JPH02302717A - 光学アイソレータ - Google Patents

光学アイソレータ

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JPH02302717A
JPH02302717A JP2111885A JP11188590A JPH02302717A JP H02302717 A JPH02302717 A JP H02302717A JP 2111885 A JP2111885 A JP 2111885A JP 11188590 A JP11188590 A JP 11188590A JP H02302717 A JPH02302717 A JP H02302717A
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optical energy
plane
resonant cavity
isolator
polarizer
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American Telephone and Telegraph Co Inc
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    • G02—OPTICS
    • G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
    • G02B6/00—Light guides; Structural details of arrangements comprising light guides and other optical elements, e.g. couplings
    • G02B6/24—Coupling light guides
    • G02B6/26—Optical coupling means
    • G02B6/27—Optical coupling means with polarisation selective and adjusting means
    • G02B6/2746—Optical coupling means with polarisation selective and adjusting means comprising non-reciprocal devices, e.g. isolators, FRM, circulators, quasi-isolators
    • G—PHYSICS
    • G02—OPTICS
    • G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
    • G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
    • G02F1/01—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour 
    • G02F1/09—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour  based on magneto-optical elements, e.g. exhibiting Faraday effect
    • G02F1/093—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour  based on magneto-optical elements, e.g. exhibiting Faraday effect used as non-reciprocal devices, e.g. optical isolators, circulators

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Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 扱■圀！ 本発明は光学アイソレータ、より具体的には、サイズの
縮小を実現するために共振空胴を使用する光学アイソレ
ータに関する。
１川辺賃１ 光学アイソレータは反射された光学放射か再度光学デバ
イス、例えば、レーザーに入ることを阻止するために必
要される。光学通信システムにおいては、゛光学エネル
ギーのレーザー内への反射は、レーザーの動作を振幅の
変動、モート分裂、周波数シフト、及び狭い線幅を与え
ることにより劣化させる。
現在の光学通信システムはレーザーの出力の所に光かレ
ーザー内に反射されて再度入ることを阻止するために光
学アイソレータを使用する。このようなアイソレータは
１通常、ファラデー　アイソレータと呼ばれ、線型偏光
（平面偏光とも呼ばれる）電磁エネルギーの原理をファ
ラデー回転の原理とともに使用する。通常、二つのアイ
ソレータか６０ｄｂと言う高い分離を達成するために縦
に接続して使用される。典型的には、１．５Ｂｍの波長
の光学エネルギーと動作するように設計された場合、光
学アイソレータは数センチメートルの長さを持ち、８個
の光学表面を必要とする。今日の光学アイソレータは大
きく、光学アイソレータに対してかさばり、従ってチウ
ブに簡単に編入することかできず、或は光ファイバーの
一部となることができない。
良用辺１后 本発明は、光学エネルギーを片方向においてパスし、反
対方向の光学エネルギーをブロック或は実質的にブロッ
クするように設計された光学アイソレータに関する。典
型的な据え付けにおいては、光学アイソレータかレーザ
ーの出力の所に位置され、レーザーによって生成された
光学エネルギーを受信デバイス、つまり、出力ファイバ
ーにパスする。一つの実施態様においては、光学アイソ
レータは二つの線型偏光子を含むか、一つは入力の所に
位置され、もう一つは出力の所に位置される。この入力
と出力線型偏光子の間には、共振空調、例えば、ファフ
リベロ空胴内に位置するジャイロトロピック媒体か置か
れる。アイソレータの入力と共振空胴との間には線型偏
光子から受信される平面偏光光学エネルギーを円偏光光
学エネルギーに変換するための第一の偏光変換手段か組
み込まれ、共振空胴とアイソレータの出力の所の線型偏
光子との間には共振空胴から受信される円偏光光学エネ
ルギーを平面偏光光学エネルギーに変換するための第二
の偏光変換手段か編入される。一つの実施態様において
は、ジャイロ媒体からなる共振空胴か反射された光学放
射をブロックするためのフィルタリング媒体となる。
１皿な韮朋 第１図には、ファラデー回転効果を受信される平面偏光
光学エネルギーとともに使用し、光学エネルギーを片方
の方向てパスし、他方の方向ではソロツクする光学アイ
ソレータか示される。このデバイスは、人力線Ｎ１或は
平面偏光子ｌＯと出力線型或は平面偏光子１４の間に位
置されたジャイロトロピック媒体１２を含む。このジャ
イロトロピック媒体１２は、矢印１６によって示される
加えられた縦方向磁場内に位置する。このジャイロトロ
ピック媒体はヴエルデ定数によって特性化されるか、こ
れは光学エネルギーの偏光の加えられた磁場のユニット
当りの中位長さ当りの回転として定義される。平面偏光
された光学エネルギーのこれかジャイロトロピック媒体
を通過するときの回転は、以下の式によって与えられる
。
θ、＝ｖｆ旧【 ここで、■はヴエルデ定数てあり。
Ｈは磁場である。
ある材料１例えば、イツトリウム鉄ガーネット（ＹＩＧ
）においては、ファラデー回転は、ある加えられた磁場
において飽和するか、この場合、この回転は、以ドの式
によって勺−えられる。
０、＝ａ、Ｌ ここで、ａ、は飽和された特定の回転を表わし、そして しはジャイロトロピック媒体の長さである。
典型的には、１．５ルｍの波長及び約１にガウス（これ
は、サマリウム　コバルト磁石から１！？ｉ′ｒｌ′ｉ
に得ることかてきる）の磁場において、２．６μｍの長
さは、１．３ＬＬｍから１．５ＡＬｍのスペクトル領域
におし・て最も一般的に使用されるアイソレータ材ネ１
であるＹＩＧ内て４５との回転をり−える。
後ろ方向に光学アイソレータを通って伝わる光１９は、
ある角度に方位された線型偏光子１４を通過し、偏光子
１４から出るこの後ろ方向の線型偏光された光学エネル
ギーはこの角度に方位される。線型偏光された光学エネ
ルギーは次にファラデー回転子１２に入るか、これは、
この線型偏光された光学エネルギーの平面を角度θまた
け回転する。ファラデー回転子からのこの線型偏光され
た光学エネルギーは、次に、ファラデー回転子からの光
をブロックするように方位された偏光子１０に入る。殆
どのアイソレータにおいて、ファラデー回転子は偏光さ
れた光学エネルギーの平面を４５度たけ回転するように
設計される。
面方向においては、光１８は偏光子ＩＯを通過し、偏光
子ｌＯの角度にて線型偏光される。右方向に伝わるこの
光は、次に、ファラデー回転子を通過するか、この光は
更に、ここで、左方向に伝わる光学エネルギーの偏光の
平面の回転と同一の方向に回転される。ファラデー回転
子か線型偏光された光学エネルギーの偏光の平面を４５
度回転するように設計される場合は、ファラデー回転子
１２から出る光学エネルギーは偏光チェ４と並行に偏光
され完全に伝送される。
ＹＩＧ或は類似のガーネットを含む光学アイソレータは
、低い損失（〜ｄＢ）及び比較的良好なイソレーション
（−３０ｄＢ）を示すことか知られている。
但し、これらは、ファラデー回転子内に１／２か６３　
ｍ　ｍの経路長か要求されるために比較的大きい。
本発明においては、共振デバイス内に位置されるジャイ
ロトロピック媒体がシンクル　パス　ファラデー回転子
と置換される。簡単に説明すると、ジャイロトロピック
媒体内て光学エネルギーを何度か前後に反射させること
によってこの媒体の全長か短縮される。これは全体とし
てのファラデー回転は個々の通過によって起こされる個
々の回転の総和であるためである。複数回の反射は、表
面上に堆積された二つのミラー（誘電ミラー或は金属ミ
ラー）間にジャイロトロピック媒体を位置することによ
って、或は導波路構造内に分布路ｆ反利器を使用するこ
とによって得られる。光学エネルギーの経路の一周光学
長か波長の整数に等しい場合、このデバイスは共振であ
ると言われ、損失か存在しない場合、トランスバレント
である。
例えば、反射かミラーによって得られる場合、構造の伝
送か共振であることは、以下の式によって笑えられる。
ここて、Ｌは共振器内の単一のパス損失てあり。
Ｒはミラーの反射率である。
出る光線が最初の光線の半分に減らされるパスの回数Ｎ
は、以下の式によって与えられる。
従って、共振は、ファラデー効果を強化するために使用
することかできる。
ジャイロトロピック媒体を一回のみてはなく複数回光学
エネルギーか横断するように共振空胴内にジオトロピッ
ク媒体を持つここに開示される光学アイソレータは、動
作の基本原理か理解できると線型偏光された光学エネル
ギーとともに使用することかできる。より具体的には、
ジャイロトロピック媒体内での磁場の存在下において線
型偏光された光学エネルギーは、各々か円偏光された光
学エネルギーであり各々か反対の回転の方向を持つ二つ
の成分の総和であると考えることかてきる。この二つの
成分は等しい振幅を持つ。ジャイロトロピック媒体内に
おいて、正の回転を持つ光学エネルギー成分は、負の回
転を持つ光学エネルギー成分と異なる速度にて伝播し、
入射偏光光学エネルギーの平面は、より速い速度にて、
この成分の回転の方向に回転される。換言すれば、ファ
ラデー媒体内での線型偏光された光学エネルギーの平面
は、右及び左円偏光に対する媒体の屈折率の差の結果で
ある。従って、シャイロスコピ・ンク媒体を横断すると
き、一つの成分か他方の成分に対して遅延される。この
遅延か９０度の位相差を！ｆえる場合、この光は、偏光
の元の下面から４５度回転された偏光角度を持つ線型偏
光された光学エネルギーとして現われる。明らかに、こ
れか起こるためには、この二つの成分の振幅か等しくな
ければならない。これらか異なる場合、出る光はだ円に
偏光され、アイソレータは説明のようには動作しない。
従って、−見した所では、共振空胴な持つアイソレータ
は、線型偏光された光学エネルギーとともに使用された
場合、右及び左に円偏光された成分に対する有効屈折率
か異なり、共振空胴かこの二つの波に対して同時的に共
振とならないために聞届を生じるように見える。
共振空胴なチューニングするための一つの解決法は、空
胴の共振周波数か左及び右に円偏光された光学エネルギ
ーに対する共振周波数の中点に来るようにする方法であ
る。このケースにおいては、伝送される強度は、左及び
右に円偏光された光学エネルギーに対して同一てあり、
伝送される光学エネルギーは線型的に偏光される。偏光
の平面の回転は以下の式によってケえられる。
ここて、Ｆはフィネスを表わし、Ｒはミラーの反射率を
表わす。
θＧＦＰ　＜π１５＝３６度の近似か妥当である。
共振空胴か共振てない所て動作するために挿入損失か存
在することに注意する。４５度の回転が達成されたとき
の伝送損失は約５０％であることか確認された。
もう一つのアプローチは、右及び左に円偏光された光学
エネルギーかこの構造の各々か個々のＩ６折率に対する
二つの別個の共振にて動作するようにする方法である。
この動作のモートにおける損失は最少である。但し、共
振空胴の長さを以下の式か満たされるように選択しなけ
ればならない。
２　（ｎＲ−ｎ＋−）Ｌ＝Ｎ入 ここで、 ｎＲ１及びｎＬは右偏光及び左偏光に対する屈折率てあ
り； Ｎは整数てあり：そして 入は波長を表わす。
前述の如く、光学アイソレータ内の損失は最少であるか
、但し、共振空胴の長さは、非共振光学アイソレータに
対して要求される長さの約二倍となる。
より望ましい動作のモートは１円偏光された光学エネル
ギーを持つデバイスを使用し、そして、この共振空胴な
左に円偏光された光学エネルギー或は右に円偏光された
光学エネルギーのどちらかの共振ピークにチューニング
する方法である。第２図には。
この動作のモートの原理に従って動作する構造か示され
る。
この光学アイソレータは反射面３４．３６の間に位置さ
れたジャイロトロピック媒体３２からなる共振空胴３０
を含む。この図面においては、ジャイロトロピック媒体
は、支持部材上の膜の形式を持つ。
反射面は、この両端上に堆積された話電或は金属ミラー
てあっても、或は、これらは、導波路構造内の分布格子
反射器であっても良い。ミラー３４．３６間の距離は光
学アイソレータの入力端から受信される円偏光された光
学エネルギーに対する共振空胴を提供するように調節さ
れる。第一の線型偏光子３８か光学アイソレータの入力
端の所に位こされ；そして第二の線型偏光子４０か光学
アイソレータの出力端の所に位置される。この第一の線
型偏光子３８と共振空胴３０との間には、第一の偏光変
換手段４２、例えば、１／４波プレートか位置され：そ
して共振室１１ｉ４３０と第二の線型偏光子４０との間
には第二の偏光変換手段４４例えば、１／４波プレー１
〜か位置される。
第２図に示されるこの新たな改良された光学アイソレー
タの動作の基本モートは、第１図に示される従来の光学
アイソレータの基本モートとは明らかに異なる。第２図
において、左方向、つまり、前方向に進む光学エネルギ
−４６は、所定の角度に方位された第一の線型偏光子３
８を通過し、そして、偏光子３８から出るこの線型偏光
された光学エネルギーはこの角度に方位される。線型偏
光された光学エネルギーはｌ／４はプレート４２を通過
することによって円偏光された光学エネルギーに変換さ
れる。
このｌ／４波プレート４２は一つの近似角度、つまり、
線型偏光子３８の軸に対して４５度の角度に方位された
速い軸を持つ。ｌ／４波プレート４２からの円偏光光学
エネルギーは部分反射ミラー３４を通過してこの偏光に
対して共振である共振室ｌＮ４３０に入る。この空胴内
を複数回前後に反射された後、この光学エネルギーは共
振空胴の部分反射ミラー３６を通り抜けて出る。この出
光学エネルギーはこれがこの空胴に入った時と同一の円
偏光を持つ。円偏光された共振空胴３０からの光学エネ
ルギーは第二の１／４波プレート４４を通過することに
よって線型偏光光学エネルギーに変換されるか、第二の
１／４゜波プレート４４は、近似角１隻に方位された速
い軸を持つ。その後、１／４波プレート４４からの線型
偏光光学エネルギーは受信された光学エネルギーを通過
するように方位された第二の線型偏光子４０に向けられ
る。
後ろ方向に右から左に進む光学エネルギーは線型偏光子
４０を通過して偏光子４０の角度に方位された線型偏光
光学エネルギーとして出現する。この光は次にｌ／４′
ｉ！、プレート４４を通過し、光学アイソレータの軸に
沿って同一方向に見られた場合、左から右に進む光学エ
ネルギーの回転の方向と反対の方向を持つ円偏光光学エ
ネルギーとして出現する。
従って、後ろ方向に進むこの円偏光光学エネルギーは、
前方向に進む円偏光光学エネルギーと異なる回転を持つ
。磁場１６の方向に依存して、一方の回転の向きを持つ
円偏光光学エネルギーの場は、ファラデー材料内の磁気
モーメントの歳差と回一方向に回転し、そして他方の回
転方向を持つ円偏光光学エネルギーの場は磁気モーメン
トの歳差と逆方向に回転する。従って、左から共振空胴
を抜けて進む円偏光された光に対する屈折率は、右らか
共振空胴を抹けて進む円偏光光学エネルギーに対する屈
折率と異なる。これは、偏光子と１／４波プレートの組
合わせか異なる方向に進む光に異なる回転の方向を！ト
えるためである。右方向から来る光学エネルギーは左方
向から来る光学エネルギーと異なる速度にて共振空胴な
通り抜けるために、この二つの円偏光光線の共振周波数
は異なる。第２図の実施態様においては、共振空胴は左
から右に進む円偏光光学エネルギーに対して共振となる
ように設計される。従って、これは、右から左に進む円
偏光光学エネルギーに対しては共振ではなく、右からの
光学エネルギーは共振フィネス及び共振周波数の差に依
存するある♀たけ減衰される。従って、第３図のデバイ
スは左から右に進む光学エネルギーをパスし、右から左
に進む光学エネルギーをブロックする。
第３図には、本発明の原理を利用するデバイス内に使用
か可能なタイプの共振空胴か示される。この共振空胴は
ガドリウム・ガリウム・ガーネット（ＧＧＧ）基板５４
上に成長されたＢｉトープされたＹＩＧ結晶膜からなる
。これら膜は２ｐｍの厚さを持ち、約９７．５％のＲを
持つ多層誘電ミラー５０．５２をサポートする。飽和磁
化に対しては、この一つの膜を垂直に通過する光の総回
転はパス当り約１度のｌ／３である。これら膜内には線
型複屈折は存在してはならないか、これは、線型複屈折
かファラデー回転に悪影響を持っためである。
第４図は本発明の原理に従う光学アイソレータのもう一
つの実施態様か示されるか、ここでは、共振空胴かファ
イバー　ファブリペロ干渉計の空胴である。第一の光フ
ァイバー６０は第二の光ファイバー６２と光学的に整合
し、これと離して置かれる。これら二つの光ファイバー
の終端間にはＢｉドープされたＹＩＧの薄いＷＪ６４か
位置される。光ファイバーの端６６．６８は部分反射ミ
ラーをサポートし、スリーブ７０はこの二つのファイバ
ーの両端及びジャイロトロピック媒体６４の回りにこの
アセンフリーの整合か保たれるようにスライド可能に位
置される。リング磁石７２かこのスリーブの回りに要求
された磁場を提供するように位置される。第一の部材７
４か一端においてファイバー６０に固足され；第二の部
材７６かファイバー６２に固定される。加えられる′電
圧とともにサイズを変える圧電部材７８か第−及び第二
の部材７４．７６にこれら二つの部材７４．７６の間の
間隔を制御するように固定的に結合される。圧□電部材
７８に適当な電圧か加えられると、これかサイズを変え
、従ってこの二つの部材７４．７６の間の間隔を変える
。こうして、圧電部材７８に適当な電圧を加えることに
よって、この二つのファイバー６０．６２の端の間の間
隔を増減し、要求される長さの空胴な与えることかてき
る。偏光子及びｌ／４はプレートはファイバー形式にて
製造することかてき、従って、偏光子及びｌ／４波プレ
ートは１位置８０の所てファイバー６０内に、そして位
２８２の所でファイバー６２内に組み込むことかできる
。こうして、本発明の原理を使用して、全ファイバー光
学アイソレータを提供することか可能である。
１８４５年に、マイケル　ファラデー（Ｍｉｃｈａｅｌ
Ｆａｒａｄａｙ）は、フロックのガラスが漂遊磁場にさ
らされると、これかこれか光学的に活性となる、つまり
、これか円複屈折を持つことを発見した。面偏光された
光か加えられた磁場に並行の方向にガラスを通して送ら
れると偏光の平面か回転する。ファラデーの初期の発見
以来、この現象は多くの固体、液体及びガス内において
発見されている。従って１本発明の原理を使用して、共
振空胴がシリカ　シングルモード　ファイバーから製造
できることが明らかである。例えば第５図において、シ
ンクル　モードファイバー９０は、二つの反射表面９２
．９４．９６の所の第一の線型偏光子及びｌ／４波プレ
ート、及び９８の所の第二の線型偏光子及びｌ／４波プ
レートを含むように設計される。共振空胴のエリア内に
おいてファイバーに固定的に結合され、電子的或は機械
的に光ファイバーを伸ばすように選択的に制御される二
つのアーム１０２．１０４から成るストレッチ部材１０
０は、共振空胴の長さを要求される周波数にＷｆｆｆす
ることかできる。リンク磁石１０６かジャイロスコピッ
ク媒体としてファイバー自体を使用する共振空胴の回り
に必要な磁場を与えるために置かれる。ファイバー内に
線型複屈折か存在する場合は、補償手段か必要となる。
【図面の簡単な説明】
第１図は従来のファラデー効果光学アイソレータを示す
図： 第２図は本発明の原理に従う構造の一つの実ｋ　ｆＥ。 様を示す図： 第３図は共振空胴を示す図： 第４図は本発明の光学アイソレータを組み込むデバイス
の略図を示す図：そして 第５図は本発明による光学アイソレータ゛を組み込むも
う一つのデバイスのｌ！要を示す図である。 〈主要部分の符号の説明〉 １６　・・・　磁場 ３０　・・・　共振空胴 ３２　・・・　ジャイロトロピック媒体３４．３６　・
・・　部分反射ミラー ３８．４０　・・・　線型偏光子 ４２．４４　・・・　１／４波プレートテレクラフ　カ
ムバニー 井　　　上　　　義　　　雄゛：１１ １−一二ｊ ＦＩＧ、／ ｚ ＦＩＧ、２ ＦＩＧ、３

Claims (1)

  1. 【特許請求の範囲】 １、入力平面偏光子、出力平面偏光子、及び該入力と出
    力平面偏光子の間に位置されたジャイロトロピック媒体
    を持つ光学アイソレータにおいて、該光学アイソレータ
    が少なくとも幾らかの該ジャイロトロピック媒体を含み
    、また所定の周波数に共振するようにチューニングが可
    能な共振空胴を含むことを特徴とする装置。 ２、請求項１に記載の装置において、該共振空胴がジャ
    イロトロピック媒体内の線型偏光された光の二つの共振
    周波数成分の実質的に中点に共振するようにチューニン
    グ可能なことを特徴とする装置。 ３、請求項１に記載の装置において、ｎ＿Ｌを右偏光の
    屈折率、ｎ＿Ｒを左偏光の屈折率、そしてλを波長とす
    るとき、該共振空胴の長さが ２（ｎ＿Ｌ−ｎ＿Ｒ）Ｌ＝Ｎλ の関係によって規定されることを特徴とする装置。 ４、請求項１に記載の装置において、該入力平面偏光子
    と該共振空胴との間に位置され、該入力平面偏光子から
    の平面偏光光学エネルギーを円偏光光学エネルギーに変
    換するための第一の偏光変換手段及び該共振空胴と該出
    力平面偏光子との間に位置され該共振ファラデー部材か
    らの円偏光光学エネルギーを平面偏光光学エネルギーに
    変換するための第二の偏光変換手段が含まれることを特
    徴とする装置。 ５、請求項４に記載の装置において、該共振空胴が二つ
    の部分反射部材の間に位置されたジャイロトロピック媒
    体であることを特徴とする装置。 ６、請求項５に記載の装置において、該共振空胴が所望
    周波数にチューニングされるように設計されることを特
    徴とする装置。 ７、請求項６に記載の装置において、該ジャイロトロピ
    ック媒体が光ファイバーであることを特徴とする装置。 ８、第一の方向に進むソースからの光学エネルギーをパ
    スし、反対方向に進む反射光学エネルギーが該ソースに
    到達することをブロックするために光学アイソレータを
    使用する方法において、該方法が 光学エネルギーを該ソースから平面偏光子にパスするス
    テップ、 該平面偏光子からの平面偏光光学エネルギーをジャイロ
    スコピック媒体を持つ共振空胴内にパスするステップ；
    及び 該共振空胴を所定の周波数にチューニングするステップ
    を含むことを特徴とする方法。 ９、第一の方向に進むソースからの光学エネルギーをパ
    スし、反対方向に進む反射光学エネルギーが該ソースに
    到達することをブロックするために光学アイソレータを
    使用する方法において、該方法が 該ソースからの光学エネルギーを平面偏光光学エネルギ
    ーに変換するステップ； 該平面偏光エネルギーを円偏光光学エネルギーに変換す
    るステップ； 円偏光光学エネルギーをジャイロトロピック媒体を持つ
    共振空胴にパスするステップ； 該共振器からの円偏光光学エネルギーを平面偏光光学エ
    ネルギーに変換するステップ；及び；該平面偏光された
    光学エネルギーを平面偏光子にパスするステップを含む
    ことを特徴とする方法。
JP02111885A 1989-05-01 1990-05-01 光学アイソレータ Expired - Lifetime JP3122111B2 (ja)

Applications Claiming Priority (3)

Application Number Priority Date Filing Date Title
US345,861 1989-05-01
US07/345,861 US4973120A (en) 1989-05-01 1989-05-01 Optical isolator with resonant cavity having gyrotropic material
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