JPH0237815A - 弾性表面波素子 - Google Patents
弾性表面波素子Info
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- JPH0237815A JPH0237815A JP18770588A JP18770588A JPH0237815A JP H0237815 A JPH0237815 A JP H0237815A JP 18770588 A JP18770588 A JP 18770588A JP 18770588 A JP18770588 A JP 18770588A JP H0237815 A JPH0237815 A JP H0237815A
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔概要〕
通信機器およびオーディオ製品等に用いられる弾性表面
波素子に関し、 高性能かつ安定性に係わる改善を目的とし、リチウムタ
ンタレート(LiTaO*)jti結晶のX軸廻りにZ
軸方向へ36度回転させたY板から切り出した基板上に
、ほぼ該X軸方向に弾性表面波が伝播するように形成し
た電極の厚さが、弾性表面波波長の1%〜4%であり、
その上にプラズマCVD法で被着し屈折率1.46±0
.01である二酸化シリコン膜の厚さが、弾性表面波波
長の16%〜26%であることを特徴とし構成する。
波素子に関し、 高性能かつ安定性に係わる改善を目的とし、リチウムタ
ンタレート(LiTaO*)jti結晶のX軸廻りにZ
軸方向へ36度回転させたY板から切り出した基板上に
、ほぼ該X軸方向に弾性表面波が伝播するように形成し
た電極の厚さが、弾性表面波波長の1%〜4%であり、
その上にプラズマCVD法で被着し屈折率1.46±0
.01である二酸化シリコン膜の厚さが、弾性表面波波
長の16%〜26%であることを特徴とし構成する。
〔産業上の利用分野]
本発明は、自動車電話やコードレス電話およびポケット
ベル等のi11信機器分野ならびに、VTR(Volt
age Controlled 0scillator
)等のオーディオ製品の電圧制御発振器(VCO)や、
共振器およびフィルタ等に用いられる弾性表面波素子の
構成に関する。
ベル等のi11信機器分野ならびに、VTR(Volt
age Controlled 0scillator
)等のオーディオ製品の電圧制御発振器(VCO)や、
共振器およびフィルタ等に用いられる弾性表面波素子の
構成に関する。
近年、10MHz〜ICFIz帯域の上記機器に弾性表
面波素子を広く用いるようになり、例えばVCOでは周
波数の可変範囲が従来よりも広く、温度特性に優れるこ
とが要求される。
面波素子を広く用いるようになり、例えばVCOでは周
波数の可変範囲が従来よりも広く、温度特性に優れるこ
とが要求される。
リチウムタンタレート(LiTa03)の単結晶から圧
電体を切り出し、その圧電体に電極を形成した弾性表面
波素子の温度特性を改善する手段として、特開昭55−
159612の弾性表面波素子が公知である。
電体を切り出し、その圧電体に電極を形成した弾性表面
波素子の温度特性を改善する手段として、特開昭55−
159612の弾性表面波素子が公知である。
該弾性表面波素子は、Xカット・LiTaO3基板上に
Y軸からほぼ112°方向に弾性表面波が伝播するよう
に入出力電極を形成し、該電極を含む前記基板上に二酸
化シリコン膜(SiO□)を伝播する弾性表面波波長の
1/20〜1/6の膜厚で被着したことを特徴とし、従
来考えられていたよりも数倍薄いS10□膜の膜厚で遅
延時間温度特性が極めて小さく、かつ、電気−機械結合
係数が1.44%程度に大きい弾性表面波素子を実現し
たものである。
Y軸からほぼ112°方向に弾性表面波が伝播するよう
に入出力電極を形成し、該電極を含む前記基板上に二酸
化シリコン膜(SiO□)を伝播する弾性表面波波長の
1/20〜1/6の膜厚で被着したことを特徴とし、従
来考えられていたよりも数倍薄いS10□膜の膜厚で遅
延時間温度特性が極めて小さく、かつ、電気−機械結合
係数が1.44%程度に大きい弾性表面波素子を実現し
たものである。
しかしながら、従来の前記弾性表面波素子ではLiTa
O3の単結晶を利用したにしては結合係数が小さく、そ
のためVCoとして使用した場合に周波数可変幅が小さ
くなり、かつ、5iOz膜の厚さにより結合係数が変化
するため扱い難く、それに加えて5toJの厚さが増す
に従ってインダクタンス成分の減衰および等個直列抵抗
の増大を招き、発振の停止する恐れが生じるという問題
点がある。
O3の単結晶を利用したにしては結合係数が小さく、そ
のためVCoとして使用した場合に周波数可変幅が小さ
くなり、かつ、5iOz膜の厚さにより結合係数が変化
するため扱い難く、それに加えて5toJの厚さが増す
に従ってインダクタンス成分の減衰および等個直列抵抗
の増大を招き、発振の停止する恐れが生じるという問題
点がある。
また、弾性表面波に被着させたるSiO□膜について検
討したところ、通常の方法即ちRFマグネトロンスパッ
タ法によるSin、膜は、弾性表面波素子の特性を変動
させる要因となることが判明した。
討したところ、通常の方法即ちRFマグネトロンスパッ
タ法によるSin、膜は、弾性表面波素子の特性を変動
させる要因となることが判明した。
第10図はRFマグネトロンスパッタ法でSiO□膜を
被着した弾性表面波素子における5i02膜の厚さ比と
、発振レベル、発振周波数の温度特性との関係を示す図
である。
被着した弾性表面波素子における5i02膜の厚さ比と
、発振レベル、発振周波数の温度特性との関係を示す図
である。
発振周波数(弾性表面波)の波長をλ、電極の上に被着
したSiO□膜の厚さをTとしたとき、第10図におい
て横軸はSiO□膜の厚さ比T/λ (%)、縦軸は発
振レベル(dB+m)および発振周波数の温度特性(p
p…/’C)であり、5iOz膜の厚さ比T/λは、1
6%以上になると減衰量が大きくなって発振を停止する
ようになると共に、発振停止しないSiO□膜の厚さ死
領域では、発振周波数の温度特性が一11T1pm/”
C以上となり、このことは、RFマグネトロンスパッタ
法で被着したSiO□膜が、弾性表面波素子用として不
適当であると言える。
したSiO□膜の厚さをTとしたとき、第10図におい
て横軸はSiO□膜の厚さ比T/λ (%)、縦軸は発
振レベル(dB+m)および発振周波数の温度特性(p
p…/’C)であり、5iOz膜の厚さ比T/λは、1
6%以上になると減衰量が大きくなって発振を停止する
ようになると共に、発振停止しないSiO□膜の厚さ死
領域では、発振周波数の温度特性が一11T1pm/”
C以上となり、このことは、RFマグネトロンスパッタ
法で被着したSiO□膜が、弾性表面波素子用として不
適当であると言える。
なお、温度特性の改善方法として水晶を基板に用いるこ
とで、−20℃〜+70℃の温度範囲に対し1100p
p以下が可能になるが、水晶は結合係数が非常に小さく
、周波数可変範囲の広いVCO用として不適当である。
とで、−20℃〜+70℃の温度範囲に対し1100p
p以下が可能になるが、水晶は結合係数が非常に小さく
、周波数可変範囲の広いVCO用として不適当である。
とした弾性表面波素子lである。
下記の表は、各種単結晶基板の結合係数と温度表
(課題を解決するための手段〕
上記課題を解決するための本発明は、その実施例を示す
第1図によれば、リチウムタンタレート単結晶のX@廻
りにZ軸方向へ36度回転させたY仮から切り出した基
板3の上に、ほぼ該X軸方向に弾性表面波が伝播するよ
うに形成した電極4と5の厚さtが、弾性表面波波長の
1%〜4%であり、その上にプラズマCVD法で被着し
屈折率1゜46±0.01である二酸化シリコン膜6の
厚さTが、該弾性表面波波長の16%〜26%であるこ
とを特徴特性を比較させたものであり、LiTaO3単
結晶のX軸廻りにZ軸方向へ36度回転させたY板(3
6°Y−X仮)は水晶に比べ温度特性が劣るも結合係数
に優れ、従来技術で記載した弾性表面波素子に使用した
LiTaO3のX−112’Y板に比べ温度特性がやや
劣るも結合係数が大きく優れ、さらにLiNbO3の1
28°Y−X板に比べ結合係数がやや劣るも温度特性に
優れる。
第1図によれば、リチウムタンタレート単結晶のX@廻
りにZ軸方向へ36度回転させたY仮から切り出した基
板3の上に、ほぼ該X軸方向に弾性表面波が伝播するよ
うに形成した電極4と5の厚さtが、弾性表面波波長の
1%〜4%であり、その上にプラズマCVD法で被着し
屈折率1゜46±0.01である二酸化シリコン膜6の
厚さTが、該弾性表面波波長の16%〜26%であるこ
とを特徴特性を比較させたものであり、LiTaO3単
結晶のX軸廻りにZ軸方向へ36度回転させたY板(3
6°Y−X仮)は水晶に比べ温度特性が劣るも結合係数
に優れ、従来技術で記載した弾性表面波素子に使用した
LiTaO3のX−112’Y板に比べ温度特性がやや
劣るも結合係数が大きく優れ、さらにLiNbO3の1
28°Y−X板に比べ結合係数がやや劣るも温度特性に
優れる。
結合係数と温度特性の双方を考慮し選択したLiTa0
zの36’Y−X仮より基板を切り出し、該基板に弾性
表面波波長から設定した厚さの電極を形成したのち、該
弾性表面波波長から設定した厚さにプラズマCVD法に
よるSiO□膜を被着させたことにより、高性能かつ高
安定な弾性表面波素子を提供可能にした。
zの36’Y−X仮より基板を切り出し、該基板に弾性
表面波波長から設定した厚さの電極を形成したのち、該
弾性表面波波長から設定した厚さにプラズマCVD法に
よるSiO□膜を被着させたことにより、高性能かつ高
安定な弾性表面波素子を提供可能にした。
以下に、図面を用いて本発明による弾性表面波デバイス
を説明する。
を説明する。
第1図は本発明の一実施例による弾性表面波素子を示す
模式平面図(イ)と模式断面図([り 、第2図は36
°Y−X仮の説明図である。
模式平面図(イ)と模式断面図([り 、第2図は36
°Y−X仮の説明図である。
第1図において弾性表面波素子lは、第2図に示すよう
にLiTaO3単結晶のX軸廻りにZ軸方向へ36度回
転させたY板2から切り出した基板3の上に、ほぼ該単
結晶のX軸方向に弾性表面波が伝播するように駆動型F
@4と一対の反射電極5とを形成し、弾性表面波波長の
1〜4%の厚さとした電極4と5を覆うように、プラズ
マCVD法で被着し屈折率1.46±0.01であるS
iO□膜6の厚さは、弾性表面波(発振波)波長λの1
6%〜26%である。
にLiTaO3単結晶のX軸廻りにZ軸方向へ36度回
転させたY板2から切り出した基板3の上に、ほぼ該単
結晶のX軸方向に弾性表面波が伝播するように駆動型F
@4と一対の反射電極5とを形成し、弾性表面波波長の
1〜4%の厚さとした電極4と5を覆うように、プラズ
マCVD法で被着し屈折率1.46±0.01であるS
iO□膜6の厚さは、弾性表面波(発振波)波長λの1
6%〜26%である。
電極4は一対のすだれ状電極からなり、該すだれ状電極
の各一部分4aは外部接続のため表呈し、電極4のすだ
れ状部ピッチおよび、電極5の格子状部ピッチはλ/2
である。
の各一部分4aは外部接続のため表呈し、電極4のすだ
れ状部ピッチおよび、電極5の格子状部ピッチはλ/2
である。
亜酸化窒素(N、0)ガスおよびシラン(SiHa)ガ
スを使用したプラズマCVD法(P−CV(t)におい
て、Si0g膜6を生成する反応式は、 5iH41−2・N20→SiO□+2−Hg+2・N
2である。
スを使用したプラズマCVD法(P−CV(t)におい
て、Si0g膜6を生成する反応式は、 5iH41−2・N20→SiO□+2−Hg+2・N
2である。
第3図はp−cvoによる5i02膜の特性図であり、
横軸がI’−CVDにおいてN20を0.25sccm
の一定としたNgO/5tH4の流量比、縦軸がエツチ
ングレイトおよび屈折率ならびにデポジットレイトであ
る。
横軸がI’−CVDにおいてN20を0.25sccm
の一定としたNgO/5tH4の流量比、縦軸がエツチ
ングレイトおよび屈折率ならびにデポジットレイトであ
る。
第3図において、NzO/5i)Inの流量比が571
以下になると、エツチングレイトが低下し、屈折率が高
くなることより、N20/SiH4の流量比が571以
下で被着したSi0g膜6はSiリンチとなる。そのた
め、本発明における5in2膜6は、デポジットレイト
がやや低効率になるがN20/SiH4の流量比を57
1以上とした。
以下になると、エツチングレイトが低下し、屈折率が高
くなることより、N20/SiH4の流量比が571以
下で被着したSi0g膜6はSiリンチとなる。そのた
め、本発明における5in2膜6は、デポジットレイト
がやや低効率になるがN20/SiH4の流量比を57
1以上とした。
第4図はP−CVDによるSiO□膜の厚さ比と発振レ
ベル、発振周波数の温度特性との関係を示す図であり、
横軸はSin、膜の厚さTと表面弾性波の波長λとの比
(T/λ)、縦軸、は発振レベル(dBm)および発振
周波数の温度特性(99m / ”C)である。そして
測定に使用した弾性表面波素子は、電極をアルミニウム
にて形成し、該電極の厚さtは波長λの3%である。
ベル、発振周波数の温度特性との関係を示す図であり、
横軸はSin、膜の厚さTと表面弾性波の波長λとの比
(T/λ)、縦軸、は発振レベル(dBm)および発振
周波数の温度特性(99m / ”C)である。そして
測定に使用した弾性表面波素子は、電極をアルミニウム
にて形成し、該電極の厚さtは波長λの3%である。
第4図において、第3図よりNJ/5il14の流量比
を571以上とし被着させたN20膜は、発振レベルの
減衰が殆どなく、5102膜の厚さ比T/λ=20%の
近傍において零温度係数が得られる。
を571以上とし被着させたN20膜は、発振レベルの
減衰が殆どなく、5102膜の厚さ比T/λ=20%の
近傍において零温度係数が得られる。
第5図は前記零温度係数における温度と発振周波数の変
化率との関係を示す図であり、横軸を温度(℃)、縦軸
を発振周波数の変化率(ppm)とした第5図において
、−10℃〜+45℃の温度範囲で発振周波数の変化は
10ppm程度以内の優れた値を示す。
化率との関係を示す図であり、横軸を温度(℃)、縦軸
を発振周波数の変化率(ppm)とした第5図において
、−10℃〜+45℃の温度範囲で発振周波数の変化は
10ppm程度以内の優れた値を示す。
第6図はP−CVDによるSiO□膜の厚さ比と発振周
波数の温度特性との関係を示す図であり、横軸はSiO
□膜の厚さ比T/λ (%)、m軸は発振周波数の温度
特性(ppm/’C)である。
波数の温度特性との関係を示す図であり、横軸はSiO
□膜の厚さ比T/λ (%)、m軸は発振周波数の温度
特性(ppm/’C)である。
Si0g膜の屈折率および、アルミニウム電極の厚さ比
t/λを変えた弾性表面波素子について実測した第6図
において、測定値のプロットを実線で結んだ特性Aは、
5t(h膜の屈折率が1.46.アルミニウム電極の厚
さ比t/λ=4%、測定値のプロットを破線で結んだ特
性Bは、5i02膜の屈折率が1.46.アルミニウム
電極の厚さ比L/λ=3%、測定値のプロットを一点鎖
線で結んだ特性Cは、5i02膜の屈折率が1.46.
アルミニウム電極の厚さ比t/λ=1%、測定値のプロ
ットを二点鎖線で結んだ特性りは、5in2膜の屈折率
が1.75.アルミニウム電極の厚さ比t/λ=3%で
ある。
t/λを変えた弾性表面波素子について実測した第6図
において、測定値のプロットを実線で結んだ特性Aは、
5t(h膜の屈折率が1.46.アルミニウム電極の厚
さ比t/λ=4%、測定値のプロットを破線で結んだ特
性Bは、5i02膜の屈折率が1.46.アルミニウム
電極の厚さ比L/λ=3%、測定値のプロットを一点鎖
線で結んだ特性Cは、5i02膜の屈折率が1.46.
アルミニウム電極の厚さ比t/λ=1%、測定値のプロ
ットを二点鎖線で結んだ特性りは、5in2膜の屈折率
が1.75.アルミニウム電極の厚さ比t/λ=3%で
ある。
弾性表面波素子のQ値やRsおよびVCOとして使用す
る場合のγ値等はアルミニウム電極の厚さ比t/λによ
って変化し、それら各特性の許容範囲としてアルミニウ
ム電極の厚さ比t/λは1%〜4%が望ましい。そのこ
とから第6図の特性A、B、Cを見ると、発振周波数の
温度特性はアルミニウム電極の厚さ比t/λに影響され
、発振周波数の温度特性の±5 ppm/ ”Cの領域
に対しS10□膜の厚さ比T/λは、18%〜24%と
することが望ましい。また、P−CVD SiO□のデ
ポジット条件を変えるごとによりSiO□膜の屈折率を
1.75とした場合は、特性りに示すように温度特性の
改善効果が劣化するため、温度特性の改善効果に影響す
るSiO□膜の屈折率は1.46程度にすることが望ま
しい。
る場合のγ値等はアルミニウム電極の厚さ比t/λによ
って変化し、それら各特性の許容範囲としてアルミニウ
ム電極の厚さ比t/λは1%〜4%が望ましい。そのこ
とから第6図の特性A、B、Cを見ると、発振周波数の
温度特性はアルミニウム電極の厚さ比t/λに影響され
、発振周波数の温度特性の±5 ppm/ ”Cの領域
に対しS10□膜の厚さ比T/λは、18%〜24%と
することが望ましい。また、P−CVD SiO□のデ
ポジット条件を変えるごとによりSiO□膜の屈折率を
1.75とした場合は、特性りに示すように温度特性の
改善効果が劣化するため、温度特性の改善効果に影響す
るSiO□膜の屈折率は1.46程度にすることが望ま
しい。
第7図はP−CVDによるSin、膜の厚さ比と発振周
波数の温度特性との関係を示す図であり、横軸を5io
JIiIの厚さ比T/λ (%)、縦軸を発振周波数の
温度特性(ppm/”C) とし、N20/5iHaの
流量比を571(図中の一点鎖線)、10/1 (図中
の破線)、20/1 (図中の実線)に変えた実測デー
タを比較させた第7図において、NzO/5it14の
流量比を変えることで発見周波数の温度特性の効果が変
化する。
波数の温度特性との関係を示す図であり、横軸を5io
JIiIの厚さ比T/λ (%)、縦軸を発振周波数の
温度特性(ppm/”C) とし、N20/5iHaの
流量比を571(図中の一点鎖線)、10/1 (図中
の破線)、20/1 (図中の実線)に変えた実測デー
タを比較させた第7図において、NzO/5it14の
流量比を変えることで発見周波数の温度特性の効果が変
化する。
以上の各種データを総合し、
(11アルミニウム電極の厚さ比t/λ=1%〜4%で
の零温度係数を実現するには、5t(h膜の厚さ比T/
λを18%〜24%にする。
の零温度係数を実現するには、5t(h膜の厚さ比T/
λを18%〜24%にする。
(21N20/Sil+4の流量比よりSin、膜の厚
さ比T/λの偏差は±0.01にする。
さ比T/λの偏差は±0.01にする。
(3)発振周波数の温度特性を±5pρm/”C以内と
するにはSi0g膜の厚さ比T/λを17%〜25%と
する。
するにはSi0g膜の厚さ比T/λを17%〜25%と
する。
(4) S i O2膜の厚さ比T/λの偏差±0.0
1を考慮したとき、発振周波数の温度特性を±5ppm
、/’c以内とするにはSi0g膜の厚さ比T/λを1
6%〜26%の範囲とし、かつ、5i02膜の屈折率を
1.46±0.01とすることによって、減衰量が殆ど
なく、温度安定性が±5ρρa+/’Ill:以下とな
る弾性表面波素子が得られることになる。
1を考慮したとき、発振周波数の温度特性を±5ppm
、/’c以内とするにはSi0g膜の厚さ比T/λを1
6%〜26%の範囲とし、かつ、5i02膜の屈折率を
1.46±0.01とすることによって、減衰量が殆ど
なく、温度安定性が±5ρρa+/’Ill:以下とな
る弾性表面波素子が得られることになる。
第8図はp−cvoによる5i02膜の厚さ比と結合係
数との関係を示す図であり、横軸ををSi0g膜の厚さ
比T/λ (ppm/℃)、縦軸を結合係数(k2)と
した第8図において、図中の実線は本発明により36°
Y−X板より切り出した素子基板の結合係数特性。
数との関係を示す図であり、横軸ををSi0g膜の厚さ
比T/λ (ppm/℃)、縦軸を結合係数(k2)と
した第8図において、図中の実線は本発明により36°
Y−X板より切り出した素子基板の結合係数特性。
破線は112°Y−X板より切り出した素子基板の結合
係数特性であり、112°Y−X基板に対し36’Y−
X基板は、結合係数の変化が著しく小さくなる。
係数特性であり、112°Y−X基板に対し36’Y−
X基板は、結合係数の変化が著しく小さくなる。
第9図は制御電圧と発振周波数の変化率との関係を示す
図である。
図である。
横軸を制御電圧Vc(V)、 4il軸を発振周波数の
変化率(%)とした第9図において、実測値のプロット
を実線で結んだ特性は5if2膜の厚さ比T/λ=0.
195の素子、実測値のプロットを破線で結んだ特性は
Si0g膜の厚さ比T/λ=、0.200の素子、実測
値のプロットを一点鎖線で結んだ特性は5ta2膜の厚
さ比T/λ=0.205の素子であり、5■以下の制御
電圧において各素子の特性は、0.1%/■のほぼ同一
傾斜の直線性を有する。
変化率(%)とした第9図において、実測値のプロット
を実線で結んだ特性は5if2膜の厚さ比T/λ=0.
195の素子、実測値のプロットを破線で結んだ特性は
Si0g膜の厚さ比T/λ=、0.200の素子、実測
値のプロットを一点鎖線で結んだ特性は5ta2膜の厚
さ比T/λ=0.205の素子であり、5■以下の制御
電圧において各素子の特性は、0.1%/■のほぼ同一
傾斜の直線性を有する。
以上説明したように本発明によれば、基板の電気機械結
合係数は約5%であり、Singの膜厚に対して安定し
た変化であり、例えばvCO用として発振周波数が15
5MIIzの弾性表面波素子において、可変幅の900
ppm/ V 〜1200’ ppm/ Vは112
°YX板を使用した従来の素子(50ppm/ V 〜
150ppm/V)より格段に広範囲となり、かつ、発
振周波数の温度特性が±5 ppmm/ ’C以内であ
り、アルミニウム電極の厚さ比およびP−CVDデポジ
ット条件を定めることによって、−次温度係数が零であ
る高安定性の弾性表面波素子を可能とした効果がある。
合係数は約5%であり、Singの膜厚に対して安定し
た変化であり、例えばvCO用として発振周波数が15
5MIIzの弾性表面波素子において、可変幅の900
ppm/ V 〜1200’ ppm/ Vは112
°YX板を使用した従来の素子(50ppm/ V 〜
150ppm/V)より格段に広範囲となり、かつ、発
振周波数の温度特性が±5 ppmm/ ’C以内であ
り、アルミニウム電極の厚さ比およびP−CVDデポジ
ット条件を定めることによって、−次温度係数が零であ
る高安定性の弾性表面波素子を可能とした効果がある。
第1図は本発明の実施例による弾性表面波素子、第2図
は36°Y−X板の説明図、 第3図はI’−CVDによる5in2膜の特性図、第4
図はp−cvnによるSiO□膜の厚さ比と発振レベル
、発振周波数の温度特性との関係を示す図、 第5図は零温度係数における弾性表面波素子の温度と発
振周波数の変化率との関係を示す図、 第6図はp−cvoによる5102膜の厚さ比と発振周
波数の温度特性との関係を示す図、 第7図はr’−cvoによるSi0g膜の厚さ比と発振
周波数の温度特性との関係を示す図、 總 第8図はP−CVDによるsiozIIgの厚さ比と係
合係数との関係を示す図、 第9図は制御電圧Vcと発振周波数の変化率との関係を
示す図、 第10図はRFマグネトロンスパッタ法によるS10□
膜の厚さ比と、発振レベル、発振周波数の温度特性との
関係を示す図、 である。 図中において、 1は弾性表面波素子、2は36°Y−X坂、3は素子基
板、 4は駆動電極、5は反射電極、 6
は二酸化シリコン膜、tは電極の厚さ、 Tは二酸化シリコン膜の厚さ・ λは弾性表面波(発振波)波長、 P−CVDtl:Jろ5i04fi午丹f王121第
3凹 3ら°Y−X itえの説e月図 第2図 P−CVDSrOz盾のハ13が6 (γ0) 制得ν電氏VCとあT艮同渫数の実46キとの関イ糸E
示了(コ箒 q 口 第 ワ 図 0H520 S・Oml達の4g乙CT/べ) (/□)第 イO 口
は36°Y−X板の説明図、 第3図はI’−CVDによる5in2膜の特性図、第4
図はp−cvnによるSiO□膜の厚さ比と発振レベル
、発振周波数の温度特性との関係を示す図、 第5図は零温度係数における弾性表面波素子の温度と発
振周波数の変化率との関係を示す図、 第6図はp−cvoによる5102膜の厚さ比と発振周
波数の温度特性との関係を示す図、 第7図はr’−cvoによるSi0g膜の厚さ比と発振
周波数の温度特性との関係を示す図、 總 第8図はP−CVDによるsiozIIgの厚さ比と係
合係数との関係を示す図、 第9図は制御電圧Vcと発振周波数の変化率との関係を
示す図、 第10図はRFマグネトロンスパッタ法によるS10□
膜の厚さ比と、発振レベル、発振周波数の温度特性との
関係を示す図、 である。 図中において、 1は弾性表面波素子、2は36°Y−X坂、3は素子基
板、 4は駆動電極、5は反射電極、 6
は二酸化シリコン膜、tは電極の厚さ、 Tは二酸化シリコン膜の厚さ・ λは弾性表面波(発振波)波長、 P−CVDtl:Jろ5i04fi午丹f王121第
3凹 3ら°Y−X itえの説e月図 第2図 P−CVDSrOz盾のハ13が6 (γ0) 制得ν電氏VCとあT艮同渫数の実46キとの関イ糸E
示了(コ箒 q 口 第 ワ 図 0H520 S・Oml達の4g乙CT/べ) (/□)第 イO 口
Claims (1)
- リチウムタンタレート単結晶のX軸廻りにZ軸方向へ
36度回転させたY板から切り出した基板上に、ほぼ該
X軸方向に弾性表面波が伝播するように形成した電極(
4,5)の厚さ(t)が、弾性表面波波長(λ)の1%
〜4%であり、その上にプラズマCVD法で被着し屈折
率1.46±0.01である二酸化シリコン膜(6)の
厚さ(T)が、弾性表面波波長(λ)の16%〜26%
であることを特徴とする弾性表面波素子。
Priority Applications (4)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63187705A JP2783550B2 (ja) | 1988-07-27 | 1988-07-27 | 弾性表面波発振素子 |
US07/384,829 US4978879A (en) | 1988-07-27 | 1989-07-25 | Acoustic surface wave element |
EP89307660A EP0353073B1 (en) | 1988-07-27 | 1989-07-27 | Acoustic surface wave devices |
DE68921811T DE68921811T2 (de) | 1988-07-27 | 1989-07-27 | Akustische Oberflächenwellenanordnungen. |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63187705A JP2783550B2 (ja) | 1988-07-27 | 1988-07-27 | 弾性表面波発振素子 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH0237815A true JPH0237815A (ja) | 1990-02-07 |
JP2783550B2 JP2783550B2 (ja) | 1998-08-06 |
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ID=16210723
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
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Country | Link |
---|---|
JP (1) | JP2783550B2 (ja) |
Cited By (15)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
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US6879225B2 (en) | 2002-07-05 | 2005-04-12 | Murata Manufacturing Co., Ltd. | Surface acoustic wave device |
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JP2011087079A (ja) * | 2009-10-14 | 2011-04-28 | Ngk Insulators Ltd | 弾性表面波素子 |
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-
1988
- 1988-07-27 JP JP63187705A patent/JP2783550B2/ja not_active Expired - Fee Related
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JPWO2009090715A1 (ja) * | 2008-01-17 | 2011-05-26 | 株式会社村田製作所 | 弾性表面波装置 |
JPWO2009090713A1 (ja) * | 2008-01-17 | 2011-05-26 | 株式会社村田製作所 | 弾性表面波装置 |
US7956511B2 (en) | 2008-01-17 | 2011-06-07 | Murata Manufacturing Co., Ltd. | Surface acoustic wave device including an IDT formed by a metal filled in grooves on a piezoelectric substrate |
US7956512B2 (en) | 2008-01-17 | 2011-06-07 | Murata Manufacturing Co., Ltd. | Surface acoustic wave device including an IDT formed by a metal filled in grooves on a piezoelectric substrate |
JP5206692B2 (ja) * | 2008-01-17 | 2013-06-12 | 株式会社村田製作所 | 弾性表面波装置 |
US7911111B2 (en) | 2008-04-15 | 2011-03-22 | Ngk Insulators, Ltd. | Surface acoustic wave devices |
US8115365B2 (en) | 2008-04-15 | 2012-02-14 | Ngk Insulators, Ltd. | Surface acoustic wave devices |
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Also Published As
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JP2783550B2 (ja) | 1998-08-06 |
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |