JPH04145412A - 集光装置 - Google Patents
集光装置Info
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- JPH04145412A JPH04145412A JP26863090A JP26863090A JPH04145412A JP H04145412 A JPH04145412 A JP H04145412A JP 26863090 A JP26863090 A JP 26863090A JP 26863090 A JP26863090 A JP 26863090A JP H04145412 A JPH04145412 A JP H04145412A
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- 230000003287 optical effect Effects 0.000 claims abstract description 16
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 6
- 238000000034 method Methods 0.000 description 5
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 4
- 238000002474 experimental method Methods 0.000 description 2
- 230000033458 reproduction Effects 0.000 description 2
- 239000012141 concentrate Substances 0.000 description 1
- 239000002184 metal Substances 0.000 description 1
- 238000001000 micrograph Methods 0.000 description 1
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- Microscoopes, Condenser (AREA)
- Diffracting Gratings Or Hologram Optical Elements (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野１
本発明は集光装置に関し、特に主にレーザ光を利用する
いろいろな産業、医療分野に適用可能で、レーザから放
圧された、比較的幅の広い平行光を極めて鋭い、針状の
光ビーム（非回折光と称する）に変換し、なおかつ、か
なり長距離までそのままの状態に保つ集光装置に関する
。
いろいろな産業、医療分野に適用可能で、レーザから放
圧された、比較的幅の広い平行光を極めて鋭い、針状の
光ビーム（非回折光と称する）に変換し、なおかつ、か
なり長距離までそのままの状態に保つ集光装置に関する
。
［従来の技術１
従来から、レーザ光は、極めて狭い空間に対するエネル
ギ集中能力があるので、いわゆるレーザ加工（レーザメ
ス等、医療への応用も含む）において広く使われるよう
になっている。一般に、レーザ本体からの出力光は単位
体積当りのエネルギ密度に限界があるので、ある程度の
太さをもった平行光となっている。この様な広がりをも
ったレーザ光を実際に加工に応用するには、レンズある
いは金属球面鏡を使って集光しなければならなかった。
ギ集中能力があるので、いわゆるレーザ加工（レーザメ
ス等、医療への応用も含む）において広く使われるよう
になっている。一般に、レーザ本体からの出力光は単位
体積当りのエネルギ密度に限界があるので、ある程度の
太さをもった平行光となっている。この様な広がりをも
ったレーザ光を実際に加工に応用するには、レンズある
いは金属球面鏡を使って集光しなければならなかった。
ところで、そのようなレンズ等を使うとエネルギが集中
される空間が極めて制限される。第５図にその様子を示
す。第５図において、レンズＬの直径をＤ、焦点距離を
ｆ、波長をえとすると、絞り込まれた焦点位置でのビー
ムの太さ（全幅）Ｗは Ｗ＝λＦ となり、また、これとほぼ同じ太さのビーム径をもつ進
行方向の距離β（ｐ！、はエネルギ密度が１／２に低下
する集光される範囲）は β；λＦ２ の程度である。ここでＦばＦ＝ｆ／ｄである。すなわち
、進行方向にρ程度の範囲内でしかエネルギが集中され
ない。具体的には、波長１μｍ 、 Ｆ＝ｌＯのレンズ
を使うと、ρ＝１００μｍとなる。このような事情はレ
ーザ光の実際の応用において大きな制約となる。なぜな
ら、この範囲内にレンズと加工対象物の距離を精密に保
たねばならないからである。これはとくに医療（例えば
、レーザメス）応用において問題となる。すなわち、人
体は弾力性に冨んでいるので、変形しやすく、１００μ
ｍの範囲内でレンズと加工対象物を常に精密に固定する
のは至難の技であるからである。
される空間が極めて制限される。第５図にその様子を示
す。第５図において、レンズＬの直径をＤ、焦点距離を
ｆ、波長をえとすると、絞り込まれた焦点位置でのビー
ムの太さ（全幅）Ｗは Ｗ＝λＦ となり、また、これとほぼ同じ太さのビーム径をもつ進
行方向の距離β（ｐ！、はエネルギ密度が１／２に低下
する集光される範囲）は β；λＦ２ の程度である。ここでＦばＦ＝ｆ／ｄである。すなわち
、進行方向にρ程度の範囲内でしかエネルギが集中され
ない。具体的には、波長１μｍ 、 Ｆ＝ｌＯのレンズ
を使うと、ρ＝１００μｍとなる。このような事情はレ
ーザ光の実際の応用において大きな制約となる。なぜな
ら、この範囲内にレンズと加工対象物の距離を精密に保
たねばならないからである。これはとくに医療（例えば
、レーザメス）応用において問題となる。すなわち、人
体は弾力性に冨んでいるので、変形しやすく、１００μ
ｍの範囲内でレンズと加工対象物を常に精密に固定する
のは至難の技であるからである。
そこで最近、上に述べたような困難性を解決し得る新し
い技術が提案された。この技術は一般に非回折光発生技
術と称されている（参考文献１：上原喜代冶： “非回
折性レーザービーム”、応用物理 第５９巻、ｐｐ７４
６−７５０（１９９０） ）。
い技術が提案された。この技術は一般に非回折光発生技
術と称されている（参考文献１：上原喜代冶： “非回
折性レーザービーム”、応用物理 第５９巻、ｐｐ７４
６−７５０（１９９０） ）。
この新しい技術を使うと、原理的には、無限に細い針状
の光を無限の距離まで伝送することが可能であり、現在
の技術における問題点は解決する。このような、無限に
細い針状の光を非回折光と呼んでいる。非回折光生成の
原理は説明を簡略化するため、ここでは省略する（参考
文献ｌを参照のこと）。実際上は、無限に細いビーム光
を作ることは不可能であるが、実用上充分な細いビーム
光を充分距離の範囲で作成可能になった。
の光を無限の距離まで伝送することが可能であり、現在
の技術における問題点は解決する。このような、無限に
細い針状の光を非回折光と呼んでいる。非回折光生成の
原理は説明を簡略化するため、ここでは省略する（参考
文献ｌを参照のこと）。実際上は、無限に細いビーム光
を作ることは不可能であるが、実用上充分な細いビーム
光を充分距離の範囲で作成可能になった。
［発明が解決しようとする課題１
しかしながら、上述した従来の非回折光利用技術にはま
だ解決すべき課題が残っている。すなわち、現在まで公
表されている非回折光を形成する集光装置には、例えば
第６図のようなものがある。ここで、Ｌは焦点距離ｆを
持つ凸レンズ、Ｓは直径ｄ、はばδを持つ円環状スリッ
ト、Ｂは生成された極めて細い非回折光である。
だ解決すべき課題が残っている。すなわち、現在まで公
表されている非回折光を形成する集光装置には、例えば
第６図のようなものがある。ここで、Ｌは焦点距離ｆを
持つ凸レンズ、Ｓは直径ｄ、はばδを持つ円環状スリッ
ト、Ｂは生成された極めて細い非回折光である。
このように、従来技術は、ある太さをもった平す光のご
く一部を円環状のスリットによって切取り、そこから放
射されるごく僅かな光を利用する第１の方法（参考文献
２ ： Ｊ、Ｄｕｒｎｉｎ、 Ｊ、Ｊ。
く一部を円環状のスリットによって切取り、そこから放
射されるごく僅かな光を利用する第１の方法（参考文献
２ ： Ｊ、Ｄｕｒｎｉｎ、 Ｊ、Ｊ。
Ｍｉｃｅｋｉ、Ｊｒ、、 ＆ Ｊ、Ｈ，Ｅｂｅｒｌｙ：
”Ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ−ＦｒｅｅＢｅａｍｓ 、
Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ Ｌｅｔｔｅｒｓ、
Ｖｏｌ、５ｇ。
”Ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ−ＦｒｅｅＢｅａｍｓ 、
Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ Ｌｅｔｔｅｒｓ、
Ｖｏｌ、５ｇ。
ｐｐ１４９９−１５０１ （１９８７）、 ） 、ある
いけもとのレーザ自体の共振器を円環状にして、そのレ
ーザ自身が放射する光を利用する第２の方法などであっ
た（参考文献３ ： Ｋ、Ｕｅｈａｒａ、 ＆ Ｈ，Ｋ
ｉｋｕｃｈｉ：＋Ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ ｏｆ Ｎｅａ
ｒｌｙ Ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ−ＦｒｅｅＬａｓｅｒ
Ｂｅａｍｓ″Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐｈｙｓｉｃｓ、 Ｖ
ｏｌ、８４ｇ。
いけもとのレーザ自体の共振器を円環状にして、そのレ
ーザ自身が放射する光を利用する第２の方法などであっ
た（参考文献３ ： Ｋ、Ｕｅｈａｒａ、 ＆ Ｈ，Ｋ
ｉｋｕｃｈｉ：＋Ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ ｏｆ Ｎｅａ
ｒｌｙ Ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ−ＦｒｅｅＬａｓｅｒ
Ｂｅａｍｓ″Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐｈｙｓｉｃｓ、 Ｖ
ｏｌ、８４ｇ。
ｐｐ１２５−１２９ （１９８９）、および前記参考文
献１を参照）。
献１を参照）。
しかし、上記の第１の方法ではレーザ光のエネルギのご
く一部分しか利用されない。また、第２の方法でもレー
ザ光のかなりの部分を無駄にしてしまうという重大な解
決すべき課題があった。
く一部分しか利用されない。また、第２の方法でもレー
ザ光のかなりの部分を無駄にしてしまうという重大な解
決すべき課題があった。
本発明の目的は、上述の点に鑑み、入射光のエネルギを
無駄にしないで、比較的幅の広い平行入射光を極めて鋭
い、針状の光ビームに変換し、なおかつ、かなりの長距
離までそのままの状態に保つことが可能な集光装置を提
供することにある。
無駄にしないで、比較的幅の広い平行入射光を極めて鋭
い、針状の光ビームに変換し、なおかつ、かなりの長距
離までそのままの状態に保つことが可能な集光装置を提
供することにある。
［課題を解決するための手段］
かかる目的を達成するため、本発明は、非回折光を生成
する集光装置であって、平行光線を受光して、所定距離
離れた位置で円環状に焦点を結ぶ第１の光学素子と、該
第１の光学素子の８射光を受光して、非回折光を生成す
る第２の光学素子とを具備することを特徴とする。
する集光装置であって、平行光線を受光して、所定距離
離れた位置で円環状に焦点を結ぶ第１の光学素子と、該
第１の光学素子の８射光を受光して、非回折光を生成す
る第２の光学素子とを具備することを特徴とする。
また、本発明はその一形態として、前記第１の光学素子
は、ある凸レンズをその外縁部の一点を中心に回転させ
たような断面形状を有する光学レンズであることを特徴
とする。
は、ある凸レンズをその外縁部の一点を中心に回転させ
たような断面形状を有する光学レンズであることを特徴
とする。
また、本発明は他の形態として、前記第１の光学素子は
、その外縁部とその中心が密で、該外縁部と該中心の中
間位置が最も粗、どなるように形成されたフレネルゾー
ンプレートであることを特徴とする。
、その外縁部とその中心が密で、該外縁部と該中心の中
間位置が最も粗、どなるように形成されたフレネルゾー
ンプレートであることを特徴とする。
［作 用１
本発明では、上記構成により非回折光を生成するために
従来提案されていた極めて細い円環状のスリットを使う
必要がなくなり、エネルギ効率が飛躍的に改善される。
従来提案されていた極めて細い円環状のスリットを使う
必要がなくなり、エネルギ効率が飛躍的に改善される。
また、レーザ本体に何等の加工（レーザ共振器を円環状
の共振器に換える、等）をする必要も無くなる。
の共振器に換える、等）をする必要も無くなる。
［実施例１
以下、図面を参照して本発明の実施例を詳細に説明する
。
。
■！上１里旦
上述のように、従来では、第６図に示すように、非回折
光を生成するには、あたかも円環状の無限に細い光源か
ら放射されるような拡散光と、それを平行光に屈折させ
る凸レンズＬが必要であった。そして、そのような光を
極めて細い円環状のスリットＳで作っていた。
光を生成するには、あたかも円環状の無限に細い光源か
ら放射されるような拡散光と、それを平行光に屈折させ
る凸レンズＬが必要であった。そして、そのような光を
極めて細い円環状のスリットＳで作っていた。
これに対して、本発明の第１実施例では第１図に示す構
成により針状の光ビームを得る。第１図において、Ｌｌ
は口径がＤ／２、焦点距離ででその外縁部（０点）を回
転軸として３６０℃回転させた特殊形状の凸レンズであ
り、Ｌ２は焦点距離ｆ′を持つ・別の普通の形状の凸レ
ンズであり、Ｂはこれらのレンズにより生成された非回
折光である。
成により針状の光ビームを得る。第１図において、Ｌｌ
は口径がＤ／２、焦点距離ででその外縁部（０点）を回
転軸として３６０℃回転させた特殊形状の凸レンズであ
り、Ｌ２は焦点距離ｆ′を持つ・別の普通の形状の凸レ
ンズであり、Ｂはこれらのレンズにより生成された非回
折光である。
！ すなわち、上記の凸レンズＬ１はある特殊な断面形
状を持つ凸レンズである。その凸レンズＬ、は凸部の中
心がａ、 ａ’ であり、焦点距離ｆを持ち、さらにＣ
（凸レンズの外縁部）を中心軸として回転させた、真ん
中が凹んでいる、アンパンのような形状のレンズである
。このようなレンズＬ、に入射する平行光はｆの位置ｅ
、ｅ’で直径Ｄ／２の円環状に集光されることは明白で
ある。このようにして、光エネルギの利用率の極めて悪
い細い円環状のスリット（第６図参照）を使ったのと同
等の円環状の光源を形成８来、かつこのようなレンズＬ
１はエネルギ効率１００％であることも明白である。よ
って、本実施例ではこのようなレンズを使って、非回折
光を効率よ（生成できる。
状を持つ凸レンズである。その凸レンズＬ、は凸部の中
心がａ、 ａ’ であり、焦点距離ｆを持ち、さらにＣ
（凸レンズの外縁部）を中心軸として回転させた、真ん
中が凹んでいる、アンパンのような形状のレンズである
。このようなレンズＬ、に入射する平行光はｆの位置ｅ
、ｅ’で直径Ｄ／２の円環状に集光されることは明白で
ある。このようにして、光エネルギの利用率の極めて悪
い細い円環状のスリット（第６図参照）を使ったのと同
等の円環状の光源を形成８来、かつこのようなレンズＬ
１はエネルギ効率１００％であることも明白である。よ
って、本実施例ではこのようなレンズを使って、非回折
光を効率よ（生成できる。
殴見呈叉１旦
第２図は本発明の第２実施例の構成を示す０本実施例は
いわゆるフレネルゾーンプレートを使って、上述のレン
ズＬ１と同じ作用効果を得るものである。
いわゆるフレネルゾーンプレートを使って、上述のレン
ズＬ１と同じ作用効果を得るものである。
第２図において、ｚＰは軸はずしフレネルゾーンプレー
トであって、外径りを持つ平行光はフレネルゾーンプレ
ートＺＰによって円環状の焦点ｅに結像する。フレネル
ゾーンプレートｚＰはＣ軸に関して軸対称であるので、
集光される光は直径ｄをもつ円環状となる。Ｌ２はｆ′
をもつ普通の形状の凸レンズである。
トであって、外径りを持つ平行光はフレネルゾーンプレ
ートＺＰによって円環状の焦点ｅに結像する。フレネル
ゾーンプレートｚＰはＣ軸に関して軸対称であるので、
集光される光は直径ｄをもつ円環状となる。Ｌ２はｆ′
をもつ普通の形状の凸レンズである。
すなわち、このフレネルゾーンプレートＺＰは軸Ｃに関
して回転対象であり、ある任意の直径で切断したとき、
第２図のように、上半分はｅ点に集光され、下半分はｅ
′点に集光される。そのようなフレネルゾーンプレート
ＺＰは以下の様にして作成される。まず、第２図のよう
にｚ、 ｒ座標を指定する。円環状の焦点のｚ、 ｒ座
標軸上の位置をｆ、 ｄ／２とする。フレネルゾーンプ
レートｚＰ上で平行光が透過すべき部分は、中心； ｒ
ｏ＝ｄ／２を透過部分として、 ［５７７７７丁” −ｆ］／λ− Ｉｎｔ（［、ｒｚ−７Ｆ石下” −ｆ］／ λ ）≦０
．５である。ここで、Ｉｎｔ （）は（）内を整数化
（少数点以下切捨て）する演算を示す。この条件を満た
す範囲を透過的にし、それ以外の領域を遮断的にする。
して回転対象であり、ある任意の直径で切断したとき、
第２図のように、上半分はｅ点に集光され、下半分はｅ
′点に集光される。そのようなフレネルゾーンプレート
ＺＰは以下の様にして作成される。まず、第２図のよう
にｚ、 ｒ座標を指定する。円環状の焦点のｚ、 ｒ座
標軸上の位置をｆ、 ｄ／２とする。フレネルゾーンプ
レートｚＰ上で平行光が透過すべき部分は、中心； ｒ
ｏ＝ｄ／２を透過部分として、 ［５７７７７丁” −ｆ］／λ− Ｉｎｔ（［、ｒｚ−７Ｆ石下” −ｆ］／ λ ）≦０
．５である。ここで、Ｉｎｔ （）は（）内を整数化
（少数点以下切捨て）する演算を示す。この条件を満た
す範囲を透過的にし、それ以外の領域を遮断的にする。
実際はこれがさらにＣ軸を中心として軸対象となる。こ
のようなフレネルゾーンプレートｚＰを使って入射平行
光を距離ｆのところで直径ｄの円環に集光出来る。従っ
て、これらのフレネルゾーンプレートｚＰ、あるいは第
１図で示したようなレンズし、を使えば第６図での円環
状スリットを使ったのと同じ光源が得られ、かつ平行光
の利用率を円環状スリットよりもはるかに高くすること
が出来る。
のようなフレネルゾーンプレートｚＰを使って入射平行
光を距離ｆのところで直径ｄの円環に集光出来る。従っ
て、これらのフレネルゾーンプレートｚＰ、あるいは第
１図で示したようなレンズし、を使えば第６図での円環
状スリットを使ったのと同じ光源が得られ、かつ平行光
の利用率を円環状スリットよりもはるかに高くすること
が出来る。
１夫並立
次に、第２図の構成で実施した具体的な実験例を示す。
使用したレーザは６３３ｎｍの波長の光ビームを発振出
力するＨｅ−Ｎｅレーザであり、その平行出射光の外径
は２ｍｍであった。試作したフレネルゾーンプレートｚ
ｐはｄ＝１ｍｍ 、 ｆ＝４ｍｍ 、外径Ｄ＝１．５ｍ
ｍである。そのフレネルゾーンプレートｚＰの顕微鏡写
真の一部を模写したものを第３図（Ａ）〜（Ｄ）に示す
。このフレネルゾーンプレートＺＰの後方に別の、焦点
距離ｆ′＝ｌＯｍｍの凸レンズＬ２を配置し、第６図と
同じ構成にし、生成されているであろう非回折光Ｂを顕
微鏡およびＣＣＤカメラを用いて観察した。その結果を
第４図に示す。第４図のスポットはレンズＬ２の後端か
ら５０ｍｍ離れた位置での、生成された非回折光Ｂの像
パターンである。
力するＨｅ−Ｎｅレーザであり、その平行出射光の外径
は２ｍｍであった。試作したフレネルゾーンプレートｚ
ｐはｄ＝１ｍｍ 、 ｆ＝４ｍｍ 、外径Ｄ＝１．５ｍ
ｍである。そのフレネルゾーンプレートｚＰの顕微鏡写
真の一部を模写したものを第３図（Ａ）〜（Ｄ）に示す
。このフレネルゾーンプレートＺＰの後方に別の、焦点
距離ｆ′＝ｌＯｍｍの凸レンズＬ２を配置し、第６図と
同じ構成にし、生成されているであろう非回折光Ｂを顕
微鏡およびＣＣＤカメラを用いて観察した。その結果を
第４図に示す。第４図のスポットはレンズＬ２の後端か
ら５０ｍｍ離れた位置での、生成された非回折光Ｂの像
パターンである。
このときの非回折光Ｂの外径（口径）は約ｌＯμｍであ
った。この値は理論的に予測される値とばぼ一致した。
った。この値は理論的に予測される値とばぼ一致した。
それゆえ、実際に非回折光Ｂが生成されている事が確認
された。
された。
［発明の効果１
以上説明したように、本発明によれば、通常の構造のレ
ーザから放射される平行光を効率よく極めて細い針状の
ビームに変換できる。それゆえ、現在普通に使われてい
る、凸レンズを一組使った従来の集光装置に比べて、レ
ンズと加工対象物との距離の関係の制約が格段にゆるく
なり、実用上の効果は極めて大きい、また、円環状のス
リットを使った従来の集光装置に比べてレーザ光を無駄
にすることなく、さらに高強度の光ビームが得られる効
果がある。
ーザから放射される平行光を効率よく極めて細い針状の
ビームに変換できる。それゆえ、現在普通に使われてい
る、凸レンズを一組使った従来の集光装置に比べて、レ
ンズと加工対象物との距離の関係の制約が格段にゆるく
なり、実用上の効果は極めて大きい、また、円環状のス
リットを使った従来の集光装置に比べてレーザ光を無駄
にすることなく、さらに高強度の光ビームが得られる効
果がある。
第１図は本発明の第１実施例の集光装置の構成例を示す
構成図、 第２図は本発明の第２実施例の集光装置の構成例を示す
構成図、 第３図（Ａ１−（Ｃ１は第２図のフレネルゾーンプレー
トの拡大率を変えた顕微鏡写真の一部を模写した模写図
、同図（Ｄ）は参考のためのスケールを示す図、 第４図は第２図の構成で実施した実験側で得られた非回
折光の一例を示す模写図、 第５図は従来の一般的な集光装置の構成例を示す構成図
、 第６図は従来の改良された集光装置の構成例を示す構成
図である。 Ｌｌ・・・中央部が凹んで外縁部と中央部の間が環状の
凸状になっている特殊形状の凸レンズ、 Ｌ２・・・中央部が最大の肉厚となっている普通の形状
の凸レンズ、 ＺＰ・・・上記凸レンズＬ１と同様の機能を有するフレ
ネルゾーンプレート、 Ｂ・・・非回折光、 ｅ、ｅ・・・円環状の焦点。
構成図、 第２図は本発明の第２実施例の集光装置の構成例を示す
構成図、 第３図（Ａ１−（Ｃ１は第２図のフレネルゾーンプレー
トの拡大率を変えた顕微鏡写真の一部を模写した模写図
、同図（Ｄ）は参考のためのスケールを示す図、 第４図は第２図の構成で実施した実験側で得られた非回
折光の一例を示す模写図、 第５図は従来の一般的な集光装置の構成例を示す構成図
、 第６図は従来の改良された集光装置の構成例を示す構成
図である。 Ｌｌ・・・中央部が凹んで外縁部と中央部の間が環状の
凸状になっている特殊形状の凸レンズ、 Ｌ２・・・中央部が最大の肉厚となっている普通の形状
の凸レンズ、 ＺＰ・・・上記凸レンズＬ１と同様の機能を有するフレ
ネルゾーンプレート、 Ｂ・・・非回折光、 ｅ、ｅ・・・円環状の焦点。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １）非回折光を生成する集光装置であつて、平行光線を
受光して、所定距離離れた位置で円環状に焦点を結ぶ第
１の光学素子と、 該第１の光学素子の出射光を受光して、非回折光を生成
する第２の光学素子と を具備することを特徴とする集光装置。 ２）前記第１の光学素子は、ある凸レンズをその外縁部
の一点を中心に回転させたような断面形状を有する光学
レンズであることを特徴とする請求項１に記載の集光装
置。 ３）前記第１の光学素子は、その外縁部とその中心が密
で、該外縁部と該中心の中間位置が最も粗となるように
形成されたフレネルゾーンプレートであることを特徴と
する請求項１に記載の集光装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP26863090A JPH0827436B2 (ja) | 1990-10-05 | 1990-10-05 | 集光装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP26863090A JPH0827436B2 (ja) | 1990-10-05 | 1990-10-05 | 集光装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04145412A true JPH04145412A (ja) | 1992-05-19 |
| JPH0827436B2 JPH0827436B2 (ja) | 1996-03-21 |
Family
ID=17461219
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP26863090A Expired - Lifetime JPH0827436B2 (ja) | 1990-10-05 | 1990-10-05 | 集光装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0827436B2 (ja) |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5963359A (en) * | 1995-01-31 | 1999-10-05 | Oki Electric Industry Co., Ltd. | Wavelength conversion device employing non-diffracting beam |
| WO2012161332A1 (ja) * | 2011-05-24 | 2012-11-29 | 日本電気株式会社 | 集光型太陽光発電装置 |
| CN102981275A (zh) * | 2012-10-30 | 2013-03-20 | 泉州师范学院 | 一种产生近似无衍射线结构光的光学系统 |
| CN105676423A (zh) * | 2016-01-25 | 2016-06-15 | 武汉华工激光工程有限责任公司 | 一种透镜组件及得到无衍射光束的方法 |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2006313213A (ja) * | 2005-05-09 | 2006-11-16 | Olympus Corp | 照明用光学系及び顕微鏡照明装置 |
-
1990
- 1990-10-05 JP JP26863090A patent/JPH0827436B2/ja not_active Expired - Lifetime
Cited By (5)
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