
射光の波長をλとした場合、次式： ｄ＝λ／4nｍ（但し、ｍは正の奇数） の条件を満たすようにすることが望ましい。具体
的には、露光光の波長が近赤外から可視光の波長
域にある場合、第二の層の層厚は、0.05〜2μｍと
するのが好ましい。 該第二の層を形成するについては、本発明の目
的を効率的に達成するために、その層厚を光学的
レベルで制御する必要があることから、蒸着法、
スパツタリング法、プラズマ気相法、光CVD法、
熱CVD法等が使用される。これらの形成方法は、
表面層の形成材料の種類、製造条件、設備資本投
下の負荷程度、製造規模等の要因を考慮して適宜
選択されて使用されることはいうまでもない。 ところで、操作の容易さ、条件設定の容易さ等
の観点からして、表面層を形成するについて、前
述の無機化合物が使用される場合スパツタリング
法を採用するのがよい。即ち、表面層形成用の無
機化合物をターゲツトとして用い、スパツタリン
グガスとしてはArガスを用い、グロー放電を生
起せしめて、無機化合物をスパツタリングするこ
とにより、第一の層が形成された支持体上に、第
二の層を堆積する。 本発明の光受容部材は前記のごとき層構成とし
たことにより、前記したアモルフアスシリコンで
構成された光受容層を有する光受容部材の諸問題
の総てを解決でき、特に、可干渉性の単色光であ
るレーザー光を光源として用いた場合にも、干渉
現象による形成画像における干渉稿模様の現出を
顕著に防止し、きわめて良質な可視画像を形成す
ることができる。 また、本発明の光受容部材は、全可視光域に於
いて光感度が高く、また、特に長波長側の光感度
特性に優れているため殊に半導体レーザーとのマ
ツチングに優れ、且つ光応答が速く、さらに極め
て優れた電気的、光学的、光導電的特性、電気的
耐圧性及び使用環境特性を示す。 殊に、電子写真用光受容部材として適用させた
場合には、画像形成への残留電位の影響が全くな
く、その電気的特性が安定しており高感度で、高
SN比を有するものであつて、耐光疲労、繰返し
使用特性に長け、濃度が高く、ハーフトーンが鮮
明に出て、且つ解像度のき高品質の画像を安定し
て繰返し得ることができる。 〔実施例〕 以下、本発明を実施例１乃至11に従つて、より
詳細に説明するが、本発明はこれ等によつて限定
されるものではない。 各実施例においては、第一の層をグロー放電法
を用いて形成し、第二の層はスパツタリング法を
用いて形成した。第２５図は本発明の光受容部材
の製造装置である。 図中の２５０２，２５０３，２５０４，２５０
５，２５０６のガスボンベには、本発明の夫々の
層を形成するための原料ガスが密封されており、
その１例として、たとえば、２５０２はSiF4ガス
（純度99.999％）ボンベ、２５０３はH2で稀釈さ
れたB2H6ガス（純度99.999％、以上B2H6／H2と
略す。）ボンベ、２５０４はCH4ガス（純度
99.999％）ボンベ、２０５はGeF4ガス（純度
99.999％）ボンベ、２０５６は不活性ガス（He）
ボンベである。そして、２５０６′はSnCl4が入
つた密閉容器である。 これらのガスを反応室２５０１に流入させるに
はガスボンベ２５０２〜２５０６のバルブ２５２
２〜２５２６、リークバルブ２５３５が閉じられ
ていることを確認し又、流入バルブ２５１２〜２
５１６、流出バルブ２５１７〜２５２１、補助バ
ルブ２５３２，２５３３が開かれていることを確
認して、先ずメインバルブ２５３４を開いて反応
室２５０１、ガス配管内を排気する。次に真空
Alシリンダー２５３７上に第一の層及び第二の
層を形成する場合の１例を以下に記載する。 まず、ガスボンベ２５０２よりSiF4ガス、ガス
ボンベ２５０３よりB2H6／H2ガス、ガスボンベ
２５０４よりCH4ガス、ガスボンベ２５０５より
GeF4ガスの夫々をバルブ２５２２，２５２３，
２５２４，２５２５を開いて出口圧ゲージ２５２
７，２５２８，２５２９，２５３０の圧を１Kg／
cm2に調整し、流入バルブ２５１２，２５１３，２
５１４，２５１５を徐々に開けて、マスフロコン
トローラ２５０７，２５０８，２５０９，２５１
０内に流入される。引き続いて流出バルブ２５１
７，２５１８，２５１９，２５２０、補助バルブ
２５３２を徐々に開いてガスを反内室２５０１内
に流入される。このときのSiF4ガス流量、GeF4
ガス流量、CH4ガス流量、B2H6／H2ガス流量の
比が所望の値になるように流出バルブ２５１７，
２５１８，２５１９，２５２０を調整し、又、反
応室２５０１内の圧力が所望の値になるように真
空計２５３６の読みを見ながらメインバルブ２５
３４の開口を調整する。そして基体シリンダー２
５３７の温度が加熱ヒーター２５３８により50〜
400℃の範囲の温度に設定されていることを確認
された後、電源２５４０を所望の電力に設定して
反応室２５０１内にグロー放電を生起せしめると
ともに、マイクロコンピユーター（図示せず）を
用いて、あらかじめ設計された流量変化率線に従
つて、SiF4ガス、GeF4ガス、CH4ガス及び
B2H6／H2ガスのガス流量を制御しながら、基体
シリンダー２５３７上に先ず、シリコン原子、ゲ
ルマニウム原子、炭素原子及び硼素原子を含有す
る層１０２′を形成する。所望の層厚に層１０
２′が形成された段階において、流出バルブ２５
１８，２５２０を完全に閉じ、必要に応じて放電
条件をかえる以外は同様の手順に従つてグロー放
電を続けることにより層１０２′の上に、ゲルマ
ニウム原子を実質的に含有しない層１０２″を形
成することができる。 また、第一の層中にスズ原子を含有せしめる場
合にあつて、原料ガスとしてSnCl4を出発物質と
したガスを用いる場合には、２５０６′に入れら
れた固体状SnCl4を加熱手段（図示せず）を用い
て加熱するとともに、該SnCl4中にAr、He等の
不活性ガスボンベ２５０６よりAr、He等の不活
性ガスを吹き込み、バブリングする。発生した
SnCl4のガスは、前述のSiF4ガス、GeF4ガス、
CH4ガス、B2H6／H2ガス等と同様の手順により
反応室内に流入させる。 前述のようにして第一の層をグロー放電法によ
り形成した後、第一の層を形成するのに用いた各
原料ガス及び希釈ガスのバルブを閉じたのち、リ
ークバルブ２５３５を徐々に開いて堆積装置内に
大気圧に戻し、次にアルゴンガスを用いて堆積室
内を清掃する。 次にカソード電極（図示せず）上に、第二の層
形成用の無機化合物からなるターゲツトを一面に
張り、リークバルブ２５３５を閉じて堆積装置内
を減圧した後、アルゴンガスを堆積装置内が
0.015〜0.02Torr程度になるまで導入する。こう
したところに高周波電力（150〜170W程度）でグ
ロー放電を生起せしめ、無機化合物をスパツタリ
ングして、すでに形成されている第一の層上に第
二の層を堆積する。 実験例 １ 径0.6mmのSUSステンレス製剛体球に化学的処
理を施して表面を食刻して凹凸を形成せしめた。
使用する処理剤としては、塩酸、フツ酸、硫酸、
クロム酸等の酸、苛性ソーダ等のアルカリを挙げ
ることができる。本試験例においては、濃塩酸１
に対して純水１〜４の容量比で混合した塩酸溶液
を用い、剛体球の浸漬時間、酸濃度等を変化さ
せ、凹凸の形状を適宜調整した。 試験例 ２ 試験例１の方法によつて処理された剛体球（表
面凹凸の高さγmax＝5μｍ）を用い、第６Ａ，Ｂ
図に示した装置を用いて、アルミニウム合金製シ
リンダー（径60mm、長さ298mm）の表面を処理し、
凹凸を形成された。 真球の径R′、落下高さｈと痕跡窪みの曲率Ｒ、
幅ｒとの関係を調べたところ、痕跡窪みの曲率Ｒ
と幅ｒとは、真球の径R′と落下高さｈ等の条件
により決められることが確認された。また、痕跡
窪みのピツチ（痕跡窪みの密度、また凹凸のピツ
チ）は、シリンダーの回転速度、回転数乃至は剛
体真球の落下量等を制御して所望のピツチに調整
することができることが確認された。更に、Ｒお
よびＤの大きさについて検討した結果、Ｒが0.1
mm未満であると、剛体球を小さく軽くして落下高
さを確保しなければならず、痕跡窪みの形成をコ
ントロールしにくくなるため好ましくないこと、
Ｒが2.0mmを超えると、剛体球を大きく重くして、
落下高さを調節するため、例えばＤを比較的小さ
くしたい場合に落下高さを極端に低くする必要が
あるなど、痕跡窪みの形成をコントロールしにく
くなるため好ましくないこと、更に、Ｄが0.02mm
未満であると剛体球を小さく軽くして落下高さを
確保しなければならず、痕跡窪みの形成をコント
ロールしにくくなるため好ましくないことが、
夫々確認された。 更に、形成された痕跡窪みを試べたところ、痕
跡窪み内には、剛体球の表面凹凸形状に応じた微
小な凹凸が形成されていることが確認された。 実施例 １ 試験例２と同様にアルミニウム合金製シリンダ
ー表面を処理し、第1A表上欄に示すＤ、及びＤ／Ｒ を有するシリンダー状Al支持体（シリンダーNo.
101〜106）を得た。 次に該Al支持体（シリンダーNo.101〜106）上
に、第２５図に示す製造装置により、以下の第
1Bに示す条件で、第一の層を形成した。 その後、第二の層の形成材料としてZrO2（屈折
率2.00）を用い、層厚0.293μｍの第二の層を形成
した。 これらの光受容部材について、第２６図に示す
画像露光装置を用い、波長780nｍ、スポツト径
80μｍのレーザー光を照射して画像露光を行な
い、現像、転写を行なつて画像を得た。得られた
画像の干渉縞の発生状況は第1A表下欄に示すと
おりであつた。 なお、第２６Ａ図は露光装置の全体を模式的に
示す平面略図であり、第２６Ｂ図は露光装置の全
体を模式的に示す側面略図である。図中、２６０
１は光受容部材、２６０２は半導体レーザー、２
６０３はfθレンズ、２６０４はポリゴンミラーを
示している。 次に、比較として、従来のダイヤモンドバイト
により表面処理されたアルミニウム合金製シリン
ダー（No.107）（径60mm、長さ298mm、凹凸ピツチ
100μｍ、凹凸の深さ3μｍ）を用いて、前述と同
様にして光受容部材を作製した。得られた光受容
部材を電子顕微鏡で観察したところ、支持体表面
と光受容層の層界面及び光受容層の表面とは平行
をなしていた。この光受容部材を用いて、前述と
同様にして画像形成をおこない、得られた画像に
ついて前述と同様の評価を行なつた。その結果
は、第1A表下欄に示すとおりであつた。
視光線、赤外線、Ｘ線、γ線等を示す）の様な電
磁波に感受性のある光受容部材に関する。さらに
詳しくは、レーザー光などの可干渉性光を用いる
のに適した光受容部材に関する。 〔従来技術の説明〕 デジタル画像情報を画像として記録する方法と
して、デジタル画像情報に応じて変調したレーザ
ー光で光受容部材を光学的に走査することにより
静電潜像を形成し、次いで該潜像を現像するか、
更に必要に応じて転写、定着などの処理を行な
う、画像を記録する方法が知られており、中でも
電子写真法による画像形成法では、レーザーとし
て、小型で安価なHe−Neレーザーあるいは半導
体レーザー（通常は650〜820nｍの発光波長を有
する）を使用して像記録を行なうのが一般的であ
る。 ところで、半導体レーザーを用いる場合に適し
た電子写真用の光受容部材としては、その光感度
領域の整合性が他の種類の光受容部材と比べて優
れているのに加えて、ビツカース硬度が高く、公
害の問題が少ない等の点から評価され、例えば特
開昭54−86341号公報や特開昭56−83746号公報に
みられるようなシリコン原子を含む非晶質材料
（以後「ａ−Si」と略記する）から成る光受容部
材が注目されている。 しかしながら、前記光受容部材については、光
受容層を単層構成のａ−Si層とすると、その高光
感度を保持しつつ、電子写真用として要求される
1012Ωcm以上の暗抵抗を確保するには、水素原子
やハロゲン原子、或いはこれ等に加えてボロン原
子とを特定の量範囲で層中に制御された形で構造
的に含有させる必要性があり、ために層形成に当
つて各種条件を厳密にコントロールすることが要
求される等、光受容部材の設計についての許容度
に可成りの制限がある。そしてそうした設計上の
許容度の問題をある程度低暗抵抗であつても、そ
の高光感度を有効に利用出来る様にする等して改
善する提案がなされている。即ち、例えば、特開
昭54−121743号公報、特開昭57−4053号公報、特
開昭57−4172号公報にみられるように光受容層を
伝導特性の異なる層を積層した二層以上の層構成
として、光受容層内部に空乏層を形成したり、或
いは特開昭57−52178号、同52179号、同52180号、
同58159号、同58160号、同58161号の各公報にみ
られるように支持体と光受容層の間、又は／及び
光受容層の上部表面に障壁層を設けた多層構造と
したりして、見掛け上の暗抵抗を高めた光受容部
材が提案されている。 ところがそうした光受容層が多層構造を有する
光受容部材は、各層の層厚にばらつきがあり、こ
れを用いてレーザー記録を行う場合、レーザー光
が可干渉性の単色光であるので、光受容層のレー
ザー光照射側自由表面、光受容層を構成する各層
及び支持体と光受容層との層界面（以後、この自
由表面及び層界面の両者を併せた意味で「界面」
と称する。）より反射して来る反射光の夫々が干
渉を起してしまうことがしばしばある。 この干渉現像は、形成される可視画像に於い
て、所謂、干渉縞模様となつて現われ、画像不良
の原因となる。殊に階調性の高い中間調の画像を
形成する場合にあつては、識別性の著しく劣つた
阻画像を与えるところとなる。 また重要な点として、使用する半導体レーザー
光の波長領域が長波長になるにつれ光受容層に於
ける該レーザー光の吸収が減少してくるので、前
記の干渉現象が顕著になるという問題がある。 即ち、例えば２若しくはそれ以上の層（多層）
構成のものであるものにおいては、それらの各層
について干渉効果が起り、それぞれの干渉が相乗
的に作用し合つて干渉縞模様を呈するところとな
り、それがそのまゝ転写部材に影響し、該部材上
に前記干渉縞模様に対応した干渉縞が転写、定着
され可視画像に現出して不良画像をもたらしてし
まうといつた問題がある。 こうした問題を解消する策として、(a)支持体表
面をダイヤモンド切削して、±500Å〜±10000Å
の凹凸を設けて光散乱面を形成する方法（例えば
特開昭58−162975号公報参照）、(b)アルミニウム
支持体表面を黒色アルマイト処理したり、或い
は、樹脂中にカーボン、着色顔料、染料を分散し
たりして光吸収層を設ける方法（例えば特開昭57
−165845号公報参照）、(c)アルミニウム支持体表
面を梨地状のアルマイト処理したり、サンドブラ
ストにより砂目状の微細凹凸を設けたりして、支
持体表面に光散乱反射防止層を設ける方法（例え
ば特開昭57−16554号公報参照）等が提案されて
いる。 これ等の提案方法は、一応の結果はもたらすも
のの、画像上に現出する干渉縞模様を完全に解消
するに十分なものではない。 即ち、(a)の方法については、支持体表面に特定
の凹凸を多数設けていて、それにより光散乱効果
による干渉縞模様の現出が一応それなりに防止は
されるものの、光散乱としては依然として正反射
光成分が残存するため、該正反射光による干渉縞
模様が残存してしまうことに加えて、支持体表面
での光散乱効果により照射スポツトに拡がりが生
じ、実質的な解像度低下をきたしてしまう。 (b)の方法については、黒色アルマイト処理で
は、完全吸収は不可能であり、支持体表面での反
射光は残存してしまう。また、着色顔料分散樹脂
層を設ける場合は、ａ−Si層を形成する際、樹脂
層より脱気現象が生じ、形成される光受容層の層
品質が著しく低下すること、樹脂層がａ−Si層形
成の際のプラズマによつてダメージを受けて、本
来の吸収機能を低減させると共に、表面状態の悪
化によるその後のａ−Si層の形成に悪影響を与え
ること等の問題点を有する。 (c)の方法については、例えば入射光についてみ
れば光受容層の表面でその一部が反射されて反射
光となり、残りは、光受容層の内部に進入して透
過光となる。透過光は、支持体の表面に於いて、
その一部は、光散乱されて拡散光となり、残りが
正反射されて反射光となり、その一部が出射光と
なつて外部に出ては行くが、出射光は、反射光と
干渉する成分であつて、いずれにしろ残留するた
め依然として干渉縞模様が完全に消失はしない。 ところで、この場合の干渉を防止するについ
て、光受容層内部での多重反射が起らないよう
に、支持体の表面の拡散性を増加させる試みもあ
るが、そうしたところでかえつて光受容層内で光
が拡散してハレーシヨンを生じてしまい結局は解
像度が低下してしまう。 特に、多層構成の光受容部材においては、支持
体表面を不規則的に荒しても、第１層表面での反
射光、第２層での反射光、支持体面での正反射光
の夫々が干渉して、光受容部材の各層厚にしたが
つた干渉縞模様が生じる。従つて、多層構成の光
受容部材においては、支持体表面を不規則に荒す
ことでは、干渉縞を完全に防止することは不可能
である。 又、サンドブラスト等の方法によつて支持体表
面を不規則に荒す場合は、その粗面度がロツト間
に於いてバラツキが多く、且つ同一ロツトに於い
ても粗面度に不均一があつて、製造管理上問題が
ある。加えて、比較的大きな突起がランダムに形
成される機会が多く、斯かる大きな突起が光受容
層の局所的ブレークダウンをもたらしてしまう。 又、支持体表面を単に規則的に荒したところ
で、通常、支持体の表面の凹凸形状に沿つて、光
受容層が堆積するため、支持体の凹凸の傾斜面と
光受容層の凹凸の傾斜面とが平行になり、その部
分では入射光は、明部、暗部をもたらすところと
なり、また、光受容層全体では光受容層の層厚の
不均一性があるため明暗の縞模様が現われる。従
つて、支持体表面を規則的に荒しただけでは、干
渉縞模様の発生を完全に防ぐことはできない。 又、表面を規則的に荒した支持体上に多層構成
の光受容層を堆積させた場合にも、支持体表面で
の正反射光と、光受容層表面での反射光との干渉
の他に、各層間の界面での反射光による干渉が加
わるため、一層構成の光受容部材の干渉縞縞模様
発現度合より一層複雑となる。 〔発明の目的〕 本発明は、主としてａ−Siで構成された光受容
層を有する光受容部材について、上述の諸問題を
排除し、各種要求を満たすものにすることを目的
とするものである。 すなわち、本発明の主たる目的は、電気的、光
学的、光導電的特性が使用環境に殆んど依存する
ことなく実質的に常時安定したり、耐光疲労に優
れ、繰返し使用に際しても劣化現象を起こさず耐
久性、耐湿性に優れ、残留電位が全く又は殆んど
観測されなく、製造管理が容易である、ａ−Siで
構成された光受容層を有する光受容部材を提供す
ることにある。 本発明の別の目的は、全可視光域において光感
度が高く、とくに半導体レーザーとのマツチング
性に優れ、且つ光応答の速い、ａ−Siで構成され
た光受容層を有する光受容部材を提供することに
ある。 本発明の更に別の目的は、高光感度性、高SN
比特性及び高電気的耐圧性を有する、ａ−Siで構
成された光受容層を有する光受容部材を提供する
ことにある。 本発明の他の目的は、支持体上に設けられる層
と支持体との間や積層される層の各層間に於ける
密着性に優れ、構造配列的に緻密で安定的であ
り、層品質の高い、ａ−Siで構成された光受容層
を有する光受容部材を提供することにある。 本発明の更に他の目的は、可干渉性単色光を用
いる画像形成に適し、長期の繰り返し使用にあつ
ても、干渉縞模様と反転現像度の斑点の現出がな
く、且つ画像欠陥や画像のボケが全くなく、濃度
が高く、ハーフトーンが鮮明に出て且つ解像度の
高い、高品質画像を得ることができる、ａ−Siで
構成された光受容層を有する光受容部材を提供す
ることにある。 〔発明の構成〕 本発明者らは、従来の光受容部材についての前
述の諸問題を克服して、上述の目的を達成すべく
鋭意研究を重ねた結果、下述する知見を得、該知
見に基づいて本発明を完成するに至つた。 即ち、本発明は、支持体上に、シリコン原子を
含有する非晶質材料で構成された第一の層と、反
射防止機能を奏する第二の層とを有する光受容層
を備えた光受容部材において、前記第一の層が、
ゲルマニウム原子またはスズ原子の少くともいず
れか一方を含有する層と、ゲルマニウム原子及び
スズ原子のいずれも含有しない層とを支持体側か
ら順に有する多層構成であり、前記支持体の表面
が複数の球状痕跡窪みによる凹凸形状を有し、か
つ、該球状痕跡窪み内に更に微小な複数の凹凸形
状を有していることを骨子とする光受容部材に関
する。 ところで、本発明者らが鋭意研究に重ねた結果
得た知見は、概要、支持体上に複数の層を有する
光受容部材において、前記支持体表面に、複数の
球状痕跡窪みによる凹凸を設け、かつ、該球状痕
跡窪み内に更に微小な複数の凹凸形状を設けるこ
とにより、画像形成時に現われる干渉縞模様の問
題が著しく解消されるというものである。 この知見は、本発明者らが試みた各種の実験に
より得た無実関係に基づくものである。 このところを、理解を容易にするため、図面を
用いて以下に説明する。 第１図は、本発明に係る光受容部材１００の層
構成を示す模式図であり、微小な複数の球状痕跡
窪みによる凹凸形状を有し、かつ、該球状痕跡窪
み内に更に微小な複数の凹凸形状を有する支持体
１０１上に、その凹凸の傾斜面に沿つて、第一の
層１０２及び第二の層１０３とからなる光受容層
を備えた光受容部材を示している。 第２及び４図は、本発明の光受容部材において
干渉縞模様の問題が解消されるところを説明する
ための図である。 第３図は、表面を規則的に荒した支持体上に、
多層構成の光受容層を堆積させた従来の光受容部
材の一部を拡大して示した図である。該図におい
て、３０１は第一の層、３０２は第二の層、３０
３は自由表面、３０４は第一の層と第二の層の界
面をそれぞれ示している。第３図に示すごとく、
支持体表面を切削加工等の手段により単に規則的
に荒しただけの場合、通常は、支持体の表面の凹
凸形状に沿つて光受容層が形成されるため、支持
体表面の凹凸の傾斜面と光受容層の凹凸の傾斜面
とが平行関係をなすところとなる。 このことが原因で、例えば、光受容層が第一の
層３０１と、第二の層３０２との２つの層からな
る多層構成のものである光受容部材においては、
例えば次のような問題が定常的に惹起される。即
ち、第一の層と第二の層との界面３０４及び自由
表面３０３とが平行関係にあるため、界面３０４
での反射光R1と自由表面での反射光R2とは方向
が一致し、第二の層の層厚に応じた干渉縞が生じ
る。 第２図は、複数の球状痕跡窪びによる凹凸形状
を有する支持体上に、多層構成の光受容層を堆積
させた光受容部材の一部を拡大して示した図であ
る。該図において、２０１は第一の層、２０２は
第二の層、２０３は自由表面、２０４は第一の層
と第二の層との界面をそれぞれ示している。第２
図に示すごとく、支持体表面に複数の微小な球状
痕跡窪みによる凹凸形状を設けた場合、該支持体
上に設けられる光受容層は、該凹凸形状に沿つて
堆積するため、第一の層２０１と第二の層２０２
との界面２０４、及び自由表面２０３は、各各、
前記支持体表面の凹凸形状に沿つて、球状痕跡窪
みによる凹凸形状に形成される。界面２０４に形
成される球状痕跡窪みの曲率をR1、自由表面に
形成される球状痕跡窪みの曲率をR2とすると、
R1とR2とはR1≠R2となるため、界面２０４での
反射光と、自由表面２０３での反射光とは、各々
異なる反射角度を有し、即ち、第２図におけるθ1
とθ2がθ1≠θ2であつて、方向が異なるうえ、第２
図に示すl1、l2、l3を用いてl1＋l2−l3で表わされ
るところの波長のずれも一定とはならずに変化す
るため、いわゆるニユートンリング現象に相当す
るシエアリング干渉が生起し、干渉縞は窪み内で
分散されるところになる。これにより、こうした
光受容部材を介して現出される画像は、ミクロ的
には干渉縞が仮に現出されていたとしても、それ
らは視覚にはとられられない程度のものとなる。 即ち、かくなる表面形状を有する支持体の使用
は、その上に多層構成の光受容層を形成してなる
光受容部材にあつて、該光受容層を通過した光
が、層界面及び支持体表面で反射し、それらが干
渉することにより、形成される画像が縞模様とな
ることを効率的に防止し、優れた画像を形成しう
る光受容部材を得ることにつながる。 第４図は、第１図に示す本発明の光受容部材に
おける支持体表面の一部を拡大した図である。第
４図に示すごとく、本発明の光受容部材における
支持体表面は、球状痕跡窪み４０１内の表面の一
部分乃至全体に、更に微小な凹凸乃至凹凸群４０
２が形成されている。この様な更に微小な凹凸乃
至凹凸群４０２を設けた場合、第２図を用いて記
述したところの干渉防止効果に加えて、該微小凹
凸４０２による散乱効果がもたらされて、これに
より干渉縞模様の発生がより一層確実に防止され
る。 ところで、従来技術においては、前述したごと
く、支持体表面をランダムに荒らすことで乱反射
させ、干渉縞模様の発生を防止していた。しか
し、この様な場合充分な干渉縞模様の発生を防止
する効果が得られないばかりでなく、画像転写後
のクリーニングにおいて、例えばブレードを用い
てクリーニングする場合にも問題が生ずる。即
ち、光受容層の表面は、支持体上に設けられた凹
凸に沿つた凹凸が生ずるため、ブレードが光受容
層の凹凸の凸部に主としてあたり、クリーニング
性が悪く、また、光受容層の凸部とブレード表面
の摩耗が大きくなり、結果的に両者の耐久性がよ
くなく問題がある。 これに対し、本発明の光受容部材においては、
散乱効果をもたらす微小な凹凸形状が、球状痕跡
窪み（凹部）内に存在するため、クリーニング時
において、ブレードが光受容層の凹部に接触する
ということがなくなり、ブレードや光受容層表面
に大きな負荷がかからないという利点も有してい
る。 さて、本発明の光受容部材の支持体表面に設け
られる球状痕跡窪みによる凹凸形状の曲率、幅、
及び球状痕跡窪み内の更に微小な凹凸の高さは、
こうした本発明の光受容部材における干渉縞の発
生を防止する作用効果を効率的に得るについて重
要である。本発明者らは、各種実験を重ねた結果
以下のところを究明した。 即ち、球状痕跡窪みによる凹凸形状の曲率を
Ｒ、幅をＤとした場合、次式： Ｄ／Ｒ≧0.035 を満足する場合には、各々の痕跡窪み内にシエア
リング干渉によるニユートンリングが0.5本以上
存在することとなる。さらに次式： Ｄ／Ｒ≧0.055 を満足する場合には、各々の痕跡窪み内にシエア
リング干渉によるニユートンリングが１本以上存
在することとなる。 こうしたことから、光受容部材の全体に発生す
る干渉縞は、各々の痕跡窪み内に分散せしめ、光
受容部材における干渉縞の発生を防止するために
は、前記Ｄ／Ｒを0.035、好ましくは0.055以上とす ることが望ましい。 また、Ｄ／Ｒの上限は、望ましくは0.5とされる。 というのは、Ｄ／Ｒが0.5より大きくなると、窪みの 幅Ｄが相対的に大きくなり、画像ムラ等を派生し
易い状況となるためである。 また、痕跡窪みによる凹凸の幅Ｄは、大きくと
も500μｍ程度、好ましくは200μｍ以下、より好
ましくは100μｍ以下とするのが望ましい。Ｄが
500μｍを超えると、画像ムラを派生しやすくな
るとともに、解像力をこえてしまうおそれがあ
り、こうした場合には、効率的な干渉縞防止効果
が得られにくくなる。 球状痕跡窪み内に形成される微小凹凸の高さ、
即ち、球状痕跡窪み内の表面粗さγmaxは、0.5〜
20μｍの範囲であることが望ましい。γmamが
0.5μｍ以下である場合には散乱効果が十分得られ
ず、また、20μｍをこえると、球状痕跡窪みによ
る凹凸と比較して、球状痕跡窪み内の微小凹凸が
大きくなりすぎ、痕跡窪みが球状をなさなくなつ
たりして、干渉縞模様の発生を防止する効果が充
分に得られなくなる。また、こうした支持体上に
設けられる光受容層の不均一性を増長することと
もなり、画像欠陥を生じやすくなるため、好まし
くない。 本発明は、上記の究明した事実に基くものであ
り、本発明により提供される光受容部材は、下述
する構成を骨子とするものである。 即ち、支持体上に、シリコン原子と、ゲルマニ
ウム原子又はスズ原子の少なくともいずれか一方
とを含有する非晶質材料で構成された層(イ)と、シ
リコン原子と、ゲルマニウム原子及びスズ原子の
少なくともいずれも含有しない非晶質材料で構成
された層(ロ)とを支持体側から順に有する多層構成
の第一の層と、屈指率がｎである物質で構成さ
れ、照射光の波長λとした場合の厚さｄがｄ＝
（λ／4n）ｍ（但し、ｍは正の奇数）である反射
防止機能を奏する第二の層とを支持体側から順に
有する多層構成の光受容層を有する光受容部材で
あつて、前記支持体の表面が、窪みの幅Ｄが
500μｍ以下で窪みの曲率半径Ｄと幅ｄとが0.035
≦Ｄ／Ｒとされた複数の球状痕跡窪みによる凹凸
を有し、かつ前記球状痕跡窪み内に更に0.5〜20μ
ｍの微小な凹凸が形成されていることを特徴とす
る光受容部材である。 上記構成の本発明の光受容部材における支持体
の表面の前記複数の球状痕跡窪みによる凹凸は、
同一の曲率半径のものであつても、或いは、ほぼ
同一の曲率半径及び幅の窪みにより形成されたも
のであつてもよい。 上記構成の本発明の光受容部材における第一の
層は、酸素原子、炭素原子及び窒素原子の中から
選ばれる少なくとも一種を含有してもよい。この
場合、第一の層に含有される酸素原子、炭素原子
及び窒素原子の中から選ばれる少なくとも一種の
原子について、それら原子の分布濃度が、支持体
側で比較的高濃度であり、第二の層側で支持体側
に較べてかなり低い濃度かあるいは実質的にゼロ
に近い濃度であるように層厚方向に不均一に分布
されているようにすることができる。 上記構成の本発明の光受容部材における第一の
層は、周期律表第族または第族に属する原子
を含有してもよい。この場合、第一の層に含有さ
れる周期律表第族または第族に属する原子に
ついて、それら原子の分布濃度が支持体側で比較
的高濃度であり、第二の層側で支持体側に較べて
かなり低いかあるいは実質的にゼロに近い濃度で
あるように層厚方向に不均一に分布することがで
きる。 上記構成の本発明の光受容部材においては、第
一の層の層(イ)に含有されるゲルマニウム原子又は
スズ原子について、それら原子の分布濃度が支持
体側で比較的高濃度とされ、層(ロ)（即ち、ゲルマ
ニウム原子及びスズ原子のいずれも含有しない
層）側で支持体側に較べかなり低い濃度で層厚方
向に不均一に分布されているようにすることがで
きる。 上記構成の本発明の光受容部材における第一の
層は、周期律表第族または第族に属する原子
を含有する電荷注入防止層を構成層の１つとして
有することができる。 上記構成の本発明の光受容部材における第一の
層は、構成層の１つとして障壁層を有することが
できる。 上記構成の本発明の光受容部材における第二の
層は、無機弗化物、無機酸化物及び無機硫化物の
中から選ばれる少なくとも一種で構成することが
できる。 上記構成の本発明の光受容部材においては、第
二の層の屈折率ｎと第二の層と接する第一の層を
構成する非晶質材料の屈折率naが、 次式： ｎ＝√a を満足するようにすることが望ましい。 本発明の光受容部材の第一の層及び第二の層の
作成については、本発明の前述の目的を効率的に
達成するために、その層厚を光学的レベルで正確
に制御する必要があることから、グロー放電法、
スパツタリング法、イオンプレーテイング法等の
真空堆積法が通常使用されるが、これらの他、光
CVD法、熱CVD法等を採用することもできる。 以下、第１図により本発明の光受容部材の具体
的構成について詳しく説明するが、本発明はこれ
によつて限定されるものではない。 第１図は、本発明の光受容部材の層構成を説明
するための模式的に示した図であり、図中、１０
０は光受容部材、１０１は支持体、１０２は第一
の層、１０２′はゲルマニウム原子またはスズ原
子の少なくともいずれか一方を含有する層、１０
２″はゲルマニウム原子およびスズ原子のいずれ
も含有しない層、１０３は第二の層、１０４は自
由表面を示す。 支持体 本発明の光受容部材における支持体１０１は、
その表面が光受容部材に要求される解像力よりも
微小な凹凸を有し、しかも該凹凸は、複数の球状
痕跡窪みによるものであり、かつ、該球状痕跡窪
み内には更に微小な複数の凹凸が形成されている
ものである。 以下に、本発明の光受容部材における支持体の
表面の形状及びその好適な製造例を、第４及び５
図により説明するが、本発明の光受容部材におけ
る支持体の表面形状及びその製造法は、これらに
よつて限定されるものではない。 第４図は、本発明の光受容部材における支持体
の表面の形状の典型的一例を、その凹凸形状の一
部を部分的に拡大して模式的に示すものである。 第４図において４０１は支持体、４０２は支持
体表面、４０３は球状痕跡窪みによる凹凸形状、
４０４は該球状痕跡窪み内に設けられた更に微小
な凹凸形状を示している。 さらに第４図は、該支持体表面形状を得るのに
好ましい製造方法の１例をも示すものであり、４
０３′は、表面に微小な凹凸形状４０４′を有する
剛体球を示しており、該剛体球４０３′を支持体
表面４０２より所定高さの位置より自然落下させ
て支持体表面４０２に衝突させることにより、窪
み内に微小な凹凸形状４０４を有する、球状痕跡
窪みによる凹凸形状４０３を形成しうることを示
している。そして、ほぼ同一径R′の剛体球４０
３′を複数個を用い、それらを同一の高さｈより、
同時あるいは逐時、落下させることにより、支持
体表面４０２に、ほゞ同一の曲率Ｒ及びほゞ同一
の幅Ｄを有する複数の球状痕跡窪み４０３を形成
することができる。 第５図は、前述のごとくして表面に、複数の球
状痕跡窪みによる凹凸形状の形成された支持体の
いくつかの典型例を示すものである。該図におい
て、５０１は支持体、５０２は支持体表面、５０
３は、窪み内に複数の更に微小な凹凸形状を有す
る球状痕跡窪み（なお、第５図においては球状痕
跡窪み内に形成される更に微小な複数の凹凸形状
は図示していないが、球状痕跡窪み５０３内には
各々更に微小の凹凸形状を有しているものとす
る。）、５０３′は表面に微小な凹凸形状を有する
剛体球（同様にして、表面の微小な凹凸形状は図
示していないが、剛体球の表面には、微小な凹凸
形状を有しているものとする。）をそれぞれ示し
ている。 第５Ａ図に示す例では、支持体５０１の表面５
０２の異なる部位に、ほぼ同一の径の複数の球体
５０３′，５０３′，…をほぼ同一の高さより規則
的に落下させてほぼ同一の曲率及びほぼ同一の幅
の複数の痕跡窪み５０３，５０３，…を互いに重
複し合うように密に生じせしめて規則的に凹凸形
状を形成したものである。なおこの場合、互いに
重複する窪み５０３，５０３，…を形成するに
は、球体５０３′の支持体表面５０２への衝突時
期が、互いにずれるように球体５０３′，５０
３′，…を自然落下せしめる必要のあることはい
うまでもない。 また、第５Ｂ図に示す例では、異なる径を有す
る二種類の球体５０３′，５０３′，…をほぼ同一
の高さ又は異なる高さから落下させて、支持体５
０１の表面５０２に、二種の曲率及び二種の幅の
複数の窪み５０３，５０３，…を互いに重複し合
うように密に生じせしめて、表面の凹凸の高さが
不規則な凹凸を形成したものである。 更に、第５Ｃ図（支持体表面の正面図および断
面図）に示す例では、支持体５０１の表面５０２
に、ほぼ同一の径複数のの球体５０３′，５０
３′，…をほぼ同一の高さより不規則に落下させ、
ほぼ同一の曲率及び複数種の幅を有する複数の窪
み５０３，５０３，…を互いに重複し合うように
生じせしめて、不規則な凹凸を形成したものであ
る。 以上のように、本発明の光受容部材の支持体の
表面に球状痕跡窪みによる凹凸形状を形成せし
め、かつ、該球状痕跡窪み内に更に微小な複数の
凹凸形状を形状せしめるについては、表面に微小
な凹凸形状を有する剛体球を支持体表面に落下さ
せる方法が、好ましい例として挙げられるが、こ
の場合、剛体球の径、落下させる高さ、剛体球と
支持体表面の硬度、剛体球の表面の凹凸の形状及
び大きさ、あるいは落下せしめる剛体球の量等の
諸条件を適宜選択することにより、支持体表面に
所望の平均曲率及び平均幅を有する球状痕跡窪
み、あるいは該球状痕跡窪み内に所望の大きさ及
び形状の凹凸を、所定の密度で形成することがで
きる。即ち、上記諸条件を選択することにより、
支持体表面に形成される凹凸形状の凹凸の高さや
凹凸のピツチ、あるいは凹凸形状の凹部に形成さ
れる更に微小な凹凸形状の凹凸の高さや凹凸のピ
ツチ等を、目的に応じて自在に調節することが可
能であり、所望の凹凸形状を有する支持体を得る
ことができる。 そして、光受容部材の支持体を凹凸形状表面の
ものにするについて、旋盤、フライス盤等を用い
たダイヤモンドバイトにより切削加工して作成す
る方法の提案がなされていてそれなりに有効な方
法ではあるが、該方法にあつては切削油の使用、
切削により不可避的に生ずる切粉の除去、切削面
に残存してしまう切削油の除去が不可欠であり、
結局は加工処理が煩雑であつて効率のよくない等
の問題を伴うところ、本発明にあつては、支持体
の凹凸表面形状を前述したように球状痕跡窪みに
より形成することから上述の問題は全くなくして
所望の凹凸形状表面の支持体を効率的且つ簡便に
作成できる。 本発明に用いる支持体１０１は、導電性のもの
であつても、また電気絶縁性のものであつてもよ
い。導電性支持体としては、例えば、NiCr、ス
テンレス、Al、Cr、Mo、Au、Nb、Ta、Ｖ、
Ti、Pt、Pb等の金属又はこれ等の合金が挙げら
れる。 電気絶縁性支持体としては、ポリエステル、ポ
リエチレン、ポリカーボネート、セルロース、ア
セテート、ポリプロピレン、ポリ塩化ビニル、ポ
リ塩化ビニリデン、ポリスチレン、ポリアミド等
の合成樹脂のフイルム又はシート、ガラス、セラ
ミツク、紙等が挙げられる。これ等の電気絶縁性
支持体は、好適には少なくともその一方の表面を
導電処理し、該導電処理された表面側に光受容層
を設けるのが望ましい。 例えば、ガラスであれば、その表面に、NiCr、
Al、Cr、Mo、Au、Ir、Nb、Ta、Ｖ、Ti、Pt、
Pd、In2O3、SnO2、ITO（In2O3＋SnO2）等から
成る薄膜を設けることによつて導電性を付与し、
或いはポリエステルフイルム等の合成樹脂フイル
ムであれば、NiCr、Al、Ag、Pb、Zn、Ni、
Au、Cr、Mo、Ir、Nb、Ta、Ｖ、Tl、Pt等の金
属の薄膜を真空蒸着、電子ビーム蒸着、スパツタ
リング等でその表面に設け、又は前記金属でその
表面をラミネート処理して、その表面に導電性を
付与する。支持体の形状は、円筒状、ベルト状、
板状等任意の形状であることができるが、用途、
所望によつて、その形状は適宜に決めることので
きるものである。例えば、第１図の光受容部材１
００を電子写真用像形成部材として使用するので
あれば、連続高速複写の場合には、無端ベルト状
又は円筒状とするのが望ましい。支持体の厚さ
は、所望通りの光受容部材を形成しうる様に適宜
決定するが、光受容部材として可撓性が要求され
る場合には、支持体としての機能が充分発揮され
る範囲内で可能な限り薄くすることができる。し
かしながら、支持体の製造上及び取扱い上、機械
的強度等の点から、通常は、10μ以上とされる。 次に、本発明の光受容部材を電子写真用の光受
容部材として用いる場合について、その支持体表
面の製造装置の１例を第６Ａ図及び第６Ｂ図を用
いて説明するが、本発明はこれによつて限定され
るものではない。 電子写真用光受容部材の支持体としては、アル
ミニウム合金等に通常の押出加工を施して、ボー
トホール管あるいはマンドレル管とし、更に引抜
加工して得られる引抜管に、必要に応じて熱処理
や調質等の処理を施した円筒状（シリンダー状）
基体を用い、該円筒状基体に第６Ａ，Ｂ図に示し
た製造装置を用いて、支持体表面に凹凸形状を形
成せしめる。 支持体表面に前述のような凹凸形状を形成する
について用いる球体としては、例えばステンレ
ス、アルミニウム、鋼鉄、ニツケル、真鍮等の金
属、セラミツク、プラスチツク等の各種剛体球を
挙げることができ、とりわけ耐久性及び低コスト
化等の理由により、ステンレス及び鋼鉄の剛体球
が望ましい。そしてそうした剛体球の硬度は、支
持体の硬度よりも高くても、あるいは低くてもよ
いが、球体を繰返し使用する場合には、支持体の
硬度よりも高いものであることが望ましい。 本発明の支持体表面に前述のごとき特定形状を
形成するには、上述のような各種剛体球の表面に
凹凸を有するものを使用する必要があり、こうし
た表面に凹凸を有する剛体球は、例えばエンボ
ス、波付け等の塑性加工処理を応用する方法、地
荒し法（梨地法）等の粗面化方法など、機械的処
理により凹凸を形成する方法、酸やアルカリによ
る食刻処理等化学的法により凹凸を形成する方法
などを用いて剛体球を処理することにより作製す
ることができる。また更にこの様に凹凸を形成し
た剛体球表面に、電解研摩、化学研摩、仕上げ研
摩等、又は陽極酸化皮膜形成、化成皮膜形成、め
つき、ほうろう、途装、蒸着膜形成、CVD法に
よる膜形成などの表面処理を施して凹凸形状（高
さ）、硬度などを適宜調整することができる。 第６Ａ，Ｂ図は、製造装置の一例を説明するた
めの模式的な断面図である。 図中、６０１は支持体作成用のアルミニウムシ
リンダーであり、該シリンダー６０１は、予め表
面を適宜の平滑度に仕上げられていてもよい。シ
リンダー６０１は、回転軸６０２に軸支されてお
り、モーター等の適宜の駆動手段６０３で駆動さ
れ、ほぼ軸芯のまわりで回転可能にされている。
６０４は、軸受６０２に軸支され、シリンダー６
０１と同一の方向に回転する回転容器であり、該
容器６０４の内部には、表面に凹凸形状を有する
多数の剛体球６０５が収容されている。剛体球６
０５は、回転容器６０４の内壁に設けられいる突
出した複数のリブ６０６によつて担持され、且
つ、回転容器６０４の回転によつて容器上部まで
輸送される。回転容器の回転速度がある適度の速
度の時に、容器壁について容器上部まで輸送され
た剛体球６０５は、シリンダー６０１上に向け落
下し、シリンダー表面に衝突し、表面に痕跡窪み
を形成する。 なお、回転容器６０４の壁に均一に孔を穿つて
おき、回転時に容器６０４の外部に設けたシヤワ
ー管６０７より洗浄液を噴射するようにし、シリ
ンダー６０１と剛体球６０５及び回転容器６０４
を洗浄しうる様にすることもできる。このように
した場合、剛体球どうし、又は剛体球と回転容器
との接触等により生ずる静電気によつて付着した
ゴミ等を、回転容器６０４外へ洗い出すこととな
り、ゴミ等の付着がない所望の支持体を形成する
ことができる。該洗浄液としては、洗浄液の乾燥
むらや液だれのないものを用いる必要があり、こ
うしたことから不揮発性物質単独、又はトリクロ
ルエタン、トリクロルエチレン等の洗浄液との混
合物を用いるのが好ましい。 第一の層 本発明の光受容部材においては、第一の層１０
２は前述の支持体１０１上に設けられ、該第一の
層は支持体１０１側より、ゲルマニウム原子
（Ge）又はスズ原子（Sn）の少なくともいずれか
一方と、好ましくはさらに水素原子及びハロゲン
原子の少なくともいずれか一方を含有するａ−Si
〔以下、「ａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）」と表記す
る。〕で構成された層１０２′と、必要に応じて水
素原子及びハロゲン原子の少なくともいずれか一
方を含有するａ−Si〔以下、「ａ−Si（Ｈ、Ｘ）」と
表記する。〕で構成された層１０２″とが順に積層
された多層構造を有する。さらに該第一の層１０
２には、酸素原子、炭素原子及び窒素原子の中か
ら選ばれ、且つ、第二の層に含有されない原子を
含有せしめることができ、さらに必要に応じて伝
導性を制御する物質を含有せしめることができ
る。 第一の層中に含有せしめるハロゲン原子（Ｘ）
としては、具体的にはフツ素、塩素、臭素、ヨウ
素が挙げられ、特にフツ素、塩素を好適なものと
して挙げることができる。そして第一の層１０２
中に含有せしめる水素原子(H)の量又はハロゲン原
子（Ｘ）の量、あるいは水素原子とハロゲン原子
の量の和（Ｈ＋Ｘ）は、通常１〜40atomic％、
好ましくは５〜30atomic％とするのが望ましい。 また、本発明の光受容部材において、第一の層
の層厚は、本発明の目的を効率的に達成するには
重要な要因の１つであつて、光受容部材に所望の
特性が与えられるように、光受容部材の設計の際
には充分な注意を払う必要があり、通常は１〜
100μとするが、好ましくは１〜80μ、より好まし
くは２〜50μとする。 ところで、本発明の光受容部材の第一の層にゲ
ルマニウム原子及び／又はスズ原子を含有せしめ
る目的は、主として該光受容部材の長波長側にお
ける吸収スペクトル特性を向上せしめることにあ
る。 即ち、前記第一の層中にゲルマニウム原子又
は／及びスズ原子を含有せしめることにより、本
発明の光受容部材は、各種の優れた特性を示すと
ころのものとなるが、中でも特に可視光領域をふ
くむ比較的短波長から比較的長波長迄の全領域の
波長の光に対して光感度が優れ光応答性の速いも
のとなる。そしてこのことは、半導体レーザを光
線とした場合に特に順著である。 本発明における第一の層においては、ゲルマニ
ウム原子又は／及びスズ原子は、支持体１０１に
接する層１０２′中に均一な分布状態で含有せし
めるか、あるいは不均一な分布状態で含有せしめ
るものである（ここで均一な分布状態とは、ゲル
マニウム原子又は／及びスズ原子の分布濃度が、
層１０２′の支持体表面と平行な面方向において
均一であり、層１０２′の層厚方向にも均一であ
ることをいい、又、不均一な分布状態とは、ゲル
マニウム原子又は／及びスズ原子の分布濃度が、
層１０２′の支持体表面と平行な面方行には均一
であるが、層１０２′の層厚方向には不均一であ
ることをいう。） そして本発明の層１０２′においては、特に、
ゲルマニウム原子及び／又はスズ原子は、層１０
２″側よりも支持体側の方に多く分布した状態と
なるように含有せしめることが望ましく、こうし
た場合、支持体側の端部においてゲルマニウム原
子及び／又はスズ原子の分布濃度を極端に大きく
することにより、半導体レーザ等の長波長の光源
を用いた場合に、層１０２″においては殆んど吸
収しきれない長波長の光を、層１０２′において
実質的に完全に吸収することができ、支持体表面
からの反射光による干渉が防止されるようにな
る。 また、本発明の光受容部材においては、層１０
２′と層１０２″とを構成する非晶質材料が各々、
シリコン原子という共通の構成要素を有している
ので積層界面において化学的な安定性が充分確保
されている。 以下、層１０２′に含有されるゲルマニウム原
子及び／又はスズ原子の層１０２′の層厚方向の
分布状態の典型的な例のいくつかを、ゲルマニウ
ム原子を例として第７乃至１５図により説明す
る。 第７図乃至第１５図において、横軸はゲルマニ
ウム原子の分布濃度Ｃを、縦軸は、層１０２′の
層厚を示し、tBは支持体側の層１０２′の端部の
位置を、tTは支持体側とは反対側の層１０２″側
の端面の位置を示す。即ち、ゲルマニウム原子の
含有される層１０２′はtB側よりもtT側に向つて
層形成がなされる。 尚、各図に於いて、層厚及び濃度の表示はその
ままの値で示すと各々の図の違いが明確でなくな
る為、極端な形で図示しており、これらの図はあ
くまでも理解を容易にするための説明のための模
式的なものである。 第７図には、層１０２′中に含有されるゲルマ
ニウム原子の層厚方向の分布状態の第１の典型例
が示される。 第７図に示される例では、ゲルマニウム原子の
含有される層１０２′が形成される支持体表面と
層１０２′とが接する界面位置tBよりt1の位置ま
では、ゲルマニウム原子の分布濃度Ｃが濃度C1
なる一定の値を取り乍らゲルマニウム原子が層１
０２′に含有され、位置t1よりは濃度C2より界面
位置tTに至るまで徐々に連続的に減少されてい
る。界面位置tTにおいてはゲルマニウム原子の分
布濃度Ｃは実質的にゼロとされる。 （ここで実質的にゼロとは検出限界量未満の場合
である。） 第８図に示される例においては、含有されるゲ
ルマニウム原子の分布濃度Ｃは位置tBより位置tT
に至るまで濃度C3から徐々に連続的に減少して
位置tTにおいて濃度C4となる様な分布状態を形成
している。 第９図の場合には、位置tBより位置t2までは、
ゲルマニウム原子の分布濃度Ｃは濃度C5と一定
位置とされ、位置t2と位置tTとの間において、
徐々に連続的に減少され、位置tTにおいて、分布
濃度Ｃは実質的にゼロとされている。 第１０図の場合には、ゲルマニウム原子の分布
濃度Ｃは位置tBより位置tTに至るまで、濃度C6よ
り初め連続的に徐々に減少され、位置t3よりは急
速に連続的に減少されて位置tTにおいて実質的に
ゼロとされている。 第１１図に示す例に於ては、ゲルマニウム原子
の分布濃度Ｃは、位置tBと位置t4間においては、
濃度C7と一定値であり、位置tTに於ては分布濃度
Ｃは零とされる。位置t4と位置tTとの間では、分
布濃度Ｃは一次関数的に位置t4より位置tTに至る
まで減少されている。 第１２図に示される例においては、分布濃度Ｃ
は位置tBより位置t5までは濃度C8の一定値を取
り、位置t5より位置tTまでは濃度C9より濃度C10
まで一次関数的に減少する分布状態とされてい
る。 第１３図に示す例においては、位置tBより位置
tTに至るまで、ゲルマニウム原子の分布濃度Ｃは
濃度C11より一次関数的に減少されて、ゼロに至
つている。 第１４図においては、位置tBより位置t6に至る
まではゲルマニウム原子の分布濃度Ｃは、濃度
C12より濃度C13まで一次関数的に減少され、位置
t6と位置tTとの間においては、濃度C13の一定値と
された例が示されている。 第１５図に示される例において、ゲルマニウム
原子の分布濃度Ｃは、位置tBにおいて濃度C14で
あり、位置t7に至るまではこの濃度C14より初め
はゆつくりと減少され、t7の位置付近において
は、急激に減少されて位置t7では濃度C15とされ
る。 位置t7と位置t8との間においては、初め急激に
減少されて、その後は、緩やかに徐々に減少され
て位置t8で濃度C16となり、位置t8と位置t9との間
では、徐々に減少されて位置t9において、濃度
C17に至る。位置t9と位置tTとの間においては濃度
C17より実質的にゼロになる様に図に示す如き形
状の曲線に従つて減少されている。 以上、第７図乃至第１５図により、層１０２′
中に含有されるゲルマニウム原子又は／及びスズ
原子の層厚方向の分布状態の典型例の幾つかを説
明した様に、本発明の光受容部材においては、支
持体側において、ゲルマニウム原子又は／及びス
ズ原子の分布濃度Ｃの高い部分を有し、界面tT側
においては、前記分布濃度Ｃは支持体側に比べて
かなり低くされた部分を有するゲルマニウム原子
又は／及びスズ原子の分布状態が構成層１０２′
に設けられているのが望ましい。 即ち、本発明における光受容部材を構成する層
１０２′は、好ましくは、上述した様に支持体側
の方にゲルマニウム原子又は／及びスズ原子が比
較的高濃度で含有されている局在領域を有するの
が望ましい。 本発明の光受容部材に於ては、局在領域は、第
７図乃至第１５図に示す記号を用いて説明すれ
ば、界面位置tBより5μ以内に設けられるのが望ま
しい。 そして、上記局在領域は、界面位置tBより5μ厚
までの全層領域とされる場合もあるし、又、該層
領域の一部とされる場合もある。 局在領域を層１０２′の一部とするか又は全部
とするかは、形成される光受容層に要求される特
性に従つて適宜決められる。 局在領域はその中に含有されるゲルマニウム原
子又は／及びスズ原子の層厚方向の分布状態とし
てゲルマニウム原子又は／及びスズ原子の分布濃
度の最大値Cmaxがシリコン原子に対して、好ま
しくは1000atomic ppm以上、より好適には
5000atomic ppm以上、最適には１×104atomic
ppm以上とされる様な分布状態となり得る様に層
形成されるのが望ましい。 即ち、本発明の光受容部材においては、ゲルマ
ニウム原子又は／及びスズ原子の含有される層１
０２′は、支持体側からの層厚で5μ以内（tBから
5μ層の層領域）に分布濃度の最大値Cmaxが存在
する様に形成されるのが好ましいものである。 本発明の光受容部材において、層１０２′中に
含有せしめるゲルマニウム原子又は／及びスズ原
子の含有量は、本発明の目的を効率的に達成しう
る様に所望に従つて適宜決める必要があり、通常
は１〜６×105atomic ppmとするが、好ましく
は10〜３×105atomic ppm、より好ましくは１
×102〜２×105atomic ppmとする。 本発明の光受容部材においては、第一の層１０
２に酸素原子、炭素原子及び窒素原子の中から選
ばれる少なくとも一種で、且つ第二の層には含有
されない原子を含有せしめることができる。具体
的には第二の層が酸素原子を含有するａ−Si（Ｈ、
Ｘ）で構成されている場合、第一の層には炭素原
子又は／及び窒素原子を含有せしめることがで
き、第二の層が窒素原子を含有するａ−Si（Ｈ、
Ｘ）で構成されている場合、第一の層には炭素原
子又は／及び酸素原子を含有せしめることがで
き、またさらに、第二の層が酸素原子および窒素
原子を含有するａ−Si（Ｈ、Ｘ）で構成されてい
る場合、第一の層には炭素原子を含有せしめるこ
とができる。 本発明の光受容部材の第一の層に酸素原子、炭
素原子及び窒素原子の中から選ばれる少くとも一
種（以下、「原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）」と表記する。）
を含有せしめる目的は、主として該光受容部材の
高光感度化と高暗抵抗化、そして、支持体と第一
の層との間の密着性の向上にある。 本発明の第一の層においては、原子（Ｏ、Ｃ、
Ｎ）を含有せしめる場合、層厚方向に均一な分布
状態で含有せしめるか、あるいは層厚方向に不均
一な分布状態で含有せしめるかは、前述の目的と
するところ乃至期待する作用効果によつて異な
り、したがつて含有せしめる量も異なるところと
なる。 すなわち、光受容部材の高光感度化と高暗抵抗
化を目的とする場合には、第一の層の全層領域に
均一な分布状態で含有せしめ、この場合、第一の
層に含有せしめる原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の量は比較
的少量でよい。 また、支持体と第一の層との密着性の向上を目
的とする場合には第一の層の支持体側の端部の一
部の層領域に均一に含有せしめるか、あるいは第
一の層の支持体側の端部において、原子（Ｏ、
Ｃ、Ｎ）の濃度が高くなるような分布状態で含有
せしめ、この場合、第一の層中に含有せしめる原
子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の量は、比較的多量にされる。 本発明の光受容部材において、第一の層に含有
せしめる原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の量は、しかし、上
述のごとき第一の層に要求される特性に対する考
慮の他、支持体との接触界面における特性等、有
機的関連性にも考慮をはらつて決定されるもので
あり、通常は0.001〜50atomic％、好ましくは
0.002〜40atomic％、最適には0.003〜30atomic％
とする。 ところで原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）を、第一の層の全
層領域中に含有せしめるか、あるいは含有せしめ
る一部の層厚の第一の層の層厚中に占める割合が
大きい場合には、前述の含有せしめる量の上限を
少なめにされる。すなわちその場合、たとえば、
含有せしめる層領域の層厚が、第一の層の層厚の
２／５となるような場合には、含有せしめる量は、
通常30atomic％以下、好ましくは20atomic％以
下、最適には10atomic％以下にされる。 次に本発明の第一の層に含有せしめる原子
（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の量が、支持体側においては比較
的多量であり、支持体側の端部から第二の層側の
端部に向かつて減少し、第一の層の第二の層側の
端部付近においては、比較的少量となるか、ある
いは実質的にゼロに近くなるように分布せしめる
場合の典型的な例のいくつかを、第１６乃至２４
図によつて説明する。しかし本発明はこれらの例
によつて限定されるものではない。 第１６乃至２４図において、横軸は原子（Ｏ、
Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃを、縦軸は第一の層の層厚
を示し、tBは支持体と第一の層との界面位置を、
tTは第一の層と第二の層との界面位置を示す。 第１６図は、第一の層中に含有せしめる原子
（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の層厚方向の分布状態の第一の典
型例を示している。該例では、原子（Ｏ、Ｃ、
Ｎ）を含有する第一の層と支持体表面とが接する
界面位置tBより位置t1までは、原子（Ｏ、Ｃ、
Ｎ）の分布濃度ＣがC1になる一定値をとり、位
置t1より第二の層との界面位置tTまでは、原子
（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃが濃度C2から連続的
に減少し、界面位置tTにおいては原子（Ｏ、Ｃ、
Ｎ）の分布濃度ＣがC3となる。 第１７図は、他の典型例の１つを示している。
該例では、第一の層に含有せしめる原子（Ｏ、
Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃは、位置tBから位置tTにい
たるまで、濃度C4から連続的に減少し、位置tTに
おいて濃度C5となる。 第１８図に示す例では、位置tBから位置t2まで
は原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃが濃度C6な
る一定値を保ち、位置t2から位置tTにいたるまで
は、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃは濃度C7
から徐々に連続的に減少して位置tTにおいては原
子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃは実質的にゼロと
なる。但し、ここで実質的にゼロとは、検出限界
量未満の場合をいう。 第１９図に示す例では、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の
分布濃度Ｃは位置tBより位置tTにいたるまで、濃
度C8から連続的に徐々に減少し、位置tTにおいて
は原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃは実質的にゼ
ロとなる。 第２０図に示す例では、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の
分布濃度Ｃは、位置tBより位置t3の間においては
濃度C9の一定値にあり、位置t3から位置tTの間に
おいては、濃度C9から濃度C10となるまで、一次
関数的に減少する。 第２１図に示す例では、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の
分布濃度Ｃは、位置tBより位置t4にいたるまでは
濃度C11の一定値にあり、位置t4より位置tTまでは
濃度C12から濃度C13となるまで一次関数的に減少
する。 第２２図に示す例においては、原子（Ｏ、Ｃ、
Ｎ）の分布濃度Ｃは、位置tBから位置tTの間にい
たるまで、濃度C14から実質的にゼロとなるまで
一次関数的に減少する。 第２３図に示す例では、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の
分布濃度Ｃは、位置tBから位置t5にいたるまで濃
度C15から濃度C16となるまで一次関数的に減少
し、位置t5から位置tTまでは濃度C16の一定値を保
つ。 最後に、第２４図に示す例では、原子（Ｏ、
Ｃ、Ｎ）の分布濃度Ｃは、位置tBにおいて濃度
C17であり、位置tBから位置t6までは濃度C17から
はじめはゆつくり減少して、位置t6付近では急激
に減少し、位置t6では濃度C18となる。次に、位
置t6から位置t7までははじめのうちは急激に減少
し、その後は緩かに徐々に減少し、位置t7におい
ては濃度C19となる。更に位置t7と位置t8の間では
極めてゆつくりと徐々に減少し、位置t8において
濃度C20となる。また更に、位置t8から位置tTにい
たるまでは、濃度C20から実質的にゼロとなるま
で徐々に減少する。 第１６図〜第２４図に示した例のごとく、第一
の層の支持体側の端部に原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分
布濃度Ｃの高い部分を有し、第一の層の表面層側
の端部においては、該分布濃度Ｃがかなり低い部
分を有するか、あるいは実質的にゼロに近い濃度
の部分を有する場合にあつては、第一の層支持体
側の端部に原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分布濃度が比較
的高濃度である局在領域を設けること、好ましく
は該局在領域を支持体表面と第一の層との界面位
置tBから5μ以内に設けることにより、支持体と第
一の層との密着性の向上をより一層効率的に達成
することができる。 前記局在領域は、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）を含有せ
しめる第一の層の支持体側の端部の一部層領域の
全部であつても、あるいは一部であつてもよく、
いずれにするかは、形成される第一の層の要求さ
れる特性に従つて適宜決める。 局在領域に含有せしめる原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の
量は、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）の分子濃度Ｃの最大値
が500atomic ppm以上、好ましくは800atomic
ppm以上、最適には1000atomic ppm以上となる
ような分布状態とするのが望ましい。 本発明の光受容部材においては第一の層に伝導
性を制御する物質を、全層領域又は一部の層領域
に均一又は不均一な分布状態で含有せしめること
ができる。 前記伝導性を制御する物質としては、半導体分
野においていういわゆる不純物を挙げることがで
き、Ｐ型伝導性を与える周期律表第族に属する
原子（以下単に「第族原子」と称す。）、又は、
ｎ型伝導性を与える周期律表第族に属する原子
（以下単に「第族原子」と称す。）が使用され
る。具体的には、第族原子としては、Ｂ（硼
素）、Al（アルミニウム）、Ga（ガリウム）、In（イ
ンジウム）、Tl（タリウム）等を挙げることがで
きるが、特に好ましいものは、Ｂ、Gaである。
また第族原子としてはＰ（燐）、As（砒素）、Sb
（アンチモン）、Bi（ビスマン）等を挙げることが
できるが、特に好ましいものは、Ｐ、Sbである。 本発明の第一の層に伝導性を制御する物質であ
る第族原子又は第族原子を含有せしめる場
合、全層領域に含有せしめるか、あるいは一部の
層領域に含有せしめるかは、後述するように目的
とするところ乃至期待する作用効果によつて異な
り、含有せしめる量も異なるところとなる。 すなわち、第一の層の伝導型又は／及び伝導率
を制御することを主たる目的にする場合には、第
一の層の全層領域中に含有せしめ、この場合、第
族原子又は第族原子の含有量は比較的わずか
でよく、通常は１×10-3〜１×103atomic ppmで
あり、好ましくは５×10-2〜５×102atomic
ppm、最適には１×10-1〜２×102atomic ppmで
ある。 また、支持体と接する一部の層領域に第族原
子又は第族原子を均一な分布状態で含有せしめ
るか、あるいは層厚方向における第族原子又は
第族原子の分布濃度が、支持体と接する側にお
いて高濃度となるように含有せしめる場合には、
こうした第族原子又は第族原子を含有する構
成層あるいは第族原子又は第族原子を高濃度
に含有する層領域は、電荷注入阻止層として機能
するところとなる。即ち、第族原子を含有せし
めた場合には、光受容層の自由表面が極性に帯
電処理を受けた際に、支持体側から光受容層中へ
注入される電子の移動をより効率的に阻止するこ
とができ、又、第族原子を含有せしめた場合に
は、光受容層の自由表面が極性に帯電処理を受
けた際に、支持体側から光受容層中へ注入される
正孔の移動をより効率的に阻止することができ
る。そして、こうした場合の含有量は比較的多量
であつて、具体的には、30〜５×104atomic
ppm、好ましくは50〜１×104atomic ppm、最
適には１×102〜５×103atomic ppmとする。さ
らに、該電荷注入阻止層としての効果を効率的に
奏するためには、第族原子又は第族原子を含
有する支持体側の端部に設けられる層又は層領域
の層厚をｔとし、光受容層の層厚をＴとした場
合、ｔ／Ｔ≦0.4の関係が成立することが望まし
く、より好ましくは該関係式の値が0.35以下、最
適には0.3以下となるようにするのが望ましい。
また、該層又は層領域の層厚ｔは、一般的には３
×10-3〜10μとするが、好ましくは４×10-3〜8μ、
最適には５×10-3〜5μとするのが望ましい。 次に第一の層に含有せしめる第族原子又は第
族原子の量が、支持体側においては比較的多量
であつて、支持体側から第二の層側に向つて減少
し、第二の層との界面付近においては、比較的少
量となるかあるいは実質的にゼロに近くなるよう
に第族原子又は第族原子を分布させる場合の
典型的例は、前述の第一の層に酸素原子、炭素原
子及び窒素原子の中から選ばれる少なくとも一種
を含有せしめる場合に例示した、第１６乃至２４
図の例と同様の例によつて説明することができ
る。しかし、本発明は、これらの例によつて限定
されるものではない。 第１６図〜第２４図に示した例のごとく、第一
の層の支持体側に近い側に第族原子又は第族
原子の分布濃度Ｃの高い部分を有し、第二の層と
の界面側においては、該分布濃度Ｃがかなり低い
濃度の部分あるいは実質的にゼロに近い濃度の部
分を有する場合にあつては、支持体側に近い部分
に第族原子又は第族原子の分布濃度が比較的
高濃度である局在領域を設けること、好ましくは
該局在領域を支持体表面と接触する界面位置から
5μ以内に設けることにより、第族原子又は第
族原子の分布濃度が高濃度である層領域が電荷
注入阻止層を形成するという前述の作用効果がよ
り一層効率的に奏される。 以上、第族原子又は第族原子の分布状態に
ついて、個々に各々の作用効果を記述したが、所
望の目的に達成しうる特性を有する光受容部材を
得るについては、これらの第族原子又は第族
原子の分布状態および第一の層に含有せしめる第
族原子又は第族原子の量を、必要に応じて適
宜組み合わせて用いるものであることは、いうま
でもない。例えば、第一の層の支持体側の端部に
電荷注入阻止層を設けた場合、電荷注入阻止層以
外の第一の層中に、電荷注入阻止層に含有せしめ
た伝導性を制御する物質の極性とは別の極性の伝
導性を制御する物質を含有せしめてもよく、ある
いは、同極性の伝導性を制御する物質を、電荷注
入阻止層に含有される量よりも一段と少ない量に
して含有せしめてもよい。 さらに、本発明の光受容部材においては、支持
体側の端部に設ける構成層として、電荷注入阻止
層の代わりに、電気絶縁性材料から成るいわゆる
障壁層を設けることもでき、あるいは、該障壁層
と電荷注入阻止層との両方を構成層とすることも
できる。こうした障壁層を構成する材料として
は、Al2O3、SiO2、Si3N4等の無機電気絶縁材料
やポリカーボネート等の有機電気絶縁材料を挙げ
ることができる。 次に本発明の第一の層の形成方法について説明
する。 本発明の第一の層を構成する非晶質材料はいず
れもグロー放電法、スパツタリング法、或いはイ
オンプレーテイング法等の放電現象を利用する真
空堆積法によつて行われる。これ等の製造法は、
製造条件、設備資本投下の負荷程度、製造規模、
作製される光受容部材に所望される特性等の要因
によつて適宜選択されて採用されるが、所望の特
性を有する光受容部材を製造するに当つての条件
の制御が比較的容易であり、シリコン原子と共に
炭素原子及び水素原子の導入を容易に行い得る等
のことからして、グロー放電法或いはスパツタリ
ング法が好適である。そして、グロー放電法とス
パツタリング法とを同一装置系内で併用して形成
してもよい。 例えば、グロー放電法によつて、ａ−Si（Ｈ、
Ｘ）で構成される層を形成するには、基本的には
シリコン原子（Si）を供給し得るSi供給用の原料
ガスと共に、水素原子(H)導入用の又は／及びハロ
ゲン原子（Ｘ）導入用の原料ガスを、内部が減圧
にし得る堆積室内に導入して、該堆積室内にグロ
ー放電を生起させ、予め所定位置に設置した所定
の支持体表面上にａ−Si（Ｈ、Ｘ）から成る層を
形成する。 前記Si供給用の原料ガスとしては、SiH4、
Si2H6、Si3H8、Si4H10等のガス状態の又はガス
化し得る水素化硅素（シラン類）が挙げられ、特
に、層形成作業のし易さ、Si供給効率の良さ等の
点で、SiH4、Si2H6が好ましい。 また、前記ハロゲン原子導入用の原料ガスとし
ては、多くのハロゲン化合物が挙げられ、例えば
ハロゲンガス、ハロゲン化物、ハロゲン間化合
物、ハロゲンで置換されたシラン誘導体等のガス
状態の又はガス化しうるハロゲン化合物が好まし
い。具体的にはフツ素、塩素、臭素、ヨウ素のハ
ロゲンガス、BrF、ClF、ClF3、BrF5、BrF3、
IF7、ICl、IBr等のハロゲン間化合物、および
SiF4、Si2F6、SiCl4、SiBr4等のハロゲン化硅素
等が挙げられる。上述のごときハロゲン化硅素の
ガス状態の又はガス化しうるものを用いる場合に
は、Si供給用の原料ガスを別途使用することなく
して、ハロゲン原子を含有するａ−Siで構成され
た層が形成できるので、特に有効である。 また、前記水素原子供給用の原料ガスとして
は、水素ガス、HF、HCl、HBr、HI等のハロゲ
ン化物、SiH4、Si2H6、Si3H8、Si4H10等の水素
化硅素、あるいはSiH2F2、SiH2I2、SiH2Cl2、
SiHCl3、SiH2Br2、SiHBr3等のハロゲン置換水
素化硅素等のガス状態の又はガス化しうるものを
用いることができ、これらの原料ガスを用いた場
合には、電気的あるいは光電的特性の制御という
点で極めて有効であるところの水素原子(H)の含有
量の制御を容易に行うことができるため、有効で
ある。そして、前記ハロゲン化水素又は前記ハロ
ゲン置換水素化硅素を用いた場合にはハロゲン原
子の導入と同時に水素原子(H)も導入されるので、
特に有効である。 反応スパツタリング法或いはイオンプレーテイ
ング法に依つてａ−Si（Ｈ、Ｘ）から成る層を形
成するには、例えばスパツタリング法の場合に
は、ハロゲン原子を導入するについては、前記の
ハロゲン化合物又は前記のハロゲン原子を含む硅
素化合物のガスを堆積室中に導入して該ガスのプ
ラズマ雰囲気を形成してやればよい。 又、水素原子を導入する場合には、水素原子導
入用の原料ガス、例えば、H2或いは前記したシ
ラン類等のガスをスパツタリング用の堆積室中に
導入して該ガスのプラズマ雰囲気を形成してやれ
ばよい。 例えば、反応スパツタリング法の場合には、Si
ターゲツトを使用し、ハロゲン原子導入用のガス
及びH2ガスを必要に応じてHe、Ar等の不活性ガ
スも含めて堆積室内に導入してプラズマ雰囲気を
形成し、前記Siターゲツトをスパツタリングする
ことによつて、支持体上にａ−Si（Ｈ、Ｘ）から
成る層を形成する。 グロー放電法によつてａ−SiGe（Ｈ、Ｘ）で構
成される層を形成するには、シリコン原子（Si）
を供給しうるSi供給用の原料ガスと、ゲルマニウ
ム原子（Ge）を供給しうるGe供給用の原料ガス
と、水素原子(H)又は／及びハロゲン原子（Ｘ）を
供給しうる水素原子(H)又は／及びハロゲン原子
（Ｘ）供給用の原料ガスを、内部を減圧しうる堆
積室内に所望のガス圧状態で導入し、該堆積室内
にグロー放電を生起せしめて、予め所定位置に設
置してある所定の支持体表面上に、ａ−SiGe
（Ｈ、Ｘ）で構成される層を形成する。 Si供給用の原料ガス、ハロゲン原子供給用の原
料ガス、及び水素原子供給用の原料ガスとなりう
る物質としては、前述のａ−Si（Ｈ、Ｘ）で構成
される層を形成する場合に用いたものがそのまま
用いられる。 また、前記Ge供給用の原料ガスとなりうる物
質としては、GeH4、Ge2H6、Ge3H8、Ge4H10、
Ge5H12、Ge6H14、Ge7H16、Ge8H18、Ge9H20等
のガス状態の又はガス化しうる水素化ゲルマニウ
ムを用いることができる。特に、層作成作業時の
取扱い易さ、Ge供給効率の良さ等の点から、
GeH4、Ge2H6、およびGe3H8が好ましい。 スパツタリング法によつてａ−SiGe（Ｈ、Ｘ）
で構成される層を形成するには、シリコンから成
るターゲツトと、ゲルマニウムから成るターゲツ
トとの二枚を、あるいは、シリコンとゲルマニウ
ムからなるターゲツトを用い、これ等を所望のガ
ス雰囲気中でスパツタリングすることによつて行
なう。 イオンプレーテイング法を用いてａ−SiGe
（Ｈ、Ｘ）で構成される層を形成する場合には、
例えば、多結晶シリコン又は単結晶シリコンと多
結晶ゲルマニウム又は単結晶ゲルマニウムとを
夫々蒸発源として蒸着ボートに収容し、この蒸発
源を抵抗加熱法あるいはエレクトロンビーム法
（E.B.法）等によつて加熱蒸発させ、飛翔蒸発物
を所望のガラスプラズマ雰囲気中を通過せしめる
ことで行ない得る。 スパツタリング法およびイオンプレーテイング
法のいずれの場合にも、形成する層中にハロゲン
原子を含有せしめるには、前述のハロゲン化物又
はハロゲン原子を含む硅素化合物のガスを堆積室
中に導入し、該ガスのプラズマ雰囲気を形成すれ
ばよい。又、水素原子を導入する場合には、水素
原子供給用の原料ガス、例えばH2あるいは前記
した水素化シラン類又は／及び水素化ゲルマニウ
ム等のガス類をスパツタリング用の堆積室内に導
入してこれ等のガス類のプラズマ雰囲気を形成す
ればよい。さらにハロゲン原子供給用の原料ガス
としては、前記のハロゲン化物或いはハロゲンを
含む硅素化合物が有効なものとして挙げられる
が、その他に、HF、HCl、HBr、HI等のハロゲ
ン化水素、SiH2F2、SiH2I2、SiH2Cl2、SiHCl3、
SiH2Br2、SiHBr3等のハロゲン置換水素化硅素、
およびGeHF3、GeH2F2、GeH3F、GeHCl3、
GeH2Cl2、GeH3Cl、GeHBr3、GeH2Br2、
GeH3Br、GeHI3、GeH2I2、GeH3I等の水素化ハ
ロゲン化ゲルマニウム等、GeF4、GeCl4、
GeBr4、GeI4、GeF2、GeCl2、GeBr2、GeI2等の
ハロゲン化ゲルマニウム等々のガス状態の又はガ
ス化しうる物質も有効な出発物質として使用でき
る。 グロー放電法、スパツタリング法あるいはイオ
ンプレーテイング法を用いて、スズ原子を含有す
るアモルフアスシリコン（以下、「ａ−SiSn（Ｈ、
Ｘ）」と表記する。）で構成される光受容層を形成
するには、上述のａ−SiGe（Ｈ、Ｘ）で構成され
る層の形成の際に、ゲルマニウム原子供給用の出
発物質を、スズ原子（Sn）供給用の出発物質に
かえて使用し、形成する層中へのその量を制御し
ながら含有せしめることによつて行なう。 前記スズ原子（Sn）供給用の原料ガスとなり
うる物質としては、水素化スズ（SnH4）や
SnF2、SnF4、SnCl2、SnCl4、SnBr2、SnBr4、
SnI2、SnI4等のハロゲン化スズ等のガス状態の又
はガス化しうるものを用いることができ、ハロゲ
ン化スズを用いる場合には、所定の支持体上にハ
ロゲン原子を含有するａ−Siで構成される層を形
成することができるので、特に有効である。なか
でも、層作成作業時の取扱い易さ、Sn供給効率
の良さ等の点から、SnCl4が好ましい。 そして、SnCl4をスズ原子（Sn）供給用の出発
物質として用いる場合、これをガス化するには、
固体状のSnCl4を加熱するとともに、Ar、He、
等の不活性ガスを吹き込み、該不活性ガスを用い
てパブリングするのが望ましく、こうして生成し
たガスを、内部を減圧にした堆積室内に所望のガ
ス圧状態で導入する。 グロー放電法、スパツタリング法、あるいはイ
オンプレーテイング法を用いて、ａ−Si（Ｈ、Ｘ）
又はａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）にさらに第族
原子又は第族原子、窒素原子、酸素原子あるい
は炭素原子を含有せしめた非晶質材料で構成され
た層を形成するには、ａ−Si（Ｈ、Ｘ）又はａ−
Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）の層の形成の際に、第
族原子又は第族原子導入用の出発物質、窒素原
子導入用の出発物質、酸素原子導入用の出発物
質、あるいは炭素原子導入用の出発物質を、前述
したａ−Si（Ｈ、Ｘ）又はａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、
Ｘ）形成用の出発物質と共に使用して、形成する
層中へそれらの量を制御しながら含有せしめてや
ることによつて行なう。 例えば、グロー放電法を用いて、原子（Ｏ、
Ｃ、Ｎ）を含有するａ−Si（Ｈ、Ｘ）で構成され
る層、又は原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）を含有するａ−Si
（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）で構成される層を形成する
には、前述のａ−Si（Ｈ、Ｘ）で構成される層又
はａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）で構成される層を
形成する際に、原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）導入用の出発
物質を、ａ−Si（Ｈ、Ｘ）形成用又はａ−Si（Ge、
Sn）（Ｈ、Ｘ）形成用の出発物質とともに使用し
て形成する層中へのそれらの量を制御しながら含
有せしめることによつて行なう。 このような原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）導入用の出発物
質としては、少なくとも原子（Ｏ、Ｃ、Ｎ）を構
成原子とするガス状の物質又はガス化し得る物質
であれば殆んどのものが使用できる。 具体的には、酸素原子（Ｏ）導入用の出発物質
として、例えば、酸素（O2）、オゾン（O3）、一
酸化窒素（NO2）、一二酸化窒素（N2O）、三二
酸化窒素（N2O3）、四二酸化窒素（N2O4）、五二
酸化窒素（N2O5）、三酸化窒素（NO3）、シリコ
ン原子（Si）と酸素原子（Ｏ）と水素原子(H)とを
構成原子とする、例えばジシロキサン
（H3SiOSiH3）、トリシロキサン
（H3SiOSiH2SiH3）等の低級シロキサン等が挙げ
られ、炭素原子(C)導入用の出発物質としては、例
えば、メタン（CH4）、エタン（C2H6）、プロパ
ン（C3H8）、ｎ−ブタン（ｎ−C4H10）、ペンタ
ン（C5H12）等の炭素数１〜５の飽和炭化水素、
エチレン（C2H4）、プロピレン（C3H6）、ブテン
−１（C4H8）、ブテン−２（C4H8）、イソブチレン
（C4H8）、ペンテン（C5H10）等の炭素数２〜５
のエチレン系炭化水素、アセチレン（C2H2）、メ
チルアセチレン（C3H4）、ブチン（C4H6）等の
炭素数２〜４のアセチレン系炭化水素等が挙げら
れ、窒素原子（Ｎ）導入用の出発物質としては、
例えば、窒素（N2）、アンモニア（NH3）、ヒド
ラジン（H2NNH2）、アジ化水素（HN3）、アジ
化アンモニウム（NH4N3）、三弗化窒素（F3N）、
四弗化窒素（F4N）等が挙げられる。 例えば、グロー放電法、スパツタリング法ある
いはイオンプレーテイング法を用いて、第族原
子又は第族原子を含有するａ−Si（Ｈ、Ｘ）又
はａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）で構成される層又
は層領域を形成するには、上述のａ−Si（Ｈ、Ｘ）
又はａ−Si（Ge、Sn）（Ｈ、Ｘ）で構成される層
の形成の際に、第族原子又は第族原子導入用
の出発物質を、ａ−Si（Ｈ、Ｘ）又はａ−Si（Ge、
Sn）（Ｈ、Ｘ）形成用の出発物質とともに使用し
て、形成する層中へのそれらの量を制御しながら
含有せしめることによつて行なう。 第族原子導入用の出発物質として具体的には
硼素原子導入用としては、B2H6、B4H10、
B5H9、B5H11、B6H10、B6H12、B6H14等の水素
化硼素、BF3、BCl3、BBr3等のハロゲン化硼素
等が挙げられる。この他、AlCl3、GaCl3、Ga
（CH3）2、InCl3、TlCl3等も挙げることができる。 第族原子導入用の出発物質として、具体的に
は燐素原子導入用としてはPH3、P2H4等の水素
化燐、PH4I、PF3、PF5、PCl3、PCl5、PBr3、
PBr5、Pi3等のハロゲン化燐が挙げられる。この
他、AsH3、AsF3、AsCl3、AsBr3、AsF5、
SbH3、SbF3、SbF5、SbCl3、SbCl5、BiH3、
BiCl3、BiBr3等も第族原子導入用の出発物質
の有効なものとして挙げることができる。 以上記述したように、本発明の光受容部材の第
一の層は、グロー放電法、スパツタリング法等を
用いて形成するが、第一の層に含有せしめるゲル
マニウム原子又は／及びスズ原子、第族原子又
は第族原子、酸素原子、炭素原子又は窒素原
子、あるいは水素原子又は／及びハロゲン原子の
各々の含有量の制御は、堆積室内へ流入する、
各々の原子供給用出発物質のガス流量あるいは
各々の原子供給用出発物質間のガス流量比を制御
することにより行われる。 また、本発明の光受容部材の第一の層形成時の
支持体温度、堆積室内のガス圧、放電パワー等の
条件は、所望の特性を有する光受容部材を得るた
めには重要な要因であり、形成する層の機能に考
慮をはらつて適宜選択されるものである。さら
に、これらの層形成条件は、該第一の層に含有せ
しめる上記の各原子の種類及び量によつても異な
ることもあることから、含有せしめる原子の種類
あるいはその量等にも考慮をはらつて決定する必
要もある。 具体的には窒素原子、酸素原子、炭素原子、第
族原子又は第族原子等を含有せしめたａ−Si
（Ｈ、Ｘ）からなる層を形成する場合には、支持
体温度は、通常50〜350℃とするが、特に好まし
くは50〜250℃とする。堆積室内のガス圧は、通
常0.01〜1Torrとするが、特に好ましくは0.1〜
0.5Torrとする。また、放電パワーは0.005〜
50W／cm2とするのが通常であるが、より好ましく
は0.01〜30W／cm2、特に好ましくは0.01〜20W／
cm2とする。 ａ／SiGe（Ｈ、Ｘ）からなる層を形成する場
合、あるいは酸素原子、炭素原子、窒素原子、第
族原子又は第族原子等を含有せしめたａ−
SiGe（Ｈ、Ｘ）からなる層を形成する場合につい
ては、支持体温度は、通常50〜350℃とするが、
より好ましくは50〜300℃、特に好ましくは100〜
300℃とする。そして、堆積室内のガス圧は、通
常0.01〜5Torrとするが、好ましくは、0.001〜
3Torrとし、特に好ましくは0.1〜1Torrとする。
また、放電パワーは0.005〜50W／cm2とするのが
通常であるが、好ましくは0.01〜30W／cm2とし、
特に好ましくは0.01〜20W／cm2とする。 しかし、これらの、層形成を行うについての支
持体温度、放電パワー、堆積室内のガス圧の具体
的条件は、通常には個々に独立しては容易には決
め難いものである。したがつて、所望の特性の非
晶質材料層を形成すべく、相互的且つ有機的関連
性に基づいて、層形成の至適条件を決めるのが望
ましい。 ところで、本発明の第一の層に含有せしめるゲ
ルマニウム原子又は／及びスズ原子、酸素原子、
炭素原子又は窒素原子、第族原子又は第族原
子、あるいは水素原子又は／及びハロゲン原子の
分布状態を均一とするためには、感光層を形成す
るに際して、前記の諸条件を一定に保つことが必
要である。 また、本発明において、第一の層の形成の際
に、該層中に含有せしめるゲルマニウム原子又
は／及びスズ原子、酸素原子、炭素原子又は窒素
原子、あるいは第族原子又は第族原子の分布
濃度を層厚方向に変化させて所望の層厚方向の分
布状態を有する層を形成するには、グロー放電法
を用いる場合であれば、ゲルマニウム原子又は／
及びスズ原子、酸素原子、炭素原子又は窒素原
子、あるいは第族原子又は第族原子導入用の
出発物質のガスの堆積室内に導入する際のガス流
量を、所望変化率に従つて適宜変化させ、その他
の条件を一定に保ちつつ形成する。そして、ガス
流量を変化させるには、具体的には、例えば手動
あるいは外部駆動モータ等の通常用いられている
何らかの方法により、ガス流路系の途中に設けら
れた所定のニードルバルブの開口を漸次変化させ
る操作を行えばよい。このとき、流量の変化率は
線型である必要はなく、例えばマイコン等を用い
て、あらかじめ設計された変化率曲線に従つて流
量を制御し、所望の含有率曲線を得ることもでき
る。 また、第一の層をスパツタリング法を用いて形
成する場合、ゲルマニウム原子又はスズ原子、酸
素原子、炭素原子又は窒素原子あるいは第族原
子又は第族原子の層厚方向の分布濃度を層厚方
向で変化させて所望の層厚方向の分布状態を形成
するには、グロー放電法を用いた場合と同様に、
ゲルマニウム原子又はスズ原子、酸素原子、炭素
原子又は窒素原子あるいは第族原子又は第族
原子導入用の出発物質をガス状態で使用し、該ガ
スを堆積室内へ導入する際のガス流量を所望の変
化率に従つて変化させる。 第二の層 本発明の光受容部材の第二の層１０３は、上述
の第一の層１０２上に設けられ、自由表面１０４
を有する層、すなわち表面層であつて、光受容層
の自由表面１０４での反射をへらし、透過率を増
加させる機能、即ち、反射防止機能を奏するとと
もに、光受容部材の耐湿性、連続繰返し使用特
性、電気的耐圧性、使用環境性および耐久性等の
諸特性を向上せしめる機能を奏するものである。 そして、第二の層の形成材料は、それをもつて
して構成される層が優れた反射防止機能を奏する
とともに、前述の諸特性を向上せしめる機能を奏
するという条件の他に、光受容部材の光導電性に
悪影響を与えないこと、電子写真特性、例えばあ
る程度の以上の抵抗を有すること、液体現像法を
採用する場合には耐溶剤性にすぐれていること、
即に形成されている第一の層の諸特性を低下させ
ないこと等の条件が要求されるものであつて、こ
うした諸条件を満たし、有効に使用しうるものと
しては、例えば、MgF2、Al2O3、ZrO2、TiO2、
ZnS、CeO2、CeF3、Ta2O5、AlF3、NaF等の無
機弗化物、無機酸化物及び無機硫化物の中から選
ばれる少なくとも一種が挙げられる。 また、反射防止を効率的に達成するには、第二
の層の形成材料として、第二の層の形成材料の屈
折率をｎとし、第二の層が直接積層される第一の
層の構成層の屈折率をnaとした場合、次式： ｎ＝√a の条件を満たす材料を選択使用することが望まし
い。 以下、前述の無機弗化物、無機酸化物及び無機
硫化物、あるいはそれらの混合物の屈折率の例の
いくつかを挙げるが、これらの屈折率について
は、作成する層の種類、条件等により多少変動す
るものであるということはいうまでもない。な
お、かつこ書きの数字が屈折率を表わしている。 ZrO2（2.00）、TiO2（2.26）、ZrO2／TiO2＝６／
１（2.09）、TiO2／ZrO2＝３／１（2.20）、GeO2
（2.23）、ZnS（2.24）、Al2O3（1.63）、CeF3（1.60）
、
Al2O3／ZrO2＝１／１（1.68）、MgF2（1.38） また、更に第二の層の厚さは、第二の層の厚さ
をｄ、第二の層を構成する材料の屈折率をｎ、照
射光の波長をλとした場合、次式： ｄ＝λ／4nｍ（但し、ｍは正の奇数） の条件を満たすようにすることが望ましい。具体
的には、露光光の波長が近赤外から可視光の波長
域にある場合、第二の層の層厚は、0.05〜2μｍと
するのが好ましい。 該第二の層を形成するについては、本発明の目
的を効率的に達成するために、その層厚を光学的
レベルで制御する必要があることから、蒸着法、
スパツタリング法、プラズマ気相法、光CVD法、
熱CVD法等が使用される。これらの形成方法は、
表面層の形成材料の種類、製造条件、設備資本投
下の負荷程度、製造規模等の要因を考慮して適宜
選択されて使用されることはいうまでもない。 ところで、操作の容易さ、条件設定の容易さ等
の観点からして、表面層を形成するについて、前
述の無機化合物が使用される場合スパツタリング
法を採用するのがよい。即ち、表面層形成用の無
機化合物をターゲツトとして用い、スパツタリン
グガスとしてはArガスを用い、グロー放電を生
起せしめて、無機化合物をスパツタリングするこ
とにより、第一の層が形成された支持体上に、第
二の層を堆積する。 本発明の光受容部材は前記のごとき層構成とし
たことにより、前記したアモルフアスシリコンで
構成された光受容層を有する光受容部材の諸問題
の総てを解決でき、特に、可干渉性の単色光であ
るレーザー光を光源として用いた場合にも、干渉
現象による形成画像における干渉稿模様の現出を
顕著に防止し、きわめて良質な可視画像を形成す
ることができる。 また、本発明の光受容部材は、全可視光域に於
いて光感度が高く、また、特に長波長側の光感度
特性に優れているため殊に半導体レーザーとのマ
ツチングに優れ、且つ光応答が速く、さらに極め
て優れた電気的、光学的、光導電的特性、電気的
耐圧性及び使用環境特性を示す。 殊に、電子写真用光受容部材として適用させた
場合には、画像形成への残留電位の影響が全くな
く、その電気的特性が安定しており高感度で、高
SN比を有するものであつて、耐光疲労、繰返し
使用特性に長け、濃度が高く、ハーフトーンが鮮
明に出て、且つ解像度のき高品質の画像を安定し
て繰返し得ることができる。 〔実施例〕 以下、本発明を実施例１乃至11に従つて、より
詳細に説明するが、本発明はこれ等によつて限定
されるものではない。 各実施例においては、第一の層をグロー放電法
を用いて形成し、第二の層はスパツタリング法を
用いて形成した。第２５図は本発明の光受容部材
の製造装置である。 図中の２５０２，２５０３，２５０４，２５０
５，２５０６のガスボンベには、本発明の夫々の
層を形成するための原料ガスが密封されており、
その１例として、たとえば、２５０２はSiF4ガス
（純度99.999％）ボンベ、２５０３はH2で稀釈さ
れたB2H6ガス（純度99.999％、以上B2H6／H2と
略す。）ボンベ、２５０４はCH4ガス（純度
99.999％）ボンベ、２０５はGeF4ガス（純度
99.999％）ボンベ、２０５６は不活性ガス（He）
ボンベである。そして、２５０６′はSnCl4が入
つた密閉容器である。 これらのガスを反応室２５０１に流入させるに
はガスボンベ２５０２〜２５０６のバルブ２５２
２〜２５２６、リークバルブ２５３５が閉じられ
ていることを確認し又、流入バルブ２５１２〜２
５１６、流出バルブ２５１７〜２５２１、補助バ
ルブ２５３２，２５３３が開かれていることを確
認して、先ずメインバルブ２５３４を開いて反応
室２５０１、ガス配管内を排気する。次に真空
Alシリンダー２５３７上に第一の層及び第二の
層を形成する場合の１例を以下に記載する。 まず、ガスボンベ２５０２よりSiF4ガス、ガス
ボンベ２５０３よりB2H6／H2ガス、ガスボンベ
２５０４よりCH4ガス、ガスボンベ２５０５より
GeF4ガスの夫々をバルブ２５２２，２５２３，
２５２４，２５２５を開いて出口圧ゲージ２５２
７，２５２８，２５２９，２５３０の圧を１Kg／
cm2に調整し、流入バルブ２５１２，２５１３，２
５１４，２５１５を徐々に開けて、マスフロコン
トローラ２５０７，２５０８，２５０９，２５１
０内に流入される。引き続いて流出バルブ２５１
７，２５１８，２５１９，２５２０、補助バルブ
２５３２を徐々に開いてガスを反内室２５０１内
に流入される。このときのSiF4ガス流量、GeF4
ガス流量、CH4ガス流量、B2H6／H2ガス流量の
比が所望の値になるように流出バルブ２５１７，
２５１８，２５１９，２５２０を調整し、又、反
応室２５０１内の圧力が所望の値になるように真
空計２５３６の読みを見ながらメインバルブ２５
３４の開口を調整する。そして基体シリンダー２
５３７の温度が加熱ヒーター２５３８により50〜
400℃の範囲の温度に設定されていることを確認
された後、電源２５４０を所望の電力に設定して
反応室２５０１内にグロー放電を生起せしめると
ともに、マイクロコンピユーター（図示せず）を
用いて、あらかじめ設計された流量変化率線に従
つて、SiF4ガス、GeF4ガス、CH4ガス及び
B2H6／H2ガスのガス流量を制御しながら、基体
シリンダー２５３７上に先ず、シリコン原子、ゲ
ルマニウム原子、炭素原子及び硼素原子を含有す
る層１０２′を形成する。所望の層厚に層１０
２′が形成された段階において、流出バルブ２５
１８，２５２０を完全に閉じ、必要に応じて放電
条件をかえる以外は同様の手順に従つてグロー放
電を続けることにより層１０２′の上に、ゲルマ
ニウム原子を実質的に含有しない層１０２″を形
成することができる。 また、第一の層中にスズ原子を含有せしめる場
合にあつて、原料ガスとしてSnCl4を出発物質と
したガスを用いる場合には、２５０６′に入れら
れた固体状SnCl4を加熱手段（図示せず）を用い
て加熱するとともに、該SnCl4中にAr、He等の
不活性ガスボンベ２５０６よりAr、He等の不活
性ガスを吹き込み、バブリングする。発生した
SnCl4のガスは、前述のSiF4ガス、GeF4ガス、
CH4ガス、B2H6／H2ガス等と同様の手順により
反応室内に流入させる。 前述のようにして第一の層をグロー放電法によ
り形成した後、第一の層を形成するのに用いた各
原料ガス及び希釈ガスのバルブを閉じたのち、リ
ークバルブ２５３５を徐々に開いて堆積装置内に
大気圧に戻し、次にアルゴンガスを用いて堆積室
内を清掃する。 次にカソード電極（図示せず）上に、第二の層
形成用の無機化合物からなるターゲツトを一面に
張り、リークバルブ２５３５を閉じて堆積装置内
を減圧した後、アルゴンガスを堆積装置内が
0.015〜0.02Torr程度になるまで導入する。こう
したところに高周波電力（150〜170W程度）でグ
ロー放電を生起せしめ、無機化合物をスパツタリ
ングして、すでに形成されている第一の層上に第
二の層を堆積する。 実験例 １ 径0.6mmのSUSステンレス製剛体球に化学的処
理を施して表面を食刻して凹凸を形成せしめた。
使用する処理剤としては、塩酸、フツ酸、硫酸、
クロム酸等の酸、苛性ソーダ等のアルカリを挙げ
ることができる。本試験例においては、濃塩酸１
に対して純水１〜４の容量比で混合した塩酸溶液
を用い、剛体球の浸漬時間、酸濃度等を変化さ
せ、凹凸の形状を適宜調整した。 試験例 ２ 試験例１の方法によつて処理された剛体球（表
面凹凸の高さγmax＝5μｍ）を用い、第６Ａ，Ｂ
図に示した装置を用いて、アルミニウム合金製シ
リンダー（径60mm、長さ298mm）の表面を処理し、
凹凸を形成された。 真球の径R′、落下高さｈと痕跡窪みの曲率Ｒ、
幅ｒとの関係を調べたところ、痕跡窪みの曲率Ｒ
と幅ｒとは、真球の径R′と落下高さｈ等の条件
により決められることが確認された。また、痕跡
窪みのピツチ（痕跡窪みの密度、また凹凸のピツ
チ）は、シリンダーの回転速度、回転数乃至は剛
体真球の落下量等を制御して所望のピツチに調整
することができることが確認された。更に、Ｒお
よびＤの大きさについて検討した結果、Ｒが0.1
mm未満であると、剛体球を小さく軽くして落下高
さを確保しなければならず、痕跡窪みの形成をコ
ントロールしにくくなるため好ましくないこと、
Ｒが2.0mmを超えると、剛体球を大きく重くして、
落下高さを調節するため、例えばＤを比較的小さ
くしたい場合に落下高さを極端に低くする必要が
あるなど、痕跡窪みの形成をコントロールしにく
くなるため好ましくないこと、更に、Ｄが0.02mm
未満であると剛体球を小さく軽くして落下高さを
確保しなければならず、痕跡窪みの形成をコント
ロールしにくくなるため好ましくないことが、
夫々確認された。 更に、形成された痕跡窪みを試べたところ、痕
跡窪み内には、剛体球の表面凹凸形状に応じた微
小な凹凸が形成されていることが確認された。 実施例 １ 試験例２と同様にアルミニウム合金製シリンダ
ー表面を処理し、第1A表上欄に示すＤ、及びＤ／Ｒ を有するシリンダー状Al支持体（シリンダーNo.
101〜106）を得た。 次に該Al支持体（シリンダーNo.101〜106）上
に、第２５図に示す製造装置により、以下の第
1Bに示す条件で、第一の層を形成した。 その後、第二の層の形成材料としてZrO2（屈折
率2.00）を用い、層厚0.293μｍの第二の層を形成
した。 これらの光受容部材について、第２６図に示す
画像露光装置を用い、波長780nｍ、スポツト径
80μｍのレーザー光を照射して画像露光を行な
い、現像、転写を行なつて画像を得た。得られた
画像の干渉縞の発生状況は第1A表下欄に示すと
おりであつた。 なお、第２６Ａ図は露光装置の全体を模式的に
示す平面略図であり、第２６Ｂ図は露光装置の全
体を模式的に示す側面略図である。図中、２６０
１は光受容部材、２６０２は半導体レーザー、２
６０３はfθレンズ、２６０４はポリゴンミラーを
示している。 次に、比較として、従来のダイヤモンドバイト
により表面処理されたアルミニウム合金製シリン
ダー（No.107）（径60mm、長さ298mm、凹凸ピツチ
100μｍ、凹凸の深さ3μｍ）を用いて、前述と同
様にして光受容部材を作製した。得られた光受容
部材を電子顕微鏡で観察したところ、支持体表面
と光受容層の層界面及び光受容層の表面とは平行
をなしていた。この光受容部材を用いて、前述と
同様にして画像形成をおこない、得られた画像に
ついて前述と同様の評価を行なつた。その結果
は、第1A表下欄に示すとおりであつた。
【表】
×…実用不向 △…実用上可 ○…実用
性良好 ◎…実用性特に良好
性良好 ◎…実用性特に良好
【表】
実施例 ２
第2B表に示す層形成条件に従つて第一の層を
形成した以外はすべて実施例１と同様にして、
Al支持体（シリンダーNo.101〜107）上に光受容
層を形成した。なお、第一の層形成時における
SiF4ガス及びGeF4ガスのガス流量は第２７図に
示す流量変化線に従つて、マイクロコンピユータ
ー制御により、自動的に調整した。 得られた光受容部材について、実施例１と同様
にして画像を形成したところ、得られた画像にお
ける干渉縞の発生状況は、第2A表下欄に示すと
おりであつた。
形成した以外はすべて実施例１と同様にして、
Al支持体（シリンダーNo.101〜107）上に光受容
層を形成した。なお、第一の層形成時における
SiF4ガス及びGeF4ガスのガス流量は第２７図に
示す流量変化線に従つて、マイクロコンピユータ
ー制御により、自動的に調整した。 得られた光受容部材について、実施例１と同様
にして画像を形成したところ、得られた画像にお
ける干渉縞の発生状況は、第2A表下欄に示すと
おりであつた。
【表】
×…実用不向 △…実用上可 ○…実用
性良好 ◎…実用性特に良好
性良好 ◎…実用性特に良好
【表】
実施例 ３
第3A表上欄に示す表面凹凸の高さ（γmax）の
剛体球を用いた以外はすべて実施例１と同様にし
て、球状痕跡窪み（Ｄ＝450±50（μｍ）、Ｄ／−／Ｒ
＝ 0.05）を有するAl支持体（シリンダ−No.301〜
306）を得た。 次に、該Al支持体（シリンダ−No.301〜306）
上に、以下の第3B表に示す条件で、第一の層を、
実施例１と同様にして形成した。なお、第一の層
形成時におけるGeH4ガス、SiH4ガス、H2ガス及
びNH3ガスのガス流量は、第２８図に示す流量
変化線に従つて、マイクロコンピユーター制御に
より、自動的に調整した。第一の層形成後、第二
の層形成材料として、TiO2（屈折率2.26）を用
い、スパツタリング法により層厚0.259μｍの第二
の層を形成した。 得られた光受容部材について、実施例１と同様
にして画像形成を行なつたところ、得られた画像
における干渉縞の発生状況は、第3A表下欄に示
すとおりであつた。
剛体球を用いた以外はすべて実施例１と同様にし
て、球状痕跡窪み（Ｄ＝450±50（μｍ）、Ｄ／−／Ｒ
＝ 0.05）を有するAl支持体（シリンダ−No.301〜
306）を得た。 次に、該Al支持体（シリンダ−No.301〜306）
上に、以下の第3B表に示す条件で、第一の層を、
実施例１と同様にして形成した。なお、第一の層
形成時におけるGeH4ガス、SiH4ガス、H2ガス及
びNH3ガスのガス流量は、第２８図に示す流量
変化線に従つて、マイクロコンピユーター制御に
より、自動的に調整した。第一の層形成後、第二
の層形成材料として、TiO2（屈折率2.26）を用
い、スパツタリング法により層厚0.259μｍの第二
の層を形成した。 得られた光受容部材について、実施例１と同様
にして画像形成を行なつたところ、得られた画像
における干渉縞の発生状況は、第3A表下欄に示
すとおりであつた。
【表】
×…実用不向 △…実用上可 ○
…実用性良好 ◎…実用性
特に良好
…実用性良好 ◎…実用性
特に良好
【表】
実施例 ４
第一の層を第4B表に示す層形成条件により形
成した以外は、すべて実施例３と同様にしてAl
支持体（シリンダーNo.105）上に第一の層を形成
した。なお、第一の層形成時におけるGeF4ガス
及びSiF4ガスのガス流量は第２９図に示すガス流
量変化図に従つて、マイクロコンピユーター制御
により自動的に調整した。第一の層形成後、実施
例３と同様にしてTiO2からなる第二の層（層厚
0.259μｍ）を形成した。 得られた光受容部材について実施例１と同様に
して画像を形成したところ、得られた画像におけ
る干渉縞の発生状況は、第4A表下欄に示すとお
りであつた。
成した以外は、すべて実施例３と同様にしてAl
支持体（シリンダーNo.105）上に第一の層を形成
した。なお、第一の層形成時におけるGeF4ガス
及びSiF4ガスのガス流量は第２９図に示すガス流
量変化図に従つて、マイクロコンピユーター制御
により自動的に調整した。第一の層形成後、実施
例３と同様にしてTiO2からなる第二の層（層厚
0.259μｍ）を形成した。 得られた光受容部材について実施例１と同様に
して画像を形成したところ、得られた画像におけ
る干渉縞の発生状況は、第4A表下欄に示すとお
りであつた。
【表】
×…実用不向 △…実用上可 ○
…実用性良好 ◎…実用性
特に良好
…実用性良好 ◎…実用性
特に良好
【表】
実施例 ５
実施例１で用いたAl支持体（シリンダーNo.103
〜106）上に、第5A表に示す層形成条件に従つ
て、第一の層を形成した。なお、第一の層形成時
におけるGeF4ガス及びSiF4ガスのガス流量は、
第３０図に示す流量変化線に従つて、マイクロコ
ンピユーター制御により、自動的に調整した。ま
た、第一の層中に含有せしめる硼素原子は、
B2H6／SiF4＋GeF4≒100ppmであつて、該層全
層中に約200ppmとなるべく導入した。 第一の層形成後、第5B表上欄に示す第二の層
構成材料（501〜520）を用いて、第二の層を
各々、第5B表下欄に示す層厚となるように、ス
パツタリング法により形成した。 得られた光受容部材（501〜520）について、実
施例１と同様にして画像形成をおこなつた。得ら
れた画像は、いずれも干渉縞の発生が観察され
ず、そして極めて良質のものあつた。
〜106）上に、第5A表に示す層形成条件に従つ
て、第一の層を形成した。なお、第一の層形成時
におけるGeF4ガス及びSiF4ガスのガス流量は、
第３０図に示す流量変化線に従つて、マイクロコ
ンピユーター制御により、自動的に調整した。ま
た、第一の層中に含有せしめる硼素原子は、
B2H6／SiF4＋GeF4≒100ppmであつて、該層全
層中に約200ppmとなるべく導入した。 第一の層形成後、第5B表上欄に示す第二の層
構成材料（501〜520）を用いて、第二の層を
各々、第5B表下欄に示す層厚となるように、ス
パツタリング法により形成した。 得られた光受容部材（501〜520）について、実
施例１と同様にして画像形成をおこなつた。得ら
れた画像は、いずれも干渉縞の発生が観察され
ず、そして極めて良質のものあつた。
【表】
【表】
【表】
【表】
実施例 ６
第一の層を第６表に示す層形成条件に従つて形
成した以外は、すべて実施例５と同様にして、光
受容部材（601〜620）を形成した。 なお、第一の層形成時におけるB2H6／H2ガス
及びH2ガスのガス流量は第３１図に示すガス流
量変化線に従つて、マイクロコンピユーター制御
により、自動的に調整した。また、第一の層中に
含有せしめる硼素原子は、実施例５と同様の条件
で導入した。 得られた光受容部材（601〜620）について、実
施例１と同様にして画像形成をおこなつた。 得られた画像は、いずれも干渉縞の発生が観察
されず、そして極めて良質のものであつた。
成した以外は、すべて実施例５と同様にして、光
受容部材（601〜620）を形成した。 なお、第一の層形成時におけるB2H6／H2ガス
及びH2ガスのガス流量は第３１図に示すガス流
量変化線に従つて、マイクロコンピユーター制御
により、自動的に調整した。また、第一の層中に
含有せしめる硼素原子は、実施例５と同様の条件
で導入した。 得られた光受容部材（601〜620）について、実
施例１と同様にして画像形成をおこなつた。 得られた画像は、いずれも干渉縞の発生が観察
されず、そして極めて良質のものであつた。
【表】
実施例 ７〜11
実施例１で用いたAl支持体（シリンダーNo.103
〜106）上に、各々、第７〜11表に示す層形成条
件に従つて、第一の層を形成した後、各各第12表
上欄に示す層構成材料を用い、各々、第12表下欄
に示す層厚の第二の層をスパツタリング法により
形成した。 なお、実施例７〜11において、第一の層形成時
における使用ガスは、各々第３２〜３６図に示す
流量変化線に従つて、マイクロコンピユーター制
御により自動的に調整した。また、第一の層中に
含有せしめる硼素原子は、各実施例とも、実施例
５と同様の条件で導入した。 これらの光受容部材について、実施例１と同様
の方法で画像形成を行なつたところ、実施例１と
同様の良好な結果が得られた。
〜106）上に、各々、第７〜11表に示す層形成条
件に従つて、第一の層を形成した後、各各第12表
上欄に示す層構成材料を用い、各々、第12表下欄
に示す層厚の第二の層をスパツタリング法により
形成した。 なお、実施例７〜11において、第一の層形成時
における使用ガスは、各々第３２〜３６図に示す
流量変化線に従つて、マイクロコンピユーター制
御により自動的に調整した。また、第一の層中に
含有せしめる硼素原子は、各実施例とも、実施例
５と同様の条件で導入した。 これらの光受容部材について、実施例１と同様
の方法で画像形成を行なつたところ、実施例１と
同様の良好な結果が得られた。
【表】
【表】
【表】
【表】
【表】
本発明の光受容部材は前記のごとき層構成とし
たことにより、前記したアモルフアスシリコンで
構成された光受容層を有する光受容部材の諸問題
の総てを解決でき、特に、可干渉性の単色光であ
るレーザー光を光源として用いた場合にも、干渉
現象による形成画像における干渉縞模様の現出を
顕著に防止し、きわめて良質な可視画像を形成す
ることができる。 また、本発明の光受容部材は、全可視光域に於
いて光感度が高く、また、特に長波長側の光感度
特性に優れているため殊に半導体レーザーとのマ
ツチングに優れ、且つ光応答が速く、さらに極め
て優れた電気的、光学的、光導電的特性、電気的
耐圧性及び使用環境特性を示す。 殊に、電子写真用光受容部材として適用させた
場合には、画像形成への残留電位の影響が全くな
く、その電気的特性が安定しており高感度で、高
SN比を有するものであつて、耐光疲労、繰返し
使用特性に長け、濃度が高く、ハーフトーンが鮮
明に出て、且つ解像度の高い高品質の画像を安定
して繰返し得ることができる。
たことにより、前記したアモルフアスシリコンで
構成された光受容層を有する光受容部材の諸問題
の総てを解決でき、特に、可干渉性の単色光であ
るレーザー光を光源として用いた場合にも、干渉
現象による形成画像における干渉縞模様の現出を
顕著に防止し、きわめて良質な可視画像を形成す
ることができる。 また、本発明の光受容部材は、全可視光域に於
いて光感度が高く、また、特に長波長側の光感度
特性に優れているため殊に半導体レーザーとのマ
ツチングに優れ、且つ光応答が速く、さらに極め
て優れた電気的、光学的、光導電的特性、電気的
耐圧性及び使用環境特性を示す。 殊に、電子写真用光受容部材として適用させた
場合には、画像形成への残留電位の影響が全くな
く、その電気的特性が安定しており高感度で、高
SN比を有するものであつて、耐光疲労、繰返し
使用特性に長け、濃度が高く、ハーフトーンが鮮
明に出て、且つ解像度の高い高品質の画像を安定
して繰返し得ることができる。
第１図は本発明の光受容部材の１例を模式的に
示した図であり、第２及び３図は、本発明の光受
容部材における干渉縞の発生の防止の原理を説明
するための部分拡大図であり、第２図は、支持体
表面に球状痕跡窪みによる凹凸が形成された光受
容部材において、干渉縞の発生が防止しうること
を示す図、第３図は、従来の表面を規則的に荒し
た支持体上に光受容層を堆積させた光受容部材に
おいて、干渉縞が発生することを示す図である。
第４及び５図は、本発明の光受容部材の支持体表
面の凹凸形状及び該凹凸形状を作製する方法を説
明するための模式図である。第６図は、本発明の
光受容部材の支持体に設けられる凹凸形状を形成
するのに好適な装置の一構成例を模式的に示す図
であつて、第６Ａ図は正面図、第６Ｂ図は縦断面
図である。第７〜１５図は、本発明の第一の層中
におけるゲルマニウム原子又はスズ原子の層厚方
向の分布状態を表わす図であり、第１６〜２４図
は、本発明の第一の層中における酸素原子、炭素
原子及び窒素原子の中から選ばれる少なくとも一
種、あるいは、第種原子又は第族原子の層厚
方向の分布状態を表わす図であり、各図におい
て、縦軸は第一の層の層厚を示し、横軸は各原子
の分布濃度を表わしている。第２５図は、本発明
の光受容部材の第一の層及び第二の層を製造する
ための装置の例で、グロー放電法による製造装置
の模式的説明図である。第２６図はレーザー光に
よる画像露光装置を説明する図である。第２７乃
至３６図は、本発明の第一の層形成におけるガス
流量比の変化状態を示す図であり、縦軸は第一の
層の層厚、横軸は使用ガスのガス流量を示してい
る。 第１乃至第３図について、１００……光受容部
材、１０１……支持体、１０２，２０１，３０１
……第一の層、１０３，２０２，３０２……第二
の層、１０４，２０３，３０３……自由表面、２
０４，３０４……第一の層と第二の層の界面、１
０２′……ゲルマニウム原子又はスズ原子の少な
くとも一方を含有する層、１０２″……ゲルマニ
ウム原子及びスズ原子のいずれも含有しない層、
第４，５図について、４０１，５０１……支持
体、４０２，５０２……支持体表面、４０３，５
０３……球状痕跡窪み、４０３′，５０３′……表
面に凹凸形状を有する剛体球、４０４……球状痕
跡窪み内に形成された微小凹凸形状、４０４′…
…剛体球表面に形成された凹凸形状、第６図につ
いて、 ６０１……シリンダー、６０２……回転軸（受）、
６０３……駆動手段、６０４……回転容器、６０
５……表面に凹凸形状に有する剛体球、６０６…
…容器内壁に設けられたリブ、６０７……シヤワ
ー管、 第２５図について、２５０１……反応室、２５０
２〜２５０６……ガスボンベ、２５０６′……
SnCl4桁、２５０７〜２５１１……マスフロコン
トローラ、２５１２〜２５１６……流入バルブ、
２５１７〜２５２１……流出バルブ、２５２２〜
２５２６……バルブ、２５２７〜２５３１……圧
力調整器、２５３２，２５３３……補助バルブ、
２５３４……メインバルブ、２５３５……リーク
バルブ、２５３６……真空計、２５３７……基本
シリンダー、２５３８……加熱ヒーター、２５３
９……モーター、２５４０……高周波電源、第２
６図について、２６０１……光受容部材、２６０
２……半導体レーザー、２６０３……fθレンズ、
２６０４……ポリゴンミラー。
示した図であり、第２及び３図は、本発明の光受
容部材における干渉縞の発生の防止の原理を説明
するための部分拡大図であり、第２図は、支持体
表面に球状痕跡窪みによる凹凸が形成された光受
容部材において、干渉縞の発生が防止しうること
を示す図、第３図は、従来の表面を規則的に荒し
た支持体上に光受容層を堆積させた光受容部材に
おいて、干渉縞が発生することを示す図である。
第４及び５図は、本発明の光受容部材の支持体表
面の凹凸形状及び該凹凸形状を作製する方法を説
明するための模式図である。第６図は、本発明の
光受容部材の支持体に設けられる凹凸形状を形成
するのに好適な装置の一構成例を模式的に示す図
であつて、第６Ａ図は正面図、第６Ｂ図は縦断面
図である。第７〜１５図は、本発明の第一の層中
におけるゲルマニウム原子又はスズ原子の層厚方
向の分布状態を表わす図であり、第１６〜２４図
は、本発明の第一の層中における酸素原子、炭素
原子及び窒素原子の中から選ばれる少なくとも一
種、あるいは、第種原子又は第族原子の層厚
方向の分布状態を表わす図であり、各図におい
て、縦軸は第一の層の層厚を示し、横軸は各原子
の分布濃度を表わしている。第２５図は、本発明
の光受容部材の第一の層及び第二の層を製造する
ための装置の例で、グロー放電法による製造装置
の模式的説明図である。第２６図はレーザー光に
よる画像露光装置を説明する図である。第２７乃
至３６図は、本発明の第一の層形成におけるガス
流量比の変化状態を示す図であり、縦軸は第一の
層の層厚、横軸は使用ガスのガス流量を示してい
る。 第１乃至第３図について、１００……光受容部
材、１０１……支持体、１０２，２０１，３０１
……第一の層、１０３，２０２，３０２……第二
の層、１０４，２０３，３０３……自由表面、２
０４，３０４……第一の層と第二の層の界面、１
０２′……ゲルマニウム原子又はスズ原子の少な
くとも一方を含有する層、１０２″……ゲルマニ
ウム原子及びスズ原子のいずれも含有しない層、
第４，５図について、４０１，５０１……支持
体、４０２，５０２……支持体表面、４０３，５
０３……球状痕跡窪み、４０３′，５０３′……表
面に凹凸形状を有する剛体球、４０４……球状痕
跡窪み内に形成された微小凹凸形状、４０４′…
…剛体球表面に形成された凹凸形状、第６図につ
いて、 ６０１……シリンダー、６０２……回転軸（受）、
６０３……駆動手段、６０４……回転容器、６０
５……表面に凹凸形状に有する剛体球、６０６…
…容器内壁に設けられたリブ、６０７……シヤワ
ー管、 第２５図について、２５０１……反応室、２５０
２〜２５０６……ガスボンベ、２５０６′……
SnCl4桁、２５０７〜２５１１……マスフロコン
トローラ、２５１２〜２５１６……流入バルブ、
２５１７〜２５２１……流出バルブ、２５２２〜
２５２６……バルブ、２５２７〜２５３１……圧
力調整器、２５３２，２５３３……補助バルブ、
２５３４……メインバルブ、２５３５……リーク
バルブ、２５３６……真空計、２５３７……基本
シリンダー、２５３８……加熱ヒーター、２５３
９……モーター、２５４０……高周波電源、第２
６図について、２６０１……光受容部材、２６０
２……半導体レーザー、２６０３……fθレンズ、
２６０４……ポリゴンミラー。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 支持体上に、シリコン原子と、ゲルマニウム
原子又はスズ原子の少なくともいずれか一方とを
含有する非晶質材料で構成された層(イ)と、シリコ
ン原子と、ゲルマニウム原子及びスズ原子の少な
くともいずれも含有しない非晶質材料で構成され
た層(ロ)とを支持体側から順に有する多層構成の第
一層と、屈指率がｎである物質で構成され、照射
光の波長をλとした場合の厚さｄがｄ＝（λ／
4n）ｍ（但し、ｍは正の奇数）である反射防止機
能を奏する第二の層とを支持体側から順に有する
多層構成の光受容層を有する光受容部材であつ
て、前記支持体の表面が、窪みの幅Ｄが500μｍ
以下で窪みの曲率半径Ｒと幅Ｄとが0.035≦Ｄ／
Ｒとされた複数の球状痕跡窪みによる凹凸を有
し、かつ前記球状痕跡窪み内に更に0.5〜20μｍの
微小な凹凸が形成されていることを特徴とする光
受容部材。 ２ 前記第一の層が、酸素原子、炭素原子及び窒
素原子の中から選ばれる少なくとも一種を含有す
る特許請求の範囲１項に記載の光受容部材。 ３ 前記第一の層が、周期律表第族または第
族に属する原子を含有している、特許請求の範囲
第１項に記載の光受容部材。 ４ 前記第一の層が、周期律表第族または第
族に属する原子を含有する電荷注入防止層を構成
層の１つとして有する、特許請求の範囲第１項に
記載の光受容部材。 ５ 前記第一の層が、構成層の１つとして障壁層
を有する、特許請求の範囲第４項に記載の光受容
部材。 ６ 前記第二の層が、無機弗化物、無機酸化物及
び無機硫化物の中から選ばれる少なくとも一種で
構成されている、特許請求の範囲第１項に記載の
光受容部材。 ７ 前記第二の層の屈折率ｎと第二の層と接する
第一の層を構成する非晶質材料の屈折率naが 次式： ｎ＝√a を満足する特許請求の範囲第１項に記載の光受容
部材。 ８ 前記球状痕跡窪みによる凹凸が同一の曲率半
径である特許請求の範囲第１項に記載の光受容部
材。 ９ 前記球状痕跡窪みによる凹凸がほぼ同一の曲
率半径及び幅の窪みにより形成されている特許請
求の範囲第１項に記載の光受容部材。 １０ 支持体が、金属体である特許請求の範囲第
１項に記載の光受容部材。 １１ 前記第一の層に含有される周期律表第族
または第族に属する原子の分布濃度が、支持体
側で比較的高濃度とされ、第二の層側で支持体に
較べてかなり低いあるいは実質的にゼロに近い濃
度で層厚方向に不均一に分布されている特許請求
の範囲第３項に記載の光受容部材。 １２ 前記第一の層の層(イ)に含有されるゲルマニ
ウム原子又はスズ原子の分布濃度が、支持体側で
比較的高濃度とされ、前記ゲルマニウム原子及び
スズ原子の少なくともいずれも含有しない層(ロ)側
で支持体側に較べかなり低い濃度で層厚方向に不
均一に分布されている特許請求の範囲第１項に記
載の光受容部材。 １３ 前記第一の層に含有される酸素原子、炭素
原子及び窒素原子の中から選ばれた少なくとも一
種の原子の分布濃度が、支持体側で比較的高濃度
とされ、第二の層側で支持体側に較べてかなり低
い濃度あるいは実質的にゼロに近い濃度で層厚方
向に不均一に分布されている特許請求の範囲第２
項に記載の光受容部材。
Priority Applications (7)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24414385A JPS62106469A (ja) | 1985-11-01 | 1985-11-01 | 光受容部材 |
| CN 86107585 CN1012852B (zh) | 1985-10-28 | 1986-10-23 | 具有在有微不平整内表面的球形凹痕的基底上的光接收层的光接收元件 |
| US06/923,108 US4834501A (en) | 1985-10-28 | 1986-10-24 | Light receiving member having a light receiving layer of a-Si(Ge,Sn)(H,X) and a-Si(H,X) layers on a support having spherical dimples with inside faces having minute irregularities |
| CA000521521A CA1288271C (en) | 1985-10-28 | 1986-10-27 | Light receiving member having a light receiving layer of a-si(ge,sn)(h,x) and a-si(h,x) layers on a support having spherical dimples with inside faces having minute irregularities |
| AU64419/86A AU581543B2 (en) | 1985-10-28 | 1986-10-27 | Light receiving members |
| DE8686308376T DE3676957D1 (de) | 1985-10-28 | 1986-10-28 | Lichtempfindliche elemente. |
| EP86308376A EP0223448B1 (en) | 1985-10-28 | 1986-10-28 | Light receiving members |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24414385A JPS62106469A (ja) | 1985-11-01 | 1985-11-01 | 光受容部材 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS62106469A JPS62106469A (ja) | 1987-05-16 |
| JPH0476476B2 true JPH0476476B2 (ja) | 1992-12-03 |
Family
ID=17114398
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP24414385A Granted JPS62106469A (ja) | 1985-10-28 | 1985-11-01 | 光受容部材 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS62106469A (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CA2028864A1 (en) * | 1989-03-17 | 1990-09-18 | Hiroyuki Obata | Photosensitive member and electrostatic information recording method |
| JP2000228230A (ja) | 1999-02-08 | 2000-08-15 | Nec Corp | 電池パック |
-
1985
- 1985-11-01 JP JP24414385A patent/JPS62106469A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS62106469A (ja) | 1987-05-16 |
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