JPH045879A - 半導体レーザ装置 - Google Patents
半導体レーザ装置Info
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- JPH045879A JPH045879A JP10675590A JP10675590A JPH045879A JP H045879 A JPH045879 A JP H045879A JP 10675590 A JP10675590 A JP 10675590A JP 10675590 A JP10675590 A JP 10675590A JP H045879 A JPH045879 A JP H045879A
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Landscapes
- Lasers (AREA)
- Semiconductor Lasers (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は、高密度光ディスク、分析用励起光源、印刷分
野などの超小型レーザ光源として用いることができる半
導体レーザ装置に関するものである従来の技術 GaAs糸半導体レーザの発振波長は近赤外の780n
m〜860nmで、1、コンパクトディスクを始めとす
る光メモリディスクの再生/記録用光源や、レーザプリ
ンタの光源などの光情報処理装置に広く用いられている
。波長を短くし、可視領域に持って行くことにより光メ
モリの高密度化やプリンタの高速化(感光膜の感度が上
がるため)などの光情報処理装置の高性能化を実現でき
るため、近年短波長化への努力がなされている。現在、
単体の半導体レーザ素子としては、波長670nmの赤
色レーザが実用化されており、バーコードリーダなどの
応用を中心に、従来He−Neレーザが用いられていた
分野に進出しつつある。さらに波長の短い緑〜青の領域
では、単体の半導体レーザでは実現の目処が立っていな
いが、GaAs糸半導体レーザ光を波長変換技術によっ
て高調波変換し、39Qnm〜430nI′r]帯の青
〜紫外域のレーザ光を得る方法がある、第3図に示す従
来の方法は、非線形光学定数の大キイLiNbO5に、
レーザ光を閉じ込めて導波させるための光導波路を形成
し、光導波路に半導体レーザ光を入射させることにより
高周波(SHG )レーザ光を取り出す方法である。第
3図において、1は半導体レーザチップで、この半導体
レーザチップ1から出射するレーザ光はレンズ2を通っ
て光導波路3に入射し、導波路型SHG素子4より高周
波レーザ光として取り出される。この方法では光導波路
3中でのレーザ光の光密度を極めて大きくできるため、
1憾程度の変換効率が得られる。
野などの超小型レーザ光源として用いることができる半
導体レーザ装置に関するものである従来の技術 GaAs糸半導体レーザの発振波長は近赤外の780n
m〜860nmで、1、コンパクトディスクを始めとす
る光メモリディスクの再生/記録用光源や、レーザプリ
ンタの光源などの光情報処理装置に広く用いられている
。波長を短くし、可視領域に持って行くことにより光メ
モリの高密度化やプリンタの高速化(感光膜の感度が上
がるため)などの光情報処理装置の高性能化を実現でき
るため、近年短波長化への努力がなされている。現在、
単体の半導体レーザ素子としては、波長670nmの赤
色レーザが実用化されており、バーコードリーダなどの
応用を中心に、従来He−Neレーザが用いられていた
分野に進出しつつある。さらに波長の短い緑〜青の領域
では、単体の半導体レーザでは実現の目処が立っていな
いが、GaAs糸半導体レーザ光を波長変換技術によっ
て高調波変換し、39Qnm〜430nI′r]帯の青
〜紫外域のレーザ光を得る方法がある、第3図に示す従
来の方法は、非線形光学定数の大キイLiNbO5に、
レーザ光を閉じ込めて導波させるための光導波路を形成
し、光導波路に半導体レーザ光を入射させることにより
高周波(SHG )レーザ光を取り出す方法である。第
3図において、1は半導体レーザチップで、この半導体
レーザチップ1から出射するレーザ光はレンズ2を通っ
て光導波路3に入射し、導波路型SHG素子4より高周
波レーザ光として取り出される。この方法では光導波路
3中でのレーザ光の光密度を極めて大きくできるため、
1憾程度の変換効率が得られる。
発明が解決しようとする課題
レーザ光のSHGを行なう゛には、基本波と高周波の位
相整合がとれることが必要である。第3図に示す従来例
では、光導波路3内を伝搬する基本波に対し、その高調
波が位相整合のとれた角度で放射される(チェレンコフ
放射)ことでSHGを行なっている。この場合、SHG
光は波面収差が大きくレンズで完全に収差を取ることは
不可能であり、レーザ光の集光特性が悪くなる。即ち、
光ディスクなどのレーザ光を回折限界まで絞り込んで用
いる応用には使えない。光ディスクに用いるには基本モ
ードのレーザ光が必要である。高密度光ディスク用の半
導体レーザSHG光源を実現するためには以下の条件が
必要となる。
相整合がとれることが必要である。第3図に示す従来例
では、光導波路3内を伝搬する基本波に対し、その高調
波が位相整合のとれた角度で放射される(チェレンコフ
放射)ことでSHGを行なっている。この場合、SHG
光は波面収差が大きくレンズで完全に収差を取ることは
不可能であり、レーザ光の集光特性が悪くなる。即ち、
光ディスクなどのレーザ光を回折限界まで絞り込んで用
いる応用には使えない。光ディスクに用いるには基本モ
ードのレーザ光が必要である。高密度光ディスク用の半
導体レーザSHG光源を実現するためには以下の条件が
必要となる。
(1)非線形光学結晶による高調波変換効率は、入射レ
ーザ光の光パワー密度の2乗に比例するため、結晶内に
おけるパワー密度を高くする。
ーザ光の光パワー密度の2乗に比例するため、結晶内に
おけるパワー密度を高くする。
(2)基本モードのSHGレーザ光を得るために、基本
モードが維持される光共振器構造にする。
モードが維持される光共振器構造にする。
本発明は上記従来の課題を解決するもので、光ディスク
などのレーザ光を回折限界まで集光でき、光情報処理装
置の高性能化に大きく貢献できるようにすることを目的
とする。
などのレーザ光を回折限界まで集光でき、光情報処理装
置の高性能化に大きく貢献できるようにすることを目的
とする。
課題を解決するための手段
この課題を解決するために本発明は、両端面絶縁体薄膜
からなる低反射率コーテイング膜を有する半導体レーザ
チップと、この半導体レーザチップの両端面から出射す
るレーザ光を集束するレンズと、このレンズを通った光
束を反射させるミラーと、このミラーにより反射された
レーザ光が入7射するように設けられた非線形光学結晶
とからリング共振器を構成し、このリング共振器を構成
するミラーの一部の反射率が半導体レーザチップから出
射するレーザ光の波長の半分の波長に対し低反射率とな
っており、さらに前記リング共振器を構成するミラーの
全ての反射率が半導体レーザチップから出射するレーザ
光の波長に対して高反射率となっているものである。
からなる低反射率コーテイング膜を有する半導体レーザ
チップと、この半導体レーザチップの両端面から出射す
るレーザ光を集束するレンズと、このレンズを通った光
束を反射させるミラーと、このミラーにより反射された
レーザ光が入7射するように設けられた非線形光学結晶
とからリング共振器を構成し、このリング共振器を構成
するミラーの一部の反射率が半導体レーザチップから出
射するレーザ光の波長の半分の波長に対し低反射率とな
っており、さらに前記リング共振器を構成するミラーの
全ての反射率が半導体レーザチップから出射するレーザ
光の波長に対して高反射率となっているものである。
作用
上Ωの構成により、共振器内での基本波は基本モードで
、その光密度は極めて高くなり、非線形光学結晶内で発
生した高調波も基本モードで取り出せることになる。
、その光密度は極めて高くなり、非線形光学結晶内で発
生した高調波も基本モードで取り出せることになる。
実施例
以下、本発明の一実施例について、図面に基づいて説明
する。
する。
第1図に訃いて、11はGaAs半導体レーザチップで
、この半導体レーザチップ11の両結晶端面には5iO
1Zr03などの絶縁材料を用いて4分の1波長膜によ
り低反射率(AR)コーティングが施されており、レー
ザ結晶内で発生したレーザ光は全て両端面より出射する
。その出射したレーザ光はセルフォックレンズ12で収
束され、KNbO3などの非線形光学結晶14内で焦点
を結ぶようにして、結晶14内での光密度が高くなるよ
うにしである。13および15はセルフォックレンズ1
2と非線形光学結晶14との間に介在された全反射ミラ
ーおよび部分透過ミラーである。そして、前記半導体レ
ーザチップ11、セルフォックスレンズ12、非線形光
学結晶14およびミラー13.15によりリング共振器
全構成している。ところで、前記ミラー13.15の反
射率は半導体レーザ光の波長に対して99憾以上にして
あり、部分透過ミラー15のみ半導体レーザチップ11
から出射するレーザ光の波長の半分の波長に対して低反
射率となっており、このミラー15を介して高調波レー
ザ光のみを外部に取り出すことができる。
、この半導体レーザチップ11の両結晶端面には5iO
1Zr03などの絶縁材料を用いて4分の1波長膜によ
り低反射率(AR)コーティングが施されており、レー
ザ結晶内で発生したレーザ光は全て両端面より出射する
。その出射したレーザ光はセルフォックレンズ12で収
束され、KNbO3などの非線形光学結晶14内で焦点
を結ぶようにして、結晶14内での光密度が高くなるよ
うにしである。13および15はセルフォックレンズ1
2と非線形光学結晶14との間に介在された全反射ミラ
ーおよび部分透過ミラーである。そして、前記半導体レ
ーザチップ11、セルフォックスレンズ12、非線形光
学結晶14およびミラー13.15によりリング共振器
全構成している。ところで、前記ミラー13.15の反
射率は半導体レーザ光の波長に対して99憾以上にして
あり、部分透過ミラー15のみ半導体レーザチップ11
から出射するレーザ光の波長の半分の波長に対して低反
射率となっており、このミラー15を介して高調波レー
ザ光のみを外部に取り出すことができる。
16は前記半導体レーザチップ11の両端面のコーテイ
ング膜である。また、非線形光学結晶14の両端面のう
ち、全反射ミラー13側の端面の反射率を高調波光に対
して高くし、部分透過ミラー15側の端面の反射率は低
くなるようにコーティングしである。また、非線形光学
結晶14の両端面とも半導体レーザ光に対しては低反射
率となるようコーティングされている。
ング膜である。また、非線形光学結晶14の両端面のう
ち、全反射ミラー13側の端面の反射率を高調波光に対
して高くし、部分透過ミラー15側の端面の反射率は低
くなるようにコーティングしである。また、非線形光学
結晶14の両端面とも半導体レーザ光に対しては低反射
率となるようコーティングされている。
第2図に半導体レーザチップ11に注入する電流とブル
ーレーザ光出力の関係を示す。注入電流100n1Aに
対しs 10rrWのブルーレーザ光が得られている。
ーレーザ光出力の関係を示す。注入電流100n1Aに
対しs 10rrWのブルーレーザ光が得られている。
発明の効果
以上のように本発明によれば、注入電流100mAで3
90 nm 〜430 nmのブルーレーザ光10mW
が得られ、空間モードが基本モードであるため、回折限
界まで集光でき、高密度光ディスクなどの光情報処理装
置の高性能化に大きく貢献するものである。
90 nm 〜430 nmのブルーレーザ光10mW
が得られ、空間モードが基本モードであるため、回折限
界まで集光でき、高密度光ディスクなどの光情報処理装
置の高性能化に大きく貢献するものである。
第1図は本発明の一実施例における半導体レーザ装置の
構成図、第2図は同半導体レーザ装置における半導体レ
ーザチップ注入電流とブルーレーザ光出力との関係を示
すグラフ、第3図は従来の半導体レーザ装置の構成図で
ある。 11・・・半導体レーザチップ、12・・・セルフォッ
クレンズ、13・・・全反射ミラー、14・・・非線形
光学結晶、15・・・部分透過ミラー、16・・・コー
テイング膜。
構成図、第2図は同半導体レーザ装置における半導体レ
ーザチップ注入電流とブルーレーザ光出力との関係を示
すグラフ、第3図は従来の半導体レーザ装置の構成図で
ある。 11・・・半導体レーザチップ、12・・・セルフォッ
クレンズ、13・・・全反射ミラー、14・・・非線形
光学結晶、15・・・部分透過ミラー、16・・・コー
テイング膜。
Claims (1)
- 1.両端面に絶縁体薄膜からなる低反射率コーテイング
膜を有する半導体レーザチツプと、この半導体レーザチ
ツプの両端面から出射するレーザ光を集束するレンズと
、このレンズを通つた光束を反射させるミラーと、この
ミラーにより反射されたレーザ光が入射するように設け
られた非線形光学結晶とからリング共振器を構成し、こ
のリング共振器を構成するミラーの一部の反射率が半導
体レーザチツプから出射するレーザ光の波長の半分の波
長に対し低反射率となつており、さらに前記リング共振
器を構成するミラーの全ての反射率が半導体レーザチツ
プから出射するレーザ光の波長に対して高反射率となつ
ていることを特徴とする半導体レーザ装置。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP10675590A JP2661771B2 (ja) | 1990-04-23 | 1990-04-23 | 半導体レーザ装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP10675590A JP2661771B2 (ja) | 1990-04-23 | 1990-04-23 | 半導体レーザ装置 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH045879A true JPH045879A (ja) | 1992-01-09 |
JP2661771B2 JP2661771B2 (ja) | 1997-10-08 |
Family
ID=14441730
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP10675590A Expired - Fee Related JP2661771B2 (ja) | 1990-04-23 | 1990-04-23 | 半導体レーザ装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JP2661771B2 (ja) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
GB2551673A (en) * | 2015-05-01 | 2017-12-27 | Martin Mccauley Lee | Board game apparatus |
-
1990
- 1990-04-23 JP JP10675590A patent/JP2661771B2/ja not_active Expired - Fee Related
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
GB2551673A (en) * | 2015-05-01 | 2017-12-27 | Martin Mccauley Lee | Board game apparatus |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JP2661771B2 (ja) | 1997-10-08 |
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |